_id stringlengths 1 6 | text stringlengths 0 5.02k | title stringlengths 0 170 |
|---|---|---|
110794 | اول از همه ممکن است بگویید که این یک سوال «چرا» است و در فیزیک ما چنین سؤالی نمیپرسیم و در عوض درباره «چگونه» میپرسیم. با این حال، من می خواهم در این مورد با شما صحبت کنم. ما رفتار ماده را با قوانین فیزیکی، به عنوان مثال با قوانین مکانیک کوانتومی، مدل می کنیم. میخواهم بدانم ماده، مثلاً الکترون، چگونه میداند که باید از چنین قانونی پیروی کند. چه چیزی الکترون را مجبور می کند از قوانین مکانیک کوانتومی پیروی کند؟ اگر شبیه سازی جهان را در یک کامپیوتر در نظر بگیرید، از نظر شخصی شبیه سازی شده در آن کامپیوتر، قوانین فیزیکی دقیقاً وجود دارد. آنها ممکن است ندانند که چه چیزی ماده شبیهسازی شده را کنترل میکند تا از قوانین فیزیکی پیروی کند، اما از دیدگاه ما، این قوانین فیزیکی شبیهسازیشده وجود دارند زیرا ما آنها را به صورت صفر و یک در یک هارد دیسک پیادهسازی کردیم. اگر میخواستیم، میتوانستیم آن قوانین فیزیکی را تغییر دهیم و در چشم شخص شبیهسازیشده، همه چیز همچنان خوب بود. آیا تلاش علمی برای بحث در این مورد وجود دارد؟ تا بتونم در موردش بخونم | چگونه ماده می داند که از قوانین فیزیکی پیروی کند؟ |
44657 | شکل انتگرال **قانون گاوس برای میدان های الکتریکی** چیست؟  یا ؟ | قانون گاوس برای میدان های الکتریکی |
70341 | من سعی می کنم درک شهودی/فیزیکی تری از سطح فرمی داشته باشم، مانند پتانسیل الکتریکی. من می دانم که فقط برای یک تکه فلز در حالت تعادل، شما باید پتانسیل الکتریکی را در همه نقاط یکسان داشته باشید، زیرا اگر اینطور نبود، به این معنی است که لزوماً یک میدان الکتریکی بین دو نقطه وجود دارد که باعث می شود نیرویی روی الکترون ها وارد می کند و آنها را تا زمانی که میدان از بین برود حرکت دهید. اما من نمی توانم پتانسیل الکتروشیمیایی را به همین صورت درک کنم. من به این تصویر نگاه میکردم تا بفهمم وقتی دو فلز با عملکردهای مختلف در تماس با یکدیگر قرار میگیرند چه اتفاقی میافتد:  در (ب)، پتانسیل شیمیایی در دو فلز باید در یک راستا قرار گیرد، بنابراین برای این اتفاق، تعداد کمی الکترون از فلز با تابع کار بزرگتر به الکترون با تابع کوچکتر جریان می یابد. می گوییم این به طور شهودی منطقی است، زیرا WF معیاری است که نشان می دهد الکترون ها چقدر سخت است که از ماده فرار کنند، بنابراین آنها ترجیح می دهند در ماده ای باشند که فرار از آن راحت تر باشد؟). سردرگمی من اینجاست. اول از همه، من واقعاً دلیل شهودی خوبی نمیدانم که چرا پتانسیلهای شیمیایی حتی باید در دو ماده یکسان باشند (مانند روشی که در بالا برای ولتاژ یک تکه فلز معمولی ذکر کردم. اینجا هیچ حسی مثل اون ندارم). در حال حاضر، به نظر می رسد که پتانسیل شیمیایی نوعی اولویت دارد - وقتی این دو فلز با هم تماس پیدا می کنند، چرا پتانسیل های شیمیایی آنها با هم مطابقت دارند و پتانسیل های الکتریکی آنها از هم جدا می شوند، نه برعکس، یا شهودی تر. برای من، تعادلی بین جایی که هر دو خاموش هستند؟ (اما اکنون من بیشتر گیج شده ام -- طبق ویکی، به نظر می رسد که دومی اتفاق می افتد، اما واقعاً نمی دانم چرا. آیا این یک پتانسیل ترمودینامیکی سعی در به حداقل رساندن دارد؟) دومین نقطه سردرگمی من جریانی است که از نقطه نظر عملی بین دو قطعه فلز و ولتاژی که اکنون وجود دارد عبور می کند. ویکی (بالا) و اشکرافت و مرمین:  هر دو می گویند که اکنون این پتانسیل تماس بین فلزات وجود دارد، اما این فقط باعث ایجاد حرکت می شود. جاری به صورت لحظه ای و به مقدار ناچیز. بنابراین اگر بخواهم ولتاژ فزاینده ای را روی فلزات اعمال کنم (در هر دو بایاس)، آیا باید به ولتاژ آستانه ای ضربه بزنم که قبل از آن جریانی وجود نداشته باشد؟ قانون اهم در اینجا چگونه کار می کند، یا می تواند؟ ساده لوحانه، بدون اعمال هرگونه سوگیری خارجی، به نظر می رسد که شما $V \neq 0$,$R \neq 0$ دارید، اما $I = 0$. بنابراین وقتی از پتانسیل بیرونی استفاده می کنید باید انتظار چیز بدی داشته باشید؟ متشکرم | تراز سطح فرمی و پتانسیل الکتروشیمیایی بین دو فلز |
80816 | اخیراً یک ویدیوی یوتیوب پیدا کرده ام که می گوید $$E=mc^2$$ نادرست است. می گویند واقعی $$ E^2=m^2 c^4 + p^2 c^2 $$ است که $E$=انرژی، $m$=جرم، $c$=سرعت نور، $p$=تحرک. آیا چیزی در آن وجود دارد؟ می گوید که اگر $E=mc^2$ بود، چون نور فقط تکانه داشت، انرژی نخواهد داشت. پیوند یوتیوب نتیجه جستجوی یوتیوب | آیا $E=mc^2$ نادرست است؟ |
113578 | حداکثر قدرت مغناطیسی که یک قطعه ماده فرومغناطیسی می تواند به آن مغناطیسی شود چقدر خواهد بود؟ حداکثر مقاومت ممکن برای یک قطعه آهن چقدر خواهد بود؟ شکل ماده فرومغناطیسی چگونه بر این قدرت تأثیر می گذارد؟ اگر قرار باشد این استحکام به دست آید، جریان مورد نیاز در شیر برقی چقدر خواهد بود؟ | حداکثر قدرت مغناطیسی قابل دستیابی |
66976 | چقدر گشتاور برای چرخاندن دستگیره در لازم است؟ من به دنبال پاسخ دقیقی نیستم، فقط یک توپ برای کسی که حسی از مقدار گشتاور روزانه ندارد. در اینجا یک عکس بسیار معمولی از یک دستگیره درب بسیار معمولی است، نوعی که من برای این سوال تصور می کنم:  | چقدر گشتاور برای چرخاندن دستگیره در لازم است؟ |
131471 | **زمانی که در مورد قانون مدار آمپر مطالعه می کردم. سپس این سوال در ذهن من ایجاد می شود که آیا این قانون برای سیم حامل جریان محدود قابل اجرا است یا خیر ** | قانون مدار آمپر برای سیم حامل جریان محدود |
114275 | سوال من از این مقاله ناشی می شود: همبستگی ابررسانای لبه در مدل جذاب-U Kane-Mele-Hubard. من سوالم را با جزئیات شرح خواهم داد تا شاید نیازی به بررسی آن مقاله نباشد. ** چیزی که می خواهم کمک بخواهم راهی آسان برای استخراج معادله عدد الکترون است، ممکن است استفاده از برخی روابط ترمودینامیکی درست مانند نحوه استخراج معادله شکاف باشد**. گرافن همیلتونی در نظر گرفته شده گرافن تک لایه با برهمکنش ذاتی SO، به علاوه عبارت منفی یو هابارد است. پس از تقریب میدان میانگین با پارامتر ترتیب ابررسانای موج S، میدان میانگین هامیلتونی را بدست می آوریم: $$ H=\sum_k\phi_k^\dagger H_k\phi_k+E_0 $$ که $\phi_k$ اسپینور Nambu $\ است. phi_k^\dagger=(a_{k\uparrow}^\dagger, b_{k\uparrow}^\dagger، a_{-k\downarrow}، b_{-k\downarrow})$، $E_0=2N\Delta^2/U$، $N$ تعداد سلول واحد است، و $$ H_k=\begin{pmatrix} \lambda_k-\mu & -t\gamma_k & -\Delta & 0 \\\ -t\lambda_k^* & -\lambda_k-\mu & 0 & -\Delta \\\ -\Delta^* & 0 & -\lambda_k+\mu & t\gamma_k \\\ 0 & -\Delta^* & t\gamma_k^* & \lambda_k+\mu \end{pmatrix} $$ $\mu$ پتانسیل شیمیایی در نسخه اصلی است عبارت هابارد، $-t\gamma_k$ مجموع انتگرال جهشی گرافن نزدیکترین همسایگان است، $\gamma_k$ از عبارت SO است. ما فقط می توانیم معنای فیزیکی آنها را نادیده بگیریم و آنها را به عنوان برخی پارامترها در نظر بگیریم، آنها برای سوال من خیلی مهم نیستند. با قطر H_k$، چهار مقدار ویژه داریم، $\omega_{ks\alpha}=\alpha\omega_{ks}=\alpha\sqrt{(\epsilon_k+s \mu)^2+\Delta^2}$ با $\epsilon_k=\sqrt{\lambda_k^2+t^2|\gamma_k|^2}$، جایی که $s،\alpha$ هستند $\pm 1$. اکنون معادله شکاف و معادله عدد الکترونی داریم: $$ \frac{1}{U}=\frac{1}{4N}\sum_{ks}\frac{\tanh{(\beta\omega_{ks}/2 )}}{\omega_{ks}} $$ $$ n_e-1=-\frac{1}{N}\sum_{ks}\frac{s\epsilon_k -\mu}{\omega_{ks}}\tanh(\beta \omega_{ks}/2) $$ که $n_e$ میانگین عدد الکترون روی یک زیرشبکه است. معادله شکاف را در زیر به دست میآورم، انرژی آزاد: $$ F=-\frac{1}{\beta}\sum_{ks\alpha}\ln{(1+\mathrm{e}^{- \beta\omega_{ks\alpha}}}+\frac{2N\Delta^2}{U} $$ انرژی آزاد به حداقل میرسد زمانی که $\Delta$ ارزش واقعی خود را داشته باشد، یعنی با استفاده از $\partial F/\partial \Delta=0$ میتوانیم معادله شکاف را که در بالا نشان داده شده است استخراج کنیم. ** چگونه می توانم معادله عدد الکترون را استخراج کنم؟** در اصل می دانم که می توانم آن را با نشان دادن عملگرهای الکترون اصلی به جای عملگرهای شبه ذره ای مورب بوگولیوبوف استخراج کنم، اما این بسیار پیچیده است حتی اگر بخواهیم آنها را با استفاده از عملگرها استخراج کنیم. ریاضیات. بنابراین همانطور که در ابتدای این سوال گفتم: **برای بدست آوردن راهی آسان برای استخراج معادله عدد الکترونی به کمک شما نیاز دارم، ممکن است از برخی روابط ترمودینامیکی استفاده کنم، درست مانند نحوه استخراج معادله شکاف** | نحوه استخراج معادله عددی الکترونی بوگولیوبوف همیلتونین با استفاده از روابط ترمودینامیکی. |
96086 | با توجه به اینکه زمان فقط یک بعد دیگر است و مردم از این واقعیت که ما نمیتوانیم مانند سایر ابعاد در زمان به عقب و جلو برویم، آویزان میشوند. آیا مدرکی وجود دارد که نبش خیابان 8 و خیابان 14 ساعت 15 همان مکان 8 و 14 ساعت 16 باشد؟ در نظر بگیرید که در یک فضای سه بعدی، مختصات (8، 14، 3) با (8، 14، 4) یکسان نیست، چرا می توانیم فرض کنیم که در یک مکان دو بعدی با زمان (8، 14، 3 بعد از ظهر) همان مکان (8، 14، 4 بعدازظهر) فقط که زمان تغییر کرده است؟ ممکن است در ابعاد دیگر هم نتوانیم جلو و عقب برویم، یعنی اگر 10 متر جلو برویم و 10 متر عقب برویم، واقعاً همان مکان نیست زیرا مولفه زمان تغییر کرده است. | نسبیت خاص در حال حرکت در فضا |
57278 | اگر بخواهم برای ایستگاه های فضایی آینده نگر طراحی کنم و می خواهم از چرخش برای تولید گرانش مصنوعی استفاده کنم. یکی از این طرح ها شامل یک حلقه غول پیکر است که به دور مرکز آن می چرخد. اگر به اندازه کافی سریع می چرخید، ساکنان حلقه مانند روی زمین یک نیروی گرانشی را احساس می کنند. فرض کنید دو ساعت در ایستگاه فضایی وجود دارد، یکی در مرکز و دیگری متصل به حلقه چرخان. کدام ساعت کندتر خواهد بود؟ | ایجاد گرانش مصنوعی با استفاده از چرخش |
113572 | من سعی می کنم جبهه موج گرانشی ایجاد شده از مجموعه ای از جرم های متحرک را محاسبه کنم. من سعی می کنم معادله $$ h_{jk} = \frac{2}{r} \frac{d^2 Q_{jk}}{dt^2}$$ را اعمال کنم که در آن $h$ آشفتگی خطی شده است متریک و $Q$ لحظه چهار قطبی است. $Q_{jk} = \int{\rho(x) x^j x^k dx^3}$ سؤال من این است که آیا این معادلات همچنان برای دستهای از جرمهای نقطه مانند معتبر هستند؟ $\rho(x)$ تبدیل به $\delta(x)$ می شود و به این دلیل $h$ در همه جا به جز در توده ها صفر می شود، بنابراین میدان دور معنی داری از این کمیت ها به دست نمی آید. آیا تقریب مرتبه اول انتشار GW از برخی توده های متحرک نقطه مانند است؟ | محاسبه انتشار موج گرانشی خطی شده از توده های نقطه مانند |
128889 | هر وقت از مردم می پرسم چرا قانون دوم ترمودینامیک درست است، می گویند چون احتمال افزایش آنتروپی بسیار زیاد است. این به دلایلی برای من درست به نظر نمی رسد. فقط به این دلیل که احتمال وقوع چیزی زیاد است به این معنی نیست که یک قانون اساسی طبیعت است. آیا کسی می تواند بگوید که چون احتمال برنده شدن در لاتاری بسیار کم است، این یک قانون است که برنده نمی شوید؟ | آیا قانون دوم ترمودینامیک یک قانون واقعی است؟ |
123777 | چگونه می توانم به راحتی یک منبع نور متمرکز را بدون از دست دادن شدت نور متمرکز به مکان دیگری هدایت کنم؟ اگر کالایی هست از کجا میتونم بخرم؟ من در مورد کابل فیبر شنیده ام، اما نمی دانم چگونه می توانم نور را روی این فیبر متمرکز کنم. | راهنمای تمرکز نور |
96427 | کمپرسورهای محوری مورد استفاده در موتورهای جت ارتفاع تیغه های خود را در جهت جریان به ترتیب کاهش می دهند. | چرا ارتفاع تیغه در کمپرسور جریان محوری چند مرحله ای کاهش می یابد؟ |
40885 | من سعی کردم یک معادله دیفرانسیل را حل کنم، اما متأسفانه در یک نقطه گیر کردم. مشکل حل اختلاف است. معادله میله سخت در هر دو طرف گیره شده است. و نیرو میله را در دو انتها فشرده می کند. محلول (v(x)) مقدار خمشی است که من نیاز دارم. من فرض می کنم که معادله دیفرانسیل میله کمانش $$ EI_{x}v''''+Pv''=0$$ است که در آن $$P$$ یک نیرو است. و $$EI_x$$ عدم انعطاف است. سپس راه حل تفاوت را پیدا می کنم. معادله: $$v(x) = \frac{(\frac{(c_2 \sin(\sqrt(P) x))}{\sqrt(P)}+\frac{(c_1 \cos(\sqrt(P ) x))}{\sqrt(P)})}{\sqrt(P)}+c_4 x+c_3$$ شرایط مرزی: $$v(0)=v(l)=0=v'(0)=v'(l)$$ راه حل ساده ای را برای $$c_{1},c_{2},c_{3},c_ می دهد {4}$$ اما من به راه حل غیر ضروری نیاز دارم. آیا می توانید به من کمک کنید تا اشتباه را پیدا کنم یا توضیح دهید که چه چیزی در معادله من اشتباه است؟ | معادله دیفرانسیل میله کمانشی |
96625 | برای کدام سیستم هامیلتونی را به عنوان یک عملگر دیفرانسیل و برای کدام سیستم آن را با ماتریس نشان می دهیم؟ آیا حرکت حرکتی را می توان با یک عملگر ماتریسی نشان داد؟ | بازنمایی عملگرها در مکانیک کوانتومی |
56103 | به نظر می رسد نمی توانم ماهیت دوگانه ماده را به طور کامل درک کنم. اگر الکترون ها ماهیت موجی داشته باشند، آیا اگر دو الکترون با هم برخورد کنند، دچار تداخل نمی شوند و موج الکترونی با دامنه بزرگتر یا کوچکتر تشکیل نمی دهند؟ آیا این بدان معناست که الکترون ها ادغام می شوند و به یک الکترون بزرگتر تبدیل می شوند؟ سپس دوباره، این بدان معنی است که الکترون ها اختلاف فاز خواهند داشت، بنابراین چه چیزی فاز ماده را تعیین می کند؟ همچنین، اگر دو فوتون را در نظر بگیریم که با هم برخورد می کنند، آیا آنها نیز دچار تداخل می شوند و فوتون بزرگتر تشکیل می دهند؟ چرا اشیاء عادی روزمره تحت تداخل قرار نمی گیرند؟ فقط به این دلیل که طول موج (طبق معادله دو بروگل) یک چیزی کوچک است، به این معنی نیست که تحت تداخل قرار نمیگیرد (مثلاً پرتوهای گاما را در نظر بگیرید که طول موج بسیار کمی دارند اما قویترین شکل تابش هستند). | ماهیت دوگانه ماده |
46657 | معنای فیزیکی طول مغناطیسی $\ell_B=\frac{\hbar c}{e B}$ در سیستم الکترونی دو بعدی تحت میدان مغناطیسی چیست؟ وقتی $\ell_B \longrightarrow a$، که $a$ ثابت شبکه است، آیا این بدان معناست که زیر باند لاندو تقریباً مسطح است؟ | معنای فیزیکی طول مغناطیسی |
56109 | یک الکترون با سرعت اولیه 1.10 دلار \ برابر 10^5 \text{m/s}$ مستقیماً به سمت پروتونی که اساساً در حالت سکون است ، پرتاب می شود. اگر الکترون در ابتدا فاصله زیادی با پروتون داشته باشد، سرعت آن در چه فاصله ای از پروتون بلافاصله برابر با دو برابر مقدار اولیه آن است؟ من می دانم که می توان آن را با معادل کردن انرژی کل به صورت K.E+P.E(الکترون)=K.E+P.E(پروتون) حل کرد: انرژی جنبشی $ \frac{1}{2}mv^2$ است. چگونه می توانم انرژی پتانسیل هر ذره را دریابیم؟ | فاصله الکترون از پروتون |
76088 | کتابهای زیادی وجود دارد که در آنها نظریه یانگ میلز «درست همینطور» معرفی شده است. اما کتابی با مجموعه ای از استدلال های تاریخی که مردم را به استفاده از آن در نظریه میدان کوانتومی سوق داده باشد، پیدا نکردم. می توانید در این مورد به من بگویید؟ شاید سوال من به سوال بعدی منتهی شود: چگونه مردم حدس زدند که برای توصیف، به عنوان مثال، کوارک ها، باید گروه تغییر ناپذیری گیج محلی را گسترش دهند؟ | چگونه مردم از نظر تاریخی از نظریه یانگ میلز در فیزیک استفاده می کنند؟ |
40886 | فلیکس بامگارتنر به تازگی پرش نفسگیر خود را با چتربازی سقوط آزاد از 120,000 دلار\,\text{feet} = 39\,\text{km}$ بالاتر از زمین به پایان رساند و سرعت صوت را در طول این فرآیند شکست. من فکر می کردم که آیا گام بعدی می تواند پریدن از ایستگاه فضایی بین المللی باشد. فرد باید بر سرعت مداری ایستگاه غلبه کند، دوباره وارد جو زمین شود و با پاهای خود به کمک چتر نجات روی زمین فرود آید. آیا چنین شیرین کاری برای انسان قابل زنده ماندن است؟ آیا شخص می تواند لباس فضایی مانند آنچه در فیلم «آفتاب» به تصویر کشیده شده است بپوشد؟ آیا چنین لباس فضایی امکان پذیر است؟  **به روز رسانی**: با یک مقاله خبری جالب در مورد شرکتی برخورد کردم که روی یک مجموعه چتربازی کار می کند که زنده بماند. سقوط آزاد از فضا اینجا بیشتر بخوانید | آیا کسی می تواند از ایستگاه فضایی بین المللی بپرد و زندگی کند؟ |
62503 | یک فوتون فرودی، $f=5.5\times 10^{14}\Hz$، به فلزی با تابع کاری 2.8$\eV$ برخورد میکند. حداکثر انرژی جنبشی هر فوتوالکترون را (به ژول) بیابید. من دقیقاً گیج هستم که چگونه این کار را انجام دهم، زیرا دائماً انرژی جنبشی منفی دریافت می کنم. من 2.3 eV برای انرژی فوتون گرفته ام، و می دانم که معادله آن $E_{\ in}$ است - تابع کار = $KE_{\ max}$، اما 2.3-2.8 یک انرژی منفی است! من چه غلطی می کنم؟ | حداکثر انرژی جنبشی هر فوتوالکترون را پیدا کنید؟ |
65697 | نمودار زیر از مقاله ویکیپدیا است که همبستگی کوانتومی را برای متغیرهای پنهان محلی نشان میدهد و مکانیک کوانتومی و آزمایشها پیشبینیهای مکانیک کوانتومی را تأیید میکنند.  سوال من این است که چرا منحنی سمت چپ (0-180 درجه) با منحنی سمت راست (180) متقارن نیست -360 درجه) اگرچه در هر طرف منحنی با خط افقی متقارن است؟ | چرا همبستگی کوانتومی در این نمودار یکنواخت نیست؟ |
1766 | به خوبی شناخته شده است که برای محاسبه احتمال انتقال در فرآیندهای پراکندگی، به عنوان اولین تقریب، از قانون طلایی فرمی استفاده می کنیم. این قانون با در نظر گرفتن سیستم اولیه در یک حالت ویژه از هامیلتونی $H_0$ آشفته و با در نظر گرفتن اغتشاش وابسته به زمان $V(t)=\begin{cases} V(\underline{r}),& \mbox{if بدست می آید. } t_i<t<t_f \\\ 0 و \mbox{در غیر این صورت} \end{موردها}$ جایی که $t_f-t_i$ فاصله تعامل است، و سپس در نظر گرفتن حد برای $t_i \rightarrow -\infty$, $t_f \rightarrow + \infty$. حالا دامنه اعتبار این تقریب چقدر است؟ | قانون طلایی فرمی |
10395 | چه خواصی از ژرمانیوم آن را برای آشکارسازهای ماده تاریک مناسب می کند؟ من گوگل را امتحان کردم اما نتایج بسیار زیادی در مورد استفاده از کریستال های ژرمانیوم در دمای پایین برای شناسایی ماده تاریک وجود داشت اما دلیل آن را نه. یا به جای آن چه ویژگی هایی وجود دارد که یک آشکارساز ماده تاریک خوب را می سازد؟ در این مورد ژرمانیوم فقط با شرایط مطابقت دارد و به سایر کاندیداهای احتمالی نگاه می کند. با فرض اینکه ژرمانیوم کمیاب است و به سختی به دست می آید، من این سوال را برانگیختم، از طرف دیگر اگر مس برای چنین کاری استفاده می شد، کاملاً مورد توجه قرار نمی گرفت. | چه خواصی از ژرمانیوم آن را برای آشکارسازهای ماده تاریک مناسب می کند؟ |
96622 | گرانش در مرکز یک ستاره مانند هر کره یکنواخت جامد با مقداری جرم صفر است. وقتی یک ستاره پرجرم می میرد، چرا یک سیاهچاله در مرکز آن ایجاد می کند؟ من می دانم که چگونه معادلات میدان گرانش را در داخل یک ستاره با فرض ستاره به عنوان یک کره جامد یکنواخت با جرم M و شعاع R استخراج کنم. باید بدانم چگونه بیان فشار کل ناشی از گرانش را در مرکز پیدا کنم. | چرا یک ستاره در حالی که گرانش مرکز آن صفر است، تحت گرانش خود فرو می ریزد؟ |
70345 | این صفحه یک ویدیوی جالب از سایفون مهره ها از یک لیوان شیشه ای دارد: http://blog.zennioptical.com/weekly-optical-illusion-crazy-beads/ میزبان چند توضیح برای اثر دارد، اما هیچ کدام از آنها به نظر من قابل قبول هستند مهره ها در حرکت دائمی هستند؟ موج شوک؟ چه چیزی می تواند باعث شود که کل زنجیره مهره مانند آب از یک سیفون خارج شود؟ مطمئناً به نظر من این است که سرمایه گذاری اولیه کافی در انرژی برای حرکت زنجیره همانطور که انجام می شود وجود داشته باشد. از سوی دیگر، با توجه به اینکه تنها بخش کوچکی از زنجیره در هر لحظه در حال حرکت است، می توان کل سیستم را بسیار آهسته در نظر گرفت و بنابراین نیاز سرمایه گذاری اولیه انرژی (سرعت بسیار کم) را برآورده می کند. | مهره ها در حرکت دائمی؟ |
51829 | ما در مورد مواد بسیار قوی مانند نانولوله های کربنی می دانیم. با این حال، این فقط در تنش است. برخی از مواد با استحکام به وزن بالا (هم موجود و هم فرضی) در فشرده سازی تک محوری کدامند؟ چنین ماده ای در سازه های فوق العاده بلند و کشتی های هوایی خلاء مفید خواهد بود. در تحقیقات من، لوله پی وی سی به نظر می رسد یک شرط خوب در 100 مگا پاسکال و تنها 1.3 گرم بر سانتی متر^3 باشد. با این حال، این هنوز برای یک کشتی هوایی خلاء کافی نیست. بریلیم نیز یک کاندید محتمل است زیرا 1400 مگا پاسکال و تنها 1.85 c/cm^3 است که آن را در کشتی هوایی خلاء قابل انجام میسازد. با این حال، کار با آن بسیار سمی است (من نمی دانم بریلیم فله ایمن است یا خیر) و گران است. | موادی با نسبت مقاومت فشاری به وزن بالا |
56106 | در حالی که تلاش میکنم تا حدی یک جدول زمانی از تاریخ پرتوهای یونیزهکننده ایجاد کنم، در مورد سؤالات زیر متعجب هستم: اولین اثر فوتوالکتریکی در سال 1839 توسط الکساندر بکرل پیدا شد - اثر فوتوالکتریک و بنابراین نور UV، اولین تابش یونیزاسیون خواهد بود. درست است؟ در حالی که من در مورد تابش الکترومغناطیسی کاملاً مطمئن هستم، در مورد تابش ذرات مطمئن نیستم. آیا قبل از کشف تابش اوران توسط آنتوان بکرل، تابش ذرات یونیزان وجود داشت؟ یک منبع برای اثبات می تواند بسیار خوب اضافی، با تشکر! | اولین تابش یونیزاسیون چه بود؟ |
59628 | من در مورد یک چیز تردید دارم: بیایید تصور کنیم که مقدارهای $n+1$ داریم که $n$ از آنها مستقیماً اندازهگیری میشوند و دیگری با تابع $f: \mathbb به $n$ اول مربوط میشود. {R}^n \to \mathbb{R}$. اگر $x_i$ یکی از مقادیری باشد که مستقیماً اندازهگیری میشود و اگر $\Delta x_i$ عدم قطعیت است، آنگاه آموختهام که عدم قطعیت مقدار $y = f(x_1, \dots x_n)$ توسط : $$\Delta y=\sum_{i=1}^{n}{\frac{\partial f}{\partial x_i}\Delta x_i}$$ مشکل من در درک این موضوع این است: خوب، اگر $f$ چنین تابعی باشد، مشتق آن تبدیل خطی است $df : \mathbb{R}^n \to \mathbb{R}$ توسط: $ $df=\sum_{i=1}^{n}\frac{\partial f}{\partial x_i}dx_i$$ کجا $dx_i : \mathbb{R}^n \to \mathbb{R}$ با $dx_i(a_1 \dots a_n) = a_i$ داده میشود. از این رو، آنچه ما می گوییم، این است که $\Delta y = df ( \Delta x_1, \dots \Delta x_n)$، به عبارت دیگر، می گوییم که عدم قطعیت $y$ توسط یک تابع خطی از بردار عدم قطعیت های مقادیر $x_i$. چرا باید درست باشد؟ منظورم این است که دلیل این موضوع چیست؟ من واقعاً منظورم را متوجه نشدم، معلمم فقط معادله را بدون توجیه یا چیزی شبیه به آن بیان کرد. هر گونه کمک و مرجع قدردانی می شود. پیشاپیش بسیار متشکرم، و ببخشید اگر این سوال احمقانه است. | چرا انتشار عدم قطعیت خطی است؟ |
57276 | من سعی می کنم روش های مورد استفاده در این مقاله (http://arxiv.org/pdf/1208.3023.pdf) را برای ساختن همیلتونی یک مخروط گرافن دنبال کنم، اما با در نظر گرفتن جفت شدن مدار اسپین. مقاله همیلتونی را برای یک مخروط گرافن با جرم هالدن به شکل $m \tau_z \sigma_z$ می سازد. من می خواهم چرخش را در نظر بگیرم. بنابراین، بهجای اینکه عبارت انبوه به شکل $m \tau_z \sigma_z$ باشد، باید شبیه $m \tau_z \sigma_z s_c$ باشد، جایی که $s_c = \vec{n} \cdot \vec{s}$ به حساب میآید. برآمدگی چرخشی روی سطح مخروط. با قرار دادن $s_0$ در انتها می توان درجه آزادی چرخش را به راحتی به عبارت بدون جرم همیلتون اضافه کرد (زیرا تاثیری بر آن ندارد). (اگر این گرافن مسطح بود، عبارت جرمی مانند مدل کین-مل، $m \tau_z \sigma_zs_z$ بود.) مشکل اینجاست که وقتی من همیلتونین خود را میسازم، نمیدانم چه زمانی جرم را اضافه کنم. مدت آیا از گرافن دو بعدی استاندارد همیلتونی (با چرخش) شروع کنم، این عبارت جرمی را اضافه کنم و سپس از فرمالیسم لازم برای در نظر گرفتن توپولوژی مخروطی استفاده کنم؟ یا می توانم از همیلتونی بدون جرم مخروط (که در حال حاضر به شکل بلوک قطری است) شروع کنم و به سادگی عبارت جرمی را به آن اضافه کنم؟ در حالت ایدهآل، من میخواهم یک همیلتونی بهصورت بلوک-مورب به دست بیاورم که اگر از چرخش غفلت کنیم (همانطور که در مقاله نشان داده شده است) میتوان به آن دست یافت. | گرافن با انحراف و جفت چرخشی مدار |
121772 | مشخص است که در مدلهای SUSY، مشارکتهای حلقه به طور خودکار صفر میشوند که منجر به حل **_تکنیکی طبیعی_** مسئله سلسله مراتب جرم هیگز میشود. در بسیاری از کتابها/یادداشتهای SUSY، اغلب نشان داده شده است که با یک لاگرانژی متشکل از ابرفیلدهای کایرال، $$ {\cal L} = \int \left\\{\Phi_i^{\dagger}\Phi_i+\left[\frac{ 1}{2} m_{ij}\Phi_i\Phi_j+\frac{1}{3}\lambda_{ijk}\Phi_i\Phi_j\Phi_k\right]\delta^2(\bar{\theta}) +h.c.\right\\}d ^2\theta d^2\bar{\theta} $$ همه نمودارهای حلقه ابرفیلدها به طور یکسان صفر هستند. بنابراین از نظر فیلدهای مؤلفه، مشارکت های حلقه لغو می شوند. در حال حاضر، همان نوع مشارکت حلقه محو شده باید در نظریه گیج SUSY نیز صادق باشد. بدون محاسبه مستقیم/صریح ابرگراف های حلقه، آیا یک آرگومان/راه ساده برای دیدن صفر بودن آنها وجود دارد؟ آیا این همان دلیلی است که مدل کایرال بالا، هر ابرگراف حاوی ضریب $\delta^4(\theta)$ یا مرتبه بالاتر است، که $0$ است؟ حتی اگر ارجاع دهید، تفسیر/توضیحات شما قابل قدردانی است. | لغو فوق متقارن مشارکت های حلقه در یک نظریه سنج SUSY |
56107 | با خواندن چند منبع در مورد تقریب Born–Oppenheimer یک چیز خاص را متوجه نمی شوم. اگر به عنوان مثال به اینجا نگاه کنید (PDF، 70 کیلوبایت) و توجه را روی معادلات 14 و 15 متمرکز کنید، واضح است که $$ \nabla_{A}^2 \left( \psi_k(\mathbf{r}; \mathbf{R }) \chi_k(\mathbf{R}) \راست) = \psi_k(\mathbf{r}؛ \mathbf{R}) \nabla_{A}^2 \chi_k(\mathbf{r}; \mathbf{R}) \+ 2 \nabla_{A} \psi_k(\mathbf{r}; \mathbf{R}) \nabla_{A} \chi_k(\mathbf{r}; \mathbf{R}) \+ \chi_k(\mathbf{R}) \nabla_{A}^2 \psi_k(\mathbf{r}; \mathbf{R}) $$ که $$ \nabla_A^2 = \frac{\partial^2}{\partial X_A^2} + \frac {\partial^2}{\partial Y_A^2} + \frac{\partial^2}{\partial Z_A^2} $$ and $$ \mathbf{R} = \\{ \mathbf{R_i} \\}_{i=1}^N = \\{ (X_i, Y_i,Z_i) \\}_{i=1}^N $$ مجموعهای از تمام هستهها است مختصات اما راستش من نمی فهمم چرا اینطور است. واقعیت این است که $\psi_k$ به طور تلویحی فقط به $\mathbf{r}$ و از نظر پارامتری_ به $\mathbf{R}$ بستگی دارد (به همین دلیل فکر میکنم آنها با $;$ و نه فقط $,$ محدود میشوند). تا آنجا که من می دانم این وابستگی پارامتری به این معنی است که برای هر مجموعه از مختصات هسته ای $\mathbf{R}$ مجموعه کاملی از توابع موج الکترونیکی وجود دارد $\\{ \psi_k(\mathbf{r}) \\}_{ k}$ که فقط توابع مختصات الکترونیکی هستند. و البته وقتی $\psi_k(\mathbf{r}) \chi_k(\mathbf{R})$ را دو بار با توجه به $\mathbf{R_A}$ متمایز میکنید، فقط $\psi_k(\mathbf{r} میشوید. ) \nabla_{A}^2 \chi_k(\mathbf{R})$ زیرا $\psi_k(\mathbf{r})$ نسبت به $\mathbf{R}$ ثابت است. و یک چیز دیگر - منبع پیوندی (و بسیاری دیگر) ادعا کرد که قانون _chain_ از 14 به 15 استفاده می شود. من هیچ استفاده ای از قانون زنجیره ای نمی بینم اما استفاده از قانون _product_ را می بینم. به نظر میرسد من نمیفهمم اینجا چه خبر است، اما این گام مهمی است زیرا اصطلاحات جفت غیرآدیاباتیک از این بسط میآیند. | تقریب متولد – اوپنهایمر |
134612 | سوال 2.10 برگرفته از: ترمودینامیک مقدماتی مهندسی شیمی، 2E توسط الیوت، لیرا > هوا در 30 درجه سانتیگراد و 2 مگاپاسکال در حالت ثابت در یک خط لوله افقی با سرعت > 25 متر بر ثانیه جریان دارد. از یک دریچه گاز عبور می کند که در آن فشار به 0.3MPa کاهش می یابد. قطر لوله در بالادست و پایین دست > شیر است. دمای خروجی و سرعت گاز چقدر است؟ فرض کنید > هوا یک گاز ایده آل با Cp=7R/2 مستقل از دما و میانگین > وزن مولکولی آن 28.8 است. از آنجایی که باید به عنوان یک حالت ثابت توصیف شود، و ممکن است فرض کنیم که $\Delta E_{pot}=0$ از آنجایی که خط لوله افقی است، در نهایت با $\dot{m}\left [ \Delta H+\Delta میشویم. E_{kin} \right ]=0$. یا به سادگی: $$H_{2}-H_{1}+\frac{v_{2}^{2}-v_{1}^{2}}{2g_{c}}=0$$ اما چون هر دو $ T_{2}$ و $v_{2}$ ناشناخته هستند من نمی دانم چگونه برای $H_{2}$ حل کنم. بنابراین من میخواهم با استفاده از فرمول زیر خروجی معتدل را پیدا کنم: $ T_{2}=(\frac{P_{2}}{P_{1}})^{(\frac{R}{C_{P}} )}T_{1} $ برای یافتن دمای خروجی. و همچنین می دانم که حجم و سرعت ارتباط نزدیکی دارند و در حل مشکل مهم هستند. این به این دلیل است که ولوم برای همان m هنگام خروج در مقایسه با ورود به نازل بیشتر خواهد بود. یک رویکرد معقول برای این مشکل چه خواهد بود، و آیا من فرضیات نادرست داشته ام؟ ادامه 1: از طریق $PV=nRT$ متوجه می شویم که $\frac{V_{1}}{n}=\frac{RT_{1}}{P_{1}}=\frac{8.31446JK^{-1}mol^{-1}*303.15K}{2 *10^6MPa}=0.0012602642745\frac{m^3}{n}$ | نازل آدیاباتیک حالت پایدار، سرعت و دما خروج نامشخص |
57275 | این هنوز یک سوال کامل نیست. در عوض، من به دنبال یک پرسش و پاسخ سطح کیفی هستم که یک سیستم محدود به گرانش در یک جهان در حال انبساط را توصیف کند. از آنجایی که این سطح کیفی است، این به یک مدل بسیار ساده شده نیاز دارد، ترجیحاً مدلی در چارچوب نیوتنی (اگر این امکان وجود داشته باشد) که حداقل روح آنچه را که اتفاق می افتد نشان دهد. اگر این امکان وجود ندارد، و یک اصل مهم وجود دارد که هر مدل نیوتنی آن را از دست می دهد، احتمالاً اولین چیزی است که باید به آن اشاره کرد. در غیر این صورت، ... من به تنظیمی فکر می کنم که چیزی شبیه به این شروع می کند: _ جسمی با جرم $m$ به دور دیگری با جرم $M \gg m$ (که مبدأ گرفته شده است) در دایره ای به شعاع $R$ می گردد. (و در نتیجه با یک دوره $T = 2 \pi \sqrt{ R^3 / GM }$). در زمان $t = 0$، فضا به آرامی با نرخ ثابت هابل $H$ شروع به انبساط می کند (که در آن آهسته به معنای $ HT \ll 1 $ است، به طوری که انبساط در یک دوره در مقایسه با شعاع مداری ناچیز است). _ حالا اینجا جایی است که من مطمئن نیستم چگونه مشکل را بیان کنم. من به جای مسائلی مثل مهره روی تیرک به مشکلات فکر می کنم. سپس مهره مختصات لاگرانژی را نسبت به یک موقعیت ثابت روی قطب تعمیم داده است، اما قطب طبق برخی تابع خارجی $a(t)$، a la FLRW متریک (برای نرخ ثابت هابل، $H = \dot a) در حال گسترش است. / a$ و بنابراین $ a(t) = e^{Ht} $). بنابراین، میتوانیم فاصله مهره از مبدأ را در «واحدهای متحرک» مختصات لاگرانژی $q$ بنامیم. سپس فاصله مهره از مبدأ $d(t) = q(t) a(t)$ است که به ما یک لاگرانژی وابسته به زمان می دهد. اساسا، من به یک نسخه 3 بعدی از این نیاز دارم که برای سیستم محدود گرانشی توضیح داده شده کار کند. من همچنین امیدوارم که بتوان این مشکل را به عنوان یک فرآیند آدیاباتیک حل کرد، که ممکن است به معنای تغییر مختصات در اطراف موقعیت اصلی نسبت به جسم پرجرم در مبدا باشد، نه مختصات متحرک. ویرایش 1: من ادعا نمیکنم که جزئیات کار شیرمر را کاملاً درک کردهام، اما فکر میکنم یکی از نکات مهم این است که انبساط کیهانی به پایداری مدارهای دایرهای آسیب میزند و باعث فروپاشی آنها میشود. من مدل منظومه شمسی نیوتنی بسیار دستی خود را در یک جهان در حال انبساط به پایان رساندم، و فکر نمیکنم جوهر این بخش از راهحل GR را در بر بگیرد. این مدل چندین ویژگی حساس دارد: * فاصله ای وجود دارد که در آن راه حل های محدود غیرممکن است و دو جسم تضمین می شوند که از یکدیگر منبسط شوند * هنوز یک مدار دایره ای وجود دارد (من بررسی نکرده ام که پایدار است) شعاع با عبارتی که ثابت هابل را شامل می شود، اصلاح می شود. * با استفاده از پارامترهای خورشیدی، این تغییر به طور کامل ناچیز است. در مقیاس کهکشانی بزرگتر است (هر چند هنوز کوچک است). این مدل است: بدون این ضریب مقیاسبندی، لاگرانژی $$ \mathcal{L} = \frac{1}{2} m \left( \dot r^2 + r^2 \dot \theta^2 + خواهد بود. r^2 \sin^2 \theta \, \dot \phi^2 \right) + \frac{GMm}{r} $$ با افزودن ضریب مقیاس، تمام عبارات جنبشی یک عامل $e^{2Ht}$ و یک عامل بالقوه $e^{-Ht}$: $$ \mathcal{L} = \frac{1}{2} m \left(\dot r^2 + r^ 2 \dot \theta^2 + r^2 \sin^2 \theta \, \dot \phi^2 \right) e^{2Ht}+ \frac{GMm}{r} e^{-Ht} $$ (من هیچ مشتقی از ضریب مقیاسبندی را اضافه نکردهام؛ این بدان معناست که من فقط مختصات را تغییر میدهم و به یک گسترش کنترلشده خارجی فضا اضافه نمیکنم). از آنجایی که مسئله از نظر کروی متقارن است، تکانه زاویه ای کل حفظ می شود و حرکت در یک صفحه قرار دارد (انبساط فضا این را تغییر نمی دهد) در $\theta = \pi/2$. این امر لاگرانژی مؤثر را به $$ \mathcal{L} = \frac{1}{2} m \left( \dot r^2 + r^2 \dot \phi^2 \right) e^{2Ht} + کاهش میدهد. \frac{GMm}{r} e^{-Ht} $$ حالا بیایید مختصات را به $r = \eta e^{-Ht}$ تغییر دهیم. این نشان دهنده نقطه ای است که نسبت به مبدا ثابت است (یعنی جسم عظیمی که جسم کوچکتر به دور آن می چرخد). سپس $\dot r e^{Ht}= \dot \eta - H \eta $، بنابراین لاگرانژ تبدیل به $$ \mathcal{L} = \frac{1}{2} m \left((\dot \eta - H \eta)^2 + \eta^2 \dot \phi^2 \right) + \frac{GMm}{\eta} $$ این شبیه لاگرانژی است که کمی با پارامتر تغییر کرده است. $H$. پس از این دستکاریها، $\phi$ هنوز یک مختصات چرخهای است و حرکت مزدوج آن $p_\phi = m\eta^2 \dot \phi = L$ همچنان حفظ میشود. مزدوج تکانه به $\eta$ $$ p_{\eta} = m (\dot \eta - H \eta)$$ است بنابراین، معادله حرکت برای $\eta$ $$ m \frac{d} است. {dt} (\dot \eta - H \eta) = m (\ddot \eta - H \dot \eta) = - mH(\dot \eta - H \eta) + m \eta \dot \phi^2 - \frac{GMm}{\eta^2} $$ با لغو عبارتها و جایگزینی در معادله حرکت برای $\phi$، تبدیل به $$ \ddot \eta = H^2 \eta + \frac میشود. {L^2}{m^2 \eta^3} - \frac{GM}{\eta^2} $$ بنابراین، انبساط فضا به عنوان یک عبارت نیرو متناسب با $\eta$ نشان داده میشود. برای $\eta_0$ بزرگ در زمان $t = 0$، یک راه حل $\eta(t) = \eta_0 e^{Ht}$ وجود دارد، که در آن $\dot \eta = H \eta$ با قانون هابل موافق است ( مختصات متحرک مربوطه $r(t) = \eta_0$ است. همچنین یک راه حل مداری بسیار ناپایدار برای $\eta$ بزرگ وجود دارد که در آن نیروی گرانشی j | سیستم های متصل به گرانش در جهان در حال انبساط |
28350 | می دانید چگونه پرندگان بدون برق گرفتگی روی خطوط برق نشسته اند؟ اگر تصادفاً خودم را در حال افتادن ببینم و یکی از آنها را بگیرم چه می شود؟ فرض کنید هر دو دست من روی یک خط هستند، آیا برق گرفتم؟ به این فکر می کنم که این کار را نکنم زیرا جریان به سرعت از من عبور نمی کند و من بخشی از مدار - من - خط برق نخواهم بود. زمین چگونه در این میان نقش دارد؟ من شنیده ام که مردم می گویند زمین یک تفاوت بالقوه ایجاد می کند، اما چگونه؟ در خطوط برق فقط ولتاژ وجود دارد، قطب اتصال به زمین چوبی است، عایق است؟ با تشکر | اگر دستت را روی برق بکشی میمیری؟ |
114279 |  من اشتباهی در محاسباتم انجام دادم، کسی میتواند به من بگوید چه چیزی؟ | کجا در محاسبه چرخش اشتباه کردم؟ |
40884 | انرژی آزاد باید برای تنظیم مجدد وضعیت یک دستگاه اندازه گیری صرف شود. آیا این جمله در همه شرایط معتبر است؟ آیا توضیح ریاضی قطعی وجود دارد؟ | انرژی رایگان و اندازه گیری کوانتومی |
110792 | آیا آنتروپی یک حالت کوانتومی از طریق اندازه گیری تعمیم یافته کاهش می یابد؟ | آیا آنتروپی از طریق اندازه گیری عمومی کاهش می یابد |
96085 | من نسبیت خاص را به خوبی درک کرده ام و در حال حاضر سعی می کنم نسبیت عام را از کتاب دی اینورنو یاد بگیرم. درک ریاضیات پیش نیاز (یعنی تانسورها) برای نسبیت عام بسیار دشوار است. لطفا منبعی را معرفی کنید که از آنجا بتوانم ریاضیات نسبیت عام را یاد بگیرم، انگار که به یک بچه آموزش داده می شود. همچنین توجه داشته باشید که من یک مدرک لیسانس 5 ساله در ژئوفیزیک دارم، بنابراین معتقدم که سابقه کافی خوبی دارم. PS: اگر این سوال تکراری است عذرخواهی کنید | نحوه انتقال از نسبیت خاص به عام |
65696 | توماس بروئر در مقاله خود در سال 1994 پدیده ای از عدم انسجام ذهنی را توصیف می کند (ص. 43). من نمی دانم که آیا می توان آن را اندازه گیری کرد، و اگر بله، چگونه. همچنین نمی دانم که آیا این امکان ایجاد یک قرعه کشی همه جانبه را فراهم می کند که بتواند همه را خوشحال کند. فرض کنید قرعه کشی انجام شده است. به برنده یک میلیارد دلار به اضافه عنوان دیکتاتور ابدی زمین اهدا می شود. برنده به روش زیر مشخص می شود. * یک جعبه سیاه کاملاً جدا شده وجود دارد که درون آن یک مدعی قرار داده شده است. * در داخل جعبه یک دستگاه عدم انسجام ذهنی را اندازه گیری می کند. * در صورت مشاهده عدم انسجام ذهنی، مدعی برنده اعلام می شود. نتیجه آن این است که هر شخصی وقتی از بیرون قرعه کشی را مشاهده می کند، همه مدعیان دیگر را برای شکست می بیند. در همان زمان، هر شرکت کننده ای که خود لاتاری را امتحان کند، برنده خواهد شد. این یک قرعه کشی جذاب است که همه مدعیان شرکت را از نظر خود برنده می کند. هر فردی که از این دستگاه عبور می کند افراد دیگری را می بیند تا به آنها تبریک بگوید، آنها را امپراتور ابدی اعلام کند و غیره. | آیا می توان عدم انسجام ذهنی را تشخیص داد؟ اگر بله، چگونه؟ |
51825 | بازپخت می تواند یک ماده را با اجازه دادن به اتم ها برای یافتن حداقل حالت انرژی ترمیم کند. از آنجایی که جامدات دارای کشش سطحی هستند، این فرآیند به ترک ها اجازه می دهد تا جوش بخورند و خستگی را معکوس کنند. با این حال، بازپخت همراه با همزاد شیطانی آن است: خزش. اگر اتم ها انرژی حرارتی کافی برای حذف عیوب تشکیل شده از کریستال را داشته باشند، احتمالاً به آرامی در جهت نیروی اعمال شده نیز حرکت خواهند کرد. این ماده مانند یک مایع بسیار چسبناک رفتار می کند. اما آیا می توان با توجه به مواد و دمای مناسب، آنیلینگ بدون خزش داشت؟ اگر سد انرژی برای حذف نابجایی کمتر از سد انرژی برای بیرون کشیدن یک اتم از شبکه کریستالی باشد، ممکن است یک نقطه شیرین دما وجود داشته باشد که در آن مواد خسته نشوند اما خزش هم نکنند؟ | آیا می توان آنیلینگ بدون خزش داشت؟ |
16236 | ضربه زدن به سیم ویولن یا گیتار باعث ارتعاش آن سیم می شود اما پس از مدت کوتاهی دامنه ارتعاش از بین می رود و در نتیجه صدای تولید شده از بین می رود. من فکر می کنم این پوسیدگی به دلیل اصطکاک با هوا اتفاق می افتد. اگر این درست است، پس تا چه مدت ریسمان در یک اتاق جاروبرقی به ارتعاش ادامه میدهد؟ راهی برای تخمین این موضوع وجود دارد؟ آیا اثرات دیگری وجود دارد که باعث میرایی می شود؟ | آیا یک سیم ویولن برای مدت طولانی تری در خلاء نسبت به هوا به ارتعاش ادامه می دهد؟ |
113577 | آیا می توان یک مکعب را به عنوان سطح گاوسی در نظر گرفت، برای بار نقطه ای که در مرکز آن قرار دارد، زیرا سطح گوسی یک سطح بسته است که میدان الکتریکی ثابتی دارد، اما در این حالت، هم اندازه و هم جهت میدان الکتریکی در حال تغییر است. نقاط روی سطح مکعب آیا در این شرایط می توانیم از قانون گاوس برای این سطح استفاده کنیم؟ | سطح گاوس و قانون گاوس |
16231 | یک جمله رایج در هر متن تئوری میدان کوانتومی این است که فقط گروههای فشرده نمایشهای بعدی محدود دارند و گروه لورنتس فشرده نیست، زیرا با $0\leq (v/c)<1$ پارامتر شده است. به اندازه کافی منصفانه است، اما $U(1)$ با $0\leq \theta <2\pi$ پارامتر شده است، پس چرا $U(1)$ فشرده است؟ آیا در عوض باید آنها را بسته توصیف کرد، یا من گم می شوم؟ | آیا گروه لورنتس فشرده است (و اگر نه، آیا U(1) است؟) |
1763 | یک الکترون را در یک چاه مربع بی نهایت در نظر بگیرید. مقادیر انتظاری تکانه و تکانه زاویه ای برای حالت های ویژه انرژی صفر هستند. انتقال الکترون با گسیل یا جذب فوتون همراه است. و می دانیم تکانه فوتون hk و تکانه زاویه ای (اسپین) 1 است. تکانه و تکانه زاویه ای باید در فرآیند انتقال حفظ شوند. آیا این بدان معناست که همه انتقال الکترون بین سطوح انرژی در چنین سیستمی ممنوع است؟ اگر چنین انتقالی ممنوع است، چگونه نقاط کوانتومی ساطع کننده نور را توضیح دهیم؟ =============================== با تشکر از پاسخ ها و نظرات زیر. اکنون متوجه شدم که یک نقطه کوانتومی بیشتر شبیه یک اتم است تا یک جعبه توخالی. اما اگر مربع ایده آل نظری را به خوبی در نظر بگیریم، به نظر می رسد که هیچ حالت ویژه همزمان هم از انرژی و هم تکانه وجود ندارد - حداقل من نمی توانم آن را بفهمم. یک چاه 2 بعدی را در نظر بگیرید. حالت های ویژه انرژی را می توان به صورت زیر نشان داد: حالت های ویژه انرژی در یک جعبه دو بعدی ظاهراً حالت های ویژه حرکتی نیستند. از آنجایی که این حالتها یک مجموعه کامل را تشکیل میدهند، میتوانیم یک حالت ویژه تکانه را به صورت زیر تنظیم کنیم: $|k_x\rangle = \sum_{n_x,n_y} C_{n_x,n_y} |n_x,n_y\rangle$ که در آن Cها ثابت هستند و $ P_x |k_x\rangle = \hbar k_x |k_x\rangle$ ادامه دهید: $P_x |k_x\rangle = -i\hbar\nabla_x \sum_{n_x,n_y} C_{n_x,n_y} |n_x,n_y\rangle = -i\hbar\nabla_x \left( C_{1,1} \sin(k_ {1}x)\sin(k_{1}y)+\cdots\right)$ $= -i\hbar\left( C_{1,1} k_1 \cos(k_1 x)\sin(k_1 y)+\cdots\right)$=???\; \hbar k_x \left( C_{1,1} \sin(k_{1}x)\sin(k_{1}y)+\cdots\right) = \hbar k_x |k_x\rangle$ نمیدانم هر راهی برای تبدیل cos*sin's به sin's بدون به هم ریختن آنها. آیا در محاسبه من اشکالی وجود دارد؟ | انتقال الکترون در چاه مربع بی نهایت |
66977 | ما میتوانیم پراش دو شکافی را با فوتونها مشاهده کنیم، با نوری با شدت کم که تنها یک فوتون در یک زمان در حال پرواز است. در یک CCD حساس، هر فوتون دقیقاً در یک پیکسل مشاهده می شود. همه اینها شبیه مکانیک کوانتومی استاندارد به نظر می رسد. احتمال تشخیص فوتون در هر پیکسل معین وجود دارد و این احتمال متناسب با مربع میدانی است که شما به صورت کلاسیک محاسبه می کنید. این دقیقاً بوی قانون Born (احتمال متناسب با مجذور تابع موج) می دهد و تجربه روانشناختی انجام چنین آزمایشی با تفسیر کپنهاگ و فروپاشی تابع موج آن به خوبی توصیف شده است. طبق معمول در مکانیک کوانتومی، ما همبستگی های مکانیکی کوانتومی را دریافت می کنیم: اگر پیکسل A ضربه بخورد، پیکسل B تضمین می شود که ضربه نمی خورد. این بسیار موفق است، اما Peierls 1979 استدلالی ارائه می دهد که اشتباه است. «...[T]قیاس بین نور و ماده محدودیتهای بسیار شدیدی دارد... هیچ نظریه میدان کلاسیکی برای الکترونها، و هیچ دینامیک ذرات کلاسیکی برای فوتونها وجود ندارد». اگر قرار بود یک نظریه کلاسیک ذرات برای فوتون ها وجود داشته باشد، باید احتمال یافتن یک فوتون در یک عنصر حجم معین وجود داشت. چنین عبارتی باید مانند یک چگالی رفتار کند، یعنی باید جزء زمان یک چهار بردار باشد. این تراکم باید از مربع کردن میدان ها به دست آید. اما مجذور کردن یک تانسور همیشه یک تانسور با رتبه زوج به دست می دهد که نمی تواند چهار بردار باشد. در این مرحله احساس میکنم شبیه زنبوری هستم که به او گفته میشود استادان علم آیرودینامیک ریاضی را انجام دادهاند و پرواز کردن برای او غیرممکن است. اگر چنین ایراد اساسی برای اعمال قانون Born برای فوتون ها وجود دارد، پس چرا وقتی آن را برای مثال هایی مانند پراش دو شکاف اعمال می کنم، این قدر خوب کار می کند؟ آیا با انجام این کار، تقریبی انجام می دهم که گاهی اوقات نامعتبر است؟ به سختی میتوان دید که چگونه میتواند در چنین مثالی پاسخ درست را _نکند، زیرا بر اساس اصل تطابق، ما باید یک الگوی پراش صاف را در حد اعداد ذرات بزرگ بازیابی کنیم. شاید بخواهم باور کنم که هیچ دینامیک ذرات کلاسیک برای فوتون ها وجود ندارد. از این گذشته، من میتوانم دستهای از فرمیونها را در یک توپ جمع کنم و با آن تنیس بازی کنم، در حالی که با فوتونها نمیتوانم این کار را انجام دهم. اما به نظر میرسد پیرلز ادعای قویتری دارد مبنی بر اینکه من نمیتوانم قانون Born را برای برقراری ارتباط با نظریه موج کلاسیک به کار ببرم. [ویرایش] من زمان بیشتری را صرف ردیابی مراجع در مورد این موضوع کردم. یک مقاله بررسی کامل و آزادانه در مورد تابع موج فوتون وجود دارد، Birula 2005. این ارائه طولانی تر و صیقلی تر از Birula 1994 است، و کار بهتری برای توضیح فیزیک و ترسیم تاریخ دارد، که به سال 1907 باز می گردد. (به WP، بردار Riemann-Silberstein و Newton 1949 مراجعه کنید). اساساً روشی که فرد از قضیه ممنوعه رفتن پیرلز طفره می رود، با سرهم بندی کردن برخی از مفروضات مکانیک کوانتومی است. شما از داشتن یک عملگر موقعیت صرف نظر می کنید، می پذیرید که محلی سازی وابسته به فریم است، محصول داخلی را دوباره تعریف می کنید و چگالی احتمال موقعیت-فضا را بر اساس یک انتگرال دوگانه تعریف می کنید. مطالب مرتبط: چه معادله ای تابع موج یک فوتون را توصیف می کند؟ دامنه یک موج الکترومغناطیسی حاوی یک فوتون منفرد Iwo Bialynicki-Birula، در مورد تابع موج فوتون، 1994 -- قابل دسترسی با جستجوی Iwo Bialynicki-Birula، تابع موج فوتون، 2005، http://arxiv.org /abs/quant-ph/0508202 نیوتن تی دی و ویگنر E P 1949 حالت های محلی برای سیستم های ابتدایی Rev. Mod. فیزیک 21 400 -- به صورت رایگان در http://rmp.aps.org/abstract/RMP/v21/i3/p400_1 Peierls, Surprises in theoretical Physics, 1979, p. 10 -- peep-show احتمالاً در http://www.amazon.com/Surprises-Theoretical-Physics-Rudolf- Peierls/dp/0691082421/ref=sr_1_1?ie=UTF8&qid=1370287972 موجود است | قانون متولد شده برای فوتون ها: کار می کند، اما نباید؟ |
62506 | اگر نتیجه برای استفاده از اوراکل لازم باشد، خروجی الگوریتم گروور چگونه مفید است؟ اگر از قبل وضعیت مطلوب را می دانیم، استفاده از الگوریتم چه فایده ای دارد؟ بنابراین می توانید یک مثال ملموس از یک تابع اوراکل به من بدهید. به عنوان مثال، اگر موارد نمایه شده در جستجوی Grover، به عنوان مثال الگوهای دلخواه باشند، تابع اوراکل مربوطه چگونه به نظر می رسد؟ اجازه دهید مثال را ملموس تر کنیم. هر الگوی تصویر یک چهره است و ما می خواهیم ببینیم که آیا یک چهره ناشناخته در مجموعه الگو قرار دارد یا خیر. به طور کلاسیک الگوریتم جستجوی ما یک الگوریتم همبستگی است (به عنوان مثال کندال-تاو، همبستگی رتبه و غیره). آنالوگ این برای جستجوی کوانتومی چه خواهد بود؟ | هدف از الگوریتم گروور؟ |
96089 | من همیشه گیج می شوم وقتی دو گاز ایده آل با هم مخلوط می شوند دقیقاً چه اتفاقی می افتد. وضعیت اولیه را در نظر بگیرید که در آن دو گاز در یک جعبه قرار دارند که توسط دیواره ای صلب و آدیاباتیک بین آنها جدا شده است. حالا وقتی دیواره بین آنها برداشته می شود، به تعادل می رسند (البته با فرض اینکه فرآیند به صورت شبه استاتیک انجام شود). در ابتدا مقادیر ترمودینامیکی گاز $$ U_i,\: S_i,\:T_i,\:P_i,V_i \:\:\: \:\:\: \:\:\: \:\:\:\: :\:\: \:\:\: \:\:\:i=1,2 $$ اکنون پس از برداشتن دیوار، شرط تعادل با شرط $$ حاصل می شود. dS = 0 $$ من نمیتوانم این را اعمال کنم و دقیقاً مقادیر نهایی کمیتهای ترمودینامیکی را برای یک موقعیت گاز ایدهآل بیابم (بهویژه نمیتوانم موقعیت را از نظر فیزیکی متقاعد کنم) (به عنوان مثال اگر این دو ایدهآل را در نظر بگیریم. گازها باید از معادله تبعیت کنند، $$ P_iV_i = c_iN_iRT_i \:\:\: \:\:\: \:\:\:i=1,2 $$ که در آن $ c_i $ درجه آزادی گاز است، مانند $ c_i = \frac{3}{2}،\:\frac{5}{2} $ به ترتیب برای تک اتمی و دو اتمی. | اختلاط گاز ایده آل - تعادل ترمودینامیکی |
9504 | من سعی می کنم Space-Charge-Limited-Current (SCLC) و قانون مات گارنی حاصل را درک کنم. مشکل اصلی من مفهومی است. من نمی فهمم چرا SCLC قانون اهم را تولید نمی کند (j $\propto$ V). | قانون اهم و جریان محدود فضای بار |
46512 | آیا کسی لطفاً موارد زیر را که در ص 125 این یادداشت ها یافت می شود توضیح دهد؟ > از سوی دیگر، دو $π^0$ نمی توانند در حالت $l = 1$ باشند. دلیل > این است که پیون ها بوزون هستند و بنابراین تابع موج برای دو پیون > یکسان باید متقارن باشد، در حالی که تابع موج برای حالت > $l = 1$ ضد متقارن است اگر این دو پیون را تعویض کنیم. این به این معنی است که حالت واپاشی $$\rho^0\to \pi^0+\pi^0$$ ممنوع است. من نمی فهمم چرا تابع موج $l=1$ باید ضد متقارن باشد. شاید من چیزی را فراموش کرده ام؟ با تشکر | پوسیدگی یک ذره |
22811 | اگر یک خازن صفحه موازی با قرار دادن دو ورق رسانای زمین بی نهایت، یکی در پتانسیل $V_1$ و دیگری در $V_2$، با فاصله $d$ از یکدیگر تشکیل شود، آنگاه شارژ هر یک از صفحات کاملاً در داخل آن خواهد بود. سطح من در نشان دادن اینکه چرا این درست است کمی مشکل دارم. در فضای بین دو صفحه، فیلد $E = ( V_1 - V_2 ) / d$ معادله لاپلاس و شرایط مرزی را برآورده می کند، که از آن می توانم چگالی بار سطحی را استخراج کنم: $\pm E / 4 \pi$. اما فضای بالا و پایین خازن چطور؟ مطمئناً من نمی توانم فقط از برهم نهی توزیع بار سطح داخلی استفاده کنم تا بگویم میدان خارج از خازن صفر است، (و بنابراین چگالی بار سطحی صفر است)، زیرا فرض می کند هیچ باری در سطوح خارجی برای شروع وجود ندارد. با هر گونه کمکی برای پاکسازی این بلوک ذهنی بسیار قدردانی خواهد شد، با تشکر. | توزیع بار در خازن صفحه موازی |
9505 | توابع همبستگی مدل زنجیره اسپین XY را داشته باشید، \begin{معادله} H=-\sum_l (J_x \sigma_l^x \sigma_{l+1}^x+J_x \sigma_l^y \sigma_{l+1}^ y)-B\sum_l \sigma_l^z \end{equation} با استفاده از یک تابع پارتیشن تابعی با عبارت منبع محاسبه شده است؟ منظور من از تابع پارتیشن تابعی، تابع پارتیشن به همراه عبارات منبع (یا تولید تابعی) است که به توابع همبستگی مانند $\langle \sigma_l^x \sigma_{l+1}^x \rangle$ اجازه میدهد به صورت تحلیلی محاسبه شوند: \begin{ معادله} Z[\bar{\omega}،\omega] = Tr \left[Exp \left[-\int_0^\beta d\tau H(a^{\dagger},a) - \int_0^\beta d\tau \sum_l (\bar{\omega} a + a^{\ dagger} \omega) \right] \right] \ پایان {معادله} که در آن $H(a^{\dagger},a)$ همیلتون XY است که بر حسب فرمیونهای بدون اسپین بیان میشود (یعنی پس از تبدیل جردن-ویگنر). **ویرایش:** کسی هست؟ یک زنجیر Ising هم خوب خواهد بود! | آیا توابع همبستگی مدل زنجیره اسپین XY با استفاده از یک تابع پارتیشن تابعی با عبارت منبع محاسبه شده است؟ |
43148 | انرژی کل یک مد در یک تشدید کننده مکانیکی کوانتومی با $E_n ~=~ (n+ 1/2)hf$ داده می شود که $n$ تعداد مدها است. بنابراین هنگامی که هیچ حالت یا ارتعاشی وجود ندارد، یعنی $n=0$، انرژی انرژی نقطه صفر نامیده می شود. چیزی که من نمی فهمم این است که اگر حالتی وجود ندارد، پس این انرژی با چه چیزی مرتبط است؟ پس حالت دقیقا چیست؟ همچنین آیا راهی برای اندازه گیری این نوسانات نقطه صفر وجود دارد؟ چرا فوتون 1/2 معرفی شده است؟ | نوسانات نقطه صفر |
2516 | من سعی می کنم از این دو سوال قبلی به درک مشترکی برسم: 1. چرا جرم یک جسم وقتی به سرعت نور نزدیک می شود افزایش می یابد؟ 2. اگر نور/ذرات برای یک محیط خاص از سرعت نور فراتر رفت چه اتفاقی میافتد (sic) آیا افزایش جرم تنها در صورتی اتفاق میافتد که ذره به _c_ نزدیک شود (سرعت نور در خلاء) یا اگر به سرعت به سرعت نور در خلاء نزدیک شود. رسانه فعلی آن؟ به عنوان مثال، آیا جرم ذرات باردار در طول تابش چرنکوف افزایش می یابد؟ | جرم ذره نزدیک به سرعت نور در یک محیط |
46515 | اگر سه اندازهگیری متوالی $T_0$، $T_1$، $T_2$ را در فواصل مساوی انجام دهم، میتوانم به دو معادله (قانون خنکسازی نیوتن) که عبارت $e^{-kt}$ یکسان است، بپردازم. $$T_{n+1} = T_{خارج} + (T_n - T_{خارج}) × e^{-kt}.$$ بنابراین، بدون دانستن ثابت دمای ساختمان، میتوانم دمای بیرون را محاسبه کنم؟ $$T_{خارج} = \dfrac{T_0 × T_2 - T_1^2}{T_2 + T_0 - 2T_1}.$$ آیا چیزی را از دست دادهام؟ یا واقعا این امکان وجود دارد؟ (بدون منبع سرمایش و گرمایش دیگر) | محاسبه دمای بیرون بر اساس اندازه گیری های داخلی |
114274 | چرا اپسیلون از نظر زمان متمایز نمی شود؟ (سوال من را در سمت راست ببینید)  | سریال تیلور: اپسیلون متمایز نیست؟ |
114270 | آیا شرایط جوی وجود دارد که در آن یک قطره باران قابل مشاهده با اولین تبخیر به زمین برخورد نکند؟ تصور میکنم که این نیاز به اختلاف دمای عمودی زیادی دارد و احتمالاً باران بسیار بالا تشکیل میشود. آیا چنین چیزی به صورت تجربی مشاهده شده است، یا اگر نه - آیا می توان محاسبه ای انجام داد تا نشان دهد که آیا این قابل قبول است؟ | آیا باران می تواند تبخیر شود؟ |
46517 | من با تبدیل isochor مشکل دارم. من و گروه مطالعه ام آزمایشی انجام دادیم که می خواستیم قانون گی-لوساک را بررسی کنیم. ما حالت های تعادل را ثبت کردیم و $P = nRT / V$ را در نمودار $P(T)$ قرار دادیم. خال های یافت شده $n_f=(5.63 \times 10^{-3} \pm 1.24 \times 10^{-4}) $ mol هستند. مشکل این است که مول های اولیه $n_i=(3.19 \times 10^{-3} \pm 6.97 \times 10^{-5}) $ mol هستند. چگونه می توان خال های اولیه را کوچکتر کرد؟ _جزئیات آزمایش_: با تعداد معینی مول هوا در داخل یک استوانه فلزی که با یک رویه لاستیکی بسته شده و از طریق آن به سنسور دما و فشار وصل شده است، شروع کردیم. شرایط گاز شروع $V، P_0، T_0$ با فرض ثابت بودن حجم است (ظرف به یک تقریب خوب، هرمتیک است). مقداری آب را در یک کالریمتر با مقاومت و دمای $T' \gg T_0$ گرم کردیم، سپس سیلندر را در تماس با آب گرم قرار دادیم و روند $\Delta P-T$ را روی نمودار ترسیم کردیم. از یک نقطه مشخص روند خطی می شود و با یک تناسب شیب $m = nR/V$ را محاسبه کردیم و از نقطه دوم تعداد مول های $n$ را با فرض هوا به عنوان گاز ایده آل به دلیل دمای بالاتر محاسبه کردیم. ما سازگاری بین این مقدار و مقدار محاسبه شده از شرایط اولیه را بررسی کردیم. حالا واقعا چه اتفاقی می افتد؟ تفاوت $n'-n < 0$ نشان می دهد که تعداد مول ها در سیلندر در حال افزایش است؟ یا شاید ممکن است یکی از فرضیات ما نادرست باشد. | مشکل ارزیابی خال ها در یک تبدیل ایزوکور |
123333 | در کتابی خواندم که اگر به هر دو صفحه خازن صفحه موازی بار مثبت q برابر داده شود، بارهای سطوح روبرو صفر و بار سطوح بیرونی برای هر صفحه q است. این چگونه ممکن است؟ آیا بار نباید به طور یکنواخت در هر دو سطح هر صفحه توزیع شود؟ | مشکل فیزیک خازن |
94179 | فرض کنید یک جعبه را از روی زمین بالای سرتان بلند می کنید. همانطور که کار انجام شده است از انرژی استفاده خواهید کرد. اما وقتی جعبه را بالای سر خود نگه می دارید، آیا انرژی اضافی مصرف نمی کنید؟ | سوال مربوط به کار انجام شده و انرژی |
123730 | من سعی می کنم روشنایی نسبی خطوط H-Beta و H-Alpha را با استفاده از یک طیف سنج CCD مقایسه کنم. به منظور تصحیح بازده توری متفاوت در دو طول موج مختلف. من طیف یک لامپ 100 واتی را برای استفاده به عنوان منبع جسم سیاه انتخاب کردم. من همچنین مکان پیکسلی را که با خط H-alpha و H-beta مرتبط است، می دانم. من در تعجبم که چگونه طیف جسم سیاه را به کالیبراسیون شدت نسبی ترجمه کنم. فکر کردم سعی کنم اوج را تقریب کنم و از قانون وین برای بدست آوردن معتدل رشته استفاده کنم و از آن دما در معادله قانون پلانک استفاده کنم. با این حال، مطمئن نبودم که آیا یک روش استاندارد برای به دست آوردن کالیبراسیون شدت نسبی برای یک طیف سنج وجود دارد یا خیر. | کالیبره کردن شدت نسبی یک طیف سنج با منبع جسم سیاه؟ |
25046 | من تصاویر باشکوهی از سحابی شکارچی (M42) را در تصاویر ویکی پدیا دیدم،  با این حال، هنگامی که سحابی با تلسکوپ مشاهده می شود، رنگ سبز به نظر می رسد، و من نمی توانم هیچ یک از رنگ قرمز مشخصه تصویر را ببینم. تفاوت کجاست؟ | چرا M42 در تصاویر قرمز است، اما وقتی در چشمی مشاهده می شود سبز است؟ |
83687 | اول، من یک فیزیکدان نیستم، بنابراین فقط کمی پیش زمینه در فیزیک دارم. من در حال خواندن برخی از کتاب ها و مقالات هندسه غیرقابل جابه جایی (Connes، Rosenberg، Kontsevich و غیره) هستم و بسیاری از ماشین آلات بالا از هندسه جبری مانند cohomology étale و انگیزه ها در چنین کتاب هایی ظاهر می شود، اما نمی توانستم حدس بزنم که این ساختارها در موقعیت های فیزیکی از کجا بوجود می آیند. . هندسه و انگیزه های جبری چگونه در فیزیک ظاهر می شود؟ چرا فیزیکدانان باید از یک طرح تصویری استفاده کنند؟ چه زمانی این طرح (یا ساختار دیگر) به یک آنالوگ غیر جابجایی نیاز دارد؟ | هندسه و انگیزه های جبری چگونه در فیزیک ظاهر می شود؟ |
113575 | در تئوری k$\cdot$p، چگونه می توان ضرایب عدم تقارن وارونگی عمده ارائه شده در جدول 6.3 در وینکلر را محاسبه کرد؟ کتاب وینکلر در مورد اثرات جفت مدار اسپین به صورت آنلاین به صورت رایگان در دسترس است. در فصل 6 (بخش 6.2.1) او متغیرهای BIA را مورد بحث قرار می دهد و فرمول هایی را برای محاسبه آنها در معادله 6.2 ارائه می دهد، در حالی که در جدول 6.3 تعدادی از آنها را که برای برخی مواد محاسبه شده اند فهرست می کند. او بیان میکند که پارامترهای باند از Landolt-Bornstein گرفته شدهاند که در واقع شکافهای انرژی مختلف را فهرست میکند، و شاید پارامتر کین P. سوال من این است که چگونه میتوان این ضرایب را در جدول 6.3 برای یک ماده متفاوت محاسبه کرد؟ من هفته ها جستجو کردم و سعی کردم از معادلات 6.2 استفاده کنم، اما یک مرجع که مقادیر سایر پارامترهای کین P' و Q را فهرست کند، پیدا نکردم، و بنابراین نمی توانم به طور دقیق از آنها استفاده کنم. Winkler از Landolt-Bornstein به عنوان مرجع جدول 6.3 نقل قول می کند، اما در LB مقادیر P' و Q هرگز داده نمی شود، فقط شکاف های انرژی (E0، E0'، Delta ... و غیره) از هرگونه کمکی بسیار قدردانی می شود! | در تئوری k$\cdot$p، چگونه می توان ضرایب عدم تقارن وارونگی عمده ارائه شده در جدول 6.3 در وینکلر را محاسبه کرد؟ |
105024 | بیایید در مورد دو نوع نظریه غیرمحلی صحبت کنیم. اولین مورد اغلب از ادغام بخشی از درجات آزادی برای به دست آوردن نوعی نظریه مؤثر ناشی می شود. احتمالاً ما یک پتانسیل جدایی ناپذیر یا چیز پیچیده تری دریافت می کنیم. مورد دوم موردی است که در آن عملگرهایی مانند $\sqrt{-\hbar^2c^2\nabla^2+m^2c^2}$ داریم که روی فیلدها عمل می کنند. به نوعی، مردم می گویند که آنها مشکل ساز هستند، حداقل نه اساسی. من نمی دانم که آیا یک موضوع نقض علیت فی نفسه است؟ و تا آنجا که من می دانم، برخی از محققین نیز علیت و محل را تشخیص می دهند، به عنوان مثال. E.P.R. پارادوکس | آیا نظریه غیرمحلی علیت را نقض می کند؟ |
68117 | چرا گذشت زمان را احساس می کنیم؟ چرا احساس می کنیم زمان با افزایش سرعت $d\tau=\gamma^{-1}dt$ در حال تغییر است؟ به عبارت دیگر چرا عامل لورنتس (یا تابع سرعت علمی نسبیتی $\gamma_v$) بر احساس ما از زمان تأثیر می گذارد؟ | چرا گذشت زمان را احساس می کنیم؟ |
51824 | در جایی که زمان مناسب ثابت است چرا تغییر (دیفرانسیل) در زمان مناسب $d\tau$ صفر نیست؟ $\Delta \tau=\tau_f-\tau_i$ همانطور که می دانم. $d(invariant)=0$ توجه به نظر: اقدام $S=-m_oc^2\int_C d\tau$ > عدم تغییر همیشه بین مجموعهای از شرایط اعمال میشود. چیزها می توانند در زمان > تغییر ناپذیر باشند، نسبت به تغییرات در موقعیت یا بیش از تغییرات > سیستم های مختصات و غیره تغییر ناپذیر باشند. در نسبیت، چیزهایی که بهعنوان «غیر متغیر» توصیف میشوند، بدون بند توصیفی، چیزهای کلی هستند که همه ناظران میتوانند بر آن توافق کنند. **این ادعا که _زمان مناسب ثابت است_، به این معنی است که زمان مناسب بین دو رویداد (چهار نقطه در فضا-زمان) چیزی است که همه > ناظران می توانند روی آن توافق داشته باشند**، نه اینکه زمان مناسب اندازه گیری شده صفر باشد. . چیزی که همه ناظران می توانند روی آن اتفاق نظر داشته باشند مانند سرعت نور، اما این بدان معنا نیست که سرعت نور صفر $dc\not= 0$ نیست، خوب بچه ها من این نکته را فهمیدم: **بی تغییر مترادف با بودن نیست یک ثابت **. با تشکر | در جایی که زمان مناسب ثابت است چرا $d\tau$ صفر نیست؟ |
60462 | من از کسی که بتواند محاسبات زیر را اشکال زدایی کند بسیار سپاسگزار خواهم بود... ما متریک فضای زمان ایستا را داریم: $$ds^2 = -\exp(2U(\vec x))dt^2+h_{ij}(\ vec x) d x^i d x^j$$ میخواهم نمادهای کریستوفل مرتبط را پیدا کنم. من 2 راه می شناسم: **_first_** استفاده از فرمول $$\Gamma^a_{bc}={1\بیش از 2}g^{ad}(g_{dc,b}+g_{db, c}-g_{bc,d})$$ با استفاده از این فرمول، $$\Gamma^0_{0i}={\partial U\over \partial x^i}$$ برای $i=1,2,3$. با این حال، با استفاده از روش **_second_** - با خواندن معادله اویلر-لاگرانژ، ضریب اضافی 2 دلار دریافت کردم و نمی توانم تشخیص دهم که کجا اشتباه کرده ام. این چیزی است که من انجام دادم: لاگرانژی $$L=\exp(2U(\vec x))\dot t^2-h_{ij}(\vec x) \dot x^i \dot x^j$$ بنابراین توسط معادله اویلر-لاگرانژ برای جزء $t$، $${d\over d\tau}(\exp(2U(\vec x))\dot t)=0$$ که منجر به $$\ddot t +2{\partial U\over \partial x^i} \dot x^i \dot t=0$$ میشود بنابراین $$\Gamma^0_{0i}=2{\partial U را میدهیم \over \partial x^i}$$ چه مشکلی پیش آمد، کجا؟ آیا رویکردها و فرمول های من درست است؟ با تشکر | رویکردهای مختلف برای محاسبه نمادهای کریستوفل |
43141 | طبق وبسایت IBM، > _[...]جایی که [به طور کلاسیک] یک تخصیص را انجام میدادیم (x=y)، در عوض هدف را مقداردهی اولیه میکنیم (x=0) و از انحصاری یا (x^=y) استفاده میکنیم. _ به نظر می رسد x یک کپی (کلون) از y است، با این حال شبیه سازی در مکانیک کوانتومی غیرممکن است. چه خبر است؟ | بدون قضیه شبیه سازی و عملگر انحصاری یا (XOR). |
103807 | در طی چند سال گذشته، من در مکانیک کوانتومی و نسبیت عام، خودآموزی زیادی انجام دادهام، و البته، عناصر ریاضی هر دو دکترین وجود دارد که ماتریس هستند. به طور خاص، عملگرهای خطی و تبدیل. اکثر متون من این ایدهها را بهعنوان بنیادی معرفی میکنند، و نه بخشی از ساختار ریاضی بزرگتر - نظریه گروه. یک چیز در سراسر مکانیک کوانتومی که من متوجه شده ام این است که علاقه خاصی به ماتریس های $ A $ وجود دارد، به طوری که $Ax = \lambda x$. معادله ارزش ویژه می توان گفت که این عملگر خطی تقارن را نشان می دهد، زیرا عملوند را تا یک ثابت باقی می گذارد. برای $ \lambda = 1 $، تبدیل در واقع عملوند را یکسان میگذارد. پس از مدتی حفاری، این عنصر خاص از مکانیک کوانتومی که اندازهگیری فیزیکی را نشان میدهد، عنصری از گروه تقارن است (آن را $SG(n) $ نامید که در آن $n$ ابعاد است). مثال دیگر برای تبدیل لورنتس در نسبیت خاص است. هر تبدیل، چارچوب مرجع را بدون توجه به جایی که هستید، یکسان میگذارد. من معمولاً توضیح داده ام که تبدیل لورنتس فقط نتیجه یک چرخش است، بسیار شبیه به چرخش گروه $ O(3) $، اما از آنجایی که ما یک بعد زمانی داریم و فضازمان را می چرخانیم و دو مورد دیگر را سرکوب می کنیم. متغیرهای فضایی، گروه لورنتس را دریافت می کنیم: $ SO(3,1) $، مجهز به 3 فضا + 1 زمان، ابعاد. هر دوی این گروه ها به من نشان داده شده است که عناصری از $ SG(n)$ نیز هستند. در حال حاضر به نظر می رسد که نسبیت و مکانیک کوانتومی دو ستونی هستند که هدف نهایی ما از کیهان شناسی بر آنها استوار است. از دریچه نظریه گروه و با توجه به رابطه عناصر موجود در نظریه فوق الذکر، ناچارم به این نتیجه برسم که قوانین و اصول فیزیکی که امروزه در حال کشف هستند، عناصر ریاضی این نظریه گروهی هستند که تفسیر فیزیکی و ریاضی معناداری دارند. پایین در سطح دکترین فیزیکی، یعنی عملگر انرژی و همیلتونین که ما را به معادله شرودینگر رساند، و تبدیل لورنتس که نسبیت خاص را تعریف کرد. این همچنین مرا وادار میکند که باور کنم اگر ریاضیدانانمان برای کشف عناصر بیشتر و بیشتر در این نظریه گروه بزرگتر مسابقه دهند و فیزیکدان هر معنای فیزیکی را در ساختارهای کشفشده تعیین و تفسیر کند، میتوان پیشرفت بیشتری یافت. پس سؤال من این است که نتیجهگیری من چقدر معتبر است، و این به نوبه خود تا چه اندازه باور من را درست میکند. | در مورد نظریه گروه: گروه های تقارن و علاقه ما |
105028 | متریک FLRW بسط متریک فضازمان را از منظر مختصات متحرک توصیف می کند. با توجه به روشی که معمولاً این متریک فرموله میشود، فواصل متحرک ثابت میمانند و اندازه توپ واحد با ترجمه آن در امتداد محور زمان (اما نه محورهای فضایی) کوچک میشود. من علاقه مندم که ببینم چگونه می توان این متریک را با انتخاب مختصاتی که با دیدگاه ناظری که در فضا است مطابقت دارد، دوباره فرموله کرد. از منظر ناظر، همه چیز در امتداد ژئودزیکهای زمانمانندی که از آن دور میشوند در حال سقوط است، و هر چه اشیاء بیشتر از ناظر باشند، سریعتر به نظر میرسند که در حال سقوط هستند و اندازه توپ واحد در اطراف ناظر با زمان ثابت میماند. برای ساده نگه داشتن آن، من فقط به موردی اهمیت می دهم که انحنای 0 باشد و $c=1$ را تنظیم کنیم. بنابراین متریک FLRW در آن شرایط $$\mathrm{d}s^2 = -\mathrm{d}t^2 + a(t)^2 \cdot (\mathrm{d}x^2 + \mathrm{ است d}y^2 + \mathrm{d}z^2)$$ که در آن $a(t)$ عامل مقیاس وابسته به زمان است. من فکر کردم که برای بازگرداندن این مورد، باید معیاری شبیه این داشته باشید: $$\mathrm{d}s^2 = -b(x,y,z)^2 \cdot \mathrm{d} t^2 + \mathrm{d}x^2 + \mathrm{d}y^2 + \mathrm{d}z^2$$ جایی که اکنون ضریب مقیاس وابسته به فضا را داریم $b(x,y,z)$ و مختصات زمان را تحت تاثیر قرار می دهد. من فکر میکردم که برای چنین تابع مناسبی $b$، که احتمالاً یکنواخت است، شما با یک متریک مواجه میشوید که در زمان ثابت میماند تا در مکان، و ژئودزیکهای زمان مانند که همگی دائماً از یکدیگر دور میشوند. (آنها همچنین در حال دور شدن از خط $(t,0,0,0)$ هستند که نشان دهنده ناظری است که من در مورد آن صحبت می کردم.) آیا من در اینجا در مسیر درستی هستم؟ من به دنبال چیزی هستم که اساساً دقیقاً مشابه FLRW است، اما فقط انتخاب متفاوت مختصات را منعکس می کند. | متریک برای توصیف یک فضازمان در حال گسترش از مختصات منعکس کننده چشم انداز یک ناظر محلی |
9506 | من سعی می کنم رمزگشایی/به دست آوردن عبارتی برای ثابت سرعت ماکروسکوپی برای تونل زدن پروتون ها از طریق یک سد انرژی پتانسیل که در مقاله ای در مجله خواندم: $$ k_{\rm tun}(T)=(2\pi) \hbar)^{-1}\int_0^{V_{\rm max}} Q(V,T) P_{\rm tun}(V)\ dV. $$ بنابراین اساساً: نویسندگان میگویند که احتمال تونل زدن را در هر نقطه از سد انرژی پتانسیل بررسی کنید (از 0 تا $ V_{\rm max}$)، این را در ضریب بولتزمن ضرب کنید ($Q(V,T) $)، ادغام کردن روی همه انرژی ها (یعنی میانگین بولتزمن را می گیریم) و سپس با ضرب در از انرژی در J به نرخ تبدیل می کنیم. $(2\pi\hbar)^{-1}$. نویسندگان از $(2\pi\hbar)^{-1}$ برای تبدیل انرژی در J به نرخ در ثانیه استفاده می کنند. این نشان میدهد که رابطه بین انرژی و فرکانس مورد استفاده به این صورت است: $$ E=\hbar\omega $$ من فکر میکردم این فقط برای تشعشعات الکترومغناطیسی و ذرات آزاد که در پتانسیل نیستند اعمال میشود. آیا استفاده از این رابطه برای تونل زنی پروتون در یک پتانسیل مشکلی ندارد؟ یا باید از اطلاعاتی در مورد شکل پتانسیل استفاده کنید؟ با تشکر فراوان N26 | ثابت نرخ تونل زنی |
56102 | من در حال خواندن فصلی از فیبر نوری بودم و با تقریبی هدایت ضعیف روبرو شدم. من جان ام. ارشد را می خوانم و می گوید: فیبرهای نوری که در اهداف ارتباطی استفاده می شوند از تقریب راهنمایی ضعیف پیروی می کنند که در آن ضریب شکست نسبی (دلتا) بسیار کمتر از 1 است. من سعی کردم منابع مختلف را جستجو کنم اما موفقیت آمیز نبود. لطفا به من کمک کنید تا آن را درک کنم. با تشکر | تقریب راهنمایی ضعیف |
90668 | لطفاً کسی می تواند به من بگوید که آیا ماده یا وسیله ای نسبتاً ارزان وجود دارد که بتوانم از آن برای صاف کردن طیف یک منبع نور استفاده کنم؟ به عنوان مثال، اگر طیف مانند نمودار آبی زیر دارای سنبله باشد، آیا می توان از نظر طول موج (نه از نظر مکانی، مانند دیفیوزرهای معمولی) لکه گیری کرد تا بیشتر شبیه نمودار قرمز شود؟  شکل واقعی هموارسازی (هسته پیچشی) واقعا مهم نیست، اما ترجیح داده می شود که بیشتر انرژی منتقل شود. من فیلترهای طیف مسطح را جستجو کردهام، اما آنها در عوض طول موجهای خاصی را به جای پخش کردن آنها کاهش میدهند. من فکر می کنم می توان منبع نور را به سرعت به جلو و عقب برد تا اثر داپلر باعث تغییر مشابه شود، اما سرعت های مورد نیاز فوق العاده خواهد بود! | چگونه طیف یک منبع نور را صاف کنیم؟ |
90662 | در گرانش کوانتومی، فرض استاندارد این است که گرانش یک نیرو است، اگرچه گروه کوچک اما پایداری از فیزیکدانان نظری وجود دارند که خلاف این فکر میکنند. چه چیزی به ما انگیزه می دهد که گراویتون را کنار بگذاریم و به سراغ نظریه های نامتعارفی مانند گرانش کوانتومی حلقه ای، مثلث سازی دینامیکی علی یا هر گرانش اضطراری برویم؟ چه اشکالی دارد که جرم، بار مشابه الکترومغناطیس باشد؟ به نظر من هنوز نامطلوب به نظر نمی رسد. آیا غیر عادی سازی مجدد به عنوان یک موضوع فنی تلقی می شود یا اساسی؟ مهمتر از همه: آیا به طور منطقی ثابت شده است (یا فرض می شود) که نمی توان گرانش را با حفظ _Lorentz-invariance_ و اصل _Equivalence_ بدون معرفی زشتی های غیرکوانتومی بیشتر (مانند ابعاد اضافی فشرده شده) کمی کرد؟ _دلیل سوال این است: من سعی می کنم انگیزه های نظریه های جایگزین گرانش (آنهایی که اصلاً حاوی گراویتون نیستند) را بیاموزم. | دلایل نیرو نبودن جاذبه چیست؟ (در گرانش کوانتومی) |
102556 | من خوانده ام که به زبان ساده، قانون لنز می گوید: > _ جهت جریان القا شده در یک هادی به گونه ای است که > با علت آن مخالفت می کند. _ این قانون بقای جرم-انرژی را تایید می کند. من آزمایش فکری زیر را ترتیب دادم: بگذارید آونگی وجود داشته باشد که باب آن یک آهنربای میله ای کوچک باشد. آونگ در جهتی موازی با محور افقی آهنربای میله ای که قطب شمال و جنوب روی آن قرار دارد در حال نوسان است. همچنین آونگ در خلاء کامل است. (اما گرانش وجود دارد تا آونگ را نوسان کند.) در یکی از موقعیت های انتهایی آونگ، ما یک شیر برقی را نگه می داریم که انتهای آن به یک مقاومت بار متصل است. همانطور که قطب شمال آهنربای میله ای به شیر برقی نزدیک می شود، جریان در شیر برقی به گونه ای القا می شود که یک قطب شمال در انتهای نزدیک به قطب شمال آهنربای میله تشکیل می شود و آهنربای میله ای به طرف دیگر دفع می شود. آهنربای میله ای سپس به انتهای دیگر می رود و سپس برمی گردد (همانطور که یک آونگ انجام می دهد) و دوباره همان روند تکرار می شود. این _باید_ برای همیشه ادامه یابد و جریان _باید_ همچنان در مقاومت بار ظاهر شود. قانون بقای انرژی در اینجا چگونه برقرار است؟ | پارادوکس قانون لنز |
98844 | دانش من از دینامیک اتمی کمی سطحی است. اما طبق درک من یک الکترون یک مسیر مداری را به دور هسته یک اتم طی می کند. درست؟ پس بیایید بگوییم که اگر یک اتم هیدروژن بسیار نزدیک به سرعت نور (نسبت به برخی از سیستم های آزمایشگاهی) حرکت کند. از آنجایی که الکترون دور پروتون تقریباً در حال حرکت بسیار نزدیک به سرعت نور است، چگونه است که الکترون می تواند بدون تجاوز از سرعت نور به دور پروتون بچرخد؟ (یا اصلاً به مدار خود ادامه می دهد؟) | وقتی یک اتم به سرعت نور نزدیک می شود چه تغییراتی رخ می دهد؟ |
69991 | من باید در مورد HAWT (توربین بادی محور افقی) گزارشی تهیه کنم و قطعات را با هزینه های آنها لیست کنم، اما به عنوان یک ژنراتور مغناطیسی دائمی چیز پرهزینه ای است، بنابراین چه چیزی می توانم جایگزین این مورد استفاده کنم تا توربین ارزان تر شود؟ P.S. به دلیل زمان کم، هیچ تحقیقی در مورد جایگزین این قطعه PMG انجام ندادم. | جایگزین PMG (مولد مغناطیس دائمی) در توربین بادی محور افقی چیست؟ |
113550 | من با یک شبیه ساز (Box2D) کار می کنم و باید این شرایط را ایجاد کنم. من یک الاکلنگ دائمی دارم که دو جسم در دو طرف آن قرار دارد. من می خواهم شرایط زیر رعایت شود. > جسم اول روی الاکلنگ و جسم دوم > از ارتفاع به زمین می افتد. این اولین شی را راه اندازی می کند و بالعکس. > > 1. هنگامی که جرم آنها یکسان است و جسم اول از ارتفاع > انداخته می شود، جسم دوم باید به همان ارتفاع پرتاب شود. > 2. اگر جسم سنگین تری از ارتفاع پرتاب شود، جسم سبک تر باید > پرتاب شود > 3. اگر جسم سبک تری از ارتفاع پرتاب شود، جسم سنگین تر باید > به پایین پرتاب شود. > تحت چه شرایطی این کار می کند؟ | چه شرایط فیزیکی برای این نوع الاکلنگ دائمی امکان پذیر است |
11117 | مقدار ثابت ساختار ظریف به صورت $$ \alpha = \frac{e^2}{4\pi\varepsilon_0\hbar c} = \frac{1}{137.035\,999..} $$ داده میشود فقط به ثابت های فیزیکی (بار اولیه $e$، سرعت نور $c$، ثابت پلانکس $\hbar$)، ضریب نفوذ خلاء وابسته است. $\varepsilon_0$) و ثابت ریاضی $\pi$ که در هر شرایطی ثابت در نظر گرفته می شوند. با این حال، مقاله ویکیپدیا Coupling نشان میدهد که به طور خاص، در انرژیهای کم، α ≈ 1/137، در حالی که در مقیاس بوزون Z >، حدود 90 گیگا ولت، یکی α ≈ 1/127 را اندازه میگیرد. من نمیدانم که چگونه این امکان وجود دارد، به جز اینکه یکی از ثابتهای فیزیکی بالا یا حتی $\pi$ در واقع ثابت نیستند، اما به مقیاس انرژی وابسته هستند. اما این مزخرف به نظر می رسد. بنابراین منظور فیزیکدانان از زمانی که می گویند ثابت ساختار ظریف $\alpha$ با انرژی افزایش می یابد چیست؟ آیا می توانید جمله نقل شده در بالا را دوباره فرموله کنید تا منطقی تر باشد؟ | آیا ثابت ساختار ریز واقعاً ثابت است یا مقدار آن به مقیاس انرژی بستگی دارد؟ |
9500 | ضربه ای به توپ به گونه ای زده می شود که حداکثر ارتفاع آن برابر با برد آن باشد. زاویه برخورد آن را تعیین کنید. مقاومت هوا نادیده گرفته شده و زمین افقی است. استدلال من این است که: با استفاده از بردارهای Xsin (زاویه) = Xcos (زاویه) بنابراین tan (زاویه) = x/x بنابراین برنزه معکوس 1 برابر با 45 درجه است آیا این رویکرد درستی برای سؤالی است که از استادم بپرسم اما در خانه هستم به سلامتی | سوال حرکت پرتابه |
102552 | به صورت کایرال، $\psi=\begin{pmatrix} \psi_L\\\ \psi_R \end{pmatrix}$ و بنابراین، $\overline\psi=\psi^\dagger\gamma^0=\begin{pmatrix} \psi^\dagger_L & \psi^\dagger_R \end{pmatrix}\gamma^0=\begin{pmatrix} \psi^\dagger_R & \psi^\dagger_L \end{pmatrix}$. بنابراین، با ضرب ماتریس، $\overline \psi \psi=\psi^\dagger_R \psi_L+\psi^\dagger_L \psi_R$. دوباره با استفاده از عملگرهای پروجکشن کایرال می توان نشان داد که $\overline\psi\psi=\bar\psi_R \psi_L+\bar\psi_L \psi_R$. بنابراین، این دو رابطه نشان می دهد که می توانیم $\overline\psi$ را به صورت $\overline\psi=\begin{pmatrix} \bar\psi_R & \bar\psi_L \end{pmatrix}$ نیز بنویسیم. 1. درست میگم؟ اگر بله، چگونه می توانم $\overline\psi=\begin{pmatrix} \bar\psi_R & \bar\psi_L \end{pmatrix}$ را با شروع از $\overline\psi=\psi^\dagger\gamma^ نشان دهم 0=\begin{pmatrix} \psi^\dagger_R & \psi^\dagger_L \end{pmatrix}$? علاوه بر این، این نشان میدهد: $$\psi^\dagger_R \psi_L+\psi^\dagger_L \psi_R=\bar\psi_R \psi_L+\bar\psi_L \psi_R$$ 2. درست میگویم؟ اگر بله، چگونه می توانم آخرین رابطه را با شروع از هر دو طرف آن ثابت کنم؟ | سردرگمی در مورد اصطلاح توده دیراک |
16233 | من در حال حاضر در حال مناظره با یک همکار هستم. اگر جرم به سرعت نور افزایش یابد، آیا جرم تبدیل به انرژی می شود؟ | آیا $E$ واقعا برابر با $mc^2$ است؟ |
80815 | من یک فرمول سرعت انتقال حرارت هدایت حرارتی دارم. در اینجا این است: $$ Q = \lambda{S (T_1 - T_2) \over L} \Delta t $$ برای محاسبات خود مقداری ثابت در دسترس دارم $$ Q = 0.58{1 (T_1 - T_2) \over 0.01} \Delta t $$ من می توانم تفاوت $T_1$(90°C) و $T_2$(0°C) را به صورت (توجه داشته باشید: $c_1$ و $c_2$، $m_1$ و $m_2$ برای مقادیر من برابر هستند، بنابراین به آنها می پیوندم) $$ T_1 - T_2 = {Q_1\over c_1m_1} - {Q_2\over c_2m_2} = {Q_1 - Q_2 \ بیش از c_1m_1} $$ $$ 90 - 0 = {172431270 - 0\over2090\times 916,7} $$ برای مقادیر ابتدایی. اکنون مشکل: $T_1 - T_2$ ثابت نیست، زیرا $Q$ فقط یک نرخ انرژی در یک لحظه است. در لحظه بعد، اختلاف $T_1$ و $T_2$ به اندازه $Q$ $$ T_1 - T_2 = {(Q_1 - Q) - (Q_2 + Q)\ بیش از c_1m_1} = {Q_1 - Q_2 - 2Q کوچکتر خواهد شد. \ بیش از c_1m_1} = {172431270 - 2Q\ بیش از 2090\ بار 916,7} $$ این در هر لحظه بعدی اتفاق می افتد. بنابراین، با تکمیل همه چیز در یک فرمول، $$ Q = {58{172431270 - 2Q_{moved} \over 2090\times 916,7} \Delta t} $$ سؤال من: آیا راهی برای انجام مجموع تمام لحظات در 10 ثانیه برای انتقال گرما ($Q$) بین دو جامد؟ تنها مشکلی که من در آنجا دارم این است که $T_1$ - $T_2$ ثابت نیست. من نمی توانم آن را بدون استفاده از $Q$ ارزیابی کنم. لطفا کمک کنید. | محاسبه مجموع گرمای منتقل شده |
102551 |  $$\frac{dp_l}{dx}-\mu_l\frac{\partial^2 u}{\partial y ^2}=0$$ که در آن $\mu_l$ و $p_l$ به ترتیب ویسکوزیته و فشار فاز مایع است. و $u$ سرعت جریان است. شرایط مرزی معادله بالا را می توان به راحتی با: $$y=0 \rightarrow u=u_s$$ و $$y=\delta \rightarrow \frac{\partial u}{\partial y}=0$$ و $$y=0 تعیین کرد \rightarrow u_s=\beta \frac{\partial u}{\partial y} $$ چگونه می توانم $u$ را به عنوان تابع i $y$ ,$\delta$, $\beta$ و $\frac{dp_l}{dx}$؟ | تابع سرعت در اثر لغزش |
126816 | این فقط برای سیم ها است (لوله ها آسان هستند). من می بینم که اگر یک باتری 9 ولتی (ثابت) را روی هر سیمی قرار دهم، جریان متناسب با مقاومت است. من نمی دانم چرا برای یک اختلاف پتانسیل ثابت، جریان برای طول های مشخصی از سیم کندتر است، آیا همه الکترون ها همان اختلاف پتانسیل قبلی را تجربه نمی کنند و بنابراین با سرعت یکسانی حرکت می کنند؟ | چرا مقاومت با طول افزایش می یابد؟ |
22817 | دو ناظر A و B یک حالت درهمتنیده کوانتومی را اندازهگیری میکنند و نتایج همبسته را به دست میآورند، حتی اگر جدایی آنها فضا مانند باشد (هر کدام خارج از مخروط نور دیگری باشد). یک تفسیر ممکن این است که ناظری که اولین اندازه گیری را انجام می دهد (مثلا A) حالت کوانتومی را فرو می ریزد، بنابراین نتیجه اندازه گیری ناظر دیگر (B) را ثابت می کند. اما چارچوب هایی از مراجع وجود دارد که در آنها اندازه گیری B در درجه اول قرار دارد. این یک پارادوکس به نظر می رسد. راه حل چیست؟ | درهم تنیدگی و نسبیت |
102557 | وقتی در حال مطالعه مقالاتی در مورد نیروهای بین دو رسانای کروی باردار در یک میدان الکتریکی یکنواخت بودم، با مختصات دو کره ای که نویسنده برای توصیف رساناهای کروی استفاده می کرد، اشتباه گرفته بودم. نمودار شماتیک به شرح زیر است:  که در آن $β= \ln(\text{PL}_1 / \text{PL} _2) ، \text{a = OL}_1 = \text{OL}_2$; در اینجا پیوندی در مورد مختصات دو کره وجود دارد. من می خواهم بدانم چرا تمام نقاط روی کره (مثلا کره 2) $β=β2$ را برآورده می کند. علاوه بر این، روابط بین $\text{xyz}$ و $\text{aβα}$ کاملاً برای من روشن نیست. از شما متشکرم! | چگونه می توان روابط بین متغیرها را در مختصات دو کره ای اثبات کرد؟ |
99247 | متن احتمال من بین دو تفسیر از مقادیر احتمال تمایز قائل می شود: 1. _ فراوانی وقوع _ به عنوان درصد موفقیت در تعداد نسبتاً زیادی از موقعیت های مشابه (پرتاب سکه و غیره) و 2. _احتمال وقوع_ یک اتفاق منحصر به فرد. رویداد (برای مثال، آیا یک اسکی باز در سوچی مدال می گیرد)، و استدلال می کند که دومی هیچ اطلاعاتی در مورد اولی نمی دهد، زیرا یک رویداد یک بار. با این حال، اگر جهان چندگانه را به عنوان یک کل در نظر بگیریم، آیا این تفاسیر هنوز متمایز هستند؟ به طور خاص، آیا دلیلی است که یک رویداد منحصر به فرد احتمال وقوع آن با فرکانس متناظر در همه جهان ها را دارد؟ آیا پاسخ به این بستگی دارد که چه نوع ساختار چندجهانی در نظر گرفته شده است؟ به عنوان مثال، آیا چنین است که تحت یک تفسیر چندجهانی از مکانیک کوانتومی، اینها واقعاً معادل هستند، زیرا احتمال یک رویداد فقط توزیع مکانیکی کوانتومی رویدادهای ممکن در بین جهان ها است؟ | آیا فرکانس و احتمال در سراسر جهان چندگانه یکسان است؟ |
113887 | برق سه فاز چیست؟ چه تفاوتی با جریان AC معمولی دارد؟ | برق سه فاز دقیقا چیست؟ |
25041 | چرا نمی توانید شهاب های ماه را ببینید و چرا دنباله دارها را می بینید؟ | چرا شما نمی توانید شهاب ها را ببینید، اما می توانید دنباله دارها را از ماه ببینید؟ |
31175 | من A. Zee، _QFT را به طور خلاصه می خوانم، و در ضمیمه 1 می خوانم: > _در همین حال، انتگرال ارزش اصلی با:_ $$\int dx\،{\cal > P}{1\over x} تعریف می شود. f(x)~=~ \lim_{\epsilon \rightarrow 0} \int dx\, {x\over > x^2+\epsilon^2}f(x)$$ لطفاً کسی می تواند به من توضیح دهد که چرا اینطور است؟ همانطور که فهمیدم انتگرال ارزش اصلی به صورت $$\int_a^b dx\,{\cal P}{1\over x}f(x)~=~ \lim_{\epsilon \rightarrow 0^+} تعریف میشود. \int_a^{-\epsilon} dx\, {1\over x}f(x)+\lim_{\epsilon \rightarrow 0^+} \int_{\epsilon}^b dx\، {1\over x}f(x)،$$ where $a<0<b$. اما تا آنجا که من می بینم این دو تعریف معادل نیستند. | انتگرال ارزش اصلی |
104869 | من اخیراً ویدیویی را دیدم که در آن یک قطره آب، هنگامی که روی یک سطح ناهموار میافتد (عکس را ببینید)، و در حالی که تحت اثر Leidenfrost بود، حرکت میکرد. کسی اسم این افکت رو میدونه؟  | نام اثر ناشناخته که در آن مایع با قرار گرفتن روی یک سطح ناهموار حرکت می کند |
113557 | حدود رسمی برای یک ستاره نوترونی 1.4 - 3.2\;M_\odot$ است. اما من خواندم که حد به ساختار خاص یک ستاره برای تخمین جرم آن بستگی دارد. همچنین خواندم که ستاره های نوترونی با کمتر از 1.4$\;M_\odot$ مشاهده شده اند. با توجه به این اطلاعات، نمیدانم آیا میتوانیم مطمئن باشیم که خورشید ما قطعاً جرم کافی برای تبدیل شدن به یک ستاره نوترونی ندارد. آیا محدودیت های مطلق (بدون نیاز به اطلاعات بیشتر) برای تبدیل شدن یک ستاره به ستاره نوترونی یا سیاهچاله وجود دارد؟ | ستاره های نوترونی و سیاهچاله ها |
102081 | آیا سیال غیر نیوتنی در «دنیای واقعی» منتشر شده است؟ رایج ترین یا خارق العاده ترین برنامه ها کدامند؟ | کاربردهای سیال غیر نیوتنی |
102089 | من این مشکل را حل کردم اما نمی دانم راه حل درست است یا نه. لطفا اگر اشتباه می کنم اصلاح کنید دو محیط، 1 و 2، با ضریب شکست مطلق $n_1$ < $n_2$، و یک ناظر در محیط 1 با ارتفاع H (از سطح تا چشمانش اندازهگیری میشود) وجود دارد. شعاع محدود R که ناظر می تواند به سطح نگاه کند و جسم واقع در محیط 2 را ببیند چقدر است؟ (به عنوان تابعی از $n_1$، $n_2$ و H) اجازه دهید $\theta_c$ زاویه بحرانی شکست باشد. سپس نوری که از محیط 2 می آید فقط برای زوایای فرود $\theta_2 < \theta_c$ از سطح خارج می شود. $\theta_2 = \theta_c - \epsilon$ را با $\epsilon > 0$ فراخوانی کنید. زاویه شکسته شده طبق قانون اسنل به این صورت خواهد بود: $$\theta_1 = \sin^{-1}(\frac{n_2}{n_1}\sin(\theta_2))$$ به این صورت که: $$R = \frac{ H}{\tan(\frac{\pi}{2} - \theta_1)} = H\tan{\theta_1} = H\tan{(\sin^{-1}(\frac{n_2}{n_1}\sin(\theta_2)))}$$ اما در حد $\epsilon \rightarrow 0$: $$\theta_2 \rightarrow \theta_c = \sin^{-1}(\frac{n_1}{n_2}\sin(\frac{\pi}{2})) \Rightarrow \theta_2 \rightarrow \sin^{-1}(\frac{n_1}{n_2})$$ و بنابراین: $$R \rightarrow H\tan(\sin^{-1}(1)) = H\tan(\ frac{\pi}{2}) \Rightarrow R \rightarrow \infty$$ اما این نتیجه گیری به نظر من پوچ به نظر می رسد زیرا شما فقط می توانید آینه یک دریاچه را در فواصل دور ببینید. | مشکل انکسار - محدود کردن شعاع مشاهده |
69990 | سوال من ساده است. با توجه به شکسته شدن یک گروه $G$ به یک زیرگروه $H$، اندازه گیری یک زیرگروه احتمالاً متفاوت جیوه به صراحت تقارن جهانی $G$ را می شکند و چیزی به نام بوزون های شبه گلدستون تولید می کند. چرا این است؟ پاسخ معمولی که من دریافت میکنم این است که اندازهگیری جهت خاصی را در فضای میدانی تعیین میکند، اما من واقعاً این جمله را نمیفهمم که چگونه داشتن یک زیرگروه $Hg$ میتواند به صراحت G$ جهانی را بشکند؟. چیزی که من در ذهن دارم این است که در داخل دگرگونی های گیج $Hg$، تغییرات جهانی نیز وجود دارد، بنابراین این چیزی است که من را گیج می کند. | در شکست تقارن خود به خودی، تقارن سراسری با زیرگروه سنجیده شکسته می شود؟ |
26459 | یادم می آید که در مدرسه تا حدودی به این موضوع پرداخته شده بود و به طور اتفاقی در مورد آن خوانده بودم. من می دانم که شامل استنباط از تجزیه و تحلیل طیفی است که یک جسم ممکن است چه ویژگی های فیزیکی داشته باشد؟ گرچه وقتی سعی کردم توضیحی سریع به برخی از دوستانی بدهم که این ایده را مسخره کردند، من گیج شدم. من دوست دارم شخصاً بفهمم که چه آزمایش های مختلفی درگیر است، اما همچنین یک رد سریع برای دوستانم. وقتی مردم علم را تحقیر می کنند فقط به این دلیل که چیزی را نمی فهمند ناراحت کننده است. :/ | چگونه تعیین کنیم که سیارات دوردست، ستارگان و غیره از چه ساخته شده اند؟ |
94172 | واکنش بین Na و Cl را برای تشکیل NaCl در نظر بگیرید. Na یک الکترون را از دست می دهد و آن را به کلر می دهد زیرا این امر باعث پایداری هر دو اتم می شود. اما چه نیروهایی الکترون را از Na به کلر می کشاند؟ هر دو اتم در ابتدا از نظر الکتریکی خنثی هستند، بنابراین الکترونی که قرار است منتقل شود تحت تأثیر نیروهای الکترواستاتیک قرار نمی گیرد. از آنجایی که نیروهای الکترواستاتیکی نیستند که الکترون را از Na به کلر می کشند (از آنجایی که هر دو اتم خنثی هستند)، چه نیرویی الکترون را از Na به Cl می کشد تا هر دو اتم پایدارتر شوند؟ | چه نیرویی از اتم های خنثی یون ایجاد می کند؟ |
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.