_id stringlengths 1 6 | text stringlengths 0 5.02k | title stringlengths 0 170 |
|---|---|---|
117264 | برای مثال یک چاه کوانتومی را در نظر بگیرید. انرژی یک الکترون با: $E_n=k_n n^2$ به دست می آید. علاوه بر این، می دانیم که تکانه یک الکترون با انرژی $E_n$ به صورت زیر بدست می آید: $p=mv=m(2T/m)^{1/2}$، که در آن $T=E_n$ انرژی جنبشی است. با این حال، تکانه را می توان با استفاده از عملگر مومنتوم و تابع موج حالت محاسبه کرد. سوال من این است: در این مورد از یک چاه کوانتومی، تفاوت بین هر دو رویکرد چیست؟ این پاسخ چگونه در مورد کلی تر صدق می کند؟ | تفاوت بین تکانه محاسبه شده از تابع موج و تکانه محاسبه شده توسط فرمول انرژی |
25841 | مقاله _پرتوهای شگفت انگیز به عنوان ستاره به سمت تاریکی تسلیم می شود_ در مورد سیاهچاله بسیار بزرگی صحبت می کند که یک ستاره را می بلعد. این گزارش ادامه می دهد که تنها دلیل کشف آن این بود که به طور تصادفی سیگنالی را مستقیماً به منظومه شمسی ما شلیک کرد. کشفی که 3.8 میلیارد سال در دست ساخت بود، زیرا منظومه شمسی ما به دور خود می چرخید و اتفاقاً در لحظه مناسب با آن سیگنال برخورد کرد. با توجه به اینکه جهان حدود 14 میلیارد سال سن دارد و این فقط 3.8 میلیارد سال پیش است (زمین ممکن است در زمان وقوع این رویداد وجود نداشته باشد). اما من پرت می شوم. این کشف برای من نشان میدهد که تشخیص رویدادهای مهم بسیار سخت است. به این معنا که ما باید تجهیزات شنوایی خود را به سمت مناطق بسیار کوچکی از آسمان بگیریم تا یک رویداد نجومی را تشخیص دهیم. بنابراین حتی با وجود مجموعه سخت افزارهای شناسایی موجود در زمین و همچنین تلسکوپ های مداری، چقدر از آسمان مرئی را قبلاً اسکن کرده ایم؟ و چقدر طول می کشد تا جهان را اسکن کنیم؟ برای کمک به روشن شدن سوال، می دانم که ممکن است مناطقی از آسمان وجود داشته باشد که ممکن است کاملاً خالی باشد، بنابراین شاید اسکن جهان مربوطه حوزه مناسب تری برای این سوال باشد، اما اگر می توانید کل آسمان قابل مشاهده را حدس بزنید، دانستن آن جالب خواهد بود | چقدر طول می کشد تا جهان مرئی برای سیگنال های منحصر به فرد اسکن شود؟ |
31221 | در زمینه تبدیلات واحد به عنوان تغییر پایه در فضای هیلبرت، گوتفرید و یان در کتاب خود در مورد مکانیک کوانتومی نوشتند که بیان یک عملگر واحد $U$ بر حسب یک عملگر هرمیتی $Q$ در بسیاری از موقعیت ها مفید است. مانند در نظریه اغتشاش و در توصیف تقارن پیوسته. نمونههایی از فرمهای مفید عبارتند از: $$U=e^{iQ}، $$ $$U=\frac{1+iQ}{1-iQ}.$$ موارد خاصی که چنین فرمهایی مفید هستند کدامند؟ فایده بیان چیزی در اصطلاح اپراتور هرمیتی چیست؟ | بیان یک اپراتور واحد بر حسب اپراتور هرمیتی |
126847 | هنگامی که خورشید در حال طلوع/غروب است، از مرحله ای عبور می کند که نور از جو خم می شود. من معتقدم که این تصویر خیلی بهتر از من توضیح می دهد.  حالا، اگر نور از یک منشور عبور کند، خم می شود و طول موج های مختلف مقادیر متفاوتی را خم می کنند و در نتیجه خروجی رنگین کمان ایجاد می شود. اگر نور طلوع/غروب خورشید خم می شود، آیا نباید به جای رنگ قرمز رنگین کمان ببینیم؟ حداقل، آیا بالای خورشید نباید بیشتر قرمز و پایین آن بیشتر بنفش به نظر برسد؟ | چرا غروب/طلوع خورشید رنگین کمان نیست؟ |
82217 | یک استوانه یکنواخت با جرم $m$ و شعاع $r$ در شیب شیب $\theta$ در حال غلتیدن است. سیلندر بدون لغزش غلت می خورد. ممکن است شتاب ناشی از گرانش را $g$ در نظر بگیرید. سیلندر با چه سرعتی در شیب شتاب می گیرد؟ پاسخ این است $\frac23 g \sin\theta$ چگونه به این پاسخ می رسید؟ | مشکل غلتیدن سیلندر در شیب پایین |
104851 | ما شروع به یادگیری در مورد الکترومغناطیس در کلاس فیزیک کردیم، و قانون دست راست بسیار مفید است زیرا استفاده از آن آسان به نظر می رسد، اما من کنجکاو هستم که بدانم واقعاً چگونه کار می کند. حدس میزنم که این بیشتر یک سؤال ریاضی باشد، زیرا فکر میکنم فقط شامل حل ضرب ضربدر سرعت بار و میدان مغناطیسی است. من چیزی در مورد محصولات متقاطع نمی دانم، اما برخی چیزها را جستجو کردم و به نظر می رسد که ماتریس دارای بردارهای واحدی است که جهت ها را تعیین می کند، بنابراین برای تعیین جهت نیروی وارد شده باید کل موضوع را حل کرد. شارژ من می دانم که باید بر هر دو بردار عمود باشد اما همچنان 2 جهت باقی می ماند. | بیشتر در مورد قانون دست راست؟ |
27563 | گروه چرخشی SO(3) را می توان به عنوان گروهی مشاهده کرد که تانسور دلتا $\delta^{ab}$ و $\epsilon^{abc}$ (تانسور کاملاً ضد متقارن) را از دوستان قدیمی ما حفظ می کند. در معادلات، این می گوید: 1. $R^i_{ a}R^j_{ b} \delta^{ab} = \delta^{ij}$، با نام مستعار $RR^T = I$. و 2. $R^i_{a}R^j_{b}R^k_c \epsilon^{abc} = \epsilon^{ijk}$، با نام مستعار $Det(R) = 1$. وقتی این واقعیت را استخراج می کنیم که جبر Lie با استفاده از R بی نهایت متفاوت از I، $R = I + \delta R$ است، شرط اول به ما 1B $\delta R_{ab} = -\delta R_{ba}$ می دهد. همه اینها بسیار آشنا هستند، ماتریس های ضد متقارن. از آنجایی که ما به ماتریس هویت نزدیک هستیم، تعیین کننده $R$ به طور خودکار یک است و نیازی نیست $R = I + \delta R$ را به شرط 2 وصل کنیم. اما اگر این کار را انجام دهیم و با 1B ترکیب کنیم، ما یک هویت بین $\delta$ و $\epsilon$ بدست آورید که به این شکل است: $\iota^{abijk} = \delta^{ak} \epsilon^{ijb}+\delta^{aj} \epsilon^{ibk}+\delta^{ai} \epsilon^{bjk} -\delta^{bk} \epsilon^{ija}-\delta^{bj} \epsilon^{iak}-\delta^{ bi} \epsilon^{ajk}=0$. (من عبارت بزرگ را تعریف $\iota$ میدانم.) به نظر میرسد این هویت به صورت عددی کار میکند. مسئله این است که هنگام محاسبه جابجاییهای صریح برای اسپینورها در جبر لورنتس در QFT، این هویت به اشکال مختلف ظاهر میشود (معمولا ساده کردن پاسخ به شکل دلخواه تا زمانی که آن را تشخیص ندهید دشوار میشود.) سوال این است که آیا وجود دارد یا خیر. یک راه خوب برای درک این هویت و سایر مواردی که ممکن است با تانسورهای ثابت گروه لورنتس ایجاد شود $\epsilon ^{\mu \nu \rho \sigma}$ یا حتی با گروههای دروغ عمومیتر. من به شکل نموداری هویت نگاه کردم و هیچ روشنگری در آنجا ندیدم (اگرچه این به من کمک کرد تا به خودم ثابت کنم که باید از نظر عددی درست باشد.) ویرایش: به دلایل اجتناب از منطق دایره ای، در ادامه مطلب خواهم نوشت. فرض کنید که برخی از گروه ها با $\delta$ و $\epsilon$ بودن تانسورهای ثابت تعریف می شوند، اما من نمی دانم آنها کدام تانسور هستند، یعنی آنها نیستند. لزوماً دلتای کرونکر و تانسورهای کاملاً ضد متقارن. من نسخه شاخص پایینتر $R_{ab}$ یک عنصر گروهی $R^a_b$ را با استفاده از تانسور $\delta$ تعریف میکنم. فکر میکنم میتوانم این کار را به طور مداوم انجام دهم، و این تنها حقایقی در مورد $\epsilon$ و $\delta$ هستند که من واقعاً استفاده کردهام. به صراحت، اتصال به 2 $\delta^i_a \delta^j_b \delta R^k_c \epsilon^{abc} + \delta^i_a \delta^k_c \delta R^j_b \epsilon^{abc} +\delta^ میدهد. k_c \delta^j_b \delta R^i_a \epsilon^{abc} = 0$. فاکتور کردن $\delta R$ 1C را به دست میدهد: $\delta R_{ab} (\delta^{ak} \epsilon^{ijb}+\delta^{aj} \epsilon^{ibk}+\delta^{ai } \epsilon^{bjk})=0$. اما طبق شرط 1B، $\delta R_{ab}$ ضد متقارن است. فقط قسمت ضد متقارن چیزی که $\delta R_{ab}$ را ضرب می کند کمک می کند. بنابراین، $\delta R_{ab} \iota^{abcde} =0.$ به دست میآید. منطقاً، این میتواند شرط دیگری در $\delta R$ باشد، اما حداقل برای SO(3) به نظر میرسد که $\iota^ {abcde}$ فقط همیشه $0$ است، که من در بالا بر اساس این واقعیت استدلال کردم که شرط 2 معادل $Det(R) = 1$ است. من نمی دانم به طور کلی چه اتفاقی می افتد. | یک رابطه عجیب با تانسورهای ثابت اپسیلون/دلتا SO(3) |
104858 | با توجه به راهحل تکامل مکانی-زمانی یک ذره منفرد بر روی یک سطح 1 بعدی $P(x,t)$ یک نتیجه خوب (که من در جای دیگری در physics.SE جمعآوری کردم) این است که برای مرز x=0$ $x_0>0$، 1) یک شرط مرزی منعکس کننده در $x=0$ برای ذره دقیقاً با $$ نشان داده می شود. P_{ref}(x,t|x_0)|_0^\infty=\frac{1}{\sqrt{4 \pi D t}}e^{-\frac{(x-x_0)^2}{4Dt }}+\frac{1}{\sqrt{4 \pi D t}}e^{-\frac{(x+x_0)^2}{4Dt}} $$ این شرط را تحمیل میکند $\frac{\partial P}{\partial x}|_{x=0}=0$، یعنی بدون شار. 2) یک مرز جذب در $x=0$ (یعنی تمام برخوردها با مرز برای سیستم از بین میرود) دقیقاً با $$ P_{abs}(x,t|x_0)|_0^\infty=\frac نشان داده میشود. {1}{\sqrt{4 \pi D t}}e^{-\frac{(x-x_0)^2}{4Dt}}-\frac{1}{\sqrt{4 \pi D t}}e^{-\frac{(x+x_0 )^2}{4Dt}} $$ برخلاف حالت انعکاسی، محفظه جذب کننده ذرات باقیمانده را دنبال میکند به طوری که $\int_0^\infty P(x,t|x_0) dt$ مطابقت دارد $P(\text{بدون برخورد با مرز در زمان } t)$، یعنی اولین گذر. من به حالت میانی (احتمال بقا) علاقه مند هستم که در آن ذره ای که با مرز برخورد می کند، احتمال انعکاس p_r$$ و جذب $1-p_r$ دارد. این مربوط به یک نوع شرایط مرزی رابین (تابشی) است. وسوسه انگیز است که فکر کنیم ترکیب روش تصویر بالا این مشکل را به طور کلی حل می کند، یعنی: $$ P_{rad}(x,t|x_0)|_0^\infty=\frac{1}{\sqrt{4 \ pi D t}}(e^{-\frac{(x-x_0)^2}{4Dt}}+p_r e^{-\frac{(x+x_0)^2}{4Dt}}-(1-p_r)e^{-\frac{(x+x_0)^2}{4Dt}}) $$ در واقع، برخی از ویژگیهای $P_{rad}$ در مرز نشان میدهند که این ممکن است علیرغم اشتقاق غیراصولی درست باشد. برای مثال، شار چگالی احتمال از دست رفته در حالت جذب کامل ($P_{abs}$، یا $p_r=0$) این است: $$ J_{abs}=-\frac{x_0}{2t^{3/ 2} \sqrt{\pi D}} e^{-\frac{x_0^2}{4 D t}} $$ این یک حالت شدید است، اگر هر برخورد در مرز منجر شود به جذب حالت افراطی دیگر حالت بازتابی است که در آن $J_{ref}=0$ است. محاسبه $J_{rad}$ برای $p_r$ دلخواه من با یک آشفتگی زشت مواجه میشوم که در اینجا نشان نمیدهم، اما شار را بیش از حداکثر جریانی که پیدا میکنم عادی میکنم: $$ \frac{J_{rad}}{J_{abs }} = 1-p_r $$ به عبارت دیگر، نرخ جذب خارج از سیستم به صورت خطی از $p_r=1$ افزایش مییابد، جایی که شار برابر است. صفر، و همه برخوردها به $p_r=0$ و $J_{rad}=J_{abs}$ منعکس میشوند. **سوال**: آیا $P_{rad}$ راه حلی برای مسئله واقعی است، به عنوان مثال، چگالی بقای ذره ای که بین مرز x=0$ و بینهایت پخش می شود، جایی که مرز ذره در حال برخورد را با آن جذب می کند، چقدر است. احتمال $1-p_r$ و منعکس کننده دیگری است؟ به عنوان مثال، آیا $\int_0^\infty P_{rad}(x,t) dx$ برابر است با $P(\text{ذره در زمان }t)$ جذب نشده است؟ | اولین زمان عبور ذره در حال انتشار با مرز جزئی جذب |
983 | این (http://www.youtube.com/watch?v=TMCf7SNUb-Q&feature=related را ببینید) خیلی جالب است، می خواستم آن را نشان دهم. بهعنوان یک سؤال پیشفرض برای این انجمن، آیا میدانید با شکستن حلقههای حباب بزرگتر، احتمالاً مرتبط با گرداب و اتصال مجدد حلقههای کوچکتر، چه اتفاقی میافتد؟ به نظر می رسد دلفین ها با حرکت ناگهانی پوزه خود در یک حلقه گرداب های کوچکتری ایجاد می کنند. در یک سطح ساده تر، چرا حلقه ها بزرگتر می شوند؟ هر سوال خوب دیگری به ذهن می رسد؟ | چرا آن حلقههای حباب دلفینها که در یک ویدیو دیدم، اینگونه رفتار میکنند؟ |
68146 | من سعی می کنم بر روی تعداد زیادی از نمونه های سنگی تعیین چگالی انجام دهم. من روش های وزن خشک استاندارد - وزن مرطوب را می شناسم اما ایده ای دارم که شاید بهتر باشد. من می توانم یک ترازو دیجیتال کاملا ضد آب بخرم. سوال من این است که آیا می توان مقادیر دقیق وزن مرطوب را با غوطه ور کردن ترازو، صفر کردن آن و سپس وزن کردن نمونه سنگ روی ترازو غوطه ور به دست آورد. سنگ نیز به طور کامل غوطه ور می شود. من نمی توانم نقص کشنده در این روش را تشخیص دهم. ، اما مشکوک به وجود هر گونه کمکی با این سوال است، با تشکر از باب ماروین | روش احتمالی تعیین چگالی سنگ |
61161 | من در مورد دلایل شکل گیری ایرفویل پره توربین تعجب می کنم، اینجا را ببینید آیا دلیل این شکل را می دانید؟ معمولاً انحناهای بسیار بزرگی مانند این برای استخراج بالابر بالا از محیط های با سرعت کم است. اما شرایط داخل یک توربین برای هر جسمی سختترین است و مطمئناً سرعت آن پایین نیست (درسته؟) | در مورد انحنای ایرفویل (شکل) |
65391 | من در مورد وضعیتی که گاهی دیده ام شک دارم: تصور کنید ما یک مقاومت موازی با یک مقاومت و یک خازن به صورت سری داریم. از آنجایی که من نمی دانم چگونه می توانم ارقام مدارها را برای ارسال در اینجا ایجاد کنم، وضعیت را می توان اینگونه توصیف کرد: یک مقاومت در سمت راست، و در سمت چپ یک مقاومت و یک خازن به صورت سری.  اگر خازن وجود نداشت، میدانم که میتوانم مقاومتها را با مقاومتی معادل جایگزین کنم. شک من این است که آیا این موضوع در این مورد همچنان صادق است؟ یعنی میشه این پیکربندی رو با یک خازن با یک مقاومت سری جایگزین کنم که این مقاومت معادل دو تای دیگه باشه؟ اگر بتوانیم، استدلال فراتر از این چیست؟ | مدار RC معادل مدار RRC؟ |
74944 | من به دنبال پایگاه داده ای از ثابت های دی الکتریک در محدوده مرئی هستم و نتوانستم آنها را با گوگل پیدا کنم، بنابراین می خواستم بدانم آیا کسی اینجا می داند کجا می توانم آن پارامترها را برای برخی از مواد رایج (آب، چندین روغن، طلا و غیره) پیدا کنم. ) و چندین طول موج در محدوده مرئی؟ | کجا می توانم یک پایگاه داده برای ثابت های دی الکتریک در محدوده قابل مشاهده پیدا کنم؟ |
27562 | یکی از پیشنهادات اولیه برای عدم تقارن Tevatron در $t \bar t$ یک دیکوارک بنیادی با شارژ (و پرشارژ) +4/3 بود، یا به رنگ سهگانه یا ششتایی. من به وضعیت فعلی این پیشنهاد علاقه مند هستم: به طور کلی، آیا مدل خاصی از تحقیقات گذشته مورد توجه قرار گرفته است؟ برای شروع، می توانید گزارش کوتاه را در JHEP 1109:097,2011، در انتهای بخش 2، نکات 5 و 6 مشاهده کنید. من فقط با دیدن http://arxiv.org/abs از بقای این فرضیه آگاه شدم. /1111.0477 هفته گذشته. | وضعیت اسکالر +4/3 به عنوان توضیح عدم تقارن t\bar t$ |
29171 | توضیح معمول برای سیالات گرم که از سیال های سردتر بالا می روند این است که سیال گرمتر چگالی کمتری دارد. من سعی می کنم بفهمم این در مقیاس مولکولی چگونه به نظر می رسد. به نظر می رسد چگالی یک پدیده در مقیاس بزرگ است و من نمی دانم که چگونه می تواند بر بالا آمدن یا سقوط یک مولکول خاص تأثیر بگذارد. سیلندر مایعی را در نظر بگیرید که در پایین آن گرم می شود. مولکول های پایین دارای میانگین انرژی بالاتری هستند. چگونه این منجر به تمایل مولکول های گرمتر در پایین به سمت بالا و کنار مولکول های سردتر می شود؟ | تصویر میکروسکوپی برای افزایش هوای گرم چیست؟ |
31223 | وقتی حرکت یک جسم صلب را مطالعه می کنید، $\vec\omega$ دارید، بردار مربوط به سرعت زاویه ای. در صورتی که از زوایای اویلر استفاده میکنید و میخواهید فرمولی سریع برای انرژی جنبشی دورانی داشته باشید، به سیستمی تغییر میدهید که با بدن میچرخد و اجزای $\vec\omega_{[e]}$ را بر حسب مبنای $ بیان میکند. [e]$ متصل به محورهای اصلی بدنه. اما معنای $\vec\omega_{[e]}$ چیست؟ اگر در یک سیستم چرخشی هستید، بدن باید ثابت به نظر برسد، بنابراین نباید سرعت زاویه ای وجود داشته باشد. علاوه بر این، اگر در نظر بگیریم که $\vec v = \vec \omega \times \vec r$، که باید در هر مبنایی معتبر باقی بماند، $\vec v_{[e]}$ باید در سیستم چرخان صفر باشد، بنابراین $\ vec \omega_{[e]}$ نیز باید صفر باشد... میدانم که خیلی چیزها را گیج میکنم، اما میتوانید این نکته را برای من روشن کنید؟ | معنی سرعت زاویه ای در یک سیستم دوار |
106751 | من باید تعداد بازتاب های مورد انتظار برای صفحه (110) و (200) یک کریستال BCC را محاسبه کنم. چگونه آن را انجام می دهید؟ | تعداد بازتاب برای کریستال BCC |
31222 | یک عدسی محدب 3/4 اینچی در بیرون و 1 1/2 اینچ محدب در داخل وجود دارد. هر لنز یک طرف صاف رو به بیرون و یک طرف محدب رو به داخل دارد. برای اصلاح این تصویر چه کاری می توان انجام داد؟ | چرا وقتی از دریچه ی در نگاه می کنم، سوژه ها وارونه هستند؟ |
74949 | آیا می توانید به من کمک کنید تا لاگرانژی را تنظیم کنم؟ متوجه شدم که $$\vec r_A=b\sin\theta\vec i+b\cos\theta\vec j$$ $$\dot{\vec r_A}=b\dot\theta\cos\theta\vec i-b \dot\theta\sin\theta\vec j$$ برای نقطه $G$ من این را دارم ($G$ مرکز جرم دیس است): $$\vec r_G=(b\sin\theta+a\sin\phi)\vec i+(b\cos\theta+a\cos\phi)\vec j$$ $$\dot{\vec r_G}=(b\dot \theta\cos\theta+a\dot\phi\cos\phi)\vec i-(b\dot\theta\sin\theta+a\dot\phi\sin\phi)\vec j$$ انرژی جنبشی برای نقطه $A$ $$T_A=\frac{1}{2}m{ r_A}^2$$ $\vec i$ به صورت افقی به سمت راست و $\vec j$ به صورت عمودی به سمت پایین است. نقطه $O$ مبدأ سیستم مختصات است. انرژی جنبشی برای مرکز جرم یک دیسک چگونه به نظر می رسد و چه نیروهایی به جز نیروی گرانشی بر روی یک سیستم اثر می گذارند ? | تنظیم لاگرانژی |
100287 | من دنیای جدید آقای تامپکینز را خواندم و از یکی از معادلات گامو مطمئن نیستم. هنگامی که او احتمال آنتروپی را محاسبه کرد، از این استدلال استفاده کرد: چقدر احتمال دارد که همه اتم های این اتاق غذاخوری زیر این میز قرار گیرند؟ در این اتاق حدود 10^27 مولکول است. فضای زیر این میز شاید 1 باشد. ٪ از کل فضای اتاق، بنابراین احتمال [1/100] * 10^27 = 1: 10^57 است. من فکر می کنم که این اشتباه است، زیرا همه اتم ها در تمام فضای یک اتاق احتمال یکسانی دارند - اما این چیزی نیست که مکانیک کوانتومی می گوید. برخی از امواج احتمالی و برخی مکانها وجود دارد که اتم میتواند به جای جای دیگری باشد. Btw: احتمال در اینجا به چه معناست؟ | آنتروپی و احتمال |
67130 | من باید در ماشینی بنشینم که صندلی های معمولی در جلو، و صندلی های صندلی در عقب، با کمربند ایمنی فقط در جلو. راننده با سرعت رانندگی می کند و فکر می کنم ممکن است تصادف کنم. بنابراین، طبق علم فیزیک، کجا باید بنشینم تا امن تر باشم؟ جلو با تسمه یا پشت؟؟ | امن ترین مکان برای نشستن در ماشین |
29177 | من در حال تلاش برای تعیین مقدار یخ خشک یا نیتروژن مایع هستم که برای خنک کردن 3300 فوت مکعب، حدود 90000 لیتر هوا، از حدود 100F (37.78C یا 310K) تا حدود 90F (26.67C یا 299.81K) نیاز دارم. من فرض می کنم که هوا از حدود 21٪ اکسیژن تشکیل شده است. چگونه می توانم این کار را انجام دهم؟ | استفاده از CO2 برای تهویه مطبوع اتاق |
25847 | وقتی به برخی از تصاویر اعماق فضا نگاه می کنم، مانند کهکشان Sombrero (M104) یا میدان عمیق هابل (HDF) متوجه شدم کهکشان هایی با رنگ های مختلف می بینم. برای مثال، آیا این بدان معناست که هر ساکن یک کهکشان قرمز رنگ به بالا نگاه می کند و آسمانی پر از ستاره های قرمز را می بیند؟ | آیا کهکشان های قرمز آسمانی با ستاره های قرمز دارند؟ |
34548 | اخیراً پیشرفتهایی در محدودیتهای مشاهدهای نظریههای گرانش صورت گرفته است که حاوی اسکالرهایی است که با اصطلاح توپولوژیکی گاوس-بونت همراه شده است: http://arxiv.org/abs/0704.0175 http://arxiv.org/abs/1204.4524 درک من (از آنچه نویسندگان فوق بیان می کنند) این است که یک عدد اسکالر همراه با عبارت گاوس-بوننت یک امر طبیعی است. جفت کم انرژی که توسط نظریه ریسمان پیشبینی میشود، بنابراین ممکن است این شواهد غیرمستقیم برای نظریه ریسمان باشد. با این کوپلینگ؟ آیا در فاصله ای قرار دارد که بتوانیم آن را در LHC اندازه گیری کنیم؟ | محدودیتهای گرانشی گاوس-بوننت از نظریه ریسمان |
27755 | از دیدگاه معادلات ماکسول، وجود تک قطبی مغناطیسی منجر به نامناسب بودن معرفی پتانسیل برداری به صورت $\vec B = \operatorname{rot}\vec A$ میشود. در نتیجه توسط نظریه تک قطبی فیبر مانند دیراک ارائه شد که مدلی از تک قطبی را به عنوان انتهای باز یک شیر برقی نیمه بی نهایت در نظر می گیرد. این از نظر فیزیکی رضایت بخش نیست. رویکرد دیگر، معرفی 4 پتانسیل دیگر به همراه $A_{\mu},(\text{where } \mu = 0,1,2,3)$ است. اما چنین مدلهایی با فرمولبندی در چارچوب اصل حداقل عمل مشکل داشتند. و اگر اشتباه نکنم این مشکل حل شده بود (به تک قطبی مغناطیسی و نیروی لورنتس مراجعه کنید). مدل های دو پتانسیل، به نظر می رسد قابل قبول تر است. روش کوانتیزاسیون میدان الکترومغناطیسی در مدل های دو پتانسیل چگونه تغییر خواهد کرد؟ آیا فوتون درجه آزادی بیشتری به دست می آورد؟ | روش کوانتیزاسیون تک قطبی مغناطیسی و میدان الکترومغناطیسی |
78674 | **گلوله ای به جرم 0.04 کیلوگرم که با سرعت 90 متر بر ثانیه حرکت می کند، وارد بلوک چوبی شده و پس از طی مسافت 60 سانتی متر متوقف می شود. میانگین نیروی مقاومتی که بلوک روی گلوله اعمال میکند چقدر است؟ اطلاعات شناخته شده: `m = 0.04 کیلوگرم ; u = 90; s = 60;` فاصله ای که گلوله پوشش می دهد اگر بلوکی وجود نداشته باشد: s = ut + 1/2 * at^2 = 90t + 1/2 * 90/t * t^2 [از زمانی که a = v/t] = 120t از موارد بالا، نتیجه میگیرم که: 120t = 60 [از آنجایی که s = 60] => t = 1/2 ثانیه محاسبه نیرو: F = ma = m * v/t = 0.04 * 90/t = 3.6/t = 3.6 / (1/2) [از t = 1/2] = 7.2 نیوتن بنابراین، میانگین نیروی مقاومتی 7.2 نیوتن است * * * من دوستی که فرصت کوتاهی داشت تا به کارهایی که انجام دادم نگاه کند، گفت کاملا اشتباه است و منطق من اشتباه است. او به من نگفت کجا اشتباه کردم (احتمالاً فهمیدم که خودم متوجه شدم). خوب، من سعی کردم و مطمئناً نمی توانم به این فکر کنم که چرا اینطور است. بنابراین، راه واقعی برای حل این مشکل چیست؟ | میانگین نیروی مقاومتی که توسط یک بلوک چوبی بر روی گلوله اعمال می شود |
76898 | چیزی که به من علاقه مند است قدرت پراکنده پرتوهای گاوسی است که از آینه هایی با RMS سطح معین منعکس می شود. معمولاً سطح RMS $\sigma_{s}$ یک آینه به خطایی برای جبهه موج $ \sigma_{w} \sin{\theta} = 2 \sigma_{s}$ ترجمه میشود، جایی که پرتو دارای زاویه برخورد $\ است. تتا دلار اکنون، آنچه که من به آن توجه دارم این است که چه کسری از قدرت از پرتو گاوسی که در آینه با $\sigma_{s}$ معین منعکس میشود از دست میرود. نوری که پراکنده است)**. به نظر می رسد _maybe_، این تا حدودی با نسبت Strehl $1 - (\frac{2 \pi \sigma_{w}}{\lambda})^2$ مرتبط است. چیزی که من می دانم این است که نسبت استرل گسترش کیفی پرتو ایده آل محدود با پراش را به دست می دهد. اما معمولاً برای منابع نامنسجم، مانند منابع نقطهای که جبهههای موج کروی ایجاد میکنند، اعمال میشود. بخش جالب اینجا این است که بپرسیم: اگر یک پرتو گاوسی کامل، با واگرایی میدان دور $\frac{\lambda}{\pi W_0}$ روی یک آینه با سطح RMS $\sigma_s$ برخورد کند، چه بخشی از پرتو منعکس شده همان واگرایی را در میدان دور خواهد داشت؟ واگرایی پرتو بازتابی معمولاً با $\frac{M^2 \lambda}{\pi W_0}$ مشخص میشود، که در آن $M^2$ عاملی است که کیفیت پرتو را توصیف میکند: **رابطه بین $M^2 چیست. $ و خطاهای سطحی؟** **بینش مهم** یکی از دلایلی که من کاملاً متقاعد نشده ام که نسبت Strehl تنها رقم شایستگی برای تجزیه و تحلیل قدرت است. از دست دادن این است که یک پرتو با کیفیت پایینتر که پراش محدود نیست، واگرایی پرتو بزرگتر از پرتو گاوسی خواهد داشت. اما اگر آینه پرتو را نزدیک محدوده ریلی خود منعکس کند و سعی کند آن را در فاصله کانونی $D$ متمرکز کند، نسبت Strehl فقط می گوید که کمر پرتو به مقدار $W_0'= MW_0$ ضخیم تر خواهد بود. **اما هیچ دلیل فوری برای نتیجه گیری وجود ندارد که پرتو در محدوده ریلی در دو برابر فاصله کانونی $2D$ گسترده تر خواهد بود.**، زیرا نسبت Strehl فقط به صفحه کانونی مربوط می شود که با کمر مطابقت دارد. در مورد تیر گاوسی: یک تیر با کیفیت پایین تر واگرایی بیشتری دارد، اما کمر ضخیم تر نیز به معنای واگرایی کمتر است، بنابراین هر دو اثر به نظر می رسد که یکدیگر را خنثی می کنند و عرض پرتو در محدوده ریلی بدون تغییر باقی می ماند. اگر این نتیجه گیری اشتباه است لطفا توضیح دهید | خطاهای RMS جبهه موج، زبری سطح آینه و پراکندگی پرتو گاوسی |
134399 | طبق کتاب درسی من، توان تابش شده از یک سوراخ کوچک در یک حفره (یک جسم سیاه ایده آل) با $$R = \frac{1}{4}cU$$ داده می شود که در آن $U$ چگالی انرژی کل در واحد حجم است. ، $R$ توان و $c$ سرعت نور است. سوال اول: منظورشان از قدرت شدت است؟ واحدهای $R$ $\frac{J}{m^2s}$ هستند که توان در واحد سطح یا شدت است. بعد کتاب من می گوید که توزیع طیفی توان (شدت؟) ساطع شده از سوراخ متناسب با توزیع طیفی چگالی انرژی در حفره است. $$R(\lambda) = \frac{1}{4}cu(\lambda)$$ تنها چیزی که تغییر دادند این بود که $R$ را تابعی از $\lambda$ و $U$ کردند به $u( \lambda)$. سوال 2: بنابراین $U$ کل انرژی در واحد حجم (چگالی انرژی) است و به طول موج بستگی ندارد در حالی که $u(\lambda)$ چگالی انرژی است، اما چگالی انرژی را بسته به نوع طول موج توصیف می کند. در حفره گیر افتاده است؟ فقط می خواهم مطمئن شوم زیرا سؤال بعدی من سؤال مهم است. کتابهای من میگویند که $u(\lambda)d\lambda$ چگالی انرژی از $\lambda$ تا $\lambda + d\lambda$ است. بنابراین، $$\int_0^\infty u(\lambda)d\lambda = U$$ با توجه به عبارت $u(\lambda)d\lambda$، اگر در مورد calc I فکر کنم، می توانم آن را به نوعی درک کنم. در calc I، $\int f(x)dx$ به معنای یافتن تابع $f(x)$ بین $x$ و $x + dx$ بود و سپس آن مقدار را در ضرب کرد. $dx$ برای بدست آوردن مساحت یک مستطیل. سوال 3: بنابراین به طور کلی، آیا نوشتن $g(t)dt$ به معنای تابع $g(t)$ بین $t$ و $t + dt$ است؟ سوال 4: چرا ناحیه زیر $u(\lambda)$ را پیدا می کنیم. از نظر واحد، اگر به چیز مستطیل calc I فکر کنیم، $u(\lambda)d\lambda$ دارای واحدهای $J/m^3 \times m = J/m^2$ است که نوع متفاوتی از انرژی است. تراکم | معادله ریلی-جین |
123769 | در فضای Isospin دو حالت اساسی وجود دارد که کوارک های بالا و پایین نامیده می شوند که معادلات ارزش ویژه زیر را برآورده می کنند: $I u = (1/2) u$، $I d = (1/2) d$ و $I_3 u = ( 1/2) u، I_3 d = (-1/2) d$. پادذرات دارای علائم معکوس در 3 جزء ایزوسپین خود هستند. این همچنین اولین سوال من را ایجاد می کند: چگونه anti-d و u یک حالت نیستند؟ آنها همان معادلات مقدار ویژه را برای $I_3، I$ برآورده می کنند و اگر به درستی به خاطر بیاورم فضای ذرات isospin-$1/2$ دو بعدی است، یعنی به یک معنا جایی برای پادذرات باقی نمی ماند. چگونه پارادوکسون او را حل کنم؟ مزون ها جفت کوارک و آنتی کوارک هستند. این به این معنی است که میتوانیم حالات مزونها را بهعنوان محصول تانسوری یک آنتیکوارک و یک حالت کوارکی بنویسیم. برای مثال، بیایید ترکیب کوارکهای u و d را بررسی کنیم: $u^{(*)} = |1/2، \pm1/2>$، $d^{(*)} = |1/2، \mp 1 /2>$ (ستاره نشان دهنده پاد ذره است. جزء اول ایزوسپین کل است و دومی جزء سوم ایزوسپین است) با استفاده از کلبش-گوردان می توانیم تانسور آن دو حالت را به صورت یک بنویسیم. مجموع مستقیم: $|1/2، \pm1/2> \otimes$ $ |1/2، \mp 1/2> = |1,1> \oplus $ $|1,0> \oplus$ $ |1 ,-1> \otimes $$|0,0>$ که در آن حالت سه گانه $I = 1$ با سه پیون مطابقت دارد. سوال دوم من این است که چگونه می توانم بار الکتریکی یک حالت پایون را از این معادلات بازیابی کنم؟ در اسکریپت من این عملگر با $Q = e(I_3 + \frac{1}{2} id)$ داده شده است که باید بار الکتریکی یک حالت isospin را برگرداند. به نظر نمی رسد که این مقادیر درستی را ارائه دهد، برای مثال $Q |1,1> = e(1 + 1/2) |1,1>$ که شارژ یک پایون را نمی دهد. به سلامتی | پیون ها به عنوان برهم نهی حالت های کوارک |
98877 | من سعی دارم انتگرال زیر \begin{equation} I = \int \frac{d^d p_\text{E}}{(2 \pi)^d} \frac{1}{(p_\text{) را ارزیابی کنم. E}^2+m^2)((q_\text{E}-p_\text{E})^2 + m^2)} \tag{1} \end{equation} $p_\text{E}$ تکانه در فضای _اقلیدسی_ است (یعنی پس از انجام چرخش Wick). با استفاده از ترفند پارامترسازی فاینمن و مقداری تلاش، معادله $(1)$ را می توان به صورت زیر نوشت: \begin{equation} I = \int\limits^1_0 \mathrm{d} x \int \frac{d^d p'_ \text{E}}{(2 \pi)^d} \frac{1}{\left[p_\text{E}'^2 + q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 \right]^2} \tag{2} \end{معادله} که در آن $p'_\text{E} = p_\text{E} - q(1-x) $. من می دانم که معادله $(2)$ درست است زیرا با بررسی 2 منبع مختلف تأیید کرده ام. حال، با توجه به دو منبع فوق، معادله $(2)$ را می توان به صورت زیر ارزیابی کرد: \begin{معادله} I = \frac{\pi^{d/2}}{(2 \pi)^d} \ گاما(2-d/2) \int\limits^1_0 \mathrm{d} x \; (q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2)^{d/2-2} \tag{3} \end{معادله} جایی که $\Gamma(2-d/2)$ تابع گاما است. با این حال، من نمی دانم این از کجا می آید. تا اینجا، نزدیکترین چیزی که من به آن رسیدهام این است که معادله $(2)$ را بنویسم: \begin{equation} I = \int\limits^1_0 \mathrm{d} x \int \frac{d^d p'_\ text{E}}{(2 \pi)^d} \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}u \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}u \; e^{-u(p_\text{E}'^2 + q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 )} \tag{4} \end{equation} میتوانیم ادغام روی $p'_\text{E}$ با استفاده از ادغام گاوسی: \begin{equation} \int \mathrm{d}^d p_{\text{E}} \; e^{-up'^2_{\text{E}}} = \left(\frac{\pi}{u}\right)^{d/2} \end{equation} بنابراین معادله $(4)$ می شود: \begin{equation} I = \frac{\pi^{d/2}}{(2 \pi)^d} \int\limits^1_0 \mathrm{d} x \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}u \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}u \; u^{-d/2}e^{-u(q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 )} \tag{5} \end{equation} اکنون، اجازه دهید: \begin {معادله} w = \left(q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 \right) u \Rightarrow \mathrm{d} u = \left(q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 \right)^{-1} \; \mathrm{d} w \end{equation} و جایگزینی معادله فوق با معادله $(5)$ به دست میآید: \begin{equation} \begin{aligned} I & = \frac{\pi^{d/2}}{ (2 \pi)^d} \int\limits^1_0 \mathrm{d} x \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}w \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}w \; w^{-d/2}e^{-w} \left(q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 \right)^{d/2-2} \\\& = \frac{\pi^{d/2}}{(2 \pi)^d} \int\limits^1_0 \mathrm{d} x \int\limits^\infty_0 \mathrm{d}w \; \Gamma(1-d/2) \left(q_\text{E}^2 x(1-x) + m^2 \right)^{d/2-2} \tag{6} \end{تراز شده } \end{equation} در این مرحله من گیر کردم. من نمی دانم که آیا مراحل انجام شده برای رسیدن به معادله $(6)$ صحیح است یا خیر، اما معادله $(6)$ شبیه معادله $(3)$ است، بنابراین امیدوارم که درست باشد. آیا کسی می تواند به من کمک کند و به من بگوید چگونه می توانم معادله $(3)$ را استخراج کنم؟ | سهم $1$-loop را در تابع گرین $4$-point ارزیابی کنید |
100365 | یکی از دو منبع گرمای زمین، گرمای اولیه است که حاصل فشردگی گرانشی و ضربه در طول تشکیل زمین است. درک من این است که کار روی هسته انجام می شود و منجر به فشرده سازی می شود و این انرژی/دمای داخلی را افزایش می دهد. آیا کسی می داند که فشرده سازی گرانشی در اتمسفر با توجه به دما چه نقشی دارد؟ فشار در سطح دریا نتیجه فشرده سازی گرانشی است. آیا فشرده سازی گرانشی دمای لایه های متراکم تر جو را به هیچ وجه افزایش می دهد یا تنها گرمای ورودی از رسانش سطحی، تابش و همرفت است؟ | فشرده سازی گرانشی در جو |
89288 | بگویید اتم های H تا سطح 4 برانگیخته شده اند، n=4 یعنی چند خط می بینیم؟ چگونه می توان تعداد خطوط را تعیین کرد؟ | خطوط قابل مشاهده برای هیدروژن |
25849 | با توجه به اینکه اصطلاح سیاره به شدت (طبق IAU) به جسمی در اطراف خورشید اشاره دارد، سیاره های سرکش را نمی توان چنین نامید، بنابراین فرض می کنم آنها را باید سیارات فراخورشیدی سرکش نامید؟ اما آیا آنها حتی واجد شرایط نام سیاره فراخورشیدی هستند؟ با توجه به اینکه آنها به دور یک ستاره نمی چرخند؟ | آیا یک سیاره فراخورشیدی سرکش به عنوان یک سیاره فراخورشیدی طبقه بندی می شود؟ |
82255 | نمیدانم اینجا جای درستی است که بپرسم =/ من سعی کردهام انیمیشنی از یک سفینه فضایی بسازم که از یک سیاره به سیاره دیگر سفر میکند. انیمیشن این است: http://jsfiddle.net/5Mx2t/ اما من در واقع روش درستی برای اندازه گیری زمان سفر از پرتاب به مقصد نمی دانم. با توجه به اینکه هر دو سیاره با سرعت های متفاوتی در مدار می چرخند (اگرچه نرخ ها ثابت هستند) و سفینه فضایی نیز سرعت ثابتی دارد. چگونه میتوانید لحظهای که سفینه فضایی را پرتاب میکنید، کل مسافتی را که کشتی طی میکند تا به مقصد خود طی کند، محاسبه میکنید (این کشتی باید انحنا را دنبال کند نه اینکه فقط در یک خط مستقیم حرکت کند). من گرانش را در این مثال لحاظ نمیکنم، سیارات نیز دایرهای حرکت میکنند، بنابراین هیچ مداری بیضوی وجود ندارد. امیدوارم بتوانید توضیح دهید، من اصلا در ریاضیات عالی نیستم =( | محاسبه زمان سفر یک فضاپیما از یک سیاره به سیاره دیگر |
100367 | بیایید مدلی داشته باشیم که در آن تاکیون آزاد نور ساطع می کند. ما $$ E = E_{1} + E_{\omega}، \quad \mathbf p = \mathbf p_{1} + \frac{E_{\omega}}{c}\mathbf n، \quad cos( داریم \mathbf p_{1} ، \mathbf n ) = \frac{c}{v_{1}}، $$ $$ E = \frac{mc^2}{\sqrt{\frac{v^2}{c^2} - 1}}، \quad \mathbf p = \frac{m\mathbf v}{\sqrt{\frac{v ^2}{c^2} - 1}}، \quad p^{\mu}p_{\mu} = -m^2c^2. $$ چگونه می توان سرعت $v_{1}$ تاکیون را پس از انتشار نور پیدا کرد؟ من نمی توانم این کار را در قاب استراحت حل کنم زیرا فریمی وجود ندارد که در آن tachyon در حالت استراحت باشد. همچنین نمیتوانم $E، \mathbf p$ را روی صفر تنظیم کنم، زیرا در این مورد $\mathbf v \به \infty$، و $E_{w} \ روی 0$. بنابراین راه حل مشکل دست و پا گیر است. پس چگونه سرعت را پیدا کنیم؟ | چگونه می توان سرعت تاکیون آزاد را پس از انتشار نور پیدا کرد؟ |
92095 | چرا شار الکتریکی ناشی از بار خارجی یعنی بار خارج از سطح بسته برابر با 0 است؟ P.S: علاوه بر این، من این جمله را گیجکننده دیدم: - میدان الکتریکی که در قانون گاوس ظاهر میشود، به دلیل همه بارهای موجود در داخل و خارج، میدان الکتریکی حاصل است، اما سهم بارهای خارجی در تولید شار صفر است. کسی میتونه کمکم کنه بفهمم | شار الکتریکی ناشی از شارژ خارجی |
100368 | آیا الگوریتم عددی برای حل یک جفت معادلات دیفرانسیل مرتبه دوم جفت شده وجود دارد؟ این سوال از مشکل تکلیف من ناشی می شود که شامل حرکت پرتابه دو بعدی است. مشکل به شرح زیر است: > یک جسم از طریق یک سیال چسبناک شلیک می شود که دارای نیروی میرایی است > متناسب با سرعت افزایش یافته به توان $n$'ام. برای چه مقادیری از > $n$ و بزرگی نیرو حداکثر برد بدست آمده برای پرتاب > زاویه بزرگتر از $\pi$/4 است؟_ معادلات حرکتی که من کار کردم در زیر آمده است. $ m \ddot{x}=-km\dot x(\dot x^2+\dot y^2)^{\frac{n-1}2}$ $ \ddot{x}=-k\dot x (\dot x^2+\dot y^2)^{\frac{n-1}2}$ $ m \ddot{y}=-km\dot y(\dot x^2+\dot y^2)^{\frac{n-1}2}-mg$ $ \ddot{y}=-k\dot y(\dot x^2+\dot y^2)^ {\frac{n-1}2}-g$ اگر جایگزینها را انجام دهید $\tilde x=\frac{x}{k^{n-1}}$, $\tilde y=\frac{y}{k^{n-1}}$ و $\tilde g={g}{k^{n-1}}$ سپس یک درجه آزادی _k_ را حذف میکنید و معادلات تبدیل میشوند: $ \ddot{\tilde{x}}=-\dot{\tilde{x}}(\dot{\tilde{x}}^2+\dot{\tilde{y}}^2)^{\frac{ n-1}2}$ $ \ddot{\tilde{y}}=-\dot{\tilde{y}}(\dot{\tilde{x}}^2+\dot{\tilde{y}}^2)^{\frac{ n-1}2}-\tilde g$ باید یک الگوریتم عددی برای حل یک جفت معادلات دیفرانسیل مرتبه دوم جفت شده با شرایط شروع زیر وجود داشته باشد که پاسخ در زمانی به پایان می رسد $\ t$ $\tilde{x}_0=0، \tilde{y}_0=0، v_0=1، \dot{\tilde{x}}_0=\cos(\theta _0)، \dot{\tilde{y} }_0=\sin(\theta _0)$ سپس از یک الگوریتم ریشه یابی استفاده کنید، که من روی دوبخشی برنامه ریزی کردم، برای پیدا کردن $ t_f$ که $y=0$ و $x(t_f)=محدوده$ سپس در مقادیر مختلف $\theta_0$ چرخش میکنم و مقدار محدوده را با محدوده $\theta _0=\pi /4$ مقایسه میکنم و توجه میکنم که آیا هر یک از مقادیر بزرگتر است. سپس این فرآیند می تواند برای $n$ متفاوت تکرار شود. آیا این صدا جامد است؟ و اگر چنین است آیا دستور عددی برای معادلات دیفرانسیل مرتبه دوم جفت شده وجود دارد؟ | حل عددی دو معادله دیفرانسیل مرتبه دوم جفت شده حرکت |
95648 | من می دانم که موتورهای حرارتی (حرارت به جنبشی) توسط چرخه کارنو محدود می شوند و تبدیل انرژی جنبشی به انرژی الکتریکی از طریق ژنراتور استاندارد به بیش از 90٪ می رسد. با این حال میخواهم بدانم که آیا چرخه کارنو هر نوع انرژی حرارتی را به انرژی جنبشی/الکتریکی مانند ترموکوپل محدود میکند؟ اگر نه پس حد و مرز چنین تبدیلی چیست؟ همچنین بیشترین بازده ممکن چرخه کارنو چقدر است؟ | حداکثر بازده نظری تبدیل گرما به برق چقدر است؟ |
107088 | همانطور که در کتاب درسی من گفته شد، هنگام یافتن ترتیب بزرگی مقادیر، قسمت عددی را با $3.2$ (تقریباً $\sqrt{10}$ یا نسخه گرد شده $3.162$) مقایسه میکنیم، بنابراین، 9.12 دلار \ برابر 10^5$ دارای مرتبه بزرگی 6 دلار است زیرا 9.12 دلار برابر با 3.2 دلار است، اما چه می شود اگر ما 3.17 دلار \ برابر 10^5 دلار داشتیم. طبق کتاب درسی من، ترتیب بزرگی آن 5 دلار خواهد بود، زیرا 3.17 دلار کمتر از 3.2 دلار است. اما، همانطور که باید با $\sqrt{10}$، که 3.162$ است، مقایسه کنیم، ترتیب قدر باید 6$ باشد، زیرا 3.17$ بیشتر از 3.162$ است. این سوال من است. یا به عبارت مجدد، وقتی $\sqrt{10}$ را به $3.2$ گرد می کنیم، چرا قسمت عددی $3.17$ را گرد نمی کنیم؟ امیدوارم خودم را روشن کرده باشم. من به این، این و این نگاه کرده ام، اما این مرا راضی نمی کند. | ترتیب قدر |
135047 | یکی از اساتید دانشگاه من به طور خلاصه بیان کرد که ممان اینرسی یک تانسور است و می تواند با یک ماتریس $3×3$ نمایش داده شود. من ایده خوبی از چیستی تانسور ندارم، بنابراین ممنون میشوم اگر کسی توضیح دهد که چگونه میتوان لحظهای اینرسی را بهعنوان یک تانسور **بصری** در نظر گرفت. | ممان اینرسی به عنوان یک تانسور |
99773 | فرض کنید یک آسانسور فضایی دارید و از آن برای بلند کردن وزنه به مدار استفاده می کنید. واضح است که این کاهش وزنه تعادل است. پس آیا این بدان معنا نیست که شما باید شتاب مناسبی را به وزنه تعادل اعمال کنید تا به سمت داخل حرکت نکند؟ اگر اینطور بود، انرژی هنوز باید در جایی اعمال شود. یا چرخش زمین این انرژی را فراهم می کند (چرخش زمین اندکی کاهش می یابد)؟ این چگونه کار می کند؟ | فیزیک مربوط به بالا رفتن از آسانسور فضایی چیست؟ |
4718 | من در حال نوشتن یک گزارش مدرسه در مورد انرژی الکتریکی و پتانسیل یک خازن هستم. به طور خلاصه: آزمایشی انجام شد که در آن یک خازن را شارژ کردیم و سپس آن را با یک موتور الکتریکی تخلیه کردیم و یک وزنه از پیش تعریف شده را بالا بردیم. سپس اندازه گیری کردیم که وزنه با ولتاژهای مختلف چقدر بالا رفته است. سپس با مقایسه انرژی مکانیکی با انرژی الکتریکی، کارایی سیستم را یافتم. نیمه دوم گزارش برای یافتن پتانسیل الکتریکی خازن است، اما من در برق قوی نیستم و در کتاب فیزیکم چیزی در این مورد پیدا نمی کنم. سوال من الان این است؛ چگونه می توانم پتانسیل الکتریکی خازن را پیدا کنم؟ | پتانسیل الکتریکی در خازن |
72734 | آیا این درست است؟ آیا فیلدهای اسکالر تحت تبدیل $U^{\dagger}U$ ثابت هستند؟ اگر چنین است، آیا به این دگرگونی، تبدیل بی اهمیت نیز می گویند؟ با تشکر از هر گونه کمک یا نظر | آیا میدان های اسکالر تحت عملگرهای واحد ثابت هستند؟ |
2670 | در نظر بگیرید که ما سیستمی داریم که توسط تابع موج psi(x) توصیف شده است. سپس یک کپی دقیق از سیستم، و هر چیزی که به آن مربوط است، میسازیم (از جمله دندانههای داخلی و چرخدندههای پاتیکولهای ابتدایی، در صورت وجود، و همچنین بافت فضازمان)، اما در جایی که همه فواصل در عدد k ضرب میشوند. بنابراین psi(x) -> psi(k*x)، مورد k>1 را در نظر می گیریم (اگر k=-1 این فقط عملیات برابری است، بنابراین برای k<0 از کمی که در این مورد خواندم، می توانیم آن را بیان کنیم. به عنوان حاصلضرب تبدیل P و k). پس در نظر بگیرید که همه قابل مشاهدههای مرتبط با سیستم جدید با سیستم اصلی یکسان هستند، یعنی متوجه میشویم که قوانین جهان نسبت به تبدیل مقیاس x->kx تغییرناپذیر است. بر اساس قضیه نوتر پس، یک کمیت حفظ شده مرتبط با این تقارن وجود خواهد داشت. سوال من این است؛ این مقدار ذخیره شده چقدر خواهد بود؟ ویرایش: یک بحث ناقص در مورد وجود این تقارن در اینجا ذکر شده است: اگر اندازه جهان دو برابر شود Edit2: من جواب ها را دوست دارم، اما پاسخ NRQM را از دست می دهم! | کمیت حفظ شده یک جهان متغیر مقیاس چقدر است؟ |
74704 |  سیاره ای کاملاً کروی با چگالی یکنواخت را در نظر بگیرید. در هر نقطه از سیاره، جاذبه گرانشی تنها به دلیل جرم زیر آن نقطه است. (دایره قرمز) با توجه به قضیه پوسته. * * * اکنون وارد آزمایش فکری شوید، طبق قانون گرانش نیوتن، _ هر ذره_ هر ذره_ دیگری را با $\frac{G m_1 m_2}{r^2}$ جذب میکند، ذرات موجود در ناحیه آبی باید با تقارن، خود را باطل کنند. خالص) جاذبه در نقطه. به طور مشابه، تمام ذرات موجود در ناحیه سبز دارای مولفه ای از نیرو در امتداد محور -ve X هستند. _حتی ذرات موجود در ناحیه سبز **اما نه داخل دایره قرمز** یک جزء کوچک جاذبه در امتداد محور X-ve در نقطه خواهند داشت. اجزاء با تقارن یکدیگر را باطل می کنند. همین امر با چرخاندن این مقطع در امتداد محور X به یک سیاره سه بعدی صادق است. * * * حالا این توضیح چه اشکالی دارد؟ | آزمایش فکری-قضیه پوسته |
131114 | طبق کتاب من مکانیسم یونیزاسیون این است: اگر یک اتم انرژی کافی را جذب کند تا یک الکترون به بالاترین سطح انرژی برسد، الکترون از اتم آزاد می شود، یعنی یونیزاسیون رخ می دهد. در تابش فوتوالکتریک و ترمیونی همین اتفاق می افتد: به الکترون ها انرژی داده می شود تا از اتم آزاد شوند و در نتیجه گسیل می شوند. فقط منابع انرژی متفاوت است. اما هنوز در هیچ یک از کتابهایی که خواندهام این موضوع بیان نشده است که گسیل فوتوالکتریک نمونهای است یا همان مکانیسم یونیزاسیون را دارد. آیا انتشار فوتوالکتریک نمونه ای از یونیزاسیون است؟ اگر نه، چرا؟ | آیا انتشار فوتوالکتریک مانند یونیزاسیون است یا متفاوت است؟ |
107084 | آیا می توانم تابش الکترومغناطیسی را که از یک ستاره تپ اختر می آید بشنوم؟ یا اگر بیرون از آن بایستم می توانم آن را بشنوم؟ | آیا ستاره های تپ اختر صدا تولید می کنند؟ |
105811 | این مشکل رایج حرکت یک ذره باردار در یک میدان الکتریکی و مغناطیسی ساکن است. بگویید $\textbf{E}=(E_x,0,0)$ و $\textbf{B}=(0,0,B_z)$. در **قاب مرجع اینرسی**، معادله حرکت برابر است با (1): \begin{equation} \frac{d \textbf{v} {dt} = -\frac{q \textbf{B} } {m}\times \textbf{v} + \frac{q}{m}\textbf{E} \end{equation} میتوانیم معادلاتی برای $v_x$ an پیدا کنیم $v_y$ و ببینید که حرکت حاصل یک مدار دایره ای با سرعت رانش **ثابت** $v_d=\frac{E_x}{B_z}$ است. اگر مشکل را در **قالب مرجع** حل کنم حتماً باید همان پاسخ را دریافت کنم؟ من می دانم که (2): $$ \frac{d \textbf{v} }{dt} \vert_{اینرسی} = \frac{d \textbf{v} }{dt} \vert_{چرخشی} + \boldsymbol{ \omega}\times\textbf{v};$$ اگر از معادله استفاده کنم. (1) به عنوان LHS معادله (2)، و $ \boldsymbol{\omega}=-\frac{q \textbf{B} }{m}$ را انتخاب کنید، سپس من (3): $$ \frac{d \textbf{v} }{ dt} \vert_{چرخشی} = \frac{q}{m}\textbf{E};$$ چگونه می توانم یک سرعت رانش ثابت (همانطور که قبلاً ذکر شد) از این به دست بیاورم؟ آیا از فرمولی نادرست استفاده کرده ام؟ آیا میدان الکتریکی $\textbf{E}=(E_x,0,0)$ در قاب چرخان تغییر شکل میدهد؟ | نیروی لورنتس در چارچوب مرجع چرخشی؟ |
31229 | به نظر می رسد هواپیما به خورشید نزدیک تر است، بنابراین خورشید باید مستقیم تر به هواپیما بتابد. اما وقتی من سفر می کنم، دمای هواپیما بسیار کمتر از سطح زمین است. چرا دما اینقدر پایینه؟ | چرا دمای خارج از هواپیما کمتر از دمای زمین است؟ |
55347 | من در حال نوشتن مقاله ای برای یک دوره فلسفه علم در مورد GR/SR هستم و به این فکر می کنم که آیا می توانم (1) انحنای فضازمان را ثابت توصیف کنم و (2) استدلال کنم که این همان چیزی است که انیشتین در سال 1920 به آن اشاره کرد. گفت: فضای بدون اتر غیر قابل تصور است. من (1) را از اثبات گاوس می گیرم که انحنای 2 سطح دارای یک تغییر ناپذیر است که به نظر می رسد کیفیت ذاتی فضا باشد (یعنی غیر وابسته به قاب مرجع). نشان داده شده توسط: $K=\frac{(\nabla_{2}\nabla_{1}-\nabla_{1}\nabla_{2})e_{1},e_{2}}{det(g)}$ where $\nabla_{i}=\nabla_{e}$ مشتق کوواریانت و $g$ تانسور متریک است. و (2) از یک مقاله نسبتاً کوتاه (که من کاملاً آن را درک نمی کنم) در اینجا یافت شده است. من فقط می خواهم بدانم که آیا من کاملاً خارج از پایه هستم، زیرا با وجود اینکه سابقه ریاضی دارم، دانش فیزیک من در بهترین حالت ضعیف است. | آیا انحنای فضازمان تغییرناپذیر است؟ آیا می توان آن را به عنوان اتر مشخص کرد؟ |
113564 | وقتی نور غیرقطبی با دو پلاریزه کننده قطبی می شود، شدت آن $I=I_ocos^2(θ)$ (قانون مالوس) می شود. اما زمانی که نور غیرقطبی تنها با یک قطبشکننده پلاریزه میشود، شدت آن به نصف شدت نور غیرقطبی کاهش مییابد. چرا؟ | شدت نور غیرقطبی از طریق پلاریزه کننده |
101246 | اگر فرض کنیم بتوانیم جرمی را در جهان جمع کنیم چه اتفاقی می افتد؟ به عنوان مثال جرم ماده معمولی را دو برابر کنیم؟ | اگر بتوانیم جرم ماده معمولی در جهان را دو برابر کنیم، دوباره فرو می ریزد؟ |
99770 | داشتم CernCourier را می خواندم، منبع پیام مورد علاقه من در مورد هیگز و دوستان. وقتی این را دیدم خیلی شوکه شدم: > مکانیسم تولید جرم نوترینو مشخص نیست. چی؟ معلوم نیست؟ ویکی میگوید: _ در نظریههای مبتنی بر هیگز، خاصیت «جرم» مظهر انرژی بالقوهای است که به ذرات هنگام تعامل («زوج») با میدان هیگز، که آن جرم را به شکل انرژی در خود داشت، منتقل میشود. این به این معنی است که نوترینوها با میدان هیگز جفت نمی شوند؟ | آیا نوترینوها با میدان هیگز جفت نمی شوند؟ |
22001 | آیا این سوال در دنیای کوانتومی معنا دارد؟ تصور یک فوتون منفرد (بسته موج؟) در حال تعامل با یک اتم منفرد (الکترون های آن و غیره) چگونه فوتون ساطع شده را از نظر جهت آن نسبت به فوتون ورودی توصیف/تعریف کنیم؟ اکنون «مقیاسسازی» تا سطح اتمهایی که در واقع «نور» را منعکس میکنند، طبق قوانین بازتاب سادهای مانند زاویه به داخل برابر است با زاویه بیرون، چگونه میتوانیم این اثر را برحسب دنیای کوانتومی توضیح دهیم؟ چگونه احتمالات برای زاویه خروجی بسته به زاویه ورودی کار می کنند؟ | یک اتم منفرد یک فوتون را در چه زاویه ای منعکس می کند؟ |
77769 | این $$[A, [B,C]] + [C, [A,B]] + [B, [C,A]] = 0$$ این اثبات نمیخواهد، زیرا پیوستی از برخی متغیرها وجود دارد . **چگونه می توانید معادله را اثبات کنید؟** | چگونه می توانید هویت ژاکوبی تعمیم یافته را اثبات کنید؟ |
105070 | در مورد الکترومغناطیس، کتاب های درسی اغلب به قضیه دوگانگی اشاره می کنند. گاهی اوقات به این صورت ارائه می شود: «معادلات ماکسول (با فازورها) و یک میدان شناخته شده را در نظر بگیرید $\mathbf{E}_1$, $\mathbf{H}_1$: $\nabla \times \mathbf{E}_1 = - j \omega \mu \mathbf{H}_1$ $\nabla \times \mathbf{H}_1 = j \omega \epsilon \mathbf{E}_1$ اگر $\mathbf{E}_1$ با $\mathbf{H}_2$ جایگزین شود (میدان مغناطیسی میدان الکترومغناطیسی دیگر: $\mathbf{E}_2$, $ \mathbf{H}_2$) و $\mathbf{H}_1$ با $-\mathbf{E}_2$ جایگزین میشود، $\mu$ با $\epsilon$ و $\epsilon$ با $\mu$ جایگزین میشود، سپس معادلات بالا به ترتیب $\nabla \times \mathbf{H}_2 = j \omega \epsilon \mathbf{E} میشوند. _2$ $\nabla \times \mathbf{E}_2 = - j \omega \mu \mathbf{H}_2$» معتبر هستند معادلات ماکسول نیز. اما اکنون از این جایگزینی چه نتیجه ای حاصل می شود؟ 1) آیا باید $\mathbf{E}_1 = \mathbf{H}_2$ و $\mathbf{H}_1 = -\mathbf{E}_2$ باشد؟ ابعاد آن نادرست است. 2) همچنین $\mathbf{E}_1 = \eta \mathbf{H}_2$ و $\eta \mathbf{H}_1 = -\mathbf{E}_2$ را نیز خواندم. سوال من مضاعف است: مزیت قضیه دوگانگی چیست و شکل صحیح بین این دو که تازه نوشته شده کدام است؟ به هر حال متشکرم! | قضیه دوگانگی الکترومغناطیس |
105810 | من سعی می کنم کمیت را پیدا کنم: $$\langle1,0,0|\vec r|2,0,0\rangle$$ که $|n,l,m\rangle$ حالت های هیدروژنی هستند. برای این، آیا می توانم فقط r از را ادغام کنم؟ 0 تا بی نهایت؟ یا باید آن را به اجزای x، y، z بشکنم و از تمام فضاها عبور کنم؟ | ارزیابی بردار موقعیت بین 2 حالت هیدروژنی |
59677 | فرض کنید یک ذره عمود بر یک میدان مغناطیسی یکنواخت به بزرگی $x \ T$ دارم و در دایره ای با شعاع ثابت حرکت می کند. چگونه سرعت این الکترون را پیدا کنم؟ در ابتدا فکر میکردم قانون Biot-Savart را ادغام کنم، اما سپس جرم ذره بر آن تأثیر نمیگذارد، بنابراین متوجه شدم که این رویکرد درستی نیست. آیا کسی می تواند مسیر درست را به من نشان دهد؟ | میدان B و نیروهای مغناطیسی، سرعت یک ذره |
24719 | این یک سوال باز و گسترده و چند بخشی است. اما من حاضرم پاسخی را بپذیرم که به سادگی تصورات غلط من را اصلاح کند. متاسفم اگر برای این سایت نامناسب یا خیلی نرم است. اساساً من تعجب می کنم که چگونه یک سیستم مالی می تواند به طور کلی در حضور دو قله واقعی نظریه فیزیکی، نسبیت عام و مکانیک کوانتومی عمل کند؟ لطفاً ببخشید یا در غیر این صورت از داستان علمی-تخیلی زیر لذت ببرید... در مورد اول، فرض کنید در آینده با یک تمدن بیگانه در آلفا قنطورس که حدود چهار سال نوری از ما فاصله دارد، در تماس باشیم. حتی فرض کنید امکان سفر با سرعت نزدیک به نور وجود دارد، بنابراین سفیران هر یک از ستارگان ما می توانند در طول عمر خود به عقب و جلو سفر کنند. و فرض کنید که متعاقباً بسیاری از مزایای اقتصادی این تعامل آشکار شود: شاید آنها مایلند رایانههای ما را بخرند زیرا سریعتر از رایانههای آنها هستند، و ما میخواهیم کشتیهای موشکی آنها را بخریم زیرا آنها کارآمدتر از رایانه ما هستند. به زودی یک تجارت بین ستاره ای با نرخ ارز مشخص ایجاد می شود. شرکت های بیگانه در هر دو جهان تأسیس شده اند. چند استراتژی کلی برای به حداقل رساندن خطر در این شرایط چیست؟ با توجه به اینکه یک ارز واحد در اینجا بر روی زمین نسبت به سیستم مبادله چند کالای خوب برتری دارد، آیا در چنین سیستم توزیع شده بین ستاره ای با تأخیر ارتباطی بالا، همین امر صادق است؟ آیا ماهیت سهام و اوراق با وجود این تأخیر تغییر می کند؟ به عنوان مثال، آیا فرمول بلک اسکولز به همان خوبی که به صورت محلی اعمال می شود، اعمال می شود؟ این جنبه کاملاً مشابه تجارت خارجی قبل از رادیو است. چگونه رادیو بر توسعه نظری و کاربردهای اقتصاد تأثیر گذاشت؟ به یاد میآورم جایی خوانده بودم که HFT از قرار دادن مراکز داده در نقاط میانی (مثلاً میانه اقیانوس اطلس یا میانه اقیانوس آرام) سود میبرد. آیا این درست است و آیا مرجعی برای وجود یا اثربخشی چنین عملی وجود دارد؟ یکی از ابزارهایی که به ذهن من می رسد قضیه CAP است که به نظر می رسد محدودیت هایی را برای اثربخشی ایجاد می کند. در زمینه سیستم های توزیع شده، ممکن است تصور شود که فضای ذخیره سازی دائمی برای سرعت محاسبات سریال مبادله شود (به عنوان مثال، من یک 386 با یک هارد دیسک 1 ترابایتی دارم، شما یک پردازنده 3 گیگاهرتزی با تنها یک فلاپی دیسک دارید؛ و ما با یک دیسک خاص متصل هستیم. تأخیر). از سوی دیگر، مکانیک کوانتومی امکان موقعیتهای برد-برد را پیشنهاد میکند که در یک جهان کلاسیک یا صرفاً نسبیتی امکانپذیر نیست. آیا این می تواند به نوعی سردرگمی ناشی از در نظر گرفتن نسبیت عام را کاهش دهد؟ اگر کامپیوتری را در فضای بین ستارهای بین اینجا و آلفا قنطورس قرار دهیم، کمک میکند، اما اگر یک کامپیوتر کوانتومی را در آنجا قرار دهیم چه؟ آیا این کمک بیشتری می کند؟ در نهایت من تعجب می کنم که چگونه می توان ریسک مالی را در آینده محاسبه کرد وقتی دانش فیزیکی فعلی ما در قالب فناوری مورد بهره برداری قرار می گیرد؟ | سازگاری اقتصاد و فیزیک؟ |
130867 | در بکر، بکر و شوارتز، عمل ذرات نقطه ای بر حسب یک فیلد کمکی $e(\tau)$ به صورت زیر داده می شود: \begin{align} \tilde{S}_0 = \frac{1}{2}\int \,d\tau \left(e^{-1}\dot{X}^2 - m^2e\right) \end{align} سپس نشان داده می شود که تحت پارامترهای مجدد بی نهایت کوچک از $\tau$، عمل بدون تغییر است. این به ما امکان می دهد یک سنج، به ویژه $e(\tau) = 1$ را انتخاب کنیم. من مطمئن نیستم که این موضوع را درست درک کرده باشم، اما چند مشکل با این موضوع دارم. 1. آیا این فرض نمیکند که $e$ مقدار $1$ را در جایی میگیرد؟ 2. اگرچه $\tilde{S}_0$ (با عرض پوزش، $e(\tau)$) ممکن است تغییر ناپذیر باشد، من نمیدانم چگونه میتوانید پارامترسازی مجددی را انتخاب کنید که بتواند $e$ را ثابت بگذارد. چنین پارامتری سازی مجدد $\tau'(\tau)$ باید همه $\tau$ را به یک ثابت نگاشت کند، اما سپس $\frac{d\tau'}{d\tau} = 0$، که نمی تواند باشد مورد 3. تغییر ناپذیری فقط تحت تبدیل های بی نهایت کوچک است. این مربوط به 2 است: چگونه می دانیم که یک پارامتر مجدد بی نهایت کوچک می تواند $e$ را ثابت کند؟ | چرا عدم تغییر پارامتر مجدد منجر به تثبیت گیج می شود؟ |
107083 | مدل حرکت مداری در بسیاری از کتابهای درسی فیزیک و منابع آنلاین (به عنوان مثال، ویکیپدیا در مورد حرکت دایرهای) فرض میکند که مدار یک دایره است، یعنی شعاع ثابت و سرعت ثابت است، در هنگام استخراج بسیاری از روابط مانند $v = R \omega$ و $a_{\text{centripetal}} = R\omega^2 = \frac{v^2}{R}$. آیا برای مثال زمانی که شعاع مدار دیگر ثابت نیست اما با زمان تغییر می کند، بسیاری از روابط برقرار می شوند؟ من استدلال میکنم که بسیاری از روابط برقرار نیستند، زیرا مدلی که روابط از آن مشتق شدهاند، تغییر در شعاع مدار را در نظر نمیگیرد. اگر استدلال من اشتباه است، مبنای منطقی چیست که بگوییم حتی زمانی که مدل تغییر شعاع مدار را در نظر نگرفته باشد، روابط همچنان پابرجا هستند؟ اگر استدلال من درست باشد، هیچ اشارهای به مدل بهتری دارید که تغییر در شعاع مدار را در نظر بگیرد؟ | حرکت مداری با شعاع متغیر |
105816 | اجازه دهید ابتدا بگویم که من یک فرد غیر روحانی هستم که در تلاش برای درک نظریه گروه و تئوری سنج هستم، پس اگر سوال من منطقی نیست، ببخشید. قبل از شکست تقارن، نیروی Electroweak دارای 4 درجه آزادی است (B0، W1، W2 و W3 درست است؟) و پس از شکست تقارن، ما با بوزون های ضعیف SU(2) (W+، W-، Z) و فوتون پس چرا گروه تقارن قبل از تقارن Electroweak SU(2)xU(1) را می شکند و نه فقط U(2) (از آنجایی که یک گروه واحد با بعد n حاوی n^2 درجه آزادی است؟) چه چیزی را از دست می دهم؟ | چرا گروه تقارن برای نیروی الکتریکی ضعیف SU(2)xU(1) است و نه U(2) |
101129 | در نظر بگیرید که هیچ میرایی برای سادگی وجود ندارد. همانطور که می دانیم، نیروی محرکه ای به شکل $\sin(\omega t)$ باعث می شود که نوسانگر در حالت پایدار در فرکانس خارجی $\omega$ ارتعاش کند. نیرویی به شکل $\delta(t-t')$ اما به طور مساوی در زمان توزیع شده است؟ به آن شانه دیراک یا قطار ضربه ای می گویند. آیا فرکانس طبیعی را حفظ می کند یا در فرکانس 1/T$ که $T$ دوره بین پالس ها است می لرزد؟ | نوسان ساز هارمونیک که توسط نیروی دلتا مانند دیراک هدایت می شود |
61204 | سوال زیر در مورد استفاده از قانون گاوس مطرح می شود. در مسئله ورق محدود باردار، سطح گاوسی را تنها در یک طرف ورق در نظر می گیریم. اما در مورد ورق بی نهایت دو ضلع برای سطح گاوسی در نظر می گیریم. چرا؟ من نتونستم این ایده رو درک کنم | سطح گاوسی در یک صفحه صفحه بی نهایت باردار |
86967 | سؤالی در مورد رفتار آونگ در خلاء بدون اصطکاک اخیراً به صفحه اول بازگشت و چند نظر زیر پاسخ عالی جان رنی مرا به فکر یک جنبه خاص انداخت: اتلاف به شکل انتشار امواج گرانشی. به خوبی شناخته شده است که کمترین چند قطبی مجاز تابش گرانشی چهار قطبی است، به این معنی که برای جلوگیری از اتلاف از طریق این روش، تنها نوسان باید روی ممان دوقطبی باشد. من می توانم به یک راه برای رسیدن به این فکر کنم. اگر یک توزیع تک قطبی را بینهایت جابجا کنید، سهم دوقطبی دریافت خواهید کرد. (بنابراین، برای مثال، $e^{-r^2}$ تک قطبی است، و $-\frac{1}{2}\frac\partial{\partial z}e^{-r^2}=ze^ {-r^2}$ دو قطبی است.) این بدان معناست که اگر یک باب کروی دارید که دامنه نوسان آن بسیار کوچکتر از شعاع آن است، هر سهم چهارقطبی به طور ناپدید کننده ای کوچک است، و باب به صورت گرانشی تشعشع نخواهد کرد. با این حال، من هنوز متقاعد نشده ام که این تنها راه ممکن است. به طور خاص، قطبش های چهار قطبی امواج گرانشی - $+$ و $\times $ - به نظر من با هندسه یک کره نوسانی در تضاد است. به طور خاص، اگر محور $z$ را به صورت افقی، در امتداد حرکت باب قرار دهید، آنگاه گشتاور چهار قطبی مربوطه دارای $m=0$ خواهد بود، و برای من مشخص نیست که آیا چنین چهارقطبی تابش می کند یا خیر. با در نظر گرفتن این موضوع، پس: > یک کره یکنواخت با شعاع $R$ و جرم $m$ را در نظر بگیرید که نوسانات ساده > هارمونیک با دامنه $A$ را در امتداد یک محور $z$ افقی انجام می دهد، بنابراین مرکز کره در $z است( t)=A\sin(\omega t)$. 1. لحظه های چند قطبی سیستم چیست؟ 2. آیا این سیستم تابش گرانشی ساطع می کند؟ | آیا آونگ لزوماً امواج گرانشی ساطع می کند؟ |
22002 | من سعی می کنم میدان الکترومغناطیسی را با حل معادله موج پتانسیل برداری، یعنی: $$\nabla^{2} \mathbf{A} = \dfrac{1}{c^{2}} \dfrac{\ کوانتیزه کنم. جزئی ^{2} \mathbf{A}}{\جزئی t^{2}}، $$ همراه با شرایط مرزی: $$ \mathbf{A}(\mathbf{x},t) = \mathbf{A}(\mathbf{x}+\mathbf{L},t)، $$ که در آن $\mathbf{L}$ برداری است که عرض، طول و ارتفاع یک جعبه مکعبی به اندازه L را نشان می دهد. خب، من فرض می کنم که حل معادله بالا می تواند به صورت زیر قابل تفکیک باشد: $$ \mathbf{A}(\mathbf{x},t)=u(\mathbf{x})T(t); $$ سپس، با حل وابستگی $\mathbf{x}$ و $t$، راه حل این است: $$ A(\mathbf{x},t) = \sum_{\mathbf{k},s}\ \ \mathbf{e}_{\mathbf{k},s} \left( A\exp[i \mathbf{k}\cdot \mathbf{x}] + B\exp[-i \mathbf{k}\cdot \mathbf{x}] \right) \left( C\exp[i \omega t] + D\exp[-i \omega t] \راست)، $ $ بودند A، B، C و D ثابت هستند، $\mathbf{k} = 2n\pi \mathbf{x}/\mathbf{L}$، $\omega = |\mathbf{k}|c$, $\mathbf{e}_{\mathbf{f},s}$ بردار قطبش است و $s$ نشان دهنده دو جهت قطبی شدن مستقل است. راه حل، طبق گفته ساکورای (مکانیک کوانتومی پیشرفته، ) این است: $$ A(\mathbf{x},t) = \sum_{\mathbf{k},s}\ \ \mathbf{e}_{\mathbf{ k},s} \left( A\exp[-i \omega t]\exp[i \mathbf{k}\cdot \mathbf{x}] + B\exp[i \omega t]\exp[-i \mathbf{k}\cdot \mathbf{x}] \right) $$ چه اشتباهی انجام دادم یا چه شرایط دیگری باید انجام دهم تحمیل برای به دست آوردن راه حل صحیح؟ من شرط واقعیت را روی $\mathbf{A}$ قرار داده ام، اما هیچ چیز مفیدی بدست نیاوردم. | کوانتیزاسیون میدان EM |
73060 | من عمیقاً به درک آزمایش پاک کن با انتخاب تاخیری علاقه مند هستم. اگرچه من نتایج تجربی را درک میکنم، علیت یکپارچهسازی باعث سردرد بزرگی میشود. از آنچه من می فهمم، نظریه متغیرهای پنهان به دلیل تأیید تجربی نابرابری بلز، یک نه - نه است... پی دی اف اخیری که با آن برخورد کردم، من را گیج کرد، از این رو این سوال... PDF ادعا می کند که حالت های ویژه روی هم قرار خواهند گرفت. به تکامل خود ادامه دهید، اگر توسط آشکارساز قطع نشود. سوال من این است: آیا می توان ثابت کرد که علیرغم اینکه اندازه گیری نشده است به تکامل خود ادامه می دهد؟ آیا این تعبیر کپهاگ را نقض نمیکند - یا اینکه این درک مستتر از خود فرآیندهای کوانتومی است؟ یا من یک اشتباه بزرگ مرتکب می شوم؟ | فیزیک کوانتومی و مغالطه جدایی |
72737 | یک فضای بعدی $n$ چگونه به نظر می رسد؟ آیا واقعاً ممکن است در فضایی با ابعاد بزرگتر از 3 باشیم؟ | فضای بعدی $n$ چیست؟ |
61203 | جریان انرژی در هسته همچنین مسئول یکی دیگر از ویژگی های منحصر به فرد سیاره است: یک میدان مغناطیسی قوی. دانشمندان بر این باورند که زمین حداقل 3.5 میلیارد سال است که دارای میدان مغناطیسی بوده است. مکانیسم اصلی تولید میدان مغناطیسی یک فرآیند دینام است که در آن انرژی جنبشی حرکت همرفتی در هسته مایع زمین به انرژی مغناطیسی تبدیل میشود. سرعت حرکت این سیال در حدود 10 کیلومتر در سال است. چرخش زمین این حرکت را به گردشی تبدیل می کند که جریان های الکتریکی تولید می کند و جریان های الکتریکی نیز به نوبه خود میدان مغناطیسی را بر اساس تئوری الکترومغناطیسی کلاسیک ایجاد می کنند. از آنجایی که این فرآیند بدون منبع انرژی خارجی عمل می کند، گفته می شود که ژئودینامو خودپایدار است. بدون این فرآیند احیا، جریان های الکتریکی و میدان مغناطیسی مربوطه در حدود 15000 سال از بین می روند. منابع گروه علوم زمین شناسی، دانشگاه ایالتی سن دیگو، انرژی داخلی و ساختار داخلی زمین، دسترسی به 27 ژوئن 2007. آزمایشگاه ملی لارنس برکلی، حقیقت در مورد هسته زمین؟، مشاهده شده در 27 ژوئن 2007. دانشگاه ایالتی پنسیلوانیا، پرسش کاوش: چه گرمایی هسته زمین؟، مشاهده شده در 27 ژوئن 2007. ScienceDaily، کشف هسته داخلی، درونی زمین تایید شد، در 21 اوت 2008 مشاهده شد. سوال من این است که میدان مغناطیسی زمین به دلیل جرم یا هسته آن ایجاد می شود. | جریان انرژی در هسته همچنین مسئول یکی دیگر از ویژگی های منحصر به فرد این سیاره است |
77767 | در یک حفره، موج ایستاده به طور سازنده با خود تداخل می کند، بنابراین انرژی آن در حالی که نوسانگر هنوز در حال ارتعاش است، بیشتر می شود. از آنجایی که زمان ارتعاش یک مقدار ثابت نیست و گاهی اوقات دیواره حفره مقداری از انرژی موج را جذب می کند، انرژی یک موج EM ایستاده احتمالی است و از توزیع ماکسول-بولتزمن پیروی می کند. آیا در عبارت بالا درست می گویم؟ * * * در واقع من به تشعشعات جسم سیاه فکر می کنم. برای محاسبه چگالی انرژی در حفرهای که تا $T$ گرم میشود، فرض میکنیم که حفره یک مکعب است و فقط موج ایستاده میتواند در آن وجود داشته باشد (چرا؟). ابتدا باید محاسبه کنیم که چند نوع موج ایستاده (چند بردار موج مختلف) برای یک فرکانس $f$. این را می توان با چند ترفند ریاضی انجام داد. و سپس باید انرژی هر موج $\overline{E(f)}$ را تعیین کنیم. و سوال من این است که، در واقع، چرا این خط از خط آمده است؟ چرا به جای یک مقدار ثابت، یک انرژی متوسط است؟ | انرژی یک موج EM ایستاده چقدر است؟ آیا احتمالی است؟ |
77763 | آیا آزمایش مستقیمی برای نشان دادن کوانتیزاسیون ارتعاشات شبکه وجود دارد؟ | شواهد تجربی برای کوانتیزاسیون ارتعاشات شبکه چیست؟ |
130247 | اگر عضله با نیرو روی مفصل کار کند و مفصل با نیروی دقیق روی ماهیچه کار کند (قانون نیوتن III) چگونه عضله می تواند وزن بسیار سنگین تر از خودش را بکشد؟  | نیروی عضلانی چگونه کار می کند؟ |
107089 | تفسیر فیزیکی حاصلضرب نقطه/داخلی/اسکالر دو بردار چیست؟ ببینید، اگر دو عدد اسکالر مانند 2*3 را ضرب کنیم، می گوییم _دو ضربدر سه می شود شش_. من همچنین ضرب بردارها را با اسکالرها می فهمم، یعنی. بگویید $x$ برابر یک بردار $\vec{a}$. اما نه برای اینکه دو بردار با هم ضرب شوند تا یک اسکالر تشکیل شود. | تفسیر فیزیکی حاصلضرب نقطه/داخلی/اسکالر دو بردار چیست؟ |
80077 | فرض کنید یک ذره به جرم $m$ دارید که در پتانسیل $V(r) = -\frac{k}{r^2}$، با $r^2 = x^2+y^2+z^2 حرکت می کند. $ و $k > 0$. از آنجایی که تکانه زاویه ای $l$ حفظ می شود، ذره در یک صفحه حرکت می کند: بیایید از مختصات قطبی $(r، \theta)$ استفاده کنیم. عبارت انرژی این است: $$ E = \frac12m\dot{r}^2+\left(\frac{l^2}{2m}-k\right)\frac1{r^2} $$ فرض کنید $l < \sqrt{2mk}$. سپس پتانسیل مؤثر به شکل $V_{eff} = -\frac{a}{r^2}$ با $a > 0$ است. این بدان معناست که صرف نظر از اینکه انرژی اولیه $E$ ذره چقدر است، می تواند و در نقطه ای از $r=0$ عبور کند. در واقع، اگر مسیر $r = r(\theta)$ را پیدا کنید، چیزهایی مانند $r = \cos \theta$ یا شبیه $r = \sinh \theta$ به دست میآورید که در برخی مواقع $0$ هستند. . من نمی فهمم چطور می تواند باشد. وقتی ذره بسیار نزدیک به $r=0$ است، تکانه آن باید به سمت $r=0$ باشد، اما این بدان معناست که $\vec{r}$ و $\vec{p}$ موازی هستند، و بنابراین $l$ می شود $0$! چگونه می تواند این باشد؟ آیا حفظ تکانه زاویه ای مانع از رسیدن ذره به مرکز نمی شود، مهم نیست که پتانسیل چقدر قوی باشد؟ | آیا ذره ای با تکانه زاویه ای غیر صفر می تواند از مرکز یک پتانسیل کروی عبور کند؟ |
37818 | آیا کسی می تواند توضیح دهد یا توضیح دهد که وقتی جریان بیش از حد از سیم مسی عبور می کند چه اتفاقی می افتد، من به دنبال توضیحی در مورد فیزیک و شیمی هستم. به عنوان مثال، همه ما درباره مقاومت الکتریکی و قانون اهم در محاسبه این مقاومت شنیدهایم، اما وقتی به جریان زیادی وارد میشویم و سیم ذوب میشود، چه اتفاقی میافتد؟ من به دنبال فیزیک صحیح آنچه اتفاق میافتد و همچنین شیمی هستم، در شیمی به شما در مورد پیوند یونی و کووالانسی آموزش داده میشود که چگونه الکترونها میتوانند سطوح انرژی الکترون و مواد پیوند را از طریق مبادله سطوح انرژی الکترون خارجی یا افزودن الکترونهای جدید به اتم به یکدیگر منتقل کنند. ، الکترون های آزاد در شبکه مسی هستند که اتم های مس را می پرند و سطح انرژی الکترون اتم های مس را جابجا می کنند. نقطه ذوب مس زمانی که جریان بیش از حد اعمال می شود؟ وقتی به گرم کردن آب تا نقطه جوشش فکر میکنم، تصور میکنم که چگونه مولکولهای آب به شدت هیجانزده میشوند، همین را برای سیم مسی تصور میکنم، اما با الکترونهای آزاد داخل شبکه مسی، و من با این موضوع دست و پنجه نرم میکنم که از الکترونها میترسم. آیا توانایی کوبیدن اتم مس را دارید؟ بنابراین باید روی سطح انرژی اتمهای مس تأثیر بگذارد؟ | مقاومت الکتریکی و شیمی |
74943 | من روی این سوال کار کرده ام. من آن را حل کردهام و میخواهم بررسی کنم که آیا خط استدلال من درست است یا نادرست ### سوال: > ثابت کنید که اگر یک مجموعه کامل متقابل از ویژگیهای Hermitian > عملگرهای $\hat{A}$ و $ وجود دارد. \hat{B}$ سپس $[\hat{A},\hat{B}]=0$. ### اثبات: اجازه دهید $\\{|i\rangle\\}$ مجموعه کاملی از eigenkets متقابل برای $\hat{A}$ و $\hat{B}$ باشد. سپس $\hat{A}|i\rangle=a_i|i\rangle$ و $\hat{B}|i\rangle=b_i|i\rangle$، همچنین از آنجایی که مجموعه کامل است، به معنای هر حالت $| \phi\rangle$ را می توان به صورت یک ترکیب خطی از $|i\rangle$ نوشت. همچنین $[\hat{A},\hat{B}]|i\rangle= \hat{A}\hat{B}|i\rangle - \hat{B}\hat{A}|i\rangle$ و سپس با استفاده از ویژگی های بالا می توانیم نتیجه بگیریم که کموتاتور 0 است. آیا این درست است؟ همچنین اهمیت فیزیکی این چیست؟ آیا واقعاً هرمیتی بودن اپراتورها ضروری است؟ همچنین آیا می توان برعکس را ثابت کرد؟ | آیا Eigenket های متقابل متضمن جابجایی دو عملگر هستند؟ |
74499 | من میدانم که در مقطع کارشناسی ارشد به E&M، کلاسیک، کوانتومی، ساختاری نیاز دارد. اما چه چیز دیگری نیاز دارد؟ آیا نظریه میدان کوانتومی، QM نسبیتی، ریاضیات پیشرفته مورد نیاز است؟ یا فقط یک دوره پیشرفته در ذرات ابتدایی در بالای اصول کافی است؟ لطفاً در نظر داشته باشید که حرفه مورد نظر یک آزمایشگر است نه یک نظریه پرداز. | برای تبدیل شدن به یک فیزیکدان ذرات تجربی چه چیزی باید یاد بگیرد؟ |
74492 | جسمی به جرم $m$ با رشته ای با چگالی جرم خطی $\lambda$ آویزان است. همانطور که در شکل نشان داده شده است، کشش در نقطه $A$ چقدر است.  من از سناریوهایی آگاه هستم که در آن رشته بدون جرم در نظر گرفته می شود و تمام کشش برای جرم آویزان استفاده می شود. اما در اینجا $\lambda$ برای رشته در نظر گرفته شده است بنابراین کشش در نقاط مختلف نابرابر است. چگونه برای حل چنین سوالاتی اقدام کنیم؟ | تنش متغیر در رشته |
75728 | من نقطه ای دارم که در آن (حداقل) دو نیروی مختلف (به طور دقیق گرانش) کار می کنند. چگونه می توانم آن ها را ترکیب کنم تا نیروی وارد بر نقطه تا حد امکان واقعی باشد؟ برای بیان این سوال: من یک جسم کوچک دارم که توسط دو جسم بزرگ دیگر جذب می شود (این تنها جهتی است که من به مسئله نگاه می کنم، اجسام بزرگ توسط جسم کوچک جذب نمی شوند). نیروی حاصل از آن جاذبه توسط قانون گرانش جهانی نیوتن محاسبه می شود. بنابراین اساساً من دو بردار دارم که این دو نیروی گرانشی را نشان می دهند. در حال حاضر من فقط آن بردارها را جمعبندی میکنم، اما به نظر اشتباه میرسد. | ترکیب نیروها (گرانش) |
74497 | در حال حاضر در مورد مهندسی bandgap در اکسید روی می خوانم. من خواندم که با استفاده از مواد سمی خارجی مانند منیزیم یا کادمیوم میتوانیم شکاف باند اکسید روی را افزایش یا کاهش دهیم، بنابراین خواص نوری و الکتریکی منحصر به فردی به اکسید روی میدهیم. اما چگونه افزودن یک ناخالص خارجی باعث ایجاد تغییراتی در باند گپ اکسید روی می شود. سعی کردم مقاله تحقیقاتی در این زمینه را جستجو کنم اما نتوانستم مکانیزمی برای این پدیده پیدا کنم. پیشاپیش از کمک شما متشکرم | مهندسی bandgap چگونه کار می کند؟ |
95033 | **f** =[ _f1_ _f2_ _f3_ ]; **g** =[ _g1_ _g2_ _g3_ ]; _f1_،_f2_، _f3_،_g1_، _g2_،_g3_ همگی متغیرهای تصادفی مختلط صفر میانگین توزیع شده مستقل هستند. **h** = از نظر عنصری محصول شور-هادامارد **f** و **g**. ماتریس کوواریانس **h** چیست؟ آیا آن ماتریس مورب است؟ | کوواریانس کانال ریلی |
110952 | مدلهای آماری شبکه $O(n)$ را میتوان به مقادیر غیرصحیح n تعمیم داد، از تابع پارتیشن (بسط یافته و از سر گرفته شده در نمودارها) شروع میشود: $$Z = \sum_{\text{پیکربندیهای حلقه}} n^{\ \# \text{loops}} x^{\text{طول کل}}$$ مجموع همه حلقهها یا نمودارهای ممکن است پیکربندی، $\\#\text{loops}$ تعداد حلقههای موجود در یک پیکربندی خاص است و $\text{total length}$ مجموع طول جداگانه آنهاست. اگرچه، تا آنجا که من میدانم، فقط موارد n عدد صحیح توصیف محلی همیلتونی را میپذیرند. من میخواهم چند شبیهسازی مونت کارلو در محدوده $1<n<2$ انجام دهم، اما نمیدانم که چگونه میتوان الگوریتم Metropolis را بدون اطلاع از Hamiltonian صریح برای محاسبه $\text{min} پیادهسازی کرد. 1,\text{e}^{-\beta\Delta H})$ نسبت پذیرش. آیا شناخته شده ای برای دور زدن آن وجود دارد؟ آیا قبلا انجام شده است؟ استفاده از الگوریتم های دیگر (برای مثال می خواهم در مورد استفاده از الگوریتم وولف بدانم)؟ | مدلهای مونت کارلو و $O(n)$ برای n غیر صحیح |
98462 | **سوال.** در زمینه QM، من عبارات مجموعه کامل حالات و مبنای کامل (در میان دیگر عبارات مشابه) را زیاد می شنوم. منظور از کامل دقیقا چیست؟ **توضیحات بیشتر.** من اصطلاح مجموعه کامل را به طور مبهم به معنای مجموعه ای می دانم که همه عناصر فضای ما را می توان با ترکیب خطی ساخت. با این حال، به نظر من این کاملاً با اصطلاح **بنیاد** متمایز به نظر می رسد. در ابتدا فکر کردم که شاید کلمه مبنا برای فضاهای برداری با ابعاد نامتناهی که اغلب در QM با آنها مواجه میشویم قابل استفاده نباشد، اما با وجود پایههای Schauder دیگر باور نمیکنم که چنین باشد. آیا «مجموعه کامل حالتها» یک عبارت با تعریف ضعیف و تا حدی زائد است، یا معنای دقیقی متمایز از «تشکیل یک پایه» دارد؟ دو تعریفی که قبلاً دیدهام (در زمینه فضاهای تابع) به شرح زیر است: توابع $\\{\phi_n\\}$ یک مجموعه کامل یا پایه کامل هستند اگر برای همه توابع $f(x )$ یک مجموعه $\\{a_n\\}$ وجود دارد به طوری که $$ \int_a^b \left| f(x) - \sum_n a_n \phi_n(x) \right|^2 w(x)\, dx = 0 \,, $$ که $w(x)$ تابع وزنی است که در تعریف هنجار در فضا تعریف دوم این است: $$ \sum_n \phi_n(x) \phi_n^*(x') = \frac{1}{w(x)}\delta(x-x') \,.$$ بنابراین اکنون من بپرسید: آیا این تعاریف صحیح هستند و آیا معادل هستند؟ علاوه بر این، چرا این تعاریف مفید هستند؟ هنگامی که ما در مورد مجموعههای کامل حالتها در QM صحبت میکنیم، موضوع (تا جایی که من متوجه شدم) این است که چنین مجموعههایی را میتوان برای ساخت همه حالتهای دیگر استفاده کرد. اگر اینطور است، آیا اصطلاح «بنیاد» مناسبتر نیست، زیرا به طور مستقیم چنین خاصیتی از یک مجموعه را بیان میکند؟ آیا تعاریف فوق با تعریف مبنای شودر برای فضای تابع ابعادی نامتناهی مطابقت دارد؟ یا اینکه آنها به نحوی ظریف متفاوت هستند؟ من از چندین ریاضیدان این سوال را پرسیده ام. هیچکدام معنی دقیق را به معنایی که توضیح دادم نمیدانند، بلکه فقط به معنای همگرایی توالی کوشی در فضاهای متریک است. از این رو من این را در physics.SE میپرسم. ممنون که خواندید. | استفاده از «کامل» به عنوان «مجموعه کامل حالتها» یا «مبنای کامل» |
73061 | آیا مفهوم پتانسیل عقب مانده در میدان گرانشی مشابه تابش الکترومغناطیسی وجود دارد؟ | پتانسیل عقب مانده در میدان گرانشی؟ |
55348 | سردنیکی در کتاب QFT خود عملگر همیلتونی نظریه میدان کوانتومی را معرفی می کند (معادله 1.32). در اینجا $U \bf(x)$ و $V\bf(x-y)$ چیست؟ | U(x) و V(x-y) چیست؟ |
100948 | نابرابری دیامغناطیسی، از نظر مکانیکی کوانتومی، برای ذرهای باردار بدون گشتاور مغناطیسی ذاتی (یا به عبارتی نادیده گرفتن برهمکنش میدان مغناطیسی اسپین) در مقداری پتانسیل $V(\vec{x})$ دلالت دارد، وقتی تحت یک میدان مغناطیسی خارجی دلخواه $\ قرار میگیرد. vec{A}(\vec{x})$(پتانسیل برداری)، **حالت پایه** انرژی (به طور کلی infimum از تمام مقادیر مورد انتظار انرژی) همیشه بزرگتر از مقدار بدون میدان مغناطیسی است. این بیانیه به اندازه کافی ساده به نظر می رسد که پیدا کردن یک شهود فیزیکی وسوسه انگیز باشد. یک تصویر کلاسیک کمکی نمی کند، زیرا وضعیت پیش پا افتاده می شود: حالت پایه همیشه به گونه ای است که ذره در حداقل $V(\vec{x})$ ثابت می ماند، هنگام اعمال یک میدان مغناطیسی، این هنوز هم است. حالت پایه آیا کسی ایده ای در مورد اینکه شهود باید چگونه باشد، دارد؟ چیزی که من میخواهم از نظر فیزیکی تصویریتر است، مانند میدان مغناطیسی مسیر حرکت الکترون را منحنی میکند و در نتیجه.... اما من اعتراف می کنم که این ممکن است بیش از حد بپرسم. به روز رسانی: به نظر می رسد سطح لاندو مثال خوبی است که دقیقاً قابل حل است، بدون میدان مغناطیسی، ما با یک ذره آزاد روبرو هستیم که انرژی حالت پایه آن است (اگر بخواهیم در هیلبرت بمانیم، باز هم مقدار کمی از تمام مقادیر مورد انتظار انرژی است. space) 0 است، در حالی که با روشن شدن یک میدان مغناطیسی یکنواخت در حالت پایه، انرژی به $\frac{1}{2}\hbar\omega$ تبدیل میشود. Crossposted: آیا شهود فیزیکی برای نابرابری دیامغناطیسی وجود دارد؟ | آیا شهود فیزیکی برای نابرابری دیامغناطیسی وجود دارد؟ |
98463 | من اخیراً فهمیده ام که اگر یک هادی را در یک میدان مغناطیسی حرکت دهید، یک emf در انتهای هادی القا می شود: $E = BLv $ همچنین به من گفته شده که این موضوع برای یک سیم پیچ نیز صادق است، اما این معادله این است: $E = BLvN$ و اینکه برای یک سیم پیچ، زمانی که جریان وارد میدان مغناطیسی می شود یا از آن خارج می شود، فقط یک emf القا می شود، زیرا وقتی سیم پیچ داخل است، هیچ تغییری در مغناطیسی ایجاد نمی شود. پیوند شار به من گفته شده است که این مورد فقط در مورد یک سیم که در یک میدان مغناطیسی حرکت می کند صدق نمی کند، اما دلیل آن را به من نگفته اند و به نظر می رسد نمی توانم آن را بفهمم. من در مورد آن فکر کردهام، و فکر میکنم ممکن است ارتباطی با ناحیه تحت پوشش سیم داشته باشد که با سرعت $v$ در واحد زمان حرکت میکند در مقایسه با ناحیه تحت پوشش یک سیم پیچ که با همان سرعت $v$ حرکت میکند. همان زمان واحد متأسفانه من نمی توانم کاملاً آن را حل کنم. متشکرم. | هنگامی که یک سیم یا سیم پیچ در یک میدان مغناطیسی حرکت می کند، emf القا می شود |
98466 | من سعی می کنم موقعیت های ماهواره GPS را در کره زمین برای مجموعه ای از ephemerides مدل کنم. من یک مجموعه تایید شده از ECI ( http://en.wikipedia.org/wiki/Earth-centered_inertial ) مختصات XYZ و یک مجموعه تایید شده از ECEF (http://en.wikipedia.org/wiki/ECEF) مختصات XYZ دارم. به عنوان مثال ( m ): ECEF X 4076514.50 ECEF Y 14673598.00 ECEF Z -21793674.00 ECI X 8004604.50 ECI Y 12956032.00 ECI Z -21793674.0 گاهی اوقات نشانه های ECI Z -21793674.0 مقابل علامت های مختصات و نشانه های ECI هستند. مختصات ECEF X و Y. هنگامی که من این مکان ها را روی یک کره ترسیم می کنم و بدیهی است که با هم مطابقت ندارند مگر اینکه شما زمین را با تعدادی رادیان بچرخانید. من می بینم که اگر زمین را بچرخانید، مختصات ECI از مسیر زمینی پیروی می کند که با مسیر زمینی ECEF سازگار است، اما با کد فعلی من، بسته به زمانی از روز که آن را ترسیم می کنم، با مقادیر متفاوتی جبران می شود. این کد من است: // زمین رادیان در 1 ثانیه دو برابر زمین چرخش می کند = 0.000072921151467; // بسته به موقعیت سوئیچ کاری متفاوت انجام دهید if ( self.shouldAnimate == true ) { // ثانیه هایی که از زمان شروع چرخش دو برابر newRotationMultiplier = [self.eciDate timeIntervalSinceDate:self.lastEciDate]; // ثانیه // Rad/Sec // Multiplier self.timeSinceOpenGlStarted = newRotationMultiplier * earthRotation; matrixToRotate = GLKMatrix4Rotate(matrixToRotate، self.timeSinceOpenGlStarted، 0.0، 0.0، 1.0); // آن را ببندید تا وقتی چرخش را متوقف می کنیم، self.effect.transform.modelviewMatrix = matrixToRotate را برگرداند. } چگونه می توانم رادیان های چرخش زمین را تعیین کنم تا موقعیت های یک ECI را برای مدتی نشان دهم که در همان مکان در کره چرخیده (از نظر طول و عرض جغرافیایی) باشد؟ یعنی چگونه می توانم برای هر زمان UTC در روز محاسبه کنم، چقدر زمین را حول محور Z (بالا) بچرخانم تا مختصات ECI با مختصات ECEF مطابقت داشته باشد و ماهواره ها در یک موقعیت به نظر برسند. بر فراز کره ی سه بعدی من؟ به روز رسانی: من آن را به کار انداختم - با تشکر از پاسخ زیر! کد اینجاست: // مولفه های NSDate را دریافت کنید NSCalendar *currentCalendar = [NSCalendar currentCalendar]; [currentCalendar setTimeZone:[NSTimeZone timeZoneWithAbbreviation:@UTC]]; NSDateComponents *components = [componentsCalendar CurrentCalendar:NSCalendarUnitDay | NSCalendarUnitMonth | NSCalendarUnitYear | NSHourCalendarUnit | NSminuteCalendarUnit | NSSsecondCalendarUnit fromDate:self.eciDate]; [components setTimeZone:[NSTimeZone timeZoneWithAbbreviation:@UTC]]; NSInteger ساعت = [ساعت اجزاء]; NSInteger minute = [کامپوننت دقیقه]; NSInteger second = [components second]; // دریافت UTC بر حسب ساعت اعشاری float utc = ساعت + (float)minute/60.0f + (float)second/3600.0f; // UTC بر حسب ساعت به عنوان یک عدد اعشاری بیان می شود //NSLog(@UTC: %f H %f M %f S %f,utc,(float)hour,(float)minute/60.0f ,(float) دوم/3600.0f)؛ // دریافت ثانیه از آخرین اعتدال بهاری مضاعف ثانیهSinceVernalEquinox = [self.eciDate timeIntervalSinceDate:appDelegate.lastVernalEquinox]; // حساب را انجام دهید // http://physics.stackexchange.com/questions/98466/radians-to-rotate-earth-to-match-eci-lat-lon-with-ecef-lat-lon double d = secondsSinceVernalEquinox / ( 60.0 * 60.0 * 24.0 )؛ // روزهای اعشاری را دو برابر کنید p = 365.242187; // نتیجه دو برابر طول سال گرمسیری = ( M_PI * 2 / 24 ) * ( utc - 12.0 ) + ( 2 * M_PI * d / p ); //NSLog(@Radians = %f,نتیجه); // ثانیه // Rad/Sec // Multiplier self.timeSinceOpenGlStarted = result; matrixToRotate = GLKMatrix4Rotate(matrixToRotate، self.timeSinceOpenGlStarted، 0.0، 0.0، 1.0); // آن را ببندید تا وقتی چرخش را متوقف می کنیم، self.effect.transform.modelviewMatrix = matrixToRotate را برگرداند. | رادیان برای چرخاندن زمین برای تطبیق ECI Lat/Lon با ECEF Lat/Lon |
66773 | وقتی اوایل امروز با این لینک آشنا شدم، شگفت زده شدم. راکتورهای هستهای دستگاههای بسیار پیچیدهای هستند که سالها به طول انجامید تا دانشمندان ساخته شوند و معمولاً در تأسیسات عظیمی قرار دارند. این لینک می گوید که 15 دانش آموز دبیرستانی در جهان راکتورهای همجوشی هسته ای ساخته اند. این چگونه ممکن است؟ من واقعاً به دنبال پاسخی با دستورالعمل های دقیق در مورد چگونگی ساخت یک رآکتور نیستم (اما اگر این کار را بکنید شکایت نمی کنم)، بلکه به دنبال نظریه ای در مورد انواع ابزار و موادی هستم که این نوجوان برای ساختن چنین رآکتوری استفاده می کرد. راکتور او باید با چه نوع دماهایی دست و پنجه نرم کند؟ در حال حاضر، من بسیار تحت تأثیر قرار گرفتم، اما آیا این واقعا علم موشکی است؟ | چگونه یک رآکتور هسته ای در گاراژ خود بسازید؟ |
102 | برای هر نیرویی یک نیروی برابر در جهت مخالف بر جسم دیگر وجود دارد، درست است؟ پس وقتی گرانش خورشید بر روی زمین عمل می کند، نیروی مخالف و برابر کجاست؟ من هم همین سوال را در مورد نیروی مرکزگرا در مدار سیارات دارم. | آیا گرانش یک نیرو است و اگر چنین است مخالف آن چیست؟ |
4654 | آیا این را درست میکنم که به خاطر بسپارم تا زمانی که یک تپ اختر به سمت زمین پرتو ندهد، ما نمیتوانیم آنها را تشخیص دهیم. و اینکه به طور مشابه در بین پالس ها نیز نمی توانیم آنها را ببینیم؟ اگر چنین است چه تفاوتی با ماده تاریک دارد؟ آیا این امکان وجود ندارد که تپ اخترهای بسیار بیشتری وجود داشته باشد که ما نمی توانیم آنها را ببینیم زیرا آنها به سمت اشتباهی اشاره می کنند. | توانایی تشخیص تپ اخترها |
101 | Tevatron یک برخورد دهنده پروتون-ضد پروتون است. با پرتوی از پروتون با پرتوی ضد پروتون برخورد می کند. من می توانم بفهمم چگونه پروتون ها را به دست می آوریم، اما برای پادپروتون ها؟ چگونه تولید می شوند؟ | تولید آنتی پروتون در Tevatron |
98460 | اگر چگالی انرژی میدان الکترواستاتیک را برای یک میدان الکتریکی در نظر بگیریم، با تجزیه و تحلیل متوجه میشویم که این نشاندهنده کل انرژی پتانسیل الکترواستاتیک سیستم در نظر گرفته شده است. یعنی اگر (چگالی انرژی میدان الکتریکی)* (حجم کوچک بینهایت کوچک) را روی آن یکپارچه کنیم. در کل فضا، کل انرژی پتانسیل الکترواستاتیک سیستم در نظر گرفته شده را به دست می آوریم. اما در مورد میدان های مغناطیسی چگونه می توانیم انرژی پتانسیل میدان مغناطیسی را به هم مرتبط کنیم، زیرا هیچ کاری انجام نمی دهد. روی یک ذره بار جدا شده کار کنید. من تمام میدان های مغناطیسی و ذرات تحت تأثیر آن را ذرات بار جدا شده در نظر می گیرم. بنابراین هیچ کار چرخشی انجام شده توسط یک میدان مغناطیسی روی دوقطبی مغناطیسی را در نظر نگیرید. | اهمیت چگالی انرژی میدان مغناطیسی چیست؟ |
33133 | در بسیاری از موقعیت ها، من دیده ام که نویسنده یک سنج $A_0=0$ را انتخاب می کند، به عنوان مثال. مانتون در مقاله خود در مورد نیروی بین تک قطبی 't Hooft Polyakov. لطفاً می توانید یک توجیه ریاضی برای من ارائه دهید؟ چگونه می توانم همیشه یک تبدیل گیج طوری ایجاد کنم که $A_0=0$ باشد؟ تحت یک تبدیل گیج $A_i$ تبدیل به $$A_i \به g A_i g^{-1} - \partial_i g g^{-1}، $$ که $g$ در گروه سنج است. | انتخاب تثبیت گیج برای فیلد گیج $A_0$ |
72077 | هر بار که یک معادله موج کلاسیک وجود دارد، سیستم زیربنایی بوزونی است. به عنوان مثال، امواج em از فوتون ها، صدا از فونون ها (از نظر فنی شبه ذرات)، و غیره ساخته می شوند. معادله موج کلاسیک مربوط به یک ذره فرمیونی چیست؟ شهود می گوید که بسیار متفاوت خواهد بود. برای مثال، موج ایستاده حالت بنیادی را در یک جعبه 1 متری در نظر بگیرید. معادله موج راهحلهایی با هر دامنه را میپذیرد، به این معنی که محدودیتی برای تعداد ذرات با طول موج 2 متری De Broglie وجود ندارد که میتوانند در جعبه قرار گیرند. فرمیونها این اجازه را نمیدهند، بنابراین اگر فوتونها را با نوترینوهای «بدون جرم» جایگزین کنیم، چیزی متفاوت در حد کلاسیک به دست میآوریم. توجه: شما می توانید نوترینوها را با استفاده از فرکانس بالایی که انرژی>> جرم استراحت می کند، بدون جرم بسازید. | معادله موج کلاسیک از فرمیون ها |
109409 | همانطور که می دانم، مفهوم اساسی QFT، Renormalization Group و RG flow است. با انجام 2 مرحله تعریف می شود: 1. ما قطع کردن و سپس ادغام فیلدهای سریع $\widetilde{\phi}$ را معرفی می کنیم، جایی که $\phi=\phi_{0}+\widetilde{\phi}$ . 2. ما در حال تغییر مقیاس هستیم: $x\to x/L$: $\phi_{0}(x)\to Z^{-1/2}(L)\phi(x)$. این رویه جریان RG را در منیفولد اقدامات شبه محلی تعریف میکند: $\frac{dA_{l}}{dl}=B\\{A_{l}\\}$. در این رویکرد ما مفاهیمی مانند نقاط بحرانی $A_{*}$، فیلدهای مرتبط و نامربوط، معادله Callan–Symanzik و غیره داریم، و میتوانیم آن را مثلاً برای انتقال فاز اعمال کنیم. همچنین میتوانیم تانسور تنش-انرژی $T^{\mu\nu}$ را معرفی کنیم. و تا آنجا که من می دانم، اگر تبدیل های مقیاس $x^{\mu} \به x^{\mu}+\epsilon x^{\mu}$ را در نظر بگیریم، می توانیم معادله Callan–Symanzik را بدست آوریم، و اگر نظریه یک نقطه بحرانی دارد: $\beta^{k}(\lambda^{k})=0$، سپس اثری از تانسور انرژی تنش $\Theta(x)=T^{\mu}_{\mu}=0$، بنابراین توابع همبستگی ما در تبدیل مقیاس بندی تقارن دارند. **بنابراین سوال این است**: تا آنجا که من می دانم، در این مرحله آنها به نوعی تبدیل های همسو و نظریه میدان همسان را معرفی می کنند. **می توانید توضیح دهید، CFT در نظریه میدان کوانتومی چه جایگاهی دارد؟** (منظورم ارتباط بین آنهاست، ببخشید اگر سوال کمی مبهم یا احمقانه است). ** دقیقاً چه ارتباطی با رویکرد RG دارد؟** (این نکته برای من بسیار مهم است). شاید چند کتاب خوب؟ | چه ارتباطی بین تئوری میدان Conformal و گروه Renormalization در QFT وجود دارد؟ |
4652 | از کجا بفهمیم که ماده تاریک تاریک است، به این معنا که هیچ نوری از خود ساطع نمی کند یا جذب نمی کند؟ برای انسان غیرممکن است که تک تک طول موج ها را تماشا کند. به عنوان مثال، در مورد طول موج هایی که برای تشخیص روی زمین خیلی بزرگ هستند، چطور؟ | چگونه بفهمیم ماده تاریک تاریک است؟ |
122612 | در ناحیه ای از فضا، من یک میدان الکتریکی دارم که با منحنی های موازی همانطور که در نمودار نشان داده شده است نشان داده شده است.  منحنی ها به یک اندازه فاصله دارند. می دانیم که میدان الکتریکی یکنواخت را می توان با خطوط موازی و یکنواخت نشان داد. آیا می توان این تعریف میدان الکتریکی یکنواخت را به منحنی های موازی و با فاصله مساوی تعمیم داد؟ | میدان الکتریکی که با منحنی های موازی نشان داده می شود |
93327 | اگر مایعی داریم که در ظرفی قرار دارد که شتاب آن مثلاً a$ به سمت بالا است. سپس، نیروی شناوری روی جسمی با حجم $V$، چگالی مایع، $\rho$ چقدر خواهد بود؟ من معتقدم $V * \rho *(g+a) خواهد بود.$ درست میگویم یا آن را با نیروی شبه اشتباه گرفتهام؟ میشه لطفا توضیح مناسبی بدید | اگر کانتینر به سمت بالا یا پایین شتاب داده شود، نیروی شناور تغییر می کند؟ |
134394 | تا آنجا که من می دانم، دو تلاش رایج برای کوانتیزه کردن گرانش (نظریه ریسمان و گرانش کوانتومی حلقه) بر مکانیک کوانتومی اصلاح نشده تکیه دارند. از آنجایی که هدف آنها تبدیل شدن به ToE است، این بدان معناست که کل جهان با حالت کوانتومی آن توصیف می شود. این باید خالص باشد زیرا جهان یک سیستم منزوی است. بنابراین مشکل اندازه گیری پیش می آید و غیره. سوال من این است: آیا چیز جدیدی در این مورد وجود دارد که من از قلم افتاده باشم؟ شاید مشکل اندازه گیری در نظریه ریسمان پیش نیاید؟ | وضعیت کوانتومی کیهان |
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.