images images listlengths 0 7 | problem stringlengths 14 1.49k | answer stringclasses 176
values |
|---|---|---|
弹簧振子在光滑水平面上作简谐振动时，弹性力在半个周期内所作的功为
（A）$k A^{2}$
（B）$\frac{1}{2} k A^{2}$
（C）$\frac{1}{4} k A^{2}$
（D） 0 | D | |
一弹簧振子作简谐振动，当位移为振幅的一半时，其动能为总能量的
（A）$\frac{1}{4}$
（B）$\frac{1}{2}$
（C）$\frac{1}{\sqrt{2}}$
（D）$\frac{3}{4}$
（E）$\frac{\sqrt{3}}{2}$ | D | |
一物体作简谐振动，振动方程为 $x=A \cos \left(\omega t+\frac{1}{2} \pi\right)$ 。则该物体在 $t=0$ 时刻的动能与 $t=T / 8$（ $T$ 为振动周期）时刻的动能之比为：
（A） $1: 4$
（B） $1: 2$
（C） $1: 1$
（D） $2: 1$
（E） $4: 1$ | D | |
一长度为 $l$ 、劲度系数为 $k$ 的均匀轻弹簧分割成长度分别为 $l_{1}$ 和 $l_{2}$ 的两部分，且 $l_{1}=n l_{2}$ ， $n$ 为整数。则相应的劲度系数 $k_{1}$ 和 $k_{2}$ 为
（A）$k_{1}=\frac{n k}{n+1}, k_{2}=(n+1) k$
（B）$k_{1}=\frac{(n+1) k}{n}, k_{2}=\frac{k}{n+1}$
（C）$k_{1}=\frac{(n+1) k}{n}, k_{2}=(n+1) k$
（D）$k_{1}=\frac{n k}{n+1}, \quad k_{2}=\frac{k}{n+1}$ | C | |
图中所画的是两个简谐振动的振动曲线。若这两个简谐振动可叠加，则合成的余弦振动的初相为
（A）$\frac{3}{2} \pi$
（B）$\pi$
（C）$\frac{1}{2} \pi$
（D） 0
 | B | |
一平面简谐波沿 $O x$ 正方向传播，波动表达式为 $y=0.01 \cos \left[2 \pi\left(\frac{t}{2}-\frac{x}{4}\right)+\frac{\pi}{2}\right]$（SI），该波在 $t=0.5 \mathrm{~s}$ 时刻的波形图是
（A）
（B）
 | D | |
若一平面简谐波的表达式为 $y=A \cos (B t-C x)$ ，式中 $A 、 B 、 C$ 为正值常量，则：
（A）波速为 $C$
（B）周期为 $1 / B$
（C）波长为 $2 \pi / C$
（D）角频率为 $2 \pi / B$ | C | |
在简谐波传播过程中，沿传播方向相距为 $\frac{1}{2} \lambda$（ $\lambda$ 为波长）的两点的振动速度必定
（A）大小相同，而方向相反
（B）大小和方向均相同
（C）大小不同，方向相同
（D）大小不同，而方向相反 | A | |
一简谐横波沿 $O x$ 轴传播。若 $O x$ 轴上 $P_{1}$ 和 $P_{2}$ 两点相距 $\lambda / 8$（其中 $\lambda$ 为该波的波长），则在波的传播过程中，这两点振动速度的
（A）方向总是相同
（B）方向总是相反
（C）方向有时相同，有时相反
（D）大小总是不相等 | C | |
把一根十分长的绳子拉成水平，用手握其一端。维持拉力恒定，使绳端在垂直于绳子的方向上作简谐振动，则
（A）振动频率越高，波长越长
（B）振动频率越低，波长越长
（C）振动频率越高，波速越大
（D）振动频率越低，波速越大 | B | |
图为沿 $x$ 轴负方向传播的平面简谐波在 $t=0$ 时刻的波形。若波的表达式以余弦函数表示，则 $O$ 点处质点振动的初相为：
（A） 0
（B）$\frac{1}{2} \pi$
（C）$\pi$
（D）$\frac{3}{2} \pi$
 | D | |
一横波沿 $x$ 轴负方向传播，若 $t$ 时刻波形曲线如图所示，则在 $t+T / 4$ 时刻 $x$ 轴上的 $1 、 2 、$ 3 三点的振动位移分别是：
（A）$A, 0,-A$
（B）$-A, 0, A$
（C） $0, A, 0$
（D） $0,-A, 0$
 | B | |
频率为 100 Hz ，传播速度为 $300 \mathrm{~m} / \mathrm{s}$ 的平面简谐波，波线上距离小于波长的两点振动的相位差为 $\frac{1}{3} \pi$ ，则此两点相距
（A） 2.86 m
（B） 2.19 m
（C） 0.5 m
（D） 0.25 m
解析
【答案】C
【解析】简谐波的特征量，相位差。
简谐波的一般表达式为
$$
y(x, t)=A \cos \left(\omega t-k x+\varphi_{0}\right)
$$
$t$ 时刻 $x$ 处质点的相位为 $\varphi=\omega t-k x+\varphi_{0}$ ，所以波线上相距 $\Delta x$ 的两... | C | |
已知一平面简谐波的表达式为 $y=A \cos (a t-b x)$（ $a 、 b$ 为正值常量），则
（A）波的频率为 $a$
（B）波的传播速度为 $b / a$
（C）波长为 $\pi / b$
（D）波的周期为 $2 \pi / a$ | D | |
一平面简谐波以速度 $u$ 沿 $x$ 轴正方向传播，在 $t=t^{\prime}$ 时波形曲线如图所示。则坐标原点 $O$ 的振动方程为
（A）$y=a \cos \left[\frac{u}{b}\left(t-t^{\prime}\right)+\frac{\pi}{2}\right]$
（B）$y=a \cos \left[2 \pi \frac{u}{b}\left(t-t^{\prime}\right)-\frac{\pi}{2}\right]$
（C）$y=a \cos \left[\pi \frac{u}{b}\left(t+t^{\prime}\right)+\frac{\pi}{2}\right]$
（D）$y... | D | |
如图所示，一平面简谐波沿 $x$ 轴正向传播，已知 $P$ 点的振动方程为 $y=A \cos \left(\omega t+\phi_{0}\right)$ ，则波的表达式为
（A）$\left.y=A \cos \left\{\omega[t-(x-L) / u]+\phi_{0}\right]\right\}$
（B）$\left.y=A \cos \left\{\omega[t-(x / u)]+\phi_{0}\right]\right\}$
（C）$y=A \cos [\omega(t-x / u)]$
（D）$\left.y=A \cos \left\{\omega[t+(x-L) / u]+\phi_{0}\righ... | A | |
如图，一平面简谐波以波速 $u$ 沿 $x$ 轴正方向传播，$O$ 为坐标原点。已知 $P$ 点的振动方程为 $y=A \cos (\omega t)$ ，则：
（A）$O$ 点的振动方程为 $y=A \cos [\omega(t-L / u)]$
（B）波的表达式为 $y=A \cos \{\omega[t-(L / u)-(x / u)]\}$
（C）波的表达式为 $y=A \cos \{\omega[t+(L / u)-(x / u)]\}$
（D）$O$ 点的振动方程为 $y=A \cos [\omega(t-3 L / u)]$
+\frac{1}{3} \pi\right]$
（B）$y_{P}=0.01 \cos \left[\pi(t+2)+\frac{1}{3} \pi\right]$
（C）$y_{P}=0.01 \cos \left[2 \pi(t-2)+\frac{1}{3} \pi\right]$
（D）$y_{P}=0.01 \cos \left[2 \pi(t-2)-\frac{1}{3} \pi\right]$
$（SI）
（B）$a=0.4 \pi^{2} \cos \left(\pi t-\frac{3}{2} \pi\right)$（SI）
（C）$a=-0.4 \pi^{2} \cos (2 \pi t-\pi)(\mathrm{SI})$
（D）$a=-0.4 \pi^{2} \cos \left(2 \pi t+\frac{1}{2} \pi\right)$（S... | D | |
图示一简谐波在 $t=0$ 时刻的波形图，波速 $u=200 \mathrm{~m} / \mathrm{s}$ ，则 $P$ 处质点的振动速度的表达式为
（A）$v=-0.2 \pi \cos (2 \pi t-\pi)$（SI）
（B）$v=-0.2 \pi \cos (\pi t-\pi)$（SI）
（C）$v=0.2 \pi \cos \left(2 \pi t-\frac{1}{2} \pi\right)$（SI）
（D）$v=0.2 \pi \cos \left(\pi t-\frac{3}{2} \pi\right)$（SI）
$ ，若波速为 $u$ ，则此波的表达式为
（A）$y=A \cos \left\{\omega\left[t-\left(x_{0}-x\right) / u\right]+\phi_{0}\right\}$
（B）$y=A \cos \left\{\omega\left[t-\left(x-x_{0}\right) / u\right]+\phi_{0}\right\}$
（C）$y=A \cos \left\{\omega t-\left[\left(x_{0}-x... | A | |
一平面简谐波，沿 $x$ 轴负方向传播。角频率为 $\omega$ ，波速为 $u$ 。设 $t=T / 4$ 时刻的波形如图所示，则该波的表达式为：
（A）$y=A \cos [\omega(t-x u)]$
（B）$y=A \cos \left[\omega(t-x / u)+\frac{1}{2} \pi\right]$
（C）$y=A \cos [\omega(t+x / u)]$
（D）$y=A \cos [\omega(t+x / u)+\pi]$
$ ，波速为 $u$ ，则波的表达式为：
（A）$y=A \cos \left\{\omega\left[t+\frac{b+x}{u}\right]+\phi_{0}\right\}$
（B）$y=A \cos \left\{\omega\left[t-\frac{b+x}{u}\right]+\phi_{0}\right\}$
（C）$y=A \cos \left\{\omega\left[t+\frac{x-b}{u}\right]+\phi_{0}\right\}$
（D... | C | |
一平面简谐波，波速 $u=5 \mathrm{~m} / \mathrm{s}, t=3 \mathrm{~s}$ 时波形曲线如图，则 $x=0$ 处质点的振动方程为：
（A）$y=2 \times 10^{-2} \cos \left(\frac{1}{2} \pi t-\frac{1}{2} \pi\right)$（SI）
（B）$y=2 \times 10^{-2} \cos (\pi t+\pi)$（SI）
（C）$y=2 \times 10^{-2} \cos \left(\frac{1}{2} \pi t+\frac{1}{2} \pi\right)$（SI）
（D）$y=2 \times 10^{-2} \cos \l... | A | |
一平面简谐波在弹性媒质中传播时，某一时刻媒质中某质元在负的最大位移处，则它的能量是
（A）动能为零，势能最大
（B）动能为零，势能为零
（C）动能最大，势能最大
（D）动能最大，势能为零 | B | |
当一平面简谐机械波在弹性媒质中传播时，下述各结论哪个是正确的？
（A）媒质质元的振动动能增大时，其弹性势能减小，总机械能守恒
（B）媒质质元的振动动能和弹性势能都作周期性变化，但二者的相位不相同
（C）媒质质元的振动动能和弹性势能的相位在任一时刻都相同，但二者的数值不相等
（D）媒质质元在其平衡位置处弹性势能最大 | D | |
图示一平面简谐机械波在 $t$ 时刻的波形曲线。若此时 $A$ 点处媒质质元的振动动能在增大，则：
（A）$A$ 点处质元的弹性势能在减小
（B）波沿 $x$ 轴负方向传播
（C）$B$ 点处质元的振动动能在减小
（D）各点的波的能量密度都不随时间变化
 | B | |
如图所示，$S_{1}$ 和 $S_{2}$ 为两相干波源，它们的振动方向均垂直于图面，发出波长为 $\lambda$ 的简谐波，$P$ 点是两列波相遇区域中的一点，已知 $\overline{S_{1} P}=2 \lambda, \overline{S_{2} P}=2.2 \lambda$ ，两列波在 $P$ 点发生相消干涉。若 $S_{1}$ 的振动方程为 $y_{1}=A \cos \left(2 \pi t+\frac{1}{2} \pi\right)$ ，则 $S_{2}$ 的振动方程为
（A）$y_{2}=A \cos \left(2 \pi t-\frac{1}{2} \pi\right)$
（B）$y_{2}=A... | D | |
如图所示，两列波长为 $\lambda$ 的相干波在 $P$ 点相遇。波在 $S_{1}$ 点振动的初相是 $\phi_{1}, S_{1}$ 到 $P$ 点的距离是 $r_{1}$ ；波在 $S_{2}$ 点的初相是 $\phi_{2}, S_{2}$ 到 $P$ 点的距离是 $r_{2}$ ，以 $n$ 代表零或正、负整数，则 $P$ 点是干涉极大的条件为：
（A）$r_{2}-r_{1}=n \lambda$
（B）$\phi_{2}-\phi_{1}=2 n \pi$
（C）$\phi_{2}-\phi_{1}+2 \pi\left(r_{2}-r_{1}\right) / \lambda=2 n \pi$
（D）$\phi... | D | |
两相干波源 $S_{1}$ 和 $S_{2}$ 相距 $\lambda / 4$ ，（ $\lambda$ 为波长），$S_{1}$ 的相位比 $S_{2}$ 的相位超前 $\frac{1}{2} \pi$ ，在 $S_{1}, S_{2}$ 的连线上，$S_{1}$ 外侧各点（例如 $P$ 点）两波引起的两谐振动的相位差是：
（A） 0
（B）$\frac{1}{2} \pi$
（C）$\pi$
（D）$\frac{3}{2} \pi$
]$ 和 $y_{2}=A \cos [2 \pi(\nu t+ x / \lambda)]$ 。在叠加后形成的驻波中，各处简谐振动的振幅是：
（A）$A$
（B） $2 A$
（C） $2 A \cos (2 \pi x / \lambda)$
（D）$|2 A \cos (2 \pi x / \lambda)|$ | D | |
沿着相反方向传播的两列相干波，其表达式为 $y_{1}=A \cos [2 \pi(\nu t-x / \lambda)]$ 和 $y_{2}=A \cos [2 \pi(\nu t+ x / \lambda)$ 。叠加后形成的驻波中，波节的位置坐标为：
（A）$x= \pm k \lambda$
（B）$x= \pm \frac{1}{2} k \lambda$
（C）$x= \pm \frac{1}{2}(2 k+1) \lambda$
（D）$x= \pm(2 k+1) \lambda / 4$
其中的 $k=0,1,2,3, \cdots$ 。 | D | |
设声波在媒质中的传播速度为 $u$ ，声源的频率为 $\nu_{S}$ 。若声源 $S$ 不动，而接收器 $R$ 相对于媒质以速度 $v_{R}$ 沿着 $S 、 R$ 连线向着声源 $S$ 运动，则位于 $S 、 R$ 连线中点的质点 $P$ 的振动频率为：
（A）$\nu_{S}$
（B）$\frac{u+v_{R}}{u} \nu_{S}$
（C）$\frac{u}{u+v_{R}} \nu_{S}$
（D）$\frac{u}{u-v_{R}} \nu_{S}$ | A | |
一机车汽笛频率为 750 Hz ，机车以时速 90 公里远离静止的观察者。观察者听到的声音的频率是（设空气中声速为 $340 \mathrm{~m} / \mathrm{s}$ ）
（A） 810 Hz
（B） 699 Hz
（C） 805 Hz
（D） 695 Hz | B | |
一定量的理想气体贮于某一容器中，温度为 $T$ ，气体分子的质量为 $m$ 。根据理想气体的分子模型和统计假设，分子速度在 $x$ 方向的分量平方的平均值
（A）$\overline{v_{x}^{2}}=\sqrt{\frac{3 k T}{m}}$
（B）$\overline{v_{x}^{2}}=\frac{1}{3} \sqrt{\frac{3 k T}{m}}$
（C）$\overline{v_{x}^{2}}=\frac{3 k T}{m}$
（D）$\overline{v_{x}^{2}}=\frac{k T}{m}$ | D | |
一定量的理想气体贮于某一容器中，温度为 $T$ ，气体分子的质量为 $m$ 。根据理想气体的分子模型和统计假设，分子速度在 $x$ 方向的分量的平均值
（A）$\overline{v_{x}}=\sqrt{\frac{8 k T}{\pi m}}$
（B）$\overline{v_{x}}=\frac{1}{3} \sqrt{\frac{8 k T}{\pi m}}$
（C）$\overline{v_{x}}=\frac{8 k T}{3 \pi m}$
（D）$\overline{v_{x}}=0$ | D | |
温度、压强相同的氦气和氧气，它们分子的平均动能 $\bar{\varepsilon}$ 和平均平动动能 $\bar{w}$ 有如下关系：
（A） $\bar{\varepsilon}$ 和 $\bar{w}$ 都相等
（B） $\bar{\varepsilon}$ 相等，而 $\bar{w}$ 不相等
（C） $\bar{w}$ 相等，而 $\bar{\varepsilon}$ 不相等
（D） $\bar{\varepsilon}$ 和 $\bar{w}$ 都不相等 | C | |
在标准状态下，若氧气（视为刚性双原子分子的理想气体）和氦气的体积比 $V_{1} / V_{2}=1 / 2$ ，则其内能之比 $E_{1} / E_{2}$ 为：
（A） $3 / 10$
（B） $1 / 2$
（C） $5 / 6$
（D） $5 / 3$ | C | |
水蒸气分解成同温度的氢气和氧气，内能增加了百分之几（不计振动自由度和化学能）？
（A） $66.7 \%$
（B） $50 \%$
（C） $25 \%$
（D） 0 | C | |
两瓶不同种类的理想气体，它们的温度和压强都相同，但体积不同，则单位体积内的气体分子数 $n$ ，单位体积内的气体分子的总平动动能 $\left(E_{k} / V\right)$ ，单位体积内的气体质量 $\rho$ ，分别有如下关系：
（A）$n$ 不同，$E_{k} / V$ 不同，$\rho$ 不同
（B）$n$ 不同，$E_{k} / V$ 不同，$\rho$ 相同
（C）$n$ 相同，$E_{k} / V$ 相同，$\rho$ 不同
（D）$n$ 相同，$E_{k} / V$ 相同，$\rho$ 相同 | C | |
一瓶氦气和一瓶氮气密度相同，分子平均平动动能相同，而且它们都处于平衡状态，则它们
（A）温度相同、压强相同
（B）温度、压强都不相同
（C）温度相同，但氦气的压强大于氮气的压强
（D）温度相同，但氦气的压强小于氮气的压强 | C | |
关于温度的意义，有下列几种说法：（1）气体的温度是分子平均平动动能的量度；（2）气体的温度是大量气体分子热运动的集体表现，具有统计意义；（3）温度的高低反映物质内部分子运动剧烈程度的不同；（4）从微观上看，气体的温度表示每个气体分子的冷热程度。这些说法中正确的是
（A）（1）、（2）、（4）
（B）（1）、（2）、（3）
（C）（2）、（3）、（4）
（D）（1）、（3）、（4） | B | |
设声波通过理想气体的速率正比于气体分子的热运动平均速率，则声波通过具有相同温度的氧气和氢气的速率之比 $v_{\mathrm{O}_{2}} / v_{\mathrm{H}_{2}}$ 为
（A） 1
（B） $1 / 2$
（C） $1 / 3$
（D） $1 / 4$ | D | |
设图示的两条曲线分别表示在相同温度下氧气和氢气分子的速率分布曲线；令 $\left(v_{p}\right)_{\mathrm{O}_{2}}$ 和 $\left(v_{p}\right)_{\mathrm{H}_{2}}$ 分别表示氧气和氢气的最概然速率，则：
（A）图中 $a$ 表示氧气分子的速率分布曲线；$\left(v_{p}\right)_{\mathrm{O}_{2}} /\left(v_{p}\right)_{\mathrm{H}_{2}}=4$
（B）图中 $a$ 表示氧气分子的速率分布曲线；$\left(v_{p}\right)_{\mathrm{O}_{2}} /\left(v_{p}\right)_{\math... | B | |
图 $(a) 、(b) 、(c)$ 各表示联接在一起的两个循环过程，其中 $(c)$ 图是两个半径相等的圆构成的两个循环过程，图 $(a)$ 和 $(b)$ 则为半径不等的两个圆。那么：
（A）图（a）总净功为负。图（b）总净功为正。图（c）总净功为零
（B）图（a）总净功为负。图（b）总净功为负。图（c）总净功为正
（C）图（a）总净功为负。图（b）总净功为负。图（c）总净功为零
（D）图（a）总净功为正。图（b）总净功为正。图（c）总净功为负
 | B | |
一定量的某种理想气体起始温度为 $T$ ，体积为 $V$ ，该气体在下面循环过程中经过三个平衡过程：（1）绝热膨胀到体积为 $2 V$ ，（2）等体变化使温度恢复为 $T$ ，（3）等温压缩到原来体积 $V$ ，则此整个循环过程中
（A）气体向外界放热
（B）气体对外界作正功
（C）气体内能增加
（D）气体内能减少 | A | |
一定量理想气体经历的循环过程用 $V-T$ 曲线表示如图。在此循环过程中，气体从外界吸热的过程是
（A）$A \rightarrow B$
（B）$B \rightarrow C$
（C）$C \rightarrow A$
（D）$B \rightarrow C$ 和 $C \rightarrow A$
 | A | |
两个卡诺热机的循环曲线如图所示，一个工作在温度为 $T_{1}$ 与 $T_{3}$ 的两个热源之间，另一个工作在温度为 $T_{2}$ 与 $T_{3}$ 的两个热源之间，已知这两个循环曲线所包围的面积相等。由此可知：
（A）两个热机的效率一定相等
（B）两个热机从高温热源所吸收的热量一定相等
（C）两个热机向低温热源所放出的热量一定相等
（D）两个热机吸收的热量与放出的热量（绝对值）的差值一定相等
 | B | |
设高温热源的热力学温度是低温热源的热力学温度的 $n$ 倍，则理想气体在一次卡诺循环中，传给低温热源的热量是从高温热源吸取热量的
（A）$n$ 倍
（B）$n-1$ 倍
（C）$\frac{1}{n}$ 倍
（D）$\frac{n+1}{n}$ 倍 | C | |
有人设计一台卡诺热机（可逆的）。每循环一次可从 400 K 的高温热源吸热 1800 J ，向 300 K 的低温热源放热 800 J 。同时对外作功 1000 J ，这样的设计是
（A）可以的，符合热力学第一定律
（B）可以的，符合热力学第二定律
（C）不行的，卡诺循环所作的功不能大于向低温热源放出的热量
（D）不行的，这个热机的效率超过理论值 | D | |
如图表示的两个卡诺循环，第一个沿 $A B C D A$ 进行，第二个沿 $A B C^{\prime} D^{\prime} A$ 进行，这两个循环的效率 $\eta_{1}$ 和 $\eta_{2}$ 的关系及这两个循环所作的净功 $W_{1}$ 和 $W_{2}$ 的关系是
（A）$\eta_{1}=\eta_{2}, \quad W_{1}=W_{2}$
（B）$\eta_{1}>\eta_{2}, W_{1}=W_{2}$
（C）$\eta_{1}=\eta_{2}, W_{1}>W_{2}$
（D）$\eta_{1}=\eta_{2}, W_{1}<W_{2}$
 | A | |
若理想气体的体积为 $V$ ，压强为 $p$ ，温度为 $T$ ，一个分子的质量为 $m, k$ 为玻尔兹曼常量， $R$ 为普适气体常量，则该理想气体的分子数为：
（A）$p V / m$
（B）$p V /(k T)$
（C）$p V /(R T)$
（D）$p V /(m T)$ | B | |
气缸内盛有一定量的氢气（可视作理想气体），当温度不变而压强增大一倍时，氢气分子的平均碰撞频率 $\bar{Z}$ 和平均自由程 $\bar{\lambda}$ 的变化情况是：
（A） $\bar{Z}$ 和 $\bar{\lambda}$ 都增大一倍
（B） $\bar{Z}$ 和 $\bar{\lambda}$ 都减为原来的一半
（C） $\bar{Z}$ 增大一倍而 $\bar{\lambda}$ 减为原来的一半
（D） $\bar{Z}$ 减为原来的一半而 $\bar{\lambda}$ 增大一倍 | C | |
在一封闭容器中盛有 1 mol 氦气（视作理想气体），这时分子无规则运动的平均自由程仅决定于：
（A）压强 $p$
（B）体积 $V$
（C）温度 $T$
（D）平均碰撞频率 $\bar{Z}$ | B | |
容积恒定的容器内盛有一定量某种理想气体，其分子热运动的平均自由程为 $\bar{\lambda}_{0}$ ，平均碰撞频率为 $\bar{Z}_{0}$ ，若气体的热力学温度降低为原来的 $1 / 4$ 倍，则此时分子平均自由程 $\bar{\lambda}$ 和平均碰撞频率 $\bar{Z}$ 分别为：
（A） $\bar{\lambda}=\bar{\lambda}_{0}, \quad \bar{Z}=\bar{Z}_{0}$
（B） $\bar{\lambda}=\bar{\lambda}_{0}, \quad \bar{Z}=\frac{1}{2} \bar{Z}_{0}$
（C） $\bar{\lambda}=2 \ba... | B | |
设有一＂无限大＂均匀带正电荷的平面。取 $x$ 轴垂直带电平面，坐标原点在带电平面上，则其周围空间各点的电场强度 $\vec{E}$ 随距离平面的位置坐标 $x$ 变化的关系曲线为（规定场强方向沿 $x$ 轴正向为正、反之为负）：
（A）
（B）
$
（B）＂无限长＂均匀带电直线（电荷线密度 $\lambda$ ）的电场：$\vec{E}=\frac{\lambda}{2 \pi \varepsilon_{0} r^{3}} \vec{r}(\vec{r}$ 为带电直线到场点的垂直于直线的矢量）
（C）＂无限大＂均匀带电平面（电荷面密度 $\sigma$ ）的电场：$\vec{E}=\frac{\sigma}{2 \varepsilon_{0}}$
（D）半径为 $R$... | D | |
有一边长为 $a$ 的正方形平面，在其中垂线上距中心 $O$ 点 $a / 2$ 处，有一电荷为 $q$ 的正点电荷，如图所示，则通过该平面的电场强度通量为
（A）$\frac{q}{3 \varepsilon_{0}}$
（B）$\frac{q}{4 \pi \varepsilon_{0}}$
（C）$\frac{q}{3 \pi \varepsilon_{0}}$
（D）$\frac{q}{6 \varepsilon_{0}}$
 | D | |
图示为一具有球对称性分布的静电场的 $E-r$ 关系曲线。请指出该静电场是由下列哪种带电体产生的
（A）半径为 $R$ 的均匀带电球面
（B）半径为 $R$ 的均匀带电球体
（C）半径为 $R$ 的、电荷体密度为 $\rho=\operatorname{Ar}(A$ 为常数 $)$ 的非均匀带电球体
（D）半径为 $R$ 的、电荷体密度为 $\rho=A / r$（ $A$ 为常数）的非均匀带电球体
}+\frac{\lambda_{2}}{2 \pi \varepsilon_{0}\left(r-R_{... | A | |
若匀强电场的场强为 $\vec{E}$ ，其方向平行于半径为 $R$ 的半球面的轴，如图所示。则通过此半球面的电场强度通量 $\Phi_{e}$ 为
（A）$\pi R^{2} E$
（B） $2 \pi R^{2} E$
（C）$\frac{1}{2} \pi R^{2} E$
（D）$\sqrt{2} \pi R^{2} E$
（E）$\pi R^{2} E / \sqrt{2}$
（B）
（B）
 | D | |
一半径为 $R$ 的均匀带电球面，带有电荷 $Q$ 。若规定该球面上的电势值为零，则无限远处的电势将等于
（A）$\frac{Q}{4 \pi \varepsilon_{0} R}$
（B） 0
（C）$-\frac{Q}{4 \pi \varepsilon_{0} R}$
（D）$\infty$ | C | |
真空中一半径为 $R$ 的球面均匀带电 $Q$ ，在球心 $O$ 处有一电荷为 $q$ 的点电荷，如图所示。设无穷远处为电势零点，则在球内离球心 $O$ 距离为 $r$ 的 $P$ 点处的电势为
（A）$\frac{q}{4 \pi \varepsilon_{0} r}$
（B）$\frac{1}{4 \pi \varepsilon_{0}}\left(\frac{q}{r}+\frac{Q}{R}\right)$
（C）$\frac{q+Q}{4 \pi \varepsilon_{0} r}$
（D）$\frac{1}{4 \pi \varepsilon_{0}}\left(\frac{q}{r}+\frac{Q-q}{R}\ri... | B | |
点电荷 $-q$ 位于圆心 $O$ 处，$A 、 B 、 C 、 D$ 为同一圆周上的四点，如图所示。现将一试验电荷从 $A$ 点分别移动到 $B 、 C 、 D$ 各点，则
（A）从 $A$ 到 $B$ ，电场力作功最大
（B）从 $A$ 到 $C$ ，电场力作功最大
（C）从 $A$ 到 $D$ ，电场力作功最大
（D）从 $A$ 到各点，电场力作功相等
 | D | |
在已知静电场分布的条件下，任意两点 $P_{1}$ 和 $P_{2}$ 之间的电势差决定于
（A）$P_{1}$ 和 $P_{2}$ 两点的位置
（B）$P_{1}$ 和 $P_{2}$ 两点处的电场强度的大小和方向
（C）试验电荷所带电荷的正负
（D）试验电荷的电荷大小 | A | |
如图所示，直线 $M N$ 长为 $2 l$ ，弧 $O C D$ 是以 $N$ 点为中心，$l$ 为半径的半圆弧，$N$ 点有正电荷 $+q, M$ 点有负电荷 $-q_{\text {。 }}$ 今将一试验电荷 $+q_{0}$ 从 $O$ 点出发沿路径 $O C D P$ 移到无穷远处，设无穷远处电势为零，则电场力作功
（A）$A<0$ ，且为有限常量
（B）$A>0$ ，且为有限常量
（C）$A=\infty$
（D）$A=0$
$ ）
（A）$e \sqrt{\frac{m_{e} r}{k}}$
（B）$e \sqrt{\frac{k}{m_{e} r}}$
（C）$e \sqrt{\frac{k}{2 m_{e} r}}$
（D）$e \sqrt{\frac{2 k}{m_{e} r}}$ | B | |
一电偶极子放在均匀电场中，当电偶极矩的方向与场强方向不一致时，其所受的合力 $\vec{F}$ 和合力矩 $\vec{M}$ 为：
（A）$\vec{F}=0, \vec{M}=0$
（B）$\vec{F}=0, \vec{M} \neq 0$
（C）$\vec{F} \neq 0, \vec{M}=0$
（D）$\vec{F} \neq 0, \quad \vec{M} \neq 0$ | B |
Subsets and Splits
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