_id stringlengths 1 6 | text stringlengths 0 5.02k | title stringlengths 0 170 |
|---|---|---|
66128 | یک جسم در حال استراحت است و در حالت سکون باقی می ماند، اما طناب متصل با نیروی فزاینده ای می کشد. شتاب چیست؟ راه حل صحیح این است که شتاب ثابت و 0 است. بدیهی است $a= dv/dt =0$، زیرا جسم در حالت سکون است. اما اگر نیرو در حال افزایش است، از آنجایی که $F=ma$، آیا شتاب نیز افزایش نمی یابد؟ اگر این دو به طور مستقیم با هم مرتبط هستند، چرا شتاب همراه با افزایش نیرو افزایش نمی یابد؟ | وقتی نیروی اعمالی $F$ غیر صفر است، چگونه شتاب $a$ می تواند صفر باشد؟ |
106477 | در تصویر زیر یک فیبر شاخص درجه بندی شده دو حالت مختلف به تصویر کشیده شده است. یکی حالت بالاتری است که به سمت رابط پوشش هسته منتشر می شود و یکی از طریق ناحیه ضریب شکست بالاتر است. در رابط پوشش هسته با حالت بالاتر چه اتفاقی میافتد، آیا مقدار کمی از میدان ناپایدار وجود دارد که از رابط پوشش هسته عبور کند یا همه آن به عقب منعکس شود؟ دوم در صورت وجود حالت های متعدد در چه نقطه ای با یکدیگر تلاقی می کنند؟ در مورد فیبر تک حالته، هیچ پرتویی به رابط روکش هسته هدایت نمی شود، اما هنوز میدان فروپاشی را دریافت می کنیم که منشأ این فیبر تک حالته چیست؟   | فیبر شاخص درجه بندی شده |
130067 | من سعی می کنم با یک راهنمای مربی برای یک متن فیزیک مقدماتی مبتنی بر کالک کمک کنم و اگر بتوانم لیستی از مشکلات معمولی دانش آموز را با موضوعاتی مانند ... شار القا شده فیلدهای E و B قانون فارادی قانون لنز پیدا کنم واقعاً کمک می کند. مدارهای DC مدارهای AC آیا روشی بهتر از جستجوی «مشکلات دانشآموزی با XXX» در گوگل وجود دارد، همانطور که قبلاً سعی کردهام شانس ناسازگار؟ _افزوده شد--_ با تشکر از یادآوری! من در واقع یک نسخه از کتاب رندی نایت را در اتاق زیر شیروانی پیدا کردم که چند سال پیش در یک جلسه AAPT از او گرفتم. من نمی توانم باور کنم که من واقعا آن را در هرج و مرج خود قرار داده ام ... پیشنهاد عالی! | به دنبال لیستی از مشکلات دانش آموزان با الکترومغناطیس، مدارها (DC و AC) |
62750 | میشه لطفا بگید اشتباه کجاست؟ **کاهش لگاریتمی میرایی**$Λ$ نوسانگر هارمونیک میرا شده چقدر است، اگر **انرژی مکانیکی آن **در 10 ثانیه اول** به 50%** مقدار اولیه کاهش یابد؟ **دوره نوسانات T=2s** است. [نتیجه: 0.0693]. فرمول از ویکی پدیا: $$ Λ = \frac{1}{n} \cdot ln\left( \frac{x(t)}{x(t + nT)} \right) $$ راه حل من: چون ندارم دامنه و جرم ذره، باید با نسبت $ \frac{1}{\frac{1}{2}} $ کار کنم. از آنجایی که T=2s و زمان سپری شده 10 ثانیه است، n $ = 5 $ است. این به من می دهد: $$ Λ = \frac{1}{\frac{t}{T}} \cdot ln\left( \frac{1}{\frac{1}{2}} \right) $$ $ $ Λ = \frac{1}{5} \cdot ln\left( \frac{1}{\frac{1}{2}} \right) $$ $$ Λ = 0.1386 $$ که دو برابر بیشتر از در نتیجه انتظار می رفت پس اشتباه کجاست؟ واضح است که باید باشد: $$ Λ = \frac{1}{10} \cdot ln\left( \frac{1}{\frac{1}{2}} \right) $$ اما چرا؟ | نوسان ساز میرا - کاهش لگاریتمی میرایی |
113624 | بنابراین برای یک زنجیره اسپین کوانتومی، میتوان به راحتی از طریق تابع تقسیم ثابت کرد که در مواردی که هامیلتونی با میدان خارجی حرکت میکند، یک رابطه نوع نوسان - اتلاف بین حساسیت مغناطیسی و واریانس مغناطیسی دارید. به عنوان مثال، اگر من یک هایزنبرگ همیلتونی در یک میدان عرضی داشته باشم، می توانم $$\frac1\beta\frac{d\langle M\rangle}{dh}=\langle M^2\rangle-\langle M\rangle را نشان دهم. ^2$$ جایی که $M$ عملگر مغناطیسی است و $\beta$ دمای معکوس است. سوال من این است که آیا باید انتظار داشت که این رابطه در حد ترمودینامیکی باقی بماند، یعنی اگر بگذارم $T\to0$ و طول زنجیره به بی نهایت برود. به نظر می رسد اشتقاق معمول در حال شکست است. | قضایای افت و خیز در یک سیستم کوانتومی بی نهایت |
29384 | ضد ذره مربوط به یک پروتون یا یک الکترون، ذره ای با جرم مساوی، اما بار مخالف است. بنابراین، ضد ذره مربوط به یک نوترون (که بار ندارد) چیست؟ و اگر فقط یک نوترون دیگر باشد، آیا برخورد آن با نوترون اصلی به اندازه برخورد یک پروتون با یک ضد پروتون یا یک الکترون با یک ضد الکترون مخرب خواهد بود؟ | ضد ماده برای نوترون ها |
117364 | 1. تعریف میدان الکترومغناطیسی؟ 2. میدان الکترومغناطیسی در یک نقطه معین از فضا به دلیل شتاب غیر یکنواخت یک بار نقطه ای چیست؟ 3. آیا یک معادله وجود دارد که بتواند نیروی الکترومغناطیسی را که توسط جسمی با بار واحد تجربه میشود به من بدهد (و آیا باید واحد سرعت/تکانه/شتاب را هم لحاظ کنم)؟ 4. و چگونه می توانم تشخیص دهم که موج الکترومغناطیسی از کدام جهت می آید؟ | تعریف میدان الکترومغناطیسی |
119484 | آیا غیرفعال شدن آندهای سربی باعث نیمه هادی شدن آنها می شود؟ یا حتی تبدیل به دیود می شوند (مثلاً یک گذرگاه p-n)؟ این چگونه در سطح اتومار کار می کند؟ این سوال با تلاش برای درک یک مبدل قدیمی AC-DC که به نام Quecksilberdampfgleichrichter یا شیر قوس جیوه شناخته می شود مطرح شده است. به طور خلاصه: جریان چرخشی یا متناوب را به DC تبدیل می کند (به طور سنتی برای اتومبیل های خیابانی) به این دلیل که قوس بالای دریاچه جیوه (کاتد) را در یک محفظه مشتعل می کند. در بالای آن دریاچه آندهایی قرار دارند که با چرخش جریان، قوس را به اطراف منتقل می کنند. این امر مستلزم آن است که جایی در آندها فقط در یک جهت جریان داشته باشد (رفتار شبیه دیود). در غیر این صورت آندها به جای بین کاتد و آند، جریان را بین خود مبادله می کنند. گفته می شود که غیرفعال روی آندهای سربی در محیط جیوه دلیل آن است. بنابراین: چگونه غیرفعال شدن (در سطح اتم یا ساب اتومار) باعث می شود که الکترون ها فقط یک طرف حرکت کنند، نه هر دو؟ | چگونه غیرفعال شدن در شیر قوس جیوه باعث رفتار دیود می شود |
63406 | من با رویکرد خود به مسئله کشف فیلدهای E و B به روشی غیر نسبیتی برای یک چارچوب مرجع چرخشی در صفحه x-y حول محور z مشکل دارم. من سعی میکنم این کار را بدون استفاده از تانسور انجام دهم: ذرهای را در حالت استراحت نسبت به قاب چرخان در نظر بگیرید. از آنجایی که هیچ سرعتی وجود ندارد، نیرویی از $\vec{B'}$ احساس نمی شود. **آیا باید نیروهای شبه را در این معادله وارد کنم؟** $$ \vec{F} = m \vec{a} = q \vec{E'} = q(\vec E+\vec v \times \ vec B) \\\ \vec{E'} = \vec E+\vec v \times \vec B $$ علاوه بر این، در نظر گرفتن یک ذره ساکن در چارچوب اینرسی مرجع، با شبه نیروهای شامل: $$ \vec{F} = m \vec a + m \vec \omega \times \vec v \+ m \vec \omega \times \vec v + m\vec \omega \times \vec \omega \times \vec x \\\ = q(\vec{E'}+\vec v \times \vec{B'}) = q\vec E $$ با این حال اگر فقط وصل کنم $\vec{E'}$ در معادله دوم، $\vec{B'}$ = $\vec{B}$ که نادرست به نظر میرسد. نگاهی به بخشهای غیر نسبیتی تبدیلهای لورنتس دارای $\vec{B'}$ = $\vec{B} - \vec v \times \vec{E}$ است. | فیلدهای EM در یک چارچوب مرجع چرخشی |
90737 | فرض کنید یک لوله اصلی حاوی 100$\: \mathrm{m^3/hr}$ یک سیال با چگالی $750\: \mathrm{kg/m^3}$ وجود دارد و به 2 لوله منشعب میشود (لوله ** A** و لوله **B** ) با همان قطر. اگر لوله **A** بسیار کوتاهتر از لوله **B** باشد، پس افت فشار در لوله **B** قطعا بیشتر خواهد بود درست است؟ آیا این شرایط بر دبی حجمی سیال در لوله های **A** و **B** تأثیر می گذارد؟ اگر اینطور نباشد، آیا سرعت جریان حجمی هر دو لوله یکسان خواهد بود، یعنی 50$\: \mathrm{m^3/hr}$؟ | آیا افت فشار در لوله بر سرعت جریان تأثیر می گذارد؟ |
23125 | تئوری پذیرفته شده کنونی در مورد انبساط جهان نشان می دهد که برای هر نقطه ای از جهان، یک مرز (تا حدودی شبیه شعاع شوارتزشیلد) وجود دارد که فراتر از آن نمی تواند ستارگانی را که ممکن است در آنجا باشند ببیند. (از آنجایی که فراتر از آن شعاع، انبساط باید سریعتر از نور باشد). با این حال، این همچنین به این معنی است که ستارگانی که در حال حاضر قابل مشاهده هستند، باید زمانی که انبساط آنها را از آن مرز عبور میکند ناپدید شوند (همانطور که برخی باید از آنجایی که انبساط ادامه دارد). حالا حتی اگر یک تأخیر بسیار طولانی در رصد از زمین اجازه دهیم، باز هم به این معنی است که بعد از میلیاردها سال باید شاهد «افتادن» ستارهها از شعاع دیدمان باشیم. آیا این یک پدیده مشاهده شده است؟ یا من چیزی را اشتباه متوجه شدم؟ | آیا ستاره ها نباید به دلیل انبساط از دید ما ناپدید شوند؟ |
62755 | صدا را نمی توان پلاریزه کرد زیرا ارتعاش از این نوع نمی تواند قطبی شود یعنی با هیچ مانعی نمی توان آن را محدود یا کنترل کرد و بنابراین پلاریزاسیون در آنها امکان پذیر نیست. این همان چیزی بود که معلمم وقتی این سوال را پرسیدم به من پاسخ داد. اما منظور او از ارتعاش قابل کنترل یا محدود کردن نیست را متوجه نشدم. آیا کلمه cant is limited or controlled در اینجا معنا دارد؟ علاوه بر این، کسی می تواند جزئیات و واضح تر را برای من توضیح دهد؟ | قطبش صدا |
21276 | در طیفسنجی ارتعاشی تنها انتقال بین حالتهای ارتعاشی همسایه ($\Delta \nu = \pm 1$، $\nu$ عدد کوانتومی ارتعاشی است) در تقریب هارمونیک مجاز است. این قانون انتخاب از کجا می آید؟ من ایده هایی دارم اما به نتیجه رضایت بخشی نرسیده ام. من حدس میزنم که ربطی به لحظه دوقطبی انتقال $P$ دارد که باید غیر صفر باشد. این توسط \begin{معادله} P = \left\langle \psi^{\text{final}} \big| \hat{\mu} \big| \psi^{\text{initial}} \right\rangle \end{equation} که در آن $\hat{\mu}$ عملگر لحظه دوقطبی و $\psi^{\text{final}}$ و $\psi است. ^{\text{initial}}$ به ترتیب توابع موجی حالت نهایی و اولیه هستند. از آنجایی که توابع موج نوسان ساز هارمونیک، توابع زوج برای $\nu = 2n$ و توابع فرد برای $\nu = 2n + 1$ (با $n = 0، 1، \dots$) و $\hat{\mu هستند. }$ به عنوان یک بردار تبدیل می شود (و بنابراین می توان آن را یک تابع ناهموار در نظر گرفت) اگر $\psi^{\text{final}}$ انتگرال برای $P$ ناپدید شود. و $\psi^{\text{initial}}$ هر دو زوج (یا ناهموار) هستند. بنابراین، اگر ایدههای من در مورد مشکل درست است (لطفاً اگر درست نیست، من را اصلاح کنید) من انتظار دارم یک قانون انتخاب $\Delta \nu = \pm 1, \pm 3, \pm 5, \dots$ وجود داشته باشد. اما چرا فقط $\Delta \nu = \pm 1$ است؟ | چرا تونها در تقریب هارمونیک ممنوع هستند؟ |
68005 | سوال این است که بفهمیم چگونه می توان انرژی را فقط با دانستن یک چیز بدست آورد: > ** کمیتی به نام انرژی وجود دارد که در طول زمان حفظ می شود. ** هدف این است که معادله ای بدست آوریم که به نوعی فرمول های اساسی انرژی جنبشی را بیان کند. و انرژی پتانسیل، $\frac{1}{2}mv^2$ و $mgh$. پس چگونه میتوانیم فقط با دانش ابتدایی فیزیک و جبر و اصل اول (که در بالا ذکر شد) به این موضوع دست پیدا کنیم؟ | چه چیزی را می توان در مورد فرمول های انرژی فقط از این واقعیت دانست که آن را حفظ کرده است؟ |
63409 | همانطور که در ایده Wheeler's One Electron Universe، چگونه نشان می دهید که الکترون ها و پوزیترون ها نسخه های معکوس زمان یکدیگر هستند؟ آیا شما فقط معکوس زمانی را به یک الکترون اعمال می کنید و یک پوزیترون را از آن خارج می کنید؟ شاید یک سؤال دقیقتر این باشد که «چگونه ذرهای را که در زمان به عقب حرکت میکند توصیف میکنید؟»، که از آن تبدیل از الکترون -> پوزیترون باید آشکار شود. ویرایش شد تا اضافه شود: همچنین تفاوت بین زمان معکوس و حرکت به عقب در زمان چیست؟ آیا معکوس زمانی ناظر در زمان به سمت عقب حرکت می کند (در این صورت ما یک الکترون را به عنوان یک الکترون می بینیم) در مقابل حرکت الکترون به عقب در زمان (زمانی که ما یک پوزیترون می بینیم)؟ | ریاضیات نشان می دهد که نسخه معکوس زمان الکترون یک پوزیترون است؟ (+سوال کلی معکوس زمان) |
106473 | اگر جهان در حال انبساط نبود، آیا گرانش قوی تر بود؟ از آنجایی که انبساط در همه جا اتفاق می افتد و می تواند بر گرانش در فواصل طولانی غلبه کند؟ اگر نه، پس اگر انبساط وجود نداشته باشد، آیا تغییراتی در جهان رخ می دهد؟ | آیا انبساط جهانی بر ثابت گرانشی تأثیر می گذارد؟ |
94603 | در استدلال گیج لافلین ضروری به نظر می رسد که نمونه باید استوانه ای (یا با توپولوژی مشابه) باشد، به طوری که ما بتوانیم یک شیر برقی نازک را برای کنترل عملکرد گیج روی سطح سیلندر، از آن عبور دهیم. با این حال، بیشتر آزمایشهای IQHE روی نمونههای مسطح انجام میشوند، بنابراین استدلال لافلین واقعاً چگونه IQHE را توضیح میدهد؟ مطمئناً میتوانم آزمایشهایی را تصور کنم که روی نمونههای استوانهای انجام میشوند، اما سردرگمی از این واقعیت ناشی میشود که در منابع مختلفی که خواندهام، پس از توضیح آزمایش IQHE نمونه تخت (و شاید محاسبه سطوح لاندو)، آنها استدلال لافلین را فوراً به عنوان توضیح مطرح میکند، بنابراین حدس میزنم به نحوی برای نمونههای مسطح کار میکند، اما چیزی ساده وجود دارد که من از دست دادهام؟ | استدلال گیج لافلین چگونه اثر هال کوانتومی عدد صحیح (IQHE) را توضیح می دهد؟ |
106474 | فرض کنید پایههای متعارف کامل $\\{|\psi_n\rangle\\}$ و $\\{|\psi{'}_n\rangle\\}$ توسط ماتریس تبدیل $U$ مرتبط هستند: $$ |\ psi{'}_n\rangle = U|\psi_n\rangle \\\ \langle\psi{'}_n| = \langle\psi_n|U^{\dagger} $$ میخواهیم ثابت کنیم که $U$ یک عملگر واحد است، یعنی رابطه $U^{\dagger}U = I$ را برآورده میکند. با استفاده از LHS دوم روی LHS اولی، و به طور مشابه برای RHS: $$ \langle\psi{'}_n|\psi{'}_m\rangle = \langle\psi_n|U^{\dagger }U|\psi_m\rangle $$ به دلیل متعارف بودن $$ \langle\psi{'}_n|\psi{'}_m\rangle = \delta_{nm} = \langle\psi_n|\psi_m\rangle $$ بنابراین $$ \langle\psi_n|U^{\dagger}U|\psi_m\rangle = \langle\psi_n|\psi_m\rangle $$ من سوال این است که آیا رابطه دیگری غیر از $U^{\dagger}U = I$ وجود دارد که این معادله را برآورده کند؟ یعنی آیا این دلیل کافی برای واحد بودن $U$ است؟ | تبدیل واحد بین پایه های کامل + متعارف |
66124 | آیا میتوان یک پانورامای جامع (تا حد امکان) در مورد روابط بین نظریههایی که دارای تقارن دیفئومورفیسم هستند و نظریههایی که دارای عدم تغییر $SU(N)، N\rightarrow\infty$ هستند، داشت؟ | روابط بین تئوری های تقارن دیفرمورفیسم و تئوری های ثابت $SU(N)، N \right arrow \infty$ |
111817 | آیا کسی نمونه هایی از نتایج محاسبه شده با استفاده از فیزیک نیوتنی در مقابل همان نتایج محاسبه شده با استفاده از نسبیت، در مقایسه با اندازه گیری های واقعی به دست آمده در آن آزمایش ها دارد؟ لطفاً در مورد آزمایش ها و شرایط آنها نیز توضیح دهید. با تشکر من فقط به دنبال نتایج عددی و آزمایش ها و شرایط پیرامون آن نتایج هستم. من از کسی نمی خواهم که این نظریه را توضیح دهد. چیزی شبیه به این شروع خوبی خواهد بود:  (منبع: http://en.wikipedia.org/wiki/Tests_of_general_relativity) با تشکر. | فیزیک نیوتنی در مقابل نسبیت - نتایج |
622 | در حالی که در ناهار با گروه آزمایشگاهی من در مورد انواع مختلف پدیده پراکندگی که در زندگی روزمره و آزمایشهای فیزیکی با آنها مواجه میشویم، بحث کردیم. ما در نهایت حدود ده ها نوع پراکندگی را لیست کردیم که دائماً می بینیم، اما من ناکام ماندم. من می خواهم لیستی از پدیده پراکندگی و توضیح مختصری تهیه کنم. حداقل این برای کسانی که در آینده نزدیک GRE فیزیک می گذرانند مفید خواهد بود، در غیر این صورت تمرین خوبی برای هر کسی که به فیزیک علاقه دارد، حتی کسانی که در فیزیک حرفه ای هستند، مفید خواهد بود. من شروع می کنم به شما جزئیات اولیه آنچه را که به دنبال آن هستم ارائه می کنم، در صورت تمایل در مورد توضیحات تا آنجا که می خواهید توضیح دهید. یک معادله در صورتی مفید است که به راحتی بیان شود ** پراکندگی کامپتون**: پراکندگی فوتون از ذره، فوتون به ذره تکانه می دهد و مقداری از انرژی خود را از دست می دهد، تغییر طول موج توسط $$\Delta_{\ توصیف می شود. lambda} = \frac{h}{mc}(1-\cos{\theta})$$ مستقل از فرکانس ورودی است فوتون و نسبت عکس با جرم ذره پراکنده شده از. **پراکندگی رالی**: پراکندگی الاستیک فوتون ها از مولکول ها و سایر ذرات (ریز و ماکرو)، فوتون ها انرژی را از دست نمی دهند بلکه جهت را تغییر می دهند. وابستگی شدیدی به فرکانس دارد و دلیل آبی بودن آسمان است (و اینکه چرا می توانید پرتوهای اشاره گر لیزر را در تاریکی ببینید). P.S. من هنوز شهرت ایجاد برچسب را ندارم و هیچ برچسبی مرتبط با این سوال وجود ندارد (پراکندگی فهرست بزرگ) لطفاً در صورت لزوم دوباره برچسب بزنید | فهرست پدیده های پراکندگی |
23122 | روز قبل یک لیوان قهوه داغ خیلی سریع خنک میشد که میخواستم، که باعث شد به این فکر کنم که چه عاملی بیشتر در اتلاف حرارت برای یک لیوان سرامیکی روباز معمولی نقش داشته است: رویه باز، دیوارها یا پایه؟ صفحه باز اجازه می دهد تا قهوه به اتاق تابش کند، همرفت آزاد با هوای محیط و از دست دادن گرما از طریق تبخیر. دیواره های جانبی دارای رسانایی به دیواره های لیوان، همرفت آزاد بین هوا و لیوان، تابش و ظرفیت حرارتی خود لیوان (با فرض دمای اتاق در هنگام پر شدن) هستند. قسمت پایین شبیه به طرفین است، اما یک حلقه نازک مستقیماً با میز در تماس است و یک جیب هوای محبوس بین بیشتر قسمت پایین و میز وجود دارد. در واحد سطح (که باید سهم اجزای مختلف را عادی کند) گرمای بیشتری در کجا از دست میرود؟ * * * نمی توانم تعیین کنم که انتقال حرارت همرفتی کجا بیشتر خواهد بود. هوای بالای لیوان نسبتاً راکد است، اما بخار تبخیر شده ممکن است اوضاع را تحریک کند. دمای دیواره لیوان به دلیل افت دما در سراسر دیواره لیوان کمتر از قهوه خواهد بود. | در واحد سطح، آیا انتقال حرارت بیشتری از طریق بالای باز لیوان وجود دارد یا از دیواره های جانبی؟ |
45040 | طبق قانون اهم، اگر اختلاف پتانسیل، $V$، در سراسر مقاومت وجود داشته باشد، جریانی به نام $I$ از آن عبور می کند. از آنجایی که فرض میکنیم نقاط در امتداد سیم اتصال با پتانسیل یکسانی هستند، چگونه میتوان جریان، $I$، بین نقاط با همان پتانسیل، $V$ جریان یابد؟ | چگونه جریان الکتریکی می تواند بین 2 نقطه با پتانسیل یکسان جریان یابد؟ |
87438 | فرض کنید نسبت به یک سیاهچاله در حالت استراحت هستید (بنابراین در حال حفظ شتاب ثابت برای مقابله با جاذبه گرانشی)، خارج از افق رویداد. اکنون یک جریان پیوسته از انرژی شروع به سقوط در سیاهچاله می کند. این باعث می شود که افق رویداد رشد کند و پتانسیل گرانشی سیاهچاله افزایش یابد، به این معنی که شما شروع به سقوط به سمت افق رویداد خواهید کرد (زیرا شتاب شما دیگر برای مقابله با پتانسیل گرانشی کافی نیست). حال فرض کنید به جای اینکه سیاهچاله رشد کند، در اندازه ثابت باقی بماند (هیچ چیزی به داخل نمی افتد)، و شتاب ناظر (که مخالف نیروی گرانش است) کاهش یابد (موشک او در حال از دست دادن قدرت است، اما او بی خبر است و نمی تواند اندازه گیری این قدرت - من در امتداد خطوط اصل هم ارزی اینشتین فکر می کنم). او دوباره شروع به سقوط به سمت سیاهچاله می کند که به نظر می رسد اندازه او در حال افزایش است. آیا راهی وجود دارد که مشاهده گر تفاوت بین این دو حالت را تشخیص دهد (یعنی راهی وجود دارد که مشاهده کننده بداند که کاهش فاصله بین او و سیاهچاله به دلیل افزایش جرم در سیاهچاله است یا یک کاهش شتاب خودش)؟ | مشاهده یک سیاهچاله در حال رشد |
93029 | من اغلب می شنوم که در حد پیوسته می توانیم تعداد زیادی ذرات را به عنوان میدان مطالعه کنیم. من همیشه تصور می کردم که با حذف تمام مرزهای تعداد ذرات (در حالی که کل انرژی، تکانه، بار و غیره را حفظ می کنیم)، می توانیم یک میدان ایجاد کنیم. البته من نمی دانم چگونه این امر به طور رسمی انجام می شود یا حتی انجام چنین کاری معنی دارد یا خیر. بدون توسل به هر نوع نظریه کوانتومی، چگونه میتوان نشان داد که در این «محدودیت پیوسته» مجموعه بزرگی از ذرات نقطهای کلاسیک غیرقابل تشخیص، یک میدان کلاسیک ایجاد میکند؟ اگر نه، چرا؟ فکر میکنم این سوال ممکن است تکرار شده باشد، اما تمام سوالات مرتبطی که پیدا کردم شامل محدودیتهای سیستمهای کوانتومی بود. | ذرات نقطه کلاسیک به میدان های کلاسیک |
82573 | 1. تعریف تئوری میدان همسو کدام است؟ 2. پیش نیازهای فیزیکی برای شروع مطالعه تئوری های میدان همسو کدامند؟ (یعنی آیا فرد نیاز به دانستن ابر تقارن دارد؟ آیا به اثرات غیر اغتشاشی مانند لحظه و غیره نیاز است؟) 3. برای شروع مطالعه تئوری های میدان همسو به چه پیش نیازهای ریاضی نیاز است؟ (یعنی چقدر تحلیل پیچیده باید بداند؟ آیا به نظریه سطوح ریمان نیاز دارد؟ آیا به توپولوژی جبری یا هندسه جبری نیاز دارد؟ و چقدر؟) 4. بهترین/متداول ترین کتاب ها یا مقالات مروری برای مقدمه ای ملایم در مورد موضوع، در مقطع کارشناسی ارشد سال دوم/سوم؟ 5. آیا مدل های CFT در فیزیک دنیای واقعی (از قبل آزمایش شده) کاربرد دارند؟ (همچنین خارج از چارچوب انرژی بالا، شاید در ماده متراکم و غیره) | مقدمه ای ملایم برای CFT |
29389 | آیا می توان تئوری های متقابل غیرقابل قیاس اما به همان اندازه معتبر در مورد طبیعت داشت که با همه داده های تجربی مطابقت داشته باشد؟ فیلسوف علم، پل فایرابند، از این تز به ظاهر ظالمانه دفاع کرد و ادعای بسیار محکمی برای آن مطرح کرد. در چنین حالتی، آیا نمی توان تصمیم گرفت که کدام یک از نظریه های رقیب غیرقابل مقایسه «درست» است؟ در این صورت، آیا هیچ چیز می رود؟ | آیا می توان نظریه های غیرقابل قیاس اما به همان اندازه معتبر در مورد طبیعت داشت که با همه داده های تجربی مطابقت داشته باشد؟ |
108047 | چگونه ثابت کنیم که $$[\hat{L}^2,\hat{\textbf{p}}] = i\hbar(\hat{\textbf{p}}\times\hat{\textbf{L}} - \hat{\textbf{L}} \times \hat{\textbf{p}})$$ سعی کردم $\hat{L}^2$ را بزرگ کنم: $$[\hat{L}^2,\hat{\textbf{p}}] = [\hat{L}^2_x+\hat{L}^2_y+\hat{L}^2_z,\hat{\textbf {p}}]$$ و \begin{align*} [\hat{L}^2_x,\hat{\textbf{p}}] &= [\hat{L}_x\hat{L}_x,\hat{\textbf{p}}] \\\ &= \hat{L}_x[\hat{L}_x,\hat{\textbf{p }}] + [\hat{L}_x,\hat{\textbf{p}}]\hat{L}_x \\\ \end{align*} با $[\hat{L}_x,\hat{p}_y]=[\hat{p}_x,\hat{L}_y]=i\hbar \hat{p}_z$ و $[\hat{L }_x,\hat{p}_x]=0$, $$ [\hat{L}_x,\hat{\textbf{p}}] = i\hbar(\hat{p}_z\vec{e}_y-\hat{p}_y\vec{e}_z) $$ بنابراین LHS معادله در سوال به سادگی $\textbf{0}$ است ، که اشتباه است. کجا اشتباه کردم؟ | نحوه استخراج رابطه کموتاسیون بین $\hat{L}^2$ و $\hat{\textbf{p}}$ |
25986 | در شغل جدیدم، به زودی نوبت من میشود که برای چند هفته شیفت شب/قبرستان انجام دهم. بهانه ای عالی برای خرید یک تلسکوپ مبتدی مناسب برای جایگزینی مید 4.5 اینچی 15 y/o که دیگر با یک بازتابنده دابسونی 10 اینچی کار نمی کند! دوست دخترم میخواهد به من بپیوندد (که من همه آن را دوست دارم)، و با بزرگ شدن در یک مزرعه (نسبتاً فقیرانه) هرگز از تماشای تلسکوپ لذت نبرده است. وقتی از او پرسیدم ابتدا میخواهی به چه چیزی نگاه کنی، شانه بالا انداخت و گفت: نمیدانم. همه چیز را به من نشان بده! مشکل این است که چیزهایی که من عموماً به آنها خیره میشوم سحابیها و خوشههای ستارهای هستند (زیرا این تنها چیزی بود که واقعاً میتوانستم ببینم)، علیرغم اینکه میدانستم چیزهای بیشتری وجود دارد که به همان اندازه برای چشم جذاب هستند. بنابراین سوال من این است: برای هر دسته از اشیاء، چه چیزی محبوب ترین است؟ اگر به مهمانیهای ستارهای زیادی رفتهاید، عموماً مردم بیشتر اوقات از چه چیزهایی میخواهند ببینند؟ چه چیزهایی بود که وقتی برای اولین بار آنها را از طریق تلسکوپ دیدید باعث شد به وای بروید؟ توجه: بدانید که اشیاء عموماً باید در اواخر سپتامبر (ماه نو) قابل مشاهده باشند، اما داشتن اشیاء جدیدی که میتوانم در ماههای آینده به او نشان دهم نیز بسیار عالی خواهد بود. من قبلاً به او گفته بودم که سفر تور بزرگ احتمالاً 6 ماه تا یک سال طول می کشد (به دلیل چرخش زمین و همه اینها) و نیاز به پیوستن ما به باشگاه نجوم محلی دارد. | چه چیزی را به یک مبتدی نشان دهیم |
73857 | دیروز در یک رستوران در حال نوشیدن آب یخ از یک لیوان نوشیدنی (شیشه ای) بودم که داشتم نوشیدنی می خوردم، متوجه شدم که آب یخ بسیار کمی از آن خارج می شود و سپس ناگهان، مخلوط آب یخ فرو می ریزد. با دهان باز پر از آب یخ، پیراهنم خیس می شود - از وقتی این اتفاق می افتد متنفرم. پس از خشک شدن، به این فکر کردم که چرا این اتفاق میافتد: 1. چگونه یخی که آزاد شده و در آب جدا میشود به هم جوش میخورد و یک توده بزرگ را تشکیل میدهد؟ 2. چه چیزی باعث می شود که مخلوط یخ و آب به طور لحظه ای جریان نداشته باشد و ناگهان دوباره جریان پیدا کند؟ آیا این است که یخ در شیشه به هم جوش می زند و یک توده بزرگ را تشکیل می دهد و سپس اصطکاک با لبه ها وضعیتی «سد مانند» ایجاد می کند؟ یا آیا تکههای یخی وجود دارد که با لبههای لیوان نوشیدنی یخ را سد میکنند؟ | چرا تکه های یخ به هم یا به لبه های لیوان می چسبند؟ |
31161 | اثر کوریولیس یک پدیده شناخته شده است که در هواشناسی و پیش بینی جریان اقیانوسی مهم است. علاوه بر مکان (عرض جغرافیایی)، به سرعت و مدت زمان بستگی دارد. من فرض میکنم که سیستمهای هدایت اینرسی خلبان خودکار هواپیماهای تجاری توانایی جبران کوریولیس را دارند و حتی موشکهای قارهپیما نیز با سیستمهای هدایتی طراحی شدهاند که قابلیت کوریولیس را برای دقت هدف فراهم میکنند. آیا لازم بود شاتل های فضایی وسیله ای برای مقابله با اثر کوریولیس در هنگام ورود مجدد فراهم شود؟ | اثر کوریولیس و شاتل فضایی |
73851 | آیا کلاهی که تماماً از الماس ساخته شده است نسبت به کلاه ایمنی استاندارد فولادی یا کولار در برابر گلوله محافظت بیشتری دارد؟ | آیا کلاه الماسی در برابر گلوله محافظت بیشتری خواهد داشت؟ |
99603 | مدل کرونیگ-پنی (KP) یک مدل کلاسیک است که برای نشان دادن اینکه شبکه تناوبی از مکانهای بالقوه چاه محدود باعث ایجاد شکاف باندی میشود استفاده میشود. به نظر می رسد فرآیند معمولی در حل KP این است: 1. معادله شرودینگر را برای یک دوره شبکه حل کنید تا توابع موج در بخش چاه دوره و بخش آزاد دوره به دست آورید. 2. توابع موج را به شکل توابع بلوخ $\psi(x) = e^{ikx}u(x)$ قرار دهید. 3. شرایط مرزی تناوبی را برای توابع بلوخ و شرایط تناوبی را برای قسمت های تناوبی $u(x)$ اعمال کنید. 4. مقداری حل جبری/ماتریسی برای بدست آوردن قیود بردار موج $k$ انجام دهید. 5. حد را بگیرید زیرا چاه بی نهایت عمیق و باریک می شود، بنابراین یک تابع دلتای دیراک است، که معادله محدودیت را حتی بیشتر از این ساده می کند: $cos( Ka) = cos(ka) \- \frac{mg} {\ hbar^2 k} sin(ka ) $ در 1D، زیرا LHS معادله باید بین 1- و 1 باشد، که مقادیر $k$ را که می تواند بگیرد محدود می کند. و این معادله را برآورده می کند، و بنابراین $E = \hbar^2 k^2/(2m)$ را نیز محدود می کند. با گسترش این به سه بعدی، رویکرد ساده من این است که بگویم پتانسیل در حال حاضر اساساً $\sum_{l,m,n}\delta(x-la)\delta(y-mb)\delta(z-nc)$ است. (که $l,m,n$ اعداد صحیح و $a,b,c$ تناوب هستند) که می توان آنها را به $(\sum_l\delta(x-la))(\sum_m\delta(y-mb))(\sum_n\delta(z-nc))$. سپس به نظر می رسد که می توانید روش متداول جداسازی معادله شرودینگر را انجام دهید، که پس از آن فقط سه نسخه از فرآیند قبلی را برای شما باقی می گذارد. اما من تقریباً مطمئن هستم که این نمی تواند درست باشد، زیرا منجر به عدم وجود شکاف باند می شود. هر معادله محدودیتهای خاص خود را برای $k_i$ مربوطه (و بنابراین $E_i$) دارد، اما من فکر میکنم هر مقدار انرژی کلی $E = E_x + E_y + E_z$ را میتوان با انتخاب دقیق مقادیر معتبر مختلف بدست آورد. $k_i$. اما من تقریباً مطمئن هستم که اشتباه می کنم، اما نمی دانم کجاست. آیا کسی می تواند به من بگوید چه مشکلی در رویکرد من وجود دارد؟ | چگونه یک شکاف باند از مدل 3D Kronig Penney ایجاد می شود؟ |
21273 | همانطور که ظاهراً شناخته شده است، جفت الکترومغناطیسی را می توان به عنوان یک اصطلاح پایانی برای یک لانگرانژی متشکل از یک میدان دیراک آزاد و یک میدان برداری آزاد که لازم است تحت تبدیل هایی که مقادیر گرادیان دلخواه به میدان برداری اضافه می کنند، ثابت باشند توضیح داد. تطبیق تنظیمات فاز محلی $U(1)$ با میدان دیراک، ساختاری که بیشتر به نام _gauge شناخته می شود تغییر ناپذیری_. آرگومان های ثابت گیج مشابهی برای به دست آوردن کوپلینگ های الکترو ضعیف و کرومودینامیکی وجود دارد. هیچ یک از این موارد تا کنون در مورد گرانش به گونه ای که کاملاً رضایت بخش باشد (برای من، بله) صدق نمی کند، به خصوص با تمام چیزهای بی معنی که کاربرد مستقیم آن نشان می دهد (مانند عدم مشاهده قابل مشاهده های محلی و غیره) این سؤال خاص در مورد است. میدان هیگز؛ از درک من به طور کامل با دست به همه (یا بیشتر؟) میدان های فرمیون اضافه شده است. همچنین برای اندازه گیری بوزون های برداری جفت می شود، اما برخلاف آن ها، من هرگز ادعایی ندیده ام که چنین جفتی به طور طبیعی از طرحواره عدم تغییر گیج ناشی شود. آیا تلاشی برای تولید چنین سازه هایی وجود دارد که قابل ذکر باشد؟ | تلاش برای توضیح جفت هیگز به عنوان یک تقارن تبدیل سنج |
46693 | من در تلاش برای محاسبه لحظهای زاویهای با مشکل مواجه شدهام و نمیدانم که آیا کسی میتواند مرا مستقیماً تنظیم کند. فکر میکنم میدانم که حالت دورانی پایینترین مرتبه باید دارای تکانه زاویهای h باشد، و این حرکت مداری الکترون در اتم هیدروژن اولیه بور بود. انرژی جنبشی الکترون در مدارش یک ریدبرگ (~13 eV) بود. برای بقیه محاسبات زیر، بیان آن به عنوان دمایی معادل نزدیک به 150000 K راحت خواهد بود (برای تبدیل به ویکیپدیا مراجعه کنید). میخواستم ببینم آیا میتوانم حالتهای چرخشی مولکولهای دواتمی را با قیاس با اتم هیدروژن درک کنم. بنابراین من مولکول هیدروژن را امتحان کردم. با استفاده از طول پیوند تقریباً 1.4 شعاع بور (از این جدول) و جرم 2000 Me (جرم الکترون) برای هر اتم، ضریب فرکانس 2000 برابر را در مقایسه با اتم هیدروژن بدست آوردم که معادل کاهش دمای معادل 75 است. K. با توجه به جدول 5.1 از این مقاله که معادل 85 درجه را برای مشخصه چرخشی ارائه می دهد، بد نبود. دمای حالت به طور مشابه، من برای اکسیژن دو اتمی و کلر دیاتومیک پاسخ های معقولی دریافت می کنم. اما وقتی میخواهم HCl را محاسبه کنم خیلی دور هستم. منبع من طول پیوندی در حدود 2.2 شعاع بور را نشان می دهد. به دلیل عدم تطابق بین H و Cl، من فرض میکنم تقریباً تمام تکانه در اتم هیدروژن است و محاسبات ضریب 10000 را در فرکانس به من میدهد (برعکس جرم*r^2 است). این به من دمای معادل 15 کلوین می دهد. اما جدول مقدار 4K را نشان می دهد. به نظر می رسد که من به طور منطقی به مولکول های دو اتمی دیگر نزدیک هستم. من تعجب می کنم که چرا من خیلی از HCl استفاده نمی کنم؟ هر ایده ای قدردانی می شود. ویرایش: بسیار خوب، پاسخ فابیان مفید است. من احتمالاً حتی نباید به اتم هیدروژن اشاره می کردم. از آنجایی که فابیان فرمول صحیح انرژی روتور صلب (اولین حالت برانگیخته) را به ما میدهد، میتوانم مقادیر مولکولهای دواتمی خود را وارد کنم و ببینم چه اتفاقی میافتد. این چیزی است که من با استفاده از جرم ها در AMU و فواصل در شعاع بور و اجازه دادن به h=1 دریافت می کنم:  هیدروژن مولکول: M1 = M2 = 1، d = 1.4، انرژی = 1.0 تقریبا. مولکول اکسیژن: M1 = M2 = 16، d = 2.2، انرژی = 0.025 مولکول کلر: M1 = M2 = 35، d = 3.8، انرژی = 0.0038 به نسبت، این اعداد به خوبی با دماهای معادل ارائه شده در جدول مطابقت دارند. :  اما وقتی فرمول را روی HCl اعمال می کنم، خیلی دور هستم: هیدروژن کلرید: M1=1، M2=35، d=2.2، انرژی = 0.2 برون یابی از مولکول های دیگر، این به من دمای معادل 15 تا 20 درجه کلوین می دهد. اما جدول مقدار 4.2 K را نشان می دهد. من تعجب می کنم که چرا به نظر می رسد فرمول مقادیر ثابتی را برای H2، O2، و Cl2 ارائه می دهد، اما آیا برای HCl راه حلی ندارد؟ | تکانه زاویه ای مولکول های دو اتمی |
72188 | (سلب مسئولیت) من یک سوال در مورد نظریه میدان انطباق در نظریه ریسمان پولچینسکی جلد 1 ص. 61. با توجه به فیلدهای anticommuting $b$ و $c$ و بسط Laurent $$ b(z) = \sum_{m=-\infty}^{\infty} \frac{b_m}{z^{m+\lambda} }, \,\,\, c(z) = \sum_{m=-\infty}^{\infty} \frac{c_m}{z^{m+1-\lambda}} \,\,\, (2.7.16) $$ با فرض اینکه $\lambda$ یک عدد صحیح است. گفته میشود > OPE به آنتیکموتاتورها $$ \\{ b_m, c_n \\} = \delta_{m,-n} \,\,\, > (2.7.17) $$ میدهد که من سعی کردم تأیید کنم (2.7. 17)، اما فکر می کنم رویکرد من از شرایط بسیار قوی استفاده می کند. در اینجا مشتق من است: توسعه محصول اپراتور (OPE) (مشابه با (2.5.9)) $$ b(z_1) c(z_2) \sim \frac{1}{z_{12}}، \,\,\ , c(z_2) b(z_1) \sim \frac{1}{z_{21}} $$ جایی که $z_{ij}=z_i - z_j \,\, (2.1.22) دلار. بنابراین (این فقط ویژگی های ضد رفت و آمد است) $$ \\{ b(z_1), c(z_2) \\} \sim 0 \,\,\, (3) $$ بسط های Laurent را برای $b$ و $ وصل کنید c$، (2.7.16)، در (3)، $$ \\{ b(z_1)، c(z_2) \\} = داریم \sum_{m=-\infty}^{\infty} \sum_{n =-\infty}^{\infty} \frac{ 1}{z_1^{m+\lambda}} \frac{1}{z_2^ {n+1-\lambda}} \\{ b_m, c_n \\} \,\,\, (4) $$ از آنجایی که هدف من تأیید (2.7.17)، به سادگی (2.7.17) را به (4) $$ \\{ b(z_1), c(z_2) \\} = \sum_{m=-\infty}^{\infty} وصل کنید \frac{1}{z_2} \left( \frac{z_2}{z_1} \right)^{m+\lambda} = \sum_{m=0}^{\infty} \frac{1}{z_2} \left( \frac{z_2}{z_1} \right)^{m} +\sum_{m=-\infty}^{0} \frac{1}{z_2} \left ( \frac{z_2}{z_1} \right)^{m} -\frac{1}{z_2} $$ $$= \sum_{m=0}^{\infty} \frac{1}{z_2} \left( \frac{z_2}{z_1} \right)^{m} +\sum_{m=0}^{\infty} \frac{1}{z_2} \left( \frac{z_1}{z_2} \right)^{m} -\frac{1}{z_2} $$ بدون از دست دادن کلیت، با فرض $z_1>z_2$، ما داریم $$ \\{ b(z_1), c(z_2) \\} = \frac{1}{z_2} \frac{1}{1-\frac{z_2}{z_1}}+ \frac{1}{ z_2}\frac{1}{1-\frac{z_1}{z_2}} - \frac{1}{z_2} =0 \,\,\, (5) $$ اما اگر از $\\{ استفاده کنم b_m، c_n \\} =0$، همچنین می تواند معادله را بدهد. (3). چگونه (2.7.17) را به درستی استخراج کنیم؟ | رابطه ضد رفت و آمد در $bc$ CFT |
28863 |  یک توپ به موازات محور x از نقطه M(0,h) با سرعت V به دور پرتاب می شود. پس از هر پرش بر روی محور x، می تواند به نصف ارتفاع قبلی که در شکل نشان داده شده است برسد. (فرض کنید که هیچ اصطکاک هوایی وجود ندارد و توپ بسیار کوچک است.) سوال-$1$: f(x) را پیدا کنید که از بالا عبور می کند. امتیاز؟ سوال-$2$: من فقط یک ادعا در مورد سیستم دارم اما باید ثابت کنم که اگر توپ را از نقطه $f(x)$ به موازات محور x با سرعت $V_{initial}= دور بیندازیم. V\sqrt{\frac{f(x)}{h}}$، حداکثر امتیاز توپ روی همان $f(x)$ خواهد بود. چگونه می توان ادعا را اثبات یا رد کرد؟ * * * تلاش من برای یافتن f(x) $f(0)=h$ $f(x_1+x_2)=h/2$$f(x_1+2x_2+x_3)=h/4$$f(x_1+ 2x_2+2x_3+x_4)=h/8$. . . $x_1=vt$ $mgh=\frac{1}{2}mV^2$ $h=\frac{1}{2}g t^2$ پس از اولین پرش , در اولین نقطه بالا: N $(x_1+x_2 ,h/2)$: $mgh/2=\frac{1}{2}mV_1^2$$V_1^2=V^2/2$ $V_1=\frac{V}{\sqrt{2}}$ $h/2=\frac{1}{2}g t_2^2$t_2^2=t^2/2$$t_2=\frac {t}{\sqrt{2}}$$f(x_1+x_2)=h/2$$f(Vt+t_2\frac{V}{\sqrt{2}})=h/2$ $f(Vt+\frac{t}{\sqrt{2}}\frac{V}{\sqrt{2}})=h/2$$f(Vt(1+1/2))=h/2 $ پس از پرش دوم، در دومین نقطه بالا: O $(x1+2x2+x_3,h/4)$: $mgh/4=\frac{1}{2}mV_2^2$ $V_2^2=V^2/4$ $V_2=\frac{V}{2}$h/4=\frac{1}{2}g t_3^2$t_3^2=t^2/ 4$t_3=\frac{t}{2}$$f(x_1+2x_2+x_3)=h/4$$f(Vt+Vt+V_3t_3)=h/4$ $f(Vt+Vt+Vt/4)=h/4$ $f(Vt(1+1+1/4))=h/4$ در سومین نقطه برتر: $f(Vt(1+1+1 /2+1/8))=h/8$ در نقطه برتر چهارم: $f(Vt(1+1+1/2+1/4+1/16))=h/16$ . . در نهمین نقطه بالا: $n--->\infty$ $f(3Vt)=0$ چگونه می توانم $y=f(x)$ را پیدا کنم با تشکر از پاسخ ها * * * ویرایش: من $f(x) را پیدا کردم $. آقای برودی درست می گوید. تابع یک خط است. اثبات من: در نهمین نقطه بالا: $f(Vt.a(n))=h/2^n$ $a(0)=1$a(1)=1+1/2=1+1-1 /2$$a(2)=1+1+1/4=1+1+1/2-1/4$$a(3)=1+1+1/2+1/8=1+1 +1/2+1/4-1/8$ $a(4)=1+1+1/2+1/4+1/16=1+1+1/2+1/4+1/8-1/16$. . $a(n)=1+1+1/2+1/4+....1/2^{n-1}-1/2^{n}$a(n)=1+\frac {1-(1/2)^{n})}{1-1/2}-1/2^{n}=1+2(1-(1/2)^{n})-1/2 ^{n}=3-\frac{3}{2^n}$ روشن نهمین نقطه برتر: $$f(Vt[3-\frac{3}{2^n}])=\frac{h}{2^n}$$ جایی که $t=\sqrt{\frac{2h}{ g}}$$Vt[3-\frac{3}{2^n}]=x$$3-\frac{3}{2^n}=\frac{x}{Vt}$ $1-\frac{1}{2^n}=\frac{x}{3Vt}$1-\frac{x}{3Vt}=\frac{1}{2^n}$$$f(x) =\frac{h}{2^n}=h(1-\frac{x}{3Vt})=h(1-\frac{x}{3V\sqrt{\frac{2h}{g}}} )$$ حالا من هستم تلاش برای اثبات یا رد ادعای من در سوال دوم. اگر راه حلی پیدا کردم پست خواهم کرد. | وظیفه نقطه بالای توپ در حال پرش چیست؟ |
109315 | تعریف بولتزمن از آنتروپی $\sigma = \log \Omega$ است، که در آن $\Omega$ تعداد ریز حالتهایی است که با یک ماکرو حالت داده شده سازگار است. اگر درست متوجه شده باشم، این بدان معناست که صحبت از آنتروپی یک سیستم فیزیکی با توجه به تعریفی از حالت کلان سیستم منطقی است. برای مثال، میتوانیم سیستمی متشکل از $N$ اسپین را در نظر بگیریم که میتواند بالا یا پایین باشد. فرض کنید که سیستم واقعی در ریز حالت متناوب $\uparrow \downarrow \uparrow \downarrow \cdots \uparrow \downarrow$ است. ما میتوانیم شرط کنیم که حالت کلان سیستم، کل اضافی $s$ باشد و آنتروپی سیستم فیزیکی واقعی را با استفاده از این واقعیت که $s = 0$ است محاسبه کنیم. یا، در عوض، میتوانیم شرط کنیم که حالت کلان سیستم، اضافی اسپین $s_1$ ذرات $N/2$ اول همراه با اسپین اضافی $s_2$ ذرات $N/2$ دوم باشد. در این مورد، یک آنتروپی متفاوت را برای یک سیستم فیزیکی واقعی محاسبه میکنیم، زیرا این بار از اطلاعات اضافی $s_1 = s_2 = 0$ استفاده میکنیم. چیزی که من در مورد آن گیج شدهام این است که روشی که همیشه میشنوم قانون 2 را میشنوم چیزی شبیه به آنتروپی هر سیستم بسته تمایل به افزایش دارد، بدون اشاره به تعریف حالت کلان با توجه به آن که ما آنتروپی را محاسبه میکنیم. من تعجب می کنم که بیان دقیق تر قانون دوم با اشاره صریح به چگونگی تعریف کلان حالت ها چیست. اولین فکر من این بود که شاید قانون دوم چیزی در امتداد این جمله می گوید: با توجه به **هر** تعریف ثابتی از حالت کلان یک سیستم بسته، آنتروپی سیستم تمایل به افزایش دارد. اما این نمیتواند کاملاً درست باشد، زیرا میتوانیم کلان حالتها را طوری تنظیم کنیم که آنتروپی فقط با اضافه کردن ریز حالتهای «غیر ممکن» کاهش یابد. برای مثال، اگر سیستم $\uparrow \downarrow \uparrow \downarrow \cdots \uparrow \downarrow$ را که در بالا توضیح داده شد در نظر بگیریم، میتوانیم حالتهای کلان را به صورت زیر تعریف کنیم: برای هر عدد صحیح $s$، یک حالت کلان $S_s$ تعریف میکنیم. شامل همه ریز حالتهای $N$ اسپین با اسپین اضافی $s$، _همراه با_ یک دسته کامل هارمونیک کوانتومی ریز حالت های نوسانگر اگر تعداد ریز حالتهای QHO را که در $S_s$ گنجاندهایم با دقت انتخاب کنیم، میتوانیم از آنتروپی w.r.t اطمینان حاصل کنیم. هر زمان که آنتروپی w.r.t تعریف شود، این تعریف از ماکرو حالت کاهش می یابد. تعریف ساده اسپین بیش از حد افزایش می یابد و بالعکس. بنابراین این باعث میشود فکر کنم که شاید ما نیاز به تصوری از ریز حالتهای ممکن یک سیستم داشته باشیم، و سپس قانون دوم باید چیزی شبیه به در رابطه با هر تقسیم ثابت ریز حالتهای **ممکن** یک سیستم بسته به در حالت های کلان، آنتروپی سیستم تمایل به افزایش دارد. اما من در حال تقلا هستم که حتی تصور کنم ممکن در اینجا به چه معناست. شاید همه اینها کاملا اشتباه باشد؟ هر گونه کمکی قدردانی خواهد شد. با تشکر | قانون دوم گرما دقیقاً چه چیزی را بیان می کند، با توجه به اینکه آنتروپی به نحوه تعریف ماکرو حالت بستگی دارد؟ |
73586 | این را تصور کنید: شما یک کره از هوا دارید که در آن شارژ ندارید و در اطراف این کره یک توزیع شارژ $\rho(r,\theta,\phi)$ دارید. (به عنوان مثال، این می تواند $\rho(r,\theta,\phi)=e^{-r}$ باشد) حال سوال من این است: کلی ترین معادله ای که به من پتانسیل درون کره را می دهد چیست؟- شما می توانید استفاده کنید که ما تقارن ازیموتال داریم. من فقط به معادله علاقه دارم. احتمالاً این شامل مجموعه ای با Legendre Polynomials و غیره خواهد بود. | پتانسیل توزیع بار دلخواه |
92600 | فرض کنید در آسانسوری هستید که به صورت عمودی با فرکانس $\nu$ نوسان می کند. چگونه اتساع زمانی را در این چارچوب مرجع نوسانی پیدا خواهیم کرد؟ اگر آسانسور با شتاب ثابت به سمت بالا یا پایین شتاب می گیرد، زمان داخل آسانسور با $t'=t_{0}\,(1+gh/c^2)$ داده می شود. می خواهم بدانم چگونه می توان این معادله را برای یک شتاب غیر ثابت (یعنی یک چارچوب مرجع نوسانی) تعمیم داد؟ | اتساع زمان در یک آسانسور نوسانی |
113623 |  در فشار ثابت: $\frac{dH}{dT}=C_p $ بنابراین، چرا نمودار $C_p$ در برابر $T$ دو خط کاملا افقی (با ناپیوستگی آشکار) را نشان نمی دهد؟ منظور من گرادیان گراف $H$ در مقابل $T$ ثابت است، بنابراین مقدار $C_p$ نیز باید ثابت باشد. | مرحله انتقال مرحله اول - ظرفیت حرارتی |
109310 | من می دانم که وقتی جسمی در حالت تعادل است * نیروی حاصل در هر جهت صفر است، یعنی مجموع همه اجزای همه نیروها در هر جهت صفر است * مجموع گشتاورهای هر نقطه صفر است (این نقطه نشان می دهد که لازم نیست روی بدن باشد) اگر بدن در تعادل نباشد چه؟ اجازه دهید توضیح بدهم: اگر یک لحظه برآیند $5\text{Nm}$ در جهت عقربههای ساعت در مورد یک نقطه از جسم وجود داشته باشد، چه میشود. اگر لحظه را در مورد یک نقطه تصادفی دیگر در داخل یا خارج از بدنه محاسبه کنم، آیا هنوز 5$\text{Nm}$ را در جهت عقربههای ساعت به عنوان مقدار دریافت میکنم؟ | آیا ممان یک نیرو در مورد هر نقطه یکسان است؟ |
108045 | **مشکل** جریان مقدار شارژی است که در هر واحد زمان از یک جزء عبور می کند. برای یک ولتاژ معین، قانون اهم به ما می گوید که اگر مقاومت را افزایش دهیم، جریان باید کاهش یابد. اما _در واقع چه اتفاقی برای کاهش جریان می افتد؟_ **استدلال من تا اینجای کار - آیا درست است؟** مقاومت بیشتر (اگر ما در مورد چیزی هم اندازه برای سادگی صحبت می کنیم) موارد بیشتری در راه است (بالاتر). مقاومت)، بنابراین برخوردهای بیشتر. برخوردهای بیشتر به این معنی است که مدت زمان بیشتری طول می کشد تا شارژ از قطعه عبور کند. شارژ کندتر حرکت می کند و بنابراین جریان کمتر است. یا اینکه سرعت همیشه یکسان است و اگر مقاومت بیشتری داشته باشیم به این معنی است که فقط بار کمتری میتواند جریان داشته باشد، بنابراین جریان کمتری دارد. اگر چنین است، چرا؟ | اگر جریان افزایش یابد، بار بیشتری جریان دارد یا سریعتر حرکت می کند؟ |
31163 | اگر من یک هادی کروی (شاید یک پوسته) و در داخل داشته باشم، همانطور که در ناحیه توخالی چیزی وجود ندارد. میدان الکتریکی 0 است. اما اگر یک بار داخل (نه مانند داخل هادی، بلکه در ناحیه توخالی) یا نوعی عایق با بار خالص غیر صفر وجود داشته باشد، چه اتفاقی میافتد؟ آیا میدانی وجود خواهد داشت؟ برای نشان دادن تصویری کشیدم. به هر حال نه به مقیاس | آیا کسی می تواند منظور ما از میدان الکتریکی صفر درون هادی را به من یادآوری کند؟ |
29387 | از زمانی که اینشتین برای اولین بار تبدیل های لورنتس را استخراج کرد، تعمیم و اجرای آنها در طول قرن تغییر کرده است. بنابراین با آنهایی که اولین بار توسط انیشتین به دست آمد شروع میکنیم: راههای اصلی و پیچیدهتر برای انجام تحول لورنتس امروز کدامند؟ مزایا / معایب آنها نسبت به روش های قبلی چیست؟ | راههای پیچیدهتر برای انجام تبدیل لورنتس چیست؟ |
114506 | همیلتونی برای سیستم فرمیون های بدون چرخش در یک زنجیره 1 بعدی (با پتانسیل شیمیایی $\mu=0$) توسط $$ H=-\sum_j\left(c^\dagger_{j+1} c_j+h.c.\right به دست میآید. )+\Delta \sum_j \left(c^\dagger_{j+1}c^\dagger_j+h.c.\right) $$ جایی که $\Delta$ یک عدد است. اگر $$ c_j=\frac{1}{\sqrt{N}}\sum_k e^{ikj}c_k$$ را معرفی کنیم نتیجه زیر را بدست می آوریم: $$H=\sum_k \xi(k) c_k^\dagger c_k+\Delta\sum_k \left(e^{-ik}c_k^\dagger c_{-k}^\dagger +e^{ik}c_k c_{-k}\right) $$ که در آن $\xi(k)=-2\cos(k)$ سعی می کنم با استفاده از عملگر Nambu $$ \phi_k=\begin{pmatrix، این همیلتونی را به شکل ماتریس نشان دهم. } c_k \\\ c_{-k}^\dagger \end{pmatrix} $$ متون متعددی آن را به عنوان $$ H=\sum_k \phi_k^\dagger نشان میدهد \begin{pmatrix} \xi(k) & 2i\Delta \sin(k)\\\ -2i\Delta \sin(k) & -\xi(k)\end{pmatrix}\phi(k) $$ با این حال، وقتی موارد بالا را گسترش میدهم، اصطلاح جفت اصلی خود را دریافت نمیکنم - در عوض، $$ \Delta \sum_k \left( e^{-ik}c_k^\dagger c_{-k}^\dagger -e^{ik}c_k^\dagger c_{-k}^\dagger+e^{ik}c_k c_{-k}-e ^{-ik}c_k c_{-k}\right) $$ من می بینم که برای بدست آوردن اصطلاح جفت قدیمی خود، باید اجازه دهم $e^{ik}c_k^\dagger c_{-k}^\dagger=e^{-ik}c_k c_{-k}=0$، اما نمیتوانم توضیح دهم که چرا. آیا کسی می تواند در این مرحله به من کمک کند؟ در اینجا یک سؤال مشابه در یک مجموعه مسئله از یک دانشگاه آلمانی برای مرجع شما مطرح شده است: http://users.physik.fu-berlin.de/~romito/qft2011/set6.pdf | همیلتون برای مدل دوره ای کیتایف |
77871 | اعتقاد بر این است که برخی از سیارکهای نوع M فلزی هستند، حتی دارای نیکل-آهن. با توجه به * نزدیکی کمربند سیارکی به مگنتوسفر مشتری، * منظم بودن حرکت هر سیارک M نسبت به مشتری * سهولت مغناطیسی شدن نیکل/آهن، و * قدرت میدان مغناطیسی مشتری آیا انتظار منطقی است. یک سیارک نوع M که چنین شرایطی را برای نشان دادن میدان مغناطیسی برآورده می کند؟ | آیا یک سیارک می تواند میدان مغناطیسی داشته باشد؟ |
107297 | فرض کنید یک باتری با ترمینال PD $V$ متصل به مقاومت خارجی با مقاومت $R_1$ داریم. حال اگر مقاومت دیگری بگوید $R_2$ **_added_** به موازات $R_1$ است، آیا پتانسیل کاهش در $R_1$ تغییر می کند؟ من می دانم که مقاومت های موازی دارای افت پتانسیل یکسانی در سراسر آنها هستند، اما آیا اگر مقاومت های اضافی را به صورت موازی جمع یا تفریق کنیم، درست است؟ فکر من این است که با مقاومت کل مدار $\frac{R_1 R_2}{R_1 + R_2} <R_1$، جریان افزایش مییابد در حالی که ولتاژ ثابت باقی میماند ($V=IR$). آیا این درست است یا تفاوت پتانسیل نیز تغییر می کند؟ | ولتاژ در ترکیب موازی با افزودن یک مقاومت دیگر |
34600 | به این فکر می کنم که آیا _به معنای واقعی کلمه_ هر چیزی می تواند سریعتر از سرعت نور حرکت کند یا نه. به عنوان مثال، اگر گرانش ستاره ای فوراً اثر خود را متوقف کند، اگر ناگهان و به طور جادویی ناپدید شود، این نمونه ای از _اطلاعات_ است که سریعتر از سرعت نور حرکت می کنند. با این حال، اگر گرانش یک ستاره در هنگام ناپدید شدن آن همچنان وجود داشته باشد، در این صورت ما مورد عجیبی داریم که چیزها به سمت چیزهایی جذب می شوند که وجود ندارند! | اگر ستاره ای به طور ناگهانی ناپدید شود، آیا همچنان جاذبه دارد؟ |
53318 | در حین مطالعه معادله دیراک، با این قطعه معمایی در ص. 551 در _از کلاسیک تا مکانیک کوانتومی_ توسط G. Esposito، G. Marmo، G. Sudarshan در رابطه با ماتریس های $\gamma$: > $$\tag{16.1.2} (\gamma^0)^2 = I , (\ gamma^j)^2 = -I \ (j=1,2,3) $$ > $$\tag{16.1.3} \gamma^0\gamma^j + \gamma^j \gamma^0 = 0 $$$$\tag{16.1.4} > \gamma^j \gamma^k + \gamma^k \gamma^j = 0 , \ j\neq k$$ _در جستجوی > راه حل های این معادلات بر حسب ماتریس، متوجه می شوید که آنها باید مضرب 4 را به ترتیب داشته باشند، و که راه حل مرتبه 4 وجود دارد. بدیهی است که کلمه _order_ در اینجا به معنای بعد است. در کلاس های QM من، مدرس به فصل 5 از _مکانیک کوانتومی پیشرفته_ اثر F. Schwabl اشاره کرد، به ویژه در مورد بعد ماتریس های Dirac $\gamma$. با این حال، در آنجا فقط بیان شده است که، از آنجایی که تعداد مقادیر ویژه مثبت و منفی $\alpha$ و $\beta^k$ باید برابر باشد، $n$ زوج است. علاوه بر این، $n=2$ کافی نیست، بنابراین $n=4$ کوچکترین بعد ممکنی است که در آن امکان تحقق ساختار جبری مورد نظر وجود دارد. در حالی که فهمیدم کوچکترین بعد 4 است، هیچ استدلالی برای رد این احتمال که $n=6$ می تواند راه حل باشد پیدا نمی کنم. من این پست Phys.SE را هم چک کردم، اما اصلا مفید ندیدم. کسی میتونه کمکم کنه؟ | ابعاد ماتریس های Dirac $\gamma$ |
3871 | من هرگز عملگر علیت در فیزیک ندیده ام. وقتی مردم مفهوم غیررسمی علیت را استناد میکنند، آیا واقعاً درباره سازگاری (شاید در یک زمینه زمانی) صحبت نمیکنند؟ به عنوان مثال، اگر سرعت جسم مادی > c را در SR مجاز کنید، میتوانید ثابت کنید که در یک مکان مکان-زمان مشخص، وضعیت فیزیکی یک جسم تعریف نشده است (برای مثال، ممکن است نوری روشن و خاموش نشان داده شود. ). این فقط نشان می دهد که اگر شرط مرزی v<=c نقض شود، SR به طور رسمی ناسازگار است، اینطور نیست. علیرغم اینکه روایتی وجود دارد که می گوید سفر FTL ناقض علیت است؟ توجه: این برگرفته از سوال: تفسیر تراکنشی مکانیک کوانتومی است. | آیا علیت یک مفهوم رسمی شده در فیزیک است؟ |
73580 | اگر تلفن من در حال شارژ است، به این معنی است که با این ویدیوی یوتیوب حجم آن افزایش می یابد. حال اگر جریانی از نیروگاه به خانه میرود، آیا به این معناست که الکترون از خانه به نیروگاه (بر اساس جهت همرفتی جریان) در جریان است؟ و خانه مقداری از جرم خود را از دست می دهد؟ | الکترون در کدام جهت حرکت می کند؟ |
107290 | در پایان در زیر میخواهم سؤالی را مطرح کنم که آیا کسی سعی کرده است رابطه نزدیکی بین نظریه ریسمان p-adic و اصلاح تابع تقسیم ابررشته با آنچه در ریاضیات به عنوان _ جهت رشته tmf_. اما ابتدا پیشینه دیگری ارائه می کنم. آخرین کلمات مقاله مهم * ادوارد ویتن، جنس بیضوی و نظریه میدان کوانتومی، Commun.Math.Phys. 109 525 (1987) (اقلیدس) در مورد تابع تقسیم ابر ریسمان - که اکنون به نام جنس ویتن \-- نامیده می شود، موارد زیر است: > یک نظریه به درستی توسعه یافته از هم شناسی بیضوی احتمالاً به معنای واقعی نظریه ریسمان روشن می شود. . یکی از نتایج موفقیتآمیز در ریاضیات محض که در ابتدا با انگیزه این موضوع ایجاد شد، ساخت tmf و جهتگیری رشته tmf توسط مایکل هاپکینز و همکارانش بود: که در آن جنس اصلی Witten یک هممورفیسم $$ Z_{superstring} است: \Omega^{String }_\bullet \longrightarrow MF_\bullet $$ از حلقه همبستگی فضازمان منیفولدهایی با ساختار رشته ای (به معنی فضازمان های بدون ناهنجاری گرین-شوارتز) تا حلقه اشکال مدولار (که همبسته های احتمالی 1 حلقه ای، ثابت مدولار تا ناهنجاری مربوطه)، جهت رشته tmf (یا Witten توپولوژیکی هستند. جنس) یک هم شکلی از طیف های حلقه ای منسجم هموتوپی-جابه جایی است $$ \sigma : M String \ به tmf $$ از طیف Thom ساختار رشتهای نظریه همشناسی cobordism تا اشکال مدولار توپولوژیکی. این یک اصلاح نظری هموتوپی از جنس Witten است، دومی «دستهبندی» $\sigma$ است که در گروههای هموتوپی بازتولید میشود: $$ Z_{superstring} = \pi_\bullet(\sigma) \, ، $$ نتیجه به دلیل * متیو آندو، مایک هاپکینز، چارلز رزک، _ جهت گیری های چندگانه KO-نظریه و طیف اشکال مدولار توپولوژیکی_، 2010 (pdf). این شاید با توجه به نقل قول بالا قابل توجه باشد، زیرا $tmf$ و جهتگیری رشتهای آن دقیقاً در پایههای نظریه هموتوپی پایدار (نظریه هموتوپی پایدار رنگی) منشأ نسبتاً خدا داده دارد. این ریاضیات انتزاعی بنیادی با برخی جادوها (هرچند جادوی کاملاً اثبات شده) نامتغیر مدولار ابررشته ناهمگون از جمله لغو ناهنجاری گرین شوارتز را می شناسد. و چیز بیشتری می داند، زیرا جنس Witten تنها سایه این موضوع بر روی گروه های هموتوپی است. حالا برای آمدن به سوال من، چیزی که شاید در اینجا قابل توجه باشد این است که در جایی که جنس Witten $Z_{superstring}$ از صفحات جهانی رشته های معمولی که سطوح معمولی جنس-1 ریمان هستند، ساخته شده است، بنابراین منحنی های بیضوی روی اعداد مختلط، هموتوپی است. پالایش نظری $\sigma$ از _همه_ منحنی های بیضوی به معنای هندسه جبری ساخته شده است، از این رو منحنی های بیضوی بر روی حلقه های پایه عمومی. علاوه بر این، در ساخت استاندارد tmf از طریق مربعهای شکست ریاضی، به صراحت از یک قطعه بر روی اعداد گویا و یک قطعه ساخته میشود که برای هر عدد اول $p$ سهمی از منحنیهای بیضوی p-adic دریافت میکند. در اینجا یک منحنی بیضوی روی اعداد صحیح p-adic $\mathbb{Z}_p$ به معنای دقیق یک صفحه جهان رشته بسته genus-1 است، اما نه روی اعداد مختلط، بلکه روی اعداد صحیح $p$-adic. این البته اکنون انسان را به یاد چیزی می اندازد که نظریه ریسمان p-adic نامیده می شود. این میدانی است که با مشاهده اینکه انتگرال های روی اعداد واقعی که دامنه های پراکندگی رشته _open_ را نشان می دهد - که در آن خط واقعی مرز آن را پارامتر می کند - ایجاد می شود - هنوز هم وقتی اعداد واقعی را با جایگزین کردن اعداد واقعی با استفاده از آن جایگزین کنیم، بسیار جالب هستند. اعداد p-adic $\mathbb{Q}_p$. این به معنای در نظر گرفتن _boundary_ رشته باز به عنوان یک شی در هندسه p-adic است. در ادبیات سنتی نظریه ریسمان $p$-adic معمولاً بیان میشود که تعمیم نظریه $p$-adic به رشتههای _closed_ نامشخص باقی میماند، زیرا مشخص نیست که کدام نسخه ادیک از اعداد مختلط (پارامترسازی داخلی رشته worldsheet) باید استفاده کرد. اما اکنون با توجه به موارد فوق، در هندسه جبری در واقع یک مفهوم _بدیهی_ حداقل از جهان برگه های رشته بسته adic genus-1 وجود دارد: اینها فقط منحنی های بیضی روی $p$-adics هستند. و علاوه بر این، از آنجایی که جنس Witten که تابع پارتیشن است، یک مورد خاص از دامنه پراکندگی رشته است، داستان فوق از جهتگیری رشته $tmf$ را دنبال میکند که ایجاد این شناسایی در واقع به $p$- بسته مربوط میشود. صفحات جهانی رشته های adic تا پراکندگی رشته های بسته فیزیکی واقعی (حداقل به دامنه خلاء 1 حلقه). در نتیجه، به نظر می رسد که باید رابطه متقابل نزدیکی بین نظریه ریسمان p-adic و اصلاح تابع پارتیشن ابررشته با جهت گیری رشته tmf وجود داشته باشد. **سوال** من در نهایت این است: آیا کسی این رابطه نزدیک را آشکارتر کرده است؟ آیا چیزی در ادبیات وجود دارد که این ارتباط را ایجاد کند؟ یا اگر منتشر نشده، کسی به طور جدی به این موضوع فکر کرده است؟ | نظریه ریسمان p-Adic و جهت گیری رشته ای اشکال مدولار توپولوژیکی (tmf) |
132677 | من تازه مطالعه نسبیت را شروع کردهام و درک تقریبی از ارتباط بین قابهای اینرسی، قوانین نیوتن و تبدیلهای گالیله دارم، اما اگر کسی بتواند آنچه را که به عنوان یک فرض در نظر گرفته میشود به وضوح بیان کند، احتمالاً سود بیشتری خواهم برد. بدیهیات در مکانیک کلاسیک (نیوتنی در مقابل نسبیت خاص)، و آنچه که ضمنی است. من اطلاعات ضعیف زیادی دارم، و اگر کسی بتواند همه آنها را به هم پیوند دهد، واقعاً کمک خواهد کرد. **شنیده ام که قاب های اینرسی چارچوب هایی هستند که قوانین نیوتن در آنها برقرار است.** اکنون کتاب درسی من (مکانیک کلاسیک، تیلور) می گوید که قانون اول نیوتن با قانون دوم دلالت دارد و این قانون اول فقط برای تعیین اینکه کدام قانون مورد استفاده قرار می گیرد. فریم ها اینرسی هستند بنابراین اگر جسمی به طور ناگهانی با تأثیر یک نیرو شتاب نگیرد، شما در یک قاب اینرسی هستید. بنابراین فرض کنید قانون اول در یک چارچوب خاص وجود دارد. چگونه نتیجه می شود که قانون دوم و سوم نیز در آن چارچوب وجود دارد؟ **ویکیپدیا میگوید که هم مکانیک نیوتنی و هم نسبیت خاص، هم ارزی فریمهای اینرسی را فرض میکنند. ** اما «معادل» در این زمینه به چه معناست؟ **هر فریمی که با سرعت ثابت نسبت به یک قاب اینرسی حرکت کند نیز یک قاب اینرسی است.** می دانم که اگر فریم S اینرسی باشد و نیروی F را رعایت کنید و اگر نیروی مربوطه F' را از S' مشاهده کنید (که با سرعت ثابت نسبت به S حرکت می کند، F'=F. این به عنوان قانون دوم نیوتن تحت یک تبدیل گالیله حفظ شده است بیان شده است، اما من مطمئن نیستم که چرا. هنگام نشان دادن F=F'، F=ma را در S و F'=ma' را در S' فرض می کنیم، بنابراین به نظر می رسد که قانون دوم را در هر دو فریم درست فرض کنیم و به سادگی نشان دهیم که F=F' همانطور که گفتم، میدانم که اطلاعات بیسابقهای است، اما اگر کسی بتواند همه چیز را روشن کند/به هم بپیوندد واقعا ممنون میشوم | قاب های اینرسی |
66129 | با استفاده از تعداد کمی ساطع کننده صدا، می توانید اتاقی ایجاد کنید که در آن گره های خاصی زنگ های خاصی را منتشر کنند، اما هیچ صدای معنی داری در هیچ جای دیگری شنیده نشود. بنابراین، به عنوان مثال، با قدم زدن در یک مسیر خاص، می توانید آهنگ های مریم یک بره کوچک داشت را بشنوید. آیا یک الگوریتم تعمیم یافته برای ایجاد مسیرهای خاص برای مجموعه آهنگ های خاص وجود دارد؟ | یک مسیر موسیقی |
129027 | سوال خاصی که من سعی دارم به آن پاسخ دهم این است که چگونه از دست دادن پیش رونده فرکانس های بالاتر در یک پالس لرزه ای در حال انتشار منجر به افزایش طول پالس می شود؟ من میدانم که چگونه فرکانسهای بالاتر سریعتر از فرکانسهای پایینتر تضعیف میشوند (از طریق ثابت جذب)، در نتیجه منجر به تغییر شکل میشوند، اما نه آنقدر که این باعث افزایش طول پالس میشود؟ مدتی است که تحقیق کردهام و به ایدههای متعددی برخورد کردهام، از جمله: 1) خواندهام که در سرعت رسانه غیر متخلخل = فرکانس x طول موج، با کاهش مولفههای فرکانس، طول موج برای متعادل کردن آن افزایش مییابد؟ اگرچه مطمئن نیستم که بتوانم فرض کنم رسانه ها غیر متخلخل هستند. 2) من در مورد پراکندگی موج مطالعه کرده ام که در مورد چگونگی حرکت اجزای فرکانس بالاتر سریعتر از اجزای فرکانس پایین تر در رسانه های پراکنده بحث می کند، بنابراین طول موج افزایش می یابد. مشکل من با این موضوع این است که سوال به طور خاص به از دست دادن فرکانس های بالاتری که بر طول پالس تأثیر می گذارد اشاره دارد، و صرف صحبت در مورد فرکانس های مختلف که سرعت های متفاوتی دارند، به نظر نمی رسد آن را کاهش دهد. 3) گسترش هندسی می تواند باعث افزایش طول موج شود؟ اگر چه باز هم این واقعاً به تضعیف ارتباطی ندارد همانطور که سؤال مطرح می شود. هر کمکی که به من اجازه دهد بدانم چه چیزی را در اینجا از دست داده ام، فوق العاده خواهد بود. این سوال چند روزی است که ذهنم را مشغول کرده است. به سلامتی | چرا جذب باعث افزایش طول پالس های لرزه ای در طول مسافت می شود؟ |
11007 | روز گذشته با یکی از همکارانم بحث می کردم که در آنجا توضیح دادم که گرانش نیروی ضعیفی است زیرا به راحتی شکسته می شود. بعد یاد سخنرانی کسی افتادم، فراموش می کنم چه کسی، آن گرانش توضیح داده شده بسیار ضعیف است، زیرا می توانید تأثیر آن را فقط با پریدن یا بلند کردن یک مداد و غیره بشکنید. بدن شما در حال دور شدن از منبع گرانش است، هنوز تحت تأثیر جاذبه قرار دارد و بنابراین وزن دارد. **آیا پرش نمونه خوبی از گرانش است که نیروی ضعیفی است؟** P.S. احتمالاً میتوانید بگویید، من و همکارم فیزیکدان نیستیم، اما از بحثهای کوچک خود لذت میبریم، فقط باید حقایق خود را به درستی بیان کنیم. | آیا می توان اثرات گرانش را با پریدن شکست؟ |
73583 | http://www.youtube.com/watch?v=gKYrXHZwtPw در این ویدئو توضیح داده شده است که دمای پوست زمین (LST) توسط ماهواره های Aqua و Terra ناسا اندازه گیری می شود. به نظر می رسد که با جمع آوری تشعشعات ساطع شده از سطح زمین کار می کند و ابزار دستگاه **اسپکترورادیومتر** است. و این یک واقعیت است که جو با جذب تشعشعات ساطع شده از زمین گرم می شود. تنها با تخمین مقدار گرمایی که هوا جذب می کند، می توان دمای سطح را اندازه گیری کرد. سپس دقیقا چگونه دما را اندازه می گیرند؟ **چگونه می توانند تشعشعات حرارتی زمین را به طور خاص جمع آوری کنند؟ آیا چیزی وجود نخواهد داشت که از اتمسفر ساطع شود؟ ** این طیف رادیومتر چگونه کار می کند؟ | اندازه گیری دما از راه دور |
119485 | من برای بدست آوردن حالت های ویژه انرژی و بردارهای موج، مسئله ذره را در یک جعبه حل کرده ام: $$E_{n}=\frac{\hbar^{2} k^2}{2m} ,\hspace{1cm} k_{n} =\frac{\pi n}{L}$$ و اکنون سعی می کنم بفهمم چگونه می توانیم عدد کوانتومی $n$ را از ویژگی های اولیه تعیین کنیم. به عنوان مثال، اگر به ذره جرمی مانند $0.2 \,\text{kg}$ و سرعت اولیه $v=1\text{ms}^{-1}$ بدهیم و $L=1.5\text{ m}$ را تنظیم کنیم. . چگونه می توانیم عدد کوانتومی $n$ را تعیین کنیم. توجه داشته باشیم که طول موج د بروگلی را به هم مرتبط کرده ایم: $$\lambda = \frac{h}{p}=\frac{h}{0.2}=5h$$. توجه داشته باشیم که عدد موج ما با: $k=\ frac{2\pi}{\lambda}=\frac{2\pi}{5 h}$. با این حال، این به یک عدد صحیح $n$ منجر نمی شود. من اینجا چه چیزی را اشتباه می فهمم؟ | محاسبه عدد کوانتومی از شرایط اولیه |
50037 | وقتی پرتابه ای مانند هواپیمای جت از میدان مغناطیسی زمین عبور می کند، آیا جریان الکتریکی در پرتابه ایجاد می شود؟ وقتی به صورت تجاری پرواز می کنم آن را حس نمی کنم. چرا نه؟ | عبور از میدان مغناطیسی زمین |
66123 | بنابراین من در حال بررسی ایده دوگانگی موج-ذره بودم و به ایده جالبی رسیدم. آیا امواج آب را می توان در برخی زمینه ها به عنوان ذرات تفسیر کرد؟ اگر چنین است، چگونه خواص ذره مانند آنها را مشاهده می کنید؟ | تفسیر مکانیکی کوانتومی امواج آب؟ |
34604 | چرا فوتون ها به سیاهچاله جرم اضافه می کنند؟ وقتی فوتونها بهطور برگشتناپذیر وارد سیاهچاله میشوند، جرم BH افزایش مییابد؟ | چرا فوتون ها به سیاهچاله جرم اضافه می کنند؟ |
29655 | چرا برخلاف سایر خواص کوانتومی مانند تکانه و سرعت، که معمولاً از طریق مقادیر (احتمالی) _پیوسته_ داده می شوند، اسپین دارای یک طیف _گسسته_ (احتمالی) است؟ | چرا اسپین یک طیف گسسته دارد؟ |
106470 | می دانیم که انتقال حرارت با معادله $Q$=$m$×$C_p$×$\Delta$$T$ محاسبه می شود. بیایید 2 آزمایش انجام دهیم - تصور کنید من 2 فنجان آب با همان جرم (حجم) دارم. 1 در 100 درجه سانتیگراد و دیگری در 0.5 درجه سانتیگراد است. اگر این 2 فنجان آب را در یک فنجان بزرگتر دیگر بریزیم، دمای آن چقدر سریع به تعادل می رسد. همان آزمایش را با دمای فنجان دوم در 30 درجه انجام خواهم داد. معادله می گوید اگر اختلاف دما زیاد باشد، انتقال حرارت بیشتر می شود. این بدان معناست که آزمایش اول سریعتر از آزمایش دوم به تعادل خواهد رسید. درست است؟ من کاملا گیج هستم. واقعاً زمان کمتری برای خنک کردن یک فنجان چای در دمای 70 درجه سانتیگراد نسبت به 100 درجه سانتیگراد نیاز است. | انتقال حرارت و اختلاف دمای 2 مایع |
23126 | ظروف آشپزی القایی با القای میدان الکترومغناطیسی در ظروف فرو مغناطیسی غذا را می پزند. از آنجایی که آهن مقاومت زیادی در برابر جریان دارد، جریان در ظروف پخت و پز به گرما تبدیل می شود و سپس برای پخت غذا استفاده می شود. سوال من این است که اگر اینطور است، چرا بالای ظرف داغ نیست؟ **اگر جریان به طور مساوی از داخل ظروف می گذرد، حتی بالای ظروف هم باید داغ می بود؟** توجه: این سوال بر اساس مشاهدات من هنگام گرم کردن شیر است. شیر به خودی خود داغ است اما بالای ظرف خنک است. یک سوال جزئی دیگر: آیا تمام جریان به گرما تبدیل می شود؟ برخی از رگ ها حاوی آهن بیشتری نسبت به بقیه هستند. **آیا شرایطی وجود دارد که در تماس با فلز منجر به برق گرفتگی شود؟** | چرا درب ظروف پخت و پز روی اجاق القایی داغ نیست؟ |
73850 | ما می توانیم یک جریان توپولوژیکی تعریف کنیم، \begin{equation} J_{top}^u = \frac{1}{2v} \epsilon^{\mu \nu} \partial_\nu \phi \end{equation} که در آن $\ epsilon^{\mu \nu} = − \epsilon^{\nu \mu}$ and $\epsilon^{01} = 1$. ضد تقارن $\epsilon^{\mu \nu}$ تضمین میکند که این جریان واگرایی ندارد. عادی سازی آن طوری انتخاب شده است که شارژ مربوطه، \begin{align} Q &= \int_{-\infty}^{\infty} J^0 dx \\\ & = \frac{1}{2v} [\ phi(\infty)- \phi(-\infty)]، \end{align} > سوال من، چگونه از نظر ریاضی ثابت کنیم که جریان واگرایی ندارد؟ این را می توان در [Lewis_H._Ryder]_Quantum_field_theory صفحه شماره 395 یافت. | بدون واگرایی فعلی |
32600 | من باید داده ها را ذخیره کنم. من میخواهم آنها را در واحدهای متریک ذخیره کنم و از ابزاری برای تبدیل آنها به واحدهای دیگری که این نقاط داده در آنها نمایش داده میشوند استفاده کنم. همانطور که عنوان میگوید، محدودیتهای من عبارتند از فاصله، فشار و دما. فاصله را می دانم، اما به عنوان مثال در اینجا اضافه شده است: من داده ها را در متر ذخیره می کنم و در صورت نیاز به فوت تبدیل می کنم. واحد متریک برای ذخیره فشار و دما چیست؟ علاوه بر این، من در اینجا فرض می کنم که واحدهای متریک جهانی ترین هستند. اگر واحد جهانی تری برای فاصله، فشار یا دما وجود دارد، لطفاً به من اطلاع دهید. | واحدهای فاصله، فشار و دما |
32607 | در پاسخ به سوال زیر > 1000 اتم در دمای T در تعادل هستند. هر اتم دارای دو حالت > انرژی است، $E_1$ و $E_2$، که در آن $E_2 > E_1$ . بطور متوسط 200 اتم در حالت انرژی بالاتر و 800 اتم در حالت انرژی پایین تر وجود دارد. > > دما چیست؟ چرا پاسخ $T = (E_2 - E_1)/(2 k_B ln 2)$ است، به طور خاص $k_B$ چیست؟ سوال اصلی را می توان در اینجا در زیر _سوال 3_ یافت. | $k_B$ در زمینه این سوال چیست؟ |
55205 | ویکیپدیا میگوید که مادهای که سطح بزرگتری دارد، سریعتر تبخیر میشود، زیرا مولکولهای سطحی بیشتری وجود دارند که قادر به فرار هستند. من فکر می کنم سرعت تبخیر باید کاهش یابد زیرا مولکول های سطحی بیشتری وجود دارد. من می خواهم بدانم که سطح یک مایع چقدر است؟ و همچنین چرا سرعت تبخیر با افزایش سطح مایع افزایش می یابد؟ | سطح یک مایع چقدر است؟ اگر سطح مایع افزایش یابد، تبخیر چگونه افزایش می یابد؟ |
24582 | آیا واقعاً درک می کنیم که چرا گروه نرمال سازی مجدد در $d=2+\varepsilon$ و $d=4-\varepsilon$ گرفتن $\varepsilon=1$ مقادیر خوب را برای نماهای بحرانی در $d=3$ می دهد؟ آیا آنها استثنا هستند؟ آیا در فیزیک انرژی بالا (ذره، ریسمان، گرانش کوانتومی) نیز چنین است؟ | گروه عادی سازی مجدد در d=3 |
23127 | من سعی می کنم مدل جهان خالی را بفهمم. اولین کتاب درسی من (که جهان خالی را پوشش نمی دهد) معادله فریدمن را $$\left[\frac{1}{R}\frac{dR}{dt}\right]^{2}=\frac{ میدهد. 8\pi G}{3}\rho-\frac{kc^{2}}{R^{2}}$$ آیا من درست فکر میکنم تنها کاری که باید انجام دهم این است که $\rho=0$ را بگذارم؟ $$\frac{dR}{dt}=\pm c$$ برای $k=-1$ و سپس بگویید $$R=\pm ct$$ برای جهان خالی در حال انبساط یا انقباض؟ آیا این بدان معناست که یک جهان خالی با سرعت نور منبسط یا منقبض می شود؟ با تشکر فراوان (اگر کورکورانه واضح است عذرخواهی می کنم) | سوال بسیار اساسی در مورد جهان خالی |
50030 | A و B در آسانسور هستند. وزن بالابر 250 کیلوگرم است. همانطور که به سمت بالا حرکت می کند، کف بالابر به ترتیب نیرویی معادل 678N و 452N به A و B وارد می کند. کشش کابل بالابر 3955 نیوتن است. بنابراین نموداری از بالابر با کشش T 3955N و نیروی اعمالی کف (678+452=1130N) به سمت بالا و نیروی 250gN به سمت پایین رسم کردم. من باید شتاب را پیدا می کردم (که به سمت بالا است)، بنابراین محاسبه زیر را انجام دادم: $F=ma$ $=> (3955+1130)-250g=250a$ (این دو را با هم اضافه کردم زیرا [من فکر می کردم] هر دو با این حال، من ظاهراً رویکرد اشتباهی را در پیش گرفتم و این جمله را که کف بالابر بر روی A و B نیروی وارد می کند. 1130N به این معنی نیست که یک نیروی رو به بالا است، بلکه در عوض یک نیروی رو به پایین است، و روش زیر را درست می کند: $=> 3955-(250g+1130)=250a$ چگونه می تواند باشد؟ مطمئناً اگر چیزی (کف ) بر روی چیزی بالای آن (A و B) نیرویی وارد می کند، سپس نیرویی که وارد می شود به سمت بالا است آیا این سوال به اشتباه بیان شده است؟ | سوال مکانیک کلاسیک پایه |
79402 | بیایید بگوییم یک جسم سخت در حال افتادن روی یک پشته بالش است. در نقطه تماس، نیرویی برابر با وزن خود را تجربه می کند و در حالت استراحت قرار می گیرد، اگر نبود که پشته بالش ها به دلیل وزن اضافی شروع به فشرده شدن می کند و جسم را با خود می برد. پشته همچنان فشرده می شود تا زمانی که نیروی کافی برای مقاومت داشته باشد. این نیروی مقاومت باید با وزن بدن برابر باشد تا از سقوط بیشتر بدن جلوگیری شود. اگر در این نقطه است که بدن نیروی کافی برای برابری وزن بدن را فراهم می کند، پس چگونه پشته می تواند نیرویی رو به بالا به بدن (واکنش) وارد کند تا با وزن بدن (عمل) در نقطه تماس مطابقت داشته باشد. ? | کنش و واکنش در صورت سقوط یک جسم |
73588 | یه سوال کوچولو دارم امیدوارم یکی جواب بده من در حال خواندن فیزیک حالت جامد هستم و با نوارهای انرژی و شکاف انرژی روبرو شده ام. تا آنجا که من متوجه شدم نوار انرژی جایی است که الکترون ها می توانند فضا را اشغال کنند و شکاف فضایی است که هیچ حالتی برای اشغال وجود ندارد. اکنون، در کتاب من آنها نمونه هایی با نوارهای انرژی و شکاف هایی دارند که از Na و Si تشکیل شده اند. برای Na طبیعی است جایی که شما گروه خود را دارید و سپس فاصله ای بین آن و گروه بعدی وجود دارد. اما برای Si آنها اوربیتال های 3s و 3p دارند که به نظر می رسد نوارهای پر برای 3s و نوارهای پر نشده برای 3p تشکیل می دهند - و این حداقل به نظر من چیزی است که آن را برای یک نیمه هادی خوب می کند. حال سوال من این است: آیا تنها تفاوت بین تشکیل نوار برای Na و Si این است که شکاف انرژی بین نوارهای انرژی در Na بسیار بزرگتر از Si است؟ نمیدانم خوب توضیح دادهام یا نه، اما امیدوارم کسی منظورم را بفهمد. پیشاپیش ممنون :) | تفاوت بین شکاف انرژی فلز و نیمه هادی |
78758 | من سعی میکنم بفهمم چرا گردابها در ابررساناهای موج p در واقع هرییونهای غیرآبلین هستند و این موضوع چگونه با حالتهای مایورانا ارتباط دارد. با این حال من در یافتن منابع مناسب مشکل دارم (به ویژه از آنجایی که پیشینه من در ابررسانایی خیلی قوی نیست)؟ این یادداشتهای سخنرانی که من پیدا کردم: http://www.phys.s.u-tokyo.ac.jp/curriculum/documents/2013lecture6_ver2.pdf از نظر روحی عالی هستند، اما فاقد جزئیات هستند. آیا کسی می تواند به من توصیه کند که چه چیزی بخوانم و از کجا شروع کنم؟ | رفتار غیرآبلین گردابهها در ابررساناهای موج p |
90028 | گروهها انواع مختلفی دارند: میکروکانونیکال، متعارف، بزرگ متعارف... اما برای یک سیستم خاص، فرقی نمیکند که سیستم منزوی یا بسته باشد، آنها فقط نتیجه یکسانی به نام $E$ و $N$ میدهند. به عنوان مثال، برای محاسبه انرژی برای گاز در یک جعبه، تعداد ذرات $N$ ثابت است. با این حال، اگر از گروه grand-canonical استفاده کنیم، فقط $\bar{N}$ را با $N$ در نتیجه نهایی جایگزین کنیم، پاسخ صحیح را می گیریم که همان نتیجه استفاده از مجموعه کانونی است. به عنوان مثال، برای محاسبه توزیع Maxwell-Boltzmann، از مجموعه متعارف استفاده کنید و گروه بزرگ-کانونیکال نتیجه یکسانی خواهد داشت. من با آن گیج شده ام. از آنجایی که شرایط بدنی متفاوت است، چرا این گروهها پاسخ یکسانی میدهند؟ | چرا با استفاده از گروه های مختلف به یک نتیجه می رسیم؟ |
50032 | یک سوال متفاوت در مورد اجسام واقعاً کروی در طبیعت (آیا کره ها در طبیعت وجود دارند؟) مرا به سخنرانی ای که قبلاً در آن شرکت کرده بودم فکر کردم که در آن، همانطور که به یاد دارم، ذکر شد که کاملاً کروی ترین شی در طبیعت در واقع (رویداد) است. افق) سیاهچاله. در نظرات سوال فوق الذکر به من اطلاع داده شد که هرگونه انحراف از شکل کروی چنین افق رویدادی در مدت زمان بسیار کوتاهی که مربوط به مقیاس زمانی مشخصه سیستم است، از بین خواهد رفت. بنابراین میدانستم که دقیقاً در مورد چه ترتیبی از مقیاسهای زمانی صحبت میکنیم. و چیزی که من همین الان به آن فکر کردم: آیا ممکن است یک پدیده موجی (تناوبی) در این افق رخ دهد که به صورت دوره ای شکل کروی را مخدوش کند؟ | زمان استراحت برای انحراف از شکل کروی افق رویداد سیاهچاله (و امواج) |
72453 | من یک سوال در بخش 3.2 انتگرال مسیر پولیاکوف در نظریه ریسمان پولچینسکی دارم. 83. با توجه به > $$ \chi=\frac{1}{4 \pi} \int_M d^2 \sigma g^{1/2} R + \frac{1}{2 \pi} > \int_{\ جزئی M} ds \,\, k \,\,\,\, (3.2.3b) $$ گفته می شود > ما اشاره کرده ایم که $\chi$ به صورت محلی یک مشتق کل در دو بعد است و > بنابراین فقط بستگی دارد در مورد توپولوژی صفحه جهانی -- این عدد اویلر > عدد صفحه جهانی است من دو سوال در رابطه با این جمله دارم... 1) کجای کتاب توجه کرده است که $\chi$ به صورت محلی مشتق کل است؟ 2) آیا عدد اویلر برای $\chi$ از قضیه گاوس-بونت می آید؟ من هرگز آن قضیه را در درس هندسه دیفرانسیل خود یاد نگرفتم :( و معادله (3.2.3b) با فاکتورهای مختلف $\frac{1}{4\pi}$ و $\frac{1}{2 با ویکی به اشکال مختلف است. \pi}$ (چرا؟ قرارداد نرمال سازی؟ آیا مرجعی برای اثبات قضیه گاوس-بونت برای فیزیکدانان توصیه می کنید؟ | شماره اویلر برگه جهانی |
625 | * مکانیک کلاسیک: $t\mapsto \vec x(t)$، جهان با مسیر ذرات $\vec x(t)$ یا $x^\mu(\lambda)$ توصیف میشود، یعنی بردار هیلبرت ذره است. تابع مختصات $\vec x$ (یا $x^\mu$)، که سپس در فضای پارامتر شده توسط زمان مختصات $t$ یا نسبیتی پیش بینی می شود. پارامتر $\lambda$ (که در $t$ لزوما یکنواخت نیست). تفسیر: برای هر مقدار پارامتر، مختصات یک ذره توضیح داده شده است. قطعی: موقعیت ذره به خودی خود * مکانیک کوانتومی: $x^\mu\mapsto\psi(x^\mu)$، (گاهی اوقات اولین کوانتیزاسیون_ نامیده می شود) مکانیک کوانتومی را به دست می دهد، که در آن بردار هیلبرت تابع موج است (وجود). یک فیلد) $|\Psi\rangle$ که برای مثال در فضای مختصات پیش بینی می شود، بنابراین پارامترها $(\vec هستند x,t)$ یا $x^\mu$. تفسیر: برای هر مختصات، میدان کوانتومی چگالی بار را توصیف میکند (یا احتمال اندازهگیری ذره در آن موقعیت را اگر به نظریه غیرنسبیتی پایبند باشید). قطعی: تابع موج غیرقطعی: موقعیت ذره * نظریه میدان کوانتومی: $\psi(x^\mu)\mapsto \Phi[\psi]$، (کوانتیزه دوم نامیده می شود علیرغم اینکه اکنون میدان موج کوانتیزه شده، نه مختصات برای بار دوم) اساساً یک $\Phi$ عملکردی به عنوان بردار هیلبرت به دست می دهد که در فضای میدان کوانتومی پارامتر شده توسط توابع موج $\psi(x^\mu)$. تفسیر: برای هر تابع موج ممکن، (بدون نام) $\Phi$ چیزی شبیه احتمال وقوع آن تابع موج را توصیف میکند (ببخشید، نمیدانم چگونه بهتر فرمولبندی کنم، واقعاً یک احتمال نیست) . یک اثر برای مثال تولید ذره است، بنابراین مفهوم ذره اکنون قطعی است. $\Phi[\psi(x^\mu)] \mapsto \xi\\{\Phi\\}$? معنی آن چیست؟ و در مورد کوانتیزاسیون چهارم، پنجم، ... چطور؟ یا کوانتیزاسیون دوم چیزی نهایی است؟ | آیا کوانتیزه سوم امکان پذیر است؟ |
3879 | من تازه مشغول پختن رشته بودم و به قابلمه خیره شدم که منتظر پختن آنها بودم، تعجب کردم... آیا وقتی آب در حال جوشیدن و حباب زدن است، غذای من سریعتر پخته می شود یا زمانی که در دمایی باشد که در آستانه شروع به جوشیدن است اما هنوز هیچ حبابی در آب وجود ندارد؟ غریزه من این است که غذا درست قبل از شروع به جوشیدن آب سریعتر پخته می شود زیرا بخار گرما را کندتر از آب هدایت می کند و بنابراین وقتی غذا در تماس با حباب های بخار است انرژی حرارتی کمتری دریافت می کند. من این فرض را بر اساس این واقعیت استوارم که یک حمام بخار/حمام ترکی که AFAIK در دمای 70 درجه سانتیگراد و رطوبت نسبی نزدیک به 100٪ است، بسیار سردتر از فرو بردن انگشت من در یک فنجان آب در دمای 70 درجه سانتیگراد است. یک سوال دیگر، آیا غذا حتی با بخار تماس دارد یا میل حباب به دور ماندن (حداقل پیکربندی انرژی) در واقع از تماس آن با غذای واقعی جلوگیری کنید؟ و چه چیزی ذاتاً یک ماده را رسانای حرارتی بهتری نسبت به دیگری می کند؟ به هر حال منظورم گرما چیست--همیشه به من یاد داده بودند که انرژی جنبشی ذرات است، بنابراین آیا ما در مورد 0.5mv^2 + 0.5I\omega^2$ صحبت می کنیم که در آن $m$ جرم فرد است. اتم؟ اگر چنین است، چه رابطه ای این را با درجه کلوین برابر می کند؟ و حتی پس از آن، این برای یک گاز منطقی است، اما در مورد مایع یا جامد که در آن ذرات مانند گاز آزاد نیستند به اطراف حرکت کنند، آیا این انرژی الاستیک بالقوه ذرات از پیکربندی شبکه حداقل انرژی جابجا می شود، چه می شود. ? | آیا رشته های من وقتی آب در حال جوشیدن است سریعتر پخته می شوند یا زمانی که تازه در شرف جوشیدن هستند؟ |
73584 | من می پرسم چون مشکل دارم که از من بپرسم اگر به جای اتم های کروی اتم های مثلثی داشته باشم الگوی پراش چگونه خواهد بود. من در کتاب پراش اشعه ایکس خود چیزی در این مورد پیدا نمی کنم، اما در کتاب اپتیکم می توانم، اما در توجیه این مشکل دارم. من فکر کردم که در صفحه ای از اتم ها، جدایی بین اتم ها به عنوان روزنه عمل می کند. من این الگوها را پیدا کردم: http://www.bakoma-tex.com/doc/generic/pst- diffraction/pst-diffraction-doce.pdf من نمی دانم که آیا می توان آنها را به پراش از طریق کریستالی که اتم های آن مثلثی | آیا پراش از طریق یک روزنه شبیه پراش یک صفحه اتم است؟ |
50035 | من به توضیحاتی در مورد براکت پواسون نیاز دارم. من براکت های متعارف و ویژگی های براکت پواسون را می شناسم و همچنین در مورد نماد Levi-Civita (تعریف و ویژگی های اساسی) چیزهایی می دانم، اما شک دارم. نمیدانم چگونه میتوانم خصوصیات براکتهای پواسون را اعمال کنم اگر یک جمع داشته باشم، برای مثال اگر در مورد سیستمی از N ذره باید $[L_i, x_{\alpha j}]$ را حل کنم. من می دانم که یک جزء کلی از تکانه زاویه ای کل توسط $L_a=\sum_{\alpha=1} ^N l_{\alpha a}$ داده می شود و همچنین می دانم که مولفه های تکانه زاویه ای یک ذره با $l_a داده می شود. = \epsilon_{aij} x_i p_j$. حالا اگر بخواهم $[L_i, x_{\alpha j}]$ را محاسبه کنم، این شک دارم: 1) چگونه می توانم شاخص های نماد Levi-Civita را که قرار است برای حل مشکل استفاده کنم، تعیین کنم؟ 2) چگونه می توانم از خاصیت خطی بودن براکت های پواسون در این مورد استفاده کنم؟ و یک سوال (کلی) دیگر: 3) اگر نماد لوی-سیویتا داشته باشم که مجموع دو جمله را ضرب می کند و هر جمله برای دلتای کرونکر ضرب می شود، باید این مراحل را دنبال کنم: الف) نماد لوی-سیویتا را ضرب کنم. برای هر جمله ب) شرط را به لطف هر دلتای کرونکر برابر با صفر نیست. ج) در نهایت این شرایط را در این دو جایگزین کنید. نماد Levi-Civita، اما من باید در هر نماد Levi-Civita شرطی را برای دلتای Kronecker که در مرحله a) در حال ضرب کردن فقط یک نماد Levi-Civita بود جایگزین کنم آیا ادامه دادن به این صورت صحیح است؟ | توضیحات در مورد براکت پواسون و نماد لوی-سیویتا |
50036 | زیر زمان پاسخ حرارتی LM35 در هوا است موارد زیر خوانش دما از حسگر LM35 است. محور افقی زمان در ثانیه است.  بنابراین این نمودار دما زمان واقعی نیست. سوال این است که نمودار پاسخ حرارتی داشته باشیم، چگونه می توان خوانش های واقعی را از حسگر به بهترین نحو تنظیم کرد تا مقادیر زمان واقعی را بدست آوریم؟ | چگونه می توان دمای زمان واقعی را از سنسور دریافت کرد؟ |
29651 | در مقایسه با سرعت رشد آن در دوره پس از تورم (اکنون) | سرعت انبساط کیهان در دوره تورم چقدر بود؟ |
24632 | برای توضیح اینکه چرا یک گربه در حال سقوط می تواند 180 درجه بدون گشتاور خارجی و بدون نقض حفظ تکانه زاویه ای بچرخد، معمولاً گربه را به صورت دو سیلندر مانند http://en.wikipedia.org/wiki/Falling_cat_problem مدل می کنیم. نوبت با این حال من اغلب بر خلاف این شنیدم که او می تواند بدن خود را بچرخاند فقط به این دلیل که دم خود را خیلی سریع در جهت مخالف می چرخاند (و اساساً بقیه بدن را سفت نگه می دارد). بنابراین، دم در واقعیت چه تأثیری دارد؟ آیا مدل دقیقی وجود دارد که چرخش دم را در نظر گرفته و میزان تأثیر آن را محاسبه کند؟ | تاثیر دم گربه در مشکل افتادن گربه |
91956 | برای یک پروژه باید موارد را بر اساس جرم آنها در زمان واقعی جدا کنم. من دوست دارم اندازه گیری وزن یک جسم (توپ فلزی گرد) را با گرفتن عکس (چندین) در حین سقوط آزاد و محاسبه جرم از روی عکس ها کشف کنم. حتی اگر نتوانم جرم واقعی را پیدا کنم، دوست دارم تخمین خوبی از دلتای جرم در میان نمونه های زیادی در زمان واقعی داشته باشم. منطق اصلی این است که من می توانم سرعت و شتاب تصاویر را با دقت خوبی اندازه گیری کنم. و از این داده ها برای محاسبه جرم تقریبی استفاده کنید. چگالی جسم به شدت کنترل نمی شود و حجم آن نیز کنترل نمی شود. آیا این رویکرد منطقی است؟ | تفاوت جرم یک جسم را بدون مقیاس اندازه گیری کنید |
81362 | من شنیده ام که نور حرکت ما را کمی تغییر می دهد و این باعث شد فکر کنم: چقدر فوتون برای پاک کردن یک کوه کامل لازم است؟ یعنی تبخیر یک کوه کامل مانند هیمالیا. | چقدر فوتون برای پاک کردن یک کوه کامل لازم است؟ |
119483 | اگر از شما خواسته شود کار انجام شده توسط گرانش را بر روی یک پرتابه بیابید، بدیهی است که نیرو، جرم ضرب در شتاب گرانشی خواهد بود. جابجایی چقدر خواهد بود، افقی یا عمودی؟ | سینماتیک و انرژی - یافتن کار انجام شده در حرکت پرتابه |
22299 | کسی مرجع خوبی برای گرمای خاص میشناسه؟ به نظر می رسد که دیگر انتشار ارزش ها رایج نیست. من به ویژه به گرمای خاص پلیمرها علاقه مند هستم. | مراجع خوبی برای گرمای خاص |
50034 | من نمی دانم که آیا برای یک ژئوفیزیکدان فایده ای دارد، اگر قدرت میدان مغناطیسی و جهت زمین را اندازه گیری کنیم. آیا می توانیم در مورد ترکیب زمین، پوسته زمین یا هسته اظهارات معتبری داشته باشیم؟ اگر تغییراتی را از شدت میدان مورد انتظار تشخیص دهیم، میتواند به ما در نتیجهگیری در مورد ترکیب محلی زیربنایی زمین کمک کند؟ من فقط در مورد یک کاربرد مستقیم جهت میدان مغناطیسی زمین می دانم. آیا موارد استفاده بیشتری وجود دارد؟ | با اندازه گیری شدت و جهت میدان مغناطیسی چه ویژگی های زمین شناسی زمین را می توانیم استنباط کنیم؟ |
24639 | من فرمول فیزیک زیر را دارم: $$d = \frac{1}{2} در ^2$$ که در آن d برابر با نصف (at) مربع است که در آن: * d فاصله است * a شتاب است * t زمان مورد نیاز من است. برای ساده کردن این برای به دست آوردن شتاب. آیا کسی می تواند راه آسانی برای انجام این کار بیاندیشد؟ من به اطراف نگاه می کنم اما نمی توانم پاسخ ساده ای پیدا کنم. | به دنبال راهی برای ساده کردن یک فرمول فیزیک |
72451 | انفجار آتشفشان یکی از قوی ترین بلایای زمین است. هنگامی که آنها منفجر می شوند، مقدار زیادی جرم در هوا آزاد می کنند، درست مانند یک جت. آیا چنین انفجاری تأثیری در مسیر زمین دارد؟ آیا به هیچ وجه مدار زمین را تغییر می دهد؟ اگر نه، پس چقدر انفجار بزرگ برای انجام آن لازم است؟ آیا فوران کامل ابر آتشفشان یلوستون این کار را انجام می دهد؟ | آیا انفجار آتشفشان مسیر زمین را تغییر می دهد؟ |
24580 | **تفاوت Sapphire و BK7** در اپتیک (عدسی) چیست، آیا فقط در کیفیت است؟ | تفاوت بین Sapphire و BK7 چیست؟ |
73320 | با توجه به اینکه جهان در حال انبساط است زیرا خود فضا در حال انبساط است، آیا این انبساط در همه مکان ها و در همه مقیاس ها رخ می دهد؟ فوتونی را در نظر بگیرید که میلیاردها سال پیش از منبعی ساطع شده است. با حرکت، فضا در اطراف آن در حال گسترش است. اگر آن فوتون تغییرناپذیر باشد، آیا این بدان معنا نیست که طول موج ظاهری آن نسبت به فضای در حال گسترشی که از آن عبور می کند کاهش می یابد؟ و آیا این به این معنی نیست که نور اجسام دور باید تا حدی به رنگ آبی جابجا شود (یا حداقل کمی کمتر از میزانی که با حرکت نسبی بین منبع و ناظر سازگار است) جابجا شود؟ | تغییر رنگ قرمز و جهان در حال گسترش |
98952 | در یک امتحان قدیمی، مشکل زیر را پیدا کردم: > # دو ذره در یک چاه پتانسیل > > ما به یک چاه پتانسیل هارمونیک تک بعدی نگاه می کنیم که دو ذره > بدون اسپین را در خود نگه می دارد که با یکدیگر برهمکنش ندارند. هر ذره دارای انرژی > مقادیر ویژه $E_n = \hbar\omega(n + 1/2)$ با $n = 0، 1، \ldots$ است. > > 1. ذرات قابل تشخیص هستند. نشان دهید که پارتیشن متعارف > مجموع $Z_\text C$ فاکتوریزه می شود، سپس $Z_\text C$ را محاسبه کنید. > > 2. این دو ذره اکنون فرمیونهای غیر قابل تشخیص هستند. مجموع پارتیشن متعارف $Z_\text C$ را برای این مورد محاسبه کنید. > > من اولین مورد را انجام دادم، بسیار ساده بود: بخش دوم، من مطمئن نیستم که اکنون در چه وضعیتی هستم. از آنجایی که ذرات فرمیون هستند، دارای Spin $s = 1/2$ خواهند بود. این بدان معناست که تابع موجی که هر دو ذره را توصیف می کند، باید کاملاً ضد متقارن باشد. اگر هر دو همان $n$ را اشغال می کنند و اسپین هایشان مخالف است، خوب است. چه ایالت های دیگری مجاز هستند؟ اگر چرخش ها در یک جهت باشند، مطمئناً $n_1 \neq n_2$. از آنجایی که قسمت اسپین تابع موج متقارن است، قسمت دیگر باید ضد متقارن باشد. تنها بخش دیگری که می توانم به آن فکر کنم بخش فضایی تابع موج است. اگر $n_1$ و $n_2$ به ترتیب فرد و زوج باشند، هر تابع موج فضایی علامت خود را در هنگام مبادله ذرات تغییر خواهد داد. با این حال، از آنجایی که $n_1$ و $n_2$ متفاوت هستند، توابع موج فضایی نیز متفاوت به نظر می رسند، و دارای مقدار متفاوتی از صفر هستند (یعنی $|\psi|^2 = 0$). کدام ایالت ها مجاز هستند؟ | مجموع تقسیم متعارف برای دو فرمیون در پتانسیل هارمونیک |
24637 | من کتاب های زیادی در زمینه مکانیک و الکترودینامیک خوانده ام و تنها چیزی که مرا در مورد انرژی پتانسیل الکترواستاتیک گیج کرده است، استخراج آن است. یکی از مشتقات کلاسیک این است: > $$\newcommand{\newln}{\\\&\quad\quad {}} > \begin{align}&\int^{r_b}_{r_a}\mathbf{\vec{F}}\cdot d\mathbf{\vec{r}}=-(U_a- > U_b) \newln \Rightarrow \ int^{r}_{\infty}\mathbf{\vec{F}}\cdot > d\mathbf{\vec{r}}=-(U_r-U_\infty) \newln \Rightarrow > \int^{r}_{\infty}\mathbf{\vec{F}}\cdot d\mathbf{ \vec{r}} =-U_r ~~~~~~~ > [U_\infty = 0]\newln \Rightarrow > \int^{r}_{\infty}k\cdot\frac{q.q_o}{r^2}d\mathrm{\mathbf{r}}=-U_r ~~~~~~~ > [\ textrm{قانون کولن}]\newln \Rightarrow kq\cdot > q_o\int^{r}_{\infty}\frac{1}{r^2}d\mathbf{r}=-U_r\newln \Rightarrow kq\cdot > q_o\left[\frac{-1}{ r} \right]^r_\infty=-Ur\newln\Rightarrow > \frac{-kq.q_o}{r}=-U_r\newln \Rightarrow U_r=\frac{kq.q_o}{r} \end{align} $$ مشکل من در خط چهارم مشتق است. آیا نباید یک عبارت $Cos\theta$ در آنجا وجود داشته باشد زیرا یک محصول نقطهای است. اما استفاده از آن معادله حاصل را تغییر میدهد تا یک عبارت $Cos \theta$ اضافی در آن ضرب شود. چرا از آن استفاده نمیشود؟ . جهت نیروها باید مشخص شود درست است؟ یک چیز دیگر - در اشتقاق در نهایت گفته می شود که نتیجه حساس به علامت است اما آیا معادله نیروی کولمبی فقط برای قدر نیست؟ پس چطور نتیجه حساس به علامت است. آیا کسی می تواند به من تعریف و اشتقاقی بدهد که به این پرسش ها پاسخ دهد؟ ویرایش: * [در ویکیپدیا شواهدی را دیدم که در مورد من شک دارد، اما نمیتوانم از آن استفاده کنم. از cos theta استفاده میکند، اما به نظر نمیرسد که بفهمم چرا آنها فقط از $\pi$ استفاده کردند نه $2\pi$] * [میدانم که $Cos\theta$ بسته به قطبیت بارها میتواند 1+ یا -1 باشد و ثابت خواهد بود، اما انجام این کار نتیجه را به کلی تغییر میدهد: چگونه؟ :] > * اگر در نتیجه اصلی بارهای مشابهی قرار دهید، نتیجه مثبت > دریافت می کنید. > * اما در این حالت اگر علائم مشابهی داشته باشید، کوس تتا > -1 خواهد بود زیرا جابجایی و نیروی دافعه ضد موازی خواهد بود. > | انرژی پتانسیل الکترواستاتیک |
25982 | اگر برای لحظهای فرض کنیم که در جایی به اندازه کافی یک محفظه از ضد ماده وجود داشته باشد که بتواند همه نوع جسمی را که میتوانیم از ماده معمولی تشکیل میدهند، تشکیل دهد - در این صورت یکی از این اجرام سیاهچاله خواهد بود. سوال این است که آیا تفاوتی بین یک سیاهچاله ضد ماده و یک سیاهچاله ماده معمولی وجود خواهد داشت - از نظر اینکه ماده/ضد ماده چگونه سیاهچاله را متفاوت می کند یا آنها یکسان خواهند بود؟ من انتظار دارم پاسخ این باشد که سیاهچاله ای که از ضد ماده تشکیل شده است خواص ضد ماده را حفظ کند به گونه ای که اگر قرار باشد با سیاهچاله ای به همان اندازه که از ماده معمولی تشکیل شده است ادغام شود، یکدیگر را از بین ببرند. تبدیل به انرژی خالص - آیا این درک درستی خواهد بود؟ | سیاهچاله های ضد ماده |
98560 | من (هنوز) در حال کار بر روی درک خوبی از ضرایب لاگرانژ هستم. من عملکرد آنها را در یک مسئله بهینه سازی که تحت برخی محدودیت ها قرار دارد، درک می کنم. برای مورد خاص معادلات حرکت یک سیستم دینامیکی (معادلات نیوتن اویلر)، معلمم به من نشان داد که ضریب ریاضی را می توان به صورت فیزیکی به عنوان نیروی محدودیت تفسیر کرد. در مورد این نیرو، کسی می تواند به من توضیح دهد/نشان دهد که چرا هرگز کار نمی کند/نمی تواند انجام دهد؟ (ویکی پدیا) * وقتی محدودیت اضافی باشد، یعنی قبلاً برآورده شده باشد، چه اتفاقی می افتد؟ | تفسیر ضرایب لاگرانژ به عنوان نیرو |
98567 | تقریب آدیاباتیک برای سیستم های حالت جامد نسبتا رادیکال است. میخواستم بدونم در چه مواردی خراب میشه. از آنجایی که بر اساس این ایده است که هستهها بسیار سنگینتر از الکترونها هستند، تصور میکنم مشکلاتی برای اتمهای بسیار سبک مانند هیدروژن وجود داشته باشد. همچنین ممکن است مشکلاتی برای الکترون های سنگین به دلیل انحنای قوی وجود داشته باشد که رابطه پراکندگی آن است. بنابراین این دو سناریو برای تقریب آدیاباتیک مشکل دارند؟ آیا موارد بیشتری وجود دارد که خراب می شود؟ علاوه بر این، آیا میتوانید نمونههای صریحی از مواردی که خراب میشود، بهترین همراه با توضیح، ارائه دهید؟ | تقریب آدیاباتیک |
106475 | اگر میدان الکتریکی بالایی را به یک قطعه شیشه ای اعمال کنم، می توانم اثر کر را تا حدی مشاهده کنم یا اینکه برای مشاهده شیشه با چشم بسیار کوچک است؟ من می خواهم آزمایش ساده ای را بدون هیچ ماده گران قیمتی مانند کریستال های غیر خطی انجام دهم. | آیا اثر کر در شیشه قابل مشاهده است؟ |
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.