images images listlengths 0 7 | problem stringlengths 14 1.49k | answer stringclasses 176
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|---|---|---|
将一空气平行板电容器接到电源上充电到一定电压后，断开电源。再将一块与极板面积相同的金属板平行地插入两极板之间，如图所示，则由于金属板的插入及其所放位置的不同，对电容器储能的影响为：
（A）储能减少，但与金属板相对极板的位置无关
（B）储能减少，且与金属板相对极板的位置有关
（C）储能增加，但与金属板相对极板的位置无关
金属板
（D）储能增加，且与金属板相对极板的位置有关 ［ ］ | A | |
将一空气平行板电容器接到电源上充电到一定电压后，在保持与电源连接的情况下，把一块与极板面积相同的各向同性均匀电介质板平行地插入两极板之间，如图所示。
介质板的插入及其所处位置的不同，对电容器储存电能的影响为：
（A）储能减少，但与介质板相对极板的位置无关
（B）储能减少，且与介质板相对极板的位置有关
（C）储能增加，但与介质板相对极板的位置无关
（D）储能增加，且与介质板相对... | C | |
在相同的时间内，一束波长为 $\lambda$ 的单色光在空气中和在玻璃中
（A）传播的路程相等，走过的光程相等
（B）传播的路程相等，走过的光程不相等
（C）传播的路程不相等，走过的光程相等
（D）传 播 的 路 程 不 相 等，走 过 的 光 程 不 相 等 ［ ］ | C | |
如图，$S_{1} 、 S_{2}$ 是两个相干光源，它们到 $P$ 点的距离分别为 $r_{1}$ 和 $r_{2}$ 。路径 $S_{1} P$垂直穿过一块厚度为 $t_{1}$ ，折射率为 $n_{1}$ 的介质板，路径 $S_{2} \mathrm{P}$ 垂直穿过厚度为 $t_{2}$ ，折射率为 $n_{2}$的另一介质板，其余部分可看作真空，这两条路径的光程差等于
（A）$\left(r_{2}+n_{2} t_{2}\right)-\left(r_{1}+n_{1} t_{1}\right)$
（B）$\left[r_{2}+\left(n_{2}-1\right) t_{2}\right]-\left[r_{1}+... | B | |
如图所示，平行单色光垂直照射到薄膜上，经上下两表面反射的两束光发生干涉，若薄膜的厚度为 $e$ ，并且 $n_{1}<n_{2}>n_{3}, \lambda_{1}$ 为入射光在折射率为 $n_{1}$的媒质中的波长，则两束反射光在相遇点的相位差为
（A） $2 \pi n_{2} e /\left(n_{1} \lambda_{1}\right)$
（B）$\left[4 ... | C | |
用白光光源进行双缝实验，若用一个纯红色的滤光片遮需一条缝，用一个纯蓝色的滤光片遮盖另一条缝，则：
（A）干涉条纹的宽度将发生改变
（B）产生红光和蓝光的两套彩色干涉条纹
（C）干涉条纹的亮度将发生改变
（D）不产生干涉条纹 ［ ］ | D | |
在双缝干涉实验中，两条缝的宽度原来是相等的。若其中一缝的宽度略变窄（缝中心位置不变），则
（A）干涉条纹的间距变宽
（B）干涉条纹的间距变窄
（C）干涉条纹的间距不变，但原极小处的强度不再为零
（D）不再发生干涉现象 ［ ］ | C | |
在双缝干涉实验中，为使屏上的干涉条纹间距变大，可以采取的办法是
（A）使屏靠近双缝
（B）使两缝的间距变小
（C）把两个缝的宽度稍微调窄
（D）改用波长较小的单色光源 ［ ］ | B | |
在双缝干涉实验中，入射光的波长为 $\lambda$ ，用玻璃纸遮住双缝中的一个缝，若玻璃纸中光程比相同厚度的空气的光程大 $2.5 \lambda$ ，则屏上原来的明纹处
（A）仍为明条纹
（B）变为暗条纹
（C）既非明纹也非暗纹；
（D）无法确定是明纹，还是暗纹 | B | |
在双缝干涉实验中，若单色光源 $S$ 到两缝 $S_{1} 、 S_{2}$ 距离相等，则观察屏上中央明条纹位于图中 $O$ 处。现将光源 $S$ 向下移动到示意图中的 $S$ 位置，则
（A）中央明条纹也向下移动，且条纹间距不变
（B）中央明条纹向上移动，且条纹间距不变
（C）中央明条纹向下移动，且条纹间距增大
（D）中央明条纹向上移动，且条纹间距增大 | B | |
把双缝干涉实验装置放在折射率为 $n$ 的水中，两缝间距离为 $d$ ，双缝到屏的距离为 $D(D \gg d)$ ，所用单色光在真空中的波长为 $\lambda$ ，则屏上干涉条纹中相邻的明纹之间的距离是
（A）$\lambda D /(n d)$
（B）$n \lambda D / d$
（C）$\lambda d /(n D)$
（D）$\lambda D /(2 n d)$ | A | |
在图示三种透明材料构成的牛顿环装置中，用单色光垂直照射，在反射光中看到干涉条纹，则在接触点 $P$ 处形成的圆斑为
（A）全明
（B）全暗
（C）右半部明，左半部暗
（D）右半部暗，左半部明
图中数字为各处的折射 | D | |
一束波长为 $\lambda$ 的单色光由空气垂直入射到折射率为 $n$ 的透明落膜图，透明薄膜放在空气中，要使反射光得到干涉加强，则薄膜最小的厚度为
（A）$\lambda / 4$
（B）$\lambda /(4 n)$
（C）$\lambda / 2$
（D）$\lambda /$
（2n）
［ ］ | B | |
若把牛顿环装置（都是用折射率为 1.52 的玻璃制成的）由空气搬入折射率为 1.33 的水中，则干涉条纹
（A）中 心暗 斑 变 成 亮 斑
（B）变 疏
（C）变密
（D）间 距 不 变
［ ］ | C | |
用劈尖干涉法可检测工件表面缺陷，当波长为 $\lambda$ 的单色平行光垂直入射时，若观察到的干涉条纹如图所示，每一条纹弯曲部分的顶点恰好与其左边条纹的直线部分的连线相切，则工件表面与条纹弯曲处对应的部分
（A）凸起，且高度为 $\lambda / 4$
（B）凸起，且高度为 $\lambda / 2$
（C）凹陷，且深度为 $\lambda / 2$
（D）凹陷，且深度为 $\lambda / 4$ | C | |
如图所示，平板玻璃和凸透镜构成牛顿环装䁇，㷴龬
凸透镜可沿 $O O^{\prime}$ 移动，用波长 $\lambda=500 \mathrm{~nm}\left(1 \mathrm{~nm}=10^{-9} \mathrm{~m}\right)$ 的单色光垂直入射。从上向下观察，看到中心是一个暗斑，此时凸透镜顶点距平板玻璃的距离最少是
（A） 156.3 nm
（B） 148... | C | |
在牛顿环实验装置中，曲率半径为 $R$ 的平凸透镜与平玻璃扳在中心恰好接触，它们之间充满折射率为 $n$ 的透明介质，垂直入射到牛顿环装置上的平行单色光在真空中的波长为 $\lambda$ ，则反射光形成的干涉条纹中暗环半径 $r_{k}$ 的表达式为
（A）$r_{k}=\sqrt{k \lambda R}$
（B）$r_{k}=\sqrt{k \lambda R / n}$... | B | |
在玻璃（折射率 $n_{2}=1.60$ ）表面镀一层 $\mathrm{MgF}_{2}$（折射率 $n_{2}=1.38$ ）薄膜作为增透膜。为了使波长为 $500 \mathrm{~nm}\left(1 \mathrm{~nm}=10^{9} \mathrm{~m}\right)$ 的光从空气 $\left(n_{1}=1.00\right)$ 正入射时尽可能少反射， $\mathrm{MgF}_{2}$ 薄膜的最少厚度应是
（A） 78.1 nm
（B））
90.6 nm
（C） 125 nm
（D） 181 nm
（E） 250 nm
［ ］ | B | |
把一平凸透镜放在平玻璃上，构成牛顿环装置。当平凸透镜慢慢地向上平移时，由反射光形成的牛顿环
（A）向中心收缩，条纹间隔变小
（B）向中心收缩，环心呈明暗交替变化
（C）向外扩张，环心呈明暗交替变化
（D）向外扩张，条纹间隔变大
［ ］ | B | |
两块平玻璃构成空气劈形膜，左边为棱边，用单色平行光垂直入射。若上面的平玻璃慢慢地向上平移，则干涉条纹
（A）向棱边方向平移，条纹间隔变小
（B）向棱边方向平移，条纹间隔变大
（C）向棱边方向平移，条纹间隔不变
（D）向远离棱边的方向平移，条纹间隔不变
（E）向远离棱边的方向平移，条纹间隔变小 ［ ］ | C | |
两块平玻璃构成空气劈形膜，左边为棱边，用单色平行光垂直入射。若上面的平玻璃以棱边为轴，沿逆时针方向作微小转动，则干涉条纹的
（A）间隔变小，并向棱边方向平移
（B）间隔变大，并向远离棱边方向平移
（C）间隔不变，向棱边方向平移
（D）间 隔 变 小，并 向 远 离 棱 边 方 向 平 移 ［ ］ | A | |
由两块玻璃片 $\left(n_{1}=1.75\right)$ 所形成的空气劈形膜，其一端厚度为零，另一端厚度为 0.002 cm 。现用波长为 $700 \mathrm{~nm}\left(1 \mathrm{~nm}=10^{-9} \mathrm{~m}\right)$ 的单色平行光，沿入射角为 $30^{\circ}$ 角的方向射在膜的上表面，则形成的干涉条纹数为
（A） 27
（B） 40
（C） 56
（D） 100
［ ］ | A | |
在迈克耳孙干涉仪的一条光路中，放入一折射率为 $n$ ，厚度为 $d$ 的透明薄片，放入后，这条光路的光程改变了
（A） $2(n-1) d$
（B） $2 n d$
（C） $2(n-1) d+\lambda / 2$
（D）$n d$
（E）$(n-1) d$
［ ］ | A | |
在迈克耳孙干涉仪的一支光路中，放入一片折射率为 $n$ 的透明介质薄膜后，测出两束光的光程差的改变量为一个波长 $\lambda$ ，则薄膜的厚度是
（A）$\lambda / 2$
（B）$\lambda /(2 n)$
（C）$\lambda / n$
（D）$\frac{\lambda}{2(n-1)}$
［ ］ | D | |
在单缝夫琅禾费衍射实验中，波长为 $\lambda$ 的单色光垂直入射在宽度为 $a=4 \lambda$的单缝上，对应于衍射角为 $30^{\circ}$ 的方向，单缝处波阵面可分成的半波带数目为
（A） 2 个
（B） 4 个
（C） 6 个
（D） 8 个
［ ］
$ 的单色光垂直照射到宽度 $a=0.25 \mathrm{~mm}$ 的单缝上，单缝后面放置一凸透镜，在凸透镜的焦平面上放置一屏幕，用以观测衍射条纹。今测得屏幕上中央明条纹一侧第三个暗条纹和另一侧第三个暗条纹之间的距离为 $d=12 \mathrm{~mm}$ ，则凸透镜的焦距 $f$ 为
（A） 2 m
（B） 1 m
（C） 0.5 m
（D） 0.2 m
（E） 0.1 m
［ ］ | B | |
在如图所示的单缝夫琅禾费衍射装置中，将单缝宽度 $a$ 稍梢变宽，同时使单缝沿 $y$ 轴正方向作微小平移（透镜屏幕位置不动），则屏幕 $C$ 上的中央衍射条纹将
（A）变窄，同时向上移；
（B）变窄，同时向下移；
（C）变窄，不移动；
（D）变宽，同时向上移；
（E）变宽，不移
 | C | |
在如图所示的夫琅禾费衍射装置中，将单缝宽度 $a$ 稍稍变窄，同时使会聚透镜 $L$ 沿 $y$ 轴正方向作微小平移（单缝与屏幕所羁不䜹品、贴6局幕图 $C$ 上的中央衍射条纹将
（A）变宽，同时向上移动
（B）变宽，同时向下移动
（C）变宽，不移动
（D）
变 窄，
同时向上移动
（E）变窄，不移动
［ | A | |
在如图所示的单缝夫琅禾费衍射装置中，设中央明纹的衍射角范围很小。若使单缝宽度 $a$ 变为原来的 $\frac{3}{2}$ ，同时使入射的单色光的波长 $\lambda$ 变为原来的 $3 / 4$ ，则屏幕 $C$ 上单缝衍射条纹中央明纹的宽度 $\Delta x$ 将变为原来的
（A） $3 / 4$ 倍
（B） $2 / 3$ 倍
（C） $9 / 8$ 倍
（D） $1 / 2$ 倍
（E） 2 倍 ［ ］ | D | |
测量单色光的波长时，下列方法中哪一种方法最为准确？
（A）双缝干涉
（B）牛顿环
（C）单缝衍射
（D）光栅衍射
［ ］ | D | |
一束平行单色光垂直入射在光栅上，当光栅常数 $(a+b)$ 为下列哪种情况时 $(a$代表每条缝的宽度），$k=3 、 6 、 9$ 等级次的主极大均不出现？
（A）$a+b=2 a$
（B）$a+b=3 a$
（C）$a+b=4 a$
（D）$a+b=6 a$
［ ］ | B | |
一束白光垂直照射在一光栅上，在形成的同一级光栅光谱中，偏离中央明纹最远的是
（A）紫 光
（B）绿 光
（C）黄 光
（D）红 光
## ［ ］ | D | |
对某一定波长的垂直入射光，衍射光栅的屏幕上只能出现零级和一级主极大，欲使屏幕上出现更高级次的主极大，应该
（A）换一个光栅常数较小的光栅
（B）换一个光栅常数较大的光栅
（C）将光栅向靠近屏幕的方向移动
（D）将光栅向远离屏幕的方向移动 | B | |
某元素的特征光谱中含有波长分别为 $l_{1}=450 \mathrm{~nm}$ 和 $l_{2}=750 \mathrm{~nm}\left(1 \mathrm{~nm}=10^{-9} \mathrm{~m}\right)$的光谱线。在光栅光谱中，这两种波长的谱线有重叠现象，重叠处 $I_{2}$ 的谱线的级数将是
（A） 2 ， 3 ， 4 ， $5 \ldots$ ．
（B） 2 ， 5 ， 8 ， $11 \ldots \ldots$ ．
（C） $2,4,6,8$
（D） $3,6,9$ ，
$12 \ldots \ldots$ ． | D | |
波长为 $\lambda$ 的单色光垂直入射于光栅常数为 $d$ 、缝宽为 $a$ 、总缝数为 $N$ 的光栅上。取 $k=0, ~ \pm 1, ~ \pm 2 \ldots$ ，则决定出现主极大的衍射角 $\theta$ 的公式可写成
（A）$N$ a $\sin \theta=k \lambda$
（B）$a \sin \theta=k \lambda$
（C）$N d \sin \theta=k \lambda$
（D）$d \sin \theta=k \lambda$ | D | |
在光栅光谱中，假如所有偶数级次的主极大都恰好在单缝衍射的暗纹方向上，因而实际上不出现，那么此光栅每个透光缝宽度 $a$ 和相邻两缝间不透光部分宽度 $b$ 的关系为
（A）$a=\frac{1}{2} b$
（B）$a=b$
（C）$a=2 b$
（D）$a=3 \quad b$
［ ］ | B | |
波长 $\lambda=550 \mathrm{~nm}\left(1 \mathrm{~nm}=10^{-9} \mathrm{~m}\right)$ 的单色光垂直入射于光栅常数 $d=2 \times 10^{-4} \mathrm{~cm}$ 的平面衍射光栅上，可能观察到的光谱线的最大级次为
（A） 2
（B） 3
（C） 4
（D） 5
［ ］ | B | |
设光栅平面、透镜均与屏幕平行。则当入射的平行单色光从垂直于光栅平面入射变为斜入射时，能观察到的光谱线的最高级次 $k$
（A）变小
（B）变大
（C）不 变
（D）的改变无法确定
［ ］ | B | |
在真空中波长为 $\lambda$ 的单色光，在折射率为 $n$ 的透明介质中从 $A$ 沿某路径传播到 $B$ ，若 $A 、 B$ 两点相位差为 $3 \pi$ ，则此路径 $A B$ 的光程为
（A） $1.5 \lambda$
（B） $1.5 \lambda / n$
（C） $1.5 n \lambda$
（D） $3 \lambda$
［ ］ | A | |
一束光是自然光和线偏振光的混合光，让它垂直通过一偏振片．若以此入射光束为轴旋转偏振片，测得透射光强度最大值是最小值的 5 倍，那么入射光束中自然光与线偏振光的光强比值为
（A） $1 / 2$
（B） $1 / 3$
（C） $1 / 4$
（D） $1 / 5$
［ | A | |
一束光强为 $I_{0}$ 的自然光垂直穿过两个偏振片，且此两偏振片的偏振化方向成 $45^{\circ}$ 角，则穿过两个偏振片后的光强 $I$ 为
（A）$I_{0} / 4 \sqrt{2}$
（B）$I_{0} / 4$
（C）$I 0 / 2$
（D）$\sqrt{2} I_{0} / 2$
［ ］ | B | |
如果两个偏振片堆叠在一起，且偏振化方向之间夹角为 $60^{\circ}$ ，光强为 $I_{0}$ 的自然光垂直入射在偏振片上，则出射光强为
（A）$I_{0} / 8$
（B）$I_{0} / 4$
（C） $3 \quad I_{0} \quad / 8$
（D） $3 \quad I_{0} \quad / 4$
［ ］ | A | |
自然光以 $60^{\circ}$ 的入射角照射到某两介质交界面时，反射光为完全线偏振光，则知折射光为
（A）完全线偏振光且折射角是 $30^{\circ}$
（B）部分偏振光且只是在该光由真空入射到折射率为 $\sqrt{3}$ 的介质时，折射角是 $30^{\circ}$
（C）部分偏振光，但须知两种介质的折射率才能确定折射角
（D）部 分 偏 振 光 且 折 射 角 是 30 。 ［ ］ | D | |
自然光以布儒斯特角由空气入射到一玻璃表面上，反射光是
（A）在入射面内振动的完全线偏振光
（B）平行于入射面的振动占优势的部分偏振光
（C）垂直于入射面振动的完全线偏振光
（D）垂 直 于 入 射 面 的 振 动 占 优 势 的 部 分 偏 振 光 ［ ］
二、填空题 | C | |
把单摆摆球从平衡位置向位移正方向拉开，使摆线与坚直方向成一微小角度 $\theta$ ，然后由静止放手任其振动，从放手时开始计时。若用余弦函数表示其运动方程，则该单摆振动的初相为
（A）$\pi$
（B）$\pi / 2$
（C） 0
（D）$\theta$
［ ］ | C | |
两个质点各自作简谐振动，它们的振幅相同、周期相同。第一个质点的振动方程为 $x_{1}=A \cos (\omega t+\alpha)$ 。当第一个质点从相对于其平衡位置的正位移处回到平衡位置时，第二个质点正在最大正位移处。则第二个质点的振动方程为：
（A）
（B）$x_{2}=A \cos \left(\omega t+\alpha-\frac{1}{2} \pi\right)$
（C）
$x_{2}=A \cos \left(\omega t+\alpha-\frac{3}{2} \pi\right)$
（D）$x_{2}=A \cos (\omega t+\alpha+\pi)$ ［ ］ | B | |
一质量为 $m$ 的物体挂在劲度系数为 $k$ 的轻弹簧下面，振动角频率为 $\omega$ 。若把此弹簧分割成二等份，将物体 $m$ 挂在分割后的一根弹簧上，则振动角频率是
（A） $2 \omega$
（B）$\sqrt{2} \omega$
（C）$\omega / \sqrt{2}$
（D）$\omega / 2$
［ | B | |
一质点作简谐振动。其运动速度与时间的曲线如图所示。若质点的振动规律用余弦函数描述，则其初相应为
（A）$\pi / 6$
（B） $5 \pi / 6$
（C）$-5 \pi / 6$
（D）$-\pi / 6$
（E）$-2 \pi / 3$
 | C | |
一个弹簧振子和一个单摆（只考虑小幅度摆动），在地面上的固有振动周期分别为 $T_{1}$ 和 $T_{2}$ 。将它们拿到月球上去，相应的周期分别为 $T_{1}^{\prime}$ 和 $T_{2}^{\prime}$ 。则有
（A）$T_{1}^{\prime}>T_{1 \text { 且 }} T_{2}^{\prime}>T_{2}$
（B）$T_{1}^{\prime}<T_{1 \text { 且 }} T_{2}^{\prime}<T_{2}$
（C）$\quad T_{1}^{\prime}=T_{1 \text { 且 }} T_{2}^{\prime}=T_{2}$
（D）$T_{1}^{\prime}=T_{... | D | |
一质点沿 $x$ 轴作简谐振动，振动方程为 $x=4 \times 10^{-2} \cos \left(2 \pi t+\frac{1}{3} \pi\right)$
（SI）。从 $t=0$ 时刻起，到质点位置在 $x=-2 \mathrm{~cm}$ 处，且向 $x$ 轴正方向运动的最短时间间隔为
（A）$\frac{1}{8} \mathrm{~s}$
（B）$\frac{1}{6} \mathrm{~s}$
（C）$\frac{1}{4} \mathrm{~s}$
（D）$\frac{1}{3} \mathrm{~s}$
（E）$\frac{1}{2} \mathrm{~s}$
［ ］ | E | |
一弹簧振子，重物的质量为 $m$ ，弹簧的劲度系数为 $k$ ，该振子作振幅为 $A$ 的简谐振动。当重物通过平衡位置且向规定的正方向运动时，开始计时。则其振动方程为：
（A）$x=A \cos \left(\sqrt{k / m} t+\frac{1}{2} \pi\right)$
（B）$\quad x=A \cos \left(\sqrt{k / m} t-\frac{1}{2} \pi\right)$
（C）$x=A \cos \left(\sqrt{m / k} t+\frac{1}{2} \pi\right)$
（D）$x=A \cos \left(\sqrt{m / k} t-\frac{1}{2} \pi\right... | B | |
一质点在 $x$ 轴上作简谐振动，振辐 $A=4 \mathrm{~cm}$ ，周期 $T=2 \mathrm{~s}$ ，其平衡位置取作坐标原点。若 $t=0$ 时刻质点第一次通过 $x=-2 \mathrm{~cm}$ 处，且向 $x$ 轴负方向运动，则质点第二次通过 $x=-2 \mathrm{~cm}$ 处的时刻为
（A） 1 s
（B）$\quad(2 / 3) \mathrm{s}$
（C）$(4 / 3) \mathrm{s}$
（D） 2 s | B | |
一物体作简谐振动，振动方程为 $x=A \cos \left(\omega t+\frac{1}{4} \pi\right)$ 。在 $t=T / 4$（ $T$ 为周期）时刻，物体的加速度为
（A）$-\frac{1}{2} \sqrt{2} A \omega^{2}$
（B）$\frac{1}{2} \sqrt{2} A \omega^{2}$
（B）
（C）$-\frac{1}{2} \sqrt{3} A \omega^{2}$
（D）$\frac{1}{2} \sqrt{3} A \omega^{2}$
［ | B | |
一质点作简谐振动，振动方程为 $x=A \cos (\omega t+\phi)$ ，当时间 $t=T / 2$（ $T$ 为周期）时，质点的速度为
（A）$-A \omega \sin \phi$
（B）$A \omega \sin \phi$
（C）$-A \underset{x}{\cos \phi}$
（D）$A \omega \cos \phi$
## ［ ］ | B | |
两个同周期简谐振动曲线如图所示。 $x_{1}$ 的相位比 $x_{2}$ 的相位
（A）落后 $\pi / 2$
（B）超前 $\pi / 2$
（C）落后 $\pi$
（D）超前 $\pi$
3030 图 | B | |
一个质点作简谐振动，振幅为 $A$ ，在起始时刻质点的位移为 $\frac{1}{2} A$ ，且向 $x$ 轴的正方向运动，代表此简谐振动的旋转矢量图为
（A）
（B）
3270 图
［ ］ | B | |
已知某简谐振动的振动曲线如图所示，位移的单位为厘米，时间单位为秒。则此简谐振动的振动方程为：
（A）$x=2 \cos \left(\frac{2}{3} \pi t+\frac{2}{3} \pi\right)$
（B）$x=2 \cos \left(\frac{2}{3} \pi t-\frac{2}{3} \pi\right)$
（C）$x=2 \cos \left(\frac{4}{3} \pi t+\frac{2}{3} \pi\right)$
（D）
坚直放置
放在光滑斜面上
（B）坚直放置不能作简谐振动，放在光滑斜面上可作简谐振动
（C）两种情况都可作简谐振动
（D）两种情况都不能作简谐振动 | C | |
一弹簧振子作简谐振动，总能量为 $E_{1}$ ，如果简谐振动振幅增加为原来的两倍，重物的质量增为原来的四倍，则它的总能量 $E_{2}$ 变为
（A）$\quad E_{1} / 4$
（B）$E_{1} / 2$
（C） $2 E_{1}$
（D） $4 E_{1}$
［ ］ | D | |
当质点以频率 $v$ 作简谐振动时，它的动能的变化频率为
（A） $4 v$
（B） $2 v$
（C）$v$
（D）$\frac{1}{2} v$
［ ］
19。3560：弹簧振子在光滑水平面上作简谐振动时，弹性力在半个周期内所作的功为
（A）$k A^{2}$
（B）$\frac{1}{2} k A^{2}$
（C）$(1 / 4) k A^{2}$
（D） 0
［ ］ | B | |
一弹簧振子作简谐振动，当位移为振幅的一半时，其动能为总能量的
（A） $1 / 4$
（B） $1 / 2$
（C） $1 / \sqrt{2}$
（D） $3 / 4$
（E）$\sqrt{3} / 2$
［ ］ | D | |
一物体作简谐振动，振动方程为 $x=A \cos \left(\omega t+\frac{1}{2} \pi\right)$ 。则该物体在 $t=0$ 时刻的动能与 $t=T / 8$（ $T$ 为振动周期）时刻的动能之比为：
（A） $1: 4$
（B） $1: 2$
（C） $1: 1$
（D） $2: 1$
（E） $4: 1$
［ ］ | D | |
一质点作简谐振动，其振动方程为 $x=A \cos (\omega t+\phi)$ 。在求质点的振动动能时，得出下面 5 个表达式：
（1）$\frac{1}{2} m \omega^{2} A^{2} \sin ^{2}(\omega t+\phi)$
（2） $\frac{1}{2} m \omega^{2} A^{2} \cos ^{2}(\omega t+\phi)$
（3）$\frac{1}{2} k A^{2} \sin (\omega t+\phi)$
（4）$\frac{1}{2} k A^{2} \cos ^{2}(\omega t+\phi)$
（5）$\frac{2 \pi^{2}}{T^{2}} m A^{... | C | |
一长度为 $l$ 、劲度系数为 $k$ 的均匀轻弹簧分割成长度分别为 $l_{1}$ 和 $l_{2}$ 的两部分，且 $l_{1}=n l_{2}, n$ 为整数．则相应的劲度系数 $k_{1}$ 和 $k_{2}$ 为
（A）$k_{1}=\frac{k n}{n+1}, \quad k_{2}=k(n+1)$
（B）$k_{1}=\frac{k(n+1)}{n}, \quad k_{2}=\frac{k}{n+1}$
（C）$k_{1}=\frac{k(n+1)}{n}, k_{2}=k(n+1)$
（D）$k_{1}=\frac{k n}{n+1}, \quad k_{2}=\frac{k}{n+1}$
［ ］ | C | |
图中所画的是两个简谐振动的振动曲线。若这两个简谐振动可叠加，则合成的余弦振动的初相为
（A）$\frac{3}{2} \pi$
（B）$\pi$
（C）$\frac{1}{2} \pi$
（D） 0
［ ］
二、填空题： | B | |
一定量的理想气体贮于某一容器中，温度为 $T$ ，气体分子的质量为 $m$ 。根据理想气体的分子模型和统计假设，分子速度在 $x$ 方向的分量平方的平均值
（A）$\overline{v_{x}^{2}}=\sqrt{\frac{3 k T}{m}}$
（B）$\overline{v_{x}^{2}}=\frac{1}{3} \sqrt{\frac{3 k T}{m}}$
（C）$\overline{v_{x}^{2}}=3 \mathrm{kT} / \mathrm{m}$
（D）$\overline{v_{x}^{2}}=k T / m$
［ ］ | D | |
一定量的理想气体贮于某一容器中，温度为 $T$ ，气体分子的质量为 $m$ 。根据理想气体分子模型和统计假设，分子速度在 $x$ 方向的分量的平均值
（A）$\overline{v_{x}}=\sqrt{\frac{8 k T}{\pi m}}$
［ ］
（B）$\overline{v_{x}}=\frac{1}{3} \sqrt{\frac{8 k T}{\pi m}}$
（C）$\overline{v_{x}}=\sqrt{\frac{8 k T}{3 \pi m}}$
（D）$\overline{v_{x}}=0$ | D | |
温度、压强相同的氦气和氧气，它们分子的平均动能 $\bar{\varepsilon}$ 和平均平动动能 $\bar{w}$有如下关系：
（A） $\bar{\varepsilon}$ 和 $\bar{w}$ 都相等
（B） $\bar{\varepsilon}$ 相等，而 $\bar{w}$ 不相等
（C） $\bar{w}$ 相等，而 $\bar{\varepsilon}$ 不相等
$\begin{array}{llllll}\bar{\varepsilon} & \bar{\varepsilon} & \text { 和 } & \bar{w} & \text { 都 } & \text { 不 相 等 }\end{array}... | C | |
在标准状态下，若氧气（视为刚性双原子分子的理想气体）和氦气的体积比 $V_{1} / V_{2}=1 / 2$ ，则其内能之比 $E_{1} / E_{2}$ 为：
（A） $3 / 10$
（B） $1 / 2$
（C） $5 / 6$
（D） $5 / 3$
［ ］ | C | |
水蒸气分解成同温度的氢气和氧气，内能增加了百分之几（不计振动自由度和化学能）？
（A） $66.7 \quad \%$
（B） $50 \%$
（C） $25 \%$
（D） 0
［ ］ | C | |
两瓶不同种类的理想气体，它们的温度和压强都相同，但体积不同，则单位体积内的气体分子数 $n$ ，单位体积内的气体分子的总平动动能 $\left(E_{K} / V\right)$ ，单位体积内的气体质量 $\rho$ ，分别有如下关系：
（A）$n$ 不同，$\left(E_{K} / V\right)$ 不同，$\rho$ 不同
（B）$n$ 不同，$\left(E_{K} / V\right)$ 不同，$\rho$ 相同
（C）$n$ 相同，（ $E_{K} / V$ ）相同，$\rho$ 不同（D）$n$ 相同，$\left(E_{K} / V\right)$ 相同，$\rho$ 相同 ［ ］ | C | |
一瓶氦气和一瓶氮气密度相同，分子平均平动动能相同，而且它们都处于平衡状态，则它们
（A）温度相同、压强相同
（B）温度、压强都不相同
（C）温度相同，但氦气的压强大于氮气的压强
（D）温 度 相 同，但 氦气的压 强小于氮气的压强 ［ ］ | C | |
关于温度的意义，有下列几种说法：（1）气体的温度是分子平均平动动能的量度；（2）气体的温度是大量气体分子热运动的集体表现，具有统计意义；（3）温度的高低反映物质内部分子运动剧烈程度的不同；（4）从微观上看，气体的温度表示每个气体分子的冷热程度。这些说法中正确的是
（A）（1）、（2）、（4）；（B）（1）、（2）、（3）；（C）（2）、（3）、（4）；（D）（1）、（3）、（4）；［ ］ | B | |
设声波通过理想气体的速率正比于气体分子的热运动平均速率，则声波通过具有相同温度的氧气和氢气的速率之比 $v_{\mathrm{O}_{2}} / v_{\mathrm{H}_{2}}$ 为
（A） 1
（B）$\quad 1 / 2$
（C） $1 / 3$
（D） $1 / 4$ ［ ］ | D | |
设图示的两条曲线分别表示在相同温度下氧气和氢气分子的速率分布曲线；令 $\left(v_{p}\right)_{\mathrm{O}_{2} \text { 和 }}\left(v_{p}\right)_{\mathrm{H}_{2}}$ 分别表示氧气和氢气的最概然速率，则：
（A）图中 a 表示氧气分子的速率分布曲线；$\left(v_{p}\right)_{\mathrm{O}_{2}} /\left(v_{p}\right)_{\mathrm{H}_{2}=4}$
（B）图中 a 表示氧气分子的速率分布曲线；$\left(v_{p}\right)_{\mathrm{O}_{2} /}\left(v_{p}\right)_{\m... | B | |
图（a）、（b）、（c）各表示联接在一起的两个循环过程，其中（c）图是两个半径相等的圆构成的两个循环过程，图（a）和（b）则为半径不等的两个圆。那么：
（A）图（a）总净功为负。图（b）总净功为正。图（c）总净功为零
（B）图（a）总净功为负。图（b）总净功为负。图（c）总净功为正
（C）图（a）总净功为负。图（b）总净功为负。图（c）总净功为零
（D）图（a）总净功为正。图（b）总净功为正。图（c）总净功为负 | C | |
关于可逆过程和不可逆过程的判断：
（1）可逆热力学过程一定是准静态过程；（2）准静态过程一定是可逆过程；（3）不可逆过程就是不能向相反方向进行的过程；（4）凡有摩擦的过程，一定是不可逆过程。以上四种判断，其中正确的是
（A）（1）、（2）、（3）
（B）（1），（2），（4）
（C）（2），（4）
（D）（1）、（4）［ ］ | D | |
质量一定的理想气体，从相同状态出发，分别经历等温过程、等压过程和绝热过程，使其体积增加一倍。那么气体温度的改变（绝对值）在
（A）绝热过程中最大，等压过程中最小
（B）绝热过程中最大，等温过程中最小
（C）等压过程中最大，绝热过程中最小
（D）等压过程中最大，等温过程中最小 ［ ］ | D | |
有两个相同的容器，容积固定不变，一个盛有氨气，另一个盛有氢气（看成刚性分子的理想气体），它们的压强和温度都相等，现将 5 J 的热量传给氢气，使氢气温度升高，如果使氨气也升高同样的温度，则应向氨气传递热量是：
（A） 6 J
（B） 5 J
（C） 3 J
（D） 2 J | C | |
1 mol 的单原子分子理想气体从状态 $A$ 变为状态 $B$ ，如果不知是什么气体，变化过程也不知道，但 $A 、 B$ 两态的压强、体积和温度都知道，则可求出：
（A）气体所作的功
（B）气体内能的变化
（C）气体传给外界的热量
（D）气体的质量 | B | |
一定量的理想气体经历 $a c b$ 过程时吸热 500 J 。则经历 $a c b d a$ 过程时，吸热为
（A）-1200 J
（B）-700 J
（C）-400 J
（D） 700 J
［ | B | |
一定量的某种理想气体起始温度为 $T$ ，体积为 $V$ ，该气体在下面循环过程中经过三个平衡过程：（1）绝热膨胀到体积为 $2 V$ ，（2）等体变化使温度恢复为 $T$ ，（3）等温压缩到原来体积 $V$ ，则此整个循环过程中
4100 图
（A）气体向外界放热
（B）气体对外界作正功
（C）气体内能增加
（D）气体内能减少 | A | |
一定量理想气体经历的循环过程用 $V-T$ 曲线表示如图。在此循环过程中，气体从外界吸热的过程是
（A）$A \rightarrow B$
（B）$B \rightarrow C$
（C）$C \rightarrow A$
（D）$B \rightarrow C$ 和 $B \rightarrow C$
［ ］
4122 图
（A）$n$ 倍
（B）$n-1$ 倍
（C）$\frac{1}{n}$ 倍
（D）$\frac{n+1}{n}$ 倍 ［ ］ | C | |
有人设计一台卡诺热机（可逆的）。每循环一次可从 400 K 的高温热源吸热 1800 J ，向 300 K 的低温热源放热 800 J 。同时对外作功 1000 J ，这样的设计是
（A）可以的，符合热力学第一定律
（B）可以的，符合热力学第二定律
（C）不行的，卡诺循环所作的功不能大于向低温热源放出的热量
（D）不 行 的 ，这 个 热 机 的 效 率 $p$ 超 过 理 论 值 ［ ］ | D | |
如图表示的两个卡诺循环，第一个沿 $A B C D A$进行，第二个沿 $A B C^{\prime} D^{\prime} A$ 进行，这两个循环的效率 $\eta_{1}$ 和 $\eta_{2}$的关系及这两个循环所作的净功 $W_{1}$ 和 $W_{2}$ 的关系是
（A）$\eta_{1}=\eta_{2}, W_{1}=W_{2}$
4126 图
（B）$\e... | D | |
根据热力学第二定律可知：
（A）功可以全部转换为热，但热不能全部转换为功
（B）热可以从高温物体传到低温物体，但不能从低温物体传到高温物体
（C）不可逆过程就是不能向相反方向进行的过程
（D）一 切 自 发 过 程 都 是 不 可 逆 的 ［ ］ | D | |
根据热力学第二定律判断下列哪种说法是正确的
（A）热量能从高温物体传到低温物体，但不能从低温物体传到高温物体
（B）功可以全部变为热，但热不能全部变为功
（C）气体能够自由膨胀，但不能自动收缩
（D）有规则运动的能量能够变为无规则运动的能量，但无规则运动的能量不能变为有规则运 动 的 能 量 ［ ］ | C |
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