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絶対零度 (曖昧さ回避): 絶対零度(ぜったいれいど、アブソリュートゼロ、英: Absolute zero)は、熱力学上の最低温度である摂氏−273.15度。 | apositive_test_query0_00000 | |
絶対零度: 温度は、物質の熱振動をもとにして規定されているので、下限が存在する。それは、熱振動(原子の振動)が小さくなり、エネルギーが最低になった状態である。この時に決まる下限温度が絶対零度である。古典力学では、エネルギーが最低の状態とは、原子の振動が完全に止まった状態である。ただし量子力学では、不確定性原理のため、原子の振動が止まることはなく、エネルギーが最低の状態でも零点振動をしている。熱力学第三法則によれば、ある温度(0 Kよりも大きい温度)をもった物質を、有限回の操作で絶対零度に移行させることはできない。絶対零度に近い極低温では、より温度の高い状態では見られない現象がいくつか知られる。それらを扱う分野を低温物理学という。理想気体においては、状態方程式により0Kで圧力または体積が0となる。 | apositive_test_query0_00001 | |
絶対零度: 絶対零度(ぜったいれいど、Absolute zero)は、絶対温度の下限で、理想気体のエントロピーとエンタルピーが最低値になった状態、つまり 0 Kを表す。セルシウス度(摂氏)で −273.15 °C、ファーレンハイト度(華氏)で −459.67 °Fである。絶対零度は最低温度とされるが、エンタルピーは0にはならない。統計力学では0 K未満の負温度が存在する。 | apositive_test_query0_00002 | |
絶対零度: ギヨーム・アモントンは温度計の研究の際に気体の温度と圧力の関係を調べて、空気の温度を下げていくと、ある温度で圧力がゼロになるはずだとの判断を得た。彼はその温度を −240 °C と推定した。彼は、圧力がマイナスの値をとれないことから、温度に何らかの下限があるのだと考えた。後にジャック・シャルルとジョセフ・ルイ・ゲイ=リュサックがこれをさらに進めてシャルルの法則を発見し、このときに絶対零度は −273 °C であることが示された。 | apositive_test_query0_00003 | |
温度: ニコラ・レオナール・サディ・カルノーは熱機関の効率には熱源と冷媒の間の温度差によって決まる上限があることを発見した。このことから熱力学第二法則についての研究が進んでいった。熱力学第二法則によれば外部から仕事がなされない限り、熱エネルギーは温度の高い物体から温度の低い物体にしか移動しない。ウィリアム・トムソンはカルノーサイクルで熱源と冷媒に出入りする熱エネルギーから温度目盛が構築できることを示した。これを熱力学温度目盛という。熱力学温度においては1つの定義定点はカルノーサイクルの効率が1となる温度であり、これは摂氏温度目盛で表せば−273.15 °Cである。熱力学第二法則によれば、この温度に到達するには無限の仕事が必要となり、それより低い温度は存在しない。そのため、この温度を絶対零度ともいう。熱力温度目盛ではこの絶対零度を原点(0 K)としている。 | apositive_test_query0_00004 | |
温度: 統計力学によれば、温度は物質を構成する分子の乱雑な並進運動エネルギーの平均値として、五十嵐が導出した様に求めることができる。この様にして求めた温度は、熱力学温度と一致する。熱力学温度の零点(0ケルビン)は絶対零度と呼ばれ、分子の乱雑な並進運動が停止する状態に相当する。ただし絶対零度は極限的な状態であり、有限の操作で物質が絶対零度となることはない。また、量子力学的な不確定性があるため、絶対零度になっても分子の運動は止まることはない。しかし、このときの分子の運動は乱雑な並進運動ではない。このときの分子の運動は、量子力学的ゼロ点振動(ゼロ点運動)と呼ばれ、乱雑な運動ではないので、エントロピーには寄与しないので、絶対零度ではエントロピーはゼロであり、分子の乱雑な並進運動も停止しゼロとなる。温度は物質を構成する分子の乱雑な並進運動エネルギーの平均値だからである。 | apositive_test_query0_00005 | |
熱力学温度: 多くの場合、熱力学温度と絶対温度は同義であるが、「絶対温度」という言葉の用法はまちまちであり「カルノーの定理や理想気体の状態方程式から定義できる自然な温度」を指すこともあれば、「温度単位としてケルビンを選んだ場合の温度」ないし「絶対零度を基準点とする温度」のようなより限定された意味で用いられることもある。気体分子運動論によれば分子が持つ運動エネルギーの期待値は絶対零度において 0 となる。このとき、分子の運動は完全に停止していると考えられる。しかしながら、極低温の環境において古典力学に基づく運動論は完全に破綻するため、そのような古典的な描像は意味を持たない。 | apositive_test_query0_00006 | |
零点振動: 零点振動(れいてんしんどう、ゼロ点振動とも言う、Zero-point motion)は、原子が極限までエネルギーを失ったとしても、不確定性原理のために静止せずに振動していること。標準圧力下において、ヘリウムが絶対零度近傍でも固化しないのは、この零点振動が原因である。固体では格子振動が起こっている。 | apositive_test_query0_00007 | |
冷却: そもそも「温度」の定義が一筋縄ではないので、単に「冷却の限界」と言っても話は単純ではない。一般的には、分子の運動などといった温度の定義から導き出される、その運動が全く無い時の温度である絶対零度が限界である。通常の冷却手段、例えば液体ヘリウム冷凍機などでは、その媒体で可能な温度までしか下げられない。レーザー冷却などは、単分子の運動を絶対零度の近くまで抑え込む技術である。 | apositive_test_query0_00008 | |
熱振動: 熱振動(ねつしんどう、Thermal vibration)は、原子の振動のこと。分子や固体中の原子は運動エネルギーを持っていて、基準となる位置を中心に振動をしている。結晶格子上の原子の熱振動は特に格子振動とよばれる。温度が高くなるほど振動の振幅は大きくなる。絶対零度であっても、不確定性原理から原子の振動は止まっていない(零点振動)。なお、類似した言葉に熱運動(thermal motion) がある。こちらは微小な粒子がするランダムな運動で、ブラウン運動の原因ともなる。熱運動については熱の記事を参照。 | apositive_test_query0_00009 | |
ケルビン: 2019年5月以降の「ケルビン」は、以下のように定義されている。h はプランク定数、c は真空中の光の速さ、∆νCs は Cs (セシウム)の超微細構造遷移周波数である。ケルビンが熱力学温度の単位であることから、絶対零度は0ケルビンである。また、セルシウス度はケルビンで表したときの数値から273.15を減じたものとして定義される。日本の法令上は、計量法第3条の規定に基づく計量単位令における定義の表現は次のようになっている。セルシウス度の歴史的な定義は、標準大気圧の下での水の氷点と沸点をそれぞれ0 °C および 100 °Cとするものであった。これらの温度は、現在の定義では、それぞれ0.002519 °C(273.152519 K)、99.9743 °C(373.1243 K)となっている。 | apositive_test_query0_00010 | |
シャルルの法則: 新たに定義された温度 T は気体の体積に比例し、理想気体温度と呼ばれる。また、気体の体積がゼロとなる温度 T = 0 は絶対零度と呼ばれる。 | apositive_test_query0_00011 | |
熱力学温度: 熱力学温度は平衡熱力学における基本的要請を満たすように定義される示強変数であり、そのような温度は一つに限らない。熱力学温度が持つ基本的な性質の一つとして普遍性がある。具体的な物質の熱膨張などを基準として定められる温度は、選んだ物質に固有の性質をその定義に含んでしまい、特殊な状況を除いて温度の取り扱いが煩雑になる。熱力学温度はシャルルの法則や熱力学第二法則のような物質固有の性質に依存しない法則に基づいて定められるため、物質の選択にまつわる困難を避けることができる。熱力学温度が持つもう一つの基本的な性質として、下限の存在が挙げられる。熱力学温度の下限は実現可能な熱力学的平衡状態を決定する。この熱力学温度の下限は絶対零度と呼ばれる。熱力学では温度には下限があり、それを絶対零度と呼ぶが、統計力学では「絶対零度を下回る」温度として負温度が導入することがある。 | apositive_test_query0_00012 | |
冷却原子気体: 冷却原子気体(れいきゃくげんしきたい)とは、レーザー冷却等の技術を用いて絶対零度の付近まで冷却された原子、あるいは原子気体のことである。典型的には、数十マイクロケルビン以下を記録する。このような極低温では、原子気体の量子力学的な性質が顕著になる。実験的には、いくつかの技術を組み合わせてこの温度を実現する。通常、実験の初期段階では、原子を磁気光学トラップ中に捕捉し、レーザー冷却により冷却する。さらに限界まで冷却するためには、レーザー冷却された原子を磁気トラップや光学トラップに移し、蒸発冷却等の手法を用いる。十分に冷却されると、原子気体は量子力学に支配された新たな物質状態を形成する。例えば、ボース原子の場合はボース=アインシュタイン凝縮(BEC)が、フェルミ原子の場合は縮退フェルミ気体が実現する。 | apositive_test_query0_00013 | |
華氏: カ氏度による温度目盛では水の融点を32 °F、沸点を212 °Fとする。水の氷点と沸点の間は180度に分割される。カ氏温度Fは、ケルビンKやセルシウス度Cと以下の関係にある。計量法では、一番上の式によって、ケルビンからカ氏温度が定義されている。カ氏温度とセルシウス温度との間の変換において、おおよそ「61 °F → 16 °C」「82 °F → 28 °C」の関係(一の位と十の位の交換)がある。これは、温帯における気温の範囲にあり、大雑把な変換の目安としてしばしば用いられる。セルシウス温度にケルビンが対応するのと同様、絶対零度を0としてカ氏温度に相当する目盛りを振ったランキン度がある。 | apositive_test_query0_00014 | |
0: 多くの物理量において 0 は特別な値であるが、それは物理的な必然性を持って設定されることもあれば、何らかの任意の基準を適当に割り当てることもある。例えば熱力学温度における 0 度は理論的な最低温度(絶対零度)である一方、セルシウス度の 0 度は(数ある物質の中から)水の融点を選んで定義されている。音の強さの単位であるデシベルやホンは、基準として選んだ音の強さ(例えば、人間が聞き取れる最小の音量)を 0 と定めての相対値である。これは、倍率の表現に指数を使っているからである。すなわち「基準の1倍」が「基準の、(10のゼロ乗)倍」だからである(底としては10の他に2やeなどの場合もある)。零点振動は量子力学(不確定性原理)において許される最低のエネルギー状態における原子の振動である。 | apositive_test_query0_00015 | |
低温物理学: 低温物理学(ていおんぶつりがく)は、絶対零度に非常に近い超低温領域における物理学の1分野である。この様な超低温では、熱的な擾乱が小さくなるために、凝縮系内の微小な相互作用や巨視的な量子効果による特異な現象が現れてくる。 | apositive_test_query0_00016 | |
熱力学: 第一法則及び第二法則は、ルドルフ・クラウジウスによって定式化された。第零法則は、温度が一意に定まることを示している。第一法則は、閉鎖された空間では外部との物質や熱、仕事のやり取りがない限り、エネルギーの総量に変化はないということを示している。第二法則は、エネルギーを他の種類のエネルギーに変換する際、必ず一部分が熱に変換されるということ、そして、熱を完全に他の種類のエネルギーに変換することは不可能であるということを示している。つまり、どんな種類のエネルギーも最終的には熱に変換され、どの種類のエネルギーにも変換できずに再利用が不可能になるということを示している。なお、エントロピーの意味は熱力学の枠内では理解しにくいが、微視的な乱雑さの尺度であるということが統計力学から明らかにされる。第三法則は、絶対零度よりも低い温度はありえないことを示している。 | apositive_test_query0_00017 | |
ランキン度: ランキン度(ランキンど、英語: degree Rankine、記号: °R, °Ra)は、ランキン温度目盛(英語: Rankine scale)の単位である。華氏(ファーレンハイト度)と同じ温度間隔で、絶対零度を 0 とする。蘭氏温度(らんしおんど)ともいう。ランキン温度目盛は、1859年にグラスゴー大学の物理学者ウィリアム・ランキンが提案した熱力学温度の絶対温度目盛(英語版)である。1848年に提案されたケルビン温度目盛と同様に、ランキン温度目盛の0は絶対零度であるが、ランキン温度目盛の1度の温度差は、ケルビン温度目盛で用いられているセルシウス温度(摂氏)ではなく、ファーレンハイト度(華氏)の1度に相当すると定義されている。したがって、0 K(-273.15°C)は0°R、-458.67°Fは1°Rに相当する。ランキン温度目盛は、熱計算を華氏で行う工学系で使用されている。 | apositive_test_query0_00018 | |
基底状態: 基底状態(きていじょうたい、英: ground state)とは、量子力学において、系の固有状態のうち最もエネルギーの低い状態をいう。一方で、基底状態よりも高いエネルギーの固有状態は、励起状態と呼ぶ。分子のような少数多体系であれば、基底状態は絶対零度の波動関数を意味する。しかし固体物理学では、有限温度での状態に対しても、素励起がなく、量子統計力学で記述される熱平衡状態をもって基底状態ということがある。これらは厳密には区別すべきものである。 | apositive_test_query0_00019 | |
温度: フェルミ粒子においてはパウリの排他原理により、絶対零度においても古典論では数万 Kにも相当するような大きなエネルギーを持つ粒子が存在するが、これは、エネルギーを上式のkTに代入して温度と見なしたことのよるもので、眞の温度を示しててのではない。ことに留意することが大切であるしかたがって、温度が分子の並進運動エネルギー分布の仕方を表す指標であることは古典統計と変わっていない。 | apositive_test_query0_00020 | |
ボース＝アインシュタイン凝縮: ボース=アインシュタイン凝縮を研究するためには、温度は絶対零度よりほんの少し高いだけの温度にまで冷却する必要がある。絶対零度まで冷やすと原子はエネルギーが最小となり、ほぼ動きを止める。科学者たちは重力のある環境下と、重力のない環境下での原子の挙動の違いを比較するため、国際宇宙ステーション(ISS)を使って研究を行うことにした。このCold Atom Laboratory (CAL) と呼ぶ装置は2018年5月にISSへ打ち上げられた。地上試験では200ナノケルビンを達成しており、ISSでの実験では、温度は1ピコケルビンにまで達する予定。これは自然現象でも到達できないため、これまで宇宙で観測された中でも一番低い温度になる予定。ここまで冷やすと、新たな量子現象の観察や、物理学の最も基本となる法則の試験が行える可能性がある。この実験を提案したチームの中には、3人のノーベル賞受賞者が含まれている。 | apositive_test_query0_00021 | |
ネルンストの定理: ネルンストの定理(ネルンストのていり、英: Nernst's theorem)は絶対零度で物質のエントロピーはゼロになるという熱力学・統計力学の命題。熱力学第三法則の表現のひとつである。 | apositive_test_query0_00022 | |
室温: 物理学においては、絶対温度において切りのよい数字である 300K (27°C)が室温とされる場合が多い。 | negative_test_query0_00000 | |
熱力学第零法則: 氷点あるいは沸点の水と温度計(例えば水銀柱)とが熱平衡にある点を基準として、セルシウス度、華氏などの温度が定義された。 | negative_test_query0_00001 | |
温度: 温度の下限の存在はトムソン以前にシャルルの法則から、あらゆる気体の体積が0となる温度として考えられていた。原子、分子レベルにおける温度の意味については、ジェームズ・クラーク・マクスウェルの気体分子運動論によって初めて明らかとなった。気体分子の並進運動の速度分布はマクスウェル分布に従い、この分布関数の形状は温度に依存している。特に気体分子の並進運動エネルギーの平均値は3/2 kT(k:ボルツマン定数、T:熱力学温度)となり、温度に比例する。すなわち温度は分子の並進運動の激しさを表す数値でもある。このためプラズマ中のイオンや電子の持つ平均運動エネルギーを温度で表現することがある(プラズマ中のイオンや電子は並進運動の自由度しか持たないからである)。この時は通常平均運動エネルギー = kTとなる温度Tによって表現する。 | negative_test_query0_00002 | |
ニュートン度: ニュートン度の0度はセルシウス度の0度と同じで、セルシウス度の100度がニュートン度では33度となる。すなわち、ニュートン度の温度間隔はセルシウス度(あるいはケルビン)の33/100である。 | negative_test_query0_00003 | |
標準状態: 基準とする温度には 25 °C か 0 °C が選ばれることが多い。呼び名のある温度と圧力の標準条件としては、SATPとSTPとNTPが挙げられる。気体の標準状態としてどの条件が使われるかは、地域や分野により異なる。『アトキンス物理化学要論』によれば2016年現在、主に 25 °C、10 Pa のSATPが使われるが、0 °C、1 atm のSTPは、今でも使われている。一方『ボール物理化学』によれば、0 °C、10 Pa のSTPが最もふつうの一組である。日本では、単に標準状態といえば 0 °C、1 atm のNTPを指すことが多い。 | negative_test_query0_00004 | |
露点温度: 露点温度(ろてんおんど、英: dew point)とは、気体を冷却していくとき結露(dew)、すなわち凝結(condensation)が起こる温度。これは結果的には、空気が水と平衡状態にあり飽和している温度である。セルシウス度( °C )あるいは、他の温度単位(例えば、米国では華氏( °F) )で表される。 | negative_test_query0_00005 | |
温度計: このスケールが摂氏(°C)として現在日本などで使われている。 | negative_test_query0_00006 | |
世界の最低気温記録: 次の信頼できる観測は1957年に南極大陸のアムンゼンスコット基地で行われ、5月11日に−73.6 °C (−100.5 °F; 199.6 K)、9月17日に−74.5 °C (−102.1 °F; 198.7 K)が観測された。その後、1960年8月24日に南極高原にあるソビエト連邦のボストーク基地で−88.3 °C (−126.9 °F; 184.8 K)が記録された。この記録は、1983年7月21日にボストーク基地で−89.2 °C (−128.6 °F; 184.0 K)が記録されるまで、世界の最低気温記録であった。1983年の記録は、直接観測の気温としては、現在でも世界の最低気温記録である。 | negative_test_query0_00007 | |
温度: 温度(おんど、(英: temperature)とは、温冷の度合いを表す指標である。 | negative_test_query0_00008 | |
氷点下: 氷点下(ひょうてんか)は、氷点(水の凝固点・氷の融点)よりも低い温度である。常圧での水の融点は 273.152519 K、すなわち 0.002519 °C であり(水の性質を参照)、この温度以下を零下(れいか)とも呼ぶ。実用上は0 °Cをもって融点とし、「マイナス」を「氷点下」に置き換えて、例えば「−10 °C」を「氷点下10度」のように言う。華氏度においては、32°Fが氷の融点となることから、32°Fから華氏度の値を引いて、例えば「22°F」を「氷点下10度」(10 degrees of frost)のように言う。氷点は水に含まれる不純物の種類や量によって容易に変化することから、広義では単に水が凝固する温度点の意味で用いられる。 | negative_test_query0_00009 | |
低気圧: 熱帯低気圧による最低気圧の世界記録は、1979年10月12日、台風第20号において沖ノ鳥島南南東海上でアメリカ軍の気象観測機により実測された870hPaである。熱帯低気圧(台風など)が中緯度まで北上(北半球の場合)すると、寒気の影響を受け構造に変化が生じ、熱帯低気圧の東側に温暖前線、西側に寒冷前線が生じた上で温帯低気圧に変わる場合が多い。盛夏期にはそのまま衰弱し、熱帯低気圧のまま消滅することもある。偏西風の波動が激しくなると、蛇行が低緯度側へ張り出した部分(気圧の谷)が切り離されて独立した渦となることがある。この部分は極からの寒気が入り込んでいる部分であるので寒冷な低気圧となる。これが、寒冷低気圧・寒冷渦・切離低気圧(カットオフ・ロウ)、といった名で呼ばれる低気圧である。 | negative_test_query0_00010 | |
臨界温度: 臨界温度(りんかいおんど、critical temperature、Tc)とは、 | negative_test_query0_00011 | |
引火点: 引火点(いんかてん、英: flash point)とは、物質が揮発して空気と可燃性の混合物を作ることができる最低温度。 | negative_test_query0_00012 | |
温度: 温度は、化学反応において強い影響力を持つ。また、生物にはそれぞれ至適温度があり、ごく狭い範囲の温度の環境下でしか生存できない。化学や生物学における観察や実験では、基礎的な条件として温度を記録する必要があり、あるいは温度を調整することが実験を成立させる重要な条件となる。また、生物学や医学において組織や検体を冷蔵するのは、温度を下げることで化学変化の速度を抑える意味がある。 | negative_test_query0_00013 | |
寒極: 寒極(かんきょく、英語: Pole of Cold)は、南半球と北半球それぞれで、最も低い地上気温が観測された地点。北半球・南半球ともに、比熱の小ささの影響で冬季の気温の低下幅が大きい、大陸の内陸部に存在する。 | negative_test_query0_00014 | |
室温: 化学において、「室温」とは外部系から加熱も冷却もしていない状態のことを指す。化学反応において反応熱により反応系中の温度が変化しうるが、外部から熱を加えたり冷却しない限りは室温中の反応と称される場合が多い。同じ室温条件下であっても、温度が異なる場合がありうる。例えば室温における物質の三態は条件により異なる。日本では酢酸(融点16.7°C)は室温で液体であることが多く、教科書的には「酢酸は液体」と著される。一方で寒冷地では室温で固体である場合も多い。生物学や薬学などに置いても、特に基礎研究においては「室温」で実験が行われることがある。この場合、恒温動物の体温より10°C程度低く、それに伴い反応速度も遅くなる。「室温」といった場合、特定の温度が指定されているわけでもなく、研究室および季節によってその温度はまちまちであるが、その値を実際に計測し論文に書くことはあまりない。 | negative_test_query0_00015 | |
中間圏界面: 中間圏界面(ちゅうかんけんかいめん、英語: mesopause)は、中間圏と熱圏との間で、温度が最も低くなる場所。太陽による加熱の不足やかなり強い二酸化炭素による放射冷却に伴い、ここの温度は-100 °C (173 K)と地球大気で最も低温である。長らく中間圏界面の高度は85 kmほどと考えられていたが、近年のより高高度での観測やモデルを用いた研究により、高度85 km付近に加え、高度100 km付近により強い低温のピークがあることが示されている。もう一つの特徴は、「中間圏界面異常」とも呼ばれ、中間圏界面では冬より夏のほうが温度が低いことである。これは、空気の循環が、夏の極での上昇気流と、冬の極での下降気流を促進するためである。上昇する空気は膨張して気温が下がるので、夏の中間圏界面に低温がもたらされ、逆に、下降する空気は圧縮されるので、冬の中間圏界面での昇温を促す。 | negative_test_query0_00016 | |
負温度: 例えば T = − ∞ ( β = − 0 ) {\displaystyle T=-\infty \,(\beta =-0)} が(負温度の範囲で)最も「冷たい」状態、 T = − 0 ( β = − ∞ ) {\displaystyle T=-0\,(\beta =-\infty )} が最も「熱い」状態を表す(ここで − 0 {\displaystyle -0} は負の方向からゼロへ近づく極限、つまり絶対値が無限小の負数を表す)。 | negative_test_query0_00017 | |
熱量計: ただし、比較的感度が低いこと、重量のあるるつぼを使うために走査速度が下がること(2~3 °C/min程度)、活性化エネルギーが不明であることを勘案して、最高許容温度を見積もる際には発熱開始温度から75–100 °Cを差し引かなければならない。これに対し、断熱熱量計を用いればはるかに正確なデータが得られるが、大気温度から毎時6 °Cの速度で昇温させるのに数日かかってしまう。 | negative_test_query0_00018 | |
熱帯低気圧: これまでに観測された熱帯低気圧の最低気圧は、北西太平洋の1979年10月の台風第20号(台風197920号)における870hPaである。熱帯低気圧のエネルギー源は水蒸気の潜熱であるため、水蒸気の供給が減少すると勢力が衰える。海面水温が26度未満の海域に入った場合、または陸地に上陸した場合には水蒸気の供給が無くなるだけでなく、地表との摩擦が大きくなってエネルギーを奪われるため、急激に勢力が衰える。また、熱帯低気圧が中緯度地域まで到達すると寒気の影響を受ける。熱帯低気圧に寒気が流入することで、温度差のある大気が混ざり合って、性質が暖気と寒気の境界に発生する温帯低気圧に近くなってくる。または熱帯低気圧内の暖気核が消滅して温帯低気圧に近くなることもある。これを温帯低気圧化(温低化)という。 | negative_test_query0_00019 | |
気体: 極低温で存在する量子縮退気体が近年注目を集めている。高密度の原子気体を極低温に冷却したものは、ボース気体またはフェルミ気体と呼ばれる統計的振る舞いを示す。詳しくはボース=アインシュタイン凝縮を参照。気体は液体とともに流体であるが、分子の熱運動が分子間力を上回っており、液体の状態と比べ、原子または分子がより自由に動ける。通常では固体や液体より粒子間の距離がはるかに大きく、そのため密度は最も小さくなる。また、圧力や温度による体積の変化が激しい。構成粒子間でのやりとりが少ないので、熱の伝導は低い。気体状態では、粒子は自由かつランダムに動く熱運動をしている。また、それを構成する粒子間の引力(分子間力)は働かない。さらにその粒子の大きさ、質量共に気体の体積に比べてはるかに小さい。このために気体の状態では物質の種類を問わずに共通の性質が表れやすい。 | negative_test_query0_00020 | |
凝固: 水の標準気圧での融解点は0°C付近であり、一般的には凝固点もそれに非常に近い、しかし核生成されてない水では-40°C付近までは過冷却させられる。高気圧下(2000気圧)では-70°C付近まで過冷却が可能である。 | negative_test_query0_00021 | |
温度: 歴史上様々な温度の定義があったが、現在の国際量体系における基本量に位置付けられる熱力学温度の定義は、温度(熱)平衡状態における系の内部エネルギーUを、体積を一定に保ってエントロピー Sで偏微分したものである。(T=∂ U/∂ S)v。現時点で、非平衡状態での温度やエントロピーの定義は、本来の意味で定義できないこともあり、途上段階である。温度は非常に計りにくい物理量の一つである。温度は統計値であるから、低密度な物体や非常に狭い範囲を対象に計測するなど、分子数が少ない場合には統計的に値が安定せず意味が無くなること、非常に大量の分子の運動状態を一個一個観測することは現在の技術では不可能であり代わりに間接計測を行っていることに起因している。 | negative_test_query0_00022 | |
零点エネルギー: 零点エネルギー(れいてんエネルギー、英: zero-point energy, ZPE)とは、量子力学の系における最も低いエネルギーであり、基底状態のエネルギーと言いかえることもできる。ゼロ点エネルギーともいう。すべての粒子は波動性を持っており、粒子として存在する限り、その波長と振動数はゼロにはならない。その結果として、どんなに冷却しても全てのエネルギーを失わない。たとえば、液体ヘリウムは零点エネルギーの影響で、大気圧中ではどんなにエネルギーを奪っても固体になることはない。零点エネルギーの考えは、1913年のドイツにおいて、アルバート・アインシュタインとオットー・シュテルンによって生み出された。この考えは1900年に書かれたマックス・プランクの式を元にしている。 | negative_test_query0_00023 | |
世界の最低気温記録: 直接地上で観測された世界の最低気温記録は−89.2 °C (−128.6 °F; 184.0 K)で、1983年7月21日に南極大陸にあるソビエト連邦のボストーク基地で記録された。一方、1982年から2013年にかけて行われた南極大陸における地表面温度の人工衛星による観測では、2010年8月10日にドームA近傍の南緯81度48分 東経59度18分 / 南緯81.8度 東経59.3度 / -81.8; 59.3の地点で観測された−93.2 °C (−135.8 °F)が最低温度となった。この温度は気温と直接比較することはできないが、この地点における気温は公式な観測史上最低気温の−89.2 °C (−128.6 °F)よりも低かったであろうと信じられている。そして、先に述べた2002年から2019年までの衛星観測データでは、詳しい場所は不明であるが、南極大陸内にて2016年に−110. | negative_test_query0_00024 | |
華氏: カ氏度、華氏度(かしど、英語: degree Fahrenheit、記号: °F)は、数種ある温度のうちのひとつであり、1度の温度間隔がケルビンの1.8分の1 である。真水の凝固点を32 カ氏温度、沸点を212 カ氏温度とし、その間を180等分して1 カ氏度としたものである。 | negative_test_query0_00025 | |
世界の最低気温記録: 9 °C (−167.6 °F)の地表面温度が観測されたと発表されている。この他、2004年から2016年までの南極大陸における地表面温度のAquaとテラによる衛星観測について2018年に発表された論文によれば、東南極高原の到達不能極基地跡近くの南緯82度04分 東経60度43分 / 南緯82.07度 東経60.72度 / -82.07; 60.72の地点において2004年7月23日(協定世界時)に観測された−98.63 °C (−145.5 °F)の地表面温度が、この観測による地表面温度の最低記録であり、この他にも、12年間でドームAから到達不能極基地跡にかけての一帯を中心に100か所ほどで−98 °C (−144.4 °F)以下の地表面温度が観測されたという。また2018年12月29日に赤道付近の太平洋上空で観測衛星による赤外線解析で-111.2°Cを記録した。 | negative_test_query0_00026 | |
熱運動速度: 20 °C (293 K) における一般的な気体の平均熱運動速度は以下のようになる。 | negative_test_query0_00027 | |
停止 (原子炉): 典型的な研究用原子炉の停止余裕は、キセノンのない冷たい状態で定義される。この条件にあてはまるとき、停止余裕は単に制御棒の効果の合計からcore excessを差し引くことで計算できる。最小停止余裕は停止余裕と類似の方法により計算される。異なるのは最大反応度価値を持つ制御棒とスクラムの対象とならない制御棒を除外して計算される点である。この定義により、有効な制御棒がコアから脱落しても原子炉が安全に停止し続けることができるように設計することができる。更に、冷却システムが常圧で華氏200度(摂氏約95度)未満であるとき、原子炉は冷温停止であると呼ばれる。この温度では気密でなくても軽水炉における冷却・減速材である水は沸騰しない。 | negative_test_query0_00028 | |
ショットキー型比熱: ショットキー型比熱とは、統計力学で2準位原子系を考察して得られる、比熱の温度変化を表すモデルである。比熱がある温度においてピーク値をとる特徴がある。このモデルでは比熱 C は、原子の数 N、および2つの準位のエネルギー差の半分 ε0 で無次元化された温度 x := kBT / ε0 を用いてで表される。この C は x = 0.83 で最大値をとり、x → 0, ∞ で C → 0 となる。名称はヴァルター・ショットキーにちなむ。 | negative_test_query0_00029 | |
有効温度: 火星有効温度は-56°Cであり、実際の温度の-53°Cとほとんど変わらない。 二酸化炭素が0.006気圧であり温室効果が弱いからである。なお、水蒸気も強力な温室効果があるので水蒸気の有無も温室効果として考慮する必要がある。 | negative_test_query0_00030 | |
サビニャニゴ: 気候は西岸海洋性気候であり、ケッペンの気候区分によるとCfbである。1954年1月には31日には観測史上最低の摂氏マイナス25度を記録し、1951年7月28日には観測史上最高の摂氏39.8度を記録した。 | negative_test_query0_00031 | |
ケルビン: しかし実態としては「m°C(ミリセルシウス度またはミリ度)」、「μ°C」(マイクロセルシウス度またはマイクロ度)のような表記は、実際には広く使用されてはいない。 | negative_test_query0_00032 | |
非定常熱線法: 02°C/10分以内にするよう規定されているが、この条件を実際の電気炉で満足させるのは容易なことではない。そこで、熱線上昇温度を5°C以上とし、5分間の温度変動を±0.1°C以内におさえれば実用の測定には十分と考えられる。 | negative_test_query0_00033 | |
格子エネルギー: 金属の0 Kにおける昇華熱は以下の通りである。*印のものは298.15 Kにおける値である。一般的に沸点の高いものほど大きい。分子結晶の0 Kにおける昇華熱は以下の通りである。イオン結晶および金属結晶と比較して一般的に小さい値となる。 | negative_test_query0_00034 | |
熱帯夜: 前日に異常な高温を記録したり、台風などの通過で発生するフェーン現象によって、まれに0時から翌朝9時の夜間に最低気温が摂氏30度以上になることはある。 | negative_test_query0_00035 | |
セルシウス度: なお、現在の国際温度目盛(ITS-90)では、標準気圧(101.325 kPa)下の水の凝固点と沸点は厳密には 0 °C、100 °C ではなく、それぞれ 0.002519 °C、99.9743 °C である(水の性質#融点、水の性質#沸点を参照)。 | negative_test_query0_00036 | |
気温: ラジオゾンデは対流圏を通過し成層圏内の上空30km程度まで到達する。また、航空機も随時・定時に気温の観測を行い、航空気象に利用されている。また、世界気象機関のほか、日本をはじめとした多くの地域では気温を摂氏(°C)で表すが、アメリカ合衆国では伝統的に華氏(°F)で表すことが多い。気温はふつう一定の間隔で連続的に観測される。このデータの中で、1日や1年など一定期間における、最も高い気温を最高気温、最も低い気温を最低気温と言う。一般的には単に「最高気温」「最低気温」という場合、天気予報において良く使われることから、1日の最高気温や最低気温を指すことが多い。また、一定期間における平均の気温を平均気温と言う。気温の統計では、その測定間隔に注意する必要がある。 | negative_test_query0_00037 | |
温度の単位の換算: * 通常の人間の体温は 36.8 °C ±0.7 °C(98.2 °F ±1.3 °F)である。表中のいくつかの値は数値を丸めている。 | negative_test_query0_00038 | |
ウェッジウッド温度: ルイ=ベルナール・ギトン・ド・モルボーは自身のパイロメーターをウェッジウッド温度を評価するために用い、原点は580.8 °Cではなく、大幅に低い269 °Cにすべきだという結論に達した。また、1 °Wの温度幅も、72.2 °Cではなく、ほぼ半分の34.7 °C以下にすべきだとした。しかし、この改良版の後でさえ、ウェッジウッドの元素の融点は実際より高く予想されていたことになる。 | negative_test_query0_00039 | |
放射冷却: 放射冷却(ほうしゃれいきゃく)とは、高温の物体が周囲に電磁波を放射し温度が下がる事。身の回りのあらゆる物においても日常的に見られる現象(例:熱いフライパンを放置すれば冷める)。 | negative_test_query0_00040 | |
低体温症: 生化学的反応の例を挙げるなら酵素の反応だが、これらは通常の場合において、特に動物が利用する酵素は、至適温度が40°C前後である(=40°C前後で最も効率良く働くということ)ものが多いが、これはヒトの中心温度(37°C前後。直腸温度などが最も近い)に近いため、体内で効率よく働くことができる。俗に「腹を冷やすと下痢(消化不良)になる」と言われるが、その原因の一つとして、消化管の温度低下によってこれらの酵素の一種である消化酵素の働きが鈍り、消化作用が阻害されることが挙げられる。また、ブドウ糖などの糖を酸化・分解してエネルギー通貨としてアデノシン三リン酸 (ATP) を生成する「解糖系」という過程も、周辺温度によって生成速度に差が生じ、低い温度ではこのATP生産が低下する。 | negative_test_query0_00041 | |
世界の最高気温記録: 気温の標準的な観測の方法は、空気中で、地面から1.5メートル (4 ft 11 in)の高さで、直射日光が当たらない場所で計測するというものである。世界気象機関によれば、公認された地球上での観測史上最高気温は1913年7月10日にアメリカ合衆国カリフォルニア州の砂漠地帯にあるデスバレーのファーニスクリーク(グリーンランドランチ)で記録された56.7 °C (134.1 °F)であるが、この記録の信頼性には、記録された当時から問題があると指摘されてきた。それらの問題の1つは早くも1949年に博士のアルノルド・コートによって指摘された。コートは、ファーニスクリークでの56.7 °C (134.1 °F)の記録には、当時発生していた砂嵐が影響していたかもしれないとの結論に達した。 | negative_test_query0_00042 | |
ゼロ音波: 低温の液体ヘリウム3では、ゼロ音波が観測されている。 | negative_test_query0_00043 | |
セルシウス度: 「セルシウス温度(Celsius temperature)」は参照温度 T 0 {\displaystyle T_{0}} = 273.15 K(ほぼ氷点)からの温度差 t = T − T 0 {\displaystyle t=T-T_{0}} で定義される量の名称であり、「セルシウス度(degree Celsius)」はセルシウス温度を表す温度の単位の名称である。温度の単位と言う場合は、他の物理単位と同様に、温度の1単位(即ち温度間隔)を言う。国際単位系(SI)や日本の計量法での「温度の単位」は、ケルビンまたはセルシウス度(または単に、度)である。例えば、体温が36.5 °Cというとき、この36.5 °Cは温度の高さを表す「セルシウス温度」(Celsius temperature)であって、「セルシウス度」ではない。セルシウス温度(36. | negative_test_query0_00044 | |
4℃ (曖昧さ回避): 4°Cは、セルシウス温度における4度の値。一般的に、水の密度が最大になる温度として知られる。 | negative_test_query0_00045 | |
融点: 水の融点を氷点という。気圧や水に含まれる不純物によって変化するが、厳密にはセルシウス度0°Cではなく、0.002 519°C であり、絶対温度で表すと273.152 519 ケルビン (K)である(水#水の性質を参照)。広義には、水が凝固する温度点の意味でも用いられる。この境界を跨いで温度が変化することで、水分の多い地球上の自然現象や生態系に様々な影響を及ぼすことから、温度の指標として重要なもののひとつである。氷点以下の温度を氷点下という。 | negative_test_query0_00046 | |
華氏: ドイツの物理学者ガブリエル・ファーレンハイトが1724年に提唱した。カ氏度は他の温度と同様「度」の単位がつけられ、他の温度による値と区別するためにファーレンハイトの頭文字を取って“°F”と書き表される。「32 °F」は日本語では「華氏32度」、「32 カ氏度」、英語では“32 degrees Fahrenheit”または“32 °F”と表現される。 | negative_test_query0_00047 | |
南極の気候: 南極は地球上で最も寒冷な地域(=寒極)とされている。地球上で今までに記録された中で最も低い気温である−89.2°Cは南極のボストーク基地で1983年7月21日観測された。これにより、南極は地球の寒極とされている。また、2010年8月10日にはドームA付近の氷原において、地表面温度が-93.2°Cに達した。殆どの地域では、月平均気温は夏でも0°Cを超えない。それと同時にとても乾燥している。年間降水量は平均166mmであり、降水量だけを考慮すれば砂漠に分類される。南極上空の大気は南極大陸性気団(cA)に覆われていて均質なため、前線はめったに大陸内部まで入り込まない。大陸のほとんどの部分で氷はまず融けず、圧縮され氷床を構成する氷河になる。南極のほぼ全ての地域は氷雪気候(ケッペンの気候区分ではEF)で、年間を通じて極めて寒冷で、かつとても乾燥した気候である。 | negative_test_query0_00048 | |
高温超伝導: 1987年2月には、90 K級で転移するY-Ba-Cu-O(Y系超伝導体)が発見された。短期間のうちにTcが60 Kも高められたことになる。超伝導転移温度はその後も次々と塗り替えられており、大気圧下では1993年に発見されたHg-1223の135 Kが最も高い温度となる。2001年:青山学院大学の秋光純らのグループが40 Kが上限と考えられるBCS理論に基づく超伝導体で、極めて上限に近い転移温度39 Kの二ホウ化マグネシウムを発見。金属系超電導物質では最高温度となる。2005年:水銀系銅酸化物において高圧力下での166 Kの転移温度を記録したことが報告された。ただし超伝導現象の最も基本的な性質であるゼロ抵抗は全く実現されておらず、この温度を超伝導転移温度と呼んでいいかについては議論がある。銅酸化物高温超伝導に関する研究論文は、1987年前後をピークとして発表数は減少傾向を示している。 | negative_test_query0_00049 | |
熱力学温度: 熱力学温度(ねつりきがくおんど、英: thermodynamic temperature)は、熱力学に基づいて定義される温度である。国際量体系 (ISQ) における基本量の一つとして位置付けられ、次元の記号としてサンセリフローマン体の Θ が用いられる。また、国際単位系 (SI) における単位はケルビン(記号: K)が用いられる。熱力学や統計力学に関する文献やそれらの応用に関する文献では、熱力学温度の意味で温度 (temperature) という言葉を使うことが多い。熱力学温度はしばしば絶対温度(ぜったいおんど、英: absolute temperature)とも呼ばれる。 | negative_test_query0_00050 | |
ベイナイト: XγがXmの値に達するのは、系のエンタルピーの損失がΔG以上にならないために、更なる反応があっても不可能である。ベイナイト変態の停止は例えば炭化物を生成させてXを下げることにより、再開は温度を低くすることでできることになる。 | negative_test_query0_00051 | |
地中熱: 地中熱(ちちゅうねつ)とは、地下(約5~200m)の低温熱エネルギーである。 | negative_test_query0_00052 | |
低体温症: 低体温症(ていたいおんしょう、Hypothermia)とは、恒温動物の深部体温(中核体温)が、正常な生体活動の維持に必要な水準を下回ったときに生じる様々な症状の総称。ヒトでは、直腸温が35°C以下に低下した場合に低体温症と診断される。また、低体温症による死を凍死(とうし)と呼ぶ。 | negative_test_query0_00053 | |
湿球温度: 湿球温度(しっきゅうおんど、英: wet-bulb temperature)は、気体と蒸気(通常は空気と水蒸気の混合した系)の物理的な特徴を示す温度の一種である。 | negative_test_query0_00054 | |
体温: 体温(たいおん、英: body temperature, BT、独: Körpertemperatur, KT)は、体の温度のことである。 | negative_test_query0_00055 | |
南極点: 南半球の冬季に当たる3月から9月にかけて、南極点には日光が全く射さない。5月から7月には薄明かりも見られなくなり、月光を除けば南極点は暗闇に沈む。逆に夏季となる9月から3月の期間、太陽は昇ったまま反時計まわりで地平線上にとどまる。ただし高度は一貫して低く、日光の入射角は最大となる12月でも23.5度程度に過ぎない。この日照の少なさに加え、積もる白い雪が光を反射する点や標高が2,800メートル(9,186フィート)であることも相まって、南極点は地球上で最も気温が低い場所のひとつに挙げられる。なお、観測された最低気温は標高がより高いボストーク基地(標高3,488メートル)で1983年に記録された。北極点は海洋上の氷原にあり標高も低い上、暖流の影響などもあり南極点ほどに気温は下がらない。1月の南極点は平均気温がマイナス25.9°Cまで上昇する。 | negative_test_query0_00056 | |
華氏: ニュージーランドやオーストラリアでは完全にセルシウス度(およびセルシウス温度)への移行が完了している。平賀源内が1765年に作った温度計「日本創製寒熱昇降器」には、極寒、寒、冷、平、暖、暑、極暑の文字列のほか数字列も記されており華氏を採用していた。 | negative_test_query0_00057 | |
南極大陸: 南極大陸は地球上で最も寒い場所である。1983年7月21日には、ボストーク基地で−89.2 °C (−128.6 °F)という最低気温が記録された。また、2010年8月10日にはドームA付近の氷原において、地表面温度が-93.2°Cに達した。これは同地点の典型的な気圧下におけるドライアイスの昇華点よりも低く、さらにはアンモニアの融点(-77°C)よりも低い。東南極は西南極よりも標高が高いため、より寒冷である。南極が北極よりも寒い理由は、の2つが挙げられ、北極は南極の地表のように極端な状態になることがない。高緯度にあることから、一日中太陽が昇ったままであったり逆に沈んだままである状態が発生する。夏の晴天時には一日中太陽が沈まないため、太陽光の照射量は南極点の方が同時期の赤道上よりも多い。 | negative_test_query0_00058 | |
有効温度: 地球の放射率は、地表の植生等により異なるが、多くの気候モデルで1とされる。より現実的な値は0.96である。地球はかなりの高速回転体であり、それゆえ面積比が1/4のように推定することができる。他の変数は一定である。これらから計算すると、地球の有効温度は255 K (−18 °C)となる。地球の実際の平均温度は288 K (15 °C)であり、有効温度との33°Cもの差は、水蒸気や二酸化炭素による温室効果に起因する部分が大きい。また、この式は放射性崩壊から生じる惑星の内部発熱の影響や潮汐力の摩擦から生じる熱を考慮していないことにも注意する必要がある。金星の有効温度は-46°Cである。太陽光の77%を反射するのが大きな理由である。実際の金星の温度は460°Cであり、88気圧の二酸化炭素が510°C分の温室効果をもたらしている。 | negative_test_query0_00059 | |
蒸発熱: 25 °C の平衡蒸気圧 psat で気相の分子間力が無視できる場合は、ΔvapH°(25 °C) と ΔvapH(25 °C, psat) の違いは無視できるほど小さい。 | negative_test_query0_00060 | |
Λ点: この圧力はその温度での飽和蒸気圧(密閉容器中の液体ヘリウムと熱平衡にある純粋な気体ヘリウムの圧力)にあたる。一方でλ転移が起こる圧力の上限は、bcc固体ヘリウムと液体ヘリウムが共存して熱平衡にある、1.762 K (−271.388 °C)、29.725 atm (3,011.9 kPa) である。ピークの先端がシャープであるため、熱容量の臨界点付近での振る舞いを特徴づける量である臨界指数の測定は、体積の大きな液体でも一様な圧力下に保つことのできる無重力環境においてしか正確に行えない。1992年のスペースシャトルでの実験においてλ点から 2 nK 以内の領域における熱容量が測定され、α = −0.0127±0.0003 という結果が得られた。 | negative_test_query0_00061 | |
非定常状態: このような状態が定常状態であり、このとき入熱Qin と出熱Qout は等しくなる。 | negative_test_query0_00062 | |
セルシウス度: しかしながら、一般にはこの違いが意識されず、「セルシウス度」と「セルシウス温度」とがしばしば混同され、混乱を招くことが多い(この混同は、「華氏度」と「華氏温度」にも見られる)。 | negative_test_query0_00063 | |
格子振動: 格子振動(こうししんどう、英語:lattice vibration)は、結晶中の原子が、それぞれの安定な位置(格子点)の周辺で行う微小な振動である。固体における熱の一部は、この格子振動に由来しており、ある固体の温度が高い時、その個体における格子振動の振幅が大きいことを示している。格子振動は、熱伝導の原因の一つであり、比熱とも関係が深い(→デバイ比熱)、また格子振動によって電子が散乱される(→電気伝導に影響)。格子振動は、従来型の超伝導と深く関わっている(→BCS理論)。格子振動の量子は、フォノンである。 | negative_test_query0_00064 | |
レーマー度: レーマー度(レーマーど、記号 °Rø)は、温度を計測・表示する単位である。現在ではほとんど使われていない。靈氏温度(れいしおんど)とも言われる。 | negative_test_query0_00065 | |
ウィーデマン・フランツの法則: 実験によれば、 L の値は概ね一定であるものの、すべての物質で正確に同じであるわけではない。キッテルでは L の値の範囲として0°CのCuにおける L = 2.23×10 WΩK から100°CのWの L = 3.2×10 W Ω K までが示されている。ローゼンバーグにはウィーデマン・フランツの法則は高温や低温(数ケルビン程度)では一般に正しいものの、中間的な温度では成り立たないと記されている。 | negative_test_query0_00066 | |
レオミュール度: レオミュール度(レオミュールど、英語: Réaumur scale、記号: °Ré)は、レオミュール温度目盛による温度を計測・表示する単位である。列氏温度(れっしおんど)ともいう。 | negative_test_query0_00067 | |
ウィーン標準平均海水: 雪、河川水、雨水はいずれも直前に海から蒸発した水であるため、水素や酸素の重同位体の含有量が低い傾向があり、三重点もその影響を受ける。正しくない同位体組成の水で温度参照セルを作製すると、三重点の測定で数百マイクロケルビン程度の誤差が生まれる可能性がある。 | negative_test_query0_00068 | |
世界の最高気温記録: ところで、地面の上で直接計測した温度は、気温を30 °Cから50 °C上回ることがある。地球上での地表の温度の理論的な上限は90 °Cから100 °C(194 °Fから212°F)の間にあると推測されている。上限は、暗い色をし、乾いた熱伝導率の低い土の上で達成されると考えられている。「世界の観測史上最高の地表面温度の公認記録」というものは存在しないが、1972年5月15日にファーニスクリークで観測された93.9 °C (201 °F)が世界での観測史上最高の地表面温度だといわれている。気象要因以外では、非人工要因での地表最高温度として、溶岩の温度は約1000°Cとなるが一般に地表温度記録とはみなされない。 | negative_test_query0_00069 | |
華氏: アイザック・アシモフは、西欧の通常の気温が0 °Fから100 °Fの範囲に収まるのに対し、セルシウス温度ではとくに異常がなくても気温がマイナスの数字になりうることを指摘している。カ氏度の支持者は、これはカ氏度が利用者にとって親しみやすいからだと主張している。地球上の居住可能地域の大部分で気温変化は0 °F (−17.8 °C) から100 °F (37.8 °C) の範囲に収まる。またカ氏温度での人間の平熱が98.6 °F (37.0 °C) であることはよく知られていて、体温が100 °F (37.8 °C) 以上になると治療が必要とされるなど、カ氏度(およびカ氏温度)は生活感覚に直結した温度目盛であると主張している。別の例では、カ氏度は人間の温度感覚に適合しているとも考えられる。例えば、日本産のカーエアコンの設定温度は日本仕様ではセルシウス温度で0. | negative_test_query0_00070 | |
ウィーンの変位則: 物体の温度が高ければ、放射される波長は短くなる。例えば、太陽の表面温度 5780 K の場合ピーク波長は 500 nm にある。 白熱電球をみると、温度の低い時、黄色っぽい光になりさらに温度が低い時赤くみえる(色温度も参照)。 | negative_test_query0_00071 | |
地中温度: 地中温度(ちちゅうおんど、英語: soil temperature)とは、地表の温度や地中の温度などの総称であり、単に地温(ちおん)とも呼ばれる。地球に火山活動があることからも分かるように、地中の内部には、高温・高エネルギーの物体がある。地表面の温度は1日・1年を周期として変動するが、これに伴って周期的に地中の温度も変化する。地中の温度は、深くなるほど温度が上昇する。地表から約30kmまでの地殻内では、 100mの深さにつき、約2°C〜3°C 、温度が上昇する。この温度上昇の割合を「地下増温率」という。地球の中心部の温度は、さまざまな理論から推定される結果によると、 4000°C〜5000°C の高温であるが、推定値であり、直接の観測は出来ていない。この熱源のひとつは、ウランやトリウムなどの放射性同位体の原子が壊れるときに発生する熱である。 | negative_test_query0_00072 | |
発熱: 一般に正常体温は36.5°C前後が最も多い。臨床的に発熱とは37.5°C以上を指す。人間の体力や基礎体温の違いなどの理由により程度に差はあるが、概ね次のような傾向が現れる。 | negative_test_query0_00073 | |
断熱消磁: 断熱消磁(だんねつしょうじ)は極低温領域での冷却法の一つ。液体ヘリウムの蒸発潜熱や希釈冷凍(3He-4He希釈冷凍法)では冷やせない超低温の冷却が可能である。零磁場下の常磁性体のスピンは任意の方向を向きその磁化は零である。強い磁場下にある常磁性体を十分冷却した後、断熱状態で磁場を下げる。この時、断熱状態であるためエントロピーは変化しないが磁化は小さくなる。磁化と温度は比例関係にあるため、磁場が下がった分、常磁性体の温度は下がる。銅の核スピンを利用した核断熱消磁法では10T程度の磁場下で10mK程度まで冷却し、0.1mK以下の温度の生成が行われている。 | negative_test_query0_00074 | |
物質の状態: 例えば、鉄は912°C以下では体心立方格子構造をとるが、912°Cから1394°Cでは面心立方格子構造をとる。氷には、温度や圧力によって15の異なった結晶形が知られている。温度と圧力が一定なら、体積は一定である。固体が融点以上まで加熱されると、液体に変化する。分子間力は残ったままであるが、分子は互いに影響しあったまま動くのに十分なエネルギーを持ち、構造は変わる。これは、液体の形は一定ではなく容器に応じて変わるということを意味している。ミクロに見れば、物質を構成する原子や分子の相対位置は自由に変化できるが、原子や分子の間の距離はほとんど変化できない状態である。力学的に言えば、剛性率は零だが体積圧縮率は固体と同程度に小さい。体積は通常は固体状態よりも大きいが、この著名な例外として水がある。ある液体が存在しうる最も高い温度を臨界温度という。 | negative_test_query0_00075 | |
冷凍能力: 物体を冷却する能力を定量的に求めるためには「単位時間当たりの、物体から奪う熱量」を求めればよい。SIでは、ジュール毎秒(J/s)すなわちワット(W)を用いることになるが、冷凍能力は慣習的にキロカロリー毎時(kcal/h)を用いることが多い。1 kcalは、正確に4,184 Jであるから、1 kcal/h = 4,184/3,600 J/s ≒ 1.162 W である。 | negative_test_query0_00076 |
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