title stringlengths 1 31 | text stringlengths 5 1.96k | embedding listlengths 1.79k 1.79k |
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銫元素 | 金屬銫具有高度的活性，並且非常容易自燃。除了在空氣中能夠自發燃燒以外，銫在很低溫度下就能夠與水發生爆炸性地反應，比鹼金屬中的其他元素更劇烈。銫可以在溫度低達 - 116℃的條件下與冰發生反應。由於其高度活性，該金屬被分類為危險性物質。銫通常在諸如礦物油等的乾燥的飽和烴中儲存和運輸。類似的，必須在惰性氣體的保護下處理銫，例如氬。然而，銫 - 水的爆炸威力通常比同樣量的鈉 - 水的威力小，這是由於銫在接觸到水的時候立即爆炸，使得聚集起氫氣的時間很少。銫可以儲存於真空密封的矽硼酸鹽玻璃製造的安瓿中。若銫的量超過 100 克，需要將銫放置在密封的不鏽鋼容器中運輸。
銫的化學性質與其他鹼金屬類似，但是更接近於元素週期表中其上面的元素銣的化學... | [
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銫元素 | 與所有的金屬陽離子類似，Cs+ 與路易斯鹼在溶液中形成複合物。由於該粒子較大，Cs+ 通常的配位數大於 6，而較輕的鹼金屬陽離子的典型配位數為 6。這個趨勢在 CsCl 中很明顯，其配位數為 8。銫離子較高的配位數以及軟度（形成共價鍵的趨勢）是將其與其它陽離子分離的基礎，在實踐中用於對核廢料的整治，也就是將 137Cs+ 與大量的非放射性的 K+ 分離。
#### 鹵化物
氟化銫（CsF）是一種易潮解的白色固體，經常用於有機氟化學中作為氟陰離子的來源。氟化銫具有石鹽結構，也就是 Cs+ 和 F−以和氯化鈉中的 Na+ 和 Cl−相同的方式堆積成立方緊密堆積陣列。值得注意，銫和氟在所有已知的元素中分別具有最高和最低的電負性。
氯... | [
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銫元素 | 銫 - 137 以 94.6% 的概率通過 β 衰變發射出 512keV 的電子衰變為鋇 - 137m（I=11/2-，t=2.55 分），隨後以 85.1% 的概率通過 662keV 的伽瑪衰變轉變為鋇 - 137。此外，銫 - 137 可以以 0.4% 的概率通過 beta 衰變直接轉變為鋇 - 137。
放射性同位素 135Cs 具有非常長的半衰期，大約 230 萬年，而 137Cs 和 134Cs 的半衰期分別為 30 年和 2 年。137Cs 通過 β 衰變轉變為分解為壽命很短的 137mBa，隨後轉變為非放射性的鋇，而 134Cs 直接轉變為 134Ba。具有質量數為 129、131、132 以及 136 的同位素的半... | [
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銫元素 | 由於其離子半徑很大，銫是「不相容成分」之一。在分級結晶的過程中，銫在液相中濃縮，並且最後結晶。因此，銫的大礦床為在富集過程中形成的偉晶岩礦石。由於銫不像銣那樣可以將鉀置換出來，鹼蒸發鹽礦物天然氯化鉀（KCl）和光鹵石（KMgCl
3·6H
2O）中僅含 0.002% 的銫。所以銫僅能在若干種礦物質中找到。銫含量較豐富的礦物質包括綠柱石（Be
3Al
2(SiO
3)
6）和氟硼鉀石（(K,Cs)BF
4）。在密切相關的礦物質草莓紅綠柱石（Cs (Be2Li)Al2Si6O18）中 Cs
2O 的質量百分比可達 15%，而在稀有礦物硼銫鋁鈹石（(Cs,K)Al
4Be
4(B,Be)
12O
28）中可達 8.... | [
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銫元素 | 2O）。銫礬與碳一起烘烤後將轉化為不溶於水的氧化鋁，得到的產物通過瀝濾得到硫酸銫（Cs
2SO
4）溶液。
將銫榴石與碳酸鈣和氯化鈣一同烘烤可以得到不易溶解的矽酸鹽和可溶解的氯化銫。通過用水瀝濾或者用氨水稀釋，可以得到稀釋的氯化銫溶液。該溶液可以通過蒸發以得到氯化銫或者轉變為銫礬或者碳酸銫。還可以在真空罐中使用鉀、鈉或者鈣對礦石直接還原以直接獲得金屬銫，但是該方法在經濟上不可行。
大多數以鹽的形式開採的銫直接轉化為用於諸如油井等應用的甲酸銫（HCOO−Cs+）。為了向發展中的市場供貨，卡博特公司在 1997 年在位於加拿大馬尼托巴的伯尼克湖附近的堂科礦建立了生產廠，年產甲酸銫溶液 1900m3。銫的主要小規模商用化合物為氯化... | [
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銫元素 | 為了獲得純淨的銫樣品，需要蒸發 44000 升水以得到 240 千克濃縮的鹽溶液。鹼土金屬或者以硫酸鹽的形式或者草酸鹽的形式沉澱，而溶液中僅僅剩下鹼金屬。在轉化為硝酸鹽並採用乙醇提取後，可以獲得不含鈉的混合物。該混合物中的鋰可以用碳酸銨沉澱出來。鉀、銣和銫可以與氯鉑酸形成不溶鹽，然而這些鹽在熱水中的溶解度有差別。這樣更不易溶於水的的銣和銫的六氯鉑酸鹽可以通過分級結晶的辦法獲得。在使用氫氣還原六氯鉑酸鹽之後，可以利用銣和銫的碳酸鹽在酒精中的溶解度差異分離開。該工藝可以從最初的 44000 升水中生產出 9.2 克氯化銣和 7.3 克氯化銫。
本生和基爾霍夫使用所獲得的氯化銫估計這種新元素的原子量為 123.35（目前接受的值為 13... | [
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銫元素 | 目前非放射性銫的最大的用途是石油提取工業中使用的基於甲酸銫的鑽井液。通過使氫氧化銫與甲酸反應製成的甲酸銫的水溶液（HCOO–Cs+）在 20 世紀 90 年代中期開始用於油井鑽井以及完井液。甲酸銫作為鑽井液的功能是潤滑鑽頭，將切下來的岩石帶至地表，並且在鑽井期間維持對地層的壓力。完井液的作用是在鑽井完成後生產前輔助控制硬體進駐，而甲酸銫在其中的作用是維持壓力。
甲酸銫鹽溶液的密度很高，達 2.3 g/cm3，再加上大多數銫化合物所具有的相對良性的性質，減少了鑽井液中有毒的高密度懸浮固體的需求。與其它許多高密度液體的成分不同，相對來說甲酸銫不會破壞環境。因此該技術具有很大的技術優勢、工程優勢以及環境優勢。甲酸銫鹽溶液可以與甲酸鉀、甲... | [
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銫元素 | 碘化銫（CsI）、溴化銫（CsBr）以及氟化銫（CsF）晶體可以用於閃爍計數器中的閃爍體。由於閃爍計數器適用於檢測伽瑪射線和 X 射線，它們廣泛的用於礦物勘探以及粒子物理學研究中。由於銫的原子量較大，可以提供較好的停止能力，因此可以提高檢測能力。銫化合物也提供了更快的響應速度（CsF）並且不易吸水（CsI）。
銫蒸氣用於許多普通磁強計中。銫也在分光光度法中作為內部標準使用。和其它鹼金屬類似，銫和氧的聯繫緊密，因此在真空管中銫被用作吸氣劑。銫還用於高能雷射、蒸氣輝光燈以及蒸氣整流器中。
### 離心液
由於其密度較高，氯化銫、硫化銫、以及三氟乙酸銫通常在分子生物學中用於密度梯度離心操作。該技術主要用於分離生物樣本中的病毒顆粒、細... | [
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銫元素 | 銫 - 137 也用於水文學研究中。銫是核分裂反應的產物。自從大約 1945 年核試驗開始，一直到 20 世紀 80 年代中期，銫 137 被釋放進入大氣層，然後立即被吸收入水溶液中。那個時期的年度變化與土壤和沉積層有相關性。銫 - 134 以及含量更少的銫 - 135 也用於水文學研究作為核電工業中產生的銫的度量。這兩種同位素不像銫 - 133 或者銫 - 137 那樣常見，而且僅能通過人為過程產生。
### 其它應用
在早期的為長距離星際航行的太空飛行器推進器設計的離子推力器中使用銫和汞作為推進劑。在離子化方法中，需要通過與加載電壓的鎢電極接觸剝去推進劑的外層電子。考慮到銫對飛船部件的腐蝕作用，對離子推進器的研發轉向使用惰性... | [
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銫元素 | 放射性的銫不會像許多其它裂變產物（例如放射性碘和放射性鍶）那樣在人體內聚集。大約 10% 的吸收進人體的放射性銫會迅速通過汗和尿排出體外，而剩餘的 90% 其生物半衰期在 50 天至 150 天 放射性銫和鉀類似，傾向於在植物的組織中聚集，如水果和蔬菜。亦曾記錄放射性污染的森林中的蘑菇將銫聚集在其子實體中 。車諾比核事故之後，人們高度擔心銫 137 在湖水中聚集。使用狗進行的實驗表明每千克體重 3.8 毫居里的劑量（4.1 微克銫 - 137）會在三周內致死 較小劑量可能導致不育或者癌症。國際原子能機構以及其它機構警告諸如銫 - 137 的放射性材料可以用於放射性散布裝置（亦稱髒彈）中。
## 注釋
## 參考
## 參考資料... | [
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0.02509594522... |
随机过程 | 在機率論中，**隨機過程**（英語：Stochastic process 或 Random process），又稱**隨機函數**（英語：Random function），是隨機變數的集合。若一隨機系統的樣本點是隨機函數，則稱此函數為樣本函數，這一隨機系統全部樣本函數的集合是一個**隨機過程**。實際應用中，樣本函數的一般定義在時間域或者空間域。隨機過程的實例如股票和匯率的波動、語音信號、視頻信號、體溫的變化，隨機運動如布朗運動、隨機徘徊等等。
## 定義
設 $(\Omega ,{\mathcal {F}},P)$ 為一機率空間，另設集合 $T$ 為一指標集合。如果對於所有 $t\in T$ ，均有一隨機變數 $\xi _{t... | [
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随机过程 | " 我們引入一時間間隔 $\tau $ 蛋白考慮，相對來說這是非常小的，但是我們可觀察到的時間間隔，仍然過大，在兩個連續時間間隔 $\tau $ 蛋白，由粒子所執行的動作可以被認為是作為彼此獨立的事件 "。
## 架構
在機率論的測量理論中，需要解決一個問題。如何構造一個 Σ- 代數的所有功能空間的衡量子集，然後把它有限化。為了解決這個問題，採用了 Kolmogorov 擴展方法。
* Kolmogorov 擴展方法過程：
假定所有函數 f 的空間機率測度： $f:X\to Y$ 存在，那麼它可以被用來指定有限維隨機變數 $f(x_{1}),\dots ,f(x_{n})$ . 的聯合機率分布。現在從這個 n 維機率分布，我... | [
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随机过程 | : ${\mathcal {F}}_{s}\subseteq {\mathcal {F}}_{t}\subseteq {\mathcal {F}}$
### 自然過濾
給定一個隨機過程 $X=\{X_{t}:t\in T\}$ 。在這個過程中，需要過濾這裡的 ${\mathcal {F}}_{t}$ . 這個通過 $X_{s}$ 和時間 _s_ = _t_ 產生。舉個例子， ${\mathcal {F}}_{t}=\sigma (\{X_{s}^{-1}(A):s\leq t,A\in \Sigma \})$ 一個隨機過程總是適應其自然過濾。
## 相關條目
* 隨機控制
## 參考文獻
## 外部連結
* An 8 ... | [
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-0.14151842892169952,
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-0.15512020885944366,
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-0.11796016991138458,
0.26908040046691895,
-0.2547352910041809,
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-0.162855327129364,
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催乳激素抑制激素 | **多巴胺**（英語：**dopamine** 或 **DA**，擷取自 **2-(3,4-dihydroxyphenyl)ethylamine**），或稱 **2-(3,4 - 二羥基苯基) 乙胺**，化學式：C6H3(OH)2-CH2-CH2-NH2）是一種重要的神經傳遞質，可影響一個人的情緒。
多巴胺是兒茶酚胺和苯乙胺類的，一種在腦和身體中扮演幾個重要作用的有機化合物，它是一種胺，通常在人的腦和腎臟中合成，由其前體的左旋多巴除去羧基合成。在大腦中多巴胺作為神經傳遞質，透過神經元釋放一種化學物質將訊號發送到其它神經細胞。大腦包括幾個不同的多巴胺通路，其中一個起著獎勵–激勵行為的主要作用。大多數類型的獎勵增加多巴胺在腦中的濃度，... | [
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催乳激素抑制激素 | **多巴胺不足**或失調則會令人失去控制肌肉的能力、或是導致注意力無法集中。失去控制肌肉能力，在嚴重時會導致手腳不自主地顫動、乃至罹患帕金森氏症。
當我們積極做某事時，腦中會非常活躍的分泌出大量多巴胺。它是一種使人類引起慾望的大腦神經傳遞質。
極端情形如亨丁頓舞蹈症，是多巴胺分泌過多而導致的疾病，患者的四肢和軀幹會如舞蹈般不由自主地抽動，造成日常行動不便，疾病發展到晚期，病人的生活將無法自理，失去行動能力，無法說話，容易噎到，甚至無法進食。
多巴胺最常被使用的形式為鹽酸鹽，為白色或類白色有光澤的結晶，無臭，味微苦。露置空氣中及遇光後色漸變深。在水中易溶，在無水乙醇中微溶，在氯仿或乙醚中極微溶解。熔點 243℃-249℃（分解）... | [
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催乳激素抑制激素 | * 還有多巴胺神經元位在視網膜，被稱為無軸突細胞，在日光的刺激下會活化，釋放多巴胺致細胞外受質中，相對的，在夜晚就會沈寂下來。這些視網膜中的多巴胺能夠抑制桿細胞而提升錐細胞的功能，最後產生對顏色敏感、並增加對比的效果，而其代價是在光線昏暗時便會降低其敏感度。
在神經系統外，在週邊，多巴胺也在侷限的區域透過外分泌或旁分泌產生功能：
* 首先是免疫系統，尤其是淋巴球，能夠製造並分泌多巴胺，其功能主要是抑制淋巴球的活性，但此系統的功能為何還不是很清楚。
* 腎的小管細胞能分泌多巴胺，且腎有許多細胞能表現多種多巴胺受器，多巴胺在此能增加腎的灌流、提高絲球體的過濾，並增加鈉離子的排泄。當腎部的多巴胺功能缺失時（可能肇因於高血壓或基因的... | [
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催乳激素抑制激素 | 目前共發現五種多巴胺受體，分為 D1 樣（D1 D5）D2 樣（D2 D3 D4 ）。DA 受體都隸屬於 G 蛋白偶聯受體的超級家族。
### 釋放與降解
DA 的釋放是一種量子釋放，胞裂外排（exocytosis）。動作電位到達神經末梢時候，突觸前膜通透性發生改變，Ca 離子進入細胞，促進囊泡附著於前膜，繼而形成小孔。由於嗜絡蛋白的收縮，將囊泡內容物排出。DA 的降解分為兩類，一種是酶解，另一種是再攝取。DA 及單胺類在神經末梢中再攝取占總排出量的四分之三，突觸間隙的 DA 可以被前膜，後膜，非神經組織攝取。先是通過細胞膜進入胞漿，這一階段由 NA-K-ATP 供能。第二步是囊泡攝取，這一步由 Mg-ATP 供能。酶解部分由單... | [
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催乳激素抑制激素 | 多巴胺最早是在 1910 年由喬治・巴格和詹姆斯・尤恩在英國倫敦惠康實驗室合成。於 1957 年凱瑟琳・蒙塔古首先在人的大腦中鑑定出多巴胺。它被命名為多巴胺，因為它是一種單胺，其前體是 3,4 - 二羥基苯丙胺酸（左旋多巴胺）。在 1958 年阿爾維德・卡爾森在瑞典國家心臟研究所化學藥理學實驗室中最早認識到多巴胺作為神經傳遞質的功能。卡爾森被授予 2000 年諾貝爾生理學或醫學獎，其表明多巴胺不僅是正腎上腺素和腎上腺素的前體，而且自身也是神經傳遞質。
## 參考文獻
### 引用
### 來源
**書籍**
## 參見
## 外部連結
* U.S. National Library of Medicine: Drug ... | [
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数 | **數**（number）是一個用作計數、標記或用作量度的抽象概念，是用以比較同質性或同屬性物件等級的簡單符號記錄形式（或稱度量）。因此，「數」是「量」的抽象化，數是用來界定某物件的量與一單位量的關係；用集合的概念來說，數是相似的類所構成的集合，其由各種物件中抽象而得，例如 5 個人、5 公升、5 小時等相似的類（所有 5 個量的物件）所構成的集合，用 5 表示之。
代表「數」的一系列符號，包括數字、運算符號等統稱為記數系統。在日常生活中，數通常出現在在標記（如公路、電話和門牌號碼）、序列的指標（序列號）和代碼（ISBN）上。在數學裡，數的定義延伸至包含如如分數、負數、無理數、超越數及複數等抽象化的概念。
起初人們只覺得某部分的... | [
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数 | 有理數是指可以被表示成整數分子 ( ${\mathit {m}}$ ) 和非零整數分母 ( ${\mathit {n}}$ ) 的分數的數，即 ${\tfrac {m}{n}}$ ，其代表 1 被分做相同的 ${\mathit {n}}$ 份，再取 ${\mathit {m}}$ 份後的量。兩個不同分數可能會對應到相同的有理數，如： ${\tfrac {-10}{-20}}={\tfrac {2}{4}}={\tfrac {1}{2}}$ 。若 ${\mathit {m}}$ 的絕對值大於 ${\mathit {n}}$ 的絕對值時，其分數的絕對值會大於 1。分數可以是正的、負的、或零。所有分數所組成的集合包含有整數，因為每一個整數... | [
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数 | 實數的符號為 $\mathbb {R} \ $ ℝ(Real 的縮寫)。
實數可以被用來表示量度，而且對應至數線上的點。
當量度只可能精準至某一程度時，使用實數來表示量度總是會有一些誤差。
這一問題通常以取定一適當位數的有效數字來處理。
### 複數
移動到更多層次的抽象化時，實數可以被延伸至**複數** $\mathbb {C} $ 。
歷史上，此數的誕生源自於如何將負 1 取平方根的問題。
從這一問題，一個新的數被發現了：-1 的平方根。
此數被標記為 **i**，由萊昂哈德・歐拉介紹出的符號。
複數包含了所有有 $a+bi$ 形式的數，其中 $a$ 和 $b$ 是實數。
當 $a$ 為零時， $a+bi$ 被稱為虛數。
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数 | 人們熟悉十進位，目前電子機器記數使用二進位，將來出現四進位的量子態記數方式也未必可知。
記數系統中使用的占位符號叫數碼，N 進位的數碼所代表的數從 0 到 N-1，分別用 0、1、2、... 、@來記，其中 @代表的數是 N-1，是最大數碼。
例如十六進位使用的數碼是 0、1、2、3、4、5、6、7、8、9、A、B、C、D、E、F，十六進位的最大數碼 @就是「F」。
用數碼左右排列的數如果認定某數碼間的位置有一個小數點，就可以表示具有小數部分的數。
小數點左移一位，該數就縮小 N 倍，相反則該數擴大 N 倍。
人們習慣用「-」放在數碼排列的最左面來表示負數，例如十進位的 - 675.76。
機器表示正負數一般不用「+」、「-」，而使... | [
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数 | [3] 波你尼（Pāṇini，西元前 5 世紀）在其以梵文寫形式文法的書－八章書（Ashtadhyayi）裡，使用了無效（零）算子。
文獻顯示古希臘似乎不確定零做成一個數的地位：
他們問自己 "無物如何變成有物"，因而導致有趣的哲學問題。
在中世紀時，零和真空的性質和存在甚至成了宗教上的爭論。
埃利亞人芝諾的悖論很大一部份便依靠在對零不確定的解釋上。（古希臘人甚至懷疑過 1 是否是一個數。）
墨西哥中南部奧爾梅克文明晚期的人民已在新大陸上開始使用真正的零，
其時間可能是在西元前 4 世紀，但較肯定的是在西元前 40 年，它變成了瑪雅數字和瑪雅曆的一部份，
但完全沒有影響到舊大陸的記數系統。
西元 130 年時，托勒密被喜帕恰斯... | [
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数 | 在西元七世紀間，負數在印度被用來表示負債。丟番圖先前的論述被印度數學家婆羅摩笈多在宇宙的開始中討論的更詳盡，他使用負數來產生公式解，到現在還依然被使用著。但到了西元 12 世紀的印度，婆什迦羅第二在得出一元二次方程的負根之後，卻還說這一負值「在此例不被採用，因為它不適合；人們不會同意有負根的。」
大多數的歐洲數學家直到西元十七世紀仍不接受負數的概念，雖然斐波那契允許負數在金融問題上被解釋為負債，後來又允許視為損失。負數在歐洲的第一次被使用是在西元十五世紀被尼古拉斯・丘凱所使用的。他把負號加上數的右上方（冪的位置）上來表示負數，但也說這些負數是「荒謬的數」。亞諾用 $(-1):1=1:(-1)$ 這個比例式來反對引進負數這個概念，在... | [
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数 | 這使人感到雙倍的不安，因為當時連負數都不被認為是很牢固的了。虛（imaginary）這一詞因此在 1637 年被笛卡爾創造出來，並且帶有些許貶義（參考虛數中討論複數真實性的部份）。更令人困惑的來源是等式 ${\sqrt {-1}}^{2}={\sqrt {-1}}{\sqrt {-1}}=-1$ 似乎任性地不和代數恆等式 ${\sqrt {a}}{\sqrt {b}}={\sqrt {ab}}$ 相合，而這一代數恆等式卻是在 $a$ 和 $b$ 都是正數時成立，而且也在 $a$ 和 $b$ 一正一負時可以被使用在複數計算上。這一恆等式（和另一相關的恆等式 ${\frac {1}{\sqrt {a}}}={\sqrt {\frac {... | [
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数 | 高斯研究過高斯整數（ $a+bi$ 中的 $a$ 和 $b$ 是整數或有理數）。而其學生費迪南・艾森斯坦則研究過 $a+b\omega $ 中的 ω 是 $x^{3}-1=0$ 複數根的類型。其他種類的複數還有由較大 $k$ 值的單位根 $x^{k}-1=0$ 推出的類型。其普遍化大部份歸功於恩斯特・庫默爾的工作，他也引進了理想數的概念，它在 1893 年被菲利克斯・克萊因表示成幾何實體。域的一般理論由埃瓦裡斯特・伽羅瓦創造出來，他主要在研究由多項式方程 $F(x)=0$ 產生出來的體。
西元 1850 年，皮瑟成功地把極點（pole）和分支點（branch point）區別出來，而且引起了數學奇點的概念，這一概念最終導致出了黎曼... | [
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弱作用力 | **弱交互作用**（又稱**弱力**或**弱核力**）是自然的四種基本力中的一種，其餘三種為強交互作用、電磁力和引力。次原子粒子的放射性衰變就是由它引起的，恆星中一種叫氫融合的過程也是由它啟動的。弱交互作用會影響所有的費米子，即所有自旋為半奇數的粒子。
在粒子物理學的標準模型中，弱交互作用的理論指出，它是由 W 及 Z 玻色子的交換（即發射及吸收）所引起的，由於弱力是由玻色子的發射（或吸收）所造成的，所以它是一種非接觸力。這種發射中最有名的是 β 衰變，它是放射性的一種表現。重的粒子性質不穩定，由於 Z 及 W 玻色子比質子或中子重得多，所以弱交互作用的作用距離非常短。這種交互作用叫做「弱」，是因為 β 衰變發生的機率比強交互作用... | [
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弱作用力 | 由於弱交互作用載體粒子（W 及 Z 玻色子）質量很大（約 90 GeV/c2），所以他們的壽命很短：平均壽命約為 3 × 10-25 秒。弱交互作用的耦合常數（交互作用強度的一個指標）介乎 10−7 與 10−6 之間，而相比下，強交互作用的耦合常數約為 1，故就強度而言，弱交互作用是弱的。弱交互作用的作用距離很短（約為 10−17–10−16m）。在大約 10−18 米的距離下，弱交互作用的強度與電磁大約一致；但在大約 3×10−17 的距離下，弱交互作用比電磁弱一萬倍。
在標準模型中，弱交互作用會影響所有費米子，還有希格斯玻色子；弱交互作用是除引力交互作用外唯一一種對微中子有效的交互作用。弱交互作用並不產生束縛態（它也不需要束... | [
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弱作用力 | 弱同位旋是守恆的：反應產物的弱同位旋總和，等於反應物的弱同位旋總和。例如，一左手
π+
介子，弱同位旋為 + 1，一般衰變成一
ν
μ（+1⁄2）及一
μ+
（+1⁄2，因為是右手反粒子）。
在電弱理論中，粒子有一種新的性質，稱為弱超荷。它的數值由粒子的電荷及弱同位旋決定：
: $\qquad Y_{W}=2(Q-T_{3})$ ，
其中 _YW_ 為粒子的弱超荷，_Q_ 為電荷（以基本電荷為單位）及 _T3_ 為弱同位旋。弱超荷是 U (1) 部份生成元的規範群。
### 對稱破缺
長久以來，人們以為自然定律在鏡像反射後會維持不變，鏡像反射等同把所有空間軸反轉。也就是說在鏡中看實驗，跟把實驗設備轉成鏡像方... | [
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弱作用力 | 然而，該理論允許複合對稱 **CP** 守恆。**CP** 由兩部份組成，宇稱 **P**（左右互換）及電荷共軛 **C**（把粒子換成反粒子）。1964 年的一個發現完全出乎物理學家的意料，詹姆斯・克羅寧與瓦爾・菲奇以 K 介子衰變，為弱交互作用下 CP 對稱破缺提供了明確的證據，二人因此獲得 1980 年的諾貝爾物理學獎。小林誠與益川敏英於 1972 年指出，弱交互作用的 CP 破壞，需要兩代以上的粒子，因此這項發現實際上預測第三代粒子的存在，而這個預測在 2008 年為他們帶來半個諾貝爾物理學獎。跟宇稱不守恆不一樣，CP 破壞的發生機率並不高，但是它仍是解答宇宙間物質反物質失衡的一大關鍵；它因此成了安德烈・薩哈羅夫的重子產生過... | [
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弱作用力 | W−
玻色子，並因此轉化成一上夸克，中子亦因此轉化成質子。由於過程中的能量（即下夸克與上夸克間的質量差），
W−
只能轉化成一電子及一反電微中子。在夸克的層次，過程可由下式所述：
: $d\to u+e^{-}+{\bar {\nu }}_{e}~$
### 中性流交互作用
在中性流交互作用中，一夸克或一輕子（例如一電子或緲子）發射或吸收一中性 Z 玻色子。例如：
: $e^{-}\to e^{-}+Z^{0}$
跟 W 玻色子一樣，Z 玻色子也會迅速衰變，例如：
: $Z^{0}\to b+{\bar {b}}$
## 電弱理論
在粒子物理學的標準模型描述中，弱交互作用與電磁交互作用是同一種交互作... | [
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-0.28834614157676697,
-0.47328284... |
弱作用力 | * Schumm, B.A. Deep Down Things: The Breathtaking Beauty of Particle Physics. Johns Hopkins University Press. 2004. ISBN 0-8018-7971-X.
### 科學書籍
* Bromley, D.A. Gauge Theory of Weak Interactions. Springer. 2000. ISBN 3-540-67672-4.
* Coughlan, G.D.; Dodd, J.E.; Gripaios, B.M. The Ideas of Particle Physics: An Introdu... | [
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固態電子 | **固態電子元件**（英語：**Solid-state electronics**）是指那些完全使用固體電子材料、並利用束縛於其內電子或者其他載子導電的電路元件。這一概念經常用來與早期的技術如真空管等作比較。並且，「固態」一詞還特別地將電子 - 機械綜合設備，例如繼電器、開關和硬碟，和其他具有活動件的設備排除開外。雖然固態電子元件材料包括結晶體、多晶體、無定形體，並且包括導體、絕緣體和半導體，固態電子元件還是以結晶半導體為主。
通常的固態元件包括電晶體、微處理器晶片以及動態隨機存取存儲器（Dynamic random-access memory (DRAM)）等。動態隨機存取存儲器在計算機及其相關產品中應用廣泛，而且最近的固態硬碟... | [
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固態電子 | 在 1960 年代和 1970 年代，用電晶體代替了笨重，易碎，耗能的真空管，這不僅在技術上而且在人們的生活習慣上都掀起了一場革命，這使得第一個真正的便攜式消費電子產品成為可能，例如電晶體收音機，盒式磁帶播放機，對講機對講機和石英手錶，以及第一批實用的計算機和手機。
固態電子設備的示例包括微處理器晶片，LED 燈，太陽能電池，相機中使用的電荷耦合元件（CCD）圖像傳感器和半導體雷射器。
## 相關條目
* 半導體
* PN 接面
* 固態硬碟
## 參考文獻
## 延伸閱讀
* Netbook Trends and Solid-State Technology Forecast (PDF). pricegrabber.c... | [
0.009187810122966766,
0.08875492960214615,
-0.24954859912395477,
0.036802832037210464,
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-0.14575651288032532,
0.3300347328186035,
0.12201323360204697,
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0.20308126509189606,
0.05271438509225845,
0.22700564563274384,
-0.12419647723436356,
-0.0279003363... |
热学 | **熱學**又稱**熱物理學**，是研究熱現象（即與溫度有關的物理現象）的科學。
熱學一般分為熱力學和統計力學兩部分，前者是建立在實驗基礎上的宏觀理論，後者是建立在量子力學和數理統計學上的微觀理論。
## 研究史
熱學是從 18 世紀末才發展起來，主要是研究功與熱之間的能量轉換。在此功會被定義為力與位移的內積；而熱則定義為在熱力系統邊界中，由溫度之差所造成的能量傳遞。
## 定律
* 熱力學第零定律
* 倘兩個熱力學系統均與第三個系統處於熱平衡狀態，此三個系統，也必互相處於熱平衡。
* 熱力學第一定律
* 也即能量不滅定律
* 熱力學第二定律
* 熱不可能從低溫狀態轉變到高溫狀態，而沒有外力影響。
* 熱力學第... | [
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... |
強子 | **強子**（英語：hadron）是粒子物理學中一種由夸克或反夸克通過強作用力綑綁在一起的複合粒子。
強子主要分為以下兩大類：
* 重子：由三個夸克或三個反夸克組成，自旋總是半整數；也就是說，它們是費米子。例如，組成原子核的質子和中子都是重子。
* 介子：由一個夸克和一個反夸克組成，自旋是整數；也就是說，它們是玻色子。例如，
π
介子可以是
π0
、
π+
、
π−
，每一種都分別帶有不同的電荷。
π0
介子是由上夸克與反上夸克組成，或由下夸克與反下夸克組成。
π+
介子是由上夸克與反下夸克組成。
π−
介子是由下夸克與反上夸克組成。
另外，還有一些比較稀有的奇異強子：
* Z(4430)：由 B... | [
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強子 | 根據夸克模型，強子的性質主要是決定於其價夸克，例如，質子是由兩個上夸克與一個下夸克所組成；上夸克的電荷為 +2⁄3，下夸克的電荷為−1⁄3，所以，質子的電荷為 + 1。
每一個夸克都帶有色荷，這色荷可以為紅色，綠色或藍色，而強子的色荷必需為零，即強子的顏色必需為「無色」或「白色」，這是因為一種稱為夸克禁閉的物理現象。最簡單達成這目標的方法有兩種：
* 組成重子的三個夸克必須帶有不同的色荷。
* 組成介子的一個夸克與一個反夸克必須帶有相反的顏色，例如，假若夸克帶有紅色，則反夸克必須帶有反紅色。
更進一步分析，強子並不只是由兩個或三個夸克組成，這是因為強交互作用的能量，即傳遞強交互作用的膠子可能會擁有足夠能量 $E$ 來產生共振，... | [
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強子 | 物理學者假設，除了三個夸克以外，還擁有一對夸克與反夸克的奇異重子存在。這種重子稱為五夸克，處於五夸克態。2000 年代曾提出幾個候選五夸克，但是更深入研究發現它們並不存在。這結果不排除未來可能找到五夸克的可能性，只是排除了這些候選五夸克。
每一種重子都有其對應的反重子，假設將重子裏的每一個夸克用其反夸克取代，則可得到這反重子。例如，質子是由兩個上夸克與一個下夸克組成，它的反粒子是反質子，是由兩個反上夸克與一個反下夸克組成。
## 介子
介子是由夸克 - 反夸克對組成的強子。介子是自旋為整數的玻色子，擁有偶數個夸克。介子的重子數為零。在粒子物理學實驗裏常見的介子有
π
介子、
K
介子等等。在原子核裏，
K
介子通過... | [
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张量场 | 在數學，物理和工程上，**張量場**（tensor field）是一個的非常一般化的幾何變數的概念。它被用在微分幾何和流形的理論中，在代數幾何中，在廣義相對論中，在材料的應力和應變的分析中，和在物理科學和工程的無數應用中。它是向量場和純量場的想法的一般化，而向量場可以視為「從點到點變化的向量」。
物理學中場的一種。假如一個空間中的每一點的屬性都可以以一個張量來代表的話，那麼這個場就是一個張量場。最常見的張量場有廣義相對論的應力能張量場（Stress-energy tensor field）。
必須注意到很多不嚴格的稱為「張量」的數學結構實際上是「張量場」，定義在流形上的場在流形的每點定義一個張量。
## 幾何式介紹
向量場的... | [
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张量场 | 其中 _V_ 是切空間而 _V_\* 是餘切空間，參看切線束和餘切叢。
## 記號
張量場的記號和張量空間的極相近，有時會混淆。所以，切線束 _TM_=_T_（_M_）有時寫作
: $T_{0}^{1}(M)=T(M)=TM$
以強調切線束是流形 M 的（1,0）型張量場的空間。不要和看起來非常相近的記號
: $T_{0}^{1}(V)$
搞混。在後一種情況，我們有一個張量空間，而在前一種情況我們有對流形每點有定義的張量空間。
手寫體字母有時用於表示光滑的張量場。所以
: ${\mathcal {T}}_{n}^{m}(M)$
是 _M_ 上的無限可微分張量場的（_m_,_n_）型張量叢的截面集。一個張... | [
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张量场 | 當 _M_ 是一個歐幾里得空間是，而所有的場都在用 _M_ 的向量平移下不變時，我們回到了張量場和位於原點的一個張量同義的情況。這沒有什麼害處，還經常在應用中採用。用在張量密度上，這確實有區別。密度叢不能嚴格的定義在一點；所以現在張量的數學處理的一個局限就是張量密度要用一種迂迴的方式來定義。
## 閉餘鍵和連鎖律
作為張量概念的高級解釋，可以把連鎖律在多變數的情況進行解釋，作為在坐標轉換時的應用，也作為張量場中的張量本身的一致性的要求。
抽象的講，我們可以把連鎖律作為一個 1 - 閉餘鍵。這給了用內在的方式定義切線束所需要的一致性。其他張量的向量叢有相應的閉餘鍵，可以從把張量構造的泛函屬性用到連鎖律本身得到；這就是為什麼它們也... | [
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未解決的physics問題 | 有一些重要但**尚未解決的物理問題**。其中包括理論性的，即現時理論未能夠給予觀測到的物理現象或實驗結果令人滿意的解釋；還有實驗性的，即能夠周密測試某先進理論或深入研究某物理現象的實驗，不過現時現地很難建造或完成。
## 純理論方面的問題
這裏列出的基礎理論問題或理論構想缺乏實驗證明。在這些問題之間，可能有強烈的相互關聯。例如，額外維度或超對稱可能有辦法解釋級列問題。物理學者認為，完整無瑕的量子重力理論應該能夠解釋大多數列出的問題（除了穩定島問題以外）。
### 量子重力、物理宇宙學、廣義相對論
**真空災變**
: 從航海家探測衛星測量到的數據所推斷出的真空能量密度上限為 1014 GeV/m3，而從量子場論估算出的零點能... | [
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-0.51117503643... |
未解決的physics問題 | : 是否有足夠的物理理論基礎來支持期待其它宇宙的存在，雖然這些宇宙從根本而言是無法觀測到的？例如，量子力學的多世界是否存在？在這些宇宙裏，在高能量狀況，由於使用別種方式破壞物理力的明顯對稱，所造成的物理定律是否會迥然不同。使用人擇原理來消解全局宇宙困境是否正確？
**宇宙審查假說**
: 黑洞內部有一個奇異點。通常在這奇異點的外圍有一層事件視界，速度最快的光波也無法逃離到事件視界之外。裸奇異點是缺乏事件視界的奇異點。由於沒有事件視界隔離，物理學者可以觀測到裸奇異點的物理行為。但是，至今為止，物理學者尚未觀測到裸奇異點的蛛絲馬跡。物理學者懷疑，從實際物理的初始條件是否能形成裸奇異點？羅傑・彭羅斯提出的宇宙審查假說表明，這是不可能的事... | [
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未解決的physics問題 | : $|p_{Hg}|<3.1\times 10^{-29}\ e\ \mathrm {cm} \ (95\%C.L.)$ 。
: 另外一個衍生的問題是，為什麼 CP 破壞只有在某些弱交互作用的衰變中才能觀測得到，例如 K 介子衰變，而在其它交互作用都觀測不到？
**定域性原理與非定域現象**
: 定域性原理表明，物體只會被其緊鄰周遭環境事物影響。1935 年，阿爾伯特・愛因斯坦等發表 EPR 弔詭，認為量子力學的基礎理論，因為違背了定域性原理，可能不完備。三十年之後，約翰・貝爾提出反駁，主張 [定域隱變數理論不能複製量子力學的所有預測。在量子力學裏，是否會出現非定域現象？假設非定域現象存在，這是否只局限於貝爾不等式被違背所... | [
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未解決的physics問題 | : 怎樣能夠將量子場論的三種不同的基本交互作用，即強交互作用、弱交互作用和電磁交互作用，統一成為單獨一種交互作用？至今為止，一些常見的主流大統一模型為 SO (10) 模型、喬吉 - 格拉肖模型等等。由於這些模型預測的新粒子的質量為大統一尺度數量級，大大地超過碰撞實驗的可能範圍，所以，物理學者無法做實驗直接觀測到這些新粒子。因此，物理學者必需使用間接方法，例如，質子衰變實驗、基本粒子電偶極矩實驗、微中子屬性實驗、磁單極子偵測實驗等等。注意到質子為質量最輕的重子，質子是否為絕對的穩定？倘若不是，質子的半衰期為何？日本的超級神岡偵測器並沒有確切地偵測到任何質子衰變事件。從實驗得到的數據，質子的壽命被設定為超過 1033 年。
**超對... | [
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未解決的physics問題 | : 有些化學元素的原子核，其質子和中子的數目恰巧為幻數數目，核物理學家推測這些化學元素特別穩定。這理論稱為穩定島理論。鑑於這理論，最沉重的穩定或介穩定原子核為何？
### 其它
**量子混沌**
: 對應原理表明，古典力學是量子力學的古典極限。量子混沌理論試圖在量子力學與古典力學之間建立一座橋梁。怎樣以量子力學來表述古典的混沌動力系統？量子力學與古典混沌之間的關係為何？
**量子力學的對應極限**
: 量子理論的描述怎樣成為做實驗所觀查到的大自然實在，這包括量子態疊加、波函數塌縮、量子去相干等等？換句話說，這是一種測量問題，造成波函數塌縮為確定態的量子測量所倚賴的機制為何？
**物理資訊**
: 除了黑洞或波函數塌縮以外，還... | [
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未解決的physics問題 | : 根據廣義相對論，宇宙真空裏蘊藏的能量會產生引力場，真空能量密度 $\rho _{vac}$ 與宇宙學常數 $\Lambda $ 之間的關係為 $\rho _{vac}c^{2}=\Lambda c^{4}/8\pi G$ 。怎樣計算真空能量密度是物理學尚未解決的一個大問題。最簡單算法總和所有已知量子場貢獻出的零點能，但這理論結果超過天文觀測值 120 個數量級，被驚歎為「物理史上最差勁的理論預測」！為什麼從真空能量密度計算出的宇宙學常數，會與天文觀測值相差這麼大？這問題稱為宇宙學常數問題。到底是甚麼物理機制抵銷這超大數值？解決這問題可能要用到量子引力理論。
**暗物質**
: 無法用電磁輻射偵測，而是從作用於可見物質與背景輻射... | [
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未解決的physics問題 | : 為什麼大霹靂理論對於夜晚天空的各向異性的預測值似乎大於觀測數據，而遙遠的宇宙卻顯得那麼均勻？宇宙暴脹理論已廣泛地被天文學者接受為解答，但仍舊可能有其它解答，例如，光速可變理論。
**宇宙微波背景輻射的各向異性的黃道定向**
: 微波天空在距離一百三十億光年以外的某些大型特徵，似乎跟太陽系的運動與定向有所關聯。這是否為系統誤差、觀測結果被定域效應汙染，還是哥白尼原則未經解釋的破壞？
**宇宙的形狀**
: 宇宙共動空間的 3 - 流形，又稱為「宇宙的形狀」，是甚麼樣子？現時，天文學者仍舊不清楚宇宙的曲率與拓撲，天文學者只知道，以可觀測尺度衡量，曲率接近於零。宇宙暴脹假設建議，宇宙的形狀可能無法測量，但是，於 2003 年，尚皮... | [
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未解決的physics問題 | **基本粒子的慣性質量與重力質量比率**
: 根據廣義相對論的等效原理，對於所有基本粒子，慣性質量與重力質量比率為 1 。但是，對於很多粒子，並沒有任何實驗確認這論點。特別而言，物理學者很想知道，具有某巨觀質量的反物質，其重量為何？
**質子自旋危機**
: 質子是自旋為 1/2 的費米子，但是，於 1988 年，歐洲緲子共同研究團隊發現，質子的三個主要價夸克只貢獻出總自旋的 20-30%。自旋的其它部分是甚麼機制貢獻出的，是由膠子，還是由持續不斷地生成與湮滅中的海夸克對偶所貢獻出的？
**質子尺寸之謎**
: 質子真實的電荷半徑為何？
**量子色動力學的非微擾方法**
: 在涉及到描述原子核的能量尺度範圍，量子色動力學的方程... | [
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未解決的physics問題 | : 為什麼太陽的日冕（大氣層）溫度（1 至 3 百萬 K）超高於表面溫度（6000K）？對於這問題，過去幾十年，物理學者提出了很多理論，但只有兩個理論可能最為正確：波動加熱理論與 en 磁重聯理論 magnetic reconnection theory。磁重聯理論的缺陷是，為什麼觀測到的磁重聯效應比較理論預測快過很多數量級？美國國家航空暨太空總署的太陽偵測加級器任務預定於 2015 年啟航，準備勘測太陽的日冕加熱狀況。
**瀰漫星際帶**
: 是甚麼物質造成了在天文線譜裏觀測到的多條星際吸收線？請問這些物質是否為分子物質？假若是分子物質，到底是哪些分子物質，它們是怎樣形成的？
**伽瑪射線爆發**
: 從遙遠的星系突然發生的超... | [
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未解決的physics問題 | : 地球附近根本沒有超高能量宇宙射線源，為何有一些宇宙射線會擁有不可能般高的能量？GZK 極限是源自遠處的宇宙射線所擁有能量的理論上限。超過 GZK 極限的宇宙射線會與宇宙微波背景輻射耦合，製造 π 介子。這程序會重覆發生，直到宇宙射線的能量低於 GZK 極限為止。所以，應該不可能觀測到任何源自遠處的超高能量宇宙射線。但是，這些似從遠處發射出的超高能量宇宙射線，並沒有遵守 GZK 極限的規則，與宇宙微波背景輻射發生反應，而奇蹟般地存活移動到地表附近，才被觀測到，請問原因為何？
**土星自轉週期**
: 航海家 1 號與航海家 2 號分別於 1981 年及 1982 年飛越土星時測量得到無線電訊號週期為 10 h 39 min。卡西... | [
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未解決的physics問題 | : 先鋒 10 號與先鋒 11 號是美國國家航空暨太空總署分別於 1972 年與 1973 年發射的兩艘太空飛行器，現在已逃離太陽系。在距離太陽大約 20 天文單位之後，觀測到的兩艘太空飛行器的加速度與預測發生差異，大約為 (8.74 ± 1.33)× 10−10 m/s2。物理學者現在認為這是因為先前未將熱反衝力（thermal recoil force）的效應納入計算
**長時間伽瑪射線爆發（2003 年）**
: 長時間伽瑪射線爆發分類為時間久過於 2 秒鐘的伽瑪射線爆發，這種爆發與大質量星體的死亡有關，此種星體的死亡過程類似於超新星事件，常稱為極超新星。
**太陽微中子問題（2002 年）**
: 這問題指的是測量到的太... | [
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未解決的physics問題 | * （英文）2004 年史丹佛直線加速器中心夏季學院網頁：大自然最難的謎題 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） | [
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胶子 | 在粒子物理學中，**膠子**（gluon）是負責在兩個夸克之間傳遞強作用力的基本粒子，類似光子負責在兩個帶電粒子之間傳遞電磁力一般。
用科學術語來說明，膠子是量子色動力學用來在兩個夸克之間傳遞強交互作用的矢量規範玻色子。膠子本身帶有強交互作用的色荷，這與光子不同，光子不帶有電荷。因此，膠子不但傳遞強交互作用，它還參與強交互作用，這使得量子色動力學的分析遠比量子電動力學困難。
## 性質
膠子是矢量規範玻色子，如同光子，它的自旋為 1。自旋為 1 的帶質量粒子可以擁有三種偏振態。在量子場論裏，為了滿足局域規範不變性，規範玻色子的質量必須為零，因此膠子不帶質量（實驗上限為 0.0002 eV），所以，只有兩種偏振態。
類似光子，... | [
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胶子 | : $|\mathrm {gluon\ color} \rangle =(r{\bar {r}}+b{\bar {b}}+g{\bar {g}})/{\sqrt {3}}$ 。
由於色單態的膠子不違反夸克禁閉，它應該能夠以自由粒子的形式存在於大自然，並且在兩個強子之間傳遞強作用力，例如，在質子與中子之間傳遞強作用力，因此，強作用力也會變為遠距作用力，但是強作用力是一種短距作用力，因此色單態的膠子不存在。
### 八種膠子
每個膠子帶有一個單位色荷的顏色與一個單位色荷的反顏色。顏色可以是紅色 $r$ 、藍色 $b$ 或綠色 $g$ 。反顏色可以是反紅色 ${\bar {r}}$ 、反藍色 ${\bar {b}}$ 或反綠色 ${... | [
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胶子 | 由於膠子本身帶有色荷，膠子也參與強交互作用。膠子 - 膠子交互作用使得色場成為像絲弦一般的物體，稱為「通量管」（flux tube）。當通量管被拉長時，會出現張力，因此將夸克禁閉於強子內部，這機制有效地局限強作用力的範圍半徑至 10−15 m 以內，大約為原子核的尺寸。當超過某特定長度後，假若連結兩個夸克的通量管的長度越長，則能量越高，呈線性增長；當通量管被拉到足夠長之時，在能量方面，從真空製成一個夸克 - 反夸克對會比一味地增加通量管長度更為有利，這時，繼續拉長通量管還可能會導致通量管會斷裂，形成一個夸克 - 反夸克對。
雖然在量子色動力學的正常相，單獨膠子無法自由移動，物理學者猜測，可能存在純粹由膠子形成的強子，稱為膠球。其它... | [
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胶子 | 色禁閉可以用無法找到自由夸克來核對，也就是說無法找到非整數的電荷。通常，為了抵銷量子顏色與風味量子數，夸克會成對產生（夸克與反夸克）。可是，在費米實驗室的 CDF 實驗團隊與 D0 實驗團隊於 2009 年報告，探測到頂夸克單獨產生的證據（雖然這仍舊涉及到成對產生，但是夸克與反夸克的風味不同）。至今為止，尚未能找到任何膠球存在的證據。
2000 年，歐洲核子研究組織的超級質子同步加速器聲稱，在重離子對撞時觀察到退禁閉，這意味著觀察到一種新的物質態：夸克 - 膠子漿。2004 年至 2010 年，在布魯克黑文國家實驗室的 相對論性重離子對撞機（RHIC），四個不同實驗同時期找到夸克 - 膠子漿。2010 年，在歐洲核子研究組織的大型... | [
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W粒子 | 在物理學中，**W 及 Z 玻色子**（boson）是負責傳遞弱核力的基本粒子。它們是 1983 年在歐洲核子研究組織發現的，被認為是粒子物理標準模型的一大勝利。
**W 玻色子**是因弱核力的「弱」（**W**eak）字而命名的。而 **Z 玻色子**則因是「最後一個要發現的粒子」而名。另一個說法是因 Z 玻色子有零（**Z**ero）電荷而得名。
## 基本性質
W 玻色子有兩種，分別有 +1（W+）和−1（W−）單位電荷。W+ 是 W−的反粒子。而 Z 玻色子（Z0）則為電中性的，且為自身的反粒子。這三種粒子皆十分短命，其半衰期約為 $3\times 10^{-25}$ 秒。
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W粒子 | : ${\hbox{W}}^{-}\to {\hbox{e}}^{-}+{\overline {\nu }}_{e}$
因 Z 玻色子是自己的反粒子，故它的所有量子數皆為零。交換 Z 玻色子是一個中性流作用（Neutral current interaction），而接收和發出 Z 玻色子的粒子除動量外甚麼也沒變。要觀測中性流作用需要在粒子加速器和粒子偵察器上作很大的投資，故目前世界上只有幾所高能物理實驗室擁有這些儀器。關於這部分巨額經費的來源，可能有待未來尖端科技用以轉化一般金屬成金的技術的突破。
## W 和 Z 玻色子的預測
於 1950 年代量子電動力學的空前成功後，科學家希望為弱核力建立相似的理論。於 1968 年，... | [
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W粒子 | W 和 Z 粒子要到能量夠高的粒子加速器建立後才正式被發現。第一部這樣的加速器是超級質子同步加速器，其中卡洛・魯比亞和西蒙・范德梅爾在 1983 年一月進行的一連串實驗給出了明顯的 W 粒子證據。這些實驗稱作「UA1」（由魯比亞主導）和「UA2」，且為眾多人合作的努力成果。范德梅爾是加速器方面的驅策者（隨機冷卻）。UA1 和 UA2 在幾個月後（1983 年五月）找到 Z 粒子。很快地魯比亞和范德梅爾因而得到 1984 年的諾貝爾物理學獎，這可算是保守的諾貝爾獎基金會自成立以來相當不尋常迅速的一次。
## 參考資料
## 外部連結
* 粒子物理學回顧（The Review of Particle Physics） （頁面存檔備... | [
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54037-57-9 | **𨭆**（拼音：hēi，注音：ㄏㄟ；英語：**Hassium**），是一種人工合成的化學元素，其化學符號為 **Hs**，原子序數為 108。𨭆是一種放射性極強的超重元素及錒系後元素，其所有同位素的半衰期都很短，非常不穩定，其中壽命最長的是 269Hs，半衰期僅約 16 秒。德國黑森邦達姆施塔特重離子研究所的研究團隊在 1984 年首次合成出𨭆元素，並以黑森邦命名此元素。到目前為止，多個研究通過不同的核反應，一共合成了超過 100 個𨭆原子，有的是母原子核，有的是更重元素的衰變產物。
𨭆是 8 族中最重的元素，實驗證明，𨭆是典型的 8 族過渡金屬，具穩定的 + 8 氧化態，類似於同族的鋨，是鋨的同系物。
## 概述... | [
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54037-57-9 | 粒子束穿過目標後，會到達下一個腔室 —— 分離室。如果反應產生了新的原子核，它就會被這個粒子束攜帶。在分離室中，新產生的原子核會從其它核種（原本的粒子束和其它反應產物）中分離，並轉移到半導體探測器中，在這裡停住原子核。撞擊至探測器時的確切位置、能量和到達時間將會被記錄下來。這個轉移需要 10−6 秒的時間，意即這個原子核需要存活這麼長的時間才能被檢測到。若衰變發生，衰變的原子核被再次記錄，並測量位置、衰變能量和衰變時間。
原子核的穩定性源自於強核力，但強核力的作用距離很短，隨著原子核越來越大，強核力對最外層的核子（質子和中子）的影響減弱。同時，原子核會被質子之間，範圍不受限制的靜電排斥力撕裂。超重元素的主要衰變方式 ——α 衰變和... | [
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54037-57-9 | 𨭆曾經被稱為 eka 鋨。在命名爭議期間，IUPAC 使用的臨時系統名稱是 Unniloctium（符號為 Uno），來自數字 1、0、8 的拉丁語寫法。
德國發現者在 1992 年正式提出使用 Hassium 作為 108 號元素的名稱，取自研究所所在地德國黑森州的拉丁語名（Hassia）。
1994 年，IUPAC 的一個委員會建議把元素 108 命名為 Hahnium（Hn），雖然長期的慣例是把命名權留給發現者。在德國發現者抗議之後，1997 年 8 月 27 日 IUPAC 正式對國際上分歧較大的 101 至 109 號元素的重新英文定名中，國際承認了現用名稱 Hassium 作為 108 號元素的命名。
全國科學技... | [
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54037-57-9 | 在 1984 年正式發現𨭆元素的實驗中，重離子研究所的團隊使用了 α 衰變相關法，並辨認出 3 顆 265Hs 原子。在 1993 年改進設施之後，團隊在 1994 年重復進行了實驗，並在測量 1n 中子蒸發通道的部分激發函數時，探測到 75 個 265Hs 原子和 2 個 264Hs 原子。在 1997 年進行的另一次實驗中，測量到的 1n 通道的最大值為 69 pb，另探測到 20 個原子。
理化學研究所於 2002 年的重復實驗成功製造出 10 個原子，而國家大型重離子加速器於 2003 年製造出 7 個原子。
理化學院究所的團隊於 2008 年再次研究該反應，以對 264Hs 作出首次的光譜分析。他們另又發現 29 個... | [
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54037-57-9 | 最初對𨭆原子核的合成實驗使用的就是這條反應，由杜布納的一支團隊在 1983 年進行。他們使用滾筒技術，探測到來自 255Rf 的自發裂變，而該同位素是 263Hs 的衰變產物。1984 年重復進行的實驗得到同樣的結果。1983 年的另一次實驗當中，他們通過化學辨識衰變產物，從而支持𨭆的合成結果。探測到的有鐨同位素的 α 衰變，該鐨同位素是 262Hs 的衰變產物。這條反應之後一直沒有進行嘗試，因此 262Hs 的存在至今仍未證實。
### 熱核融合
**226Ra(48Ca,xn)274−xHs (x=4)**
位於 Flerov 核反應實驗室由 Yuri Oganessian 領導的團隊聲稱在 1978 年曾研究過這條反... | [
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54037-57-9 | 重離子研究所與保羅謝爾研究所的合作團隊研究了鋦 - 248 和鎂 - 26 離子之間的反應。在 2001 年 5 月到 2005 年 8 月期間，團隊研究了產生 269Hs、270Hs 及 271Hs 的 3n、4n 及 5n 中子蒸發通道的激發函數。2006 年 12 月，慕尼黑工業大學的科學團隊發佈了合成 270Hs 同位素的重要結果。報告指出，該同位素經 α 衰變，能量為 8.83 MeV，預計半衰期約為 22 秒，形成 266Sg。
**248Cm(25Mg,xn)273−xHs**
這條新的反應在 2006 年 7 月至 8 月由重離子研究所用於合成新的同位素 268Hs。從中子蒸發通道未能探測到任何原子，計算的界面限... | [
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54037-57-9 | 根據宏觀微觀理論，Z=108 質子數是變形質子幻數，連同 N=162 的中子殼層。這代表這種原子核的基態是永遠變形的，但其裂變位壘高而窄，造成進一步變形，因此其自發裂變部分半衰期相對較長。此區域的自發裂變半衰期比接近球體雙重幻數的原子核 298114 小大約 109 倍。這是由於裂變位壘較窄，導致以量子隧穿效應穿越位壘的機率增加。另外，根據計算，N=162 中子數是變形中子幻數，因此 270Hs 原子核很有可能是變形雙重幻數核。Z=110 的同位素 271Ds 及 273Ds 的衰變數據，說明 N=162 支殼層有可能為幻數。對 269Hs、270Hs 和 271Hs 的合成實驗也指出 N=162 是幻數閉殼層。270Hs 的低衰變... | [
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54037-57-9 | 對 265Hs 的合成也證明兩個能級的存在。基態進行能量為 10.30 MeV 的 α 衰變，半衰期為 2.0 ms。其同質異能態能量比基態高 300 keV，進行 10.57 MeV 的 α 衰變，半衰期為 0.75 ms。
## 化學特性
### 推算的化學特性
#### 氧化態
𨭆預計為過渡金屬中 6d 系的第 5 個元素及 8 族中最重的元素，在週期表中位於鐵、釕和鋨之下。該族中的後兩個元素表現出的氧化態為 + 8，而這種氧化態在族中越到下方越為穩定。因此𨭆的氧化態應為 + 8。鋨同時還有穩定的 + 5、+4 及 + 3 態，其中 + 4 態最為穩定。而釕則同時有 + 6、+5 及 + 3 態，當中 + 3 態最... | [
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54037-57-9 | 所測量到的熱解離溫度表示四氧化𨭆的揮發性比四氧化鋨低，同時也肯定了𨭆的特性屬於 8 族。
為了進一步探測𨭆的化學屬性，科學家決定研究四氧化𨭆與氫氧化鈉間產生的𨭆酸鈉的反應。該反應是鋨的一條常見反應。在 2004 年，科學家公佈成功進行了第一次對𨭆化合物的酸鹼反應：
: HsO
4 + 2 NaOH → Na
2[HsO
4(OH)
2]
#### 化合物與錯離子
## 注釋
## 參考資料
## 外部連結
* 元素𨭆在洛斯阿拉莫斯國家實驗室的介紹（英文）
* EnvironmentalChemistry.com —— 𨭆（英文）
* 元素𨭆在 _The Periodic Table of... | [
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随机数 | **隨機數**這一概念在不同領域有著不同的含義。
## 密碼學範疇的隨機數
根據密碼學原理，隨機數的隨機性檢驗可以分爲三個標準：
1. 統計學偽隨機性。統計學偽隨機性指的是在給定的隨機位元流樣本中，1 的數量大致等於 0 的數量，同理，「10」「01」「00」「11」四者數量大致相等。類似的標準被稱為統計學隨機性。滿足這類要求的數字在人類「一眼看上去」是隨機的。
2. 密碼學安全偽隨機性。其定義為，給定隨機樣本的一部分和隨機演算法，不能有效的演算出隨機樣本的剩餘部分。
3. 真隨機性。其定義為隨機樣本不可重現。實際上只要給定邊界條件，真隨機數並不存在，可是如果產生一個真隨機數樣本的邊界條件十分複雜且難以捕捉（比如當地的背景輻射... | [
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随机数 | 真正的亂數是使用物理現象產生的：比如擲錢幣、骰子、轉輪、使用電子元件的噪音、核分裂等等。這樣的亂數生成器叫做物理性亂數生成器，它們的缺點是技術要求比較高。
在實際應用中往往使用偽亂數就足夠了。這些數列是「似乎」隨機的數，實際上它們是透過一個固定的、可以重複的計算方法產生的。它們不真正地隨機，因為它們實際上是可以計算出來的，但是它們具有類似於亂數的統計特徵。這樣的生成器叫做偽亂數生成器。
在真正關鍵性的應用中，比如在密碼學中，人們一般使用真正的亂數。
## 參考文獻
## 外部連結
* 量子真亂數 - 國家密碼管理局 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） | [
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-0.079449... |
轻子 | **輕子**（Lepton）是一種不參與強交互作用、自旋為 1/2 的基本粒子。電子是最為人知的一種輕子；大部分化學領域都會涉及到與電子的交互作用，原子不能沒有它，所有化學性質都直接與它有關。輕子又分為兩類：「帶電輕子」與「中性輕子」。帶電輕子包括電子、緲子、陶子，可以與其它粒子組合成複合粒子，例如原子、電子偶素等等。 在所有帶電輕子中，電子的質量最輕，也是宇宙中最穩定、最常見的輕子；質量較重的緲子與陶子會很快地衰變成電子，緲子與陶子必須經過高能量碰撞製成，例如使用粒子加速器或在宇宙線探測實驗。中性輕子包括電中微子、緲中微子、陶中微子；它們很少與任何粒子交互作用，很難被觀測到。
輕子一共有六種風味，形成三個世代。第一代是電輕子，包... | [
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轻子 | 最先被辨識的輕子是電子，英國物理學者約瑟夫・湯姆森與實驗團隊於 1897 年發現電子。1930 年，沃爾夫岡・包立大膽假設電中微子存在，這是為了解釋 β 衰變的能量缺失問題，挽救能量守恆定律；包立認為，所有最初與最終觀察到的粒子的能量差，都被一種尚未探測到的粒子帶走了，這粒子具有電中性，不會留下軌跡，所以很難探測到。三年後，恩里科・費米給出理論，成功描述 β 衰變，強力支持包立的假設。費米將這粒子命名為「中微子」，意思為「微小的中子」。在那時期，電中微子被稱為中微子，因為尚未發現其它世代的中微子。1956 年，克萊德・科溫與弗雷德里克・萊因斯共同完成科溫 - 萊因斯中微子實驗首先直接觀察到中微子的存在。
在電子被發現大約 40 年... | [
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轻子 | 手徵性與螺旋性（helicity）是與自旋緊密相關的兩種性質，螺旋性跟粒子的自旋與動量之間的相對方向有關；假若是同向，則粒子具有右手螺旋性，否則粒子具有左手螺旋性。對於不帶質量粒子，這相對方向與參考系無關，可是，對於帶質量粒子，由於可以藉著洛倫茲變換來改換參考系，從不同的參考系觀察，粒子動量不同，因此翻改螺旋性，可以從右手螺旋性翻改為左手螺旋性，或從左手螺旋性翻改為右手螺旋性。手徵性是通過龐加萊群（Poincaré group）的變換來定義的性質。對於不帶質量粒子，手徵性與螺旋性一致；對於帶質量粒子，手徵性與螺旋性有別。
在很多量子場論裏，例如量子電動力學與量子色動力學，並沒有對左手與右手費米子作任何區分，可是，在標準模型的弱交互... | [
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轻子 | L) 共同實現；右手帶電輕子的弱同位旋 T 為 0，形成單態，不參與弱交互作用；右手中微子並不存在。
希格斯機制將弱同位旋 SU (2) 與弱超荷 U (1) 對稱的四個規範場，重新組合成傳遞弱相對作用的三個帶質量玻色子 （
W+
、
W−
、
Z0
）與傳遞電磁相對作用的不帶質量玻色子（光子）。通過蓋爾曼 - 西島方程式，可以從弱同位旋投影 _T_3 與弱超荷 _Y_W 計算出電荷 _Q_：
: $Q=T_{3}+Y_{W}/2$ 。
為了符合觀察到的任何粒子所帶有的電荷，所有左手弱同位旋二重態 (
ν
eL,
e−
L) 的弱超荷 _Y_W 必須為 - 1，而右手弱同位旋單態 (
e−
R) 的... | [
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轻子 | μ+
、
: W−
→
e−
+
ν
τ
、
: Z0
→
μ−
+
τ+
。
但是，中微子振盪違反單獨輕子數守恆，這是後標準模型物理的確鑿證據。更強的守恆定律是總輕子數守恆。中微子振盪遵守總輕子數守恆。但是，手徵反常稍微違反了這守恆定律。
## 普適性
輕子與對應的中微子之間的交互作用與風味無關，換句話說，對於電子與電中微子之間的交互作用、緲子與緲中微子之間的交互作用、陶子與陶中微子之間的交互作用，假若將質量差別納入考量，則這三種交互作用的效應相等。這性質稱為輕子交互作用的「普適性」。所有已知實驗數據與這種普適性一致做實驗測量陶子與緲子的平均壽命，或 Z 玻色子衰變為輕子... | [
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轻子 | : $L_{l}={\frac {1}{\Gamma _{total}}}={\frac {B\left(l^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{l}\right)}{\Gamma \left(l^{-}\rightarrow e^{-}+{\bar {\nu _{e}}}+\nu _{l}\right)}}$ ；
其中， $B(x\rightarrow y)$ 與 $\Gamma (x\rightarrow y)$ 分別標記過程 $x\rightarrow y$ 的分支比與共振寬度。
陶子與緲子的壽命比因此為
: ${\frac {L_{\tau }}{L_{\mu ... | [
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氧氣 | **氧氣**（英語：**Oxygen, Dioxygen**，分子式：O2）是氧元素最常見的單質形態，在空氣中按體積分數算大約占 21%，在標準狀況下是氣體，不易溶於水，密度比空氣略大，氧氣的密度是 1.429g/L 。不可燃，可助燃。
## 科學史
氧氣最先是由卡爾・威廉・舍勒發現的，約瑟夫・普利斯特里也於之後成功發現，但由於約瑟夫首先發表論文，所以很多人仍然認為氧氣是約瑟夫首先發現的。氧氣的英文名是「Dioxygen」，由拉瓦錫定名於 1777 年，他利用氧氣所進行的試驗在燃燒和腐蝕的方面打敗了當時流行的燃素說。
### 普利斯特里的實驗
約瑟夫・普利斯特里將一隻燃燒的蠟燭放入密閉的玻璃罩中，蠟燭燃燒一段時間即熄滅；如果... | [
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氧氣 | 生物的光合作用對大氣層的影響巨大。它造成了大氣層由還原氛圍向氧化氛圍的轉變。使得水光解產生的氫氣能重新被氧化為水回到地球而不至於擴散到外太空去，從而防止了地球上的水的流失。同時光合作用也加速了大氣層氧氣的積累，深刻地改變了地球上物種的代謝方式和形態。大氣層含氧量在石炭紀的時候一度上升到了 35%。 氧氣含量的增加造成了依賴於滲透方式輸氧的昆蟲在形態上的巨型化，在石炭紀曾出現過翼展達一米的巨脈蜻蜓。
## 結構
氧氣由氧分子（O2）構成。每一個氧氣分子由 2 個氧原子構成。
氧氣是雙原子分子，兩個氧原子形成共價鍵，一個 2p 軌道形成 σ 鍵，另兩個 2p 軌道形成 π 鍵。其分子軌域式為 (σ1s)2(σ1s\*)2(σ2s)... | [
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氧氣 | 根據洪德規則，在基態下兩個價電子的自旋互相平行，因此氧氣分子的最低能態為三重態，即有三個能量相同而自旋不同的量子態。由於兩個價電子不成對，所以兩個 $\pi ^{*}$ 軌域均處於半滿的狀態。這使得氧氣有雙自由基的性質，還可以解釋氧氣的順磁性。（氧氣分子之間的負交換能也導致一部分的順磁性。）由於含不成對電子，所以氧氣與多數有機分子的反應較慢，有機物因而不會自發燃燒。
氧氣分子除了有能量最低的三重態（ $^{3}\textstyle \sum _{g}$ ）以外，還有兩種能量高得多的單態。在這兩個激發態下，兩個價電子的自旋互相反平行，違反洪德規則。這兩種單態的差別在於，兩個價電子是位於同一個 $\pi ^{*}$ 軌域中（ $^{1... | [
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氧氣 | : ${\ce {2KMnO_{4}{\overset {\vartriangle }{=\!=}}{K2MnO4}+{MnO2}+O2\uparrow }}$
**分解過氧化氫**
: 用過氧化氫溶液（雙氧水）和催化劑二氧化錳反應的方法也可以製得氧氣，同時產生水。發生裝置為固液不加熱型裝置，通常使用錐形瓶，有時需要分液漏斗。
: ${\ce {2H2O2{\overset {MnO2}{=\!=\!=\!=}}{2H2O}+O2\uparrow }}$
: 這種方法簡單易操作，節約能源，且生成物沒有污染，是實驗室製取氧氣的常用方法之一。
**電解水**
: 電解水也能製得氧氣。電解水時，正極產生氧氣，負極產生氫氣。... | [
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氧氣 | 雖然呼吸需要氧氣，但是人和動物長期待在高壓氧艙中，或者呼吸純氧會發生氧氣中毒，造成神經中毒的現象。其毒理過程為肺部毛細管屏障被破壞，導致肺水腫、肺淤血和出血，嚴重影響呼吸功能，進而使各臟器缺氧而發生損害。
## 用途
氧氣的運用包括鋼鐵的冶煉、塑料和紡織品的製造以及作為火箭推進劑與進行氧氣療法，也用來在飛機、潛艇、太空船、潛水及火災中維持生命。
### 供給呼吸
除厭氧菌外，幾乎所有的生物都需要氧氣來呼吸。生物細胞內的粒線體會將氧氣轉化為二氧化碳，同時釋放能量。同時，綠色植物葉綠體光合作用迅速產生氧氣。當生物圈內消費者（或二氧化碳排放）過多而綠色植物（生產者）過少，氧氣就會減少，即破壞碳 — 氧平衡、溫室效應。
在太空船等... | [
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渺子 | **緲子**（**渺子**，**muon**）是一種帶有一個單位負電荷、自旋為 1/2 的基本粒子。緲子與同屬於輕子的電子和陶子具有相似的性質，人們至今未發現輕子具有任何內部結構（理論上，這是因為重夸克組經過弱作用力衰變時，同時，重夸克組內部結構的強子共振生命期結束 -- 注意到這過程需遵守狹義相對論規範的因果律，蛻變成較輕的輕子如電子，並因質能虧損放出能量由做週期味變換的基本粒子如微中子家族帶走）。歷史上，人們曾經將緲子稱為 **μ 介子**，但現代粒子物理學認為緲子並不屬於介子（參見歷史）。
每一種基本粒子都有與之對應的反粒子，緲子的反粒子是**反緲子**(**反渺子**,**antimuon**)。反緲子（μ+）與緲子（μ-... | [
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渺子 | 緲子最早由卡爾・安德森和賽斯・內德梅耶於 1936 年發現。他們在研究宇宙射線在電磁場中的運動時，發現了一種彎曲程度不同於電子和其他已知粒子的徑跡。根據在磁場中的偏轉方向能夠判斷這種粒子帶有帶負電，對於同樣的速度，這種粒子的偏轉半徑比電子的大得多，同時又比質子的小的多。他們假定這種粒子帶有與電子相同的電荷量，由此他們計算出這種粒子的質量介於電子和質子之間，大約是電子的 200 倍，據此他們將這種粒子命名為「**mesotron**」，意為「中間的粒子」。1937 年，J. C. Street 和 E. C. Stevenson 在雲室實驗中再次確認了緲子的存在。
在此之前，日本理論物理學家湯川秀樹已經預言過介子的存在
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渺子 | 理論計算可知若想產生緲子，粒子的質心系能量要大於 105.7MeV，在核反應中這個能量是相當大的，因而通常的放射性衰變、核分裂甚至是核融合都無法產生緲子。只有裂變中產生的單核子事件有可能超過此能量，但是這樣產生單個的緲子的反應中的量子數不守恆，從而不會發生（見衰變）。
在地球上，大部分天然產生的緲子來源於宇宙射線。在初級宇宙射線（最初照射到地球上的宇宙射線）中，有大約 89% 是質子，這些質子來自宇宙深處，具有非常高的能量。這些質子與地球外圍大氣中的分子發生碰撞，產生 π 介子。π 介子在經過一段相對較短（米量級）的距離後就衰變為緲子和微中子。高空觀測表明大多數的緲子是在海平面 15 公里左右產生的，產生的緲子能量很高，它們幾乎保... | [
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渺子 | : $\mu ^{-}\to e^{-}+{\bar {\nu }}_{e}+\nu _{\mu },$
反緲子對應的衰變方式是它的鏡像：
: $\mu ^{+}\to e^{+}+\nu _{e}+{\bar {\nu }}_{\mu }$ .
由費米黃金定則得到的緲子衰變寬度為
: $\Gamma ={\frac {G_{F}^{2}m_{\mu }^{5}}{192\pi ^{3}}}I\left({\frac {m_{e}^{2}}{m_{\mu }^{2}}}\right),$
其中 $I(x)=1-8x-12x^{2}\ln x+8x^{3}-x^{4}$ ，而 $G_{F}^{2}$ 是費米耦合常數。... | [
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渺子 | : $\mu ^{-}\to e^{-}+e^{+}+e^{-}$ .
如果在實驗中發現以上衰變道，將成為支持標準模型以外理論的證據。對上述衰變道的實驗測量已經持續了幾十多年，MEG 給出的最新實驗結果顯示： $\mu ^{-}\to e^{-}+\gamma $ 反應分支比的上限為 2.4×10−12。
## μ 原子
緲子是人類發現的第一種在不存在於原子內部的基本粒子，但是由於緲子可以被看做是一個加重了的電子，它有時可以取代原子中的一個電子而形成類原子結構，這種結構被稱為 **μ 原子**，如一個緲子能夠取代氫原子中唯一的電子而形成「μ- 氫原子」。μ- 氫原子的半徑比氫原子小得多，因為緲子的質量比電子大，形成原子的基態波... | [
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渺子 | * 粒子列表
## 資料來源
## 外部連結
* http://arxiv.org/ftp/physics/papers/0003/0003023.pdf （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* https://web.archive.org/web/20041213184419/http://www.bartleby.com/65/el/elemparTABLE.html
* http://www.pbs.org/wgbh/nova/elegant/part-flash.html （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） | [
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-0.09339981526136398,
-0.26519495248794556,
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-0.13024014234542847,
-0.2088342... |
凡得瓦力 | **凡得瓦力**（英語：van der Waals force）又名**范德華力**、**范德瓦耳斯力**，在化學中指分子或原子之間非定向的、無飽和性的、較弱的交互作用力，根據荷蘭物理學家約翰內斯・范德瓦耳斯命名。凡得瓦力是一種電性重力，但它比化學鍵或共價鍵弱得多，通常其能量小於 5kJ/mol。凡得瓦力的大小和分子的大小成正比。
凡得瓦力的主要來源有三種機制：
1. 取向力（偶極－偶極力）：極性分子之間的交互作用力
2. 誘導力（偶極－誘導偶極力）：極性分子極化非極性分子，產生誘導偶極矩，並交互作用
3. 分散力：一對非極性分子由於本身電子的機率運動，可以相互配合產生一對方向相反的瞬時偶極矩，這一對瞬時偶極矩交互作用。這種機制... | [
0.15339334309101105,
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电容 | 在電路學裡，給定電壓，電容器儲存電荷的能力，稱為**電容**（capacitance），標記為 **C**。採用國際單位制，電容的單位是法拉（farad），標記為 **F**。
平行板電容器是一種簡單的電容器，是由互相平行、以空間或介電質隔離的兩片薄板導體構成。假設這兩片導板分別載有負電荷與正電荷，所載有的電荷量分別為 $-Q\,\!$ 、 $+Q\,\!$ ，兩片導板之間的電位差為 $V$ ，則這電容器的電容 $C$ 為
: $C={\frac {Q}{V}}$ 。
由上式知 1 法拉 (Farad) 等於 1 庫侖 (Coulomb) 每伏特 (Voltage)。在正常狀況下 1 法拉的電容多加 1 伏特的電位差可以多... | [
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-0.172996386885643,... |
电容 | 1F=10^{6}\mu F=10^{9}nF=10^{12}pF=10^{15}fF.
$$
## 電容器
假設，給定電容器的幾何形狀和電容器內部的介質性質，則可以計算出電容。如前圖所示，假設平行板電容器的兩片導板的面積都是 $A$ ，間隔距離為 $d$ ，則兩片導板的面電荷密度分別為 $-\sigma $ 、 $+\sigma $ ：
: $\sigma =Q/A$ 。
應用高斯定律（詳盡細節，請參閱條目電位移），在兩片導板之間的電場 $E$ 為
: $E=\sigma /\varepsilon =Q/\varepsilon A$ ；
其中， $\varepsilon $ 是介質的電容率。
兩片導板的電位差... | [
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0.48083290457725525,
0.11244548857212067,
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电容 | : $Q=DA=(g(V)+\epsilon _{0}V/d)A$ 。
所以，電容為
: $C(V)={\frac {Q}{V}}={\frac {g(V)A}{V}}+{\frac {\epsilon _{0}A}{d}}$ 。
假設 $g(V)$ 是線性函數， $g(V)=kV$ ， $k$ 是常數，則電容與電壓無關：
: $C={\frac {Q}{V}}=kA+{\frac {\epsilon _{0}A}{d}}$ 。
否則，假設 $g(V)$ 是非線性函數，則電容與電壓成非線性關係。
繼續思考這跟電壓有關的電容，假若將電容器充電至電壓 $V$ ，則電容器的兩片導板會分別帶有電量 $+Q$ 、 $-Q$... | [
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-0.1863752156496048,
-0.26112526655197144... |
电容 | 設定 $x=V''$ 、 $y=V'$ 、 $h(y)=C(V')$ 、 $a=0$ 、 $z=V$ ，則可計算出儲存於電容器的能量：
: $U_{\text{stored}}=\int _{0}^{V}\ \left[\int _{0}^{V''}\ C(V')\ \mathrm {d} V'\right]\mathrm {d} V''=\int _{0}^{V}\ \left(V-V'\right)C(V')\ \mathrm {d} V'$ 。
掃描非線性介質顯微鏡（scanning nonlinear dielectric microscope）的探針掃描於鐵電性物質表面所測量到的非線性電容，可以用來研究鐵電性物質的... | [
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-0.3185941278934479,
-0.09284039586782455... |
电容 | 相對電容率的時間依賴可以用線性響應函數（linear response function）來描述。上述方程式顯示出相對電容率的時間依賴所產生的滯後響應。這積分式的積分域從整個過去歷史一直延伸至現時。假設每當 $\Delta t<0\,\!$ 時， $\varepsilon _{r}(\Delta t)=0\,\!$ ，則這積分的上限可以延伸至無窮大：
: ${\boldsymbol {D}}(t)={\frac {\varepsilon _{0}}{\sqrt {2\pi }}}\int _{-\infty }^{\infty }\mathrm {d} t'\ \varepsilon _{r}(t-t'){\boldsymbo... | [
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-0.1857747882604... |
电容 | : ${\begin{aligned}I(\omega )&=j\omega Q(\omega )=j\omega \oint _{\mathbb {S} }\mathbf {D} (\mathbf {r} ,\omega )\cdot \mathrm {d} \mathbf {a} \\&=\left[G(\omega )+j\omega C(\omega )\right]V(\omega )={\frac {V(\omega )}{Z(\omega )}}\\\end{aligned}}$ ；
其中， $j$ 是虛數單位， $G(\omega )$ 、 $C(\omega )$ 、 $V(\omega )$ 、 $Z(\ome... | [
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电容 | 金屬氧化物半導體電容器（MOS capacitor）是另一個電容與頻率有關的例子。對於這案例，少數載流子的緩慢生成意味著在高頻率狀況，只有多數載流子的響應能夠貢獻出電容，而在低頻率狀況，兩種載流子的響應都能夠貢獻出電容。
當頻率為光學頻率時，半導體的電容會展示出類似固體的能帶結構。精密的調制光譜學（modulation spectroscopy）測量方法，使用壓力或其它種應力來調制晶體結構，然後觀測光波的吸收或反射的相關變化。這方法貢獻出很多關於這些物質的性質的結果。
## 電容矩陣
前面論述的範圍局限於兩片任意尺寸、形狀的平行導板的案例。對於單獨的帶電導板，電容的定義方程式 $C\ {\stackrel {def}{=}}\... | [
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0.02246025763452053,... |
电容 | : $V_{i}=\sum _{j=1}^{n}P_{ij}Q_{j},\qquad \qquad i=1,2,\dots ,n$ 、
: $Q_{i}=\sum _{j=1}^{n}C_{ij}V_{j},\qquad \qquad i=1,2,\dots ,n$ 。
設定第 $i$ 個導體的電位為 1Volt，其它導體的電位為 0Volt，則對於這系統，第 $i$ 個導體的載電量等於其電容。
這樣，整個系統可以用一組係數來描述，稱為「倒電容矩陣」，以方程式定義為
: $P_{ij}\ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {\partial V_{i}}{\partial Q_{j}}}$ 。... | [
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-0.10151572525... |
电容 | 在電路學裏，電容通常是術語「互電容」（mutual capacitance）的簡稱，即兩個鄰近導體（像平行板電容器的兩片薄板）之間的電容。另外還有一種電路學性質術語「自電容」（self-capacitance），即單獨導體的電位每增加 1V 所需的電荷量。設定這電位等於零的參考點為一個理論球殼導體，其半徑為無窮遠，其球心與單獨導體同位置。假設這單獨導體是半徑為 $R$ 的球形導體，則其球表面電位為
: $V=Q/4\pi \varepsilon _{0}R$ ，
其自電容是
: $C=Q/V=4\pi \varepsilon _{0}R$ 。
### 範例
范德格拉夫起電機頂端的圓球形金屬導體，其半徑通常為 20 ... | [
0.16447393596172333,
0.4976314902305603,
-0.0009153708815574646,
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-0.21695362031459808,
-0.1787334... |
时间复杂性 | 在電腦科學中，演算法的**時間複雜度**（time complexity）是一個函式，它定性描述該演算法的執行時間。這是一個代表演算法輸入值的字串的長度的函式。時間複雜度常用大 O 符號表述，不包括這個函式的低階項和首項係數。使用這種方式時，時間複雜度可被稱為是漸近的，亦即考察輸入值大小趨近無窮時的情況。例如，如果一個演算法對於任何大小為 _n_ （必須比 _n0_ 大）的輸入，它至多需要 5_n_3 + 3_n_ 的時間執行完畢，那麼它的漸近時間複雜度是 O (_n_3)。
為了計算時間複雜度，我們通常會估計演算法的操作單元數量，每個單元執行的時間都是相同的。因此，總運行時間和演算法的操作單元數量最多相差一個常數係數。
相同大... | [
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时间复杂性 | int item = list[index];
**if** (condition true) **then**
perform some operation that runs in constant time
**else**
perform some other operation that runs in constant time
**for** i = 1 **to** 100
**for** j = 1 **to** 200
perform some operation that runs in constant time
```
如果 $T(n)=O(c)$ ，其中 $c$ 是一個常數... | [
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Subsets and Splits
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