image imagewidth (px) 59 729 | original_image stringlengths 12 15 | bbox dict | translated_text stringlengths 1 3.59k | english_text stringlengths 4 3.91k | text_type stringclasses 2
values | padding_applied dict | text_stats dict |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
image_11450.jpg | {
"xmin": 166,
"ymin": 583,
"xmax": 649,
"ymax": 648
} | ଉଦାହରଣ 2.8: ଗ୍ରାସମ୍ୟାନ୍ | V ଏବଂ q କୁ ପୁନର୍ବାର ଉଦାହରଣ 2.6 ଏବଂ ପରି ହେଉ |
& am intoger ଯେପରି 1 <& <dim ¥ | ଗ୍ରେ (V} ତୃଣମୂଳ) ଦ୍ୱାରା ସୂଚିତ |
FV ର k- ଡାଇମେନ୍ସନାଲ୍ ଲାଇନ୍ ସାଇବ୍ ସ୍ପେସ୍ | ଯେକ any ଣସି ସବ୍ସ୍ପେସ୍ ପାଇଁ (€ Gre (W} lot jf) |
Ve —3V ଦ୍ୱାରା ୟୁନିଟାରୀ ଆଇସୋମେଟୀ ଦ୍ୱାରା ବ୍ୟାଖ୍ୟା କରାଯାଇଛି | | Example 2.8: Grassmannians. Let V and q be again as in Example 2.6 and
& be am intoger such that 1<& <dim¥. Denote by Gre(V} the grassmannian
of k-dimensional linear saibspaces of FV. For any subspace ( € Gre(W} lot jf
Ve —3V be the unitary isometey defined by | line | {
"top": 19,
"left": 13,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 284,
"width": 483,
"height": 65,
"aspect_ratio": 7.43
} | |
image_1146.jpg | {
"xmin": 59,
"ymin": 131,
"xmax": 377,
"ymax": 1022
} | Kuruce IR L .. 1998, ttp: / felku.hburvard ech
ଲିପିନକୋଲ୍ଟ $ L., 1981, PASP 93। 376
ମସ୍ତିନ୍ ©, ରିଗାର୍ଡ F .. 1908 AKA | 330, 585
ମଜାମଦାର ଏ।, ଆଣ୍ଟିନ ଏଚ୍। .. 2001। A&A 877। 192
ମାୱାଇଟେଲି 1। 1979। A&A 79, 261
ମୋକମିଲିଓଡ୍ ଜେସି | ମେରେଲିଓଡ୍ ମି .. ହକ୍ ବି .. 1097। AGAS,
124, 9
ମୋଣ୍ଟାଲ୍ସିନ୍ f .. D'Antonne F .. Muzeitell £। 2000... | Kuruce IR L.. 1998, ttp:/ felku.hburvard ech
Lippincolt $. L., 1981, PASP. 93. 376
Mastin ©, Rigoard F.. 1908 AKA. 330, 585
Mazamdar A., Antin H. M.. 2001. A&A. 877. 192
Mawaitelli 1. 1979. A&A. 79, 261
Mocmilliod JC. Merailliod M.. Hauck B.. 1097. AGAS,
124, 9
Montallsin f.. D'Antonn F.. Muzeitell £. 2000, A&A 360.... | paragraph | {
"top": 30,
"left": 22,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 2503,
"width": 318,
"height": 891,
"aspect_ratio": 0.36
} | |
image_11472.jpg | {
"xmin": 96,
"ymin": 158,
"xmax": 713,
"ymax": 202
} | (ii) ସମସ୍ତ x, 2 € [0,00) ଏବଂ ସମସ୍ତ ଷ୍ଟ> 0 ସହିତ s + t <€ T, କଲମୋଗୋରୋଭ୍-ଚାପମ୍ୟାନ୍ |
ସମୀକରଣ (2.4) ଧାରଣ କରେ, | (ii) for all x,2 € [0,00) andall st >0 with s+t<€T, the Kolmogorov-Chapman
equation (2.4) holds, | line | {
"top": 10,
"left": 10,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 104,
"width": 617,
"height": 44,
"aspect_ratio": 14.02
} | |
image_11472.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 212,
"xmax": 644,
"ymax": 247
} | (ili) alt ପାଇଁ |
nye
(0.00) ଏବଂ ସମସ୍ତ O <s <t <T |
। ସମୟ ସୀମା ମହୁମାଛି |
lim Eee sists, | (ili) for alt
nye
(0.00) andall O<s<t<T.
. the timit lim Bees
lim Eee sists, | line | {
"top": 21,
"left": 13,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 86,
"width": 550,
"height": 35,
"aspect_ratio": 15.71
} | |
image_11472.jpg | {
"xmin": 86,
"ymin": 486,
"xmax": 713,
"ymax": 572
} | ପ୍ରମାଣ ଅନୁମାନ (i), (iii) ଏବଂ £ 'ହସ୍ପିଟାଲର ନିୟମ ଅମଳ (2.5) | ପ୍ରତ୍ୟେକ O ¢ s <¢ <T,
(x, y) 4 p, a (e, y) ର ମାପିବା ଯୋଗ୍ୟତା (2.5) ଏବଂ ଅନୁମାନ (i) ଏବଂ (iii) ରୁ ଅନୁସରଣ କରେ | ପାଇଁ
ପ୍ରତ୍ୟେକ 0S6 <E <T ଏବଂ x € (0,00), imnction y ++ ppale.y) ଏକ ସମ୍ଭାବ୍ୟତା ଘନତା,
ଯେହେତୁ ଅନୁମାନ ଏବଂ ପ୍ରାଧାନ୍ୟ ସମ୍ମିଶ୍ରଣ ଥିଓରେମ୍ ଦ୍ୱାରା | | Proof. Assumptions (i), (iii) and £'Hospital’s rule yield (2.5). For every O¢s <¢< T,
measurability of (x,y) 4 p,a(e,y) follows from (2.5) and assumptions (i) and (iii). For
every 0S6<E<T and x€ (0,00), the imnction y++ ppale.y) is a probability density,
since by the assumptions and the dominated convergence theorem. | line | {
"top": 27,
"left": 17,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 303,
"width": 627,
"height": 86,
"aspect_ratio": 7.29
} | |
image_11472.jpg | {
"xmin": 86,
"ymin": 692,
"xmax": 712,
"ymax": 736
} | ପ୍ରତ୍ୟେକ OS ପାଇଁ <f <u <T ଏବଂ 2,2 € (0,00) ପାଇଁ, କଲମୋଗୋରୋଭ-ଚାପମାନ କ୍ୟୁକେସନ୍ |
Penl®.2) = f ° pyala-y) peuly, 2) dy (2.5) ଏବଂ ଅନୁମାନ (i) - (iii) ରୁ ଅନୁସରଣ କରେ | a | For every OSs <f <u <T and 2,2 € (0,00), the Kolmogorov-Chapman cquation
Penl®.2) = f° pyala-y)peuly, 2) dy follows from (2.5) and assumptions (i)-(iii). a | line | {
"top": 10,
"left": 27,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 161,
"width": 626,
"height": 44,
"aspect_ratio": 14.23
} | |
image_11473.jpg | {
"xmin": 86,
"ymin": 927,
"xmax": 715,
"ymax": 1013
} | ‘ସେକ୍ସନ୍ 3 ପରି, ଜଣେ ଯାଞ୍ଚ କରିପାରିବ ଯେ ସାନ୍ଧ୍ରତା (pf), 0 ଲେମାସ୍ 2.4 ର ସର୍ତ୍ତ ପୂରଣ କରେ |
ଏବଂ 2.6 ଏବଂ ଜଣେ ବ୍ରିଜ୍ (Y) ବୟି ଏବଂ ଏହାର ଗତିପଥ ଡିୟୁସିଟିଗୁଡିକର ଅକ୍ସିଷ୍ଟେନ୍ସ ପ୍ରାପ୍ତ କରେ,
ଏହା ଟର୍ନ୍ ଅନ୍ କରେ ଯେ ପ୍ରକ୍ରିୟାଗୁଡ଼ିକର ଗତିପଥ (|| Xil | Jncesr ଏବଂ (Ynceer) |
ସମକକ୍ଷ | ଲେମା 2.2 ଦ୍, ାରା, {[0, 00} I "1, (B {[0, oc 307) ଉପରେ ସେମାନଙ୍... | ‘As in Section 3, one can check that the densities (pf),.0 satisfy conditions of Lemmas 2.4
and 2.6 and one obtains the oxistence of the bridge (Y)ageey and its transition deusities,
It turns ont that the transition deusities of the processes (|| Xil|Jncesr and (Ynceer
coincide. By Lemma 2.2, their laws on {[0, 00}I"1,... | line | {
"top": 26,
"left": 19,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 336,
"width": 629,
"height": 86,
"aspect_ratio": 7.31
} | |
image_11473.jpg | {
"xmin": 85,
"ymin": 171,
"xmax": 712,
"ymax": 212
} | ଯେହେତୁ d-dimeusioual Bessel ପ୍ରକ୍ରିୟା, ଗୋଟିଏ କାଉ ପ୍ରମାଣ କରେ ଯେ {Ry) ryo ଏକ ସମୟ-
ସଂକ୍ରମଣ ସାନ୍ଧ୍ରତା ସହିତ ସମାନ ମାର୍କୋଭ ପ୍ରକ୍ରିୟା | | As in case of the d-dimeusioual Bessel process, one cau prove that {Ry)ryo is a time-
homogeneous Markov process with transition densities | line | {
"top": 27,
"left": 24,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 127,
"width": 627,
"height": 41,
"aspect_ratio": 15.29
} | |
image_11473.jpg | {
"xmin": 86,
"ymin": 321,
"xmax": 713,
"ymax": 383
} | ଯେଉଁଠାରେ v = ¢ |
= 4-1, ଏବଂ pj
lin pf aia nt ee 2 |
lin pe {a.y) = 2 ae
ba T (t) ଯଦି d = 1, ଓମେ |
= 1, 230। “Ee | where v = ¢
= 4-1, and pj
lin pf aia nt ee 2
lin pe{a.y) = 2 ae
ba T(t) if d= 1, ome
=1, 230. “ee | line | {
"top": 12,
"left": 30,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 111,
"width": 627,
"height": 62,
"aspect_ratio": 10.11
} | |
image_11473.jpg | {
"xmin": 86,
"ymin": 899,
"xmax": 342,
"ymax": 920
} | ସମସ୍ତ OS ଗୁଡିକ <t <T andall y> O | | forall OSs <t<T andall y>O. | line | {
"top": 18,
"left": 13,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 34,
"width": 256,
"height": 21,
"aspect_ratio": 12.19
} | |
image_11518.jpg | {
"xmin": 368,
"ymin": 156,
"xmax": 447,
"ymax": 170
} | ସନ୍ଦର୍ଭ | REFERENCES | line | {
"top": 20,
"left": 10,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 7,
"width": 79,
"height": 14,
"aspect_ratio": 5.64
} | |
image_11557.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 92,
"xmax": 703,
"ymax": 412
} | ବର୍ତ୍ତମାନ ଧରନ୍ତୁ ଯେ ¢ = 0102 +++ o2m41 ଏପରି ଅଟେ ଯେ dese (o) = 0 | ତା’ପରେ ପୁଣି ଆମେ କରିପାରିବା |
ଡାହାଣରୁ ବାମକୁ ପର୍ମୁଟେସନ୍ ପ reading ି ବ୍ଲକ୍ ଗୁଡିକରେ ଫ୍ୟାକ୍ଟର୍ ଆୟୁ ସିଚ୍ ପର୍ମିଟେସନ୍ |
ଏବଂ ପ୍ରତ୍ୟେକ ଅଦ୍ଭୁତ ସଂଖ୍ୟା ପରେ କାଟିବା, ଉଦାହରଣ ସ୍ୱରୂପ ଯଦି = 11124569738 10, ତେବେ
¢ ର ବ୍ଲକଗୁଡିକ 11,124, 5 6, 3, 9, 7, ଅଡି 38 10 ହେବ, ଯେହେତୁ ଡେସ୍:... | Now suppose that ¢ = 0102+++o2m41 is such that dese(o) = 0. Then again we can
factor auy sich permntation into blocks by reading the permutation from right to left
and cutting after each odd number, For example if = 11124569738 10, then the
blocks of ¢ would be 11,124, 5 6, 3, 9, 7, aud 38 10, Since dess:(a) =0, there ... | paragraph | {
"top": 21,
"left": 14,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1444,
"width": 609,
"height": 320,
"aspect_ratio": 1.9
} | |
image_11557.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 877,
"xmax": 703,
"ymax": 935
} | ପ୍ରମାଣ ଏହି ଫଳାଫଳ o କୁ ଓଲଟା ପଠାଇ ଅନୁସରଣ କରେ | ତାହା ହେଉଛି, ଯଦି;> oi41 ଏବଂ
a: € E, ତାପରେ <of ,, ଅଡି € E ଏବଂ, ହେନୋ, o ° ର ଓଲଟା, ଏହାର ଅଂଶ ହେବ |
ଅବତରଣ ଯାହା ଏକ ସଂଖ୍ୟାରେ ଶେଷ ହୁଏ | o | Proof. This result. follows by sending o to the reverse of o". That is, if; > oi41 and
a: € E, then of < of,, aud of € E and, heneo, in the reverse of o°, of will be part of
descent that ends in an even number. o | line | {
"top": 27,
"left": 15,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 173,
"width": 609,
"height": 58,
"aspect_ratio": 10.5
} | |
image_11557.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 799,
"xmax": 702,
"ymax": 840
} | ପଲିନୋମିଆଲ୍ Ry {x) ଏବଂ ପଲି ମଧ୍ୟରେ ଥିବା ସମ୍ପର୍କ ବିଷୟରେ ଏଠାରେ # ଫଳାଫଳ |
ନାମକରଣ P, {x, =) | Here is # result about the relationships between the polynomials Ry{x) and the poly-
nomials P,{x, =) | line | {
"top": 29,
"left": 22,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 85,
"width": 608,
"height": 41,
"aspect_ratio": 14.83
} | |
image_11557.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 520,
"xmax": 318,
"ymax": 540
} | ଥିଓରେମ୍ 6। ଆଫ୍ ପାଇଁ) <k <x। | Theorem 6. For aff) < k < x. | line | {
"top": 27,
"left": 12,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 27,
"width": 224,
"height": 20,
"aspect_ratio": 11.2
} | |
image_11559.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 505,
"xmax": 703,
"ymax": 562
} | ଆମର ସୂତ୍ରର ସାଧାରଣ ମାମଲା ପ୍ରମାଣ କରିବାକୁ ଏକ ସ୍ଥିତିରେ ଆମେ ନୂଆ ଆର୍କ | ତାହା ହେଉଛି, ଆମେ କରିବୁ |
ଆମର ସୂତ୍ରଗୁଡିକ ସମସ୍ତ n ପାଇଁ induetion ou & ଦ୍ୱାରା ପ୍ରମାଣ କର | ତାହା ହେଉଛି, onr forinulas hold ଅନୁମାନ କରନ୍ତୁ |
ସମସ୍ତ 7 ପାଇଁ ଏବଂ ସମସ୍ତ j <& ପାଇଁ ଏବଂ ସେମାନେ 2n ଏବଂ & ପାଇଁ ମଧ୍ୟ ଧାରଣ କରନ୍ତି | ତାପରେ, nsing (7), | We new arc in a position to prove the general cases of our formulas. That. is, we shall
prove our formulas hold for all n by induetion ou &. That is, assume onr forinulas hold
for all 7 and for all j < & and that they also hold for 2n and &. Then, nsing (7), | line | {
"top": 23,
"left": 24,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 293,
"width": 609,
"height": 57,
"aspect_ratio": 10.68
} | |
image_11559.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 717,
"xmax": 283,
"ymax": 736
} | ତେଣୁ ଆମକୁ ତାହା ଦେଖାଇବାକୁ ପଡିବ | | Thus we have to show that | line | {
"top": 16,
"left": 26,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 31,
"width": 189,
"height": 19,
"aspect_ratio": 9.95
} | |
image_11625.jpg | {
"xmin": 210,
"ymin": 374,
"xmax": 604,
"ymax": 431
} | ଆମେ ଦେଖାଉ ଯେ ଥମ୍ପସନ୍ଙ୍କ ଗ୍ରୁପ୍ £ ° ix ର ସିମାୱଲି ଗ୍ରୁପ୍ |
“ଜେନେରିକ୍ idempolcot”, ତାହା ହେଉଛି | ହ୍ରଦ ମୋନୋଏଡାଲ୍ ଏଣ୍ଟେଗୋସି ମୁକ୍ତ ଭାବରେ ଗୋନେରୁଲେଡ୍ |
ଏକ ଇବିଜେଟ୍ A ଏବଂ au ixoraorphign Ag A - »A; Uneo F ହେଉଛି ଗୋଷ୍ଠୀ |
A. ର autornorphistas ର | We show that Thompson's group £° ix the syimawly group of the
“generic idempolcot’, That is. lake the monoidal entegocy freely goneruled
by an ebjeet A and au ixoraorphign Ag A —» A; Uneo F is the group
of autornorphistas of A. | line | {
"top": 11,
"left": 29,
"right": 19,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 231,
"width": 394,
"height": 57,
"aspect_ratio": 6.91
} | |
image_11625.jpg | {
"xmin": 380,
"ymin": 352,
"xmax": 435,
"ymax": 366
} | AbsLract | AbsLract | line | {
"top": 21,
"left": 19,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 8,
"width": 55,
"height": 14,
"aspect_ratio": 3.93
} | |
image_11638.jpg | {
"xmin": 118,
"ymin": 475,
"xmax": 697,
"ymax": 515
} | ବର୍ତ୍ତମାନ f (p) = (Q (1), 2 (p2)) ଏବଂ Q (y) = Ply.:z) ତେଣୁ ଭିନ୍ନ କରିବା ଆମର dQ (3) =
2P (93) ଏବଂ | Now f(p) = (Q(1),2(p2)) and Q(y) = Ply.:z) so differentiating we have dQ(3) =
2P (93) and | line | {
"top": 30,
"left": 14,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 95,
"width": 579,
"height": 40,
"aspect_ratio": 14.47
} | |
image_11638.jpg | {
"xmin": 117,
"ymin": 308,
"xmax": 450,
"ymax": 328
} | Tt {10 ରୁ ଅନୁସରଣ କରେ ଯେ qnartic invariant ହେଉଛି | | Tt follows from {10) that the qnartic invariant is | line | {
"top": 10,
"left": 22,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 49,
"width": 333,
"height": 20,
"aspect_ratio": 16.65
} | |
image_11689.jpg | {
"xmin": 167,
"ymin": 850,
"xmax": 646,
"ymax": 886
} | ଆମେ ଏପରି ଏକ ସେଟ୍ ସନ୍ତୁଳିତ ବୋଲି କହିଥାଉ | ଆମେ (4) ରେ ପରିମାଣକୁ ରୋଲର୍ କରିବା |
ସାଧାରଣ ରାଶି ol B, (S (B) ଦ୍ୱାରା ସୂଚିତ | ଧ୍ୟାନ ଦିଅନ୍ତୁ ଯେ C $ {B) ଉଭୟ ଦ୍ is ାରା ବିଭାଜିତ | | We call such a set balanced. We roler to the quantity in (4) as the
common sum ol B, denoted by (S(B). Note that C${B) is divisible by both | line | {
"top": 28,
"left": 15,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 162,
"width": 479,
"height": 36,
"aspect_ratio": 13.31
} | |
image_11689.jpg | {
"xmin": 165,
"ymin": 717,
"xmax": 646,
"ymax": 753
} | (1.3) ସଂଜ୍ଞା / ଟିପ୍ପଣୀ: B = {a, .2.a3.04 four ଚାରୋଟି ସେଟ୍ ହେବା |
ନିମ୍ନଲିଖିତ ସର୍ତ୍ତଗୁଡିକ ପୂରଣ କରୁଥିବା ସକରାତ୍ମକ ପୂର୍ଣ୍ଣ ସଂଖ୍ୟା: | (1.3) Definitions/Notation: Let B = {a,.2.a3.04} be a set of four
positive integers satisfying the following conditions: | line | {
"top": 14,
"left": 28,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 125,
"width": 481,
"height": 36,
"aspect_ratio": 13.36
} | |
image_11773.jpg | {
"xmin": 223,
"ymin": 409,
"xmax": 622,
"ymax": 484
} | ବିସ୍ତୃତ ଆମେ କିପରି ଅସ୍ମିପଟୋଟିକ୍ ପାରସ୍ପରିକ ପାରସ୍ପରିକ ଗଣନା କରିବାକୁ ବର୍ଣ୍ଣନା କରୁ |
ଦ୍ ol ାରା ପ୍ରସ୍ତାବିତ ପଦ୍ଧତିକୁ ବ୍ୟବହାର କରି ବିଚ୍ଛିନ୍ନ ଆଲଟାରୀ ତରଙ୍ଗ ef ବିଛିନ୍ନ ସମୀକରଣ |
ମଣ୍ଟନ୍ [ନନେଲ୍ | ପଦାର୍ଥ # 150। 397 (1879)] | ଆମେ ଜଟିଳତାକୁ ମଧ୍ୟ ଅସ୍ୱୀକାର କରୁ |
ବିଚକ୍ଷଣତା ଏବଂ ଅଣ-ଲାଇନ୍ରେ ପଦ୍ଧତିର ପ୍ରୟୋଗକୁ ଚାଉକେସ୍ କାରଣରୁ ଉତ୍ପନ୍ନ |
ସେହରେଡିଙ୍ଗର୍... | Abstract. We illustrate how to compute asymptotic interactions between
discrete aoltary waves ef dispersive equations, using the approach propoed by
Manton [Nnel. Phys. # 150. 397 (1879)]. We also discuse the complications
arising due to discretenese and chowcase the application of the method in nonlinear
Sehrédinger. ... | line | {
"top": 20,
"left": 30,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 403,
"width": 399,
"height": 75,
"aspect_ratio": 5.32
} | |
image_11844.jpg | {
"xmin": 102,
"ymin": 186,
"xmax": 226,
"ymax": 211
} | ସନ୍ଦର୍ଭ | References | line | {
"top": 24,
"left": 15,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 7,
"width": 124,
"height": 25,
"aspect_ratio": 4.96
} | |
image_1200.jpg | {
"xmin": 121,
"ymin": 694,
"xmax": 650,
"ymax": 868
} | ଏକ ସର୍ବ-ଆକାଶର ପରୀକ୍ଷଣ ନିଶ୍ଚିତ ଭାବରେ ଗାଲାକ୍ଟିକ୍ ପ୍ରଦୂଷଣର ସମ୍ମୁଖୀନ ହେବ, ଯାହା କେବଳ ହୋଇପାରେ |
ସେ ସୀମିତ ବ୍ୟବସ୍ଥା ପାଇଁ ବିସ୍ତାର କଲେ, cxample ପାଇଁ, WMAP ଦଳ nultiple
ଫ୍ରିକ୍ୱେନ୍ସି ଚ୍ୟାନେଲଗୁଡିକ ଏକ ଆକାଶ- cnt ସହିତ ମିଶି ଯାହା ଆକାଶର 88% ଛାଡିଛି-
ମେନିଙ୍ଗ୍ [13] | ଏହି cnt ମଲ୍ଟିପୋଲ୍ af ମଧ୍ୟରେ ସମ୍ପର୍କ ମଧ୍ୟ ପ୍ରବର୍ତ୍ତାଇଲା | the
ଫାଉ ଶତକଡା ସ୍ତର... | An all-sky cxperiment must confront galactic contamination, which can only
he subtracted to finite provision, For cxample, the WMAP team nsed nultiple
frequency channels in combination with a sky-cnt that left 88% of the sky ro-
maining [13]. This cnt also introduced correlations between multipoles af. the
fow percent-... | line | {
"top": 28,
"left": 26,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 615,
"width": 529,
"height": 174,
"aspect_ratio": 3.04
} | |
image_1200.jpg | {
"xmin": 121,
"ymin": 885,
"xmax": 650,
"ymax": 961
} | ଏକ ସରଳ, କିନ୍ତୁ ସ୍ admitted ୀକାର ଭାବରେ ରକ୍ଷଣଶୀଳ, ପୃଷ୍ଠଭୂମି ହ୍ରାସ କ techni ଶଳ ଆମେ |
ଏକ ପୂର୍ଣ୍ଣ ଆକାଶ ମାନଚିତ୍ରକୁ ବିଚାର କରନ୍ତୁ ଏବଂ ଛାଡିଦିଅନ୍ତୁ | | b] <ବସ୍ ମଧ୍ୟରେ ଥିବା ଗାଲାକ୍ଟିକ୍ ଅକ୍ଷାଂଶ |
ଗାଲାକ୍ଟିକ୍ ବିମାନ | ଏହା ଦୁଇଟି ବୃତ୍ତାକାର “କ୍ୟାପ୍” ଅଞ୍ଚଳଗୁଡିକ ଅବଶିଷ୍ଟ | ଏହି ରଣନୀତି |
ଦୁଇଟି ୱାଭରେ ପୁନ ion କରଣ ସୂଚନାର ପୁନରୁଦ୍ଧାରକୁ ପ୍ରଭାବିତ କର... | As a simple, but admittedly conservative, foreground mitigation technique we
consider a full-sky map and and omit. galactic latitudes within |b] < bus of the
galactic plane. This loaves two circular “cap” regions remaining. This strategy
affects the recovery of reionization information in two wavs, First it reduces | line | {
"top": 19,
"left": 28,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 342,
"width": 529,
"height": 76,
"aspect_ratio": 6.96
} | |
image_12012.jpg | {
"xmin": 122,
"ymin": 255,
"xmax": 647,
"ymax": 399
} | G. Tabacaru * !, M. F. Rivel **, B. Borderie *, M. Parlog? “*,
B. Bouriquet ?, A. Chbihi®, J.D. ଫ୍ରାଙ୍କଲ୍ୟାଣ୍ଡ, ଜେ। ୱାଇଲେଜ୍କୋ *,
ଇ, ବୋନେ ", ଆର। ବୁଗଲ୍ଟ୍।
D, Guinet। *, P. Lautesse®, N. Le Neindre *, ©। ଲୋପେଜ୍,
L. Manduci®, L. Nalpas®, P. Pawlowski ", E. Bosato !, R. Roy!,
S Salou ‘, B. Tamain4, E. Vient 4, M. Vigilant... | G. Tabacaru*!, M. F. Rivel**, B. Borderie*, M. Parlog?“*,
B. Bouriquet?, A. Chbihi®, J.D. Frankland, J.P. Wieleczko*,
E, Bonne", R. Bougault., R, Dayras®, E. Galichet ,
D, Guinet.*, P. Lautesse®, N. Le Neindre*, ©. Lopez,
L. Manduci®, L. Nalpas®, P. Pawlowski", E. Bosato!, R. Roy!,
S Salou‘, B. Tamain4, E. Vient 4, M... | line | {
"top": 17,
"left": 26,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 338,
"width": 525,
"height": 144,
"aspect_ratio": 3.65
} | |
image_12012.jpg | {
"xmin": 292,
"ymin": 424,
"xmax": 475,
"ymax": 446
} | INDRA ସହଯୋଗ | INDRA Collaboration | line | {
"top": 25,
"left": 21,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 11,
"width": 183,
"height": 22,
"aspect_ratio": 8.32
} | |
image_12056.jpg | {
"xmin": 121,
"ymin": 885,
"xmax": 650,
"ymax": 961
} | ବ ly କଳ୍ପିକ ଭାବରେ, ଯଦି ଉତ୍ସର ପରିମାଣ cxactly ଜଣା ନଥାଏ, 129 କେଭି ଲାଇନ |
ଉତ୍ସଗୁଡିକର ପାରାମିଟରଗୁଡିକ ଉପରେ ନଜର ରଖିବା ପାଇଁ ବ୍ୟବହୃତ ହୋଇପାରିବ | ବର୍ତ୍ତମାନ ଏକ ପଦ୍ଧତି |
129 keV ରେଖା ବ୍ୟବହାର ଉପରେ ଆଧାର କରି ଏହାକୁ ନିର୍ଣ୍ଣୟ କରିବା ପାଇଁ ବିକାଶ କରାଯାଉଛି |
ଉଚ୍ଚ ସଠିକତା ସହିତ ସଂପୂର୍ଣ୍ଣ nmknown Pu-Be ଉତ୍ସଗୁଡ଼ିକର ପ୍ଲୁଟୋନିୟମ୍ ବିଷୟବସ୍ତୁ | | Alternatively, if the source dimensions are not cxactly known, the 129 keV line
can be used for monitoring the parameters of the sources. Presently a method
based on using the 129 keV line is being developed in order to determine the
plutonium content of completely nmknown Pu-Be sources with high precision. | line | {
"top": 25,
"left": 21,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 310,
"width": 529,
"height": 76,
"aspect_ratio": 6.96
} | |
image_12056.jpg | {
"xmin": 121,
"ymin": 95,
"xmax": 335,
"ymax": 112
} | ବର୍ତ୍ତମାନର କାର୍ଯ୍ୟର ଫଳାଫଳ | | the results of the present work. | line | {
"top": 14,
"left": 18,
"right": 28,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 27,
"width": 214,
"height": 17,
"aspect_ratio": 12.59
} | |
image_12061.jpg | {
"xmin": 421,
"ymin": 767,
"xmax": 749,
"ymax": 965
} | ‘ଏହି ଗଣନାଗୁଡ଼ିକର ଫଳାଫଳ ସଂଖ୍ୟାରେ ଦର୍ଶାଯାଇଛି |
3-14 ପ୍ଲଟ୍ ଗୁଡିକ ମଧ୍ୟରେ ପାର୍ଥକ୍ୟ ତୁଳନା କରେ |
ଅଣ-ଆପେକ୍ଷିକ ଏବଂ ସଠିକ୍ ଫଳାଫଳଗୁଡିକ ସଠିକ୍ ଭାବରେ ବିଭକ୍ତ |
resnlt। ‘ଏହା ପ୍ରତ୍ୟେକ ପଦ୍ଧତି ପାଇଁ କରାଯାଇଥାଏ। ଚିତ୍ର 3.6 ଆମକୁ |
CPS ପଦ୍ଧତି, ସଂଖ୍ୟା 7-10 ସମାନ ପରିମାଣର ପ୍ଲଟ୍ କରେ |
GLC ପଦ୍ଧତି ପାଇଁ, ଏବଂ 11-14 ସଂଖ୍ୟାଗୁଡିକ ସାନି ଷଡଯନ୍ତ୍ର କରେ |
GK ପଦ୍... | ‘The results of these calculations are shown in figures
3-14. The plots compare the difference between the
non-relativistic and exact results divided by the exact
resnlt. ‘This is done for each method. Figures 3.6 us
the CPS method, figures 7-10 plot the same quantities
for the GLC method, and figures 11-14 plot the sa... | paragraph | {
"top": 23,
"left": 15,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 661,
"width": 328,
"height": 198,
"aspect_ratio": 1.66
} | |
image_12061.jpg | {
"xmin": 437,
"ymin": 564,
"xmax": 736,
"ymax": 579
} | 3। ଅଣ-ଆପେକ୍ଷିକ ଅଫ୍ ସେଲ୍ ଟ୍ରାନ୍ସମିସନ୍ ଅପରେଟର୍ | | 3. The non-relativistic off shell transition operator. | line | {
"top": 21,
"left": 17,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 46,
"width": 299,
"height": 15,
"aspect_ratio": 19.93
} | |
image_12061.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 445,
"xmax": 399,
"ymax": 492
} | ପୁନ o ଉଦ୍ଧାର କୋଏଫିସିଣ୍ଟେଣ୍ଟର ଏହି ପସନ୍ଦ ଅନୁମାନ କରେ ଯେ ସ୍ପିନ୍ |
ଆପେକ୍ଷିକ ସମସ୍ୟାରେ କାନୋନିକାଲ୍ ସ୍ପିନ୍ | ରେ
ଆପେକ୍ଷିକ ଅଭିବ୍ୟକ୍ତି F ,, {A | p) i Wigner ଘୂର୍ଣ୍ଣନ | | This choice of recoupling coefficient assumes that the spin
in the relativistic problem is the canonical spin. In the
relativistic expression F,,{A. p) ix the Wigner rotation | line | {
"top": 20,
"left": 21,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 155,
"width": 329,
"height": 47,
"aspect_ratio": 7
} | |
image_12165.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 760,
"xmax": 399,
"ymax": 790
} | ସାଧାରଣତ ,, SMMC ପଦ୍ଧତି [24, 25] କୁ ବ୍ୟବହାର କରାଯାଇପାରିବ |
ଅବସୋର୍ଭାବ୍ଲକ୍ସର ଥର୍ମାଲ୍ ଆଶା ଭାଲ୍ନୋସ୍ | | In general, the SMMC method [24, 25] can be used to
calenlate thermal expectation valnos of obsorvablox | line | {
"top": 19,
"left": 17,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 95,
"width": 329,
"height": 30,
"aspect_ratio": 10.97
} | |
image_12165.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 840,
"xmax": 107,
"ymax": 853
} | କେଉଁଠାରେ | where | line | {
"top": 28,
"left": 11,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 8,
"width": 36,
"height": 13,
"aspect_ratio": 2.77
} | |
image_12165.jpg | {
"xmin": 422,
"ymin": 538,
"xmax": 750,
"ymax": 585
} | ମର୍ଟିଆ ଫାଇର ମୁହୂର୍ତ୍ତ; ର ବିସ୍ତାର ଦ୍ୱାରା ବ୍ୟାଖ୍ୟା କରାଯାଇଛି |
F ରୁ ଦ୍ୱିତୀୟ କ୍ରମ ind, F (S, 3) = F (8.u = 0) - ବାଇଟେ |
ଯେଉଁଠାରେ ia, 3 ର ଉପାଦାନ ଅଟେ | ସମାନ ଭାବରେ [26] | The moment of mertia fy; is defined by the expansion of
F to second order ind, F(S,3) = F(8.u = 0)— Bayete
where ia, are the components of 3. Equivalently [26] | line | {
"top": 21,
"left": 25,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 161,
"width": 328,
"height": 47,
"aspect_ratio": 6.98
} | |
image_12171.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 825,
"xmax": 749,
"ymax": 856
} | ଯେଉଁଠାରେ ¢ ହେଉଛି ବାହାରକୁ ଯାଉଥିବା ଏକକ-କଣିକା ତରଙ୍ଗ କାର୍ଯ୍ୟ, ମଧ୍ୟମ କ୍ଷେତ୍ର ମାଧ୍ୟମରେ ବିବର୍ତ୍ତନକୁ ବର୍ଣ୍ଣନା କରେ | ଉତ୍ସ କାର୍ଯ୍ୟ କରିଥାଏ |
Hp.2} ବର୍ତ୍ତମାନ ସେହି ପଏଣ୍ଟଗୁଡିକୁ ଅନୁସରଣ କରନ୍ତୁ ଯେଉଁଠାରେ ଏକ କଣିକାର ଏହାର ଶେଷ ଅଣ-ଅର୍ଥ-ପାରସ୍ପରିକ ପାରସ୍ପରିକ ସମ୍ପର୍କ ଥିଲା | | where ¢ is the outgoing single-particle wave function describing evolution through the mean field. The source functions
Hp.2} now refer to the points where a particle had its last non-mean-tield interaction. | line | {
"top": 27,
"left": 20,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 247,
"width": 679,
"height": 31,
"aspect_ratio": 21.9
} | |
image_1219.jpg | {
"xmin": 95,
"ymin": 725,
"xmax": 721,
"ymax": 936
} | ସେ କରିଥିବା ଏକ ସରଳ ଉନ୍ନତି ହେଉଛି ଏକ “ଅର୍ଦ୍ଧ-ରକ୍ଲାଟିଭିଷ୍ଟିକ୍” ବ୍ୟବହାର କରିବା-
ବ୍ୟବହାର ସମୟରେ, କେପ୍ଲେରିଆନ୍ କକ୍ଷପଥରେ ସମ୍ପୂର୍ଣ୍ଣ ଆପେକ୍ଷିକ କକ୍ଷପଥ ବ୍ୟବହାର କରି mation, i.c.
ସଂପୃକ୍ତ ମାଧ୍ୟାକର୍ଷଣ ତରଙ୍ଗ ନିର୍ଗମନ ପାଇଁ ଏକ ଆନୁମାନିକତା, ଏହି ଉପାୟଟି ଥିଲା |
ପ୍ରଥମେ (Rutfini & Saseki 1981) ଦ୍ୱାରା ପରାମର୍ଶ ଦିଆଯାଇଛି ଏବଂ ଏକ ସାଥୀ କାଗଜରେ ବିସ୍ତୃତ ଭାବର... | One simple improvement that cau he made is to use a “semi-rclativistic” approxi-
mation, i.c., using the fully relativistic orbit in place of the Keplerian orbit, while using
an approximation for the corresponding gravitational wave emission, This approach was
first. suggested by (Rutfini & Saseki 1981) and is explored... | line | {
"top": 10,
"left": 17,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 896,
"width": 626,
"height": 211,
"aspect_ratio": 2.97
} | |
image_12205.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 483,
"xmax": 750,
"ymax": 698
} | ଗୁରୁତର ତାପମାତ୍ରା ଉପରେ SCGF ଗଣନାର ଫଳାଫଳ ସେକ୍ ରେ ଆଲୋଚନା ହେବ | ଟିଭି | ଆମେ ବିଶେଷ ଦେବୁ |
ଫର୍ମି ଶକ୍ତି ଏବଂ ଡିସ୍କସ୍ ଚାରିପାଖରେ sp ଶକ୍ତି ସହିତ ଜଡିତ ସ୍ପେକ୍ଟ୍ରାଲ୍ ଫଙ୍କସନ୍ ପ୍ରତି ଧ୍ୟାନ ଦିଅନ୍ତୁ |
ଏକ ଯୁଗ୍ମ କଣ୍ଡେନ୍ସେଟକୁ ଏକ ପର୍ଯ୍ୟାୟ ପରିବର୍ତ୍ତନ ପାଇଁ ଏହି ସାଧାରଣ ନିର୍ଦ୍ଦିଷ୍ଟ ଘଟଣାଗୁଡିକ ପ୍ରଦର୍ଶିତ କରେ | ସେକ୍ଟରେ | ଚତୁର୍ଥ ଆମେ କରିବୁ |
xp ଶକ୍ତିର ବଣ... | Results of SCGF calculations above the critical temperature will be discussed in Sec. TV. We will pay special
attention to the spectral functions associated with sp strength around the Fermi energy and discnss, to which extend
these exhibit typical precimsor phenomena for a phase transition to a pairing condensate [3].... | line | {
"top": 19,
"left": 20,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1394,
"width": 680,
"height": 215,
"aspect_ratio": 3.16
} | |
image_12205.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 361,
"xmax": 750,
"ymax": 483
} | ସେକ୍ ରେ ମୁଁ ଏହି କାର୍ଯ୍ୟର ସାଧାରଣ ଗ୍ରୀନ୍ ଫିମିଟନ୍ ପାଇଁ SCGF ପଦ୍ଧତିର କିଛି ମ basic ଳିକ ବ features ଶିଷ୍ଟ୍ୟ ସମୀକ୍ଷା କରିବୁ |
ଯୁଗ୍ମ ଅସ୍ଥିରତା ଉପରେ ଏକ ଗୁରୁତ୍ one ପୂର୍ଣ୍ଣ ତାପମାତ୍ରା | ଅସନ୍ତୁଷ୍ଟ ଗ୍ରୀନ୍ ର କାର୍ଯ୍ୟଗୁଡ଼ିକର ପ୍ରଭାବ ହେବ |
ସେକ୍ ରେ ବିବେଚନା କରାଯାଏ | IIL ଏହା ସାଧାରଣ ଫାଙ୍କା ccpuation କୁ ନେଇଥାଏ ଯାହା ହୋମୋଜେନକନ୍ ବିଛାଇବା ସହିତ ଅନୁରୂପ... | In Sec. I of this work we will review some basic features of the SCGF method for the normal Green's fimetion at
temperatures above the critical one tor the pairing instability. The effects of the anomalous Green's functions will
be considered in Sec. IIL. This leads to the generalized gap ccpuation that corresponds to ... | line | {
"top": 11,
"left": 30,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 806,
"width": 680,
"height": 122,
"aspect_ratio": 5.57
} | |
image_12276.jpg | {
"xmin": 147,
"ymin": 471,
"xmax": 726,
"ymax": 780
} | ପରୀକ୍ଷାମୂଳକ ଭାବରେ 40 ରୁ ଅଧିକ ରିଜୋନାନ୍ସ ହିନ୍ ପାଳନ କରିଛନ୍ତି, ସେଥିମଧ୍ୟରୁ କିଛି ଲାଇସେନ୍ସ |
ବହୁତ ଉଚ୍ଚ ଉତ୍ତେଜନାରେ 20 Mc ¥ | L = 12+ ସହିତ ସର୍ବୋଚ୍ଚ ରାଜ୍ୟ ଦ୍ୱାରା ପୂର୍ବାନୁମାନ କରାଯାଇଛି |
15.3 ମ୍ୟାକ୍ଭିରେ ଆମର ଗଣନା, ପରୀକ୍ଷଣର କିଛି ନିକଟତର | ଅଳ୍ପ କିଛି ରାଜ୍ୟ |
ଏହା ଉପରେ ବୋଧହୁଏ ଅନ୍ୟ କିଛି ଯନ୍ତ୍ରକ by ଶଳ ଦ୍ produced ାରା ଉତ୍ପାଦିତ ହୁଏ ଏବଂ ଏହାକୁ... | Experimentally more than 40 resonances have heen observed, some of which lic
at very high excitation aronnd 20 Mc¥. The highest state with L= 12+ predicted by
our calculation at 15.3 McV, is somewhat close to the experiment. The few states
above it are probably produced by some other mechanism and cannot be acconnted
f... | paragraph | {
"top": 24,
"left": 10,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1046,
"width": 579,
"height": 309,
"aspect_ratio": 1.87
} | |
image_12277.jpg | {
"xmin": 165,
"ymin": 400,
"xmax": 317,
"ymax": 418
} | ସ୍ୱୀକୃତି | Acknowledgements | line | {
"top": 26,
"left": 24,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 8,
"width": 152,
"height": 18,
"aspect_ratio": 8.44
} | |
image_12277.jpg | {
"xmin": 154,
"ymin": 645,
"xmax": 529,
"ymax": 664
} | [3] L. Satpathy 1992। ପ୍ରୋଗ। ଭାଗ ନ୍ୟୁକ୍ଲ୍ | ପଦାର୍ଥ 29, 327 | [3] L. Satpathy 1992. Prog. Part. Nucl. Phys. 29, 327. | line | {
"top": 14,
"left": 19,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 58,
"width": 375,
"height": 19,
"aspect_ratio": 19.74
} | |
image_12336.jpg | {
"xmin": 109,
"ymin": 472,
"xmax": 716,
"ymax": 683
} | କିନ୍ତୁ Ict ମୋତେ ଏକ ସତର୍କତାର ଶବ୍ଦ ଇଞ୍ଜେକ୍ସନ ଦିଅ | ଯେପରି ପ୍ରଥମେ ଆର୍ମେଷ୍ଟୋ ଏଟ୍ ଦ୍ୱାରା ପ୍ରଦର୍ଶିତ | [76],
ସାମୂହିକ ପ୍ରବାହ ଇଆନ୍ କ୍ୱାର୍କ-ଗ୍ଲୁନ୍ ପ୍ଲାସିନରେ ଏକ ପାର୍ଟନର କାକ୍ରୀ କ୍ଷୟକୁ ପ୍ରଭାବିତ କରେ .. ଏହା ହେଉଛି
ବିଶେଷତ true ସତ, ଯଦି ଲଙ୍ଗିଟେଣ୍ଡାଇନାଲ ବିସ୍ତାର ଇନଭାରିଅଣ୍ଟକୁ ବ not ାଏ ନାହିଁ, ଯାହା ଏକ ମୋଡିଟିଓଡକୁ ନେଇଥାଏ |
ସମୟ ସହିତ ଘନତା ପ୍ରୋଫାଇଲ... | But Ict me inject a word of caution. As first demonstrated by Armesto et al. [ 76],
collective flow ean influence the cucrgy loss of a parton in the quark-gluon plasins.. This is
especially true, if the longitndinal expansion is not boost invariant, leading to a moditiod
density profile with time, As Renk and Ruppert. ... | line | {
"top": 20,
"left": 12,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 901,
"width": 607,
"height": 211,
"aspect_ratio": 2.88
} | |
image_12336.jpg | {
"xmin": 110,
"ymin": 183,
"xmax": 716,
"ymax": 375
} | ଜେଟ୍ ଲିଭର୍ ରେ ଆମ ପାଖରେ ବହୁତ {agn {ne) ରଣ୍ଟାଇନ୍ ଫେନୋମେନୋଲୋଜି ଅଛି | କିନ୍ତୁ କେତେକ ମଧ୍ୟ
ଆକର୍ଷଣୀୟ ନୂତନ ଚିନ୍ତାଧାରା | N. Borghini [73] ଏକ ଉପାୟରେ ଏକ ଉପାୟରେ ଆବଦ୍ଧ, ଯାହାର ମଧ୍ୟମ |
cffects କେବଳ ଏକ ପାରସ୍ପରିକ କାଳ୍ପନିକର ଏକ ପାରାମିଟର ପରିବର୍ତ୍ତନରେ ଏନକୋଡ୍ କରାଯାଏ |
ଏହି ଭଲ ପ୍ରତିଷ୍ଠିତ ପ୍ରତିଷ୍ଠିତ ପ୍ରତିଷ୍ଠିତ ଲୋଗାରିଥମିକ୍ ଆନୁମାନିକ ଆନୁମାନିକ ଆନୁମ... | We have scen a lot of {by new) rontine phenomenology on jet quenching. but also some
interesting new ideas. N. Borghini [ 73] prosonted an approach, in which the medium
cffects are simply encoded in a one-parameter change of the splitting fiction within
the well established modificd leading logarithmic approximation (M... | line | {
"top": 29,
"left": 27,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 810,
"width": 606,
"height": 192,
"aspect_ratio": 3.16
} | |
image_12336.jpg | {
"xmin": 110,
"ymin": 164,
"xmax": 259,
"ymax": 182
} | 4.2। ଜେଟ୍ ଲିଭାଇବା | | 4.2. Jet quenching | line | {
"top": 28,
"left": 23,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 19,
"width": 149,
"height": 18,
"aspect_ratio": 8.28
} | |
image_12384.jpg | {
"xmin": 135,
"ymin": 188,
"xmax": 426,
"ymax": 206
} | ଏବଂ ଅନ୍ୟପକ୍ଷରେ, ଛଅଟି ମତାମତ ସମୀକରଣ: | and, on the other, the six feedback equations: | line | {
"top": 27,
"left": 21,
"right": 19,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 34,
"width": 291,
"height": 18,
"aspect_ratio": 16.17
} | |
image_12534.jpg | {
"xmin": 136,
"ymin": 545,
"xmax": 725,
"ymax": 621
} | ଉତ୍କୃଷ୍ଟମାନଙ୍କ ପାଇଁ ମିନିବୋଏନ୍ ସହଯୋଗରେ ଆମେ କୃତଜ୍ଞତା ଜଣାଇବାକୁ ଚାହୁଁଛୁ | କାମ
ମୋଣ୍ଟେ କାର୍ଲୋ ସିନ୍ମିଲେସନ୍ ଏବଂ ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନ ବିଶ୍ଳେଷଣ ପାଇଁ ସଫ୍ଟୱେର୍ ପ୍ୟାକେଜ୍ ଉପରେ | ଏହି କାମ
ଏନକ୍ରିଜ୍ ବିଭାଗ ଏବଂ ନ୍ୟାସନାଲ ସ୍କିସ୍ ଫୋଣ୍ଡେସନ୍ ଅଫ୍ ଦି
ଯୁକ୍ତରାଷ୍ଟ୍ର। | We wish to express aur gratitude to the MiniBooNE callaboration for the excellent. work
on the Monte Carlo sinmilation and the software package for physics analysis. This work
is supported by the Department of Encrgy and the National Scicuce Fondation of the
United States. | line | {
"top": 26,
"left": 21,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 231,
"width": 589,
"height": 76,
"aspect_ratio": 7.75
} | |
image_12534.jpg | {
"xmin": 136,
"ymin": 650,
"xmax": 259,
"ymax": 675
} | ସନ୍ଦର୍ଭ | References | line | {
"top": 27,
"left": 10,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 7,
"width": 123,
"height": 25,
"aspect_ratio": 4.92
} | |
image_12534.jpg | {
"xmin": 136,
"ymin": 691,
"xmax": 724,
"ymax": 729
} | [1] ¥। ଫ୍ରଣ୍ଡ ଏବଂ ଆର। ସ୍କାପିର୍ (୧) 1996)), ଏକ ସ୍ନାୟୁ ବୃଦ୍ଧି ଆଲଗୋରିଦମ ସହିତ ପରୀକ୍ଷଣ,
ପ୍ରକ୍ରିୟା COLT, 209-217 ACM ପ୍ରେସ୍, ନ୍ୟୁୟର୍କ (1996) | [1] ¥. Freund and R.E. Schapire (1996), Experiments with a neur boosting algorithm,
Proc COLT, 209-217. ACM Press, New York (1996) | line | {
"top": 27,
"left": 27,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 134,
"width": 588,
"height": 38,
"aspect_ratio": 15.47
} | |
image_12534.jpg | {
"xmin": 137,
"ymin": 743,
"xmax": 725,
"ymax": 820
} | [2] ଜେ
ପରିସଂଖ୍ୟାନର, 29 (5), 1189-1232 (2001); ଜେ, ଫ୍ରିଡମ୍ୟାନ୍, ଟି ହାଷ୍ଟି, ଆର ତିବ୍ଶିରାନି, ଯୋଗୀ |
ଲଜିଷ୍ଟିକ୍ ରିଗ୍ରେସନ୍: ବ ost ଼ିବାର ଏକ ପରିସଂଖ୍ୟାନିକ ଦୃଶ୍ୟ, ପରିସଂଖ୍ୟାନର ଅନାଲ୍, 28 (2), 337-
407 (2000) | [2] J. Friedman, Greedy function approximation: a gradicnt boosting machine, Annals
of Statistics, 29(5), 1189-1232(2001); J, Friedman, T. Hastie, R. Tibshirani, Additive
Logistic Regression: a Statistical View of Boosting, Aunals of Statistics, 28(2), 337-
407(2000) | line | {
"top": 16,
"left": 12,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 194,
"width": 588,
"height": 77,
"aspect_ratio": 7.64
} | |
image_12539.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 481,
"xmax": 399,
"ymax": 719
} | ଏହି ଚିଠିରେ, ଆମେ ଏକ ଗୁରୁତ୍ୱପୂର୍ଣ୍ଣ ଭାବରେ ବିଶ୍ଳେଷଣ କରୁ |
ଭୂକମ୍ପ କାର୍ଯ୍ୟକଳାପର ଅଂଶ, ic। ପରିସଂଖ୍ୟାନ-
କ୍ରମାଗତ ଭୂକମ୍ପର ଘଟଣା କିମ୍ବା ଅପେକ୍ଷା ସମୟ |
ଏକ ଆଫ୍ଟଶକ୍ କ୍ରମରେ | ଆମର ଫଳାଫଳକୁ ଅନୁକରଣ କରିବା ପାଇଁ,
ଆମେ ପାଇଲୁ ଯେ ଏହି ପରିସଂଖ୍ୟାନଗୁଡ଼ିକ a ସହିତ ସମାନ ଅଟେ |
ମାନଚିତ୍ର ଦ୍ୱାରା ଶକ୍ତି-ଆଇନ କ୍ଷୟ ହାର ଦ୍ୱାରା ଚାଳିତ NHP ପ୍ରକ୍ରିୟା-
ବହୁ-ଡାଇମେନ୍ସନାଲ୍... | In this letter, we analyze one of the important as-
pects of the seismic activity, ic. the statistics of inter-
occurrences or waiting times of successive earthquakes
in an aftershock sequence. To simumarize our results,
we have found that these statistics are consistent with a
NHP process driven by a power-law decay r... | paragraph | {
"top": 18,
"left": 24,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 732,
"width": 328,
"height": 238,
"aspect_ratio": 1.38
} | |
image_12539.jpg | {
"xmin": 186,
"ymin": 68,
"xmax": 634,
"ymax": 87
} | ଆଫ୍ଟଶକ୍ ଅପେକ୍ଷା ସମୟ ବଣ୍ଟନ ପାଇଁ ଏକ ମଡେଲ୍ | | A model for the distribution of aftershock waiting times. | line | {
"top": 22,
"left": 15,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 41,
"width": 448,
"height": 19,
"aspect_ratio": 23.58
} | |
image_12539.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 725,
"xmax": 399,
"ymax": 916
} | ଭୂକମ୍ପ ମହାକାଶରେ ଏକ ହାଇରାର୍କିକାଲ୍ ଗଠନ ଏବଂ |
ସମୟ ଏବଂ ଏକ ଶାଖା ପ୍ରକ୍ରିୟା ଭାବରେ ମଧ୍ୟ ଥଙ୍ଗ ହୋଇପାରେ |
ଯେଉଁଠାରେ କ୍ୟାଚ୍ ଇଭେଣ୍ଟ ଦ୍ secondary ିତୀୟର କ୍ରମକୁ ଟ୍ରିଗର କରିପାରିବ |
ଘଟଣା ଇତ୍ୟାଦି | ଟିକ୍ସ ଗଠନ ଅନୁଯାୟୀ, କିଛି |
ଫୋରେଶକ୍ ମଧ୍ୟରେ ଭେଦଭାବ କରିବା ସମ୍ଭବ,
ମୁଖ୍ୟ ଶକ୍, ଏବଂ ଆଟର୍ଶକ୍, ଆଲଥୋଙ୍ଗ୍ | ଏହି ଶ୍ରେଣୀକରଣ
ଟାଇନ୍ ଭଲଭାବେ ବ୍ୟାଖ୍ୟା କରାଯାଇ ନାହି... | Earthquakes form a hierarchical structure in space and
time and can also be thonght of as a branching process
where cach event can trigger a sequence of secondary
events and so forth. According to tix structure, ia some
cases it ix possible to discriminate between foreshocks,
main shocks, and attershocks, althongh. thi... | paragraph | {
"top": 22,
"left": 12,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 605,
"width": 328,
"height": 191,
"aspect_ratio": 1.72
} | |
image_12539.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 285,
"xmax": 399,
"ymax": 476
} | ମାଟିର ଘଟଣା ହେଉଛି com- ର ଏକ ଫଳାଫଳ |
ଭଗ୍ନ ଅଂଶରେ plex nonlinear ଥ୍ରେସହୋଲ୍ଡ ଗତିଶୀଳ |
ପୃଥିବୀର ଭୂତଳ | ଏହି ଗତିଶୀଳତା ହେଉଛି ଏକ ମିଳିତ ଇଫେକ୍ଟ |
ବିଭିନ୍ନ ସାମୟିକ ଏବଂ ସ୍ଥାନିକ ପ୍ରକ୍ରିୟା ଚାଲିଛି |
ବିଭିନ୍ନ ପ୍ରକାରର ଟେମ୍ ଉପରେ ଏକ ଅତ୍ୟଧିକ ଭେଦକାରୀ ମିଡିଆ-
ପୋରାଲ୍ ଏବଂ ସ୍ପେସାଲ୍ ମାପକାଠି | ଏହି ଜଟିଳତା ସତ୍ତ୍ .େ | ଗୋଟିଏ |
ମହାକାଶରେ ଏକ ବିନ୍ଦୁ ପ୍ରକ୍ରିୟା ... | The occurrence of eartheuakes is an outcome of com-
plex nonlinear threshold dynamies in the brittle part of
the Earth's crust. This dynamics is a combined etfect of
different temporal and spatial processes taking place in
a highly heterogeneous media over a wide range of tem-
poral and spatial scales [1]. Despite this... | paragraph | {
"top": 20,
"left": 25,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 612,
"width": 328,
"height": 191,
"aspect_ratio": 1.72
} | |
image_12539.jpg | {
"xmin": 143,
"ymin": 101,
"xmax": 676,
"ymax": 165
} | ରୋବର୍ଟ ଶେହେରକୋଇ, '' * ଗ୍ଲେବ ୟାକୋଭଲେଭ ,! '! ଡୋନାଲ୍ଡ ଏଲ୍ ଟର୍କୋଟେ, ’+ ଏବଂ ଜୋହୁ ବି ରୁଣ୍ଡଲେ! 4
* ସେଣ୍ଟର ଫର କମ୍ପ୍ୟୁଟେସନ୍ ସେଏନୋ ଏବଂ ଇ Engineering ୍ଜିନିୟରିଂ, ୟୁନିଭର୍ସିଟି ଅଫ୍ କାଲିଫର୍ଣ୍ଣିଆ, ଡ୍ୟାସିସ୍, CA 95616 |
“ଜିଓଲୋଜି ବିଭାଗ, କାଲିଫର୍ଣ୍ଣିଆର ୟୁନିଭର୍ସିଟି, ଡେଭିସ୍, CA 95616 |
ଡେଲ: ଜୁଲାଇ 28। 2005) | Robert Sheherhakoy,''* Gleb Yakovlev,!'! Donald L. Turcotte,’ + and Johu B. Rundle! 4
* Center for Computational Seienoe and Engineering, Universite of California, Dacis, CA 95616
“Department of Geologg, Universite of California, Davis, CA 95616
Dale: July 28. 2005) | line | {
"top": 20,
"left": 27,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 283,
"width": 533,
"height": 64,
"aspect_ratio": 8.33
} | |
image_12655.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 706,
"xmax": 398,
"ymax": 966
} | ନମୁନା ଦ length ର୍ଘ୍ୟ practice ଅଭ୍ୟାସ କରିବାକୁ ମାପ କରାଯାଇଛି |
ଅସ୍ଥିରତାର onsct ସମୟ f * ଉପରେ କ inf ଣସି ଅସୀମତା ନାହିଁ |
ଯଦିଓ ନାଇଫେ ଦର୍ଶାଇଛନ୍ତି ଯେ init ର ସ୍ଥିରତା |
ଦୁଇଟି ଇଣ୍ଟରଫେସ୍ ବନ୍ଦ ହେଲେ ନମୁନା ପ୍ରଭାବିତ ହୋଇପାରେ |
enongh [24] | ଆମେ ଏହା ଧ୍ୟାନ ଦେବୁ | ସାମ୍ ର ଛୋଟ ମୂଲ୍ୟ ପାଇଁ-
ple ଲମ୍ବ here ଏଠାରେ ବିବେଚିତ {! = 82), ପଛ ଇଣ୍ଟରଟାକ୍ |
ଦ... | The sample length { has been measured to have practi-
cally no infinence on the onsct time f* of the instability
Although Nayfeh has shown that the stability of init
samples could be affected if the two interfaces are close
enongh [24]. we note that. for the smallest value of sam-
ple length £ considered here {! = 82),... | paragraph | {
"top": 22,
"left": 11,
"right": 10,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 884,
"width": 327,
"height": 260,
"aspect_ratio": 1.26
} | |
image_12655.jpg | {
"xmin": 421,
"ymin": 843,
"xmax": 750,
"ymax": 966
} | ‘ସତ୍ୟ ଯେ ଆଙ୍ଗୁଠିରେ ଅବଦାନର ଅବଦାନ
ଏକ ଗୁରୁତ୍ length ପୂର୍ଣ୍ଣ ଦ length ର୍ଘ୍ୟ ବାହାରେ ଶିଖର ପରିପୃଷ୍ଠରେ ବିସ୍ତାର |
ନମୁନା ପାଇଁ ଗୁରୁତ୍ୱପୂର୍ଣ୍ଣ ବ୍ୟବହାରିକ ଧାରଣା ଅଛି |
chrouatogeaphy: ଯଦି ଅଙ୍ଗୁଳି ଉଠିବା ଅସମ୍ଭବ, ଜଣେ ହୋଇପାରେ |
କୁରା ax ଼ି ଭଲ ପରିମାଣର ଲୋଡ୍ ନମୁନା କାଉଟ୍ରିବନିଅନ୍ କୁରା ax ଼ି |
ଆଙ୍ଗୁଠିର ଏକ ପ୍ରଦତ୍ତ ହେଣ୍ଡକୁ ପରିପୂର୍ଣ୍ଣ କରୁଛି (.. ଦୀ... | ‘The fact that the contribution of fingering to the
broadening af the peak saturates beyond a critical length
of the sample has important practical conseeprences for
chrouatogeaphy: if fingering is unavoidable, one might
ax well load samples of long extent ax the coutribntion
of fingering is saturating heyond a given (... | line | {
"top": 30,
"left": 10,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 425,
"width": 329,
"height": 123,
"aspect_ratio": 2.67
} | |
image_12705.jpg | {
"xmin": 260,
"ymin": 321,
"xmax": 533,
"ymax": 399
} | oscarh@physies.megill.ca,
ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନ ବିଭାଗ, ମ୍ୟାକଗିଲ୍ ବିଶ୍ୱବିଦ୍ୟାଳୟ |
3600 ୟୁନିଭରସିଟି ସେଣ୍ଟ୍,
ମୋଣ୍ଟ୍ରିଆଲ୍, କ୍ୟୁବେକ୍, କାନାଡା, H3A TS | | oscarh@physies.megill.ca,
Physics Department, McGill University
3600 University St.,
Montréal, Québec, Canada, H3A TS. | line | {
"top": 19,
"left": 19,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 137,
"width": 273,
"height": 78,
"aspect_ratio": 3.5
} | |
image_12762.jpg | {
"xmin": 75,
"ymin": 110,
"xmax": 400,
"ymax": 711
} | QB। J. Dufresne, Wo J. Gerace ୱୋ ଜେ ଲିଓନାର୍ଡ | ଜେ।
ବ୍ଲେଷ୍ଟି und L. Werk। "ଚୋଷ୍ଟାଲ୍: ଏକ ଡାଏସୋଭମ୍ କମ୍ୟୁ |
aicution system Tor ସକ୍ରିୟ ଶିକ୍ଷା, ”J. Conyont, High,
ଶିକ୍ଷାଦାନ | 7। 3 (1998),
[2] ଆର। ulecactive-cagagemeol ବନାମ truditional mcth-
ଠିକ ଅଛି: ସାକାଉିକ୍ସ ଲେଷ୍ଟର ଏକ ଛଅ ହଜାର-ଷ୍ଟୁଡୁଲ୍ ସର୍ଭେ |
dutu far jatruduclory physies... | QB. J. Dufresne, Wo J. Gerace. Wo J Leonard. J.P.
Blestee. und L. Werk. "Chostalk: A diasovom commu
aicution system Tor active learning,” J. Conyont, High,
Educ. 7. 3 (1998),
[2] R. Hike. ulecactive-cagagemeol vs. truditional mcth-
ok: A six-thousund-studeul survey of sacchauics Lest
dutu far jatruduclory physies conn... | paragraph | {
"top": 20,
"left": 24,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 2088,
"width": 325,
"height": 601,
"aspect_ratio": 0.54
} | |
image_12778.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 370,
"xmax": 750,
"ymax": 481
} | ମ୍ୟାକ୍ସୱେଲ୍ସ ସିଦ୍ଧାନ୍ତରେ ଥିବା ବ elect ଦ୍ୟୁତିକ ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର ବହୁ ଦିନରୁ ଗୁରୁତ୍ୱପୂର୍ଣ୍ଣ ସମୃଦ୍ଧତାକୁ ସନ୍ତୁଷ୍ଟ କରିବା ପାଇଁ |
ସଂରକ୍ଷଣ ନିୟମ ପୂରଣ କରନ୍ତୁ | ସଂରକ୍ଷଣ Iw T ° ", = 0 ଯେଉଁଠାରେ T °? Ix ବ୍ୟବହାରିକ ଶକ୍ତି-ଗତି |
ଷ୍ଟ୍ରେକ୍ସସ୍ ଟେନସର୍ ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ଶକ୍ତିର ଗତି, ଗତି (ପଏଣ୍ଟିଂ) ଏବଂ ଚାପର ଘନତ୍ୱକୁ ପ୍ରକାଶ କରେ |
ଏକ (ସ୍ଥାନୀୟ) ମିନକୋ... | The electromagnetic field in Maxwells theory is since long Inown to satisfy important symmetries and consecuently
satisfy conservation laws. For exaniple the conservation Iw T°", = 0 where T°? ix the usnal energy-momentum
strexs tensor expresses the conservation of cnergy, momentum (Poynting) and stress densities of th... | line | {
"top": 24,
"left": 13,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 687,
"width": 680,
"height": 111,
"aspect_ratio": 6.13
} | |
image_12778.jpg | {
"xmin": 293,
"ymin": 813,
"xmax": 528,
"ymax": 828
} | ଉ: କୁଭାରିଆନି ସ୍ପେକ୍ଟ୍ରାଲ୍ ଡେନସିଲି ଟେନସର୍ | | A. Cuvariani spectral densily tensor | line | {
"top": 17,
"left": 19,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 42,
"width": 235,
"height": 15,
"aspect_ratio": 15.67
} | |
image_12778.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 481,
"xmax": 750,
"ymax": 543
} | ସାଧାରଣ ଆପେକ୍ଷିକତାର ବକ୍ର ସ୍ପେସ୍ ଟାଇମ୍ କୁ ଯିବା ଦ୍ୱାରା ଅନେକ ସମୃଦ୍ଧତା ନଷ୍ଟ ହୋଇଯାଏ, ଏବଂ ସଂରକ୍ଷଣ ନିୟମ ପ୍ରଯୁଜ୍ୟ |
କେବଳ ସ୍ଥାନୀୟ ଭାବରେ | ସାଧାରଣ ଆପେକ୍ଷିକତା ଅଧ୍ୟୟନରେ ସ୍ natural ାଭାବିକ ଭାବରେ ଉତ୍ପନ୍ନ ଏକ ଗୋଷ୍ଠୀ ହେଉଛି ଗ୍ରୁପ୍ SL (2.C) | ଜଟିଳ ଗୋଷ୍ଠୀ |
unimodular 2x2 ମ୍ୟାଟ୍ରିକ୍ସ | SL {2.C) ଏବଂ ସଠିକ୍ ମଧ୍ୟରେ ଏକ ହୋମୋର୍ଫିସନ୍ ଅଛି | ଅର୍ଥୋକ୍ରୋ... | Moving to the curved spacetime of general relativity many of the symmetries are lost, and conservation laws applics
only locally. A group arising naturally in the study of general relativity is the group SL(2.C). the group of complex
unimodular 2x2 matrices. There exist a homomorphisns between SL{2.C) and the proper. o... | line | {
"top": 14,
"left": 21,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 358,
"width": 679,
"height": 62,
"aspect_ratio": 10.95
} | |
image_12778.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 846,
"xmax": 749,
"ymax": 878
} | ବ elect ଦ୍ୟୁତିକ ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ରକୁ ବର୍ଣ୍ଣନା କରୁଥିବା ମ fundamental ଳିକ ଭ physical ତିକ ବସ୍ତୁ ହେଉଛି କ୍ଲେକ୍ଟ୍ରୋମାଗୁଏଟିକ୍ ଫିଲ୍ଡ ଟେନସର୍ f ,,। ଯାହା
ଏହାର ଦୁଇଟି ସୂଚକାଙ୍କରେ skew-symunetric ଅଟେ | | The fundamental physical object describing the electromagnetic field is the clectromaguetic field tensor f,,. which
is skew-symunetric in its two indicies | line | {
"top": 22,
"left": 15,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 184,
"width": 679,
"height": 32,
"aspect_ratio": 21.22
} | |
image_12778.jpg | {
"xmin": 190,
"ymin": 120,
"xmax": 632,
"ymax": 164
} | David Snudkvist *
ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନ ଏବଂ ପରିବେଶର ରସାୟନ ବିଜ୍ଞାନ, CNRS, ଅର୍ଲେନ୍ସ, ଫ୍ରାନ୍ସ |
[ତାରିଖ: ଅଗଷ୍ଟ 16। 2018) | David Snudkvist*
Latoratoire de Physique ot Chimie de F Environnement, CNRS, Orléans, France
[Dated: August 16. 2018) | line | {
"top": 11,
"left": 19,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 109,
"width": 442,
"height": 44,
"aspect_ratio": 10.05
} | |
image_12898.jpg | {
"xmin": 141,
"ymin": 462,
"xmax": 712,
"ymax": 482
} | ଆଙ୍ଗଲ୍ ଇଣ୍ଟିଗ୍ରେସନ୍ କରିବା ଉପରେ | ଆମେ ଏକ ଅଣ-ର ar ଖିକ ଡିଫେରିଏଲ୍ ସମୀକରଣ ଭାବରେ ଲେଖିବା (5) | | on doing the angle integrations. We ean alse write (5) as a non-linear differential equation | line | {
"top": 24,
"left": 12,
"right": 23,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 87,
"width": 571,
"height": 20,
"aspect_ratio": 28.55
} | |
image_12958.jpg | {
"xmin": 144,
"ymin": 266,
"xmax": 573,
"ymax": 292
} | PACS ସଂଖ୍ୟା: 0: 4.76. ସେ, 04.75.Dg, 29.20.44 | 34.20.08
କୀ ଶବ୍ଦ: ପରମାଣୁ ଇଣ୍ଟରଫେରୋମିଟ୍ରି, ପରମାଣୁ ଅପ୍ଟିକ୍ସ, ଭ୍ୟାନ୍ ଡେର୍ ୱାଲା | ପରମାଣୁ-ପୃଷ୍ଠ ପାରସ୍ପରିକ କ୍ରିୟା | | PACS numbers: 0:4.76.He, 04.75.Dg, 29.20.44. 34.20.08
Keywords: atom interferometry, atom optics, van der Waala. atom-surface interactions | line | {
"top": 19,
"left": 12,
"right": 21,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 156,
"width": 429,
"height": 26,
"aspect_ratio": 16.5
} | |
image_12997.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 721,
"xmax": 399,
"ymax": 863
} | ବେଗ ବୃଦ୍ଧିର pdfs, ଏପରିକି “ବାଲିସ୍-
ଟାଇ ”ସହଜ (Qo = 0) | ସମସ୍ତ ପାସେବଲ୍ ରାଣ୍ଡମ୍ ini କୁ ବିଚାର କରି |
ଆପେକ୍ଷିକ ଗତିର ଟାୟଲ୍ ଦିଗ, କଣିକାର ଭଗ୍ନାଂଶ |
ଯୋଡି ଯାହା ପ୍ରାରମ୍ଭରେ ତୁମକୁ କ୍ୟାଚ୍ ଆଡକୁ ଗତି କରେ, ଏହିପରି |
ଛୋଟ ସ୍ଥାନିକ ଅଞ୍ଚଳରେ ବୃହତ ଗ୍ରେଡିଏଣ୍ଟ୍ ଗୁଡିକ ଅଧିକ ହୁଏ |
ବାରମ୍ବାର କିନ୍ତୁ ଯେତେବେଳେ ଏହା ଘଟେ ସେତେବେଳେ ବହୁତ ତୀବ୍ର ହୋଇଥାଏ |
ଡୁ, ଏବଂ କ୍... | pdfs of velocity increments, occur even im the “ballis-
tie” ease (Qo = 0). Considering all passible random ini
tial directions of relative motion, the fraction of particle
pairs that initially move towards cach thee is small, thus
large gradients in small spatial regions occur rather in
frequently but are very intense... | line | {
"top": 14,
"left": 10,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 489,
"width": 328,
"height": 142,
"aspect_ratio": 2.31
} | |
image_13029.jpg | {
"xmin": 145,
"ymin": 168,
"xmax": 668,
"ymax": 247
} | ଏଠାରେ ଏବଂ [16] ରେ ରିପୋର୍ଟ ହୋଇଥିବା ଲୋକଙ୍କ ସହିତ ସଂଶୋଧନ ଯଥେଷ୍ଟ ସମାନ ଅଟେ | ଅପରପକ୍ଷେ,
1500 ମିଟରର ଉଚ୍ଚତା ପରିବର୍ତ୍ତନ ଏକ ସ୍ପ୍ରିଣ୍ଟରକୁ 0.11 s ସାହାଯ୍ୟରେ ମିଳିଥାଏ |
[18] ରେ ଅଧ୍ୟୟନ | correction is fairly consistent with those reported here and in [16]. Conversely,
an altitude change of 1500 m is found to assist a sprinter by 0.11 s in the
study prosonted in [18] | line | {
"top": 23,
"left": 26,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 167,
"width": 523,
"height": 79,
"aspect_ratio": 6.62
} | |
image_13029.jpg | {
"xmin": 146,
"ymin": 758,
"xmax": 668,
"ymax": 807
} | [୧]] ରେ ଅନ୍ତର୍ଭୁକ୍ତ କ୍ୱାସି-ଫିଜିକାଲ୍ ମଡେଲ୍ ଭିନ୍ନକ୍ଷମ ଇକନା-
ଫର୍ମର ପାଞ୍ଚ ଡିଗ୍ରୀ ସ୍ୱାଧୀନତା ସହିତ ଟାଇନ୍ସ | | The quasi-physical model introdneed in [14] involves a set of differential eqna-
tions with five degrees of freedom, of the form | line | {
"top": 12,
"left": 23,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 100,
"width": 522,
"height": 49,
"aspect_ratio": 10.65
} | |
image_13040.jpg | {
"xmin": 152,
"ymin": 880,
"xmax": 551,
"ymax": 901
} | [8] N. P. Linthorne, J. App। ବାୟୋମେକ୍ | 10, 110-131 (1994) | [8] N. P. Linthorne, J. App. Biomech. 10, 110-131 (1994) | line | {
"top": 19,
"left": 15,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 58,
"width": 399,
"height": 21,
"aspect_ratio": 19
} | |
image_13040.jpg | {
"xmin": 153,
"ymin": 488,
"xmax": 529,
"ymax": 507
} | [3] A. J. Ward-Simith, J. Biomech 17, 339-347 (1984) | [3] A. J. Ward-Simith, J. Biomech. 17, 339-347 (1984) | line | {
"top": 11,
"left": 27,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 52,
"width": 376,
"height": 19,
"aspect_ratio": 19.79
} | |
image_13148.jpg | {
"xmin": 95,
"ymin": 565,
"xmax": 390,
"ymax": 691
} | ଏହା ଉଲ୍ଲେଖଯୋଗ୍ୟ ଯେ ଆମର ମାମଲା (19} - (20} ମଧ୍ୟ) |
ହପଫିଲ୍ଡ ମଡେଲକୁ ହ୍ରାସ କରେ କିନ୍ତୁ କେବଳ ସୀମାରେ |
ଯେକ any ଣସି ¢ (18) ପାଇଁ B + -1 | ଅନ୍ୟଥା, ପ୍ରତିଯୋଗିତା |
ଏକ ଜଟିଳ ଆଚରଣରେ ପରିଣତ ହୁଏ | ବିଶେଷ ଭାବରେ,
ଶବ୍ଦ ବଣ୍ଟନ P ** (X | S) ର (20) ସହିତ ଅଭାବ |
ଫ୍ୟାକ୍ଟ୍ରାଇଜେସନ୍ ପ୍ରପର୍ଟି ଯାହା ଏକ ରହିବା ଆବଶ୍ୟକ |
ସଠିକ୍ ସମୃଦ୍ଧତା ସହିତ cticctive Hamilton... | It ix to be remarked that our case (19}-(20} also
reduces to the Hopfield model but only in the limit
B+ -1 for any ¢ (18). Otherwise, the competition
results in a rather complex behavior. In particular,
the noise distribution P**(X|S) lacks with (20) the
factorization property which is required to have an
cticctive Ha... | line | {
"top": 15,
"left": 29,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 354,
"width": 295,
"height": 126,
"aspect_ratio": 2.34
} | |
image_13148.jpg | {
"xmin": 402,
"ymin": 820,
"xmax": 697,
"ymax": 900
} | ଅନ୍ୟଥା, ଜଣେ ଗତିଶୀଳ ସହିତ ଅଗ୍ରଗତି କରିପାରେ |
(23) ବଦଳାଇବା ପରେ ସମୀକରଣ (16), ଯଦିଓ |
ଏହା ସେତେବେଳେ ପ୍ରକୃତ ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ହାମିଲଟନିଆନ୍ ନୁହେଁ | ଗୋଟିଏ |
ହପଟିଲ୍ଡ ସହଜତା ପାଇଁ ସମାନ ପଦ୍ଧତି ଅନୁସରଣ କରିପାରନ୍ତି |
ଅସୀମେନେଟ୍ରିକ୍ ସିନେପ୍ସ୍ ସହିତ [Hertz ot al।, 1991], ପାଇଁ | | Otherwise, one may proceed with the dynamic
equation (16) after substituting (23), even though
this is not then a true effective Hamiltonian. One
may follow the same procedure for the Hoptield ease
with asymunetric synapses [Hertz ot al., 1991], for | line | {
"top": 29,
"left": 22,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 245,
"width": 295,
"height": 80,
"aspect_ratio": 3.69
} | |
image_13148.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 101,
"xmax": 390,
"ymax": 563
} | ଭେସିକଲ୍ ଖୋଲିବା ଏବଂ ବନ୍ଦ କରିବା (ଏସ୍ କିଲ୍) |
ଫିକର୍, ବ୍ୟକ୍ତିଗତ ଯୋଗାଯୋଗ) | ର ଷ୍ଟୋକାଷ୍ଟିକ୍ |
ପୋଷ୍ଟସିନାପ୍ଟିକ୍ ରିସେପ୍ଟର, ଯାହାର ନିଜସ୍ୱ ଅନେକ ଅଛି |
କାରଣ, ଗ୍ଲୁଟାମେଟ୍ ଏକାଗ୍ରତାର ପରିବର୍ତ୍ତନ |
ସିନେପ୍ଟିକ୍ ଖଣ୍ଡ ଏବଂ ଶକ୍ତିରେ ପାର୍ଥକ୍ୟ-
ବିଭିନ୍ନ ସ୍ଥାନରୁ ସକ୍ରିୟ ଜୋନ୍ ର ସହଜ |
ସିନେପ୍ସ୍ [Franks et al .. 2008] | ଏହା ଜଟିଳ କି?
ପରିସ୍ଥିତି ଯାହାକୁ ଆମେ ... | of the opening and closing of the vesicles (S. Kil
fiker, private communication). the stochasticity of
the postsynaptic receptor, which has its own several
causes, variations of the glutamate concentration in
the synaptic cleft. and differences in the potency re-
Ieased from different locations ou the active zone of
th... | paragraph | {
"top": 16,
"left": 30,
"right": 22,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 1376,
"width": 296,
"height": 462,
"aspect_ratio": 0.64
} | |
image_13148.jpg | {
"xmin": 402,
"ymin": 545,
"xmax": 697,
"ymax": 577
} | (ଥର୍ମୋଡାଇନାମିକ୍) ସୀମା N - sc | ଏହା ପରେ ଏହା ଅନୁସରଣ କରେ |
ପ୍ରଭାବଶାଳୀ ଓଜନ: | (thermodynamic) limit N — sc. It then follows the
affective weights: | line | {
"top": 24,
"left": 26,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 71,
"width": 295,
"height": 32,
"aspect_ratio": 9.22
} | |
image_13151.jpg | {
"xmin": 402,
"ymin": 466,
"xmax": 696,
"ymax": 497
} | ସୁଇଚ୍ ଘଟଣାଗୁଡ଼ିକ ପୁନ re ସହିତ ଦୃ ust ଅଟେ |
ଗଚ୍ଛିତ ନମୁନା ପ୍ରକାରକୁ ଦେଖ | | that the switching phenomena is robust with re
spect to the type of pattern stored. | line | {
"top": 25,
"left": 22,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 69,
"width": 294,
"height": 31,
"aspect_ratio": 9.48
} | |
image_13335.jpg | {
"xmin": 419,
"ymin": 235,
"xmax": 748,
"ymax": 955
} | * ଟୋବିୟସ୍ Osbome@rhul.ac-uk
11) M. Fanpes ,। ନାଚିରେଗାଲ୍, ଏବଂ ଆର। ୱେମର୍, କମ
ଗଣିତ ପଦାର୍ଥ 144,443 1992)
12) 8 ରିଚର୍ଟାନ୍ R. F Werner J. Statist Phys 82 965 (1996)
cond-mat9S04001 |
13) B Verstraete ଏବଂ J. 1। Cirac (2004), cond-mav ') 70 407066 |
18} B ଭର୍ସୁଆଏଟ୍ ଏବଂ। Ciao, Phys, Rev. 8 73, 094425 206),
cond-mat505 14
1... | * Tobias. Osbome@rhul.ac-uk
11) M. Fanpes, . Nachiergacle, and RR. Wemer, Comm
Math Phys. 144,443 1992)
12) 8. Richterand R. F Werner J. Statist Phys 82 965 (1996)
cond-mat9S04001
13) B Verstraete and J. 1. Cirac (2004), cond-mav')}407066.
18} B Versuaete and. Ciao, Phys, Rev. 8 73, 094425 206),
cond-mat505 14.
15... | paragraph | {
"top": 30,
"left": 28,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 2030,
"width": 329,
"height": 720,
"aspect_ratio": 0.46
} | |
image_13335.jpg | {
"xmin": 68,
"ymin": 273,
"xmax": 397,
"ymax": 305
} | ଯେଉଁଠାରେ [82] = Ofco | f | | + 1 ଜୋଗ୍ (n / e)) | କିଛି ସ୍ଥିର ପାଇଁ |
iy ଏବଂ ¢ | where [82] = Ofco|f| + 1 Jog(n/e)). for some constants
iy and ¢ | line | {
"top": 11,
"left": 20,
"right": 20,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 75,
"width": 329,
"height": 32,
"aspect_ratio": 10.28
} | |
image_13346.jpg | {
"xmin": 139,
"ymin": 207,
"xmax": 679,
"ymax": 251
} | Satoshi Adachi?
ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନ ବିଭାଗ, ବିଜ୍ଞାନ ବିଭାଗ, ଟୋକିଓ ଇନଷ୍ଟିଚ୍ୟୁଟ୍ ଅଫ୍ ଟେକ୍ନୋଲୋଜି, ମେଗୁର୍ 152-8550, ଅପ୍ |
(ଡେଟେଡ୍: ମାର୍ଚ୍ଚ 6, 2018) | Satoshi Adachi?
Department of Physics, Faculty of Science, Tokyo Institute of Technology, Megure 152-8550, up
(Duted: March 6, 2018) | line | {
"top": 10,
"left": 12,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 136,
"width": 540,
"height": 44,
"aspect_ratio": 12.27
} | |
image_13346.jpg | {
"xmin": 153,
"ymin": 162,
"xmax": 663,
"ymax": 191
} | ମିକିଟୋ ଟୋଡା!
ପଦାର୍ଥ ବିଜ୍ଞାନ ବିଭାଗ, ବିଜ୍ଞାନ ବିଭାଗ, ନାରା ୱୋମେନ୍ସ ୟୁନିଭରସିଟି, ନାରା 690-8508, ଟେପୁନ୍ | Mikito Toda!
Department of Physics, Faculty of Science, Nara Womens University, Nara 690-8508, tepun | line | {
"top": 22,
"left": 14,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 96,
"width": 510,
"height": 29,
"aspect_ratio": 17.59
} | |
image_13346.jpg | {
"xmin": 116,
"ymin": 67,
"xmax": 706,
"ymax": 87
} | କ୍ୱାଣ୍ଟମ୍ ବିଶୃଙ୍ଖଳା ପାଇଁ ଏଣ୍ଟାଙ୍ଗମେଣ୍ଟର ଡାଇନାମିକାଲ୍ ଗଠନରେ ବିଶ୍ୱବ୍ୟାପୀ | | Universality in Dynamical Formation of Entanglement for Quantum Chaos | line | {
"top": 24,
"left": 21,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 71,
"width": 590,
"height": 20,
"aspect_ratio": 29.5
} | |
image_13346.jpg | {
"xmin": 71,
"ymin": 821,
"xmax": 399,
"ymax": 882
} | ତଥାପି, ଏକ ପରିବେଶ ସହିତ ପାରସ୍ପରିକ କ୍ରିୟା ନୁହେଁ |
କେବଳ ଜଟିଳ ପ୍ରକ୍ରିୟାର କାରଣ-
ment। ବାସ୍ତବରେ, ଜଡ଼ିତ ଗତିଶୀଳ ଗଠନ |
କ୍ୱାଣ୍ଟମ୍ ବିଶୃଙ୍ଖଳା ଦ୍ these ାରା ଆଜିକାଲି ସକ୍ରିୟ ବିଷୟ ହୋଇଛି | | However, interaction with an environment is not the
only cause of complicated processes of forming entangle-
ment. Actually, dynamical formation of entanglement
by quantum chaos has been au active topic these days | line | {
"top": 21,
"left": 17,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 169,
"width": 328,
"height": 61,
"aspect_ratio": 5.38
} | |
image_13346.jpg | {
"xmin": 421,
"ymin": 766,
"xmax": 749,
"ymax": 842
} | ଆମେ ଏକ ଦ୍ୱି-କଣିକା ପ୍ରଣାଳୀର ଏକ ତରଙ୍ଗ ପ୍ରବୃତ୍ତିକୁ ବିଚାର କରୁ |
(21.22) ସରଳତା ପାଇଁ, ଆମେ ପରିମାପକୁ ଅନୁମାନ କରୁ |
ସ୍ୱାଧୀନତାର ପ୍ରତ୍ୟେକ ଡିଗ୍ରୀ ପାଇଁ ହିଲବର୍ଟ ସ୍ପେସ୍ ଗୁଡିକ ହେଉଛି |
ସାନ, ଏବଂ N ଦ୍ୱାରା ସୂଚିତ ହେବ | ତାପରେ, ତରଙ୍ଗ କାର୍ଯ୍ୟ |
ix କୁରା represented ଼ୀ | We consider a wave tinction of a bi-particle system.
(21.22). For simplicity, we assmme tat the dimensions
of the Hilbert spaces for each degree of freedom are the
sane, and will be denoted by N'. Then, the wave function
ix represented ax | line | {
"top": 11,
"left": 26,
"right": 15,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 242,
"width": 328,
"height": 76,
"aspect_ratio": 4.32
} | |
image_1336.jpg | {
"xmin": 70,
"ymin": 578,
"xmax": 751,
"ymax": 670
} | ଉଭୟ ଚିତ୍ର 4 ଏବଂ § ବର୍ଣ୍ଣନା କରେ ଯେ ସାମ୍ପ୍ରତିକ ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡିକ ମଧ୍ୟରୁ ସର୍ବ ବୃହତ ଏକ ଶାସନରେ ପ୍ରବେଶ କରିସାରିଛି ଯେଉଁଥିରେ
ହ୍ରାସ ହୋଇଥିବା କେଶର otfccts କୁ ବିଚାର କରାଯିବା ଆବଶ୍ୟକ ଏବଂ ଭବିଷ୍ୟତର ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡିକ ନିଶ୍ଚିତ ଭାବରେ ଏହାର ହିସାବ ଦେବାକୁ ପଡିବ | ନିର୍ଭର କରିବା
ଚିତ୍ର ଉପରେ ଏବଂ ସାମ୍ପ୍ରତିକ ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡିକ ପାଇଁ ପ୍ରଭାବକୁ ଅବହେଳା କରିବାକୁ ଯଥାର୍ଥତା ଦେବ... | Both Figures 4 and § illustrate that the largest of current experiments are already entering a regime in which the
otfccts of reduced shear must be considered and future experiments will certainly need to account for it. Relying
on Fig. & to justify neglecting the effect for current experiments is a little dangerons si... | line | {
"top": 29,
"left": 30,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 687,
"width": 681,
"height": 92,
"aspect_ratio": 7.4
} | |
image_13399.jpg | {
"xmin": 135,
"ymin": 623,
"xmax": 656,
"ymax": 815
} | ଯାହାକି ବିସ୍ତୃତ ସନ୍ତୁଳନର ଅବସ୍ଥା (3) ଯେଉଁଠାରେ ବୋଲ୍ଟଜମାନୁ {ବିନ୍ୟାସ-
nrational) କଟ୍ରୋପି S (.Mf) = ଲଗ | A ¥ | | ଫଙ୍କସନ୍ V କୁ ବଦଳାଇଥାଏ ଏବଂ p ହେଉଛି |
ଲିଓଭିଲ୍ ମାପ ଦ୍ୱାରା ଖେଳାଯାଇଥିଲା | ପ୍ରକୃତରେ, ଶାସ୍ତ୍ରୀୟ ଇନି ଆରମ୍ଭ କରିବା ସମୟରେ-
ପରିସଂଖ୍ୟାନ ସନ୍ତୁଳନରୁ ଚାନିକାଲ୍ ସିଷ୍ଟମ୍, ଏବଂ ଓନୋ ପରିସଂଖ୍ୟାନକୁ ଦେଖେ |
ଫଳାଫଳ ଟ୍ରାଜେକ୍ଟୋରୀର (କିଛି ସମ୍ପତ୍ତି... | which is the condition of detailed balance (3) where the Boltzmanu {config-
nrational) cutropy S(.Mf) = log |A¥| replaces the finction V and p is being
played by the Liouville measure. Indeed, when starting the classical ine-
chanical systom from statistical equilibrium, and ono observes the statistical
distribution of... | line | {
"top": 23,
"left": 30,
"right": 27,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 654,
"width": 521,
"height": 192,
"aspect_ratio": 2.71
} | |
image_13499.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 283,
"xmax": 721,
"ymax": 416
} | ଯେପରି ଉପସ୍ଥାପନାରେ କୁହାଯାଇଥିଲା, ନିମ୍ନ ତାପମାତ୍ରାରେ ଆନୋମାଲନ୍ସ ଚର୍ମର ଗୁରୁତ୍ୱ |
ପ୍ରଭାବ, ଯଥେଷ୍ଟ ବୃଦ୍ଧି ପାଇଥାଏ | ଏହି ଅଫୋକ୍ଟର ବର୍ଣ୍ଣନା ଅଣ-ଲୋକାଲ୍ ସିଦ୍ଧାନ୍ତ ମଧ୍ୟରେ ଦିଆଯାଇଛି |
ଥୋ କ୍ଲୋକ୍ଟ୍ରୋମାଗୁଏଟିକ୍ ଫିକ୍ଲ୍ଡ ଏବଂ ଏକ ଧାତୁ ମଧ୍ୟରେ ପାରସ୍ପରିକ କ୍ରିୟା | ଏହି ସିଦ୍ଧାନ୍ତରେ, ପ୍ରତିଫଳନ
ଧାତୁକୁ ଭୂପୃଷ୍ଠ ପ୍ରତିବନ୍ଧକ ଦ୍ୱାରା ବର୍ଣ୍ଣନା କରାଯାଇଛି | ପ୍ରତିବନ... | As was said in Introduction, at low temperatures the importance of the anomalons skin
effect, significantly increases. Description of this offoct is given within the theory of nonlocal
interaction between tho cloctromaguetic ficld and a metal. In this theory, the reflectivity of
the metal is described by the surface im... | line | {
"top": 16,
"left": 18,
"right": 26,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 401,
"width": 627,
"height": 133,
"aspect_ratio": 4.71
} | |
image_13499.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 93,
"xmax": 720,
"ymax": 199
} | Eq ରୁ ସେକେଣ୍ଡ୍ କରିପାରିବ | (10) ଡାଇମ୍ୟୁଜନ୍ ବିହୀନ ଫ୍ରକ୍ନେନ୍ସି € = rt ର ଗୁରୁତ୍ୱପୂର୍ଣ୍ଣ ମୂଲ୍ୟଗୁଡ଼ିକ ହେଉଛି |
ଲୋର ¢ ug ଟଗ୍ ର କ୍ରମ | ଆମେ ନିମ୍ନ ତାପମାତ୍ରାରେ ତାପମାତ୍ରା ଆଚରଣ ବିଶ୍ଳେଷଣ କରୁଛୁ |
ପରିସର, ଯେଉଁଠାରେ + & 1। ତେଣୁ, ଫ୍ରିକ୍ୱେନ୍ସିଗୁଡିକ ଚରିତ୍ରିକ ଫ୍ରକ୍ନେନି ଠାରୁ ବହୁତ ଛୋଟ |
ମାଗଣା ଶକ୍ତିର ତାପମାତ୍ରା ନିର୍ଭରଶୀଳ ଅଂଶରେ ମୁଖ୍ୟ ଅବଦାନ ଦିଅ | | can sec from Eq. (10) the important values of the dimeusionless freqnency € = rt are of the
order of Lor ¢~ Tug. We are analyzing the temperature behavior in the low temperature
range, where + & 1. Therefore, frequencies much smaller than the characteristic freqneney
ug give the main contribution to the temperature dep... | line | {
"top": 18,
"left": 27,
"right": 14,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 318,
"width": 627,
"height": 106,
"aspect_ratio": 5.92
} | |
image_13504.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 593,
"xmax": 720,
"ymax": 922
} | ଅନ୍ୟ ପଟେ, n = 0 ଶବ୍ଦରେ s ପୋଲାରାଇଜେସନ୍ ର ଶୂନ୍ୟ ଅବଦାନ ଦୃ solid ଅଛି |
ଶାରୀରିକ ଗ୍ରୋଣ୍ଡସ୍ | ସ୍ଥାନୀୟ କ୍ଷେତ୍ରରେ, ଡିକ୍ଲୋକ୍ଟ୍ରିକ୍ ଫମେଟିନର 1 / w ଆଚରଣ, ଦାୟୀ |
ପ୍ରତ୍ୟାବର୍ତ୍ତନ କୋକଫିସିଏଣ୍ଟ୍ ଅଦୃଶ୍ୟ ହେବା ପାଇଁ | r ,, ଓମ୍ ନିୟମର ପ୍ରତ୍ୟକ୍ଷ ଫଳାଫଳ | ଯେକ .ଣସି
ଏହି ଆଚରଣ ବଦଳାଇବାକୁ ଚେଷ୍ଟା ଏହି ନିୟମ ଭାଙ୍ଗିବ | ପ୍ଲାଜ୍ମା ମଡେଲ୍ ଭଲ ଭାବରେ ବର୍ଣ୍ଣନା କରେ |... | On the other hand, the zero contribution of s polarization to the n = 0 term has solid
physical gronnds. In the local case the 1/w behavior of the dicloctric fmetion, responsible
for the vanishing of the retlection cocfticient. r,, is the direct result, of the Ohm's law. Any
attempts to change this behavior will break ... | paragraph | {
"top": 29,
"left": 18,
"right": 12,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 969,
"width": 626,
"height": 329,
"aspect_ratio": 1.9
} | |
image_13504.jpg | {
"xmin": 93,
"ymin": 93,
"xmax": 719,
"ymax": 132
} | ଅନାବଶ୍ୟକ ଫ୍ରକ୍ ଶକ୍ତିର ସେହି ଅଂଶ ଶରୀରର ହୋଇପାରେ | ଏହି କ୍ଷେତ୍ରରେ ଜଣେ ଲେଖିପାରିବେ | | that part of the nonadditive frec energy can belong to the bodies. In this case one can write | line | {
"top": 27,
"left": 25,
"right": 16,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 77,
"width": 626,
"height": 39,
"aspect_ratio": 16.05
} | |
image_13504.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 929,
"xmax": 720,
"ymax": 978
} | # ପୋଲାରାଇଜେସନ୍ କାହିଁକି ସହଯୋଗ କରିବା ଉଚିତ୍ ନୁହେଁ ଏକ ଅତି ସରଳ ଶାରୀରିକ ବ୍ୟାଖ୍ୟା ଅଛି |
କମ୍ ଫ୍ରିକ୍ୱେନ୍ସି ସୀମାରେ ଥିବା ଶକ୍ତି | ଯଦି z ହେଉଛି ଧାତୁ ପୃଷ୍ଠକୁ ସାଧାରଣ ଦିଗ, ତେବେ | | There is a very simple physical explanation why # polarization should not contribute to
the force in the low frequency limit. If z is the uormal direction to the metal surface, then | line | {
"top": 30,
"left": 24,
"right": 17,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 161,
"width": 626,
"height": 49,
"aspect_ratio": 12.78
} | |
image_13542.jpg | {
"xmin": 74,
"ymin": 105,
"xmax": 724,
"ymax": 529
} | 28] G. Jolieard ଏବଂ G. D. Billing, J. Chem। ପଦାର୍ଥ 97, 997 (1992)
29] ୟୁ, ପୋସ୍କିନ୍ ଅଡ୍ N. Moiseyey, J. Chem। ଫିଜ୍, 96, 2347 (1992): 97, 644 (1992) ରୁହନ୍ତୁ |
30] V. A. Mandelshlam, aud H. $। ଟେଲର, ଜେ କେମ, ଫିଜ୍ | 103, 2903 (1995)
31] T. P. Groadanov, V. A. Mandelshtam, ଏବଂ H. S. Taylor, J. Chem। ପଦାର୍ଥ 103, 7990 (1995... | 28] G. Jolieard and G. D. Billing, J. Chem. Phys. 97, 997 (1992).
29] U, Poskin aud N. Moiseyey, J. Chem. Phys, 96, 2347 (1992): abid 97, 644 (1992)
30] V. A. Mandelshlam, aud H. $. Taylor, J. Chem, Phys. 103, 2903 (1995)
31] T. P. Groadanov, V. A. Mandelshtam, and H. S. Taylor, J. Chem. Phys. 103, 7990 (1995)
32] ... | paragraph | {
"top": 10,
"left": 14,
"right": 30,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 947,
"width": 650,
"height": 424,
"aspect_ratio": 1.53
} | |
image_13637.jpg | {
"xmin": 109,
"ymin": 247,
"xmax": 456,
"ymax": 274
} | 8 ଟପୋଲୋଜି ଏବଂ ଷ୍ଟୋକାଷ୍ଟିକ୍ | | 8 Topology and Stochasticity | line | {
"top": 24,
"left": 11,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 28,
"width": 347,
"height": 27,
"aspect_ratio": 12.85
} | |
image_13647.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 607,
"xmax": 720,
"ymax": 851
} | ପରିଶେଷରେ, ଆମର ପରୀକ୍ଷାମୂଳକ ଫଳାଫଳଗୁଡିକ AT ର ଗଭୀର ଭିନ୍ନ ଆଚରଣ ଦେଖାଏ |
ଏକ ଡୋପଲର ବ୍ରଡକ୍ୟୁଡ୍ ଖୋଲା ମଲିକନାର୍ କ୍ୟାସକେଡ୍ ରେ ଉପର ସ୍ତରରୁ ସ୍ପେକ୍ଟ୍ରାରେ ବିଭାଜନ |
ସିଷ୍ଟମ୍, ଯେତେବେଳେ ମଧ୍ୟବର୍ତ୍ତୀ ସ୍ତରରୁ ଫ୍ଲୋରୋସେନ୍ସ ସ୍ପେକ୍ଟ୍ରମ୍ ପ୍ରାୟ |
nmaffocted। ଆମେ ଦେଖାଇଛୁ ଯେ, ଏହି ଅପ୍ରତ୍ୟାଶିତ ଆଚରଣ ଉପସ୍ଥିତି ଉପରେ ଆଧାରିତ |
ଡୋପଲର ବିସ୍ତାର ଏବଂ ଏହା ଅନୁସନ୍ଧାନ ଏ... | In conclusion, our experimental results show profoundly different behavior of the AT
splitting in the spectra from the upper level in a Doppler broadcued open molecnlar cascade
system, while the fluorescence spectrum cmanating from the intermediate level is almost
nmaffocted. We have shown that, this unexpected behavio... | line | {
"top": 15,
"left": 24,
"right": 11,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 601,
"width": 626,
"height": 244,
"aspect_ratio": 2.57
} | |
image_13647.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 467,
"xmax": 720,
"ymax": 600
} | ଯଥେଷ୍ଟ ବଡ଼ ପାଇଁ ||, ଆଭି ଉପରେ ଏକ ଦୃ strong ନିର୍ଭରଶୀଳତାକୁ ସୂଚାଇଥାଏ | ଏହିପରି ଭାବରେ ବୃଦ୍ଧି
Avy ର ମୂଲ୍ୟ ସୀମା ରବି ଫ୍ରିକ୍ୱେନ୍ସିର ଦ୍ରୁତ ବୃଦ୍ଧି ଘଟାଏ | ‘ଏହା ବୁ explains ାଏ
ଆମର ଉପଲବ୍ଧ ଥିବାରୁ ଚିତ୍ର 3 ରେ ପରୀକ୍ଷାମୂଳକ ସ୍ପେକ୍ଟ୍ରମ୍ କାହିଁକି AT ବିଭାଜନ ଦେଖାଏ ନାହିଁ |
ରବି ଫ୍ରାକ୍ନେନ୍ସି 300 ~ 350MHz ଥିଲାବେଳେ ପୁନ q ନିର୍ମାଣ ମୂଲ୍ୟ ଏକ କ୍ରମର ଅଟେ |... | for sufficiently large ||, indicating a strong dependence on Avy. Thus the increase in the
value of Avy leads to a rapid increase in the threshold Rabi frequency Of. ‘This explains
why the experimental spectrnm in Fig. 3 does not show AT splitting, since our available
conpling Rabi freqnency was 300~350MHz, while the r... | line | {
"top": 29,
"left": 16,
"right": 13,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 355,
"width": 626,
"height": 133,
"aspect_ratio": 4.71
} | |
image_13647.jpg | {
"xmin": 94,
"ymin": 269,
"xmax": 721,
"ymax": 402
} | ଏହି ଅଭିବ୍ୟକ୍ତି ଆଭି ଠାରୁ ସ୍ is ାଧୀନ ଅଟେ | ତେଣୁ ଥ୍ରେସହୋଲ୍ଡ QF ସ୍ୱାଧୀନ ହୋଇଯାଏ |
ଡୋପଲର୍ ଲାଇନ୍ୱିଡଥ୍ | ଏଟି ବିଭାଜନରେ ଏହାର ଏକ ଗୁରୁତ୍ୱପୂର୍ଣ୍ଣ ଶାରୀରିକ ପ୍ରଭାବ ଅଛି |
ଡୋପଲର ବିସ୍ତାରିତ ଆଭିର ମାଗୁଇଟେଣ୍ଡେ ଠାରୁ ସମାନ ଭାବରେ ଭଲ ଭାବରେ ସମାଧାନ ହେବ |
ଅପରପକ୍ଷେ, ସେହି ଅଞ୍ଚଳରେ ଯେଉଁଠାରେ ଅନୁପାତ x <-1 କିମ୍ବା x> AT ବିଭାଜନ ଏବଂ
02 ର ଥ୍ରେସହୋଲ୍ଡ ମୂଲ୍ୟ ଦ୍ୱା... | This expression is independent of Avy. Therefore the threshold QF becomes independent of
the Doppler linewidth. This has an important physical implication in that the AT splitting
will be equally well resolved independent of the maguitnde of the Doppler broadening Avy
On the contrary, in the region where the ratio is x... | line | {
"top": 11,
"left": 14,
"right": 18,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 340,
"width": 627,
"height": 133,
"aspect_ratio": 4.71
} | |
image_13701.jpg | {
"xmin": 104,
"ymin": 455,
"xmax": 683,
"ymax": 599
} | ଯଦି ଏକ ମଲ୍ଟି-କ୍ୟୁବିଟ୍ ଷ୍ଟେଟ୍ |} ଉପରେ ଏକ ଗେଟ୍ ଆରେର ସମୁଦାୟ ୟୁନିଟାରୀ ଇଫ୍ଲେକ୍ଟ |
ମୋଟ୍ଲୋଡ୍ ଉପରେ ଆମେ Uhe foum ର ଏକ ସ୍ଥିତି ସୃଷ୍ଟି କରିବାକୁ ସକ୍ଷମ ... Xp2 ZX "ZU fy)।
ଏକ କ୍ୱାଟମ୍ ଗଣନା ଆମେ ଶେଷରେ Zi-hases {[0), [1}}) ରେ ମାପ କରିଥାଉ (କିଛି କ୍ୟୁବିଟ୍) |
ଏବଂ ପାଉଲି ଅପରେଟିଭ୍ X / "Z) ର ଉପସ୍ଥିତି nto ସମସ୍ୟା ସୃଷ୍ଟି କରେ: Z) '* ଉପରେ କ effect ଣସି... | If is the total unitary eflect of a gate array on a multi-qubit state |} then using the
above motlods we are able to genorate a state of Uhe foum ... Xp2 ZX" ZU fy). In
a quautum computation we finally measure (some qubits of) Eh) in Zi-hases {[0) ,[1}}
and the presence of the Pauli oporatious X/"Z) cause nto problems:... | line | {
"top": 11,
"left": 19,
"right": 25,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 628,
"width": 579,
"height": 144,
"aspect_ratio": 4.02
} | |
image_13701.jpg | {
"xmin": 104,
"ymin": 108,
"xmax": 682,
"ymax": 144
} | ଏଠାରେ | 1}) ସାଧାରଣ ଭାବରେ ଅନେକ କ୍ୟୁବିଟ୍ ଏବଂ X ;, Z; i * "qubit ରେ ପାଉଲି ଅପରେସନ୍ |
ସୂଚକାଙ୍କ mj, vy ହେଉଛି ମାପ ଫଳାଫଳର ସଂଗ୍ରହ (ପ୍ରକୃତରେ ବିଟ୍ ରାଶି ମୋଡ୍ 2) | | Here |1}) is genorally a state of many qubits and X;, Z; are Pauli operations on the i*" qubit.
The indicos mj, vy are accumulations (actually bit sums mod 2) of measurement outcomes. | line | {
"top": 17,
"left": 21,
"right": 29,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 150,
"width": 578,
"height": 36,
"aspect_ratio": 16.06
} | |
image_13701.jpg | {
"xmin": 104,
"ymin": 601,
"xmax": 683,
"ymax": 707
} | ଆମେ ଏଠାରେ ଏକ କ urious ତୁହଳପୂର୍ଣ୍ଣ ବ feature ଶିଷ୍ଟ୍ୟ ଧ୍ୟାନ ଦେବୁ: ଏହି “ଅନ୍ତିମ” Z ମାପଗୁଡିକ କଦାପି ଆଡାପ୍ଟିଭ୍ ନୁହେଁ |
(Z ମାପ ପରି ସ୍ଥିର ହୋଇଛି) ତେଣୁ ସେଗୁଡିକ ସର୍ବଦା ପ୍ରଥମେ tke ର ଆୟୁ ପୂର୍ବରୁ କରାଯାଇପାରିବ |
ଅନ୍ୟାନ୍ୟ ମାପଗୁଡିକ ପ୍ରୟୋଗ କରାଯାଇଛି! ଅର୍ଥାତ୍ ଗଣନର ଆଉଟପୁଟ୍ ସେ କରିପାରିବ |
ଯେକ any ଣସି ଗଣନା ନିଜେ ଲାସ୍ କରାଯିବା ଏବଂ ପରବର୍ତ୍ତୀ ପୂର୍ବର... | We note a rather curious feature here: these “final” Z measurements are never adaptive
(boing fixed as Z measurements) so they can always be performed first before auy of tke
other measurements have beon implemented! ie. the output of the computation can he
mneasured before any of the computation itself las been conduc... | line | {
"top": 30,
"left": 13,
"right": 24,
"bottom": 0
} | {
"char_length": 428,
"width": 579,
"height": 106,
"aspect_ratio": 5.46
} |
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.