_id
stringlengths 1
6
| text
stringlengths 0
5.02k
| title
stringlengths 0
170
|
|---|---|---|
111173
|
چگونه می توانیم به سادگی تعریف کنیم که سرعت یک کمیت برداری است بدون اینکه اشاره کنیم که سرعت دارای ویژگی های برداری است. چگونه می توانیم به سادگی بگوییم که برای توصیف کامل خود به قدر و جهت نیاز دارد؟ خوب برای بزرگی واضح است، اما برای اینکه جهت برای توصیف کامل آن ضروری است، به سختی مفهوم موضوع را روشن کردم؟
|
سردرگمی در مقادیر برداری
|
36362
|
الکترونی را در نظر بگیرید که توسط یک بسته موج پسوند $\Delta x$ برای آزمایشگر A در آزمایشگاه توصیف شده است. حال فرض کنید آزمایشگر B با توجه به A با سرعت بسیار بالایی پرواز می کند و همان الکترون را مشاهده می کند. گسترش بسته موج منقبض به نظر می رسد و عدم قطعیت در حرکت افزایش می یابد. چه اتفاقی میافتد وقتی الکترونهای بعدی بزرگتر از جرم سکون الکترون شوند؟
|
انقباض نسبیتی برای یک بسته موج و عدم قطعیت در حرکت
|
126032
|
من مبتدی و آماتور هستم که به فیزیک کوانتومی علاقه مند هستم. میخواهم بدانم آیا در حالت طبیعی سیستمهای درهم تنیده وجود دارد یا نیاز به دخالت اجباری انسان دارد؟ آیا ممکن است؟ یا نه یا بله، چرا؟ با تشکر
|
سیستم درهم تنیدگی طبیعی
|
16307
|
من در حال حاضر در کلاس QM خود در حال مطالعه تئوری پراکندگی هستم و مشکل گریفیث 11.4 را به عنوان یک تمرین امتحان می کنم (این برای تکلیف نیست). مشکل این است: مورد پراکندگی کم انرژی از یک پوسته تابع مثلث کروی را در نظر بگیرید: $V(r) = \alpha \delta(r-a)$. دامنه پراکندگی $f(\theta)$، سطح مقطع دیفرانسیل و سطح مقطع کل را محاسبه کنید. او روش زیر را در این بخش تشریح میکند: در ناحیه بیرونی که $V(r) = 0$ است، یک عبارت برای تابع موج بر حسب یک عبارت پیچیده تابع Hankel $$ \psi(r,\theta) = A دریافت میکنید. \sum i^l (2l+1)[j_l(kr) + ika_lh_l^{(1)}(kr) ] P_l(cos \theta). $$ سپس شرایط مرزی را با راه حل صریح تابع موج در داخل منطقه که $V(r) \neq 0$ است مطابقت دهید. من گیج شده ام که چگونه این کار را انجام دهم. به نظر می رسد که راه حل تابع موج در داخل منطقه $r<a$، موج معمولی صفحه شما $f(r) = \sin(kr)/r$ باشد. سپس من فکر می کنم که باید $f(a) = \psi(a)$ و $\psi'(a)-f'(a) = - \frac{2m\alpha}{\hbar}^2 را مطابقت دهید f(a)$. با این حال، به نظر نمی رسد که این پاسخ درستی به من بدهد. پس آیا این رویکرد درستی است (اگر نه، چگونه با این نوع مشکلات برخورد می کنید)؟
|
مشکل تئوری پراکندگی
|
105771
|
منبع آب برکه ای است که در آن سطح آب به طور تصادفی تغییر می کند. یک خط لوله با قطر لوله 200 میلی متر برای حدود 2500 متر اجرا می شود. اختلاف ارتفاع بین سطح لوله ورودی و سطح لوله خروجی حدود 9 متر است. به عبارت دیگر: آب باید 2500 متر توسط نیروی جاذبه جریان یابد. اختلاف ارتفاع 9 متر است. سوال من: چگونه می توانم حجم/جریان آب دریافتی در لوله خروجی را به عنوان تابعی از ارتفاع آب بالای لوله ورودی محاسبه کنم. مثال: اگر آب در حوضچه لوله ورودی را مثلاً 10 سانتی متر بپوشاند، جریان مورد انتظار در لوله خروجی چقدر است.
|
محاسبه جریان آب به عنوان تابعی از ارتفاع آب بالای لوله ورودی
|
61866
|
من یک دانشجوی کارشناسی ارشد در ریاضیات محض هستم، در طول مطالعه ام در Ricci Flow با برخی از عملکردها به نام تابعی انرژی مواجه شدم. برای مثال تابع انیشتین هیلبرت تابع انرژی نامیده می شود، همچنین در آثار پرلمن $\mathcal{F}(g,f)=\int_M(R+|\nabla f|^2)e^{-f}d\mu$ به عنوان تابع انرژی معرفی شده است، که در آن $M$ یک منیفولد بسته است، $g$ متریک ریمانی، $R$ اسکالر ریچی و $f$ است. هر تابعی است که در ادبیات فیزیک به آن دیلاتون می گویند. من نمی دانم چرا این عملکردها به مفهوم انرژی نسبت داده می شوند و چرا $f$ مفهوم دیلاتون را نشان می دهد؟ کسی میتونه کمکم کنه؟
|
انرژی عملکردی
|
65762
|
اگر اتفاقاً نسخه سوم الکترودینامیک کلاسیک اثر جان دیوید جکسون را دارید، به بخش 11.8 مراجعه کنید، زیرا من همه اینها را از اینجا دریافت می کنم. اگر نه، همچنان باید بتوانید آن را دنبال کنید. در بخش مذکور، جکسون این معادله را به ما میدهد که هر بردار فیزیکی **G** را در یک قاب مرجع چرخشی در مقابل غیرچرخشی مرتبط میکند: $\left(\frac{d\mathbf{G}}{dt}\right) _{nonrot} = \left(\frac{d\mathbf{G}}{dt}\right)_{rest frame} + \boldsymbol{\omega}_T \times \mathbf{G}$ جایی که $\boldsymbol{\omega}_T = \frac{\gamma^2}{\gamma+1}\frac{\mathbf{a}\times\mathbf{v}}{c ^2}$ جایی که **a** شتاب در کادر آزمایشگاهی است، مطابق کتاب درسی. همچنین، گاما با استفاده از **v**، سرعت ذره که در کادر آزمایشگاهی اندازهگیری میشود، تعریف میشود. باشه بنابراین تصمیم گرفتم این را با تنظیم **G** = **x**، بردار موقعیت، برای ذره ای که در حال حرکت دایره ای در قاب آزمایشگاهی است، بررسی کنم. بنابراین ما $\left(\frac{d\mathbf{x}}{dt}\right)_{nonrot} = \mathbf{v}$ و $\left(\frac{d\mathbf{x}}{ dt}\right)_{rest frame} = 0$ زیرا ذره در قاب خودش سرعتی ندارد (درسته؟). تا اینجا خیلی خوبه (فکر می کنم). اکنون، این نشان میدهد که $\boldsymbol{\omega}_T \times \mathbf{x} = \mathbf{v}$. بنابراین اگر بتوانیم این را با استفاده از تعریف $\boldsymbol{\omega}_T$ تأیید کنیم، طلایی هستیم. با این حال، اگر از این واقعیت استفاده کنید که $|a| = \frac{v^2}{|x|}$ برای حرکت دایرهای و همچنین این واقعیت که **a** بر **v** عمود است و **a** (ضد) موازی است. **x**، و قانون دست راست را با دقت اعمال کنید، پس از نشستن غبار جبری، خواهید دید که $\boldsymbol{\omega}_T \times \mathbf{G} = (1-\gamma)\mathbf{v}$ پس این قطعاً یک تناقض است. زیرا به این معنی است که $\mathbf{v} = (1-\gamma)\mathbf{v}$. آیا کسی می تواند به من بگوید که کجا این به طرز وحشتناکی اشتباه شد؟ من دیروز دو ساعت با استادم روی این موضوع کار کردم و نتوانستیم آن را بفهمیم.
|
این کاربرد Thomas Precession برای اندازه گیری سرعت حرکت دایره ای چه اشکالی دارد؟
|
57122
|
سرعت پس زدن اسلحه هنگام شلیک 2 متر بر ثانیه است. اگر جرم تفنگ 2 کیلوگرم و جرم گلوله 10 گرم (0.01 کیلوگرم) باشد، گلوله با چه سرعتی خارج می شود؟ اسلحه قبل از شلیک دارای شتاب کلی صفر است و بعد از آن شتاب منفی اسلحه دارد. تا اینجا: **پایداری تکانه**: $m_1v_1 = m_2v_2.$ سرعت پس زدگی $2\,$m/s داریم. جرم اسلحه برابر با $2\,$kg است. به علاوه جرم کل گلوله که 0.01 کیلوگرم است. $2 \frac{m}{s}\cdot 2.01\,\text{kg} + (0.01\,\text{kg} \cdot v)$$ $$=4.02\,\text{kg}\frac{ m}{s} + (0.01\,\text{kg} \cdot v)$$ تا جایی که می توانم بروم.
|
حفظ تکانه از سرعت پس زدگی
|
61864
|
فرض کنید وارد یک اتاق بسته می شوم که دیوارها و همه چیز در آن (از جمله من و چشمانم) در تعادل حرارتی هستند. اتاق بسیار گرم است، اما چشم های فوق العاده من هنوز در دمای 5000 درجه کلوین کار می کنند. من دو گزاره دارم که با هم تضاد دارند. اولین مورد این است که وقتی در اتاق هستم باید به طور مؤثر نابینا باشم. برای اینکه من اصلاً چیزی را ببینم، رنگدانه های شبکیه چشم من باید مقداری از تشعشعات حرارتی را جذب کرده و آن را به تکانه های الکتریکی برای مغزم تبدیل کنند. (همین امر برای هر چیزی که تشعشع را تشخیص می دهد صدق می کند). اما ما نمیتوانیم بدون جسم خنکتری از گرما انرژی استخراج کنیم و هیچ چیز هم وجود ندارد، بنابراین نمیتوانیم از انرژی موجود در تابش جسم سیاه برای بینایی استفاده کنیم. انرژی گرمایی رایگان در دسترس نیست. همه چیز در تعادل حرارتی است. آنچه اتفاق می افتد این است که رنگدانه های موجود در شبکیه چشم من به همان سرعتی که تشعشعات جسم سیاه را از جسمی که به آن نگاه می شود جذب می کنند، تشعشعات جسم سیاه تولید می کنند، بنابراین هیچ تغییر شیمیایی خالص نمی تواند رخ دهد و در نتیجه هیچ دیدی وجود ندارد. با این حال، من همچنین می دانم که اشیاء دارای تابش متفاوت هستند، به این معنی که برخی از اشیاء در اتاق از بقیه روشن تر خواهند بود. اگر من به جسمی با تابش کمتر از رنگدانه های چشمم نگاه می کنم، چشمانم باید بیش از آن چیزی که از جسم جذب می کنند، قدرت تابش کنند و برعکس برای جسمی با تابش بالاتر. این بدان معناست که اگر من به چیزهای مختلف نگاه کنم، رنگدانه های چشم من به اشیاء مختلف واکنش متفاوتی نشان می دهند، یعنی دید امکان پذیر است. اما این با گزاره اول منافات دارد. آیا کسی می تواند این پارادوکس را توضیح دهد؟
|
انتشار و تعادل حرارتی
|
126967
|
من یک کیسه چای خیس در یک فنجان خالی دارم. اگر چای کیسه ای را بگیرم و دیواره فنجان را با آن لمس کنم، به فنجان می چسبد، مانند چسب یا مقداری میدان مغناطیسی، اما فقط آب وجود دارد.  بنابراین، چرا این اتفاق می افتد؟ چرا فقط کمی آب می تواند چای کیسه ای را قوی تر از گرانش کل سیاره نگه دارد تا به ته فنجان سقوط نکند یا حتی کمی به پایین سر نخورد؟ چرا اینقدر قوی است؟
|
این چه نیرویی است که می تواند از نیروی کل سیاره روی آن پیشی بگیرد؟
|
122591
|
من در حال توسعه یک الگوریتم عددی برای یافتن حالت پایه یک ماتریس هرمیت هستم. کاربردهای آشکار سیستمهای چند جسمی کوانتومی و ذرات در پتانسیلهای مختلف است. من کمی در مقایسه با مثال دوم گیر کردم. آیا کسی می تواند یک بسته عددی را برای یافتن حالت پایه یک ذره در یک دامنه سه بعدی ساده، مثلاً L شکل، توصیه کند؟ به روز رسانی: با خواندن دقیق تر قوانین phys.SE، می خواهم تأکید کنم که سؤال در مورد الگوریتم های عددی نیست، بلکه در مورد ابزارهای تجارت است که افراد جامعه فیزیک از آنها استفاده می کنند و توصیه می کنند.
|
بسته محاسباتی برای یافتن حالت پایه یک ذره در حوزه سه بعدی
|
17893
|
چرا آنتیکموتاتور واقعاً در کوانتیزهسازی متعارف میدان دیراک آزاد مورد نیاز است؟
|
چرا در کوانتیزاسیون میدان های دیراک به آنتی کموتاتورها نیاز است؟
|
82597
|
چرا طبیعت تصمیم گرفت که مزدوج موقعیت را حرکت کند؟ از آنجایی که انرژی و موقعیت در رفت و آمد نیست، چرا انرژی نه؟ چه چیزی جفت شدن زمان با انرژی و تکانه با موقعیت را تعیین می کند؟
|
چرا حرکت (به جای چیز دیگری) مزدوج متعارف موقعیت است؟
|
82593
|
می تواند یک نظریه با تعداد نامتناهی انتگرال واگرا به شکل $$ \int \frac{d^{p}k}{k^{m}} $$ برای m=1 , 2 , 3 , 4 ,.. باشد. .... بنابراین تئوری IR غیرقابل عادی سازی مجدد خواهد بود و شما به مجموعه ای بی نهایت از عملیات برای درمان همه واگرایی های IR نیاز خواهید داشت، با تشکر.
|
نظریه غیرقابل عادی سازی مجدد IR
|
91567
|
من محاسبات تحولات کانونی نقطه ای در انتگرال مسیر را توسط Gervais و Jevicki دوباره انجام می دهم. در حین انجام این کار، در انتگرال هایی مانند $$ \int \mathrm{d}t \, \Delta_F^3(t) = -\frac{1}{12} \frac{i}{\omega^4}، \ تصادف کردم \\ \int \mathrm{d}t \, \dot{\Delta}_F^2(t) \Delta_F(t) = \frac{1}{12} \frac{i}{\omega^2} $$ که در آن $$ \Delta_F(t) = \int \frac{\mathrm{d}\nu}{2\pi} \, e^{i\nu t} \frac{i}{\nu^2-\omega^2+i \varepsilon}. $$ من روش های مختلفی را امتحان کردم، بدون موفقیت. به عنوان مثال، من به طور صریح $\Delta_F(t)$ را ادغام کردم و پس از چند محاسبات، $\Delta_F(t) = \frac{1}{2\omega} \cos(\omega t)$ را پیدا کردم. اما این عبارت که در موارد قبلی درج شده است، باعث همگرایی انتگرال ها نمی شود. شاید در این انتگرال ها مهم باشد که در $\mathrm{d}t$ قبل از انجام ادغام $\mathrm{d}\nu$ ادغام شود. اما هنگام تلاش برای انجام این کار، آنچه به دست میآورم بسیار پیچیده است.
|
چگونه می توانم مکعب انتشار دهنده نوسانگر هارمونیک را در $\mathrm{d}t$ ادغام کنم؟
|
57123
|
اگر موج EM مسطح و هارمونیک داریم، با فیلد $B$: $$B=A\left(\begin{array}{c} 1\\\ i\\\\0 \end{array} \right)e ^{-i(\omega t-\vec k\cdot\vec r)}$$ و با فیلد $E$ مربوط به آن. این یک موج قطبی دایرهای است، اما آن میدان واگرایی 0 ندارد، سه جزء آن، هنگام مشارکت واقعی، عبارتند از: $$x=\cos (\vec k\cdot\vec r-\omega t)$ $$y=i\cdot i\sin(\vec k\cdot\vec r-\omega t)=-\sin(\vec k\cdot\vec r-\omega t)$$ $$z=0$$ این واگرایی 0 نخواهد بود مگر اینکه $\vec k=(0,0,a)$، برای برخی از $a$. پس مشکل اینجا چیست؟ آیا این یک موج نیست مگر اینکه روی محور $z$ پخش شود؟ اگر فیلد $E$ فقط یکسان باشد اما فاز متفاوتی دارد، حدس میزنم که اگر موج در اطراف اهمیتی نداشت، همان چیزی وجود داشت: $\nabla\cdot E =0$، درست است؟
|
قطبش دایره ای
|
105774
|
در معادله تغییر انرژی آزاد گیبس $(\Delta G) = (\Delta H)-T(\Delta S)$، آیا $T$ دمای سیستم یا محیط اطراف است؟ ویرایش:اوه ببخشید من زودتر واضح نیستم الان سوال واضحی دریافت کردم. می دانم که باید انرژی آزاد گیبس سیستم را محاسبه کنیم اما معیار خودانگیختگی ΔStotal باید بزرگتر از صفر باشد. وقتی آن را به انرژی آزاد گیبس مرتبط می کنیم تا نشان دهیم که گیبس تغییر انرژی آزاد باید همیشه منفی باشد، ما دمای سیستم و محیط اطراف را با فشار ثابت نگه می داریم. سپس فرآیند چگونه می تواند رخ دهد؟ ویکی پدیا می گوید که این پتانسیل شیمیایی است که در آنجا تغییر می کند. اما در مورد تغییر انرژی آزاد گیبس چطور؟ فکر می کنم وقتی در حال تحصیل هستم خیلی عجله داشتم که سوال بپرسم اما وقتم کم است بنابراین اینجا می پرسم. **ویرایش جدید در پرسش**: من دریافتم که معادله بالا را فقط می توان برای سیستم های باز اعمال کرد، اما عبارت نقل قول در بالای بخش **_انرژی آزاد واکنش ها_** برگرفته از مقاله ویکی پدیا > برای استخراج معادله انرژی آزاد گیبس برای یک **_سیستم ایزوله_**، بگذارید > Stot آنتروپی کل سیستم ایزوله باشد، یعنی سیستمی که > نمی تواند گرما یا جرم را با خود مبادله کند. محیط اطراف طبق قانون دوم > ترمودینامیک: کلمه سیستم ایزوله به این معنی است که فرمول $\Delta G=\Delta H-T\Delta S$ برای سیستم ایزوله گرفته شده است. اما من فکر می کنم دقیقاً برعکس این امر برای سیستم های باز صادق است. سؤال بالا را قبل از این ویرایش جدید بخوانید تا سؤال من را بفهمید. لطفاً به من کمک کنید.
|
دما دقیقاً در انرژی آزاد گیبس چیست؟
|
66842
|
من سعی می کنم تصویری شهودی از آنچه با عنوان انرژی پوسته الکترونی به آن اشاره می شود به دست بیاورم. من خواندهام که پوستههای الکترونی بیرونی انرژی بالاتری نسبت به پوستههای الکترونی داخلی دارند، و به نظر میرسد که این برای من در قیاس با یک چرخ منطقی است - یک نقطه روی لبه چرخ سریعتر از یک نقطه روی توپی حرکت میکند. با این حال، من همچنین خواندهام که الکترونها در لایههای داخلی سریعتر از الکترونهای موجود در لایههای بیرونی حرکت میکنند، که در اتمهای سنگین بهویژه، برای تعیین رفتار شیمیایی عنصر باید اثرات نسبیتی برای لایههای داخلی در نظر گرفته شود. و اگر لایههای داخلی کوچکتر باشند، آیا این بدان معنا نیست که برای قرار گرفتن یک الکترون در چنین پوستهای، به طول موج کوتاهتر و در نتیجه انرژی بالاتر نیاز دارد؟ آیا کسی می تواند گیجی من را روشن کند؟ **ویرایش:** سوالم را پست کردم زیرا جنبه ای در این موضوع وجود دارد که احساس می کنم در آن سوال دیگر در مورد سرعت الکترون ها به آن پرداخته نشده است، اما من آن را به اندازه کافی واضح بیان نکردم. من میدانم که تصویر توپ بیلیارد از الکترونها درست نیست، و فراتر رفتن از آن تصویر مشکل من نیست. این است که با وجود همه چیزهایی که می خوانم سرعت مفهوم مرتبطی در این زمینه نیست، با این وجود مدام در ادبیات فنی به «سرعت» الکترون اشاره می کنم، مانند مقاله اخیر SA، شکاف هایی در جدول تناوبی (Scientific American, ژوئن). 2013)، و در مقاله ویکیپدیا پیکربندی الکترون: > برای عناصر سنگینتر، همچنین لازم است که تأثیرات نسبیت خاص بر انرژیهای اوربیتالهای اتمی، زیرا الکترونهای پوسته داخلی با سرعتی نزدیک به سرعت نور حرکت میکنند. بنابراین، سرعت یک مفهوم مرتبط در زمینه انرژی های پوسته الکترونی نیست، مگر زمانی که باشد؟ آیا کسی می تواند به من کمک کند تا پیام های متناقض را در اینجا مرتب کنم؟
|
رابطه انرژی یک پوسته الکترون با سرعت الکترون های آن پوسته چگونه است؟
|
117384
|
چرا گرانش چنین نیروی ضعیفی است؟ برای ذرات فقط در مقیاس پلانک قوی می شود، حدود 10^{19}$$\text{GeV}$، بسیار بالاتر از مقیاس الکتریکی ضعیف ($100$$\text{GeV}$، مقیاس انرژی حاکم بر فیزیک در انرژی های کم ). چرا این ترازوها با یکدیگر تفاوت دارند؟ چه چیزی باعث میشود که کمیتهای در مقیاس الکتروضعیف، مانند جرم بوزون هیگز، اصلاحات کوانتومی به ترتیب مقیاس پلانک را نداشته باشند؟ آیا محلول فوق تقارن، ابعاد اضافی، یا فقط تنظیم دقیق آنتروپیک است؟ آیا می توانیم چند مسئله مکانیک کوانتومی را با گرانش مرتبط کنیم؟ علیرغم این واقعیت که هیچ شواهد تجربی دال بر مغایرت با پیشبینیهای نسبیت عام وجود ندارد، فیزیکدانان دلایل قانعکنندهای پیدا کردهاند که گمان میکنند نسبیت عام ممکن است تنها یک تقریب خوب برای یک نظریه بنیادیتر گرانش باشد. موضوع اصلی تطبیق نسبیت عام با الزامات مکانیک کوانتومی است. مکانیک کوانتومی که به خوبی توسط آزمایش آزمایش شده است، نظریه ای است که رفتار میکروسکوپی ذرات را توصیف می کند. در دنیای کوانتومی، ذرات نیز امواج هستند، نتایج اندازهگیریها ماهیت احتمالی دارند و یک اصل عدم قطعیت، دانستن جفتهای خاصی از کمیتهای قابل اندازهگیری، مانند موقعیت و تکانه را با دقت دلخواه منع میکند. مدل استاندارد تصویر واحدی از نیروهای قوی، ضعیف و الکترومغناطیسی در چارچوب مکانیک کوانتومی است. با این وجود، فیزیکدانان نظری دریافته اند که ساختن نظریه گرانش کوانتومی که هم نسبیت عام و هم مکانیک کوانتومی را در بر می گیرد، بسیار دشوار است. در مقیاس اتمی، گرانش حدود 40 دلار قدر ضعیف تر از سایر نیروهای موجود در طبیعت است. هم در نسبیت عام و هم در گرانش نیوتنی، قدرت گرانش در فواصل کوتاهتر و کوتاهتر رشد میکند، در حالی که اثرات کوانتومی از افزایش مشابه نیروها جلوگیری میکند. در فاصله تقریبی 10^{-35}$ $\text{m}$ که طول پلانک نامیده می شود، گرانش به اندازه نیروهای دیگر قوی می شود. در طول پلانک، گرانش آنقدر قوی است و فضا-زمان به قدری تحریف شده است که تصورات رایج ما از فضا و زمان معنای خود را از دست می دهند. نوسانات کوانتومی در این مقیاس طولی انرژیهای زیادی تولید میکنند که سیاهچالههای میکروسکوپی وارد و خارج میشوند. یک نظریه گرانش کوانتومی برای ارائه توصیفی از طبیعت در طول پلانک مورد نیاز است. با این حال، تلاشهای محققان برای ساختن چنین نظریهای، مشابه مدل استاندارد فیزیک ذرات، به تناقضات جدی منجر شده است.
|
گرانش، یک نیروی ضعیف؟
|
116966
|
معادله پواسون - بولتزمن برای یافتن پتانسیلی است که چگالی بار آن از توزیع بولتزمن تبعیت می کند. اگر پتانسیل در مقایسه با $k_BT$ زیاد نباشد، PBE می تواند به معادله Debye-Hückel منجر شود. اما اگر پتانسیل زیاد باشد و سیستم چگالی بالایی داشته باشد، نتیجه آن غیر واقعی است. من می بینم که مشکل از قسمت بولتزمن است نه پواسون، اما هیچ سندی پیدا نکردم که نشان دهد توزیع بولتزمن برای انرژی بالا مناسب نیست.
|
چرا معادله پواسون - بولتزمن برای پتانسیل بالا مناسب نیست؟
|
126962
|
هنگام بررسی مکانیک آماری یک سیستم تحت تأثیر گرانش چه عوارضی ایجاد می شود؟ آیا تفاوت قابل توجهی با روش کلاسیک مکانیک آماری دارد؟
|
مکانیک آماری با گرانش
|
116386
|
چرا نقطه بحرانی برای نمودار فاز درجه آزادی آب خالص برابر با 0 است؟ شاید، می دانید توضیح ریاضی این واقعیت که تعداد درجات آزادی در نقطه بحرانی 0 است چیست؟ فقدان درجات آزادی علاوه بر قاعده فاز گیبس بر چه چیز دیگری تأثیر می گذارد؟
|
نقطه بحرانی در مقابل قانون فاز گیبس
|
12593
|
> **تکراری احتمالی:** > برای ترکیبات شیمیایی که شامل هسته های رادیواکتیو هستند چه اتفاقی می افتد، وقتی > این ترکیبات تجزیه می شوند؟ فرض کنید یک اتم رادیواکتیو که در یک مولکول گنجانده شده است، تجزیه می شود؟ تکلیف اوراق قرضه چه می شود؟ آیا مواردی وجود دارد که آن پیوندها بر پوسیدگی تأثیر می گذارند، چه از نظر نیمه عمر، چه در عمل زوال؟ آیا محصولات حاصل، برای مثال، توسط اوراق قرضه کند می شوند؟
|
تجزیه رادیواکتیو در اجزای مولکولی
|
16300
|
فرض کنید من یک جت هوای آزاد دارم که یک لوله را به اتمسفر رها می کند. می دانم که فشار گیج استاتیک در خروجی لوله با اتمسفر برابر است. اما اگر هوا همچنان به عنوان یک جت آزاد در حال حرکت باشد، فشار گیج استاتیک در فاصله 10 متری چطور؟ آیا هنوز جوی است؟
|
آیا فشار گیج استاتیک یک جت آزاد همیشه جوی است؟
|
2394
|
http://www.youtube.com/watch?v=UJJuq_pcyIQ دقیقاً در مثال ویدیو چه اتفاقی می افتد؟ من درک می کنم که پدیده ها به دلیل مغناطیس رخ می دهند، اما سعی می کنم مکانیک پشت این مجسمه را کشف کنم. واضح است که یک آهنربا در زیر وجود دارد، اما چه می کند؟ آیا حرکت می کند؟ آیا نوعی شارژ می شود؟ هر بینشی عالی است!
|
مجسمه های دینامیک فروسیال
|
69645
|
فرض کنید یک ذره با جرم $m_1$ داریم که دارای انرژی جنبشی $W_{k1}$ است. این ذره با ذره مشابه دیگری برخورد می کند. چگونه می توانم جرم $m_2$ و سرعت $v_2$ ذره ای را که از برخورد دو ذره تشکیل شده است محاسبه کنم؟ من می دانم که حفظ نسبیتی انرژی $W$ و تکانه $p$ باید برقرار باشد و این معادلات را می دانم: \begin{align} W^2 &= p^2c^2 + {W_0}^2\\\ W &= W_k + W_0\\\ W &= mc^2 \gamma(v)\\\ p &= mv\gamma(v)\\\ \end{align} * * * تلاش من این بود چیزی شبیه این: \begin{align} p_2 &= p_1\\\ p_2 c&= p_1 c\\\ {p_2}^2 c^2&= {p_1}^2 c^2\\\ {W_1}^2- {W_{01}}^2 &= {W_2}^2-{W_{02}}^2 \longleftarrow \smash{\substack{\text{آیا اینطور نیست که $W_1 = W_2$؟}\\\ \text{آیا می توانم آنها را خط بکشم تا}\\\\\ متن{خط زیر را دریافت کنم؟}}}\\ \ {W_{01}}^2 &= {W_{02}}^2\\\ \چپ(2m_1c^2\راست)^2 &= \چپ(m_2 c^2\right)^2\\\ 4{m_1}^2c^4 &= {m_2}^2 c^4\\\ m_2 &= 2m_1 \end{align} آیا این حتی درست است؟ استادم گفت اینطور نیست... چرا؟
|
برخورد 2 ذره - محاسبه جرم و سرعت پس از برخورد
|
10818
|
همیشه ادعا شده است که عدم پیوستگی مشکل مبنای ترجیحی برای توزیعهای احتمال مشاهدهشده را حل میکند، اما چرا باید اینطور باشد؟ اگر تنها یک جهان وجود دارد، و احتمالاتی برای نتایج معین وجود دارد، چرا باید مبنایی که در آن احتمالات مشاهده میشوند، با مبنای اشارهگر که بهصورت پویا توسط ناهمدوسی تعیین میشود، مطابقت داشته باشد؟
|
چرا توزیعهای احتمال مشاهدهشده در مکانیک کوانتومی باید همیشه با مبنای اشارهگر ناهمدوسی همسو باشد؟
|
53611
|
یک اتم در حالت سکون می تواند فوتون را جذب کند، و در حالی که مقداری از این انرژی به افزایش سطح انرژی الکترون می رود، تکانه باید حفظ شود، و بنابراین مقداری انرژی نیز باید انرژی جنبشی اتم را افزایش دهد. مقدار KE$ تحویل داده شده به اتم به راحتی قابل محاسبه است. بنابراین، آیا انرژی برای ایجاد یک انتقال $\Delta E+\Delta KE$ است که در آن $\Delta E$ انرژی گذار است؟ برای اینکه هیچ نظر دهنده ای زمینه قدیمی را پوشش ندهد، لطفا این سوال را ببینید.
|
آیا انرژی فوتون برای ایجاد یک گذار اتمی $\Delta E+\Delta KE$ مورد نیاز است که در آن $\Delta E$ انرژی گذار است؟
|
114523
|
سناریویی را در نظر بگیرید که در آن زمان طول می کشد تا نور به سمت چپ 10 متر و به سمت راست 10 متر حرکت کند. هر دو اندازهگیری زمان یکسانی خواهند داشت، حتی اگر ما در فضا با سرعتی دیوانهوار حرکت میکنیم. این باید به این معنی باشد که نور نسبت به فضا به عنوان یک کل حرکت نمی کند. نسبت به چه چیزی حرکت می کند؟ ساطع کننده نور؟ اگر چنین است، سعی کنید از دو پرتو نور در فاصله 10 متری دیوار عکس بگیرید. اولین بار که امیتر ساکن است. بار دوم با سرعت 100 متر بر ثانیه حرکت می کند. آیا من اشتباه می کنم که فکر می کنم کمی سریعتر به دیوار برخورد می کند؟ آیا این نور سریعتر از نور ساطع شده از منبع ساکن حرکت نمی کند؟
|
سرعت نور نسبت به چند است؟
|
65761
|
همانطور که می فهمم، وقتی می گوییم $SU(2)_{L} \times U(1)_{Y}$ از طریق مکانیسم هیگز شکسته می شود، به این دلیل است که تقارن روی جرم هیگز به نحوی عمل می کند. که ارزش آن را تغییر می دهد. اگر بخواهیم مدل خاصی را انتخاب کنیم، باید مقدار ثابتی از جرم هیگز را انتخاب کنیم، و این تنها در صورتی امکان پذیر است که بگوییم $SU(2)_{L} \times U(1)_{Y}$ شکسته شده است. به $U(1)_{em}$. لاگرانژ همیشه به $SU(2)_{L} \times U(1)_{Y}$ ثابت است (حتی اگر جرم هیگز زیر $SU(2)_{L} \times U(1)_ تغییر کند. {Y}$ لاگرانژ به گونه ای است که ثابت می ماند). شکست تقارن فقط در انتخاب یک نظریه با یک مقدار خاص از vev هیگز ضروری است. به نظر می رسد که زندگی واقعی جرم هیگز ثابتی دارد، بنابراین ما نیاز داریم که $SU(2)_{L} \times U(1)_{Y}$ به $U(1)_{em}$ تبدیل شود. اما آیا ما نمیگوییم که فیزیک قابل مشاهده توسط $SU(3)_{C} \times U(1)_{em}$ توصیف میشود، چرا برهمکنش ضعیف هنوز در جهان ما که حاوی جرم هیگز ثابت است، کار میکند. ?
|
اگر $SU(2)_{L} \times U(1)_{Y}$ با انتخاب جرم غیر صفر برای بوزون هیگز به $U(1)_{em}$ میرسد، چرا هنوز تعاملات ضعیفی دارید؟
|
63425
|
کران بکنشتاین حداکثر مقدار اطلاعاتی را که میتواند در یک منطقه از فضا/انرژی موجود باشد، تنظیم میکند و معمولاً به همان روشی به عنوان چگالی ذخیرهسازی رایانه نامیده میشود: به عنوان مثال، یک اتم هیدروژن منفرد، اگر قرار باشد به صورت کد شود. اطلاعات زیادی > همانطور که توسط Bekenstein Bound مجاز است، حدود 4×106 بیت اطلاعات را کد می کند، زیرا شعاع اتم هیدروژن در حدود یک آنگستروم است و > دارای جرم است. حدود 1.67×10-27 کیلوگرم. (منبع) > طبیعت اجازه می دهد تا قبل از رسیدن به مرز بکنشتاین، مقدار شگفت انگیزی از اطلاعات رمزگذاری شود. به عنوان مثال، یک اتم هیدروژن می تواند حدود 1 > مگابایت اطلاعات را رمزگذاری کند - بیشتر یک فلاپی دیسک. (منبع) > بکنشتاین محدود جا برای یک میلیون بیت در اتم هیدروژن باقی می گذارد > (منبع) اما این واقعاً به چه معناست؟ چگونه می توان اطلاعاتی را در یک اتم هیدروژن ذخیره کرد؟
|
اهمیت محدود بکنشتاین در دنیای واقعی چیست؟
|
21212
|
**سؤال:** > یک سیم بلند و مستقیم با سطح مقطع $A$ را در نظر بگیرید که دارای یک > فعلی $i$ است. اجازه دهید $n$ الکترون آزاد در واحد حجم وجود داشته باشد. یک ناظر > خود را روی چرخ دستی قرار می دهد که در جهت مخالف جریان > با سرعت $v = \frac{i}{nAe}$ حرکت می کند و با فاصله > $r$ از سیم جدا می شود. میدان مغناطیسی مشاهده شده توسط ناظر بسیار نزدیک است **پاسخ من:** > صفر است. زیرا جریان $neAv$ است که $v$ سرعت رانش الکترونها است. > سرعت نسبی بین او و الکترون ها صفر است. بنابراین، جریان بار > از طریق هیچ مقطعی به گفته او وجود ندارد. پس جریان نداره بنابراین میدان مغناطیسی وجود ندارد. **پاسخ واقعی:** > $\frac{\mu\ i}{2\cdot\pi\cdot r}$ که در آن $\mu$ نفوذپذیری فضای > آزاد است.
|
آیا سرعت نسبی نسبت به الکترون ها بر جریان سیم و میدان مغناطیسی تولید شده توسط سیم تأثیر می گذارد؟
|
519
|
در چه قسمتی از طیف تابش می کند؟ در مادون قرمز، در مایکروویو؟ یا اصلاً دیگر تشعشع نمی کند؟ به روسی: Чему сейчас равна температура поверхности и ядра нейтронной звезды, которая образовалась 12 ميليارد سال قبل؟ Во каком диапазоне она сејчас излучает؟ В инфракрасном، ميکرولنوم؟ یا نه؟
|
دمای سطح و هسته یک ستاره نوترونی که 12 میلیارد سال پیش تشکیل شده بود، اکنون برابر است؟
|
21214
|
من در حال انجام آزمایشی هستم که در آن یک کاوشگر را به یک چاه پر از مایع نزدیک می کنم و سپس آن را به آرامی پایین می آورم تا مقادیری از تغییر شکل نیرو را بدست آوریم. این ماده بسیار شبیه یک سیال عمل می کند و وقتی کاوشگر را به سیال نزدیک می کنم، به نوعی به بالا می پرد و کاوشگر را می گیرد و مانند یک ستون شکل می گیرد؟ که در واقع کاوشگر را به جای فشار دادن روی آن می کشد. به هر حال، من سعی میکنم کاوشگر را با روغن یا چیزی بپوشانم که از این امر جلوگیری کند، اما نمیدانم چگونه آن را بررسی کنم، زیرا نمیدانم نام آن چیست یا چگونه در ادبیات توضیح داده شده است. آیا نظری در مورد اینکه این پدیده چه نام دارد؟
|
هنگامی که یک سیال برای گرفتن روی جسمی که بسیار نزدیک است، پرش می کند، چه نامیده می شود؟
|
61865
|
فرض کنید در تصویر یک مشکل تیونینگ داریم، جایی که $W_p$ یک مرحله بالقوه محدود است:  اگر ذره از در سمت چپ یک راه حل کلی برای معادلات شرودینگر برای فواصل جداگانه I، II و II عبارتند از: \begin{align} \text{I:}& & \psi_1 &= \overbrace{A e^{i\mathcal L x}}^{\psi_{in}} + \overbrace{Be^{-i \mathcal L x}}^{\psi_{re}}& \mathcal L &= \sqrt{\tfrac{2mW}{\hbar^2}}\\\ \text{II:}& & \psi_2 &= C e^{\mathcal K x} + De^{-\mathcal K x}& \mathcal K &= \sqrt{-\tfrac{2m(W-W_p)}{\hbar^2}}\\\ \text {III:}& & \psi_3 &= \underbrace{E e^{i \mathcal L x}}_{\psi_{tr}}& &\\\ \end{تراز کردن} جایی که $\psi_{in}$ یک موج ورودی است، $\psi_{re}$ یک موج بازتابی و $\psi_{tr}$ موج ارسالی است. من از شرایط مرزی استفاده کردم و سیستمی متشکل از 4 معادله بدست آوردم: \begin{align} {\tiny\text{boundary}}&{\tiny\text{شرایط در x=0:}} و {\tiny\text{boundary شرایط}}&{\tiny\text{در x=d:}}\\\ A + B &= C + D & Ce^{\mathcal K d} + De^{-\mathcal K d} &= E e^{i \mathcal L d}\\\ i \mathcal L A - i \mathcal L B &= \mathcal KC - \mathcal K D & \mathcal K C e^{\ mathcal K d} - \mathcal K D e^{-\mathcal K d}&= i \mathcal L E e^{i \mathcal L d} \end{align} بنابراین اکنون تصمیم گرفتم ضریب انتقال $T$ را محاسبه کنم: \begin{align} T &= \dfrac{|j_{tr}|}{|j_{in}|} \\!=\\ ! \Bigg|\dfrac{\dfrac{\hbar }{2mi}\\! \left( \dfrac{d\overline{\psi}_{tr}}{dx}\, \psi_{tr} - \dfrac{d \psi_{tr}}{dx}\، \overline{\psi} _{tr} \right)}{\dfrac{\hbar}{2mi} \\!\left( \dfrac{d\overline{\psi}_{in}}{dx}\, \psi_{in} - \dfrac{d\psi_{in}}{dx}\، \overline{\psi}_{in} \right) }\Bigg| \\!=\\! \Bigg|\dfrac{\frac{d}{dx}\big(\overbrace{Ee^{-i\mathcal L x}}}^{\text{konjug.}}\big) Ee^{i\mathcal L x} - \frac{d}{dx} \left( Ee^{i\mathcal L x}\right)\\! \overbrace{Ee^{-i\mathcal L x}}^{\text{konjug.}}}{ \frac{d}{dx}\big(\underbrace{Ae^{-i\mathcal L x}} _{\text{konjug.}}\big) Ae^{i\mathcal L x} - \frac{d}{dx} \left(Ae^{i\mathcal L x}\راست)\\! \underbrace{Ae^{-i\mathcal L x}}_{\text{konjug.}}}\Bigg|\\! = \nonumber\\\ &=\Bigg|\dfrac{-i\mathcal L Ee^{-i\mathcal L x} E e^{i \mathcal L x} - i\mathcal L E e^{i \mathcal L x} Ee^{-i \mathcal L x}}{-i \mathcal L A e^{-i\mathcal L x} Ae^{i \mathcal L x} - i \mathcal L A e^{i \mathcal L x}Ae^{-i \mathcal L x} }\Bigg|=\Bigg|\dfrac{-i\mathcal L E^2 - i\mathcal L E^2}{ -i \mathcal L A^2 - i \mathcal L A^2}\Bigg|=\Bigg|\dfrac{-2 i \mathcal L E^2}{-2i\mathcal L A^2}\Bigg| = \frac{|E|^2}{|A|^2} \end{align} به نظرم رسید که اگر از 4 معادله سیستم بتوانم نسبت دامنه $E/A$ را بدست بیاورم، می توانم $T$ را محاسبه کنم بسیار آسان آیا کسی می تواند به من نشان دهد که چگونه می توانم این نسبت را بدست بیاورم؟
|
تونل سازی و انتقال
|
80365
|
سعی می کنم در مورد سوالم تا حد امکان توضیحی ارائه کنم. لطفاً توجه داشته باشید که من سهم خود را در گوگل انجام داده ام و به دنبال یک زبان ساده ترجیحاً با مثال هستم تا بتوانم در این زمینه بینشی پیدا کنم. سوال من این است که $c$ چه ویژگی خاصی دارد؟ چرا فقط $c$. برای من مثل مرغ و تخم مرغ است. آیا انیشتین به نور مشاهدهکننده $c$ رسیده است یا با استفاده از عددی که برابر با $c$ است به نور رسیده است. چرا $c$ نسبی نیست. اگر چیزی مانند فوتون جرم سکون صفر دارد، چرا آنها فقط با $c$ در خلاء حرکت می کنند و نه با $c+1$ یا $c-1$؟
|
سرعت نور چه ویژگی خاصی دارد؟
|
57120
|
من می خواهم نشان دهم که معادله موج 2-d تحت یک افزایش ثابت است، بنابراین، نقطه شروع معادله موج $$\frac{\partial^2\phi}{\partial x^2}=\frac{1 است. }{c^2}\frac{\partial^2\phi}{\partial t^2} $$ و تبدیل لورنتس: $$t'=\gamma(t-\frac{v}{c^2}x) \\\ x'=\gamma(x-vt)$$ سوال من این است **آیا باید بنویسم $\displaystyle\frac {\partial}{\partial t}$ به عنوان مشتق با توجه به $x'$ و $t'$ و سپس جایگزین؟** کار انجام شده تاکنون $$\frac{\partial}{\partial t}=\frac{\partial }{\partial x'}\frac{\partial x'}{\partial t}+\frac{\partial}{\partial t'}\frac{\partial t'}{ \partial t}=-\gamma v\frac{\partial}{\partial x'}+\gamma\frac{\partial}{\partial t'} $$ $$\frac{\partial^2}{\partial t^2}=\frac{\partial }{\partial t}\left(\frac{\partial}{\partial t} \right)=\frac{ \partial}{\partial t}\left( -\gamma v\frac{\partial}{\partial x'}+\gamma \frac{\partial}{\partial t'}\right)= \\\ =-\gamma v\frac{\partial}{\partial x'}\left( -\gamma v\frac{\partial}{\partial x'}+\gamma \frac{\partial}{\partial t' }\right)+\gamma\frac{\partial}{\partial t'}\left( -\gamma v\frac{\partial}{\partial x'}+\gamma \frac{\partial}{\partial t'}\right)=\\\ = \gamma^2v^2\frac{\partial^2}{\partial x'^2}-2\gamma^2v\frac {\partial ^2}{\partial x'\partial t'}+\gamma^2\frac{\partial^2 }{\partial t'^2}$$ -Edit- همین امر در مورد $x$ $$\frac{\partial}{\partial x}=\frac{\partial }{\partial x'}\frac{\partial x'}{\partial x}+\frac{\partial }{ \partial t'}\frac{\partial t'}{\partial x}=\gamma\frac{\partial}{\partial x'}-\frac{\gamma v}{c^2}\frac{\partial }{\partial t'} $$ $$\frac{\partial^2}{\partial x^2}=\frac{\partial}{\partial x} \left( \frac{\partial }{\partial x}\right)=\frac{\partial}{\partial x}\left(\gamma\frac{\partial}{\partial x'}-\frac{\gamma v}{c^2}\frac{\partial }{\partial t'} \right)= \\\ = \gamma\frac{\partial}{\partial x'} \left(\gamma\frac{\partial}{\partial x'}-\frac{\gamma v}{c^2}\frac{\partial }{\partial t'} \right)-\frac{\gamma v}{c^2}\frac{\partial }{\partial t'}\left(\gamma\frac{\partial}{\partial x'}-\frac{\ gamma v}{c^2}\frac{\partial }{\partial t'} \right)=\\\= \gamma^2\frac{\partial^2 }{\partial x'^2}-2\frac{\gamma^2v}{c^2}\frac{\partial^2 }{\partial x'\partial t' }+\frac{\gamma^2v^2}{ c^4}\frac{\partial^2}{\partial t'^2}$$ ویرایش 2 با نکات داده شده توسط nervxxx معادله موج تبدیل می شود $$\frac{\gamma^2v^2}{c^2}\frac{\partial^2 \phi}{\partial x'^2}-\frac{2\gamma^2v}{c^2} \frac{\partial ^2 \phi}{\partial x'\partial t'}+\frac{\gamma^2}{c^2}\frac{\partial^2 \phi}{\partial t'^2}=\gamma^2\frac{\partial^2 \phi}{\partial x'^2}-2\frac{\gamma^2v}{c^2}\frac{\partial^2 \phi}{\partial x'\partial t' }+\frac{\gamma^2v^2}{c^4}\frac{\partial^2\phi}{\partial t'^2}$$ $$ \frac{\gamma^2 v^2}{c^2}\frac{\partial ^2 \phi}{\partial x'^2}+\frac{\gamma^2}{c^2} \frac{\partial^2 \phi}{\partial t'^2}=\gamma^2\frac{\partial^2 \phi}{\partial x'^2}+\frac{\gamma^2v^2}{c^4}\frac{\partial ^2\phi}{\partial t'^2}$$ اما هنوز متوجه نشدم.. از آنجایی که همه $\gamma^2$ لغو ویرایش نهایی. انجام شد! $$ \frac{\gamma^2 v^2}{c^2}\frac{\partial ^2 \phi}{\partial x'^2}-\gamma^2\frac{\partial^2 \phi }{\partial x'^2}=\frac{\gamma^2v^2}{c^4}\frac{\partial ^2\phi}{\partial t'^2}-\frac{\gamma^2}{c^2}\frac{\partial^2 \phi}{\partial t'^2}$$ $$\gamma=\frac{1}{ \sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}} $$ $$ \left( \frac{1}{1-\frac{v^2}{c^2}}\right)\frac{v^2}{c^2}\frac{\partial ^2 \phi}{\partial x '^2}-\left( \frac{1}{1-\frac{v^2}{c^2}}\right)\frac{\partial^2 \phi}{\partial x'^2} =\چپ( \frac{1}{1-\frac{v^2}{c^2}}\right)\frac{v^2}{c^4}\frac{\partial ^2\phi}{\partial t '^2}-\left( \frac{1}{1-\frac{v^2}{c^2}}\right)\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \ phi}{\ جزئی t'^2}$$ $$ \left( \frac{v^2}{c^2-v^2}\right)\frac{\partial ^2 \phi}{\partial x'^2}- \left( \frac{1}{1-\frac{v^2}{c^2}}\right)\frac{\partial^2 \phi}{\partial x'^2}=\left( \frac{v^2}{c^2-v^2}\right)\frac{\partial ^2\phi}{\partial t'^2}\frac{1}{c^2}-\left ( \frac{1}{1-\frac{v^2}{c^2}}\right)\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \phi}{\partial t' ^2} $$ $$\frac{\partial \phi^2}{\partial x'^2}\left(\frac{v^2}{c^2-v^2}- \frac{1}{1-\frac {v^2}{c^2}}\right)=\frac{\partial^2 \phi}{\partial t'^2}\frac{1}{c^2}\left(\frac{v^2}{c^2-v^2}- \frac{1}{1-\frac{v^2} {c^2}}\right) $$ $$ \frac{\partial^2\phi}{\partial x'^2}=\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2\ phi}{\partial t'^2} $$
|
لورنتز تغییر ناپذیری معادله موج
|
11065
|
ویدئویی از آزمایشی از دانشگاه مکزیک با استفاده از شربت ذرت (بسیار چسبناک) و آب وجود دارد. آنها با چرخاندن میل لنگ در یک ظرف مخلوط می شوند، اما هنگامی که میل لنگ در جهت مخالف چرخانده می شود، کاملاً مخلوط نمی شوند. من می دانم که این دو مایع در واقع با هم ترکیب نمی شوند، اما چگونه می توان قطرات شربت را به حالت اولیه خود بازگرداند. به نظر می رسد که آنتروپی بسیار کاهش یافته است. آیا افزایش معتدل مایعات (از طریق چرخاندن میل لنگ) جواب می دهد؟
|
کاهش آنتروپی با استفاده از جریان استوک؟
|
121643
|
وقتی در مورد نحوه عملکرد این مفهوم می خوانم، بسیار محکم به نظر می رسد. اما در واقعیت شتابسنجها آنقدر نادقیق هستند که باید با روشهای جایگزین برای اصلاح موقعیتهایشان پیکربندی شوند. من در مورد استفاده از شتاب سنج برای اندازه گیری موقعیت صحبت می کنم. بسیار محکم به نظر می رسد، اما پس از آن برای کاربردهای بسیار محدود عملی نمی شود.
|
چرا شتاب سنج دقیق وجود ندارد
|
43613
|
اجازه دهید $\mathbf{E}(r,t),\mathbf{B}(r,t)$ دو فیلد برداری باشد (در $\mathbb{R}^3$)، s.t. آنها معادلات $t=0$ را برآورده می کنند: 1. $\nabla \cdot \mathbf{B}(r,0)=0.$ 2. $\nabla \cdot \mathbf{E}(r,0)= \frac{\rho(r,0)}{\epsilon_0}.$ اکنون سؤال این است: $\mathbf{E}$ چه ویژگیهایی دارند و $\mathbf{B}$ به منظور برآورده کردن معادله 1 و 2 برای همه $t>0$؟ من فکر می کنم $\mathbf{B}$ باید مستقل از $t$ باشد، یعنی $\mathbf{B}(r,t)=\mathbf{B}(r,0)$ برای همه $t>0$. اما $\mathbf{E}$ چطور؟ آیا پاسخ به تابع $\rho(r,t)$ بستگی ندارد؟
|
معادلات واگرایی (مکسول)
|
43610
|
آیا برهمکنش فوتون، برهمکنش الکترواستاتیکی در خارج از هسته و برهمکنش گرانشی همه ناشی از امواج الکترومغناطیسی است؟ و آیا می توان با امواج د بروگلی شناسایی کرد؟ من به نظریه ای فکر کردم که در آن فرض می شود که برهمکنش فوتون، برهمکنش الکترواستاتیکی خارج از هسته و برهمکنش گرانشی همه ناشی از امواج الکترومغناطیسی است و می توان آن را با امواج دو بروگل شناسایی کرد تا توضیح دهد که چگونه نیروی گرانش بین ذرات عمل می کند. بنابراین آیا این فرض می تواند از نظر نظری و تجربی درست باشد. لطفا نظرات خود را در این مورد در پاسخ خود اضافه کنید و لطفاً توضیح دهید که چرا یا چرا .
|
سوالی در مورد امواج د بروگلی؟
|
81021
|
سیم های معمولی در فرکانس های بالا بسیار تلف می شوند. **آیا این به دلیل اثر پوست است؟** تراشه های کامپیوتری مبتنی بر پلاسمون، زیرا پلاسمون ها می توانند فرکانس های بسیار بالاتری را پشتیبانی کنند (حدود 100 THz). آیا نوسانات الکترون آزاد در پلاسمون های فلزی وجود ندارد. تفاوت آنها چیست و چرا می توانند چنین فرکانس های نوری بالایی را پشتیبانی کنند؟
|
ترانزیستور مبتنی بر پلاسمون در مقابل ترانزیستور معمولی
|
16306
|
چرا کهکشان ها به طور کلی در مقیاس نجومی از یکدیگر دور می شوند؟ کدام پاسخ از موارد زیر صحیح است؟ این به دلیل نظریه انفجار بزرگ است، همه چیز فقط از هر چیز دیگری در مقیاس نجومی دور می شود، به دلیل انفجاری که در گذشته اتفاق افتاده است، فقط با اینرسی. به این دلیل است که بین کهکشان ها همیشه فضا ایجاد می شود، به همین دلیل است که آنها از یکدیگر دور می شوند. مانند کشیدن نقطه روی یک ورق لاستیکی، سپس شروع به کشش آن ورق لاستیکی کنید. نقاط حرکت نمی کنند، فقط فضای بیشتری بین آنها ایجاد می شود. کدام پاسخ درست است؟ و اگر پاسخ دوم درست باشد، آیا فقط فضا در حال ایجاد است یا فضازمان؟
|
چرا هر کهکشانی از هر کهکشان دیگری در مقیاس نجومی دور می شود؟ به دلیل انفجار یا به دلیل ایجاد فضا؟
|
68066
|
این در زمینه مکاتبات AdS/CFT. من در حال خواندن این بررسی در AdS/CFT Aharony et هستم. al. (بررسی MAGOO) چکیده را میتوانید در اینجا بیابید. معادله (2.50) مقاله بالا گروههای تقارن $R$ از ابرتقارنهای توسعهیافته را در $AdS_{p+2}$ فهرست میکند. او از نماد زیر برای گروه استفاده می کند: > $AdS_5: SU(2,2 | {\cal N}/2),~{\cal N}=2,4,6,8$ آیا کسی می تواند این نماد را برای من توضیح دهد ?
|
نماد نظریه گروهی مورد استفاده در فیزیک (AdS/CFT)
|
81028
|
من اخیراً (در سطح پایه) در مورد آزمایش دو شکاف و اینکه چگونه عمل صرف مشاهده می تواند باعث فروپاشی تابع موج شود، همانطور که می گویند، مطالعه کرده ام. به نظر من این به طرز شگفت انگیزی جذاب است و طبیعتاً باعث ایجاد سؤالاتی می شود. به طور خاص، سناریوی زیر را در نظر بگیرید: من آزمایش دو شکاف را انجام میدهم و تشخیص میدهم که از کدام شکاف عبور کرده و دادهها را به رایانهای ارسال میکنم. همانطور که من متوجه شدم این باعث می شود که تابع موج از بین برود. حالا تصور کنید که من داده ها را در حالی که توسط کامپیوتر خوانده می شود حذف می کنم. اگر اشتباه نکنم، تابع موج در این مورد از بین نمی رود، زیرا هیچ راهی برای من وجود ندارد که تشخیص دهم از کدام شکاف عبور کرده است. _حالا،_ تصور کنید که من این باور را دارم که داده ها در حال حذف شدن هستند، در حالی که در واقع روی دیسک ذخیره می شوند. در این صورت چه اتفاقی خواهد افتاد؟ با فرض اینکه من هرگز در مورد وجود داده های ذخیره شده با خبر نباشم، آیا تابع موج از بین می رود؟
|
آیا مشاهده ناآگاهانه می تواند باعث فروپاشی تابع موج شود؟
|
98979
|
یک استوانه توخالی، بدون بالا یا پایین، به شعاع $R$ و طول $L$ به طور یکنواخت با چگالی $\sigma>0$ شارژ می شود. من باید نقطه ای را در فضایی پیدا کنم که در آن یک شارژ نقطه $q>0$ باید از $\infty$ با سرعت $v\rightarrow0$ کشیده شود تا کار انجام شده حداکثر باشد، بنابراین باید نقطه را با حداکثر پیدا کنم. بالقوه کاری که من انجام دادم این بود که میدان الکتریکی را با استفاده از قانون گاوس پیدا کردم و سپس $V(\infty)=0$: $0<\rho < R: E=0 \\\R<\rho < \infty: E=\ را تنظیم کردم. frac{\sigma R}\rho$ so $V(\rho)=-\int\limits_\infty^\rho{E.dl}$ . برای $R<\rho<\infty$ من $V(\rho)=\sigma R \ln(\infty/\rho) $ دریافت می کنم، بنابراین اینجا من نمی دانم چه کار کنم. شاید نباید از قانون گاوس استفاده میکردم و دلار E$ را به روش کلاسیک محاسبه نمیکردم و روی سیلندر ادغام میشد، اما انتگرال بسیار پیچیده به نظر میرسد. این مشکل در یک امتحان مطرح شد و به من اعتماد کنید، اگر انتگرال واقعاً پیچیده است، قرار نبود این کار را به این صورت انجام دهم. خب، چه کار باید بکنم؟
|
پتانسیل الکتریکی روی یک لوله با بار یکنواخت
|
129918
|
من با برخی از راه حل های گرد و غبار در نسبیت عام کار کرده ام، و محاسبه تانسور انحنای ریمان را تمرین کرده ام، و به یک متریک عجیب برخوردم: متریک Tolman-Bondi-de Sitter. یک جستوجوی سریع اینترنتی (برای تکمیل کتابی که دارم میخوانم) میتواند به شما بگوید که گرد و غبار کروی را توصیف میکند، در حالی که یک ثابت کیهانی را در نظر میگیرد. این یک راه حل بسیار ساده است، با یک عنصر خط به شکل $$ds^2=dt^2-e^{-2\Psi(t,r) } dr^2-R^2 (t,r)d\ theta^2-R^2 (t,r) \sin^2\theta d\phi^2$$ یک اصطلاح وجود دارد که من را کمی گیج کرده است و نمی توانم توضیحی برای آن در یک کلمه پیدا کنم کتاب یا در اینترنت: $\Psi(t,r)$ در ابتدا، فکر کردم که باید یک تابع موج ساده باشد، اما پس از بررسی بیشتر آن، کاملا مطمئن نیستم. چیست و اهمیت آن در متریک چیست؟
|
تابع ناشناخته در متریک Tolman-Bondi-de Sitter
|
68067
|
من میدانم که یک تفسیر کلی از برهمکنشهای $1/r^2$ این است که ذرات مجازی رد و بدل میشوند، و برای حفظ شار آنها در کرههایی با شعاعهای مختلف، باید قانون مربع معکوس را در نظر گرفت. این اساساً به ماهیت سه بعدی فضا بستگی دارد. نسبیت عام فرض نمی کند که ذرات با جرم صفر مبادله شوند. تفسیر قانون $1/r^2$ برای گرانش در زبان GR چیست؟ آیا این یک نوع شار است که حفظ شده است؟ آیا این یک فرض است؟ توجه داشته باشید که من واقعاً علاقه ای به مشتق کامل ندارم (GR به اندازه کافی نمی دانم). تفسیر فیزیکی بهتر است. سوال مرتبط: آیا قانون گرانش نیوتن با نسبیت عام سازگار است؟
|
نسبیت عام چگونه به قانون مربع معکوس می رسد
|
65765
|
زمین حامل بار الکتریکی منفی تقریباً 500 هزار کولن است (طبق منابع مختلفی که من دیده ام). بنابراین، اگر زمین را لمس کنم، باید مقداری از این بار الکتریکی (از طریق رسانش) را بردارم و بار منفی پیدا کنم. با فرض اینکه زمین را می توان به عنوان یک کره رسانا با شعاع $\small 6371 [\text{km}]$ و من را به عنوان یک کره رسانا با شعاع $\small 1 \small[\text m]$ مدل کرد، در حدود چقدر بار منفی من جمع می کنم؟ دلیلی که میپرسم این است که سعی میکنم به خودم ثابت کنم که اتصال زمین واقعاً یک جسم باردار را خنثی میکند (یعنی تمام بار جسم را به زمین منتقل میکند). با استفاده از معادله شناخته شده برای دو کره رسانا متصل با شعاع های مختلف (به مثال 3-13 در صفحه 115 در الکترو مغناطیسی میدان و موج، ویرایش دوم دیوید چنگ مراجعه کنید)، من $\small 0.0785 [\text C]$ را محاسبه می کنم، که خیلی بزرگ است و باید اشتباه باشد. محاسبه من این است: $V_\text{sphere}=k\times Q_1/r_1 $ (پتانسیل رسانایی کره با شعاع $r_1$ و شارژ خالص $Q_1$) $V_\text{earth}=k\times Q_2 /r_2$ (پتانسیل کره رسانا با شعاع $r_2$ و شارژ خالص $Q_2$) که $k$ یک ثابت است. اگر کره زمین را لمس کند، پتانسیل آنها ($V_\text{sphere}$ و $V_\text{earth}$) باید برابر باشد، با این فرض که بارهای رسانای کروی ممکن است به طور یکنواخت مختل در نظر گرفته شوند. با تنظیم $V_\text{Sphere}=V_\text{earth}$، دریافت میکنیم: $Q_1/r_1=Q_2/r_2$ تنظیم $\quad Q_1+Q_2=Q_\text{total}$، بازده:$\quad Q_1=Q_\text{total}\times r_1/(r_1+r_2)$ جایگزین $Q_\text{total}=500,000[\text C],\quad r_1=1 [\text m],\quad r_2=6371000 [\text m]$ دریافت میکنم: $Q_1=0.0785[\text C]$ . من احساس میکنم این عدد خیلی زیاد است که درست باشد. اگر کوپلینگ را در نظر بگیرید (با مدل سازی زمین به عنوان صفحه PEC، شارژی که من محاسبه می کنم فقط بزرگتر می شود!). من اینجا چه غلطی می کنم؟ به نظر می رسد هیچ راهی برای جمع آوری $\small-0.0785 [\text C]$ با لمس زمین وجود ندارد.
|
با لمس زمین چقدر بار منفی جمع می کنم؟
|
90298
|
این به این سوال مربوط می شود: آیا وزن ساعت شنی با ریزش شن ها در داخل آن تغییر می کند؟ در دانشگاه بریگام یانگ، نمایشگری متشکل از یک بطری لیتری مهر و موم شده با یک ساعت شنی بسته شده وجود دارد. وقتی کسی بطری را بر می گرداند، ساعت شنی شناور می شود و شن ها به سمت پایین می روند. در نهایت، ساعت شنی به یک مرحله انتقال می رسد و به سرعت از شناور به غرق شدن تغییر می کند. در کنارش علامتی دارد که می گوید برای طعمه ماهیگیری است و اگر جواب را دریافت کردید نباید آن را فاش کنید. چه چیزی باعث می شود تا اینقدر سریع از شناور به غرق شدن تبدیل شود؟
|
آیا ریزش شن در ساعت شنی شناور می تواند باعث غرق شدن آن شود؟ (تا سوال ساعت شنی دنبال کنید)
|
126697
|
گروه پایداری $G_\Sigma$ زیرگروهی از گروه Poincare $P(1;3)$ است. مولدهای آن $X$ به شکل ** جلویی** ابرسطح $\Sigma: x^+ = 0$ را ثابت میگذارند. با عبارات متفاوت آنها شرط را برآورده می کنند: $x'^{+} = x^+ + [x^+, X] = x^+ = 0$. بنابراین، برای مولدهای $X$ گروه پایداری $$ [x^+, X]=0 داریم. $$ چگونه می توانم موضوع ترک غیرمتغیر سطح فوق العاده را با این شرط مرتبط کنم: $x'^{+} = x^+ + [x^+, X] = x^+ = 0$؟
|
گروه پایداری گروه پوانکر
|
98972
|
اصل عدم قطعیت بیان می کند که $$\sigma _{{x}}\sigma _{{p}}\geq {\frac {\hbar }{2}}.$$ از منابع بسیاری ذکر شده است که توزیع احتمال موقعیت و تکانه ذره از توزیع گاوسی پیروی می کند. چرا توزیع گاوسی است؟ آیا این توزیعی است که عدم قطعیت را به حداقل می رساند؟ آیا این توزیع قطعاً برای اصل عدم قطعیت صادق است یا می تواند در شرایط مختلف متفاوت باشد؟ آیا این موضوع ثابت شده است؟ فرمول های توزیع احتمال موقعیت و تکانه یک ذره آزاد چیست؟ چگونه این از تابع موج بدست می آید؟ فرمول های توزیع احتمال برای موقعیت و تکانه برای سیستمی متشکل از 2 بوزون یکسان که با فاصله $R$ از هم جدا شده اند چه خواهد بود؟
|
توزیع احتمال گاوسی؟
|
126035
|
فرض کنید من یک ورق لاستیکی مسطح دوبعدی بزرگ با سفتی مشخص دارم. من نقطه ای را روی صفحه در مختصات قطبی $(\rho، \theta)$ علامت گذاری می کنم. سپس یک مداد در وسط برگه فرو می کنم و مداد را همانجا می گذارم. مداد یک سوراخ گرد با شعاع $r$ ایجاد می کند که در مرکز $(0, 0)$ قرار دارد. با فرض اینکه ورق به بعد سوم تا نمی شود، نقطه ای که در ابتدا علامت گذاری کردم از مرکز فاصله گرفته و اکنون در ($\rho'$, $\theta$) است. مقدار $\rho'$ به عنوان تابعی از $\rho$ چقدر است؟ من به مورد خاصی که $\rho = 0$ است اهمیتی نمی دهم.
|
چگونه یک ورق لاستیکی الاستیک دو بعدی در هنگام قرار دادن یک جسم گرد در آن کشیده می شود؟
|
57128
|
فرض کنید یک خودکار سلولی دارای مقدار $b(r,t)$ متعلق به $Q$ در سایت $r$ و زمان $t$ است، که $Q$ مجموعه ای از حالت های ممکن در هر سایت است. اجازه دهید $N(r,t)$ مقادیر حالتهای همه سایتها در برخی از همسایگیها (مانند فون نویمان یا مور) $r$ در زمان $t$ باشد که به ترتیب متعارفی گرفته شدهاند. سپس قانون خودکار سلولی $$b(r, t + 1) = F(N(r, t))$$ است که در آن $F$ تابع بهروزرسانی است. فرض کنید $Q = \\{0، 1\\}$ است تا در هر سایت یک بیت داشته باشیم. یکی از راههای ساخت اتوماتای سلولی برگشتپذیر (RCA) این است که به قوانینی به شکل $b(r, t + 1) = F(N(r, t)) \text{ xor } b(r, t - 1) نگاه کنیم. $ برای اینکه ببینید چرا این برگشت پذیر است، چگونه برای $b(r, t -1)$ بر حسب $b(r, t)$ و $b(r +1, t)$ حل کنیم. آیا به این معنی است که این از شرایطی حتی قوی تر از برگشت پذیری پیروی می کند؟ به نظر می رسد یکی از معایب ظاهری این رویکرد این است که محاسبه $b(r, t+1)$ علاوه بر آن در زمان $t$، نیاز به آگاهی از وضعیت در زمان $t-1$ نیز دارد. آیا راهی برای رفع این مشکل با اضافه کردن حالت اضافی در یک سایت وجود دارد تا وضعیت در زمان $t + 1$ فقط به آن در زمان $t$ بستگی داشته باشد؟ آیا توابع دیگری به جز $\text{xor}$ وجود دارد که بتوان از آنها برای ایجاد RCA به روش فوق برای $Q = \\{0, 1\\}$ استفاده کرد؟
|
اتوماتای سلولی برگشت پذیر
|
98975
|
گروه منسجم جهانی در دو بعدی $SL(2,\mathbb{C})$ است. متشکل از تبدیلهای خطی کسری است که کره ریمان را به صورت دوگانه در خود ترسیم میکند و بعد محدود است. با این حال، هنگام مطالعه $CFT_2$، مردم همیشه از جبر کامل Virasoro استفاده میکنند، نه فقط از $L_{0,\pm1}$ که در واقع به تبدیلهای معکوس تبدیل میشوند. میخواهم بدانم چرا مردم L_n$های دیگر را تقارن نظریه میدانند. من میدانم که هویتهای Ward عباراتی محلی هستند و میتوانم یک وصله مختصات را در نظر بگیرم که در آن تبدیلهای منسجم اضافی دوگانه هستند تا روابط بین توابع همبستگی در این وصله به دست آید. من همچنین با نمایش های جبر ویراسورو و محدودیت تقارن آشنا هستم. با این حال، ما در حال انجام مکانیک کوانتومی هستیم، و تقارن این نظریه باید من را از یک حالت فیزیکی به حالت دیگر ببرد. علاوه بر این، تقارن باید معکوس داشته باشد که این تبدیل را خنثی کند. این بدان معناست که فضای فیزیکی هیلبرت باید خود را به صورت بازنمایی از تقارن های نظریه سازماندهی کند. با این حال، دگرگونیهای منسجم محلی نمیتوانند معکوس داشته باشند، و بنابراین تا آنجا که من میدانم گروهی را تشکیل نمیدهند. پس چرا فرض می شود که حالات یک $CFT_2$ باید خود را در نمایش هایی از جبر Virasoro سازماندهی کنند؟ (من می دانم $L_{n \leq -2}|0\rangle\neq 0$, $\langle 0|L_{n\geq 2} \neq 0$ بنابراین همه به جز $L_{0,\pm 1 }$ در خلاء ورودی/خروجی خود به خودی شکسته می شوند، اما این موضوع مرتبط نیست زیرا حالت های تئوری همچنان در ماژول های Verma جمع می شوند زیرا فرض می شود که Virasoro تقارنی از نظریه است که فقط توسط خلاء نقض می شود). سوال من اساساً به این خلاصه میشود: چگونه میتوانم تقارنهایی برای یک نظریه داشته باشم که معکوس نیستند؟ من از هر نظری که سردرگمی من را برطرف کند، سپاسگزارم.
|
چرا ما تصور میکنیم که تبدیلهای منسجم محلی در CFT دوبعدی تقارن هستند
|
13404
|
فرض کنید دو کره رسانا و هم مرکز با شعاع $a_1$ و $a_2$ به ما داده شده است. کره داخلی با شارژ $q$، کره بیرونی با شارژ $-q$. من می توانم ظرفیت این سیستم را با محاسبه اختلاف پتانسیل $U$ بین صفحات محاسبه کنم و سپس از تعریف $C = q / U$ استفاده کنم. این به اندازه کافی آسان است و در واقع نتیجه درستی به من می دهد $$C = \dfrac{4\pi \epsilon_0}{a_1^{-1} - a_2^{-1}}$$ اما اکنون سعی کردم $C$ را محاسبه کنم با پیدا کردن انرژی ذخیره شده در سیستم به دو روش مختلف: ابتدا عبارت $$W_{el} = \frac12 \frac {q^2}C$$ برای انرژی ذخیره شده در هر خازن حالا می خواستم این را با انرژی ذخیره شده در میدان الکتریکی مقایسه کنم (چون انرژی اینجاست، درست است؟!) $$E(r) = \begin{cases}\frac1{4\pi \epsilon_0} \frac q {r^2} & a_1 < r < a_2 \\\ 0 & \text{otherwise}\end{cases}$$ برای استخراج مجدد فرمول بالا برای $C$. چگالی انرژی $w_{el} = \frac {\epsilon_0} 2 E^2$ است، بنابراین انرژی ذخیره شده در میدان الکتریکی \begin{eqnarray*} W_{el} &=& \int w_{el} است. \;\mathrm{d}V \\\ &=& 4\pi \int_{a_1}^{a_2} \frac{\epsilon_0}2 \left(\frac1{4\pi \epsilon_0} \frac q{r^2}\right)^2 r \; \mathrm dr \\\ &=& \frac1{4\pi \epsilon_0}\frac{q^2}{2} \int_{a_1}^{a_2} \frac{\mathrm d r}{r^3} \ \\ &=& \frac1{4\pi \epsilon_0}\frac{q^2}{2} \frac14\left(\frac 1{a_1^4} - \frac1{a_2^4} \right) \end{eqnarray*} با مقایسه این دو عبارت $$C = \dfrac{16\pi \epsilon_0}{a_1^{-4} - a_2 به دست میآید ^{-4}}$$ بنابراین سؤال من این است: چرا این اشتباه است؟ انرژی در این خازن کجا ذخیره می شود، اگر در میدان الکتریکی نیست (که به نظر نمی رسد - مگر اینکه من در نتیجه گیری در جایی اشتباه کرده باشم ...)؟ **ویرایش:** من همچنین متوجه شدم که نتیجه دوم را می توان به صورت $$C = \dfrac{4\pi \epsilon_0}{a_1^{-1} - a_2^{-1}}\frac 4{ بازنویسی کرد. a_1^{-3} + a_1^{-2}a_2^{-1} + a_1^{-1}a_2^{-2} + a_2^{-3}}$$ اما نمیدانم که آیا این اهمیتی دارد یا خیر. از خواندن متشکریم و از هرگونه کمکی بسیار قدردانی خواهیم کرد! :)
|
ظرفیت دو کره هم مرکز، نتایج متناقض
|
128745
|
می خواستم بدانم آیا می توان ضریب درگ را با اجازه دادن به یک جسم برای رسیدن به سرعت نهایی محاسبه کرد؟ آیا می توانید فرمول سرعت پایانی را مجدداً تنظیم کنید تا ضریب درگ را بدست آورید؟
|
چگونه ضریب درگ را با استفاده از سرعت پایانی محاسبه کنیم؟
|
60733
|
من شنیدم که این جمله درست است. با این حال، به نظر من عجیب است. تعداد ریز حالت های ممکن هنوز یکسان است، پس آیا آنتروپی ثابت نیست؟
|
چرا افزایش دما در حجم ثابت آنتروپی را افزایش می دهد؟
|
57129
|
یک $\frac{d^3x}{dt^3}$ نباشید همه اینها به چه معناست؟
|
منظور از مشتق سوم چاپ شده روی این تی شرت چیست؟
|
28846
|
حالت فروپاشی کربن 8 به عنوان XP در این جدول ذکر شده است. هیچ یک از مراجعی که من به آنها نگاه کردم XP را به عنوان حالت واپاشی فهرست نکردند. چیست>
|
XP حالت واپاشی هسته رادیواکتیو
|
94627
|
طبق ویکی پدیا، رنگ قرمز 430-480 هرتز و بنفش 670-750 هرتز است. رنگ های قرمز و بنفش چه فرکانس هایی دارند؟ آیا آنها بالاتر از قرمز خواهند بود؟ یا کمتر از بنفش؟ رنگ های مقابل چه ویژگی های فیزیکی دارند؟ فیروزه ای رنگ مخالف قرمز است. زرد رنگ مخالف آبی است. سبز رنگ مخالف سرخابی است. آیا می توان آن را به صورت ریاضی بیان کرد؟
|
چرا چرخه رنگ به اطراف می پیچد؟
|
94624
|
برای یک ذره اسپین 1/2 دو حالت اسپین دارید، یا بالا یا پایین که متعامد هستند. اما در مورد یک ذره اسپین 1 که دارای 3 حالت چرخش است، یا بالا، پایین، نه بالا/نه پایین، چطور؟
|
آیا همه حالت های اسپین متعامد هستند؟
|
28848
|
تا آنجا که من می دانم و از ملاحظات طبیعی بودن، یک جرم هیگز 125 گیگا ولت برای MSSM نسبتاً بزرگ است. این به این دلیل است که در MSSM $$m_h^2 \lesssim M_z^2 \cos^22\beta + \Delta$$ که $\Delta$ نشان دهنده اصلاحات حلقه بالا/توقف هیگز است. به شکل $$\Delta \sim \ln(\frac{m_\text{stop}}{m_\text{top}}) + \text{mixing}$$ بهعلاوه، جرم Z توسط هیگز تعیین میشود. پارامتر جرم، $m_{H_u}، $ و $\mu$ (در حد بزرگ $\tan\beta$، یعنی $\tan\beta \geq 10$). و $m_{H_u} \sim - m_\text{stop}$، بنابراین هرچه $m_\text{stop}$ بزرگتر باشد، تنظیم دقیق در MSSM بزرگتر است. اکنون، تنها با $m_\text{stop}$ بزرگ (و مخلوط کردن) می توان به جرم هیگز بزرگتر از کران LEP/LHC رسید. اما همانطور که گفتم این قبلاً با تنظیم دقیق بزرگ مرتبط است. بنابراین، در این دیدگاه، یک جرم هیگز 125 GeV برای MSSM بزرگ است. (حداقل برای cMSSM.) با این حال، من متوجه شدم که برخی از مردم فکر می کنند 125 GeV بسیار کمتر از آن چیزی است که MSSM پیش بینی می کند! الان اینو اصلا نمیفهمم پس لطفاً کسی توضیح دهد که این دیدگاه بر چه اساسی استوار است؟
|
آیا هیگز 125 گیگا ولتی برای MSSM بزرگ (یا کوچک) است؟
|
61868
|
در سخنرانی استیون واینبرگ در مورد مکانیک کوانتومی (ص 342)، او می نویسد: > همبستگی بین اسپین های دو ذره را می توان به صورت > مقدار متوسط حاصلضرب مولفه $\hat{a}$ از اسپین بیان کرد. از > ذره 1 و جزء $\hat{b}$ از اسپین ذره 2: > > $\langle (\textbf{s1} \cdot \hat{a}) (\textbf{s2} \cdot \hat{b}) \rangle = > -\frac{\hbar^2}{4} \int{d\lambda\ \rho(\lambda) S (\hat{a}، \lambda) > S(\hat{b}، \lambda)}$ > > که در آن $\hat{a}$ و $\hat{b}$ هر دو بردار واحد هستند. > > در مکانیک کوانتومی، ما داریم: > > $\langle (\textbf{s1} \cdot \hat{a}) (\textbf{s2} \cdot \hat{b}) \rangle = > -\frac{ \hbar^2}{4} \hat{a} \cdot \hat{b}$ > > هیچ مانعی برای ساخت تابع $S$ و یک احتمال وجود ندارد > چگالی $\rho$ که برای هر جفت جهت مساوی است > $\hat{a}$ و $\hat{b}$. آیا کسی می تواند دقیقاً برای من توضیح دهد که چگونه این کار انجام می شود و $S(\hat{a}، \lambda)$ و $\rho(\lambda)$، همراه با متغیرهای پنهان $\lambda$ چه خواهد بود؟ حدس من این است که از آنجایی که ما چیزی را می خواهیم که از نظر چرخشی ثابت باشد زیرا فقط به محصول نقطه ای بستگی دارد، ما مقداری $S$ و متغیرهای پنهان $\lambda$ می خواهیم که به خوبی تحت چرخش عمل کنند. از طرف دیگر، از آنجایی که معادله اول یک نظریه متغیر پنهان محلی است، من فکر کردم که این امر با نابرابری های بل امکان پذیر نیست...
|
مکانیک کوانتومی - متغیرهای پنهان
|
82596
|
یک ماهواره زمانی در مدار دایره ای قرار می گیرد که موتورهای آن برای اعمال نیروی کمی در جهت سرعت برای یک بازه زمانی کوتاه روشن می شوند. آیا مدار جدید به زمین دورتر است یا نزدیکتر؟ راه حل این است که مدار جدید دورتر است (که همچنین شهودی است) و با بیان این که افزایش مثبتی در انرژی کل وجود دارد که با فرمول: $$\:E_{T}=-\frac توجیه می شود، توجیه می شود. {GMm}{2r}$$ و این بیان میکند که افزایش در کل انرژی باعث ایجاد شعاع بزرگتری میشود. بنابراین، مدار جدید دورتر است. با این حال، وقتی به این معادله که سرعت را با شعاع مرتبط میکند، مشکل ایجاد میشود: $$\:v^2=\frac{GM}{r}$$ از آنجایی که نیروی کوچک در جهت سرعت بود، یک افزایش سرعت باید منجر به کاهش شعاع شود به این معنی که مدار جدید طبق این معادله نزدیکتر است. چرا استفاده از معادله اول صحیح است، در حالی که معادله دوم اشتباه است؟ چرا معادله دوم در اینجا کار نمی کند؟ با تشکر
|
یک ماهواره در مدار، موتورهای خود را برای مدت کوتاهی روشن می کند. آیا مدار جدید نزدیکتر است یا دورتر؟
|
2398
|
برای آزمایشی که امیدوارم به زودی در جانز هاپکینز انجام دهم، به دو لنز متفاوت نیاز دارم. اولی باید به تمام طول موج های بالای 500 نانومتر اجازه عبور بدهد (در نتیجه یک فیلتر بالا گذر) و هر چیز دیگری را قطع کند. دومی باید به تمام طول موج های زیر 370 نانومتر اجازه عبور بدهد (در نتیجه یک فیلتر پایین گذر) و هر چیز دیگری را قطع کند. دانش من از اپتیک در حد متوسط است. من میدانم که شیشههای قدیمی و خوب نور فرابنفش را برش میدهند، اما به چیز خاصتری امیدوار بودم. آیا کسی از تئوری لازم برای تنظیم مواد برای ساخت چنین فیلترهایی اطلاع دارد؟ حقیقت را بگویم، من یک تجربی هستم، بنابراین به سادگی با دادن یک منبع خرده فروشی که چنین لنزهایی دارد، من را به جایی می رساند که باید بروم! اما یادگیری تئوری نیز خوب خواهد بود. ممنون سام
|
آیا لنزهای بالا/پایین گذر وجود دارند؟
|
94628
|
من می خواهم معادله حرکت میدان اسکالر $\phi$ را با تغییر عمل زیر در نسبیت عام پیدا کنم. نسبیت خاص: $$ S = -\tfrac{1}{2}\int d^4\xi\, \eta^{ab} \partial_a \phi\partial_b\phi $$ نسبیت عام: $$ S = -\ tfrac{1}{2}\int d^4x \sqrt{g}\, g^{\mu\nu} \partial_{\mu} \phi\partial_\nu \phi $$ من توانستم معادله صحیح را با استفاده از مشتقات کوواریانت بدست بیاورم. از آنجایی که آنها نسبت به ادغام جزئی متریک ثابت هستند و یک $ \Box\phi = 0 $ بدست میآید. اما از آنجایی که برای میدان اسکالر، کوواریانت و مشتقات جزئی یکسان هستند، میخواستم عمل را با مشتقات جزئی تغییر دهم. توجه: $\phi \rightarrow \phi + \delta\phi$ $$ \begin{align} \delta S &= -\tfrac{1}{2}\int d^4x \sqrt{g}\, (g ^{\mu\nu} \partial_{\mu} \delta\phi\partial_\nu\phi + g^{\mu\nu} \partial_{\mu} \phi\partial_{\nu} \delta\phi ) \\\ % &=-\int d^4x \sqrt{g}\, g^{\mu\nu} \partial_{\mu} \delta\phi \partial_\nu\delta\phi \\\ % &=\int d^4x \, \partial_\nu(\sqrt{g}\,g^{\mu\nu}\partial_\mu\phi)\delta\phi \end{align} $$ خط سوم پس از ادغام جزئی بدست میآید. اما در این مرحله من گیر کرده ام. من تعریف زیر را می دانم: $$ \Box\phi = \tfrac{1}{\sqrt{g}}\partial_\mu(\sqrt{g}g^{\mu\nu}\partial_\nu\phi) $$ اما من قادر به تبدیل راه حل به دست آمده خود به این نیستم. با تشکر از کمک شما!
|
معادله حرکت میدان اسکالر از طریق اصل تغییرات در نسبیت عام
|
116383
|
دو شی ارائه شده در شکل زیر را در نظر بگیرید. جرم اجسام برابر است و فاصله آنها 60 ثانیه نوری است. فرض کنید در 30 ثانیه جسم سمت چپ را 3 ثانیه نوری به سمت چپ حرکت می دهیم. این به ورودی انرژی نیاز دارد، فرض کنید برابر با X است. تغییر در انرژی پتانسیل نیز برابر با X است. اکنون، جسم سمت راست هنوز «نمیداند» که جسم چپ حرکت کرده است. جسم سمت چپ 30 ثانیه پیش جابجا شد و این اطلاعات 60 ثانیه نیاز دارد تا به جسم سمت راست برسد. ما 2 گزینه داریم: **A:** اکنون می توانیم جسم سمت راست را 3 ثانیه نوری به سمت راست با سرعت 0.1c حرکت دهیم. **B:** بعداً میتوانیم آن را با همان سرعت و با همان فاصله حرکت دهیم - فرض کنید بعد از 60 ثانیه. واضح است که مورد A به همان ورودی انرژی نیاز دارد که هنگام حرکت جسم سمت چپ = X. این به این دلیل است که جسم سمت راست هنوز فکر می کند جرم سمت چپ در همان مکان است. در مورد B جسم سمت راست «می داند» که جرم سمت چپ حرکت کرده است، بنابراین برای حرکت دادن آن به انرژی کمتری نیاز خواهیم داشت. انرژی مورد نیاز < X. حالت پایانی در A و B یکسان است. چرا می توان با 2 ورودی انرژی مختلف به آن دست یافت؟ اگر روش A را انتخاب کنیم افزایش انرژی پتانسیل کمتر از انرژی ورودی X است. انرژی از دست رفته کجاست؟ شاید سرعت گرانش بی نهایت باشد؟ 
|
سرعت گرانش
|
116388
|
سیمی که در میدان مغناطیسی قرار گیرد و جریان داشته باشد، نیروی لورنتس را تجربه می کند، کار توسط میدان الکتریکی انجام می شود و انرژی حفظ می شود. از منبع تغذیه به KE تبدیل می شود و سیم حرکت می کند. چگونه میتوانیم قضیه Poynting را برای بیان اینکه انرژی این سیستم همیشه حفظ میشود، اعمال کنیم؟ مشاهده کامل بقای انرژی از منبع برق برابر با کاری است که سیم هنگام به دست آوردن KE انجام می دهد.
|
آیا قضیه پوینتینگ را در این سیستم به کار می بریم؟
|
81022
|
دو جرم مساوی از جرم M به حلقه ای بدون جرم به شعاع R چسبانده شده اند که آزادانه به دور مرکز آن در یک صفحه عمودی بچرخد. زاویه بین جرم ها 2$\theta$ است. فرکانس نوسانات را بیابید. تلاش من برای یک راه حل این است ($\phi$ زاویه جابجا شده است): $$x_{m1}=-R\sin (\theta -\phi)$$ $$y_{m1}=-R\cos(\ تتا-\phi)$$ $$x_{m2}=R\sin(\theta+\phi)$$ $$y_{m2}=-R\cos(\theta +\phi)$$ I لاگرانژ من را گرفت و سپس معادلات اویلر لاگرانژ را بر حسب $\phi$ پیدا کرد. متوجه شدم که $$\ddot {\phi}=\frac{-g\cos(\theta)}{R}\sin\phi$$ بنابراین برای زوایای کوچک، $\sin(\phi)\approx\phi$ یعنی $\omega^2=\frac{g\cos(\theta)}{R}$ آیا کسی میتواند به من اطلاع دهد که منطقی است. فکر می کنم این کار را درست انجام دادم، اما کاملاً مطمئن نیستم. با تشکر ویرایش:: لاگرانژی: $$L=T-U=mR^2\dot{\phi}^2+2mg\cos(\theta)\cos(\phi)$$
|
سوال دینامیک لاگرانژی
|
427
|
نسبیت عام به ما می گوید که آنچه ما به عنوان گرانش درک می کنیم، انحنای فضا-زمان است. از طرف دیگر (همانطور که من می فهمم) گرانش را می توان به عنوان نیرویی بین اجسامی که در حال مبادله ذرات مجازی (فرضی) به نام گراویتون هستند درک کرد، مشابه روشی که نیروهای الکترومغناطیسی ناشی از اجسام مبادله فوتون مجازی هستند؟ حداقل در نگاه اول، این دو مفهوم متقابل به نظر می رسند. آیا توصیفی از گرانش وجود دارد که شامل هر دو باشد یا این تناقض یکی از مشکلات ترکیب GR با مکانیک کوانتومی است؟
|
ماهیت گرانش: گراویتون ها، انحنای فضا-زمان یا هر دو؟
|
75457
|
از آنجایی که اخیراً زیاد در مورد GR مطالعه میکنم، از خود میپرسیدم: چگونه گراویتونها (در صورت وجود ofc) بر نسبیت عام تأثیر میگذارند؟ از آنجایی که در GR، وقتی به ذرات در حال حرکت در فضا-زمان نگاه می کنیم، به اصطلاح فقط از نقطه نظر هندسی نگاه می کنیم. از آنجایی که گرانش با انحنای فضا-زمان از طریق معادلات اینشتین نشان داده می شود، نمی گوییم گرانش نیرویی است که بر اجسام تأثیر می گذارد، گرانش فقط انحنای است که بر اجسام تأثیر می گذارد. بنابراین، اگر گراویتون (گراویتون) وجود داشته باشد که واسطه گرانش به عنوان نیرویی در مدل استاندارد باشد یا نباشد، چگونه با دیدگاه گرانش به عنوان انحنای فضا و زمان سازگار می شود؟ من حدس می زنم که این یک سوال توسط برخی از دانشمندان پرسیده شده و به آنها پاسخ داده شده است، اما من واقعاً هرگز چیزی در مورد آن نخوانده ام. حتی یادم نمیآید که گراویتونها را در کتابهای استاندارد درباره GR دیده باشم. آیا توضیحاتی در مورد آن وجود دارد؟
|
گراویتون ها چگونه بر نسبیت عام تأثیر می گذارند؟
|
28840
|
من دو مجموعه داده (خوشه های کروی) دارم، یکی برای کهکشان آندرومدا و دیگری برای کهکشان راه شیری. من می خواهم توزیع خوشه های کروی بین دو کهکشان را با توجه به فاصله آنها از مرکز کهکشان مقایسه کنم، اما اندازه گیری هایی که آنها در هر کدام استفاده می کنند متفاوت است. آندرومدا دارای مکانهای X-Y برای GCها در دقیقههای قوسی، با R = sqrt(X^2 + Y^2) دادههای MW دارای مکانهای X-Y بر حسب kpc از مرکز کهکشانی است. همچنین مقدار R_gc (فاصله از مرکز کهکشانی) در kpc دارد. ساده ترین راه برای تبدیل یکی از این مجموعه ها چیست تا بتوانم این دو جمعیت را با هم مقایسه کنم؟ من فکر می کنم تبدیل داده های راه شیری به دقیقه های قوسی آسان تر باشد. من از روشی برای بدست آوردن مقادیر R_projected آگاه هستم، R_projected = Pi/4*R_gc، اما مطمئن نیستم که آیا این همان کاری است که باید انجام دهم. یا چیز دیگری هست که باید به آن نگاه کنم؟ با تشکر
|
کهکشان ها و شعاع پیش بینی شده در مقابل کمان ها
|
116967
|
این احتمالاً یک سردرگمی واقعا احمقانه است که من در مورد تعریف دیفرانسیل مختصات دارم، که فکر می کردم چیزهایی مانند $dx،dy،dz$ و غیره هستند. عنصر خط Minkowski $$ds^{2}=c^{2} dt^{2}-dx^{2}-dy^{2}-dz^{2}$$ متریک Minkowski را تعریف میکند $$\left[\eta_{\mu\nu}\right]=\left(\begin{array}{cccc} c^2 & 0 & 0 & 0\\\ 0 & -1 & 0 & 0\\ \ 0 & 0 & -1 & 0\\\ 0 & 0 & 0 & -1 \end{array}\right).$$ با استفاده از نماد شاخص، عنصر خط را می توان به صورت نوشتاری $ds^{2}=\eta_{\mu\nu}dx^{\mu}dx^{\nu}$. در کتابهای درسی من عبارات $dx^{\mu}،dx^{\nu}$ را دیدهام که «تفاوتهای مختصات» نامیده میشوند، که بهجز $dx^{0}=cdt$ خوب به نظر میرسد. میدانم که این بیاهمیت است، اما آیا درست است که $cdt$ را «دیفرانسیل مختصات» بنامیم؟ به نظر من یک دیفرانسیل مختصات $dt$ ضرب در $c$ به نظر می رسد.
|
متریک مینکوفسکی و تعریف دیفرانسیل مختصات؟
|
63426
|
برای یک ناظر بیرونی به نظر می رسد زمان در افق رویداد متوقف می شود. شهود من نشان می دهد که اگر در آنجا متوقف شود، باید به عقب برود. آیا این مورد است؟ این سوال دنبالهای برای نظری است که من برای این سوال دادم: آیا ما درون یک سیاهچاله هستیم؟ > خوراکی برای تفکر: اگر زمان در افق رویداد متوقف شود (برای یک ناظر بیرونی)، برای درون، شهود من نشان می دهد، زمان باید به عقب برگردد. بنابراین برای ماده، زمانی که سیاهچاله شکل میگیرد، در داخل است، به سمت یک تکینگی سقوط نمیکند، بلکه به دلیل این معکوس زمانی به سمت افق رویداد میافتد. بنابراین در داخل یک نیروی گرانشی به بیرون وجود خواهد داشت. اگر معلوم شود که این همه جابهجایی به سرخ کیهانی و انبساط که مشاهده میکنیم، فقط اثر یک رویداد عظیم در خارج از افق است که مواد را به بیرون میکشد، شگفتانگیز خواهد بود. بنابراین از بیرون: ما نمی بینیم که چیزی به داخل نمی افتد و چیزی بیرون نمی آید. و از درون: ما میبینیم که هیچ چیز بیرون نمیافتد، و هیچ چیز وارد نمیشود. امیدوارم پاسخها این را روشن کند، و من کمی بیشتر در مورد GR یاد میگیرم. :)
|
آیا زمان فراتر از افق رویداد یک سیاهچاله به عقب می رود؟
|
68065
|
در جایی خواندم که نیروهای جزر و مدی بین زمین و ماه باعث برابری دو دوره ماه می شود و هر سیستم سیاره-ماهواره ای به این شرایط تکامل می یابد (مثل پلوتو-چارون شما پلوتو را یک سیاره در نظر بگیرید). آیا کسی می تواند به من چند مرجع (کتاب، مقاله) در مورد این ایده بدهد و چرا این اتفاق در منظومه ستاره-سیاره رخ نمی دهد؟
|
رابطه بین دوره چرخش و دوره انقلاب یک ماهواره
|
1858
|
سعی می کنم برای یادگیری قضیه شاخص آتیه سینگر انگیزه پیدا کنم. در اکثر جاهایی که در مورد آن می خوانم، به عنوان مثال. ویکی پدیا ذکر شده است که قضیه در فیزیک نظری اهمیت دارد. بنابراین سوال من این است که چند نمونه از این برنامه ها چیست؟
|
قضیه شاخص آتیه سینگر در کجای فیزیک مورد استفاده قرار می گیرد؟
|
86066
|
آیا درست است که تعداد خطوط منشاء از رئوس در نمودارهای فاینمن برابر با مرتبه فی در لاگرانژی تعامل برای میدان اسکالر باشد؟
|
نمودارهای فاینمن برای نظریه تعاملی میدان اسکالر
|
108061
|
آیا در مکانیک کوانتومی می توان جرم و تکانه خطی یک ذره را به طور دقیق اندازه گیری کرد یا حرکت می کنند؟
|
اندازه گیری جرم و مومنتوم یک ذره به طور همزمان
|
108067
|
آیا گرانش زمین حدی دارد؟ وقتی جسمی به صورت عمودی با $v=11km/s$ (سرعت فرار) از سطح زمین پرتاب میشود، آیا این بدان معناست که به زمین باز نمیگردد؟
|
نیروی جاذبه
|
99591
|
در مقاله ای توسط V. Gurarie و همکاران. از قضیه گنجاندن برای اثبات اینکه هیچ انتقال فاز مستقیمی بین عایق Mott و spuerfluid در صورت وجود اختلال وجود ندارد استفاده می شود. در شکل 2 آن مقاله، چرا اگر $\Delta > \Delta_c $، دامنه هایی در فاز B وجود دارد که به صورت محلی شبیه فاز A هستند؟ به طور مشابه، چرا برای $\Delta < \Delta_c $، دامنه هایی در فاز A وجود دارد که به صورت محلی شبیه فاز B هستند؟
|
قضیه گنجاندن در مدل بی نظم بوز-هابارد
|
11064
|
شنیدهام که در کلاسهای مختلف گفته شده است که ستارههای نوترونی، مانند ابررساناها، توسط نظریه BCS توصیف میشوند. من می دانم که در ابررساناها یک عنصر کلیدی در تشکیل جفت مس، نیروی جاذبه خالص بین الکترون ها است که به طور معمول یکدیگر را دفع می کنند. این نیروی جاذبه از طریق ارتعاشات شبکه ای (فونون) ایجاد شده و توسط الکترون ها جذب محاسبه می شود. بنابراین سوال من این است: چه چیزی نیروی جاذبه بین نوترون ها را فراهم می کند؟ فقط جاذبه؟ اگر درست است که ستارههای نوترونی از نظریه BCS پیروی میکنند، با چه وسیلهای کسی توانسته آن را تأیید کند؟
|
تابع موج BCS در ستارگان نوترونی
|
62778
|
دو مقاله جدید بسیار جالب در مورد arXiv شب گذشته توسط Lev Vaidman و دوستان من باعث شد تا در مورد تفاوتهای بین تفسیر تراکنشی Cramer از مکانیک کوانتومی (TIQM) و فرمالیسم برداری دو حالتی (TSVF) که توسط Aharonov، Vaidman و دیگران ارائه شده است بپرسم. در نگاه اول هر دو خیلی شبیه من به نظر می رسند. دو مقاله: http://arxiv.org/abs/1304.7474 «گذشته یک ذره کوانتومی» و http://arxiv.org/abs/1304.7469 «پرسیدن از ذره کجا بوده است». از این دو مقاله، می توانید منابع بیشتری برای TSVF، از جمله منشاء آن، بیابید. برای TIQM، میتوانید با ویکیپدیا شروع کنید، و همچنین به منشاء آن برگردید. http://en.wikipedia.org/wiki/Transactional_interpretation
|
تفاوت Cramer و Vaidman چیست؟
|
11066
|
من از فراوانی اطلاعات خوب در اینجا شگفت زده شدم، و فکر کردم شاید بتوانید با این پرس و جو به من کمک کنید. من در حال توسعه یک محصول هستم و باید یک رزین پلاستیکی شفاف (از نظر بصری شفاف) پیدا کنم که در برابر اشعه ایکس نیز شفاف باشد (کاربرد پزشکی). تنها ویژگی دیگری که به آن نیاز دارم دوام (مقاوم در برابر خراش) است. هر توصیه ای؟
|
چه ویژگی هایی از پلاستیک های خاص باعث شفافیت اشعه ایکس می شود؟
|
1852
|
چند مقاله در مورد تفنگ ریلی جدید ماخ 7 33 مگاژول نیروی دریایی منتشر شده است. من به عنوان یک معلم فیزیک، چند سوال در این مورد دارم و امیدوارم کمکی به من شود. 1. آیا انرژی جنبشی پرتابه 33 مگا ژول است یا انرژی ای است که از بانک خازنی که برای شلیک پرتابه استفاده شده است، تحویل داده شده است، به طوری که مقداری از آن در گرمایش مقاومتی و غیره از بین می رود. 2. عکس های پرتابه ابری از گاز داغ را در پشت پرتابه نشان می دهد؟ این چیه؟ هوای فوق گرم؟ پلاسما از خرابی الکتریکی داخل ریل تفنگ؟ چه چیزی باعث این می شود؟
|
عکس تفنگ ریلی 7 ماخ نیروی دریایی جدید
|
94620
|
اساساً تفاوت دیامغناطیس و ابررسانایی چیست؟ تا آنجا که من درک می کنم، دیامغناطیس از این واقعیت ناشی می شود که تمام الکترون های یک جامد، زمانی که توسط یک میدان مغناطیسی خارجی اعمال می شوند، جریان های گردابی را ایجاد می کنند که مخالف میدان مغناطیسی خارجی هستند، درست است؟ و در یک ابررسانا، ابرجریانها در واقع جریان عادی در ماده هستند که با میدان مغناطیسی مخالف هستند. اما آیا این کل داستان است یا من آن را خیلی ساده می کنم؟
|
تفاوت بین دیامغناطیس و ابررسانایی چیست؟
|
113607
|
من سعی می کنم شکل معادل زیر را برای مرتبه دوربرد در ابررسانایی ثابت کنم (کتاب آنت چیزی شبیه به این را بیان می کند): \begin{equation}\lim_{|R-R'|\to \infty}<\psi^{ \dagger}(R')\psi(R)> = <\psi^{\dagger}(R)\psi(R)> \end{معادله} که در آن براکت ها در حالت پایه BCS ارزیابی می شوند: $|\psi_{BCS}>= ∏_{k}(u_k^{*}+v_k^* P_k^{\dagger})|0> $ ($|0> $ دریای فرمی با دمای صفر) $P_k^{\dagger}=c_{k\uparrow}^{\dagger}c_{-k\downarrow}^{\dagger}$ وقتی: $\psi^{\dagger}(R) = \int d^ 3r~\psi(r) \phi_{\uparrow}^{\dagger} (R+r/2)\phi_{\downnarrow}^{\dagger}(R-r/2)$ ($\psi(r)$ یک تابع موج است) و: $\phi_{\sigma}(r) = \ sum_{k}e^{ikr} c_{k\sigma}$ ($c$ نابودگر فرمیون مشترک است و $P$s مانند بوزونها برای این حالت خاص). (با عرض پوزش برای تعاریف طولانی) تابع شکاف به صورت : $\Delta \propto \sum_k <P_k>$ تعریف میشود، میتوانیم به راحتی ببینیم که سمت راست معادله اول با $| \دلتا|^2$. اما چیزی که من کاملاً گیج کننده یافتم این است که با اصطلاحات ناهمگن (مخصوصاً در عبارت سمت چپ) چه باید کرد که در آن $c$ و $c^{\dagger}$ عملگر جفت سازی را تشکیل نمی دهند و دریای فرمی ایده آل نیست. برای مقابله با آنها... آیا کسی می تواند در این محاسبه به من کمک کند؟ یا من مشکل را در سمت اشتباه قرار می دهم؟
|
سفارش دوربرد در حالت پایه BCS
|
62779
|
Lingua Franca نظریههای نسبیت و کوانتومی را با هندسه طیفی پیوند میدهد. این چه پیامدهایی در جامعه فیزیک دارد؟ آیا این کار شروع کننده است یا فقط شروع چیزی است که ممکن است باشد؟ از آنچه من می توانم بفهمم این فیزیکدان به دو نوع ریاضی مربوط می شود که ما از آنها برای مدل سازی دنیای اطراف خود استفاده می کنیم. کاری که سخت بوده است، زیرا انواع ریاضیات با یکدیگر ناسازگار هستند. اما این هندسه طیفی چیست؟ چگونه بین دو نوع ریاضی در نظریه نسبیت و کوانتوم ارتباط برقرار می کند؟ آن ریاضیات چه می تواند باشد؟ چه چیزی در مورد این دو باعث شده است که آنها متحد شوند؟
|
Phys.org هندسه طیفی برای متحد کردن نسبیت و مکانیک کوانتومی، دوباره به زبان عامیانه بیان شود؟
|
60736
|
فرض کنید یک گام بالقوه با مناطق 1 با پتانسیل صفر $W_p\\!=\\!0$ (این یک ذره آزاد است) و منطقه 2 با پتانسیل $W_p$ داریم. توابع موج در این مورد عبارتند از: \begin{align} \psi_1&=Ae^{i\mathcal L x} + B e^{-i\mathcal L x} & \mathcal L &\equiv \sqrt{\frac{2mW }{\hbar^2}}\\\ \psi_2&=De^{-\mathcal K x} & \mathcal K &\equiv \sqrt{\frac{2m(W_p-W)}{\hbar^2}} \end{align} در جایی که $A$ دامنه موج ورودی است، $B$ دامنه یک موج منعکس شده و $D است $ دامنه یک موج ارسالی است. من با موفقیت یک رابطه بین دامنه ها را در مرحله بالقوه بدست آورده ام: \begin{align} \frac{A}{D} &= \frac{i\mathcal L-\mathcal K}{2i\mathcal L} و \frac{A }{B}&=-\frac{i \mathcal L - \mathcal K}{i \mathcal L + \mathcal K} \end{align} می دانم که اگر بخواهم محاسبه کنم ضریب انتقال $T$ یا ضریب بازتاب $R$ من باید از این دو رابطه که از فیزیک موج می دانم استفاده کنم: \begin{align} T &= \frac{j_{trans.}}{j_{incom.}} & R &= \frac{j_{trans.}}{j_{incom.}} \end{align} * * * **سوال 1:** می دانم که $j = \frac{dm}{dt} = \frac{d}{dt}\rho V \propto \rho v \propto \rho k$ اما چگالی $\rho$ برابر با چیست؟ **سوال 2:** من متوجه شدم که $\mathcal L$ و $\mathcal K$ به نوعی (نمی دانم چگونه) از معادله سوال اول به بردار موج $k$ متصل هستند، اما چگونه؟ چگونه می توانم آن را آشکار کنم؟
|
مرحله بالقوه و انتقال / بازتاب آن
|
54642
|
فضای متریک $(M, d \,)$ را در نظر بگیرید که در آن مجموعه $M$ به اندازه کافی تعداد زیادی (حداقل پنج) عنصر متمایز را در خود دارد و تخصیص $c_f$ مختصات را به (عناصر) مجموعه $M$, $ در نظر بگیرید. c_f \, : \, M \leftrightarrow {\mathbb{R}}^3; \, c_f[ P ] := \\{ x_P, y_P, z_P \\}$ به گونهای که مقادیر مختصات متمایز به عناصر مجزا از مجموعه $M$ اختصاص داده میشود و برای تابع $f \, : \, ( {\mathbb{R}}^3 \times {\mathbb{R}}^3) \rightarrow {\mathbb{R}};$f$f[ \\{ x_P، y_P، z_P \\}، \\{ x_Q، y_Q، z_Q \\} ] := ${\sqrt{ (x_Q - x_P)^2 + (y_Q - y_P)^2 + (z_Q - z_P) ^2 }} \equiv {\sqrt{ \sum_{ k \in \\{ x \, y \, z \\} } (k_Q - k_P)^2 }}$ و برای هر سه عنصر متمایز $A$، $B$، و $J$ $\in M$ دارای $f[ c_f[ A ]، c_f[ J ] ] \، d[ B, J ] = f[ c_f[ B ], c_f[ J ] ] \, d[ A, J ]$. آیا فضای متریک $(M, d \,)$ مسطح است؟ (یعنی به معنای ناپدید شدن تعیین کننده های کیلی-منگر نسبت های فاصله بین هر پنج عنصر مجموعه $M$.)
|
نحوه اختصاص مختصات به عناصر یک فضای متریک مسطح
|
54643
|
لاگرانژ برای میدان الکترومغناطیسی عبارت زیر را دارد: $$ L = -\frac{1}{c^{2}}A_{\alpha}j^{\alpha} - \frac{1}{8 \pi c} (\partial_{\alpha} A_{\beta})(\partial^{\alpha}A^{\beta}) $$ (من از کالیبراسیون لورنتس $\partial_{\alpha} استفاده کردم A^{\alpha} = 0 $). اگر جمع $\frac{\mu^{2}}{8 \pi c}A_{\alpha}A^{\alpha}$ را اضافه کنم، معادلهای برای فیلد (که با 4- مشخص میشود) به دست میآورم. بردار $A^{\alpha}$ (نه الکترومغناطیسی (!!!))) برهمکنش قوی و (برای حالت استاتیک) عبارت برای پتانسیل یوکاوا. پس معنای فیزیکی جمعی که در بالا نوشته شده چیست؟ این اصطلاح به نوعی مشخصه انبوه حاملهای تعامل است، اما من معنای فیزیکی $A_{\alpha}A^{\alpha}$ را نمیدانم.
|
اندرکنش قوی و لاگرانژ برای برهمکنش الکترومغناطیسی
|
63428
|
برخی منابع می گویند که وقتی یک فوتون به سلول PV برخورد می کند، جفت الکترون-حفره را از هم جدا می کند. منابع دیگر می گویند که فوتون ها جفت الکترون-حفره را ایجاد می کنند. کسی میتونه توضیح بده کدوم درسته؟ من چندین توضیح درباره آنچه در سلول خورشیدی می گذرد خوانده ام، اما به نظر چندان واضح نیستند. برای من که دانش قبلی کمی دارم، چند جنبه از بسیاری از توضیحات مختلف به نظر می رسد که با یکدیگر تناقض دارند. نمیدانم به این دلیل است که برخی از توضیحات بهخاطر سادگی، چیزها را به روشی خاص بیان کردهاند، اما این بخش آنقدر مهم به نظر میرسد که بتوان نادیده گرفت. به عنوان مثال، http://www.solarenergyexperts.co.uk/buyersguides/photovoltaic- glass-how-does-it-work/: وقتی فوتون ها (ذرات نور) از خورشید به سلول برخورد می کنند، انرژی جفت شده را می شکند. ذرات الکترون های آزاد شده به لایه نوع n می روند در حالی که سوراخ ها به لایه نوع p پایین می روند. Science.howstuffworks.com/environmental/energy/solar-cell3.htm: وقتی نور، به شکل فوتون، به سلول خورشیدی ما برخورد می کند، انرژی آن جفت الکترون-حفره را از هم جدا می کند. solarjourneyusa.com/bandgaps.php یک بخش حفره ای به نام _نسل_ جفت الکترون-حفره دارد، این مورد اساساً به نظر می رسد در مورد یک چیز صحبت می کند، اما واقعاً به جفت الکترون-حفره اشاره نمی کند و توضیح بیشتر گیج کننده به نظر می رسد. من، اما به هر حال، http://www2.pv.unsw.edu.au/nsite- files/pdfs/UNSW_Understanding_the_p-n_Junction.pdf: ... پیوندهای شکسته ایجاد شده توسط نور به عنوان سوراخ عمل می کنند... و این حفره ها نیز آزادانه در سراسر ماده حرکت می کنند. الکترون ها و حفره های ایجاد شده به این روش از نظر فیزیکی نزدیک یکدیگر هستند. : برای هر الکترون برانگیخته شده توسط نور، یک حفره مربوطه ایجاد می شود با نوترکیبی، الکترونهای برانگیخته خیلی نزدیک به حفرهها منحرف میشوند و این دو در موقعیتهای پیوندی قرار میگیرند. به نظر میرسد این یکی میگوید که فوتونها پیوندهای بین الکترون و اتم آن را میشکنند که یک الکترون آزاد و یک حفره ایجاد میکند، یعنی یکی دیگر میگوید که یک جفت الکترون-حفره ایجاد میشود. solarcellcentral.com/junction_page.html : وقتی فوتونها به سلول خورشیدی برخورد میکنند، الکترونهای آزاد تلاش میکنند با حفرههایی در لایه p-type متحد شوند. www.solarenergy.net/Articles/how-photovoltaic-cells-work.aspx: وقتی فوتون های کافی توسط لایه منفی سلول فتوولتائیک جذب شود، الکترون ها از مواد نیمه هادی منفی آزاد می شوند. پس وقتی نور به سلول خورشیدی برخورد می کند واقعا چه اتفاقی می افتد؟
|
آیا در سلول های خورشیدی، فوتون ها جفت الکترون-حفره را می شکنند یا ایجاد می کنند؟
|
102209
|
جسمی با چگالی $x$ در داخل مایعی با چگالی بیشتر از $x$ شناور می شود. اگر فرض کنیم که هر دوی اینها بار مثبت دارند و جسم در وسط مایع قرار دارد: 1. آیا مایع به جسم برخورد می کند؟ 2. آیا جسم همچنان به دلیل شناور بودن به سمت بالا شناور می شود؟
|
شناوری یک جسم با بار مثبت در داخل سیال با بار مثبت
|
62770
|
با توجه به اینکه شتاب ثابت است، آیا می توانیم استنباط کنیم که سرعت و سرعت متوسط یکسان است؟ علاوه بر این، حرکت دایره ای قابل بحث نیست، زیرا تابع x(t) که در آن x = جابجایی، نشان می دهد که برای هر t>=0، جابجایی نمی تواند صفر باشد... این مشکل مفهومی است که من در آن با آن روبرو هستم. یک سوال: معلم من در حال خواندن سوال بود و فقط برای یافتن سرعت متوسط از شتاب خواسته شد. خودش بخشی به آن اضافه کرد و از ما خواست که سرعت متوسط را هم پیدا کنیم و بعد در حین بحث در مورد راه حل ها گفت که برای حل این موضوع باید یک نمودار درست کرد ... پس به نظر شما کاملاً این است. لازم است؟ علاوه بر این، اگر فرض من ناقص است، پس چگونه نمودار می تواند حتی کمک کند؟ پیشاپیش متشکرم
|
شتاب، سرعت و سرعت
|
116962
|
اخیراً در مورد آنیون های دوقطبی و چند قطبی خوانده ام. آنیونهای متصل به دوقطبی به آنیونهایی گفته میشود که اگر درست فهمیده باشم، زمانی که یک الکترون به صورت الکترواستاتیکی به یک مولکول خنثی که قطبی است متصل میشود. اگر مولکول دارای گشتاور چهارقطبی باشد، آنیون آنیون چهارقطبی است. این الکترون های مقید در مقایسه با الکترون های موجود در اوربیتال مولکولی انرژی اتصال کمتری خواهند داشت. سوال من این است که این الکترون های دوقطبی، چهارقطبی و سایر الکترون های مقید چند قطبی مانند الکترون های معمولی در اوربیتال ها رفتار می کنند با این تفاوت که انرژی اتصال کمتری دارد یا متفاوت است؟ برای روشن تر، آیا این الکترون ها دارای اوربیتال های خاصی با تکانه زاویه ای مداری هستند یا خیر؟ اگر چنین است، آیا این اوربیتال ها مانند اوربیتال های مولکولی نرمال (S P D F) هستند؟ آیا می توانیم حالت های الکترونیکی را به این الکترون ها اختصاص دهیم؟ همچنین، آیا میتوان هر الکترونی در مولکول (مثلاً الکترون والانس) را به این حالت محدود (دوقطبی یا هر حالت محدود چند قطبی) برانگیخت؟
|
آنیونهای دوقطبی و چند قطبی: آیا این الکترونهای مقید دقیقاً مانند الکترونهای معمولی در اوربیتالهای مولکولی رفتار میکنند؟
|
28841
|
من از اثبات قضیه طرح ریزی ویگنر-اکارت پیروی می کنم که بیان می کند: $$\langle \bf{A} \rangle ~=~ \frac{\langle \bf{A} \cdot \bf{J} \rangle} {\langle {\bf{J}}^2 \rangle} \langle \bf{J} \rangle $$ اگر ${\bf J}$ حفظ شود. یک معادله وجود دارد: $$ \langle k'jm | {\bf J} \cdot {\bf A} | k j m\rangle = m \hbar \langle k'jm | A_0 | k j m\rangle + \frac{\hbar}{2} \sqrt{j(j+1) - m(m-1)} \langle k'j(m-1) | A_{-1} | k j m\rangle - \frac{\hbar}{2} \sqrt{j(j+1) - m(m+1)} \langle k'j(m+1) | A_{+1} | k j m\rangle ~\stackrel{(1)}{=}~ c_{jm} \langle k'j \| {\bf A} \| k j \rangle$$ حال، چرا در سمت چپ (1) اجزای بردار وجود دارد در حالی که در سمت راست خود بردار است؟ من فکر می کنم ممکن است به دلیل: $$\alpha \langle j \| باشد A_0 \| j \rangle + \beta \langle j \| A_{-1} \| j \rangle + \gamma \langle j \| A_{+1} \| j \rangle ~\stackrel{(1)}{\equiv}~ c \langle j \| {\bf A} \| j \rangle $$ اما چه چیزی این نماد ساده شده را توجیه می کند؟
|
قضیه طرح ریزی ویگنر-اکارت
|
54641
|
این سوال در مورد مدار کوانتومی در تصویر زیر است. فرض کنید تنظیمات زیر را داریم، جایی که U عملیات $U:\mid x \rangle \mid y \rangle \rightarrow \mid x \rangle\mid y \oplus f(x) \rangle$ را انجام میدهد. تابع $f(x)$ را در رشته 3 بیتی $\mid x \rangle= \mid x_1 x_2 x_3 \rangle$ با $f(x)=a\cdot x=a_1 x_1 \oplus a_2 x_2 \ تعریف می کنیم. oplus a_3 x_3$، که $\oplus$ مدول جمع 2 است و $a$ رشته ثابت سه بیتی $\mid است. a \rangle=\mid a_1 a_2 a_3 \rangle$. هدف این است که نشان دهیم این مدار چگونه $a$ را پیدا می کند. تا اینجای کار من 3 کیوبیت صفر از 3 گیت هادامارد عبور میکنند و آنها را در حالت زنگ $\beta_{00}=\frac{1}{\sqrt2}(\mid 0 \rangle +\mid 1 \rangle) قرار میدهند. $. بنابراین در نقطه 1 مدار، سیستم حالت دارد: $$\frac14(\mid 0 \rangle +\mid 1 \rangle)(\mid 0 \rangle +\mid 1 \rangle)(\mid 0 \rangle +\ mid 1 \rangle)(\mid 0 \rangle -\mid 1 \rangle)=\frac14 \sum_{x\in\\{0,1\\}^3} \mid x \rangle(\mid 0 \rangle -\mid 1 \rangle$$ جایی که RHS را با گسترش و جمع کردن همه پیدا کردیم 3 اما کیوبیت ممکن است پس در نظر می گیریم که وقتی سیستم از دروازه $U$ می گذرد چه اتفاقی می افتد، می یابیم: $$\frac14. \sum_{x\in\\{0,1\\}^3} \mid x \rangle(\mid f(x) \rangle -\mid 1 \oplus f(x) \rangle )$$ در اینجا متوجه میشویم که $f(x)$ است $0$ هیچ تغییری نمی کند، اما اگر $1$ باشد به عنوان ضریب $-1$ عمل می کند، بنابراین سیستم به این صورت است: $$\frac14 \sum_{x\in\\{0,1\\}^3} (-1)^{f(x)}\mid x \rangle(\mid 0 \rangle -\mid 1 \rangle )$$ اکنون $f(x)$ مجموع عناصر $a$ را بسته به مقدار $x$ خروجی میدهد، برای مثال برای $\mid x \rangle = \mid 110 \rangle$، $f(x)=f(110)=a_1 \oplus a_2$ آیا کسی میتواند به من کمک کند تا بفهمم چگونه این سه مقدار را برای $a$ در دروازههای اندازهگیری شدهمان پیدا میکند؟ مشکل اصلی من پیدا کردن یک عبارت مفید برای نوشتن یک عبارت برای سیستم پس از عبور از سه گیت آخر هادامارد است، یکی که میتوانیم از آن برای پیدا کردن $a$ استفاده کنیم، هر کمکی بسیار قدردانی خواهد شد! 
|
مدار کوانتومی، مثالی از مسئله برنشتاین-وزیرانی
|
113605
|
من سعی می کنم این مشکل را حل کنم: > _ موشکی را در نظر بگیرید که نسبت به قاب اینرسی $\mathcal{F}$ حرکت می کند، به طوری که خط جهانی آن با > $$x^{\mu}=c^2/g( \sinh(g\tau/c),\cosh(g\tau/c)-1,0,0).$$ > اجزای چهار شتاب نسبت به قاب استراحت لحظه ای > موشک، $\mathcal{F}'$?_ من (فکر میکنم) میدانم چگونه با استفاده از تبدیل لورنتس این کار را انجام دهم: $dt/d\tau=(1/c) \cdot dx^0/d\tau=\cosh (g\tau/c)$. این برابر است با $\gamma$ و سپس محاسبه سرعت 3 و سپس استفاده از ماتریس لورنتس برای به دست آوردن $$dx'^\mu(\tau)/d\tau=(c,0,0,0) ساده است. ) \quad ; \quad d^2 x'^\mu(\tau)/d\tau^2=(0,g,0,0)$$ با این حال، وقتی برای اولین بار این را دیدم بلافاصله فکر کردم که طبق تعریف 4-سرعت در چارچوب استراحت آنی موشک (c,0,0,0) خواهد بود زیرا در $\mathcal{F}'$ سرعت 3 صفر است و $\gamma$ 1 خواهد بود و من بودم تعجب می کنم که آیا این یک استدلال معتبر است؟ حتی اگر هم هست **چرا مطلب زیر اشتباه است**؟ اگر $v'^\mu=dx'^\mu(\tau)/d\tau=(c,0,0,0)$، سپس $a'^\mu=dv'^\mu/d\tau =(0,0,0,0)$ زیرا $c$ یک ثابت است. اما این با محاسبات ارائه شده توسط تبدیل لورنتس در تضاد است و من نمی فهمم چرا و با توجه به این، هیچ ایده ای از **چگونگی تفسیر 4-شتاب ** ندارم.
|
4-سرعت و 4-شتاب در فریم های استراحت لحظه ای
|
53332
|
معمولاً چیزی که به من کمک می کند یک مفهوم را در فیزیک بهتر درک کنم، نوشتن یک شبیه سازی از آن است. من به نقطه ای رسیده ام که در مبانی نسبیت خاص صلاحیت دارم، اما نمی توانم بفهمم چگونه یک شبیه سازی نسبیتی بنویسم! رویکرد عادی من در مکانیک نیوتنی این است که فقط دو جسم را با نیروی فنر هوکی به هم وصل کنم، شاید یک اثر میرایی اضافه کنم، و سپس فقط از نیروی محاسبه شده برای بدست آوردن شتاب استفاده کنم، و به صورت عددی روی آن ادغام کنیم. اولین مسئله انقباض طول است. مسئله به آسانی انقباض $1/\gamma$ نیست. اگر من دو رویداد نقطهای همزمان در یک چارچوب مرجع داشته باشم که مربوط به مکانهایی از جرمهایی است که توسط یک فنر به هم متصل شدهاند، جدایی فضایی آنها را میدانم که یک تغییر ناپذیر است. با این حال، حتی اگر طول مناسب ثابت است، اگر من فریم های مرجع را تغییر دهم، رویدادها دیگر همزمان نیستند، بنابراین من واقعا نمی توانم یک تعریف ثابت از این به دست بیاورم... فهمیدم که می توانم نیروی فنر را فوراً اعمال کنم. سریعتر از نور» و نشان دهید که چگونه وقتی این کار را انجام می دهم منجر به نقض علیت می شود، اما من حتی نمی توانم نیرو را به طور مداوم تعریف کنم! من درک می کنم که اگر از معادله موج یا نوعی نیروی الکترومغناطیسی استفاده کنم، می توانم میدان نیرویی داشته باشم که به درستی تبدیل شود، اما من واقعاً نمی خواهم این کار را انجام دهم، زیرا در الکترومغناطیس عالی نیستم، و این واقعاً فقط برای این است که درک خود را از نسبیت خاص بهتر کنم. به علاوه از نظر محاسباتی دشوار خواهد بود. با این فرض که جرم ها توسط زنجیره ای از فنرها که سرعت آنها نسبت به یکدیگر $<<c$ است، هیچ پیشرفتی نداشته ام، اما فکر می کنم راه حل ممکن است در همین جا باشد.
|
معادل نسبیتی نیروی فنر؟
|
134428
|
یک فنر ایدهآل به دیوار متصل میشود و سر دیگر آن به جرم $m$ وصل میشود. فنر در ابتدا با فاصله $x$ فشرده می شود. پس از آزاد شدن، جرم با جرم دیگر $2m$ در فاصله $x/2$ در سمت راست تعادل فنر برخورد می کند. برخورد غیر ارتجاعی است و با هم می لغزند. آنها قبل از اینکه به یک توقف لحظه ای برسند، تا چه اندازه سر خواهند خورد؟ **کار من** از آنجایی که برخورد غیرالاستیک است، انرژی مکانیکی حفظ نمی شود. و از آنجایی که سیستم دو جرمی نیروی خارجی دارد، تکانه حفظ نمی شود. بنابراین برای حل این مشکل فقط باید از اصول مکانیکی استفاده کرد. ما میتوانیم سرعت جرم را در لحظه برخورد با استفاده از حرکت هارمونیک ساده محاسبه کنیم. -x\cos \left(t^{*}\sqrt{k/m}\right)$. با این کار می توانستم یک راه حل ناخوشایند برای زمان انجام دهم و شاید از آنجا ادامه دهم. با این حال، در این مرحله، من کاملاً روشن نیستم که چگونه به جلو بروم. آیا فقط فرض میکنم که تکانه برای مدت زمان بسیار بسیار کوتاهی در طول برخورد حفظ میشود و از آن برای یافتن سرعت سیستم جرم ترکیبی استفاده میکنم، سپس آن را در یک مسئله حرکت هارمونیک ساده دیگر قرار میدهم؟
|
فنری با دو جرم در یک برخورد غیر کشسان
|
Subsets and Splits
No community queries yet
The top public SQL queries from the community will appear here once available.