_id stringlengths 1 6 | text stringlengths 0 5.02k | title stringlengths 0 170 |
|---|---|---|
113616 | من می دانم که در فضا، به دلیل خلاء که نمی توانیم صداها یا صداها را بشنویم، چرا اینطور است؟ چرا صدا برای عبور به یک رسانه نیاز دارد؟ | چرا صدا برای سفر به هوا نیاز دارد؟ |
41154 | خواندم که اگر مسیر یک فضاپیما به دقت برنامه ریزی شده باشد، یعنی اگر بتواند جسم عظیمی مانند یک سیاره را به تیرکمان بکشد (با از دست دادن یک کلمه بهتر)، می تواند سرعت بگیرد. آیا این درست است؟ آیا واقعاً منظومه شمسی به این ترتیب مقداری انرژی برای چنین فضاپیما از دست می دهد؟ | آیا یک مسیر بین سیارات می تواند یک فضاپیما را شتاب دهد؟ |
22832 | بهترین توصیف/تجسم دقیق آزمایش موجود چیست؟ توصیف آنچه که واقعاً اندازهگیری میشود، چگونه دادهها تجزیه و تحلیل، همبستگی و تفسیر میشوند زمانی که مثلاً مولکولهای بزرگ از طریق دستگاه ارسال میشوند؟ اجزای فعال کدامند؟ زمان و همبستگی در داده های اندازه گیری شده چه نقشی دارد؟ برای مثال، بچههای وین http://www.livescience.com/19268-quantum-double-slit-experiment-largest- molecules.html واقعاً چگونه یک الگوی تداخل را تأیید کردند؟ آیا آنها؟ چه چیزی را تشخیص می دهند؟ چگونه؟ اندازه فیزیکی واقعی آنها در صفحه نمایش که تداخل را نشان می دهد چقدر است؟ | آزمایش دو شکاف چگونه با جزئیات کار می کند؟ |
109407 | جرم یک ذره در معادله شرودینگر ظاهر می شود اما بار آن ظاهر نمی شود، اگرچه هر دو عبارت تأثیر خود را بر حرکت دارند. چرا؟ | معادله شرودینگر انبوه. شارژ |
117299 | * ابتدا دو توپ تنیس روی میز را تعریف می کنم: توپ $A$ با یک ماده رسانا پوشیده شده است و توپ $B$ یک عایق است. * سپس دو سناریو را تعریف می کنم: سناریو $I$ توپی است که از یک رشته نارسانا بین دو صفحه با بارهای مخالف (یک آونگ) نگه داشته می شود. سناریوی $II$ یک توپ معلق در خلاء بین دو صفحه با بارهای مخالف در گرانش صفر است. * اکنون دو نقطه شروع را تعریف می کنم: نقطه $1 برای توپ است که درست از وسط صفحات شارژ شده شروع شود. نقطه $2 برای توپ است که از سمتی شروع شود که یکی از صفحات را لمس می کند. برای هر توپ، در هر یک از سناریوها و در هر یک از شرایط شروع، همه تغییراتی که با گذشت زمان در سیستم اتفاق می افتد چیست؟ | چه اتفاقی می افتد اگر ...؟ (سناریوهای مربوط به یک توپ در میدان الکتریکی) |
67147 | در مختصات مستطیلی، بردار هدایت گرما را می توان بر حسب اجزای آن بیان کرد: $$\vec{\dot{Q_n}}=\dot{Q_x}\vec{i}+\dot{Q_y}\vec{j}+ \dot{Q_z}\vec{k}$$ لطفا معنی این معادله را توضیح دهید؟ من در مورد وکتور می دانم! من ریاضی بلدم ولی این اصطلاحات فیزیک رو نه! من میدانم و نمیدانم چرا سؤال من را میبندی، زیرا مسئله من برای پاسخ دادن به آن خیلی ساده است. آیا کسی می تواند تفاوت بین مفهوم بردار مشترک و بردار شار حرارتی را ببیند؟ من سوالاتم را دوباره ویرایش کرده بودم زیرا می خواهم دوباره باز شود. | یک سوال واقعا ساده در مورد انتقال حرارت؟ |
121288 | برای پتانسیل متغیر زمانی $$ E= - \nabla(v)- \frac{\partial A}{\partial t} $$ اکنون برای پتانسیل اسکالر v میتوانیم سطح هم پتانسیل را به عنوان یک سطح عمود بر جهت مشتق نشان دهیم. مانند $$ E(x)=- \frac{\partial V}{\partial x} $$ و سطح هم پتانسیل به صورت عمود بر $E(x)$ یا $\frac{\جزئی V}{\ است. x}.$ جزئی پس چگونه می توانم بردار پتانسیل A را که در هر جایی برابر است نشان دهم. مانند موارد فوق عمود بر زمان است؟ | نمایش فیزیکی پتانسیل بردار مغناطیسی |
17980 | من به معنای واقعی کلمه با این سوال گم شدم: > فرض کنید در مجموعه ای از حالت های یونی (2L+1)(2S+1) با پایین ترین حالت، میدان کریستالی را می توان به شکل **a(L_x)^2 + b نشان داد. (L_y)^2 + > c(L_z)^2**، با a، b، و c همه متفاوت است. در مورد خاص L = 1 > نشان دهید که اگر میدان کریستالی اغتشاش غالب باشد (در مقایسه با جفت مدار چرخشی >)، آنگاه مجموعه ای منحط (2S+1) برابر از حالت های پایه به دست می دهد که در آن هر عنصر ماتریس هر جزء از L> ناپدید می شود. | نظریه میدان کریستال |
72076 | چندین پست در این انجمن این سوال را در مورد نقش دامنه در محاسبه انرژی یک موج Em مطرح می کند. از آنجایی که فهمیدم E=hv به نظر من عجیب بود. در رابطه پلانک دامنه وجود ندارد. اما من می بینم که چرا این ممکن است به عنوان یک سوال مطرح شود زیرا هر توصیف دیگری از امواج شامل دامنه در محاسبه انرژی است. این پست ها در این انجمن این سوال را برجسته می کند: انرژی یک موج الکترومغناطیسی انرژی در یک موج EM باید به فرکانس بستگی داشته باشد دامنه امواج الکترومغناطیسی در معادله انرژی امواج e/m کجاست؟ در یکی از پستها خواندم که میدان الکتریکی ماکروسکوپی موجی متشکل از فوتونها دامنهای دارد که از نظر آماری از تک فوتونها ساخته میشود. تفسیر من از پاسخ های این پست ها این است که فوتون یک واحد بنیادی با دامنه ثابت است. همانطور که سرعت نور یک سرعت ثابت است، به نظر می رسد که دامنه فوتون نیز ثابت است. بنابراین این منجر به این سوال میشود که دامنه یک فوتون چقدر است. اما چرا صرفاً استفاده از این واقعیت که در یک موج، انرژی متناسب با مربع دامنه است معتبر نیست چرا انرژی در یک موج با مربع دامنه متناسب است E=hv E~A^2 پس دامنه فوتون باید a~ باشد. (hv)^1/2 | انرژی یک موج EM در مقایسه با انرژی یک فوتون |
43722 | وقتی پیتزای داغ یا ساندویچ پنیر آبشده میخورم، پنیر خیلی داغتر از پوسته یا نان است: بهویژه، پنیر ممکن است سقف دهانم را داغ کند. اما پوسته نخواهد شد. آیا این * تصور من است یا * به این دلیل که پوسته کمی سریعتر از پنیر خنک می شود، بنابراین تا زمانی که من آن را می خورم کمی خنک شده است، یا * به این دلیل که پنیر کمی سریعتر از پوسته سرد می شود، بنابراین گرما را به پنیر منتقل می کند. سقف دهان من کمی بیشتر، یا * چه؟ | چرا پنیر پیتزا داغتر از پوسته به نظر می رسد؟ |
126831 | من اخیراً این ویدیو را در مورد اطلاعات و تصادفی دیدم. در نقطهای، بیان میکند که یک جهان کاملاً قابل پیشبینی، قانون دوم ترمودینامیک را نقض میکند، زیرا به این معنی است که اطلاعات کلی کیهان در طول زمان حفظ میشود و در نتیجه منجر به یک آنتروپی قیمتی جهان میشود. همچنین، بیان می کند که اطلاعات اضافی که آنتروپی را افزایش می دهد، از تصادفی بودن QM می آید. من می دانم که این یک نظریه واقعاً جذاب است، اما آیا درست است؟ آیا هم ارزی بین اطلاعات و آنتروپی معقول است؟ | آیا این نظریه در مورد اطلاعات جهان درست است؟ |
117294 | اجازه دهید بپذیریم که من یک استخر 1000 گالن دارم که در دمای 82.4 درجه فارنهایت (28 درجه سانتیگراد) بسیار زیباست. در یک روز سرد (50 درجه فارنهایت یا 10 درجه سانتیگراد) چقدر انرژی از دست می دهد و فقط قسمت بالای آن بالای زمین (25 فوت مربع) قرار دارد. آیا اگر روز سردتر (0 درجه سانتیگراد) باشد یا طرفین استخر در معرض (100 متر مربع احساس) بودند؟ | برای حفظ دمای استخر چقدر انرژی لازم است؟ |
125917 | در بسیاری از دوره های مقدماتی مکانیک کوانتومی، ما توابع $\delta$ را در همه جا می بینیم. به عنوان مثال هنگام بیان تابع موج دلخواه $\psi(x)$ بر اساس توابع ویژه عملگر موقعیت $\hat x$ بصورت $$ \psi(x) = \int\mathrm d\xi\, \delta( x-\xi)\، \psi(\xi). $$ در نماد bra-ket این مطابق با $$ \left|\psi\right\rangle = \int\mathrm d\xi\,\left|\,\xi\,\right\rangle\\!\left\ langle\,\xi\,\middle|\,\psi\,\right\rangle, $$ که $\left|\,\xi\,\right\rangle$ حالت مربوط به تابع موج $x\mapsto\delta(x-\xi)$. اکنون تابع $\delta$-در واقع یک تابع نیست، بلکه یک توزیع است، که با نحوه عملکرد آن بر روی توابع تست تعریف میشود، یعنی $\delta[\varphi] = \varphi(0)$. آیا متن مقدماتی در مورد مکانیک کوانتومی میشناسید که بر این نکته تاکید داشته باشد و از زبان توزیعها به درستی استفاده کند و از هر تابعی با پیکهای بینهایت اجتناب کند؟ | درمان دقیق توزیع ها در مکانیک کوانتومی |
59568 | من بسیار متعجبم که زودتر در مورد این موضوع نشنیدم، اما در دوره آموزشی QFT استاد ما به ما گفت که مفهوم اسپین را می توان به سه معنی به کار برد: 1. چرخش مکانیکی (ظاهراً یک اثر نسبیتی که منجر به کلاسیک می شود. اتصال اسپین-مدار) 2. اسپین مغناطیسی (مکانیک کوانتومی محض) 3. طبقه بندی نمایش های گروه لورنتس (روش در که ذرات تحت تبدیلهای لورنتس تبدیل میشوند) به نظر من این معانی عموماً منطبق نیستند، زیرا به نظر نمیرسد در مورد فوتون اینطور باشد: ما این را به عنوان یک ذره اسپین-1 توصیف میکنیم (معنای سوم) اگرچه گشتاور مغناطیسی ذاتی ندارد (معنای دوم). با این حال، علیرغم اینکه در کلاس به سرعت در چند کلمه توضیح داده شد، نمی توانم به یاد بیاورم که معنای اول دقیقاً در مورد چیست. علاوه بر این، من می خواهم روابط دقیق بین این سه معنی را دریابم. همانطور که مورد فوتون نشان داد که دو مورد آخر حداقل به طور کلی به نظر نمی رسد منطبق باشند. کسی میتونه روشن کنه؟ * * * سؤالات مرتبط عبارتند از: 1. اسپین در ارتباط با ذرات زیراتمی چیست؟ 2. چند راه مفید برای تصور مفهوم اسپین در ارتباط با ذرات زیراتمی چیست؟ 3. آیا Angular Momentum واقعاً بنیادی است؟ 4. اسپین 0 دقیقاً به چه معناست؟ 5. اسپین یک ذره و اسپین عدد کوانتومی 6. چرا بسیاری از مردم می گویند که میدان های برداری ذره اسپین-1 را توصیف می کنند اما قسمت اسپین-0 را حذف می کنند؟ اما پاسخهایی که وجود دارد باعث نمیشود نور در ذهن من روشن شود. | معنی چرخش |
104803 | من می خواستم در مورد مشکل زیر بپرسم: یک گاز تک اتمی ایده آل از طریق یک پیستون دیاترمیک به دو حجم $V_{1}$ و $V_{2}$ جدا می شود، به طوری که هر حجم حاوی $N$ اتم و دو طرف آن هستند. در همان دما $T_{0}$. کل سیستم با استفاده از دیوارهای عایق از خارج جدا می شود. پیستون به صورت برگشت پذیر به صورت خارجی دستکاری می شود تا زمانی که دو گاز با یکدیگر در تعادل ترمودینامیکی قرار گیرند. بعد از اینکه مشکل سوالات مختلفی داشت، من نتوانستم به موارد زیر پاسخ دهم: نوع فرآیند چگونه نامیده می شود؟ یعنی همدما، آدیاباتیک و غیره است. نشان دهید که $\Delta S_{1}$ = $-\Delta S_{2}$، که در آن $\Delta S_{1}$ و $\Delta S_{2}$ تغییرات هستند. در آنتروپی دو گاز | سیستم گاز ایده آل با پیستون دیاترمیک دستکاری خارجی |
57921 | من با یک سوال تکلیف در مورد ترمودینامیک مواجه شده ام که باید $B$ از F_2$ را محاسبه کنم تلاش من: $B= \frac{h}{8\pi^2cI}$ جایی که $I=\mu r^2= \frac{m_1m_2}{m_1+m_2} r^2$ جرم اتمی اتم فلوئور 18.998$$g$${mol}^{-1}$ و طول اوراق قرضه 141.8$\times10^{-12}$$B=\frac{6.626\times 10^{-34}}{8 \pi^2 (3\times10^{10})\frac{\frac{18.998 است ^2}{18.998\times2}}{6.02\times 10^{23} \times 1000}(141.8\times10^{-12})^2}\approx0.882$ که فکر میکنم اشتباه است زیرا وقتی به محاسبه دمای چرخشی $\Theta_R$ ادامه میدهم، نتیجه خیلی پایین است. $\Theta_R=\frac{hcB}{k_B}=\frac{(6.63\times10^-34)(3\times10^{10})(0.882)}{1.38\times10^{-23}}=1.27 K $، $K$ برای کلوین. لطفا به من کمک کنید تا اشتباهات محاسباتی را پیدا کنم... | ثابت چرخشی و ممان اینرسی گاز فلوئور |
111792 | من باید مشکلی را حل کنم که به من می گوید حرکت هر دو آونگی که در 45 ثانیه اول این ویدیو ظاهر می شود را پیدا کنم، فکر می کنم این نوع حرکت توسط یک سیستم معادله دیفرانسیل به شکل $$\ddot توصیف می شود. {x} + \omega^2x = \epsilon y$$ $$\ddot{y} + \omega^2 y = \epsilon x$$ که در آن همه ثابتها مانند جرم آونگ و غیره وجود ندارد و $x$ حرکت آونگ اول و $y$ حرکت آونگ دوم را توصیف می کند. برای حل مشکل باید $\epsilon$ را بسیار کوچک و $\epsilon \lt \omega^2$ فرض کرد. من سعی کردم این مشکل را به صورت تحلیلی حل کنم، اما کمی بیش از حد پیچیده بود، بنابراین با دنبال کردن مثالی که در اینجا در بخش نوسانگر جفت شده ارائه شده است، رویکرد فیزیکی را امتحان کردم. فکر می کنم تقریباً همه چیز را فهمیده ام به جز این واقعیت که وقتی حالت های عادی را ارزیابی می کنیم، ثابت $\psi_1$ و $\psi_2$ را اضافه می کنیم و راه حل های $$\vec{\nu}_1 = c_1 \begin{ pmatrix} 1 \\\ 1 \end{pmatrix}\cos(\omega_1 t + \psi_1)$$$$\vec{\nu}_2 = c_2 \begin{pmatrix} 1 \\\ -1 \end{pmatrix}\cos(\omega_2 t + \psi_2)$$ سوال من این است: چرا آن دو ثابت $\psi_1، \psi_2$ را داریم؟ من این واقعیت را درک می کنم که ما فقط به بخش با ارزش واقعی راه حل $Ae^{i\omega t}$ علاقه مندیم، اما نمی دانم این ثابت ها از کجا می آیند، آیا توضیح فیزیکی یا ریاضی بهتری برای آن وجود دارد. این؟ | حالت عادی آونگ جفت شده: چرا ثابت $\psi_1$, $\psi_2$ |
68863 | از پیوند ویکی پدیا برای هندسه: > هندسه (یونانی باستان: γεωμετρία؛ geo- زمین، -metron اندازه گیری) > شاخه ای از ریاضیات است که به سؤالات شکل، اندازه، نسبی > موقعیت ارقام و ویژگی ها مربوط می شود. از فضا تا کار ریمان و گاوس، این تعریف نمونه هایی از اجسام هندسی را برای من روشن می کرد: خط، مربع، مکعب، ابرمکعب. هر یک از این ویژگیهای هندسی مانند تعداد اضلاع، زوایای بین وجهها، ابعاد فضایی که آنها را در بر میگیرد و غیره دارند. از این رو یک شی هندسی مجموعهای از اندازهگیریهای مرتبط با یک شی با استفاده از یک خطکش است. پس از کار انیشتین و مینکوفسکی که نشان دادند زمان و مکان جزئی از یکدیگر هستند، آیا درست است که بگوییم: 1. یک جسم هندسی مجموعه ای از اندازه گیری های مرتبط با یک جسم از فاصله _و زمان_ با استفاده از یک خط کش و یک ساعت؟ 2. اجسام هندسی شامل یک بازه زمانی، بازه فضا-زمان ثابت است؟ | شی هندسی چیست؟ |
43161 | من در درک دقیق اینکه یک روز ستاره ای چیست مشکل دارم. نه USNO و نه سایت های IERS تعریفی ارائه نمی دهند. و توصیف ویکیپدیا بهعنوان «دوره چرخش نسبت به ستارگان ثابت» بهعنوان «مدت زمانی که طول میکشد تا زمین یک چرخش کامل با توجه به پسزمینه آسمانی یا ستارهای دور انجام دهد» گیجکننده است، زیرا نسبت به ستارههای ثابت ، زمین هم در حال چرخش و هم در حال پیشروی است، به طوری که دوره چرخش نسبت به ستارگان ثابت به عنوان یک مقدار واحد نیست، اما برای ستارگان متفاوت متفاوت خواهد بود. مختصات استوایی من فرض میکنم که روز ستارهای صرفاً دوره چرخش زمین در محور خود است، اما مطمئن نیستم که درست باشد، یا اینکه چگونه آن را به طور رسمی بیان کنم (مثلاً در مورد قابهای اینرسی). * * * میدانم که چرا روز ستارهای متمایز و طولانیتر از روز بیدریایی است، زیرا سیستم مختصاتی که روز سیدری را تعریف میکند، به آرامی بر خلاف چرخش زمین میچرخد. | تعریف رسمی روز ستاره ای چیست؟ |
96608 | سوال این است: یک بار نقطهای 8+ nC روی محور x در x = 1 قرار میگیرد. بار نقطهای دوم +6 nC روی محور x در x = -1 قرار میگیرد. تقریبی برای میدان الکتریکی برای مقادیر بزرگ x در محور x پیدا کنید. نتیجه باید مانند یک بار 14 nC در مبدأ بهعلاوه عبارتی باشد که با مکعب معکوس x تجزیه میشود. با استفاده از عبارت صحیح و تقریب خود، میدان الکتریکی را در x = 5 ارزیابی کنید. نسبت تقریب شما به مقدار صحیح چقدر است؟ دریافتم که $E = \frac {1}{4\pi\epsilon_0}[\frac {6*10^{-9}}{(x+1)^2} + \frac {8*10^{- 9}}{(x-1)^2}]$. بنابراین مقدار واقعی برای $E(x=5)=5.9918$ V/m. من مطمئن نیستم که چگونه می توان تقریب را بدست آورد. وقتی این کار را انجام میدهم، فقط قسمت اول را میبینم: $\frac {1}{4\pi\epsilon_0}*[\frac {14*10^{-9}}{x^2}]$. وقتی $x$ به $\infty$ می رود، می بینم که $(x+1)^2\تقریبا x^2$ و $(x-1)^2\تقریبا x^2$ چگونه $ را دریافت کنم + \frac {term}{x^3}$ در تقریب. | میدان الکتریکی تقریبی بارهای دو نقطه ای |
68868 | در عناصر الکترومغناطیس (Sadiku، ویرایش سوم، بخش 10.8)، نویسنده می گوید که دو ماده دی الکتریک بدون تلفات را در نظر بگیرید که در یک رابط $z=0$ به هم وصل شده اند. در اینجا دو ماده دی الکتریک بدون تلفات را می توان به این معنی ترجمه کرد که رسانایی محیط 1 (که در سمت چپ $z=0$ قرار دارد، یعنی برای $z<0$) برابر است با رسانایی محیط 2 (واقع در سمت راست). $z=0$، یعنی برای $z>0$) که برابر با 0 زیمنس بر متر است. به یاد بیاورید که امپدانس ذاتی توسط $$\eta = \sqrt{\frac{j\omega\mu}{\sigma+j\omega\varepsilon}}$$ بنابراین اگر $\sigma=0$ داده میشود، آنگاه $$\ eta = \sqrt{\frac{j\omega\mu}{j\omega\varepsilon}} = \sqrt{\frac{\mu}{\varepsilon}}$$این بدان معناست که امپدانسهای ذاتی $\eta_1$ و $\eta_2$ اعداد واقعی (با واحد) هستند زیرا $\sigma_1=\sigma_2=0$ S/ m و $\mu$ و $\varepsilon$ فقط ثابت های واقعی (با واحد) در نظر گرفته می شوند، یعنی با مکان یا زمان تغییر نمی کنند. به جز در $z=0$ که البته انتقال از یک دی الکتریک بدون تلفات به دیگری وجود دارد. همچنین توجه داشته باشید که ضریب بازتاب $\Gamma$ توسط $$\Gamma = \frac{E_{r0}}{E_{i0}} = \frac{\eta_2 - \eta_1}{\eta_2 + \eta_1}$ داده میشود. $ که در آن $E_{r0}$ دامنه موج منعکس شده در $z=0$ (رابط) و $E_{i0}$ دامنه است. از موج منعکس شده در $z=0$ (واسط). نویسنده موردی را در نظر می گیرد که $\eta_2 > \eta_1$ (به معنای $\Gamma > 0$). یک موج الکترومغناطیسی معمولی فرود (عادی به رابط) به رابط می رسد و مقداری انرژی EM را به شکل یک موج الکترومغناطیسی ارسالی به محیط 2 می فرستد و مقداری انرژی EM را به شکل یک موج الکترومغناطیسی بازتابی منعکس می کند. امواج فرود و منعکس شده دارای دامنه های متفاوتی هستند. میدان الکتریکی در محیط 1 مجموع تابش و امواج منعکس شده است (به صورت ریاضی در زیر توضیح داده شده است) $$ \vec{E}_{1} = \text{Re}\left[\underbrace{\left[\vec{ E}_{i0}e^{-\gamma_1z} + \vec{E}_{r0}e^{\gamma_1 z}\right]}_{\text{تغییر فضایی}}\underbrace{\left[e^{j\omega t}\right]}_{\text{تغییر زمانی}}\right]$$ اینجا، $ \gamma_1$، ثابت انتشار (به طور کلی یک عدد مختلط) در محیط 1 است که توسط $$ \gamma = \underbrace{\alpha}_{\omega\sqrt{\frac{\mu\varepsilon}{2}\left[\sqrt{1+\left[\frac{\sigma}{\omega\varepsilon}\right] ^2}-1\right]}} + j\underbrace{\beta}_{\omega\sqrt{\frac{\mu\varepsilon}{2}\left[\sqrt{1+\left[\frac{\sigma}{\omega\varepsilon}\right ]^2}+1\right]}} $$ اما از آنجایی که $\sigma_1=0$ S/m، $\gamma_1=j\beta=j\left[\omega\sqrt{\mu\varepsilon}\right]$. از آنجایی که $e^{j\theta}=\cos\theta+j\sin\theta$، گرفتن بخش واقعی یک نمایی مختلط روشی فشرده برای نوشتن یک موج سینوسی است که در اینجا بسیار مرتبط است زیرا سه سینوسی وجود دارد. امواج درگیر در اینجا - موج فرودی که میدان الکتریکی موج الکترومغناطیسی فرودی را نشان می دهد، موج بازتابی نشان دهنده میدان الکتریکی موج الکترومغناطیسی منعکس شده، و موج ارسالی نشان دهنده میدان الکتریکی موج الکترومغناطیسی ارسالی است. با این پیشینه، این چیزی است که من نمی فهمم. **مشکل**: نویسنده ادعا می کند، درست قبل از معادله. 10.88 و 10.89، که دامنه $\vec{E}_{1}$, $\left|\vec{E}_{1}\right|$ حداکثر برای زمانی است که $$-\beta_1 z_{\text {max}} = n\pi$$علاوه بر این، نویسنده ادعا میکند که دامنه $\vec{E}_{1}$ حداقل برای زمانی است که $$-\beta_1 z_{\text{min}} = \left(2n+1\right)\frac{\pi}{2}به نظر نمیرسد $$I نمیتواند این نتیجه را تکرار کند. در اینجا تلاش من برای اثبات است. **اثبات جزئی**: با فرض اینکه میدان الکتریکی در جهت $\mathbf{a}_x$ (که متناوباً جهت $\mathbf{e}_x$ یا $\hat{x}$ نامیده میشود) و $E_{r0} نوسان میکند. =\چپ|\vec{E}_{r0}\راست|$, $E_{i0}=\left|\vec{E}_{i0}\right|$  برای تعیین بزرگی این، ممکن است در نظر گرفتن هندسه این وضعیت با استفاده از نمودار فازور مفید باشد. نمودار فازور دو بردار (فازور) را رسم می کند - یکی با قدر $E_{i0}$ و دیگری با قدر $\Gamma E_{i0}$ (در این مورد $\Gamma>0$ را به خاطر بسپارید اما $0\le\ چپ |\Gamma\right|\le 1$ به طور کلی برقرار است). اگر فاز مرجع $\cos\left(\beta_1 z\right)$ باشد، آنگاه $\cos\left(\beta_1 z-\omega t\right)$ در فاصله معینی در جهت عقربههای ساعت و دور از مرجع و $\cos\left(\beta_1 z\right)$ به همان فاصله در خلاف جهت عقربه های ساعت قرار خواهند گرفت. مجموع بردار (یا فازور) حاصل از این دو دارای قدر $\sqrt{E_{i0}^2 + \left(\Gamma E_{i0}\right)^2}$ خواهد بود. من در تلاشم تا زاویه فاز این بردار حاصل را کشف کنم. من در حال حاضر اینجا گیر کرده ام، امیدوارم کسی بتواند به من کمک کند. پیشاپیش متشکرم ویرایش: این تصویری است که من کشیدم. به نظر می رسد که همه اینها پیدا کردن $\phi$ با استفاده از قانون سینوس ها / قانون را ساده می کند. کسینوس ها هدف این است که ببینیم برای چه مقادیری از $\phi$، $\left|\vec{E}_1\right|$ حداکثر خواهد بود. امیدواریم که در نهایت آنچه کتاب می گوید را تایید کند. | انتشار امواج الکترومغناطیسی از طریق دو دی الکتریک بدون تلفات |
80445 | بنابراین یک سیستم دوبعدی با پتانسیل دایره ای و اندرکنش مدار چرخشی را در نظر بگیرید: $V(r) = V_0 \theta(r_0 - r) + c r_0 V_0 L_z S_z \delta(r-r_0)$ که در آن $\theta$ است تابع مرحله بنابراین عملگرهای $L_z$ و $S_z$ که با همیلتونین رفت و آمد میکنند، کمیتهای حفظشده هستند. به همین دلایل میتوانیم تابع موج را بهعنوان حاصل ضرب قطعات شعاعی و مداری بنویسیم (و همچنین قطعات اسپین): $R(r) e^{i l \theta}$ که در اینجا $\theta$ زاویه قطبی و $ است. l$ عدد کوانتومی مداری است. یک اسپینور را می توان به تابع موج چسباند اما غیر ضروری به نظر می رسد زیرا هیچ انتقالی برای اسپین رخ نمی دهد. سوال من در مورد افزودن یک برهمکنش اسپین دیگری به $V(r)$ از نوع $b_z S_z\theta(r_0-r)$ است که فقط در پتانسیل دایره ای عمل می کند. آیا شکل توابع موج در نتیجه این جمع تغییر می کند؟ فکر من این است که توابع موج یکسان باقی میمانند زیرا یک بار دیگر باید اسپین حفظ شود تا اسپینورها ساختار بیشتری نبینند. تنها هدف از این تعامل جدید تغییر پتانسیل موثر چاه دایره ای خواهد بود - پتانسیل بسته به جهت چرخش به بالا یا پایین جابه جا می شود ($m_s$ = بالا یا پایین). پس آیا استدلال من درست است؟ من میدانم که وقتی از تعامل کامل چرخش-مدار استفاده میشود، این مشکل در سهبعدی بسیار دشوارتر میشود، زیرا پس از آن شما کمبود جابجایی خواهید داشت. | توابع موج برای پتانسیل دو بعدی با اندرکنش های اسپین |
34517 | چه اتفاقی برای آنتروپی درهم تنیدگی توپولوژیکی یک سیستم می افتد، وقتی که با افزایش دما از حالت پایه خود خارج می شود؟ | آنتروپی درهم تنیدگی توپولوژیکی فقط برای یک سیستم در حالت پایه تعریف شده است؟ |
65549 | ماهواره ای را در مداری بیضوی به دور زمین تصور کنید. همانطور که زمین به دور خورشید می چرخد، آیا مدار بیضی شکل ماهواره به دور زمین می چرخد، همانطور که در تصویر A نشان داده شده است، یا یک جهت ثابت مانند تصویر B را حفظ می کند؟ آیا هر دوی این گزینه ها اشتباه است؟ ## گزینه A  ## گزینه B  | آیا مدار بیضوی یک ماهواره در حین چرخش زمین جهت خود را حفظ می کند؟ |
81110 | من میدانم که اشیاء با سرعت بسیار زیاد به نسبیت نیاز دارند تا فیزیک نیوتنی. من همچنین ویژگی های عجیب و غریب مدار عطارد را می شناسم. اما نسبیت عام چقدر دقیق تر از قانون گرانش نیوتن برای پیش بینی مدار زمین یا نپتون است؟ آیا اثر تیرکمان بچه گانه در جایی که ما از گرانش سیاره دیگری برای شتاب دادن به کاوشگر فضایی استفاده می کنیم می تواند با نیوتن انجام شود یا به نسبیت عام نیاز دارد؟ آیا سرعت مشتری (من فکر می کنم 18 کیلومتر بر ثانیه) به اندازه ای است که بتواند در دقت GR و قانون گرانش نیوتن تفاوت ایجاد کند؟ | گرانش نیوتنی چقدر دقیق است؟ |
68136 | با توجه به تجزیه رینولدز، میدان سرعت به دو بخش میانگین زمانی و نوسانی تقسیم میشود: $$u_{({\bf x},t)}=\u_{(\bf x)}+u'_{({\ bf x},t)}$$ می دانیم که میانگین زمانی قسمت نوسان صفر است $\overline u'=0$، اما اگر میانگین فضای قسمت نوسان را بگیرم چه می شود؟ | در تئوری آشفتگی، اگر میانگین فضایی قسمت نوسانی را بگیرم چه اتفاقی میافتد؟ |
104808 | 1. طبق اینترنت، یک صاعقه حاوی حدود 5 میلیارد ژول یا 5 GJ است. این چگونه محاسبه شد؟ 2. یک چیز دیگر: هنگامی که صاعقه به میله فلزی زمین خورده برخورد کند، جریانی جاری می شود. چه نوع جریان و چه مقدار جریان؟ من فکر می کنم یک جریان 325 MV باشد که ولتاژ رعد و برق است. آیا این درست است؟ ویرایش: بعد از اینکه کمی در مورد رعد و برق خواندم، متوجه شدم که مقیاس بسیار بزرگی است، پس چطور یک بار الکترواستاتیک کوچک، مثلاً از یک ژنراتور ون دگراف 1 MV، من یک منبع جرقه دارم (تلویزیون CRT من :D) و من یک مولتی متر می خرم و آزمایش هایی انجام می دهم، اما باید بدانم چه انتظاری دارم | برق ناشی از رعد و برق |
17164 | آیا معیاری وجود دارد که در آن نظریه یانگ-میلز (4d، غیر SUSY) بتوان به عنوان یک کنش محلی که فقط شامل حالت های انتشار باشد، نوشت؟ | کنش نامحدود در نظریه یانگ میلز |
123544 | فرض کنید یک شی به یک رشته گره خورده است و به صورت دایره ای چرخانده می شود:  در این مورد، کشش ریسمان به عنوان یک نیروی گریز از مرکز عمل می کند که جسم را در یک دایره حرکت می کند. با این حال، اگر نیروی گریز از مرکز تنها نیرویی است که بر جسم وارد میشود، چرا به مرکز سقوط نمیکند؟ من تقریباً مطمئن هستم که این مربوط به اینرسی جسم (یا نیروی شبه گریز از مرکز) است، جایی که قبل از سقوط کمی به سمت جلو حرکت می کند و مدار را بازیابی می کند. همچنین، چه چیزی سیم را در حین تاب خوردن محکم نگه می دارد؟ باید نیرویی وجود داشته باشد که با نیروی مرکزگرا مقابله کند که رشته را محکم نگه دارد. من فکر میکنم که این ممکن است دوباره به نیروی شبه بین راهی/گریز از مرکز مرتبط باشد، اما آیا یک شبه نیرو میتواند نیروی واقعی را متعادل کند؟ همچنین، اگر مرکزگرا با نیروی شبه متعادل می شد، آیا جسم اصلا حرکت نمی کرد (چون نیروی خالص 0 خواهد بود)؟ | چرا یک رشته در حرکت دایره ای کشیده می ماند؟ |
48073 | 1) چگونه تشخیص می دهیم که ابعاد بالاتر ناپایدار یا غیرقابل پیش بینی هستند؟ یا بر اساس چه فرضی این پیش بینی را انجام می دهیم؟  (منبع تصویر: Max Tegmark. این مقاله ویکیپدیا را نیز ببینید.) | ابعاد بالاتر |
106981 | من میدانم که برای ذرهای تحت پتانسیل $$V(x,y,z)=\frac{k}{2}(x^2+y^2+z^2)$$ قضیه معادله میگوید که مشارکت دارد به انرژی میانگین به $\frac{3k_BT}{2} $ (یک نصف برای هر درجه آزادی). سوال من این است: فرض کنید پتانسیلی مانند این داریم، به عنوان مثال 2 ذره با پتانسیل برهمکنش هارمونیک، جایی که $r_{eq}$ مخفف نقطه تعادل است: $$V(x,y,z)=\frac {k}{2}(\sqrt{x^2+y^2+z^2}-r_{eq})^2$$ توجه داشته باشید که در این مورد مختصات $(x,y,z)$ در پتانسیل جفت می شوند. چگونه می توان سهم چنین پتانسیلی را در انرژی متوسط محاسبه کرد؟ آیا در موردی مانند این، قیاسی با قضیه تساوی وجود دارد؟ | نوسانگر هارمونیک میانگین انرژی |
104805 | آیا کسی تجربه ای در مورد کار با Cadabra دارد و در مقایسه با سایر نرم افزارهای جبر رایانه نمادین مانند Maple و Mathematica (بسته فیزیک) در مسائل تئوری میدان / گرانش (نا) مزیت است؟ | مقایسه بین Cadabra و سایر نرم افزارهای جبر رایانه ای نمادین |
19245 | من در مورد رابطه بین مقاومت غلتشی و اصطکاک استاتیک کمی گیج هستم. بارها شنیده ام که این اصطکاک ساکن است که به چرخ اجازه می دهد چرخ بخورد. دو حالت زیر را در نظر بگیرید: الف) لاستیک ماشینی با جرم $m$ که با شتاب مثبت $a$ در خیابان حرکت می کند ب) چرخ واگن متحرک (با جرم $m$) که توسط یک ریسمان کشیده می شود. با نیروی $F_\mathrm{string}$). 1. نمودارهای بدن آزاد چگونه به نظر می رسند؟ (شامل اصطکاک استاتیکی، اصطکاک غلتشی و نیروهای اصطکاک در محور) 2. نیروی حاصله که مرکز جرم چرخ را شتاب می دهد در حالت b) چقدر است (به ضرایب اصطکاک و $m$) | مقاومت غلتشی و اصطکاک استاتیکی |
112668 | چگونه می توان قوانین کپلر را به صورت تحلیلی استخراج کرد؟ من چند معادله بسیار مصنوعی پیدا کردم که از قوانین نیوتن (به ویژه $\mathbf{F} = m \mathbf{a}$) سعی در بدست آوردن قوانین کپلر داشتند، اما حتی اگر به نظر روش خوبی باشد، آنها بیش از حد بودند. ناقص آیا کتاب یا لینکی هست که بتوانم رساله ای جامع در این مورد پیدا کنم؟ من به دنبال مجموعه ای (تا حد امکان کامل) از فرضیه ها و مراحلی هستم که منجر به قوانین می شود. ممکن است منابعی را به من معرفی کنید؟ | اشتقاق قوانین کپلر |
22838 | من به دنبال مدلهای تخلیه، مخصوصاً برای فرآیندهای احتراق، هستم و تعداد انواع پلاسماها و درمانهای مربوط به آنها (پلاسمای حرارتی، پلاسمای غیر حرارتی، درجات مختلف تلقیح، سطوح تحریک، سیستمهای رقیقشده، و غیره و غیره). من به دنبال یک مرور کلی هستم، شاید در قالب یک بررسی اختصاصی، که ویژگیهایی از این انواع مختلف، احتمالاً از نظر دما (ها) نیز ارائه میدهد. من مطمئن نیستم که اصطلاحات در این زمینه در این مرحله چقدر استاندارد شده است. در پایان می خواهم بدانم که کدام یک از این انواع در چه کاربردهایی (یعنی در کدام طرح های مهندسی عملی) استفاده می شود. نظر در مورد رویکردهای مدل مربوطه نیز بسیار مفید خواهد بود. | درخواست مرجع برای اصطلاحات و استفاده از انواع مختلف پلاسما |
48079 | این یک پروژه محاسباتی (اکتشافی) است. کف صابون با تزریق حباب ها به محفظه ای که توسط دو صفحه مستطیلی شکل 0.16 سانتی متری تشکیل شده است، ایجاد شد. از لحظه ای که کف صابون ایجاد شد، یک دوربین برای گرفتن عکس فوری از کف هر 10 دقیقه استفاده می شود. جزئیات آزمایش را می توان در اینجا یافت: http://link.aip.org/link/doi/10.1063/1.59943. من در آزمایش شرکت نکردم. دادههای آزمایش شامل، برای هر حباب روی کف در یک عکس فوری خاص، مساحت، محیط، تعداد لبهها، شناسه همسایگان به ترتیب نامعلوم است (هر حباب یک شناسه منحصربهفرد دارد، اما شناسه در طول زمان ردیابی نشد) ، طول یال ها به ترتیب مجهول، مختصات xy رئوس به ترتیب مجهول. وظیفه من یافتن راهی برای محاسبه (یا تخمین) تغییر انرژی آزاد هلمهولتز به عنوان تابعی از زمان و در نتیجه تغییر آنتروپی است. مشکل اول نحوه محاسبه انرژی داخلی کف صابون است. بخش آشکار انرژی داخلی انرژی داخلی فاز گاز است که به عنوان گاز ایده آل در نظر گرفته می شود. (آیا تقریب آن به عنوان گاز ایده آل قابل توجیه است؟) قسمت دوم انرژی داخلی کف صابون باید انرژی سطحی باشد که برابر با $$0.5\sum_i\langle l\rangle_i\,z\lambda A_i, $$ است. جایی که مجموع حبابهای کف است، $\langle l\rangle_i$ میانگین طول لبه برای یک حباب جداگانه $i$, $z$ است. فضای بین دو صفحه است، $A_i$ مساحت حباب $i$ است (به طوری که $zA_i$ حجم حباب $i$ است)، و $\lambda$ کشش سطحی در واحد طول است. در آزمایش، مایع اضافی اجازه داده شد تا به شکاف های محفظه جریان یابد. من مطمئن نیستم که آیا مایع اضافی به طور قابل توجهی به انرژی داخلی کمک می کند یا خیر. آیا سهم مهم دیگری در انرژی داخلی وجود دارد؟ آیا می توان آن را از روی داده ها محاسبه کرد؟ محاسبه بخش آنتروپی به نظر من بسیار دورتر است. من فقط می دانم چگونه آنتروپی گاز ایده آل را محاسبه کنم. در محاسبه، فرض میکنم فشار داخل حباب فردی یکنواخت است. حتی در آن صورت نیز تخمین فشار آسان نیست. در اصل، با توجه به طول لبه منحنی سهم و دو رأس مشترک، میتوانیم اختلاف فشار را استنتاج کنیم. (البته یکی باید به کدام حباب فشار بیشتری داشته باشد) اما وضوح داده ها خیلی زیاد نیست، بنابراین ممکن است خطای قابل توجهی در تخمین وجود داشته باشد، و بدتر از آن این است که تشخیص آن (از لیست) دشوار است. از طول لبه های منحنی) طول لبه صحیح بین دو حباب داده شده. یک روش بسیار خام این است که فشار خارج از یک حباب معین را فشار اتمسفر فرض کنیم، و فشار داخل حباب داده شده بزرگتر از فشار اتمسفر است اگر تعداد اضلاع آن کمتر از 6 باشد، فشار کمتر از فشار اتمسفر است اگر تعداد اضلاع آن بزرگتر از 6 است. و بزرگی اختلاف فشار با میانگین طول لبه آن تخمین زده می شود. یعنی $$ P(i)=P_0+\dfrac{\lambda\alpha(n_i)}{\langle l\rangle_i}، $$ where $\alpha=\dfrac{2\pi}{n}-\dfrac {\pi}{3}$ و $n_i$ تعداد اضلاع حباب $i$ است. به طور خلاصه، سؤالات غیر محاسباتی عبارتند از: 1) آیا طرح محاسبه انرژی داخلی معقول است؟ آیا کمک دیگری به انرژی داخلی وجود دارد؟ 2) چه چیزی علاوه بر آنتروپی گاز ایده آل به آنتروپی کف صابون کمک می کند؟ 3) آیا تقریب فشار معقول است؟ یا راهی وجود دارد که بگوییم طرح تقریب معقول است یا خیر؟ | انرژی آزاد و آنتروپی کف صابون دو بعدی |
79573 | ما در دبیرستان یاد گرفتیم که طبق قانون OHM's V/I=R.. یعنی V متناسب با I.. همچنین یاد گرفتیم که در هنگام انتقال نیرو در یک خط الکتریکی P=VI و به منظور به حداقل رساندن ولتاژ تلفات افزایش می یابد. جریان نتیجه کاهش می یابد.. این با قانون OHMS که می گوید V متناسب با I است در تضاد است. چه تفاوتی دارد. لطفا کمکم کنید. | آیا قانون اهم در انتقال نیرو رعایت می شود؟ |
92983 | من می خواهم معادلات آب کم عمق یک بعدی را از معادلات اویلر استخراج کنم. این کاملا برای حفظ جرم کار می کند. به خصوص معنای سرعت سیال طولی $\bar u$ در معادلات آب کم عمق مشخص می شود. می توان آن را به عنوان میانگین سرعت طولی در معادلات اویلر در ارتفاع از سطح زمین تفسیر کرد. اما، در موازنه تکانه اویلر، سرعت طولی به صورت مجذور اتفاق میافتد و میانگین سرعت مجذور لزوماً با مجذور سرعت متوسط برابر نیست. من در این نقطه گیر کرده ام. در مرحله بعد، آنچه من تا کنون داشته ام به شرح زیر است. مفروضات: * انتشار در جهت محور $x$ (بردار واحد $\vec{e}_x$) * محور $y$ به سمت بالا (بردار واحد $\vec{e}_y$) * همه چیز ثابت است در جهت $z$ (بردار واحد $\vec{e}_z$؛ این جهت عمدتا حذف شده است). انتگرال های حجمی به انتگرال مساحت و انتگرال های سطحی به انتگرال خط تبدیل می شوند. اگر مسیر با گردش مثبت اجرا شود، سطح خارجی نرمال را می توان از طریق $d\vec{r}\times\vec{e}_z$ محاسبه کرد. * محیط تراکم ناپذیر؛ چگالی $\rho(x,y,t)$ ثابت است. * زمین در $y=0$ صاف است. ارتفاع آب $h(x,t)$ است. منطقه آب: $0\leq y \leq h(x,t)$, ناحیه هوا: $h(x,t) < y$. * فشار نسبی استاتیک (وزن فشار اتمسفر) $p(x,y,t)=g\rho(h(x,y,t)-y)$ است که $g$ ثابت گرانش است. *بدون اصطکاک ما حرکت سیال را در ارتفاع بالای زمین $h(x,t)$ و سرعت ثبت شده $\vec{v}(x,y,t)$ در ناحیه سیال توصیف می کنیم. در ابتدا مورد کار تعادل جرم اویلر. یک حرکت سیال تعادل جرم اویلر را برآورده می کند اگر برای همه قسمت های $A$ سطح مقطع سیال در صفحه $(x,y)$ معادله $$ \partial_t\int_{A} \rho dA + \ باشد. int_{\جزئی A} \rho\, \vec{v}(x,y,t)\cdot d\vec{r}\times\vec{e}_z = 0. $$ تعادل جرم اویلر به تعادل جرم معادلات آب کم عمق منجر می شود اگر انتخاب مناطق را به نوارهای $A:=\\{(x) محدود کنیم. ,y)\in[x_1,x_2]\times\mathbb{R}\mid 0\leq y \leq h(x,t)\\}$ برای $x_1 <x_2$. در پایین $y=0$، سرعت $v(x,0,t)$ موازی با عنصر مسیر $d\vec{r}$ است، محصول spat در مسیر انتگرال روی $\جزئی A$ صفر است. و بنابراین سهم این بخش از $\جزئی A$ در انتگرال مسیر در تراز جرم اویلر صفر است. به دلیل تغییر ارتفاع با زمان، در واقع یک جزء نرمال از سرعت در بالا وجود دارد. اما، این قبلاً در ناحیه وابسته به زمان در ناحیه انتگرال در نظر گرفته شده است. در نظر گرفتن جرم سیال بین نیم صفحه آسانتر است $A_x:=\\{(x,y,z)\in\mathbb{R}^3\mid y\geq 0\\}$ (به $ ثابت توجه کنید x$) در $x=x_1$ و $x=x_2$. رشد این جرم سیال همراه با جریان خروجی جرم سیال از طریق صفحات $A_{x_1}$, $A_{x_2}$ باید به صفر متعادل شود. این مستقیماً به فرمول $$ \partial_t \int_{x_1}^{x_2}h(x,t)dx + \left[\int_{0}^{h(x,t)}u(x,y میشود. ,t)dy\right]_{x=x_1}^{x_2} = 0 $$ که $u(x,y,t)=\vec{e}_x\cdot \vec{v}(x,y,t)$ جزء $x$-سرعت سیال $\vec{v}$ است. بدین ترتیب، ما قبلاً از طریق چگالی ثابت $\rho$ تقسیم کرده ایم. با سرعت طولی متوسط $$ \bar u(x,t):=\frac1{h(x,t)}\int_0^{h(x,t)}u(x,y,t)dy $$ آخرین فرمول بعد از تمایز w.r.t را می دهد. $x_2$ و تغییر نام $x_2\map به x$ تعادل جرم معادلات آب کم عمق: ## $$ \partial_t h(x,t) + \partial_x \bigl(h(x,t) \bar u(x, t)\bigr) =0 $$ حال، حالت دشوارتر تعادل حرکت است. تعادل حرکت از معادلات اویلر برآورده می شود اگر برای همه قسمت های $A$ سطح مقطع سیال در صفحه $(x,y)$ معادله $$ \partial_t \int_{A} \rho \vec{v } d A + \int_{\ جزئی A} \rho \vec{v} \vec{v}\cdot d \vec{r}\times \vec{e}_z = \int_{\partial A} p d \vec{r}\times \vec{e}_z = \int_{\partial A} g\rho \left(h(x,t)-y \right) d \vec{r}\times \vec{e}_z $$ راضی است. از چگالی ثابت خلاص میشویم و فقط مولفه $x$ این فرمول را با ضرب آن در $\frac1{\rho}\vec{e}_x$ در نظر میگیریم و منطقه را به بخشهای $A=\\{ محدود میکنیم. (x,y)\in[x_1,x_2]\times\mathbb{R}\mid 0\leq y\leq h(x,t)\\}$ با $x_1<x_2$. برای سادهسازی، دوباره روی نیمسطحهای $A_{x_1}$ و $A_{x_2}$$$ \partial_t\int_{x_1}^{x_2} \int_0^{h(x,t)} u(x, y,t) d y\, d x \+ \left[ \int_{y=0}^{h(x,t)} u^2(x,y,t)d y \right]_{x=x_1}^{x_2}= \left[ \frac12 gh(x,t)^2 \right]_{x=x_1}^{x_2 } $$ جایگزین کردن $\int_0^h u dy=h\cdot \bar u$ $$ \partial_t \int_{x_1}^{x_2} h(x,t)\bar u(x,t) d x \+ \left[ \int_{y=0}^{h(x,t)} u^2(x,y,t)d y \راست] _{x=x_1}^{x_2}= \left[ \frac12 gh(x,t)^2 \right]_{x=x_1}^{x_2}. $$ اینجا، من گیر کردم. اگر $u(x,y,t)$ مستقل از ارتفاع $y$ باشد، جایگزینی $\int_0^h u^2 dy = h {\bar u}^2$ امکان پذیر است. اگر واقعاً چنین است، دلیل این فرض چیست؟ چگونه توزیع عمودی $u$ را بدانیم؟ اگر این فرض درست باشد، به تعادل ضربه ای برای معادلات آب کم عمق از طریق تفاوت می رسیم. | استخراج معادلات آب کم عمق از معادلات اویلر |
57928 | در نظر گرفتن یک تانسور متریک با امضای $(-،+،+،+)$: $g_{\mu\nu}= \begin{pmatrix} -c^2 & g_{01} & g_{02} و g_{ 03}\\\ g_{10} & a^2 & g_{12} & g_{13}\\\ g_{20} & g_{21} & a^2 و g_{23}\\\ g_{30} & g_{31} & g_{32} & a^2\\\ \end{pmatrix}$ اگر امضا را به $(+,-,-,-) تغییر دهم $، شکل تانسور جدید چیست؟ $g_{\mu\nu}= \begin{pmatrix} c^2 & ? & ? & ?\\\ ? & -a^2 & ? & ?\\\ ? & ? & -a^2 & ?\\\ ? & ? & ? & -a^2\\\ \end{pmatrix}$ | عناصر غیر مورب هنگام تعویض امضای متریک؟ |
80440 | داشتم فکر می کردم و به این سوال رسیدم که برای عملکرد موج ذره ای که به انرژی تجزیه می شود، مثلاً یک نوترون در یک واکنش هسته ای، چه اتفاقی می افتد. من می دانم که حفظ احتمال مستلزم این است که احتمال یافتن ذره در هر نقطه از فضا 1 باشد. بنابراین، به نظر من این است که انرژی باید در تابع موج ذره مورد بررسی قرار گیرد. من احساس میکنم که این ربطی به عملگر همیلتونی موجود در معادله شرودینر دارد، اما به نظر نمیرسد چیزی برای تأیید یا اثبات نادرستی آن پیدا کنم. کسی پاسخی به این دارد که چگونه تابع موج یک ذره با پوسیدگی به انرژی برخورد می کند، یا در غیر این صورت چیزی می داند که من می توانم در مورد این موضوع بخوانم؟ | تابع موجی ذره در واکنش هسته ای |
59560 | > در واحدها و ابعاد در مورد **ایجاد فرمول** یاد می گیریم : (مثال) : برای ایجاد رابطه بین T (دوره زمانی)، m (جرم)، l (طول رشته) و g (مطابق جاذبه) - Case of Pendulum : > $$T \propto m ,\quad T \propto l ,\quad T \propto G$$ بنابراین: $T\propto m^al^bg^c $. با در نظر گرفتن ثابت تناسب، به دست میآییم: $T = k \space m^a \space l^b \space g^c $ با استفاده از اصل همگنی: $$a = 0 \quad , b = \cfrac{1 }{2} , \quad c = \cfrac{-1}{2} $$ > بنابراین من فرمول را به این صورت ایجاد کردم: $$T = k \sqrt{\cfrac{l}{g}} $$ برای تکمیل فرمول، k(ثابت تناسب) = $2\pi$ را قرار می دهیم. سوال من این است که چگونه مقدار ثابت تناسب را بدست آوردیم؟ همچنین آیا ثابت است یا مطابق معادله تغییر می کند؟ | واحدها و ابعاد - استفاده از ثابت تناسب |
114212 | [حل شد] دو ذره _A_ و _B_ را در نظر بگیرید که بارهای مساوی دارند و در فاصله ای قرار گرفته اند. ذره _A_ کمی به سمت _B_ جابه جا شده است. بنابراین، * آیا نیروی EM روی _B_ افزایش می یابد(+/-) **به محض جابجایی** ذره _A_؟ * آیا نیروی EM روی _A_ افزایش می یابد (+/-) **به محض جابجایی**؟ سوال اول یک نه مستقیم است، زیرا میدان فوراً در تعامل نیست، اما سوال دوم چطور؟ P.S: این از بخش پاسخ کوتاه فصل 29 از مفاهیم فیزیک (قسمت 2) H.C.Verma (ISBN-13: 978-8177092325) | تعامل میدانی بین دو بار نقطه ای؟ |
23019 | برای یک سیستم کوانتومی با تقارن معکوس زمانی، به غیر از عدم وجود میدان مغناطیسی، آیا می توانیم چیز دیگری در مورد سیستم استنباط کنیم؟ | تقارن زمان معکوس |
23011 | اگر همه چیز برابر باشد، آیا یک سری بهینه از فنرهای ایده آل قوی تر و قابل اعتمادتر از یک فنر بهینه و ایده آل با طول مساوی است؟ | یک سری فنر در مقایسه با یک فنر با طول مساوی قوی تر و قابل اعتمادتر است |
68861 | به عبارت دیگر: با توجه به یک محیط خاص، آیا سرعت فاز نور منحصر به فرد است؟ | دو محیط مختلف می توانند ضریب شکست برابری داشته باشند؟ |
23016 | گفته می شود، بیشتر هلیوم در جهان، در حالت پلاسما است. اکنون از پلاسما به عنوان حالت چهارم ماده صحبت می شود، اما به نظر نمی رسد که این نظر اکثریت باشد. به اعتقاد من، پلاسماها نیز معمولاً در دمای بالا در نظر گرفته میشوند، زیرا آنها از عناصری تشکیل شدهاند که معمولاً در دمای زمین جامد هستند. از آنجایی که جرم هلیم در کیهان بیش از 20 درصد جرم کل است و دمای متوسط (CMB) کیهان 2.7 کلوین است، باید مقدار زیادی پلاسمای هلیوم در کیهان در این دما یا کمتر از آن وجود داشته باشد. . سوالات من این است: 1. 2.7K بسیار نزدیک به نقطه لامبادا هلیوم اتمی است. آیا پلاسمای هلیم هنوز همان خواص لامبادا را مانند هلیوم اتمی دارد؟ اگر چنین است، آیا پلاسمای هلیم، زیر نقطه لامبادا، هم فوق سیال و هم ابررسانا خواهد بود؟ 2. آیا نکته ای وجود دارد که پلاسمای هلیم به هلیوم اتمی برگردد و چه چیزی باعث برگشت آن می شود؟ من فرض میکنم نکتهای وجود دارد، زیرا مقدار کمی از هلیوم که هنوز روی زمین داریم، در جیبهایی به دام افتاده است، و از زمان تولد زمین است، از صحت پلاسمایی برخوردار است، زیرا منشأ آن در جهان است. 3. گفته می شود که اکثر هلیوم در جهان هلیم-4 است. من فرض می کنم، این پلاسمای هلیوم-4 است. به غیر از خواص ذکر شده در سوال 1، آیا تفاوت عمده دیگری بین پلاسمای هلیوم-4 و هلیوم-4 اتمی وجود دارد. اگر پاسخ این سوال مثبت باشد و پاسخ سوالات 1 و 2 منفی باشد، تفاوت بین این دو حالت آنقدر زیاد به نظر می رسد که شاید موردی وجود داشته باشد که پلاسما طبقه بندی متفاوتی داشته باشد و یک نام متفاوت، اگرچه ساختار اتمی آنها بسیار شبیه است. | پلاسمای هلیوم در فضا و خواص آن |
77242 | یک آزمایش اخیر نشان میدهد که میتوان دو ذره را که هرگز در زمان وجود نداشتهاند، در هم گرفت.  نمودار خط زمان. (I) تولد فوتون های 1 و 2، (II) تشخیص فوتون 1، (III) تولد فوتون های 3 و 4، (IV) فرافکنی زنگ فوتون های 2 و 3، (V) تشخیص فوتون 4. اعتبار: Phys . کشیش لِت 110, 210403 (2013) DOI: 10.1103/PhysRevLett.110.210403 (مقاله منبع دارای دیوار پرداختی است) در این آزمایش: > برای اثبات آن، محققان ابتدا از لیزر برای ایجاد درهم تنیدگی > بین یک جفت فوتون، P1، P2 استفاده کردند. آنها سپس قطبش > P1 را اندازهگیری کردند، که بلافاصله با درهمتنیدگی یک جفت دیگر > فوتون، P3، P4 دنبال شد. این امر با اندازهگیری همزمان P2 و P3 و درهمتنیدگی آنها با یکدیگر دنبال شد - فرآیندی که به عنوان اندازهگیری تصویری شناخته میشود. سپس P4 اندازه گیری شد. البته اندازهگیری P1 باعث از بین رفتن آن شد - البته قبل از تولد P4 - اما اندازهگیری P4 نشان داد که با P1 درگیر شده بود، حتی اگر برای مدت بسیار کوتاهی باشد. > > محققان پیشنهاد می کنند که نتیجه آزمایش آنها نشان می دهد که > درهم تنیدگی یک ویژگی واقعی فیزیکی نیست، حداقل نه به معنای ملموس. اینکه می گویند دو فوتون درهم تنیده هستند، آنها می نویسند، به این معنی نیست که آنها > باید همزمان وجود داشته باشند. این نشان می دهد که رویدادهای کوانتومی همیشه مشابهی در جهان قابل مشاهده ندارند. در حالی که من ادعا نمیکنم که چگونه درهم تنیدگی در فضا کار میکند، من حتی بیشتر از این که چگونه میتواند در طول زمان کار کند سردرگم هستم. آیا این نمونه ای از مبادله درهم تنیدگی است؟ یا در یک مفهوم وسیع تر، آیا درهم تنیدگی هم زمان و هم مکان مستقل است؟ آیا کسی می تواند غیرممکن را امتحان کند و به من در درک ایده کمک کند؟ مطالب مرتبط: درهم تنیدگی در زمان | چگونه درهم تنیدگی مستقل از زمان عمل می کند؟ |
24295 | خوب، تصور کنید که در یک چرخ فلک هستید، و کف، فرض کنید در $\theta=0$ است، بنابراین کاملا افقی است، اگر $\theta=90$، کف به صورت عمودی باشد. تا زمانی که چرخ و فلک شروع نشود، جسمی که بالای کف قرار می گیرد، حرکت نمی کند. سوال من این است: > با چه سرعت _زاویه ای_ ($\omega$) یک جسم باید برود تا بماند > جایی که می داند _زاویه کف_ ($\alpha$)، شعاع > چرخ فلک ($r$) ) و گرانش ($g$)؟ چیزی که من می پرسم این است که وقتی این دو نوع حرکت را با هم ترکیب می کنید.  چیزی شبیه به این:  بر اساس قانون دوم حرکت نیوتن ($F=ma$) I در نهایت این معادله را دریافت کنید: $$\omega = \sqrt{-\dfrac{g\tan{\theta}}{r\cos{\theta}}}$$ وجود: $g=\text{گرانش}=-9 ,8^m/_{s^2}$$r=\text{شعاع چرخ فلک}=1m$$\theta=\text{زاویه کف}=x\text{ محور در نمودار زیر این}$ $\omega=\text{angular velocity}=y\text{ محور در نمودار زیر این}$ نمودار این تابع است و اگر راست می گویم، > آیا درست است که این نوع حرکت به جرم او بستگی ندارد؟ | رابطه بین زاویه کف و سرعت زاویه ای در یک پیچ بانکی؟ |
107050 | مدتهاست به من آموختهاند که هر مادهای که جرم دارد، دارای نیروهای جذابی است که تا حدودی شبیه گرانش است. به این ترتیب، تصور کنید که میتوانیم یک دستگاه تشخیص گرانشی را از راه دور انتقال دهیم که میتواند نیروهای گرانشی را بدون توجه به قدرت موجود در هر مکان به دقت اندازهگیری کند، میتواند تمام نیروهای گرانشی را که بر اساس جهت کشش در یک شعاع معین به اندازه [از طریق] مرتب شدهاند شناسایی کند. طیف وسیعی از تنظیمات/سوئیچ ها از 0.001 نانومتر تا 100000 کیلومتر. ما این آشکارسازها را در فاصله مسافتی از هم در زمین، از تروپوسفر گرفته تا گوشته مذاب تا مرکز جرم هسته، تلهپورت می کنیم. تمام نیروهای شناسایی شده را اندازه گیری و رسم کنید. فرضاً در مرکز جرم زمین گرانشی وجود ندارد ... این بدان معناست که گرانش را می توان متمرکز و باطل کرد. منطق تمایل دارد که بدون جاذبه = بدون وزن را نشان دهد. بنابراین چرا همه مواد مرجع میگویند که اجسام عظیم فشار هستهای فوقالعاده بزرگی دارند و اتمها را به جرمهای بسیار متراکم میفشارند. اگر گرانش باطل شود، منشأ این خرد شدن چیست، بدون اینکه تمام عقل سلیم گرانشی را غصب کند؟ | کوچکترین ذره ای که خاصیت گرانشی از خود نشان می دهد کدام است؟ |
22159 | > **تکثیر احتمالی:** > طیف رشته های آزاد تا آنجا که من متوجه شدم، هم در نظریه بوزونیک و هم در نظریه ابر ریسمان، در ابتدا یک رشته آزاد در نظر می گیریم که از طریق فضای Minkowski D- بعدی منتشر می شود. صرف نظر از اینکه فرد در پایان از چه کوانتیزیشنی استفاده میکند، به طیفی میرسد، جایی که برانگیختگیها در میان چیزهای دیگر با نمایش گروه پوانکاره (یا شاید پوششی) که در آن قرار دارند، طبقهبندی میشوند، این اجازه میدهد از جرم آنها صحبت کنیم، اما به نظر میرسد که ساخت و ساز را بسیار به پس زمینه وابسته کنید. آیا حالت های بدون جرم مثلاً در پس زمینه دیگری بدون جرم باقی می مانند؟ و چگونه می توان جرم تحریکات را در این مورد تعریف کرد؟ علاوه بر این، داکر در سخنرانیهای خود در زمینههای کوانتومی و رشتهها بیان میکند که از مدرکی آگاه نیست که در یک پسزمینه کلی بتوان یک فضای هیلبرت را ساخت. آیا هنوز وجود ندارد؟ | طیف رشته های آزاد |
36057 | > **تکراری احتمالی:** > کتاب خوبی در مورد ذرات ابتدایی برای دانش آموزان دبیرستانی؟ چند روز پیش، این را پیدا کردم:  وقتی دبیرستان بودم، آنها به من در مورد الکترون، پروتون و نوترون ها، من در مورد ذرات دیگر در حین خواندن مطالب شنیده ام، اما فقط نام آنها را خوانده ام، نه خواص آنها. من در مورد آنها کنجکاو شدم و سپس به فکر جستجوی کتابی افتادم (ممکن است چیزی شبیه به یک کتاب علوم پاپ باشد) با توضیحاتی در مورد کشف و خواص این ذرات. | آیا می توانید کتابی در مورد اکتشافات و خواص این ذرات به من معرفی کنید؟ |
24299 | من می خواهم معادله را استخراج کنم. (2.4.3) در S. Weinberg, _The Quantum Theory of fields,_ Vol. 1. اشتقاقها از گسترش تبدیلهای ناهمگن لورنتس نزدیک به هویت شروع میشوند $$\Lambda^{\mu}_{\nu} ~=~ \delta^{\mu}_{\gamma}+\omega^{\mu}_ {\nu}، \qquad a^{\mu}~=~\epsilon^{\mu}.$$$\Lambda^{\mu}_{\nu}= \delta^{\mu}_{\gamma}$ and $a^{\mu}=0$ در هویت. سپس عملگر Unitary به صورت زیر گسترش می یابد: $$U(1+\omega,\epsilon) ~=~ 1 + \frac{1}{2} i \omega_{\rho \sigma} J^{\rho \sigma }- i \epsilon_{\rho}P^{\rho}\ldots $$ من تعجب کردم که چگونه این معادله مشتق شده است. من می دانم که در نزدیکی هویت، عملگر Unitary را می توان به صورت $$ U ~=~ 1+i \epsilon t.$$ گسترش داد. | چگونه می توانم این سری را برای این عملگر واحد استخراج کنم؟ |
72074 | من مقاله زیر را می خوانم (لینک) در اینجا یک نقل قول از آن مقاله است > در طول این مقاله، ما فرض می کنیم که فاصله 4 محوری است > متقارن و انعکاسی متقارن .... > > ..... از تقارن محوری، زاویه آزیموت به راحتی مشخص می شود. فرض کنید اکنون منبع نوری را در نقطهای $O$ روی محور تقارن قرار میدهیم و آن را با یک کره کوچک احاطه میکنیم که روی آن میتوانیم هماهنگی آزیموت را ایجاد کنیم. $ و مختصات زمانی > $u$. سپس مختصات $u$، $\theta$، $\phi$ یک رویداد دلخواه > رویداد $E$ را به عنوان مختصات $u$، $\theta$، $\phi$ از رویداد تعریف می کنیم. که در آن > اشعه نور $OE$ کره کوچک را قطع می کند. به عبارت دیگر، در امتداد یک پرتوی نور شعاعی بیرونی، سه مختصات $u$، $\theta$، $\phi$ > ثابت هستند. اگر بخواهیم متریک چنین سیستمی از مختصات را بنویسیم (که در آن قسمت مربوط به زاویه زاویه $\phi$ به طور جداگانه ظاهر می شود) پس می دانیم که از آنجایی که فقط مختصات $r$ در طول آن تغییر می کند. a > اشعه نور، عبارت $g_{11}$ تانسور متریک باید ناپدید شود، چهار مختصات $u$، $r$، $\theta$، $\phi$ بودن با 0، 1، 2، 3 به ترتیب > نشان داده می شود. علاوه بر این، ما باید $$\Gamma^0_{11} = \Gamma^2_{11}$$ داشته باشیم **سوال: چرا نمادهای کریستوفل بالا ناپدید می شوند؟** ویرایش: **سوال 2: منظور از چیست؟ تقارن بازتاب؟** | محدودیت های تقارن محوری در متریک |
131652 | من سعی کرده ام معادلات نرخ مناسبی را برای ماتریس چگالی یک سیستم 2 سطحی با سطوح فرعی مغناطیسی متعدد بسازم و با گنجاندن اصطلاحات انتشار خود به خود در مدل با مشکل مواجه شده ام. بگو، من میخواهم معادلات نرخ را برای یک سیستم 2 سطحی بنویسم: در حالت پایه $J_g=\frac{3}{2}$ (4 زیرسطح مغناطیسی)، و در حالت برانگیخته $J_e=\frac{1}{2} $ (2 زیرسطح مغناطیسی). ویرایش: انتقال $g-e$ دوقطبی الکتریکی مجاز است، بنابراین انتقال از سطوح فرعی مغناطیسی $e$ به سطوح فرعی مغناطیسی $g$ را می توان به عنوان انتقال دوقطبی الکتریکی در نظر گرفت. نرخ فروپاشی حالت برانگیخته $\gamma$ است.  تا آنجا که من متوجه شدم، نرخ پوسیدگی برای همه سطوح فرعی $m_J$ حالت برانگیخته یکسان است، $\gamma$ . بنابراین معادلات نرخ برای حالت برانگیخته خواهد بود: $\rho _{e1,e1} = \Delta \rho_{e1,e1}[t] - i \gamma \rho_{e1,e1}[t]$\rho_ {e2,e2} = \Delta \rho_{e2,e2}[t] - i\gamma \rho_{e2,e2}[t]$ اکنون نیاز دارم برای گنجاندن صحیح اصطلاحات فروپاشی در معادلات نرخ برای سطح زمین. نرخ فروپاشی $\gamma$ باید به نحوی در سه کانال فروپاشی احتمالی برای هر سطح فرعی برانگیخته (e1 و e2) توزیع شود. $\rho_{g1,g1} = i X_{e1} \gamma\rho_{e1,e1}[t]$\rho_{g2,g2} = i Y_{e1} \gamma\rho_{e1,e1} [t] + i X_{e1} \gamma\rho_{e2,e2}[t]$\rho_{g3,g3} = i Z_{e1} \gamma\rho_{e1,e1}[t] + i Y_{e2} \gamma\rho_{e2,e2}[t]$\rho_{g4,g4} = i Z_{e2} \ گاما\rho_{e2,e2}[t]$ سوال من این است: چگونه می توانم شدت نسبی این کانال های فروپاشی را محاسبه کنم (که X,Y,Z در معادلات بالا)؟ من فرض می کنم که باید شدت نسبی را با استفاده از نمادهای Wigner 3j به روش زیر محاسبه کنم: $X_{e1} = (2 J_e +1)*\left( \begin{array}{ccc} 3/2 & 1 & 1 /2 \\\ 3/2 & -1 & -1/2 \end{array} \right)^2$، بنابراین مقادیر زیر را دریافت خواهم کرد: $X_{e1}=\frac{1}{2}$, $Y_{e1}=\frac{1}{3}$, $Z_{e1}=\frac{1}{6}$X_{ e2}=\frac{1}{6}$, $Y_{e2}=\frac{1}{3}$, $Z_{e2}=\frac{1}{2}$ آیا استدلال من درست است؟ اگر نه، هر کمکی بسیار قدردانی خواهد شد! | انتشار خود به خود در یک سیستم با سطوح فرعی متعدد |
23013 | این یک سوال تا حدودی فلسفی است. با توجه به اینکه حتی پس از مرگ شخص A، یک احتمال غیر صفر وجود دارد که مغزی دقیقاً با همان ساختار و خاطرات مغز A نوسان کند، آیا این بدان معناست که A به اندازه زمان کافی جاودانه است، حتی اگر برای هر نوسان، آن زمان کافی باشد. فقط برای مدت کوتاهی زنده می ماند، مغز A بارها به طور خودسرانه به وجود می آید و این باعث می شود A برای مدت طولانی خودسرانه وجود داشته باشد. | جاودانگی مغز بولتزمن |
24294 | چگونه می توانم انتگرال $$ N(E)~=~ \int dx \int dp~ H(E-xp) $$ را محاسبه کنم مساحت داخل فضای فاز برای $ x \ge 0 $ و $ p گرفته می شود \ge 0 $؟ نتیجه باید $$ N(E)~=~ \frac{E}{2\pi}\log\frac{E}{2\pi}-\frac{E}{2\pi}،$$ باشد اما من حتی با قطعآف هم نمیتوانم آن را دریافت کنم:( برای محاسبه این چه اشتباهی انجام میدهم؟ در اینجا $H(x)$ تابع Heaviside است. حداقل برای خلاص شدن از شر اصطلاح مربوط به تابع Heaviside به کمک نیاز دارم. $H(E-xp)$ از ربع که هر دو $x$ و $p$ مثبت هستند. | محاسبه چگالی حالت های همیلتونی $ H=xp$ |
34516 | تابش EM دارای جرم نسبیتی است (به عنوان مثال، آیا فوتون کشش گرانشی را اعمال می کند؟) و بنابراین کشش گرانشی را اعمال می کند. به طور شهودی منطقی است که تابش الکترومغناطیسی خود را در جرم کهکشانی که برای محاسبه منحنیهای چرخش استفاده میشود، بگنجانیم، اما من هرگز قبلاً چنین کاری را ندیدهام... بنابراین: اگر بخواهیم تمام تابش الکترومغناطیسی موجود در یک کهکشان را جمعبندی کنیم، چه آیا کسری از ماده تاریک را تشکیل می دهد؟ | تابش الکترومغناطیسی چقدر به ماده تاریک کمک می کند؟ |
26664 | امروز حدود ساعت 18:00 به دنبال زهره در نزدیکی ماه بودم و یک خط روشن کوتاه دیدم. فکر کردم که شاید هلال زهره را می بینم اما عمود بر هلال ماه است. سپس متوجه زهره بسیار نزدیک به ماه شدم و متوجه شدم که این خط مشتری است. من میتوانم تأیید کنم که مکان مشتری در استلاریوم بوده است، و میتوانم در استلاریوم تأیید کنم که قمرها در واقع در جهتی قرار دارند که من خط را دیدم. آیا ممکن است من به منظومه مشتری-قمر به عنوان یک خط و نه منبع نقطه ای نگاهی اجمالی داشته باشم؟ | آیا ممکن است من تازه قمرهای مشتری را دیده باشم؟ |
68134 | فرض کنید نیروی کازیمیر/ انرژی خلاء یک سیستم معین $$ E_{casimir}= \sum _{n} \omega _{n} $$ که به طور رسمی برابر است با $ E_{casimir}= \zeta _{spec }(-1) $ با $ \zeta (s)_{طیفی}=\sum_{n}\omega _{n} ^{-s}$، اما اگر تابع طیفی داشته باشد چه اتفاقی میافتد یک قطب در $ s=1 $ چه مقدار خواهد بود آنگاه ارزش $ E_{casimir} $ آیا میتوان این مشکل قطب را با منظم کردن برطرف کرد؟ شاید در این حالت بتوانیم قسمت محدود را بگیریم $ FP \zeta (-1)_{spec}= \sum_{n}\omega_{n}-\int_{0}^{\infty}\omega (x)dn (x)$ انتگرال دوم تقریب نیمه کلاسیک انرژی فرکانسها $ E_{n}= \hbar \omega _{n} $ خواهد بود | اثر کازیمیر زمانی که تابع زتا دارای یک قطب باشد |
119237 | در جایی خواندم که از آنجایی که گرانش با سرعت نور حرکت می کند، اگر خورشید موقعیت خود را ترک کند، از طریق عدم وجود نور و اثرات گرانشی آن روی سیاره ما به طور همزمان درباره آن دانستیم. اگر این چنین است، آیا ما هرگز می دانیم؟ آیا اثرات تغییر گرانش آن بر روی سیاره ما همه ما را می کشد قبل از اینکه بفهمیم نور خاموش شد؟ با تشکر | آیا اگر خورشید از سوختن متوقف شود، آیا هرگز آن را خواهیم فهمید؟ |
24296 | من یک خواننده/دانشجوی سرگرمی هستم که به دنبال مطالب خواندنی درباره اثرات پیشبینیشده تاکیونها و سیاهچالهها (یا دیگر چاههای گرانشی فوقالعاده بالا) هستم. آیا پیوند یا مرجع خوبی وجود دارد که مردم بتوانند توصیه کنند؟ | یادگیری در مورد فعل و انفعالات پیش بینی شده بین سیاهچاله ها و تاکیون ها |
14401 | آیا دلایل خاصی وجود دارد که چرا تعداد کمی این احتمال را در نظر می گیرند که ممکن است چیزی زیربنای معادله شرودینگر غیرخطی باشد؟ به عنوان مثال، آیا گرانش کوانتومی (QG) نمی تواند مانند نسبیت عام (GR) غیرخطی باشد؟ | آیا معادله شرودینگر می تواند غیرخطی باشد؟ |
66234 | چه دلیلی وجود دارد که زمین به دور محور خود می چرخد، بدون اینکه زمین را ترک کند، و فقط شامل فیزیک پایه باشد؟ منظور من از فیزیک پایه، فیزیکی است که فیزیکدانان اولیه باید برای استنباط از چرخش آن استفاده کرده باشند، نه نسبیت. | اثبات اینکه زمین در حال چرخش است؟ |
110986 | از آنچه من میدانم، برهمنهی زمانی است که دو حالت در تمام اشکال ممکن خود به طور همزمان وجود داشته باشند تا لحظه فروپاشی تابع موج، زمانی که اساساً به یک حالت واحد کاهش مییابند. من در نشان دادن اینکه حالت برهم نهی با استفاده از نماد bra-ket چیست (یک مثال ساده) مشکل دارم، و من واقعاً نمی دانم که احتمال فروپاشی از کجا می آید؟ | احتمالات برای فروپاشی تابع موج |
77249 | آیا ممکن است یک سیاهچاله پس از برخورد با سیاهچاله مرکزی پرجرم از یک کهکشان خارج شود؟ تاثیر عبور hyperV-BH از کهکشان چه خواهد بود؟ آیا قابل مشاهده است؟ آیا سیاهچالههای پرسرعتی را مشاهده کردهایم؟ برای اطمینان از چه تکنیک های تجربی نیاز داریم (روش های فعلی برای کشف عدسی گرانشی چگونه باید اصلاح شوند)؟ لطفاً توجه داشته باشید که مقالات و مقالات arXiv بیشتر در مورد **ستاره های سرعت بالا** صحبت می کنند. | سیاهچاله های پرسرعت |
67146 | مدتی است که در محافل حرفه ای به دنبال پاسخی برای این سوال هستم. حالا میخواهم اینجا بپرسم تا بفهمم چرا جواب وجود ندارد :) در مدلسازی نوری (شبیهسازی رایانهای)، میخواهم پراکندگی روی سطوح ناهموار را در نظر بگیرم. نرم افزارهای حرفه ای (مانند Zemax) می توانند این کار را انجام دهند، مشروط بر اینکه من مدل پراکندگی را بدانم (مثلاً از نظر پراکندگی گاوسی). با این حال من نمی توانم پارامترهای مدل را در هر کجا پیدا کنم. در صورت اطلاع از BSDF سطح، می توان پارامترهای مدل را استخراج کرد که به نوبه خود قابل اندازه گیری است. اما من نمی توانم هیچ مقدار استانداردی پیدا کنم، مثلاً پراکندگی توسط سطح آلومینیومی با زبری Rz=5. به نظر می رسد Photopia شامل مقادیر اندازه گیری شده برای برخی از سطوح است، اما محدوده بسیار محدود است، و این تنها پایگاه داده ای است که می توانم پیدا کنم. به نظر می رسد سایرین، مانند BRDF Explorer دیزنی، دقت کمتری دارند و احتمالاً برای بهینه سازی طراحی قابل استفاده نیستند. در عین حال، ضریب شکست ده ها عینک به راحتی در دسترس است. متخصصان دلایلی را به من ارائه کردند که چرا نمی توان چنین اطلاعاتی را ارائه کرد: فرد باید کارآمدی فرآیندهای تولید را فرض کند که لزوماً وجود ندارد. سپس تعجب می کنم: از نظر کلی، آیا سطح آلومینیومی با زبری مشخص واقعاً بسته به اینکه چه کسی آن را ساخته است بسیار متفاوت به نظر می رسد؟ هر گونه نظر یا اطلاعات اضافی در مورد موضوع بسیار قدردانی خواهد شد. در واقع از من خواسته شد که شکل بهینه عنصری را برای آزمایش پیشنهاد کنم، و معلوم شد که باید پراکنده باشد. با این حال، در حالی که میتوانم پراکندگی را در شبیهسازی بهینه کنم، نمیتوانم آن را به زبری تبدیل کنم، یعنی به بچهها بگویم: سند بلاست آن را به Rz=x. این چیزی است که من از دست می دهم و نمی توانم درک کنم که چرا وضعیت به همین شکل است. | پراکندگی نور در مقابل زبری |
24749 |  من به توضیحاتی در مورد جملات سبز رنگ زیر آن نیاز دارم. 1) باید همچنان شارژ خالص صفر داشته باشد... اگر $\ C_2$ +2Q در صفحه سمت چپ و -Q صفحه سمت راست خود داشت چه؟ هزینه خالص بین $C_1$ و $C_2$ بدیهی است که صفر نخواهد بود. پس چگونه می توان با آن موقعیت کنار آمد؟ همچنین چه چیزی مانع از ماندن بارهای منفی روی صفحه $C_2$ می شود؟ مطمئناً ممکن است بگویید خوب به این دلیل است که بارهای مشابه دفع می شوند!، چرا نمی تواند بماند و خازن بار خالص منفی داشته باشد؟ 2) بله، ما تصویر را می بینیم، اما توضیح نمی دهد که چرا تفاوت پتانسیل متفاوت است. اگر از قیاس هیدرولیکی استفاده کنیم، اگر غشا در یک لوله باشد چگونه ممکن است فشار متفاوتی داشته باشد؟ فشار لوله باید در سرتاسر یکسان باشد. | خازن های سری |
104077 | > _سرعت خطی نهایی مداد را بیابید. مداد به دلیل > جاذبه حرکت می کند. بیایید فرض کنیم که در نوک در حال تعادل است. ما اصطکاک را در نظر نمی گیریم. – با توجه به $$d=0.15m$$_ سوال مشابه * * * امتحان من: $$E_{pot}=mgh$$ where $$h=\frac{d}{2}$$ $$E_{kin} =\frac{1}{2}*J*\omega$$ که در آن $$J=\frac{1}{12}*m*d^{2}$$ معادله بدست آوردن: $$m*g*\frac{d}{2}=\frac{1}{2}*\frac{1}{12}m*d^{2}*\omega$$ بعدی $$\omega= \frac{12g}{d}=784\frac{rad}{s}$$ $$\upsilon=\frac{\omega}{2\pi}=124.7\frac{m}{s}$$ سمت راست پاسخ است $2.1\frac{m}{s}$$ اینجا چه اشکالی دارد؟ | سرعت خطی افتادن مداد |
2889 | یک موج الکترومغناطیسی با فرکانس $\nu$ را در نظر بگیرید که با یک بار ثابت در نقطه $x$ برهمکنش دارد. سوال من مربوط به سازگاری دو توصیف مکانیکی کوانتومی معتبر موج الکترومغناطیسی است. ابتدا تصویر کلاسیک، سپس دو توصیف مکانیک کوانتومی را شرح خواهم داد، سپس از کارشناسان برای یکسان سازی مفهومی دو توصیف مکانیک کوانتومی می خواهم. برای صرفه جویی من یک موج بسیار کم فرکانس را فرض می کنم، اما این کاملا ضروری نیست. **توضیحات کلاسیک 1:** در نقطه x$، موج الکترومغناطیسی یک میدان الکتریکی با تغییرات آهسته و یک میدان مغناطیسی با تغییرات آهسته ایجاد می کند. بار در $x$ نیرویی ناشی از میدان الکتریکی را تجربه می کند و شروع به حرکت می کند. هنگامی که بار شروع به حرکت می کند، نیرویی ناشی از میدان مغناطیسی را تجربه می کند. با استفاده از قانون سمت راست می توان به راحتی متوجه شد که نیروی خالص وارد بر بار در جهت حرکت موج الکترومغناطیسی است. **توضیحات مکانیکی کوانتومی 1:** در توصیف مکانیک کوانتومی همان موج الکترومغناطیسی، فوتون های واقعی با تکانه $\frac{h\nu}{c}$ (در جهت حرکت موج الکترومغناطیسی فوق) حرکت می کنند. ، و توسط بار x$ جذب می شوند و باعث می شوند که در جهت حرکت موج الکترومغناطیسی فوق (به دلیل حفظ تکانه) پس بزند. **توضیحات مکانیکی کوانتومی 2:** (من فرض می کنم که در توصیف مکانیک کوانتومی میدان الکترومغناطیسی، نیروی ناشی از میدان های الکتریکی/مغناطیسی بین دو بار متحرک ناشی از تبادل فوتون های مجازی است). در نقطه x$، موج الکترومغناطیسی یک میدان الکتریکی با تغییرات آهسته و یک میدان مغناطیسی آهسته متغیر ایجاد می کند. بار x$ به دلیل تبادل فوتون های مجازی با باری که میدان الکتریکی را ایجاد می کند، نیرویی ناشی از میدان الکتریکی را تجربه می کند. به طور مشابه برای میدان مغناطیسی. به عبارت دیگر، هیچ فوتون واقعی وجود ندارد - فقط فوتونهای مجازی میان بار x$ و باری که حرکت آن موج الکترومغناطیسی را در وهله اول ایجاد میکند. در نهایت سوال من: **توضیحات 1 و 2 چگونه تطبیق داده می شوند**؟ در توضیح 1، منشأ میدانهای الکتریکی و مغناطیسی (یک بار)، و توضیحات آن میدانها از نظر تبادل فوتون مجازی، کاملاً نادیده گرفته شده است. از سوی دیگر در توضیح 2 هیچ فوتون واقعی وجود ندارد و فوتون های مجازی برد بیشتری دارند (آیا با خود تعامل دارند؟). آیا این دو توصیف معادل هستند؟ اگر چنین است، باید یک فوتون واقعی را بتوان بر حسب حالت های پایه «فوتون مجازی» نوشت. نام چنین تجزیه ای چیست و آیا کسی می تواند به من اشاره کند تا در مورد آن بحث کنم؟ | خواص فوتون: اجزای میدان الکتریکی و مغناطیسی |
43164 | در حالی که این عمدتاً در مورد پروژه بهبود خانه شخصی من است، فکر می کنم این فرصت خوبی برای برخی از شما خواهد بود تا مهارت های فیزیک خود را در یک موقعیت دنیای واقعی به کار ببرید. وضعیت من این است: من 500 پوند دیوار خشک (دو لایه به وزن هر کدام حدود 250 پوند) را روی 5 ردیف کانال خزدار فلزی (کانال های کلاه) که روی RSIC (گیره های عایق صدا) نصب شده است آویزان می کنم که با پیچ های دیوار خشک به ناودانی پیچ می شوند. . 25 مجموعه کلیپ در تمام 5 ردیف کانال وجود دارد. این دیوار معلق است (یعنی فقط بر روی کانال ها نصب می شود و هیچ یک از لبه ها به دیوارها، کف یا سقف نمی رسد). در اینجا نموداری از مونتاژ تک کلیپ آمده است:  **ویرایش 11/1/2012 4:56 AM EDT** در زیر نموداری از من است آرایه مونتاژ کلیپ واقعی طول دیوار 13 '10 اینچ و ارتفاع 8' است. خطوط مشکی عمودی نشان دهنده گل میخ ها هستند و در حدود 16 اینچ از هم فاصله دارند (دقیق نیست زیرا من مجبور شدم چند گل میخ اضافه کنم و قاب به یک قاب دیگر متصل می شود. نقطه در دیوار)، نقاط قرمز مجموعه گیره ها هستند و خطوط خاکستری افقی کانال های کلاه هستند که روی گیره ها نصب می شوند. نقاط سبز و فلش های زرد را نادیده بگیرید.  مشکل: از آنجایی که پیچهای دیوار خشک به اندازه پیچهای چوبی که باید استفاده میکردم محکم نیستند، نگران هستم که 25 پیچ/گیره مجموعه ها ممکن است به اندازه کافی قوی نباشند تا وزن 500 پوند را تحمل کنند. برای آزمایش استحکام یک پیچ، من یک گیره را در یک گل میخ ساختگی نصب کردم و در نهایت توانستم 120 پوند دمبل را روی آن آویزان کنم. این مونتاژ ساختگی بیش از یک ماه است که راه اندازی شده است و هیچ نشانه ای از قرار گرفتن در آستانه قطع شدن ندارد. من احتمالاً می توانستم 30 پوند دیگر را قبل از اینکه از بین برود روی آن آویزان کنم. بنابراین، با استفاده از ریاضیات ساده، به نظر می رسد می توانم بگویم، خب، اگر یک پیچ بتواند 120 پوند را تحمل کند، 25 پیچ می تواند 3000 پوند را پشتیبانی کند! البته مطمئنم که ریاضی به این سادگی نیست. من مطمئن هستم که در جایی منحنی وجود دارد که اضافه کردن پیچهای بیشتر مطمئناً ظرفیت وزن بیشتری را امکانپذیر میسازد، اما ظرفیت وزن هرچه پیچهای بیشتر و وزن بیشتری اضافه کنید خراب میشود حتی اگر تعداد پیچها و مقدار وزن متناسب باشد. بنابراین آیا واقعاً حل این مسئله به آسانی استفاده از ریاضیات ساده است یا به چیز پیشرفته تری نیاز دارد؟ BTW، من فقط به برچسب های اینجا ضربه زدم. من امیدوارم که این یک سوال فیزیک واقعی است و حذف نخواهد شد. من قبلاً سؤالی مشابه این را در سایت SE DIY ارسال کرده ام، اما فکر می کنم آنقدرها به کارهای دستی مربوط نمی شود که لزوماً | اگر 1 پیچ می تواند 120 پوند را تحمل کند، 25 پیچ چقدر می تواند وزن را تحمل کند؟ |
24748 | فرض کنید دو موجود در یک شبکه ارتباطی (فرستنده و گیرنده) با یک لوله به هم متصل شده اند تا آب از فرستنده به گیرنده پمپ شود. اگر همچنین فرض کنیم که بین فرستنده و گیرنده یک مخزن با ظرفیت محدود و احتمالاً نرخ افت وجود دارد (مخزن در شرایط جریان بالا یا مشابه آن نشت میکند)، سیستمها بسیار شبیه به مدل سطل نشتی میشوند، اگر نگوییم یکسان. سوال من این است: اگر بتوان یک سیستم ارتباطی را با این مدل توصیف کرد، آیا چیزی از دینامیک سیالات یا سایر حوزه های فیزیک وجود دارد که بتوانم از آن برای طراحی الگوریتمی استفاده کنم که سرعت جریان را تطبیق دهد (یعنی زمانی که سرعت انتقال به بالا، مخزن شلوغ می شود و بسته را رها می کند). من یک فیزیکدان نیستم، بنابراین فرضیات اصلی را فهرست می کنم: 1. بازخورد از گیرنده به فرستنده وجود دارد و می توان آن را بدون خطا فرض کرد. تأخیر در بازخورد نیز وجود دارد، اما برای سادگی میتوان آن را ثابت فرض کرد. 2. الگوریتم با بسته ها در زمان گسسته کار می کند و باید تا حد امکان ساده باشد. 3. گیرنده دارای یک بافر است که می تواند تا N بسته را ذخیره کند (N ثابت است). 4. فرستنده بسته ها را با نرخ ثابت ارسال می کند. با این حال، نرخ را می توان بر اساس بازخورد گیرنده تغییر داد، یا ممکن است گیرنده برای کاهش نرخ انتقال اعمال کند. 5. حالت ترجیحی این است که گیرنده تصمیم می گیرد که آیا نرخ انتقال را تغییر دهد یا خیر و در این صورت، از طریق بازخورد به فرستنده اطلاع دهد. | قیاس بین فیزیک و شبکه های سوئیچ بسته |
9386 | من سعی می کنم درک شهودی تری از جفت القایی تشدید پیدا کنم. فرض بر این است که این یک راه کارآمدتر برای انتقال انرژی الکتریکی به صورت بی سیم باشد، زیرا سیم پیچ ها فقط توسط میدان های نزدیک جفت می شوند و انرژی را به اندازه تابش میدان دور هدر نمی دهند. قرار است با افزایش Q بازده افزایش یابد (مولفه مقاومتی کاهش می یابد).  در حالت ایده آل، یک مدار LC دارای Q برابر ∞ است. اگر خازن را در یک مدار LC شارژ کنید و سپس آن را در فضا به دور از هر چیز دیگری شناور بگذارید، انرژی بین L و C چرخه میکند. ولتاژ، جریان، میدان الکتریکی و میدان مغناطیسی همگی به صورت سینوسی میچرخند. (درسته؟) با اجزای ایده آل و بدون مولفه مقاومتی، این چرخش برای همیشه به جلو و عقب ادامه خواهد داد. مدارهای LC واقعی مقداری مقاومت دارند که مقداری از انرژی را به عنوان تابش حرارتی (در فرکانس مربوط به دما) هدر می دهد و چرخه در نهایت می میرد. فکر میکنم آنها چند ایدهآل دیگر هم دارند که به انرژی اجازه میدهد تا تابش الکترومغناطیسی میدان دور (در فرکانس مربوط به L و C) فرار کند، درست است؟ این غیر ایده آل ها چیست؟ آیا آنها مستقل از جزء مقاومتی هستند؟ اگر مدار LC مشابه دیگری در نزدیکی این مدار نوسانی آورده شود، آیا به دلیل تغییر میدان های مغناطیسی انرژی از یک مدار به مدار دیگر منتقل می شود؟ آیا این اتفاق حتی با اجزای ایده آلی که تابش میدان دور ندارند نیز اتفاق می افتد؟ اگر سیم پیچ ها عمود بر هم باشند و محور یکی با دیگری مسطح باشد انتقال انرژی وجود ندارد؟:| - آیا انرژی به طور مساوی بین مدارها توزیع می شود، بنابراین آنها به تعادلی می رسند که در آن هر یک نیمی از انرژی اولیه را در گردش است؟ یا اینکه انرژی بین دو مدار به عقب و جلو نوسان می کند و یکی به طور متناوب تخلیه یا پر می شود؟ | سوالات کوچک زیادی در مورد تابش مدارهای LC وجود دارد |
26999 | من از نظر رابط به مدل Spekkens Toy فکر کرده ام. مقاله Spekkens مربوط به یک فیزیک است که فقط قادر به دریافت پاسخ به نیمی از تعداد سوالات لازم برای مشخص کردن وضعیت یک سیستم است. این چیزی شبیه داشتن یک رابط محدود به نوعی از سیستم است. من یک دستگاه را بهعنوان مقولهای درونی در مقولهای تکوئیدی در نظر میگیرم و دستگاه بهعنوان رابط محدودی با ساختار علّی کوانتومی زیربنایی دیده میشود. آیا می توان ایده اسپکنز را از نظر مقوله های داخلی دوباره فرمول بندی کرد؟ | مدل اسباب بازی Spekkens، کومونوئیدهای داخلی |
66954 | **تفاوت پتانسیل بین دو صفحه فلزی که موازی نیستند اعمال می شود. کدام نمودار میدان الکتریکی بین صفحات را نشان می دهد؟**  پاسخ پاسخ است اما چرا توضیح لازم است! | خطوط میدان الکتریکی بین دو صفحه غیر موازی |
24744 | در یک آونگ دایره ای  $v$ ذره $$v=\sqrt{gr\tan{\theta}}$ است $ که در آن $r$ شعاع و $g$ گرانش (علامت مثبت) است که برابر است با $$v=\sqrt{gL\sin{\theta}\cos{\theta}}$$اما از کجا می آید؟ | در یک آونگ دایره ای، معادله $v=\sqrt{rg\tan{\alpha}}$ از کجا می آید؟ |
110983 | به نظر می رسد تصور گسترده ای وجود دارد که مکانیک کوانتومی قطعی نیست، به عنوان مثال. جهان مکانیکی کوانتومی است و قطعی نیست. من یک سوال اساسی در مورد خود مکانیک کوانتومی دارم. یک جسم مکانیکی کوانتومی کاملاً با بردار حالت مشخص می شود. تکامل زمان بردار حالت کاملاً قطعی است. سیستم، تجهیزات، محیط و ناظر بخشی از بردار حالت جهان هستند. اندازه گیری ها با نتایج متفاوت بخشی از بردار حالت در فضازمان های مختلف هستند. اندازه گیری یک فرآیند پیچیده بین سیستم و تجهیزات است. این تجهیزات دارای 10^{23}$ درجه آزادی است، وضعیت تجهیزاتی که ما نه میدانیم و نه قادر به محاسبه آن هستیم. از این نظر، وضعیت QM با فیزیک آماری کاملاً مشابه است. **چرا وضعیت نمی تواند درست مانند فیزیک آماری، فرضی را برای محاسبه ساده معرفی کنیم که هر حالت میکروسکوپی قابل دسترسی احتمال برابری دارد؟ در QM، ما همچنین یک فرض را در مورد اندازهگیری احتمالی برای تولید نتیجه اندازهگیری معرفی میکنیم.** PS1: اگر غیر قطعی بودن را ویژگی ذاتی مکانیک کوانتومی در نظر بگیریم، اندازهگیری باید از تصویر شرودینگر پیروی نکند. PS2: استدلال فاز پررنگ بالا از نابرابری بل اطاعت نمی کند. در نظریه متغیر پنهان محلی از مکانیک کوانتومی مدرن ساکورای، یک ذره با نتیجه اندازهگیری اسپین $z+$، $x-$ با $(\hat{z}+،\hat{x}-)$ وضعیت مطابقت دارد. اگر فقط بگویم که زمان تکامل جهان $$\hat{U}(t,t_0) \lvert \mathrm{جهان} (t_0) \rangle = \lvert \mathrm{جهان} (t) \rangle است.$ $ وقتی $z+$ بدست آمد، حالت جهان $\lvert\mathrm{rest} \rangle \lvert z+ \rangle $ است. بعداً $x-$ بدست آمد، وضعیت جهان $\lvert\mathrm{rest}' \rangle \lvert x- \rangle $ است. قطعی است و مانند کتاب ساکورای به تنظیم متغیر پنهان نیاز ندارد. PS3: سوال من فقط در مورد خود مکانیک کوانتومی است. کاملاً ممکن است که نظریه نهایی طبیعت نیاز به اصلاح شدید QM داشته باشد. با این حال خارج از سوال فعلی است. PS4: شاید بتوان گفت بردار حالت احتمالی است. با این حال، نتیجه اندازه گیری در تجهیزات، که بخشی از بردار حالت کل است، اتفاق می افتد. ** با توجه به یک تفسیر احتمالی در یک نظریه قطعی، منطقی ناسازگار است.** | چرا مکانیک کوانتومی به عنوان یک نظریه غیر قطعی در نظر گرفته شد؟ |
48075 | من میدانم که از نظر فنی وقتی یک ثانیه کبیسه اضافه میشود، بعد از نیمهشب UTC اضافه میشود، اما من نمیدانم که چگونه این اضافه در سایر مناطق زمانی مدیریت میشود. البته برای محاسبه دقیق (مثلاً زودگذر نجومی)، باید در همان لحظه اضافه شود (مثلاً در ساعت 1 صبح در فرانسه، یا 7 بعد از ظهر در نیویورک)، اما برای بسیاری از مکانها انجام این کار میتواند مختل کننده و بالقوه گیج کننده باشد. حتی در بریتانیا، اضافه شدن در نیمه شب شب سال نو میتواند گیجکننده باشد، زیرا یا شمارش معکوس را یک ثانیه افزایش میدهد، یا باید یک ثانیه با «دیر» شروع شود. آیا در واقع ثانیه های کبیسه در همه جا، در همه مناطق زمانی، در همان لحظه UTC اضافه می شوند، یا مناطق زمانی مختلف (و شاید حتی کشورها و سازمان های مختلف) آنها را در زمان های متفاوت و «مناسب تر» محاسبه می کنند. | چه زمانی ثانیه های کبیسه در مناطق زمانی مختلف اضافه می شوند؟ |
72073 | سوال در مورد یک نسخه غیر معمول از هارتری یا تقریب میدان میانگین است. زمینه مقالههایی است که اخیراً در مورد دینامیک خارج از تعادل انتقال فاز در جهان اولیه خواندهام [1-3]. روش کار به این صورت است که یک فیلد (اسکالری) $\Psi \ به \psi + \langle \Psi \rangle$ تغییر میکند، جایی که $\psi$ نوسانات است و $\langle \Psi \rangle$ یک فیلد پسزمینه است. این کاملاً خوب است. سپس دینامیک نوسانات را با جایگزین کردن عبارتهای مکعبی و کوارتیک با عبارتهای درجه دوم ساده میکنید: $$ \psi^4 \ تا 6 \langle \psi^2 \rangle \psi^2 - 8 \langle \psi \rangle^ 3 \psi + 6 \langle \psi \rangle^4 - 3 \langle \psi^2 \rangle^2, $$ $$ \psi^3 \to 3 \langle \psi^2 \rangle \psi - 2 \langle \psi \rangle^3. $$ برای این فرمول های کامل به پاورقی 11 از [3] مراجعه کنید. سایر موارد با استفاده از $\langle \psi \rangle = 0$ این موارد را ساده می کنند. همچنین توجه داشته باشید که این قرار است برای فیلدهای _bosonic_ کار کند. در روزنامهها، این تعویضها به تازگی از آب در میآیند. من دریافتم که ایده این است که با کاهش ترتیب عبارات تعامل (و در نهایت تعیین یک $\langle\Psi\rangle$ خودسازگار) مسئله را قابل حل کنیم، اما من در مورد ضرایب عددی بسیار گیج هستم. آنها از کجا می آیند؟ آیا روشی سیستماتیک برای استخراج آنها وجود دارد یا شرط سازگاری که باید برآورده شوند؟ چرا علائم متناوب؟ رابطه این تقریب هارتری با تقریب _the_ Hartree که با به حداقل رساندن انرژی برای توابع موج قابل تفکیک یا جمع بندی یک کلاس خاص از نمودارهای فاینمن مرتبط است، چیست؟ من داستانهای به ظاهر محتمل را امتحان کردهام: * در ابتدا به نظر میرسد که شاید به انقباضات ویک مربوط باشد، اما نشانهها مشکل ساز هستند حتی اگر همه اعداد به اندازه مناسب باشند - که اینطور نیست. * بهنظر میرسد استفاده مکرر از قانون تئوری میدان میانگین $AB \به A\langle B\rangle + \langle A\rangle B - \langle A\rangle\langle B\rangle$ نیز جواب نمیدهد. * همچنین نوشتن $\psi^4 = (\psi - \langle\psi\rangle)^4 + \cdots$ و خط زدن عبارت $(\psi - \langle\psi\rangle)^4$ یا مشابه آن نیز انجام نمیشود. چیزی برای $\psi^4 = (\psi^2 - \langle\psi^2\rangle)^2 + \cdots$ * به نظر شبیه بسط تجمعی است اما من نمی توان آن را از آن نیز خارج کرد. * دایره المعارف آنلاین دنباله های اعداد صحیح کاملاً بی فایده بود! اگر اشتقاق طولانی باشد، یک اشاره گر ادبیات قابل قبول است، اما لطفاً مقاله ای به من بدهید که نتیجه را توضیح دهد! تا کنون فقط چیزهایی پیدا کرده ام که آن را نقل قول می کنند و طوری رفتار می کنند که انگار بدیهی ترین چیز در جهان است. ببخشید اگر اینطور است... احساس می کنم یک چیز بسیار اساسی را از دست داده ام. :) 1. Boyanovsky, D., Cormier, D., de Vega, H., & Holman, R. (1997). دینامیک خارج از تعادل یک گذار فاز تورمی. بررسی فیزیکی D، 55 (6)، 3373-3388. doi:10.1103/PhysRevD.55.3373 2. Boyanovsky, D., & Holman, R. (1994). تکامل غیر تعادلی میدان های اسکالر در کیهان شناسی های FRW. بررسی فیزیکی D، 49 (6)، 2769-2785. doi:10.1103/PhysRevD.49.2769 3. Chang, S.-J. (1975). نوسانات کوانتومی در یک نظریه میدان φ^{4}. I. پایداری خلاء. بررسی فیزیکی D، 12 (4)، 1071-1088. doi:10.1103/PhysRevD.12.1071 | تقریب جادوی سیاه Hartree. |
26996 | یک قطب لاندو \- بی نهایتی که در اجرای ثابت های جفت در QFT رخ می دهد یک پدیده شناخته شده است. اگر ترتیب محاسبه خود را افزایش دهیم (حلقه های بیشتر) به خصوص در مورد جفت چهار خطی هیگز، مقیاس انرژی قطب لاندو چگونه رفتار می کند؟ | بی نهایت کوپلینگ های در حال اجرا |
32918 | فرض کنید یک آهنربای میله ای به این صورت: [(+m)-----------------(-m)] آیا دو قطب مجزا با یکدیگر تعامل دارند؟ اگر بله پس چگونه توضیح می دهید اگر نه پس چگونه؟ | فعل و انفعالات بین قطب های یک آهنربا |
77798 | با توجه به قوانین انتخاب انتقال f-f درون پیکربندی، اگر J حالت اولیه یا نهایی صفر باشد، انتقال با $\Delta J = 3 $ توسط دوقطبی الکتریکی، دوقطبی مغناطیسی و چهار قطبی الکتریکی ممنوع است. پس چرا این خطوط اغلب در طیفسنجی فوتولومینسانس شناسایی میشوند؟ | چرا می توانم انتقال 5D0 به 7F3 را در Eu سه ظرفیتی ببینم؟ |
24746 | در QFT تکامل عملگرهای حرکت و میدان با $∂_0φ=i[H,φ]$ و $∂_0\pi=i[H,\pi]$ داده می شود. آیا می توان این معادلات را از روابط کموتاسیون عملگر اصلی استخراج کرد یا فرض شده است؟ توجه: این ادامه کوانتیزه سازی کانونی میدان کوانتومی است | اثبات تکامل زمانی عملگر تکانه |
92517 | من با فیزیک کوانتومی (و در این سایت) تازه کار هستم، پس لطفا با من مدارا کنید. من می دانم که مکانیک کوانتومی اجازه می دهد تا ذرات در مناطقی ظاهر شوند که به طور کلاسیک ممنوع هستند. به عنوان مثال، یک الکترون ممکن است از یک سد پتانسیل عبور کند، حتی اگر انرژی آن به طور کلاسیک بسیار کم باشد. در واقع تابع موج آن هرگز به صفر نمی رسد، به این معنی که یک احتمال غیر صفر برای یافتن آن در فاصله بسیار دور وجود دارد. اما من افراد زیادی را دیدهام که تونلسازی کوانتومی و اصل عدم قطعیت را به نهایت منطقی خود میرسانند و میگویند که به عنوان مثال، از نظر تئوری ممکن است یک انسان درست از دیوار بتنی عبور کند (اگرچه احتمال این اتفاق میافتد. البته آنقدر نزدیک به صفر که ناچیز باشد). من لزوماً نمی دانم که چنین چیزهایی ممکن است، اما می خواهم بدانم محدودیت ها چیست. ساده لوحانه ممکن است کسی ادعا کند که «هر چیزی» ممکن است: اگر فرض کنیم که هر ذره دارای یک تابع موج غیرصفر (تقریباً) در همه جا است، آنگاه هر گونه پیکربندی ذرات جهان ممکن است، و این واقعاً به سناریوهای مضحک زیادی منجر میشود. همه آنها با توجه به زمان بی نهایت محقق خواهند شد. با این حال، این بر این فرض استوار است که هر ذره ای می تواند در هر جایی ظاهر شود. می خواهم بدانم آیا این حقیقت دارد یا خیر. **آیا تابع موج برای هر ذره ای در فواصل زیاد همیشه به صورت مجانبی به صفر نزدیک می شود؟** | آیا تابع موج همیشه به صورت مجانبی به صفر نزدیک می شود؟ |
67145 | فرض کنید یک جسم سیاه به عنوان محفظه ای به حجم $V$ با سوراخی از بخش $A$. در داخل یک گاز فوتون وجود دارد که چگالی انرژی آن $u$ در دمای $T$ است. $$ u=cT^4$$ چگونه می توانم نشان دهم که انرژی ساطع شده در هر ثانیه $$E=\sigma A T^4$$ است | نظریه جنبشی گاز فوتون |
34203 | منبع انرژی کنجکاوی از یک ژنراتور ترموالکتریک ایزوتوپ رادیویی (RTG) به جای پنل های خورشیدی مانند دو مریخ نورد می آید. 2000 وات توان حرارتی از انتشار ذرات آلفا در 4.8 کیلوگرم Pu-238 (نیمه عمر 87.8 سال) از طریق اثر Seebeck (ترموکوپل) حدود 120 وات توان الکتریکی تولید می کند. این منبع به آرامی در توان خروجی کاهش می یابد (~1٪ در سال) و انتظار می رود که برای سال ها یک منبع برق قابل اعتماد ارائه کند. > به نظر می رسد که بازده RTG کنجکاوی تنها 120/2000 = 6٪ است. چرا > راندمان RTG آنقدر کم است؟ آیا مشکلی در حفظ دمای دلتای اتصال گرم/سرد بیشتر وجود دارد یا مشکلات دیگری وجود دارد؟ | سیستم قدرت مریخ کنجکاوی |
121283 | دو دوچرخه سوار هستند. آنها با سرعت برابر $v_0$ شروع می شوند. اولی یک مسیر مستقیم را دوچرخه میکند، در حالی که دیگری از طریق یک دره، چیزی شبیه به این:  فرض میکنیم اصطکاک اینطور نیست هر یک از دوچرخه سواران را تحت تأثیر قرار می دهد، بنابراین فقط انرژی پتانسیل گرانشی در اینجا نقش دارد. چه کسی باید اول برسد؟ من فکر می کنم در حال یافتن زوایای راه دوم است که زمان آن حداقل است. یکی گفت باید از بقای انرژی مکانیکی استفاده کنم، اما نمیدانم چگونه میتوان دو سرعت مختلف را اضافه کرد (یکی صرفاً ثابت است، در حالی که دیگری مربوط به پتانسیل گرانشی است). | سفر کدام یک از این دوچرخه سواران زمان کمتری می گیرد؟ |
35648 | در واقع، شبه فروپاشی واحد؟ فون نیومن گفت که مکانیک کوانتومی با دو فرآیند پیش میرود: تکامل واحد و کاهش غیر واحدی که امروزه به آن طرحریزی، فروپاشی و تقسیم نیز میگویند. فروپاشی بنا به تعریف غیر واحد است و عدم امکان فروپاشی واحد نیز یک قضیه پایه ریاضی است. اما ما دیگر مانند بور به دو پادشاهی، یکی کلاسیک و دیگری کوانتومی اعتقاد نداریم. در عوض، ما اکنون در مورد ظهور شبه کلاسیک صحبت می کنیم. به همین ترتیب، من پیشنهاد می کنم، اکنون می توانیم در مورد فروپاشی کاذب صحبت کنیم که شبه واحد است. در فروپاشی دو اتفاق می افتد: اول، ماتریس مورب می شود و سپس یک بعدی می شود، یعنی یکی از عناصر مورب اصلی 1 می شود و بقیه 0 می شوند. این قسمت دوم قسمت طرح ریزی غیر واحدی است. (در یک تغییر جزئی، ما دو ماتریس متناظر داریم، سیستم و دستگاه برچسب خورده، و وضعیت اشاره گر مربوطه در دستگاه به 1 می رود، و همه حالت های اشاره گر دیگر به 0 می روند.) اکنون ناهمدوسی می آید، و ما داریم سه ماتریس S،A و E: سیستم، دستگاه و محیط. در واقع، این سه ماتیک زیرماتریس هستند، یعنی بلوک های مورب در یک ماتریس بزرگتر. شما هنوز هم می توانید همه چیز را با عملیات واحد مورب قرار دهید. اما شما هنوز نمی توانید آن را به یک نتیجه قطعی یک بعدی با ابزارهای واحد فرافکنی کنید. با این حال، من فکر میکنم اگر عبارات مورب خاموش را به ربع S-E فشار دهید، میتوانید بلوک S را با عملیات واحد یک بعدی کنید. آیا این درست است؟ این برای من تقریباً واضح به نظر می رسد، اما نمی توانم تأییدی پیدا کنم. در واقع، همانطور که جستجو کردم، بحث های زیادی در مورد فرآیند قطری پیدا کردم، اما تقریباً هیچ چیز در مورد مرحله انتخاب، که هسته اصلی فرآیند است، تا آنجا که به من مربوط می شود، یافتم. چرا این است؟ آیا کسی می تواند من را به یک بحث خوب در مورد روند انتخاب راهنمایی کند؟ و تأیید کنید که فروپاشی شبه واحد من از نظر ریاضی امکان پذیر است؟ | اگر به کلیسای فضای هیلبرت بزرگ بروم، آیا می توانم Unitary Collapse داشته باشم؟ |
32913 | من یک سیستم 3 درجه آزادی دارم و معادله حرکت من به این صورت است: $$M(q)q_{dd} + C(q,q_d)q_d+G(q)~=~0$$ $M(q )$: ماتریس اینرسی $C(q,q_d)$: ماتریس کوریولیس-گریز از مرکز $G(q)$: ماتریس پتانسیل. که $q_d$ اولین مشتق q و غیره است و q بردار متغیرهای من است. $q=[θ,γ,a]^T$ θ و γ زوایای بر حسب (rad) و a طول در (m) هستند. حالا سوال من این است: من 3 معادله با 3 مجهول دارم اما 2 متغیر از نظر زاویه و 1 از نظر فاصله هستند، بنابراین عناصر ماتریس اینرسی من واحدهای یکسانی ندارند. آیا این اشتباه است؟ منظورم این است که هر معادله در واحدها سازگار است. 2 اولی دارای واحد کیلوگرم (m/s)^2 است در حالی که سومی دارای واحد کیلوگرم (m/s^2) است. من می توانم کل چیز را بدون بعد بسازم اما جایی خواندم که ماتریس اینرسی باید متقارن باشد (که در حال حاضر متقارن است). اگر معادله حرکت خود را بدون بعد بسازم، ماتریس اینرسی دیگر متقارن نخواهد بود. چه کار کنم؟ هر گونه پیشنهاد استقبال می شود | سوال در مورد واحدها در دینامیک لاگرانژ (ماتریس اینرسی) |
73035 | من به خوبی میدانم که پاسخ پیشفرض به این سؤال پیشفرض کتاب درسی «کار نمیکند» است، اما با این حال، من معتقدم که دارد. برای خنک کردن داخل یخچال، کمپرسور باید کار کند، و از آنجایی که راندمان 100٪ نیست، شما دائماً کل اتاق را گرم می کنید تا داخل یخچال خنک شود، حرکت برنده در اینجا به سادگی خاموش کردن یخچال است. با این حال، فرض کنید یخچال باید روشن بماند، آیا بهتر نیست در را باز کنید؟ به عبارت دیگر: آیا یخچال باز بهتر از روشن شدن یخچال در تمام دمای اتاق نیست؟ | باز کردن درب یخچال برای خنک کردن اتاق |
92516 | من فقط می خواهم ادامه دهم و مستقیماً این سؤال سؤال را از Reddit بدزدم زیرا به پاسخ هایی که در این سایت دریافت می کنم اعتماد بیشتری دارم. بنابراین، اگر ماه دو برابر بزرگتر و همچنین دو برابر دورتر از آن بود، آیا تفاوتی در تأثیراتی که ماه اکنون روی زمین می گذارد، مانند جزر و مد و غیره وجود داشت؟ همچنین، آیا تفاوتی در حرکت مداری قمرها وجود خواهد داشت، جدا از این که مدت زمان چرخش ماه به دور زمین طولانی تر خواهد بود؟ چیزی که افزایش می یابد جرم و قطر ماه (با ضریب 2) است. چگالی ماه ثابت خواهد ماند. | اگر ماه دو برابر بزرگتر اما دو برابر دورتر بود، آیا تفاوتی وجود داشت؟ |
24745 | از خواندن این مقاله، متوجه شدم که دو QFT موثر می توانند در فضای تئوری مناسب برای توصیف فیزیک به عنوان مثال در مقیاس LHC بسیار نزدیک به هم باشند، در حالی که نقاط متناظر در چشم انداز انرژی بالا همه نظریه های معتبر می توانند دور باشند. دور از یکدیگر (و بالعکس). این من را به تعجب وا می دارد که چگونه چنین چیزی ممکن است اتفاق بیفتد، منظورم این است: 1) آیا نوعی جریان عادی سازی مجدد یا تابع بتا وجود دارد که باعث می شود اندازه گیری مجاورت (یا متریک فضای تئوری) هنگام خروج از این مکان اجرا شود. مقیاس انرژی مؤثر تا انرژی های بالا در مقیاس پلانک (یا از مقیاس پلانک به مقیاس مؤثر)؟ 2) مکانیسم هایی که می توانند چنین «دوگانگی» بین فواصل کوتاه و بزرگ در «فضای تئوری» مربوطه را هنگام رفتن از مقیاس مؤثر به مقیاس انرژی بالا یا بالعکس توضیح دهند، چیست؟ | آیا اندازه گیری مجاورت دو نظریه در «فضای تئوری» اجرا می شود؟ |
93297 | روز دیگر در مورد عدم قطعیت نور پرسیدم، و این موضوع باعث شد که شروع به بررسی سایر ثابتهای فیزیکی کنم و سعی کنم بفهمم چرا ثابتهای دیگر عدم قطعیت ندارند. یکی از آن ثابت ها شتاب گرانشی استاندارد است که شتاب ناشی از گرانش زمین است ($\تقریباً 9.8\: \mathrm{m/s^2}$)... که همچنین یک کمیت فیزیکی است که من به راحتی میتوانم برای آن در نظر بگیرم. دلایل زیادی را پیشنهاد می کند که چرا باید عدم قطعیت داشته باشد، مانند: * خود متر عدم قطعیت دارد، * شعاع زمین در همه جا متفاوت است چرا $g$ ندارد عدم قطعیت؟ میخواهم به ثابتهای دیگری اشاره کنم که هیچ عدم قطعیتی ندارند (مثل گذردهی فضای آزاد) که من آنها را درک نمیکنم. آیا مرجع جمعی برای توضیح آن قراردادها وجود ندارد؟ ویرایش: شاید من واضح نبودم. آخرین بررسی از Physical Review D را بررسی کنید، خواهید دید که عدم قطعیت در صفحه 108 صفر است. و همچنین از CODATA NIST: | عدم قطعیتی برای شتاب گرانشی استاندارد وجود ندارد؟ |
68790 | چند تا سوال دارم 1. می دانم که امواج EM انرژی را انتقال می دهند. بنابراین وقتی آنها تولید می شوند چرا منحنی تشکیل می دهند؟ آیا بسته های انرژی در یک مسیر منحنی حرکت می کنند یا بسته های انرژی (کوانتا) در هنگام انتشار موج در نظر گرفته نمی شوند؟ یا میدان های الکتریکی و مغناطیسی در طبیعت منحنی هستند؟ خلاصه: چرا موج EM فرفری است و چگونه متوجه می شویم که آنها منحنی هستند؟ 2. هنگامی که جسمی را گرم می کنیم، انرژی عرضه شده باعث نوسان شدن الکترون ها می شود و به همین دلیل امواج الکترومغناطیسی ساطع می کنند که فرکانس آنها با افزایش دما افزایش می یابد. در دمای معین ابتدا رنگ قرمز می آید و بعد با گرم شدن بیشتر آبی می آید چون فرکانس در حال افزایش است، تعبیر من می گوید که اگر آن را بیشتر گرم کنیم جسم امواجی با فرکانس بالاتر از محدوده مرئی ساطع می کند و ما نمی توانیم آن را ببینیم. درخشش شی درست میگم؟ نکته اصلی این است که کتاب ها می نویسند که امواج به این دلیل تشکیل می شوند که الکترون ها نوسان می کنند و آنها می خواهند پایدار شوند اما اتم ها نیز در هنگام گرم شدن حرکت می کنند و بنابراین هسته مثبت نیز در حال نوسان است که به دلیل آن باید امواج EM تولید شود زیرا هر وقت اجسام باردار شتاب می گیرند تابش می کنند. انرژی اول از همه، آیا این حقیقت دارد؟ دوم اینکه چرا آنها انرژی ساطع می کنند؟ آیا پایدار شدن یا چیزی شبیه به آن؟ 3. من در یک سخنرانی شرکت کردم که می گفت هر جسمی در حال تابش انرژی است اما نمی دانم چرا؟ آیا این به خاطر محیط زیست است؟ یا به این دلیل است که الکترون ها در حال نوسان هستند و انرژی تابش می کنند یا چیزی شبیه به آن؟ 4. سوال معروف این است که الکترون ها شتاب مرکز یکنواخت دارند تا انرژی بتابانند و به سمت هسته حرکت کنند! چرا جسمی که در یک میدان الکترومغناطیسی با سرعت یکنواخت حرکت می کند نمی تواند انرژی خود را تابش کند؟ چه ویژگی خاصی در مورد حرکت شتاب داده شده است؟ 5. مدل بور برای حل این مشکل اصلی با فرض اینکه انرژی کوانتیزه شده است، پیشنهاد شد. من این را نمی فهمم، پس اگر انرژی کوانتیزه شود چه؟ چگونه این بدان معنی است که انرژی نمی تواند تشعشع شود (یا جذب شود؟)؟ | تردیدهای مفهومی در امواج EM و نظریه کوانتومی قدیمی |
114158 | همانطور که می دانیم، هر دو حالت پایه بدون شکاف و شکاف در مدل کیتایف وجود دارد، و بیایید کوپلینگ های $J_x,J_y,J_z$ را طوری درست کنیم که مدل در فاز شکاف قرار گیرد. سوال من این است که آیا اولین حالت برانگیخته در بخش شار صفر قرار دارد؟ انرژی حالت پایه $E(F)$ را برای یک پیکربندی شار معین $F$ در نظر بگیرید، مشخص است که پیکربندی شار صفر $F_0$ انرژی حالت پایه $E(F_0)$ را به حداقل می رساند. حالا اجازه دهید $E(F_1)$ دومین انرژی حداقلی حالت پایه باشد که مربوط به برخی از پیکربندی شار $F_1$ است، و $\Delta_1=E(F_1)-E(F_0)$ را تعریف کنید. و اجازه دهید $\Delta_0$ شکاف انرژی همیلتونین فرمیونی درجه دوم را در پیکربندی شار صفر $F_0$ نشان دهد. اکنون چند احتمال وجود دارد: اگر $\Delta_0<\Delta_1$، اولین حالت برانگیخته کل سیستم همچنان با $F_0$ مطابقت دارد. اگر $\Delta_1<\Delta_0$، اولین حالت برانگیخته به $F_1$ خواهد رسید. شکاف انرژی $\Delta$ کل سیستم باید $\Delta=min(\Delta_0,\Delta_1)$ باشد. اما به نظر می رسد مقاله اصلی به این نکته اشاره نکرده است. آیا کسی مقالات مرتبط می داند؟ خیلی ممنون. | برای فاز شکاف مدل کیتایف، اولین حالت برانگیخته در کجا قرار دارد، بخش شار صفر یا نه؟ |
51498 | من در بدست آوردن انرژی پتانسیل الاستیک و انرژی پتانسیل گرانشی یک سیستم فنر جرمی ساده با مشکل مواجه هستم. در این آزمایش، توده های متصل به فنر از موقعیتی که فنر در آن کشیده نشده بود، انداخته شد. برای مثال، جرم 20 گرمی دارای موقعیت تعادلی $y=-34.00cm$ بود و به حداکثر جابجایی عمودی $y=-35.83cm$ رسید. بر این اساس، دامنه نوسان را 17.92 سانتی متر دلار یافتم سپس با استفاده از ثابت فنر و جرم، فرکانس طبیعی را تعیین کردم: $\omega=21.21 راد{\cdot}s^{-1}$ I was قادر به ایجاد مشکل مقدار اولیه زیر است: $$y(t)=c_{1}\cos({\omega}t) + c_{2}\sin({\omega}t)$$ $$y(0)=0$$ $$A=17.92\times 10^{-3}m$$ حل کردم برای شروع راه حل با در نظر گرفتن مورد $y=0$: $$y(t)=c_{1}cos(({\omega})(0)) + c_{2}sin(({\omega})(0))$$ $$y(0)=c_{1}$$ $$0=c_{1}$$ اکنون، من از دامنه برای تعیین اینکه $c_{2}=17.91\times 10^{-3}$ استفاده کردم. مراحل ساده را با تابع زیر ایجاد کردم: $$y(t)=17.92\times 10^{-2}\cos(21.21t)-17.92\times 10^{-2}$$ * * * اکنون روی انرژی پتانسیل الاستیک، $$E_{e}=\frac{k\times y( t)^2}{2}$$ $$E_{e}=\frac{(9)(17.92\ بار 10^{-2}\cos(21.21t)-17.92\times 10^{-3})^2}{2}$$$$E_{e}=0.15-0.29 \cos(21.21 t)+0.14 \ cos^2(21.21 t)$$ این تابع اصلاً شبیه آنچه باید باشد، یک تابع تناوبی ساده نیست. من احساس می کنم که مشکل من به دلیل سیستم مختصات تعیین شده من است. از هرگونه کمکی بی نهایت قدردانی خواهد شد. | دینامیک یک نوسان ساز هارمونیک ساده جرم-فار عمودی با گرانش |
32911 | با نگاهی به اطراف به نظر می رسد که آجرها در طول تاریخ به شکل مکعبی ساخته شده اند، یعنی با شش وجه قائم الزاویه نسبت به یکدیگر. این امر ظاهراً در مورد ساخت و ساز سنگ نیز صدق می کند - احجام شش وجهی. آیا فرم مکعب کارآمدترین شکل برای تحمل بار است؟ فرم های دیگر چگونه جمع می شوند؟ ویرایش: من به نفع شکلی مانند هرم استدلال می کنم. ساخت و کار به تلاش بیشتری نیاز دارد. اما همچنین ممکن است بهتر بتواند بار را تحمل کند - شاید به دلیل نوع دم در لبه ها. آیا شکل مکعبی صرفاً به دلیل اینرسی روانشناختی است که عبارت «آجر» باعث القای یک شکل مکعبی یا نزدیک به مکعب (مانند شمش) میشود و به این دلیل که شکل مکعبی راحتترین شکل گرفتن/موقعیت توسط سنگتراش/ربات است. ? چرا آجرها معمولاً به گونهای ساخته میشوند که شش وجه در یا نزدیک به هم داشته باشند؟ | چرا آجرها معمولاً به گونهای ساخته میشوند که شش وجه در یا نزدیک به یکدیگر داشته باشند؟ |
23901 | چرا در هر کتاب درسی هنگام استخراج معادله دیراک از کوچکترین ماتریس های ممکن ($2 \ برابر 2$) استفاده می شود؟ من تعجب می کنم که چرا نمی توان از ماتریس های اسپین 1 (3 دلار \ برابر 3 دلار) استفاده کرد و معادله نسبیتی برای ذره اسپین 1 بدست آورد؟ | ماتریس های اسپین در معادله دیراک |
101067 | نظریه انتشار موج ماکسول چیست و تفسیر فیزیکی آن چیست؟ | نظریه انتشار موج ماکسول |
93399 | من در یک کاندو زندگی می کنم، تجهیزات فیلتر استخر در خارج از اتاق خواب من قرار دارد. آیا کسی می تواند راه حلی برای حذف نویز برای هومم موتور پیشنهاد دهد؟ این تجهیزات در یک فضای 12ft x 12ft x 3ft و کاملاً محصور است اما هوا محکم نیست.  از کمک شما متشکریم. جک | راه حل حذف نویز برای موتور فیلتر استخر |
79576 | من به جریان لوله در یک گودال نگاه می کنم. چگونه مسیر سطح آب خارج را محاسبه کنم؟ من نحوه محاسبه حرکت پرتابه را از حساب دیفرانسیل و انتگرال بر حسب سرعت، جسم نقطه و زاویه پرتابه میدانم، اما نمیدانم چگونه ضخامت را اضافه کنم و مسیر بیرونی را محاسبه کنم. ما میتوانیم نیروی کشش را نادیده بگیریم، مگر اینکه کسی بتواند مقادیر پیشنهادی را بر اساس اعتبارسنجی میدانی یا آزمایشگاهی ارائه دهد. همچنین میتوانم بپذیرم که محاسبه انبساط آب تخلیه شده از لوله به داخل گود دشوار خواهد بود، بنابراین مگر اینکه کسی مقادیر پیشنهادی را از صحتسنجی صحرایی یا آزمایشگاهی بداند، میتوان آن را نیز نادیده گرفت. | حرکت پرتابه سطح آب از تخلیه آب از لوله |
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.